著者は、電子機器に関する貴重な助けのためにクリスチャンオリビエとフィリップ・クレティアンに感謝したいと思い、電動式偏光コントローラとサポートのためのギガコンセプトInc.のエリックジラール、教授レアルヴァレ多くの実りある議論のための商業用偏光と教授ミシェル・ピシェのローンのために。 ネイチャーら技術（FRQNT）、カナダの自然科学と工学研究評議会（NSERC）とカナダサマージョブ - この作品は、フォンデRECHERCHEケベックによってサポートされていました。

1.電動PSCを含むファイバーMLファイバーレーザーの設定<ol><li>単一モードのエルビウム添加光ファイバ、980 / 1,550 nmの波長分割マルチプレクサ（WDM）、980 / 1,550 nmのWDM-1,550 nmのアイソレータハイブリッド成分50/50ファイバ結合器、光ファイバ偏光子、以下の成分を集めます電動式PSC、2の980nmレーザーポンプダイオード、99/1ファイバカプラおよび手動インラインPSC。 </li><li>希望のキャビティ設計に合うようにエルビウム添加光ファイバと他のすべてのファイバピッグテール成分をカットします。 注：提示自動化手順は、非線形偏光回転に基づいて、ファイバレーザに適しています。このようなソリトンレーザー延伸パルスレーザー、散逸ソリトンレーザーとsimilaritonレーザなどの異なるオペレーティング・レジームのために働く必要があります。後者のレジームは、この実験で使用されています。 </li><li>レーザ共振器を構築するには、図（ 図3に示す順序で空洞部品を結合するために、ファイバ融着接続機を使用します&lt;/強いです&gt;）。それぞれの融着接続を行う前に、きれいな繊維は、イソプロピルアルコールで終了し、ファイバ切断装置でそれらを切断します。 注：レーザーの内部構成要素は、リング共振器の時計回りの順に、980 / 1,550 nmのWDM、エルビウムドープファイバ、980 / 1,550 nmのWDMアイソレータハイブリッド成分50/50出力電動PSCありますカプラおよびファイバ偏光子。外付け部品は99/1ファイバカプラおよび手動インラインPSC（ステップ1.7と1.8で説明したように）です。 注：スプライスをキャビティの他のコンポーネントを使用して実行される前に、約30cmのファイバセグメントは、電動式PSCに挿入する必要があります。標準的なシングルモードファイバは機能しますが、それはコントローラのねじによる圧力に対してより耐性であり、したがって、長持ちしますので、ポリイミド被覆繊維の使用は、このセグメントのために推奨されます。 </li><li>融着接続機を使用してのWDMへの励起レーザダイオードに参加。ここでも、きれいな繊維は、イソプロピルアルで終了しますcoholと各融着接続を行う前に、繊維包丁でそれらを切断します。 </li><li>それぞれの温度コントローラと現在のドライバにレーザーダイオードを接続します。 </li><li>イントラキャビティ電動八尾型ファイバスクイーザのPSC（ 図4）は、その駆動モジュールに接続し、コンピュータのUSBポートに駆動モジュールを接続します。 メモ：コンピュータの「デバイスマネージャ」に示すように、このポートは、番号「COM4」によって識別されます。 </li><li>レーザーの出力では、50/50カプラのポートは99/1カプラスプライス、まだスプライシングされていない、すなわち 。 注：99％ポートが使用可能な出力です。 1％のポートは、自動化手順における偏光状態を監視するために使用されます。 </li><li> 1％ポートのファイバに沿っマニュアルPSCを挿入します。これを行うには、ネジを取り外し、PSCを開きます。適切なスロットに繊維を挿入した後、戻って自分の穴にネジを入れて、それらをねじ込みます。 </li><li>角度研磨繊維の共同スプライス（手動PSC後）1％ポートのファイバの終わりにnnector（APC）。清潔で繊維を切断するには、融着接続を実行する前に終了します。 </li><li>裸ファイバアダプタを用いた光スペクトラムアナライザ（OSA）を99％の出力を接続します。 注：後述するように、OSAに見られる光スペクトルは、レーザーがMLであるかどうかをチェックする別の方法を提供します。 </li><li>ポリイミドフィルムテープで適切にキャビティ内の全ての繊維およびコンポーネントを保護します。 注：繊維および構成要素は、テーブルが振動したり、ファンが空気を吹き付ける際にどのような条件の下で移動するのを防止する必要があります。ポリイミドフィルム、テープ、繊維の損傷を防ぐために使用されています。 </li><li>繊維がわずかに絞られ始めるまで、キャビティ内のPSCの圧力ネジを締めます。 </li><li>ポンプレーザダイオードをオンにして、レーザダイオードのメーカーによって指定されるようにそれらの最大値にその電流を調整します。 </li><li>機器の通信インタフェースを起動します。 「パーでipheralsとインタフェース」欄左側に、選択した「COM4」を。をクリックして「開くVISAテストパネル」。をクリックして「入力/出力」。そして、中」コマンドを選択するか入力し、「タイプ」SM、500,3000 n &quot;はそして「クエリ」ボタンをクリックします。これは、そうしながらPSCは。時計方向に0.1125°の3000段階によって回転するためのコマンド、PSCは、機械的停止に達します。 </li><li>そして「COM4」試験パネル、タイプ「N SM、500、-10」の「選択または入力します。コマンド」の「クエリ」ボタンをクリックします。 PSCは、その後、約1°反時計回りに回転します。 MLは、OSAの光スペクトルを見ることによって到達したかどうかを確認してください。光スペクトルの半値幅が数十ナノメートル（ 図5）のオーダーである場合MLに到達します。 MLに達した場合、複屈折および固定角度を維持し、1.18に進みます。 </li><li> MLに達していない場合は、MLまたは最大角度attaiのいずれかまで1.15を繰り返しますPSCとのNABLEに到達します。 </li><li> MLが発生する前に、PSCの最大角度に達した場合、わずかに圧力ネジを締めて、PSCの複屈折率を高め、MLを取得するために、必要に応じて繰り返して何回も1.14、1.15と1.16を繰り返します。 </li><li> MLに到達すると、セルフスタートにMLを可能にするそれらの最小値にポンプパワーを減少させます。 MLが失われるまで、これを行うには、ポンプパワーを減少させます。その後、MLは再び表示になります最小値に向かってゆっくりとそれらを持ち帰ります。ポンプの電源を切り、背面に再び自身でレーザモードロックをかどうかを確認します。 MLは安定しており、レーザーがオンになるたびに自己開始されます保証するために、ポンプ電力もう少しを増やします。 </li></ol> 2.出力信号の偏光を分析<ol><li>商業偏光に1％タップをリンクします。 </li><li> USBポートを使用してコンピュータに偏光計を接続します。 </li><li> 「COM4」試験パネル、TYの「選択または入力してコマンド」では、「N SM、500,3000を「PEと「クエリ」ボタンをクリックします。 </li><li>商用偏光制御ソフトウェアを実行し、「スタート」ボタンをクリックすることで、偏光測定を開始します。 </li><li>そして「COM4」試験パネル、タイプ「N SM、500、-10」の「選択または入力します。コマンド」の「クエリ」ボタンをクリックします。旋光偏光状態を観察します。 </li><li>繰り返し手順2.5キャビティ内PSCによって許可された角度の全範囲をカバーするために必要な回数。偏光状態を同時にOSAの光学スペクトルの幅を見て分かる​​ようにMLに到達した特定の角度を除い角度で非常に滑らかに変化することを観察します。 </li><li>繰り返し関数としてS 1、S 2およびS 3のパラメータストークスの値を記録するだけで偏光状態を監視するのではなく、2.6今回2.3手順PSCの角度のS（ 図6）。明らかにこれらの値を表示するには、ソフトウェアのメニューで「測定- →オシロスコープ」を選択し、S 1、S 2、S 3の平均値を探します。同時に光スペクトルを見て、レーザーがMLであるために角度を記録します。 </li></ol> 3.商業旋光測定を用いてPSCの位置​​合わせを自動化するためのフィードバックループを設定します<ol><li>コンピュータの電源を切ります。 </li><li>コンピュータのシリアルポート &quot;COM1&quot;に商業偏光計のシリアルポートを接続します。コンピュータと偏光を再起動します。 </li><li> 「COM1」と「COM4」を経由して電動PSCの制御を介して、偏光の読み取りを可能にするグラフィカルプログラミング言語インターフェース（GPLI）を起動します。 </li><li> GPLIでは、「ブランクVI」をクリックしてください。次に、「ウィンドウを選択→タイル左と右」。 注：画面には、2つの部分に分割されます。ブロックダイアグラムが右側に表示されます。別のアイコンに関連付けられたさまざまな機能を使用してスクリプトを作成するために使用されます。フロントパネルが左側に表示されています。コマンドスクリプトが実行されている測定結果を表示するために使用されます。 </li><li> GPLIのブロックダイアグラムウィンドウで、（ 図7参照 ）は、市販偏光計で使用するMLの自動化スクリプトを開発します。 注：このスクリプトは、偏光からS 1を読み込み、フィードバックを提供し、MLにつながるPSC角の適切な位置合わせに到達するために、その値を使用しています。 MLの検出は、角度が変化するようにS 1の変形例における不連続性を探索することにより達成されます。 注：「COM4」を介してPSCを制御するために使用されるコマンドは、ステップ2.3および2.5に提示されるものと同じです。 S 1を読み出すコマンド</「COM1」を経由して商用旋光上のサブ&gt; &quot;* SOP？ n&quot;はあります。 </li><li> 「保存→ファイル」をクリックして、スクリプトを保存し、「→」ボタンをクリックして実行します。 PSCは、それが進化するように、S 1の値を示し、MLに到達するまで、それは、約1度ずつ回転する、バックその機械的停止させます。 </li></ol> 4.初歩的な手製の偏光アナライザを構築<ol><li> GPIBインタフェースを使用してコンピュータにオシロスコープを接続します。 </li><li>光学ベンチ上に偏光ビームスプリッタキューブ（PBS）を置きます。 </li><li> PBS（ 図8）で3 FC / APC光ファイバポートコリメータを設定します。 注：ポートのいずれかが入力されます。他の2つは、信号のx軸とy軸偏光成分のための出力です。 </li><li>第一の出力にファイバピッグテールのInGaAs PINフォトダイオードを接続します。 </li><li>トランスimpedaにフォトダイオードを接続しますNCE回路（ 図9）。 </li><li>オシロスコープのチャンネル1に回路の電気出力を接続します。 </li><li>トランスインピーダンス回路をオンにします。 </li><li> 「SOU CH1：IMM MEASU; &quot;GPLIでは、コマンドを使用して、GPIB接続を介してオシロスコープのチャンネル1の電圧の平均値を読み取りますオシロスコープのチャネル1を選択し、「MEASU：IMM：平均TYPE; &quot;平均電圧であると測定を定義するには、「MEASU：IMM：？VAL &quot;値と最終的に取得する」：IMM：MEASU？UNIを」測定単位を取得します。 「保存→ファイル」をクリックして、スクリプトを保存し、「→」ボタンをクリックして実行します。 </li><li> PBSの入力ポートでレーザーの1％の出力を接続し、任意のポンプパワーでレーザーをオンにします。これは、入力に1,550 nmの光信号を送信します。 </li><li>第一の出力の平均電圧を測定します。次に、ファイバピッグテールフォトダイオードを外して交換それ商用電源メーターによって。この出力で光パワーを測定します。 </li><li>繰り返しステップ4.10入力光信号のパワーを変化させています。電圧は、光パワーに対して直線的に変化すべきです。この直線関係の係数を求めます。 注：この関係は、測定された電圧からP xを得るために、ステップ4.20において使用されます。 </li><li> PBSの第二の出力に第ファイバピッグテールのInGaAs PINフォトダイオードを接続します。 </li><li>第二のトランスインピーダンス回路にフォトダイオードを接続します。 </li><li>オシロスコープのチャネル2に回路の電気出力を接続します。 </li><li>トランスインピーダンス回路をオンにします。 </li><li> 「SOU CH2：IMM MEASU; &quot;GPLIでは、コマンドを使用して、GPIB接続を介してオシロスコープのチャネル2の電圧の平均値を読み取りますオシロスコープのチャネル2を選択し、「MEASU：IMM：平均TYPE; &quot; IMM：VAL平均電圧、「MEASUであることが測定を定義するには？4;値と最終的に取得する」：IMM：MEASU？UNIを」測定単位を取得します。 「保存→ファイル」をクリックして、スクリプトを保存し、「→」ボタンをクリックして実行します。 </li><li>任意のポンプパワーでレーザーをオンにします。 </li><li>第二の出力の平均電圧を測定します。次に、ファイバピッグテールフォトダイオードを切断し、商用電力計でそれを置き換えます。この出力で光パワーを測定します。 </li><li>繰り返しステップ4.18入力光信号のパワーを変化させています。電圧が光パワーに比例して変化することを確認します。 注：この直線関係の係数を検索します。この関係は、測定された電圧からP yを得るために、ステップ4.20において使用されます。 </li><li> P yを測定するための第2の検出器を設定した後、（S 1 =のように定義された最初のストークスパラメータS 1を計算するためにGPLIを使用<eM&gt; P のx - P Y）/（Pの X + P yを ）。自家製の初歩的な偏光アナライザを使用する準備が整いました。 </li></ol> 5.自動化プロセスに自家製の偏光アナライザによって商業旋光の交換<ol><li> （ステップ4.9で行われたように）自家​​製の偏光アナライザの入力へのレーザの1％の出力を接続します。 </li><li> （代わりに商業偏光計の）自家製の偏光アナライザを使用して、ステップ2.7を繰り返して、PSC（ 図10）の角度の関数として最初のストークスパラメータS 1を測定します。自動的に各ステップで更新S 1グラフを観察します。 MLが発生したときに（商業偏光を使用しながら、このような場合は）、S 1の値の不連続ジャンプを確認します。 注：このタスクのオートマットを実行するためにGPLIスクリプトを使用します的には。このスクリプトは（コマンドを使用して&quot;SM、500を、-10 n&quot;は&quot;COM4&quot;に送信された）1°のステップによってPSCの角度を変化させるループに基づいて、自家製のS 1の値を読み出しれます各ステップでの偏光アナライザ。 </li><li> 、ように3.5で開発されたスクリプトを修正代わりに商業偏光によって与えられた値を使用するのではなく、自家製の偏光アナライザからP xおよびP yを取得し、S 1 =（P のx -P y）を計算する/（P X + Pの Y）。 </li><li> 3.6工程と同様の方法で自動的にレーザーをmlに自家製の偏光アナライザに基づいて新しいスクリプトを使用してください。 </li></ol>

<ol>
	<li>Hofer, M., Fermann, M. E., Haberl, F., Ober, M. H., Schmidt, A. J. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Mode+locking+with+cross-phase+and+selfphase+modulation.">Mode locking with cross-phase and selfphase modulation.</a> Opt. Lett. 16 (7), 502-504 (1991).</li><li>Haus, H. A., Ippen, E. P., Tamura, K. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Additive-pulse+modelocking+in+fiber+lasers.">Additive-pulse modelocking in fiber lasers.</a> IEEE J. Quantum Electron. 30 (1), 200-208 (1994).</li><li>Hellwig, T., Walbaum, T., Gro&#223;, P., Fallnich, C. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Automated+characterization+and+alignment+of+passively+mode-locked+fiber+lasers+based+on+nonlinear+polarization+rotation.">Automated characterization and alignment of passively mode-locked fiber lasers based on nonlinear polarization rotation.</a> Appl. Phys. B. 101 (3), 565-570 (2010).</li><li>Radnatarov, D., Khripunov, S., Kobtsev, S., Ivanenko, A., Kukarin, S. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Automatic+electronic-controlled+mode+locking+self-start+in+fibre+lasers+with+non-linear+polarization+evolution.">Automatic electronic-controlled mode locking self-start in fibre lasers with non-linear polarization evolution.</a> Opt. Express. 21 (18), 20626-20631 (2013).</li><li>Shen, X., Li, W., Yan, M., Zeng, H. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Electronic+control+of+nonlinear-polarization-rotation+mode+locking+in+Yb-doped+fiber+lasers.">Electronic control of nonlinear-polarization-rotation mode locking in Yb-doped fiber lasers.</a> Opt. Lett. 37 (16), 3426-3428 (2012).</li><li>Andral, U., Si Fodil, R., Amrani, F., Billard, F., Hertz, E., Grelu, P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Fiber+laser+mode+locked+through+an+evolutionary+algorithm.">Fiber laser mode locked through an evolutionary algorithm.</a> Optica. 2 (4), 275-278 (2015).</li><li>Olivier, M., Gagnon, M. D., Pich&#233;, M. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Automated+mode+locking+in+nonlinear+polarization+rotation+fiber+lasers+by+detection+of+a+discontinuous+jump+in+the+polarization+state.">Automated mode locking in nonlinear polarization rotation fiber lasers by detection of a discontinuous jump in the polarization state.</a> Opt. Express. 23 (5), 6738-6746 (2015).</li><li>Ulrich, R., Simon, A. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Polarization+optics+of+twisted+single-mode+fibers.">Polarization optics of twisted single-mode fibers.</a> Appl. Opt. 18 (13), 2241-2251 (1979).</li><li>Chong, A., Logan, L. R., Wise, F. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Ultrafast+fiber+lasers+based+on+self-similar+pulse+evolution:+a+review+of+current+progress.">Ultrafast fiber lasers based on self-similar pulse evolution: a review of current progress.</a> Rep. Prog. Phys. 78 (11), 113901 (2015).</li><li>Komarov, A., Leblond, H., Sanchez, F. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Theoretical+analysis+of+the+operating+regime+of+a+passively-mode-locked+fiber+laser+through+nonlinear+polarization+rotation.">Theoretical analysis of the operating regime of a passively-mode-locked fiber laser through nonlinear polarization rotation.</a> Phys. Rev. A. 72, 063811 (2005).</li><li>Kobtsev, S., Smirnov, S., Kukarin, S., Turitsyn, S. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Mode-locked+fiber+lasers+with+significant+variability+of+generation+regimes.">Mode-locked fiber lasers with significant variability of generation regimes.</a> Optical Fiber Technology. 20 (6), 615-620 (2014).</li><li>Kobtsev, S., Kukarin, S., Smirnov, S., Turitsyn, S., Latkin, A. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Generation+of+double-scale+femto/pico-second+optical+lumps+in+mode-locked+fiber+lasers.">Generation of double-scale femto/pico-second optical lumps in mode-locked fiber lasers.</a> Opt. Express. 17 (23), 20707-20713 (2009).</li><li>Churkin, D. V., Sugavanam, S., Tarasov, N., Khorev, S., Smirnov, S. V., Kobtsev, S. M., Turitsyn, S. K. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Stochasticity+periodicity+and+localized+light+structures+in+partially+mode-locked+fibre+lasers.">Stochasticity periodicity and localized light structures in partially mode-locked fibre lasers.</a> Nat. Commun. 6, 7004 (2015).</li><li>Duling, I. N., Chen, C. J., Wai, P. K. A., Menyuk, C. R. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Operation+of+a+nonlinear+loop+mirror+in+a+laser+cavity.">Operation of a nonlinear loop mirror in a laser cavity.</a> IEEE J. Quantum Electron. 30 (1), 194-199 (1994).</li><li>Krempzek, K., Grzegorz, S., Kaczmarek, P., Abramski, K. M. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=A+sub-100+fs+stretched-pulse+205+MHz+repetition+rate+passively+mode-locked+Er+doped+all-fiber+laser.">A sub-100 fs stretched-pulse 205 MHz repetition rate passively mode-locked Er doped all-fiber laser.</a> Laser Phys. Lett. 10, 105103 (2013).</li><li>Shtyrina, O., Fedoruk, M., Turitsyn, S., Herda, R., Okhotnikov, O. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Evolution+and+stability+of+pulse+regimes+in+SESAM-mode-locked+femtosecond+fiber+lasers.">Evolution and stability of pulse regimes in SESAM-mode-locked femtosecond fiber lasers.</a> J. Opt. Soc. Am. B. 26 (2), 346-352 (2009).</li></ol>

著者らは、開示することは何もありません。

出力偏光測定値に基づいてフィードバックループを使用して、NPRファイバリングレーザのMLを自動化することが可能であることが示されています。このタスクを実現するためには、キャビティ内の調整可能なPSCを挿入することが重要です。空洞の出力カプラは、CW信号とパルス信号（ 図2）の偏光状態の違いを見るためにだけ、偏光子の前に配置する必要があります。 MLを見つけ?...

この論文の目的は、非線形偏光回転ファイバレーザモード同期（ML）を得るために自動アライメント手順を提示することです。この手順は、2つの重要なステップに基づいています。レーザーの出力信号の偏光を測定した後、MLに到達するために、自己始動制御装置をアップ設定することにより、ML体制を検出します。 ファイバレーザは、最近の光学系で重要なツールとなっています。彼らは、コヒーレント近赤外光の効率的な供給源であり、彼らは今、電磁スペクトルの中間赤外線部分内に延びています。その低コスト、使いやすさは、固体レーザなどのコヒーレント光の他のソースにそれらを魅力的な代替を行いました。 ML機構はファイバキャビティ内に挿入されたときのファイバレーザは、（100フェムト秒以下）の超短パルスを提供することができます。このような非線形ループミラーと可飽和吸収体としてこのMLメカニズムを設計する方法は多数あります。これらのいずれかの、広く使用されているFまたはそのシンプルさは、信号1,2の非線形偏光回転（NPR）に基づいています。それは、レーザキャビティのファイバに伝搬する信号の偏光の楕円は、その強度に回転比例を受けるという事実を利用します。キャビティ内での偏光板を挿入することにより、このNPRは、信号の往復の際に強度依存損失につながります。 レーザーは、次に、偏光状態を制御することにより、MLに強制することができます。効果的に、信号の高出力部は、低損失（ 図1）に供され、レーザがオンと低電力ノイズの多い信号から開始された場合、これは、最終的に光の超短パルスの形成につながります。しかし、この方法の欠点は、偏光状態コントローラ（PSC）は、適切にMLを取得するように整列されなければならないということです。通常、オペレータは、PSCの位置​​を変化させると高速Pでレーザの出力信号を分析することによって手動でMLを発見しますhotodiode、光スペクトラムアナライザや非線形光学自動相関器。できるだけ早くパルスの放射が検出されると、オペレータは、レーザがMLであるので、PSCの位置​​を変化させることを停止します。明らかに、自動的に効率の重要な利益につながる自己スタートにレーザーを得ます。レーザは、オペレータが何度も位置合わせ手順を経る必要があるため、アライメントまたは空洞の構成を変更する摂動を受ける場合に特に当てはまります。 10年で、異なる方法が、この自動化を達成するために提案されています。 Hellwigさんら 3は 、MLを検出するためにすべてのファイバ分割の振幅偏光の信号の偏光状態の完全な分析と組み合わせた偏光を制御するための圧電スクイーザを用います。 Radnarotov ら 4は、MLを検出するためのRFスペクトルに基づいて分析を液晶板のPSCを使用します。シェンらは、5圧電スクイーザを使用分極およびMLを検出するフォトダイオード/高速カウンタシステムを制御します。より最近では、進化的アルゴリズムに基づいた戦略は、検出がintensimetric二次自己相関と光スペクトラムアナライザと組み合わせて高帯域幅のフォトダイオードによって提供されて提示されました。制御は、その後、キャビティ6内の 2電子駆動のPSCを用いて行われます。 この記事では、MLにファイバレーザを強制的に自動化技術にMLとその応用を検出する革新的な方法を説明します。レーザのMLの検出は、PSCの角度を掃引される信号の出力偏光状態がどのように変化するかを分析することによって達成されます。示されるように、MLへの遷移は、出力信号のストークスパラメータのいずれかを測定することによって検出偏光状態の急激な変化と関連しています。パルスはCW信号よりも強いであり、より重要なNPRのexpを受けるという事実lainsこの変更。レーザの出力は直ちにキャビティ内の偏光子の前に配置されているので、この位置におけるパルスの偏光状態は、CW信号の偏光状態（ 図2）とは異なり、MLの状態を識別するために使用されます。このプロシージャとその最初の実験的な実装の ​​理論的な側面は、オリビエらに提示された。7。この記事では、重点は、プロシージャ、その限界とその利点の技術的な側面になります。 この技術は、比較的実装が簡単であり、MLの状態を検出し、MLを取得するために、レーザーの位置合わせを自動化するための高度な測定機器を必要としません。プログラマブルインタフェースを介して外部で調整PSCが必要です。別のPSCは、原理的には使用することができる：モーター、磁気光学結晶または電動全ファイバPSCベースのOによって回転圧電スクイーザ、液晶、波板nは圧搾ファイバ8をねじります。この記事では、後者は、全ファイバ電動八尾型PSCを使用されています。高価な商用の偏光を使用することができる偏光状態を検出するために。最初のストークスパラメータの値のみが必要とされているので、この記事で示したようにしかし、2つのフォトダイオードと組み合わせた偏光ビームスプリッタは十分であろう。 すべてのこれらの構成要素は、広く使用されているエルビウムドープファイバレーザのため安価です。この手順に基づいてフィードバックループが数分でMLを見つけることができます。この応答時間は、ファイバレーザのほとんどのアプリケーションに適しており、他の既存の技術に匹敵します。実際に、応答時間は、信号の偏光を分析するために使用される電子機器によって制限されます。手順はsimilariton 9エルビウムドープファイバレーザにここで適用しているが、最終的には、上述した装置またはそのequivalen次第任意NPR基づくファイバレーザを使用することができますトンは、関心のある波長で利用可能になります。

<table border="0" cellpadding="0" cellspacing="0" width="903">
	<tbody>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:391px;">Bare-Fiber adaptor</td>
			<td style="width:163px;">Bullet</td>
			<td style="width:183px;">NGB-14</td>
			<td style="width:167px;"></td>
		</tr>
		<tr height="42">
			<td height="42" style="height:42px;width:391px;">Drop-in polarization controller</td>
			<td style="width:163px;">General Photonics Corp.</td>
			<td style="width:183px;">Polarite PLC-006</td>
			<td>Manual polarization controller.</td>
		</tr>
		<tr height="42">
			<td height="42" style="height:42px;width:391px;">DSP In-line polarimeter</td>
			<td style="width:163px;">General Photonics Corp.</td>
			<td style="width:183px;">POD-101D PolaDetect</td>
			<td>Polarimeter with USB/serial computer connectivity.</td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:391px;">Fiber Cleaver</td>
			<td style="width:163px;">Fitel</td>
			<td style="width:183px;">S323</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:391px;">FiberPort</td>
			<td style="width:163px;">Thorlabs Inc.</td>
			<td style="width:183px;">PAF-X-2-C</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:391px;">Fixed Fiber-to-Fiber Coupler Bench</td>
			<td style="width:163px;">Thorlabs Inc.</td>
			<td style="width:183px;">FBC-1550-APC</td>
			<td>Any optical bench could be used. A 3-way bench would even be better.</td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:391px;">Fusion Splicer</td>
			<td style="width:163px;">Fujikura</td>
			<td style="width:183px;">FSM-40PM</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:391px;">High resolution all fiber polarization controller</td>
			<td style="width:163px;">Giga Concept Inc.</td>
			<td style="width:183px;">GIG-2201-1300</td>
			<td>All-fiber motorized polarization controller with USB computer connectivity.</td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:391px;">InGaAs PIN PD module</td>
			<td style="width:163px;">Optoway</td>
			<td style="width:183px;">PD-1310</td>
			<td>Pigtailed photodiode.</td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:391px;">Instrument communication interface</td>
			<td style="width:163px;">National Instruments</td>
			<td style="width:183px;">NI MAX</td>
			<td>It comes packaged with National Instruments drivers (NI-VISA, NI-DAQmx, etc.)</td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:391px;">Operational amplifier</td>
			<td style="width:163px;">Texas Instruments</td>
			<td style="width:183px;">TLO81ACP</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:391px;">Optical Powermeter</td>
			<td style="width:163px;">Newport</td>
			<td style="width:183px;">818-IS-1 with 1835-C</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:391px;">Optical spectrum analyzer</td>
			<td style="width:163px;">Anritsu</td>
			<td style="width:183px;">MS9710C</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:391px;">Oscilloscope</td>
			<td style="width:163px;">Tektronix</td>
			<td style="width:183px;">TDS2022</td>
			<td>Oscilloscope with GPIB computer connectivity.</td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:391px;">Polarizing beamsplitter module</td>
			<td style="width:163px;">Thorlabs Inc.</td>
			<td style="width:183px;">PSCLB-VL-1550</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:391px;">Polyimide Film Tape</td>
			<td style="width:163px;">3M</td>
			<td style="width:183px;">5413</td>
			<td>Tape to fix the components on the table without damaging the fibers.</td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:391px;">Graphical programming language interface (GPLI)</td>
			<td style="width:163px;">National Instruments</td>
			<td style="width:183px;">LabVIEW</td>
			<td>Interface to program in G Programming Language and communicate with laboratory instruments.</td>
		</tr>
		<tr height="42">
			<td height="42" style="height:42px;width:391px;">Polarimeter controlling software</td>
			<td style="width:163px;">General Photonics Corp.</td>
			<td style="width:183px;">PolaView</td>
			<td>Comes with the polarimeter General Photonics POD-101D.</td>
		</tr>
	</tbody>
</table>

automation of mode locking in a nonlinear polarization rotation fiber laser through output polarization measurements

レーザは、モードロックされたときには、レーザ共振器の長さによって決定される繰り返し率で、超短パルス列を放出します。この記事では、事前調整非線形偏光回転ファイバレーザにモード同期を強制的に新しいと安価な手順の概要を説明します。この手順は、モードロックが発生し、出力偏光状態の急激な変化の検出に基づいています。この変化は、モード同期状態を見つけるために、イントラキャビティ偏光コントローラの位置合わせを指令するために使用されます。具体的には、第一のストークスパラメータの値は、レーザーが、モードロック状態になったときまた、急激な変化を受け、偏光制御器の角度を掃引したときに変化​​し。この急激な変化を監視する偏光制御器の位置合わせを指示し、モード同期に向けてレーザを駆動するために使用することができる実用的な簡単に検出信号を供給する。この監視は、ごく一部を供給することにより達成されます。偏光解析装置への信号の最初のストークスパラメータを測定します。レーザーは、モードロック状態になったときアナライザからこのパラメータの読み出しの急激な変化が発生します。このとき、偏波コントローラの必要な角度が一定に保たれます。アライメントが完了しました。この手順では、このような光スペクトラムアナライザ、RFスペクトラム・アナライザ、電子パルスカウンタまたは2光子吸収または第二高調波発生に基づく非線形検出方式に接続されたフォトダイオードなどの機器を使用する既存の自動化手順への代替方法を提供します。これは、非線形偏光回転によってロックレーザモードに適しています。特に、1550nmの波長において、安価な手段を必要とし、実装するのが比較的容易であり、それは、上記の技術と比較して発生し、生産及び操作のコストを低下させます。

NPRのモードロックファイバレーザは、Qスイッチパルス10、コヒーレントMLパルス、ノイズのようなパルス、MLパルスの束縛状態、MLパルス11を相互作用の高調波MLや複雑な構造のような脈動体制の多種多様を提供することが知られています。 PSCの複屈折は、MLを得ることができるように固定した後、ここに記載のレーザでは、ポンプ電力は、比較的単一?...

Watch this Scientific Journal Video about Automation of Mode Locking in a Nonlinear Polarization Rotation Fiber Laser through Output Polarization Measurements at JoVE.com

Automation of Mode Locking in a Nonlinear Polarization Rotation Fiber Laser through Output Polarization Measurements

A protocol to detect and automate mode locking in a pre-adjusted nonlinear polarization rotation fiber laser is presented. The detection of a sudden change in the output polarization state when mode locking occurs is used to command the alignment of an intra-cavity polarization controller in order to find mode-locking conditions.

出力偏光測定を通じて非線形偏波回転ファイバレーザにおけるモードロックの自動化

When a laser is mode-locked, it emits a train of ultra-short pulses at a repetition rate determined by the laser cavity length. This article outlines a ...

automation-mode-locking-nonlinear-polarization-rotation-fiber-laser

Research

Education

JoVE Core

JoVE Journal

Electrical Engineering

Engineering

Unit 1

Diagrams and Signal Flow Graphs

SCIENTISTS IN ACTION

11.3K ビュー.  Université Laval. A protocol to detect and automate mode locking in a pre-adjusted nonlinear polarization rotation fiber laser is presented. The detection of a sudden change in the output polarization state when mode locking occurs is used to command the alignment of an intra-cavity polarization controller in order to find mode-locking conditions.

ビデオ: Automation of Mode Locking in a Nonlinear Polarization Rotation Fiber Laser through Output Polarization Measurements

Methods for Measuring the Orientation and Rotation Rate of 3D-printed Particles in Turbulence

Experimental methods are presented for measuring the rotational and translational motion of anisotropic particles in turbulent fluid flows. 3D printing technology is used to fabricate particles with slender arms connected at a common center. Shapes explored are crosses (two perpendicular rods), jacks (three perpendicular rods), triads (three rods in triangular planar symmetry), and tetrads (four arms in tetrahedral symmetry). Methods for producing on the order of 10,000 fluorescently dyed particles are described. Time-resolved measurements of their orientation and solid-body rotation rate are obtained from four synchronized videos of their motion in a turbulent flow between oscillating grids with R&#955; = 91. In this relatively low-Reynolds number flow, the advected particles are small enough that they approximate ellipsoidal tracer particles. We present results of time-resolved 3D trajectories of position and orientation of the particles as well as measurements of their rotation rates.

We use 3D printing to fabricate anisotropic particles in the shapes of jacks, crosses, tetrads, and triads, whose alignments and rotations in turbulent fluid flow can be measured from multiple simultaneous video images.

乱流で3Dプリント粒子の配向および回転速度を測定するための方法

Experimental methods are presented for measuring the rotational and translational motion of anisotropic particles in turbulent fluid flows. 3D printing ...

工学

Preparation and High-temperature Anti-adhesion Behavior of a Slippery Surface on Stainless Steel

Anti-adhesion surfaces with high-temperature resistance have a wide application potential in electrosurgical instruments, engines, and pipelines. A typical anti-wetting superhydrophobic surface easily fails when exposed to a high-temperature liquid. Recently, Nepenthes-inspired slippery surfaces demonstrated a new way to solve the adhesion problem. A lubricant layer on the slippery surface can act as a barrier between the repelled materials and the surface structure. However, the slippery surfaces in previous studies rarely showed high-temperature resistance. Here, we describe a protocol for the preparation of slippery surfaces with high-temperature resistance. A photolithography-assisted method was used to fabricate pillar structures on stainless steel. By functionalizing the surface with saline, a slippery surface was prepared by adding silicone oil. The prepared slippery surface maintained the anti-wetting property for water, even when the surface was heated to 300 &#176;C. Also, the slippery surface exhibited great anti-adhesion effects on soft tissues at high temperatures. This type of slippery surface on stainless steel has applications in medical devices, mechanical equipment, etc.

Slippery surfaces provide a new way to solve the adhesion problem. This protocol describes how to fabricate slippery surfaces at high temperatures. The results demonstrate that the slippery surfaces showed anti-wetting for liquids and a remarkable anti-adhesion effect on soft tissues at high temperatures.

ステンレス鋼の滑りやすい表面の作製と高温の反付着挙動

Anti-adhesion surfaces with high-temperature resistance have a wide application potential in electrosurgical instruments, engines, and pipelines. A ...

Measurements of Soil Carbon by Neutron-Gamma Analysis in Static and Scanning Modes

The herein described application of the inelastic neutron scattering (INS) method for soil carbon analysis is based on the registration and analysis of gamma rays created when neutrons interact with soil elements. The main parts of the INS system are a pulsed neutron generator, NaI(Tl) gamma detectors, split electronics to separate gamma spectra due to INS and thermo-neutron capture (TNC) processes, and software for gamma spectra acquisition and data processing. This method has several advantages over other methods in that it is a non-destructive in situ method that measures the average carbon content in large soil volumes, is negligibly impacted by local sharp changes in soil carbon, and can be used in stationary or scanning modes. The result of the INS method is the carbon content from a site with a footprint of ~2.5 - 3 m2 in the stationary regime, or the average carbon content of the traversed area in the scanning regime. The measurement range of the current INS system is &#62;1.5 carbon weight % (standard deviation &#177; 0.3 w%) in the upper 10 cm soil layer for a 1 hmeasurement.

Here, we present the protocol for in situ measurement of soil carbon using the neutron-gamma technique for single point measurements (static mode) or field averages (scanning mode). We also describe system construction and elaborate data treatment procedures.

静的スキャン モードで中性子ガンマ解析による土壌炭素の測定

The herein described application of the inelastic neutron scattering (INS) method for soil carbon analysis is based on the registration and analysis of ...

Ultrasonic Fatigue Testing in the Tension-Compression Mode

Ultrasonic fatigue testing is one of a few methods which allow investigating fatigue properties in the ultra-high cycle region. The method is based on exposing the specimen to longitudinal vibrations on its resonance frequency close to 20 kHz. With use of this method, it is possible to significantly decrease the time required for the test, when compared to conventional testing devices usually working at frequencies under 200 Hz. It is also used to simulate loading of material during operation in high speed conditions, such as those experienced by components of jet engines or car turbo pumps. It is necessary to operate only in the high and ultra-high cycle region, due to the possibility of extremely high deformation rates, which can have a significant influence on the test results. Specimen shape and dimensions have to be carefully selected and calculated to fulfill the resonance condition of the ultrasonic system; thus, it is not possible to test the full components or specimens of arbitrary shape. Before each test, it is necessary to harmonize the specimen with the frequency of the ultrasonic system to compensate for deviations of the real shape from the ideal one. It is not possible to run a test until a total fracture of the specimen, since the test is automatically terminated after initiation and propagation of the crack to a certain length, when the stiffness of the system changes enough to shift the system out of the resonance frequency. This manuscript describes the process of evaluation of materials' fatigue properties at high-frequency ultrasonic fatigue loading with use of mechanical resonance at a frequency close to 20 kHz. The protocol includes a detailed description of all steps required for a correct test, including specimen design, stress calculation, harmonizing with the resonance frequency, performing the test, and final static fracture.

A protocol for ultrasonic fatigue testing in the high and ultra-high cycle region in axial tension-compression loading mode.

超音波疲労引張圧縮モードでのテスト

Ultrasonic fatigue testing is one of a few methods which allow investigating fatigue properties in the ultra-high cycle region. The method is based on ...

Experimental Methods for Spin- and Angle-Resolved Photoemission Spectroscopy Combined with Polarization-Variable Laser

The goal of this protocol is to present how to perform spin- and angle-resolved photoemission spectroscopy combined with polarization-variable 7-eV laser (laser-SARPES), and demonstrate a power of this technique for studying solid state physics. Laser-SARPES achieves two great capabilities. Firstly, by examining orbital selection rule of linearly polarized lasers, orbital selective excitation can be carried out in SAPRES experiment. Secondly, the technique can show full information of a variation of the spin quantum axis as a function of the light polarization. To demonstrate the power of the collaboration of these capabilities in laser-SARPES, we apply this technique for the investigations of spin-orbit coupled surface states of Bi2Se3. This technique affords to decompose spin and orbital components from the spin-orbit coupled wavefunctions. Moreover, as a representative advantage of using the direct spin detection collaborated with the polarization-variable laser, the technique unambiguously visualizes the light polarization dependence of the spin quantum axis in three-dimension. Laser-SARPES dramatically increases a capability of photoemission technique.

Here, we combine polarization-variable 7-eV laser with spin- and angle-resolved photoemission technique to visualize the spin-orbital coupling effect in solid states.

偏波可変レーザーと組み合わせてスピン角度分解光電子分光の実験法

The goal of this protocol is to present how to perform spin- and angle-resolved photoemission spectroscopy combined with polarization-variable 7-eV laser ...

Measuring Magnetically-Tuned Ferroelectric Polarization in Liquid Crystals

Materials showing coupling phenomena between magnetism and (ferro)electricity, i.e., magnetoelectric effects, have attracted a great deal of attention due to their potential applications for future device technologies such as sensors and storage. However, conventional approaches, which usually utilize materials containing magnetic metal ions (or radicals), have a major problem: only a few materials have been found to show the coupling phenomena at room temperature. Recently, we proposed a new approach to achieve room-temperature magnetoelectrics. In contrast to conventional approaches, our alternative proposal focuses on a completely different material, a &#34;liquid crystal&#34;, free from magnetic metal ions. In such liquid crystals, a magnetic field can be utilized to control the orientational state of constituent molecules and the corresponding electric polarization through magnetic anisotropy of the molecules; it is an unprecedented mechanism of the magnetoelectric effect. In this context, this paper provides a protocol to measure ferroelectric properties induced by a magnetic field, that is, the direct magnetoelectric effect, in a liquid crystal. With the method detailed here, we successfully detected magnetically-tuned electric polarization in the chiral smectic C phase of a liquid crystal at room temperature. Taken together with the flexibility of constituent molecules, which directly affects the magnetoelectric responses, the introduced method will serve to allow liquid crystal cells to acquire more functions as room-temperature magnetoelectrics and associated optical materials.

In this report, we present a protocol to examine direct magnetoelectric effects, i.e., induction of ferroelectric polarization by applying magnetic fields, in liquid crystals. This protocol provides a unique approach, supported by the softness of liquid crystals, to achieve room-temperature magnetoelectrics.

液晶における強誘電分極の磁場調整を測定

Materials showing coupling phenomena between magnetism and (ferro)electricity, i.e., magnetoelectric effects, have attracted a great deal of attention due ...

Carrier Lifetime Measurements in Semiconductors through the Microwave Photoconductivity Decay Method

This work presents a protocol employing the microwave photoconductivity decay (&#956;-PCD) for measurement of the carrier lifetime in semiconductor materials, especially SiC. In principle, excess carriers in the semiconductor generated via excitation recombine with time and, subsequently, return to the equilibrium state. The time constant of this recombination is known as the carrier lifetime, an important parameter in semiconductor materials and devices that requires a noncontact and nondestructive measurement ideally achieved by the &#956;-PCD. During irradiation of a sample, a part of the microwave is reflected by the semiconductor sample. Microwave reflectance depends on the sample conductivity, which is attributed to the carriers. Therefore, the time decay of excess carriers can be observed through detection of the reflected microwave intensity, whose decay curve can be analyzed for estimation of the carrier lifetime. Results confirm the suitability of the &#956;-PCD protocol in measuring the carrier lifetime in semiconductor materials and devices.

As one of the important physical parameters in semiconductors, carrier lifetime is measured herein via a protocol employing the microwave photoconductivity decay method.

マイクロ波光伝導減衰法による半導体中のキャリア ライフ タイム測定

This work presents a protocol employing the microwave photoconductivity decay (&#956;-PCD) for measurement of the carrier lifetime in semiconductor ...

Implementation of a Nonlinear Microscope Based on Stimulated Raman Scattering

Stimulated Raman scattering (SRS) microscopy uses near-infrared excitation light; therefore, it shares many multi-photon microscopic imaging properties. SRS imaging modality can be obtained using commercial laser-scanning microscopes by equipping with a non-descanned forward detector with proper bandpass filters and lock-in amplifier (LIA) detection scheme. A schematic layout of a typical SRS microscope includes the following: two pulsed laser beams, (i.e., the pump and probe directed in a scanning microscope), which must be overlapped in both space and time at the image plane, then focused by a microscope objective into the sample through two scanning mirrors (SMs), which raster the focal spot across an x-y plane. After interaction with the sample, transmitted output pulses are collected by an upper objective and measured by a forward detection system inserted in an inverted microscope. Pump pulses are removed by a stack of optical filters, whereas the probe pulses that are the result of the SRS process occurring in the focal volume of the specimen are measured by a photodiode (PD). The readout of the PD is demodulated by the LIA to extract the modulation depth. A two-dimensional (2D) image is obtained by synchronizing the forward detection unit with the microscope scanning unit. In this paper, the implementation of an SRS microscope is described and successfully demonstrated, as well as the reporting of label-free images of polystyrene beads with diameters of 3 &#181;m. It is worth noting that SRS microscopes are not commercially available, so in order to take advantage of these characteristics, the homemade construction is the only option. Since SRS microscopy is becoming popular in many fields, it is believed that this careful description of the SRS microscope implementation can be very useful for the scientific community.

In this manuscript, the implementation of a stimulated Raman scattering (SRS) microscope, obtained by the integration of an SRS experimental set-up with a laser scanning microscope, is described. The SRS microscope is based on two femtosecond (fs) laser sources, a Ti-Sapphire (Ti:Sa) and synchronized optical parametric oscillator (OPO).

刺激されたラマン散乱に基づく非線形顕微鏡の実施

Stimulated Raman scattering (SRS) microscopy uses near-infrared excitation light; therefore, it shares many multi-photon microscopic imaging properties. ...

A Photonic System for Generating Unconditional Polarization-Entangled Photons Based on Multiple Quantum Interference

We present a high-performance source of unconditional polarization-entangled photons that have a high-emission rate, a broadband distribution, are degenerated and postselection free. The property of the source is based on the multiple quantum interference effect with a round-trip configuration of a Sagnac interferometer. The quantum interference effects make it possible to use the high generation efficiency of the polarization-entangled photons to process parametric down-conversion, and separate degenerated photon pairs into different optical modes without a postselection requirement. The principle of the optical system was described and experimentally used to measure the fidelity and Bell parameters, and also to characterize the generated polarization-entangled photons from a minimum of six combinations of polarization correlated data. The experimentally obtained fidelity and Bell parameters exceeded the classical local correlation limit and are clear evidence of the generation of unconditional polarization-entangled photons.

We describe an optical system for the generation of unconditional polarization-entangled photons based on multiple quantum interference effects with a detection scheme to estimate the experimental fidelity of generated entangled photons.

複数の量子干渉に基づく無条件偏波絡み合った光子を生成するフォトニックシステム

We present a high-performance source of unconditional polarization-entangled photons that have a high-emission rate, a broadband distribution, are ...

Low-cost Custom Fabrication and Mode-locked Operation of an All-normal-dispersion Femtosecond Fiber Laser for Multiphoton Microscopy

A protocol is presented to build a custom low-cost yet high-performance femtosecond (fs) fiber laser. This all-normal-dispersion (ANDi) ytterbium-doped fiber laser is built completely using commercially available parts, including $8,000 in fiber optic and pump laser components, plus $4,800 in standard optical components and extra-cavity accessories. Researchers new to fiber optic device fabrication may also consider investing in basic fiber splicing and laser pulse characterization equipment (~$63,000). Important for optimal laser operation, methods to verify true versus apparent (partial or noise-like) mode-locked performance are presented. This system achieves 70 fs pulse duration with a center wavelength of approximately 1,070 nm and a pulse repetition rate of 31 MHz. This fiber laser exhibits the peak performance that may be obtained for an easily assembled fiber laser system, which makes this design ideal for research laboratories aiming to develop compact and portable fs laser technologies that enable new implementations of clinical multiphoton microscopy and fs surgery.

A method is presented to build a custom low-cost, mode-locked femtosecond fiber laser for potential applications in multiphoton microscopy, endoscopy, and photomedicine. This laser is built using commercially available parts and basic splicing techniques.

多光子顕微鏡用全常常分散フェムト秒ファイバーレーザーの低コストカスタム製造とモードロック動作

A protocol is presented to build a custom low-cost yet high-performance femtosecond (fs) fiber laser. This all-normal-dispersion (ANDi) ytterbium-doped ...