Encapsulation and Permeability Characteristics of Plasma Polymerized Hollow Particles

In this protocol, core-shell nanostructures are synthesized by plasma enhanced chemical vapor deposition. We produce an amorphous barrier by plasma ...

The Pennsylvania State University

L&#39;&eacute;quation de bilan de la population (PBE) pour la croissance par la fixation d&#39;une unit&eacute; monom&egrave;re est d&eacute;crite dans le domaine discret par une infinit&eacute; d&#39;&eacute;quations diff&eacute;rentielles. Comment transformer le probl&egrave;me discret du domaine continu produit une expansion de s&eacute;rie qui est g&eacute;n&eacute;ralement tronqu&eacute;e au-del&agrave; du premier mandat. Nous &eacute;tudions l&#39;effet de cette troncature et nous montrons que, en incluant le terme de second ordre, on obtient une approximation de Fokker-Planck de la PBE continu dont des premiers et second moments sont exactes. Nous utilisons cette troncature pour &eacute;tudier le comportement asymptotique de la variance de la distribution granulom&eacute;trique avec des taux de croissance qui est une fonction de puissance-Loi de la masse des particules avec l&#39;exposant un. Nous obtenons des expressions analytiques pour la variance et montrer que son comportement asymptotique est diff&eacute;rente dans les r&eacute;gimes une &lt; 1/2 et un &gt; 1/2. Ces conclusions sont corrobor&eacute;es par des simulations Monte Carlo.

&Eacute;quation de Fokker-Planck pour la croissance des particules par attachement de monom&egrave;re.

&#x4EBA;&#x53E3;&#x5E73;&#x8861;&#x65B9;&#x7A0B; (PBE&#xFF09; &#x9644;&#x4EF6;&#x7684;&#x5355;&#x4F53;&#x5355;&#x5143;&#x7684;&#x589E;&#x957F;&#x662F;&#x5FAE;&#x5206;&#x65B9;&#x7A0B;&#x65E0;&#x9650;&#x96C6;&#x5728;&#x79BB;&#x6563;&#x57DF;&#x4E2D;&#x6240;&#x8FF0;&#x3002;&#x8F6C;&#x5316;&#x7684;&#x8FDE;&#x7EED;&#x57DF;&#x7684;&#x79BB;&#x6563;&#x95EE;&#x9898;&#x4EA7;&#x751F;&#x7CFB;&#x5217;&#x6269;&#x5C55;&#xFF0C;&#x8FC7;&#x53BB;&#x7684;&#x7B2C;&#x4E00;&#x4EFB;&#x671F;&#x901A;&#x5E38;&#x4F1A;&#x88AB;&#x622A;&#x65AD;&#x3002;&#x6211;&#x4EEC;&#x7814;&#x7A76;&#x7684;&#x8FD9;&#x79CD;&#x622A;&#x65AD;&#x6548;&#x679C;&#x548C;&#x6211;&#x4EEC;&#x663E;&#x793A;&#x7531;&#x5305;&#x62EC;&#x4E8C;&#x9636;&#x4E00;&#x8BCD;&#x4E4B;&#x4E00;&#x83B7;&#x5F97;&#x7684;&#x7B2C;&#x4E00;&#x548C;&#x7B2C;&#x4E8C;&#x6B21;&#x7684;&#x65F6;&#x523B;&#x90FD;&#x662F;&#x786E;&#x5207;&#x7684;&#x8FDE;&#x7EED; PBE &#x798F;&#x514B;-&#x666E;&#x6717;&#x514B;&#x903C;&#x8FD1;&#x3002;&#x6211;&#x4EEC;&#x7528;&#x8FD9;&#x79CD;&#x622A;&#x65AD;&#x6765;&#x7814;&#x7A76;&#x7684;&#x6E10;&#x8FD1;&#x65B9;&#x5DEE;&#x7684;&#x5927;&#x5C0F;&#x5206;&#x5E03;&#x662F;&#x7C92;&#x5B50;&#x8D28;&#x91CF;&#x4E0E;&#x6307;&#x6570;&#x7684;&#x5E42;&#x5F8B;&#x51FD;&#x6570;&#x7684;&#x589E;&#x957F;&#x901F;&#x5EA6;&#x3002;&#x6211;&#x4EEC;&#x83B7;&#x5F97;&#x7684;&#x65B9;&#x5DEE;&#x7684;&#x89E3;&#x6790;&#x8868;&#x8FBE;&#x5F0F;&#x5E76;&#x663E;&#x793A;&#x5176;&#x6E10;&#x8FD1;&#x7684;&#x884C;&#x4E3A;&#x662F;&#x4E0D;&#x540C;&#x7684;&#x5236;&#x5EA6; &lt; 1/2 &#x548C; &gt; 1/2&#x3002;&#x8FD9;&#x4E9B;&#x7ED3;&#x8BBA;&#x8BC1;&#x5B9E;&#x4E86;&#x8499;&#x7279;&#x5361;&#x7F57;&#x6A21;&#x62DF;&#x3002;

&#x798F;&#x514B;-&#x666E;&#x6717;&#x514B;&#x65B9;&#x7A0B;&#x7C92;&#x5B50;&#x751F;&#x957F;&#x7684;&#x5355;&#x4F53;&#x9644;&#x4EF6;&#x3002;

The population balance equation (PBE) for growth by attachment of a monomeric unit is described in the discrete domain by an infinite set of differential equations. Transforming the discrete problem into the continuous domain produces a series expansion which is usually truncated past the first term. We study the effect of this truncation and we show that by including the second-order term one obtains a Fokker-Planck approximation of the continuous PBE whose first and second moments are exact. We use this truncation to study the asymptotic behavior of the variance of the size distribution with growth rate that is a power-law function of the particle mass with exponent a . We obtain analytic expressions for the variance and show that its asymptotic behavior is different in the regimes a<1/2 and a>1/2. These conclusions are corroborated by Monte Carlo simulations.

Fokker-Planck equation for particle growth by monomer attachment.

Die Bev&ouml;lkerung-Gleichung (&Ouml;SA) f&uuml;r Wachstum durch Anbringung einer Monomer-Einheit wird durch eine unendliche Menge von Differentialgleichungen in der diskrete Dom&auml;ne beschrieben. Umwandlung des diskreten Problems in der kontinuierlichen Dom&auml;ne erzeugt eine Reihenentwicklung, die normalerweise hinter der ersten Amtszeit abgeschnitten wird. Wir untersuchen die Wirkung dieses abschneiden und wir zeigen, dass durch die Einbeziehung des Begriffs zweiter Ordnung man eine Fokker-Planck-Ann&auml;herung an die kontinuierliche PBE erh&auml;lt deren ersten und zweiten Momente genau sind. Wir verwenden diese abschneiden, um das asymptotische Verhalten der Varianz der Korngr&ouml;&szlig;enverteilung mit Wachstumsrate zu studieren, die ein Potenzgesetz Funktion der Masse von Teilchen mit Exponent ist ein. Wir erhalten analytische Ausdr&uuml;cke f&uuml;r die Varianz und zeigen, dass das asymptotische Verhalten in den Regimen unterscheidet ein &lt; 1/2 und ein &gt; 1/2. Diese Schlussfolgerungen sind durch Monte Carlo Simulationen best&auml;tigt.

Fokker-Planck-Gleichung f&uuml;r das Teilchen Wachstum durch Monomer-Anlage.

L&#39;equazione di equilibrio della popolazione (PBE) per crescita tramite il collegamento di un&#39;unit&agrave; monomerica &egrave; descritto nel dominio discreto da un insieme infinito di equazioni differenziali. Trasformare il problema discreto nel dominio continuo produce un&#39;espansione di serie che di solito &egrave; troncata dopo il primo termine. Studiamo l&#39;effetto di questo troncamento e mostriamo che inserendo il termine di secondo ordine si ottiene un&#39;approssimazione di Fokker-Planck del PBE continuo cui momenti primi e secondo sono esatti. Usiamo questo troncamento per studiare il comportamento asintotico della varianza della distribuzione dimensione con tasso di crescita che &egrave; una legge di potenza in funzione della massa delle particelle con esponente di una. Noi ottenere espressioni analitiche per la varianza e mostrare che il suo comportamento asintotico &egrave; diverso nei regimi un &lt; 1/2 e un &amp;gt; 1/2. Queste conclusioni sono corroborate da simulazioni Monte Carlo.

Equazione di Fokker-Planck per la crescita delle particelle di attaccamento monomero.

&#x30E2;&#x30CE;&#x30DE;&#x30FC;&#x5358;&#x4F4D;&#x306E;&#x6DFB;&#x4ED8;&#x30D5;&#x30A1;&#x30A4;&#x30EB;&#x306B;&#x3088;&#x308B;&#x6210;&#x9577;&#x306E;&#x4EBA;&#x53E3;&#x30D0;&#x30E9;&#x30F3;&#x30B9;&#x65B9;&#x7A0B;&#x5F0F; (PBE) &#x96E2;&#x6563;&#x30C9;&#x30E1;&#x30A4;&#x30F3;&#x3067;&#x7121;&#x9650;&#x306E;&#x4E00;&#x9023;&#x306E;&#x5FAE;&#x5206;&#x65B9;&#x7A0B;&#x5F0F;&#x306B;&#x3088;&#x3063;&#x3066;&#x8AAC;&#x660E;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x96E2;&#x6563;&#x554F;&#x984C;&#x9023;&#x7D9A;&#x30C9;&#x30E1;&#x30A4;&#x30F3;&#x306B;&#x5909;&#x63DB;&#x3059;&#x308B;&#x904E;&#x53BB;&#x306E;&#x6700;&#x521D;&#x306E;&#x7528;&#x8A9E;&#x306E;&#x5207;&#x308A;&#x6368;&#x3066;&#x901A;&#x5E38;&#x7D1A;&#x6570;&#x3092;&#x751F;&#x6210;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x3053;&#x306E;&#x6253;&#x3061;&#x5207;&#x308A;&#x306E;&#x52B9;&#x679C;&#x3092;&#x7814;&#x7A76;&#x3057;&#x3066;&#x6211;&#x3005; &#x4E8C;&#x6B21;&#x7528;&#x8A9E;&#x3092;&#x542B;&#x3080;&#x3001;1 &#x3064;&#x304C;&#x6700;&#x521D;&#x3068; 2 &#x756A;&#x76EE;&#x306E;&#x77AC;&#x9593;&#x6B63;&#x78BA;&#x3067;&#x3042;&#x308B;&#x3068;&#x9023;&#x7D9A; PBE &#x306E;&#x30D5;&#x30A9;&#x30C3;&#x30AB;&#x30FC;-&#x30D7;&#x30E9;&#x30F3;&#x30AF;&#x8FD1;&#x4F3C;&#x3092;&#x53D6;&#x5F97;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x30D1;&#x30FC;&#x30C6;&#x30A3;&#x30AF;&#x30EB;&#x306E;&#x8CEA;&#x91CF;&#x6307;&#x6570;&#x306E;&#x3079;&#x304D;&#x4E57;&#x95A2;&#x6570;&#x3067;&#x6210;&#x9577;&#x7387;&#x3068;&#x30B5;&#x30A4;&#x30BA;&#x5206;&#x5E03;&#x306E;&#x5206;&#x6563;&#x306E;&#x6F38;&#x8FD1;&#x6319;&#x52D5;&#x3092;&#x7814;&#x7A76;&#x3059;&#x308B;&#x3053;&#x306E;&#x5207;&#x308A;&#x6368;&#x3066;&#x3092;&#x4F7F;&#x7528;&#x3057;&#x3066;&#x3002;&#x89E3;&#x6790;&#x5F0F;&#x306E;&#x5206;&#x6563;&#x3092;&#x53D6;&#x5F97;&#x3057;&#x3001;&#x305D;&#x306E;&#x6F38;&#x8FD1;&#x6319;&#x52D5;&#x304C;&#x3067;&#x653F;&#x4F53;&#x306E;&#x7570;&#x306A;&#x308B;&#x3053;&#x3068;&#x3092;&#x793A;&#x3059;&#x3001;&lt; 1/2 &#x3068;&#x306F;&#x76EE; 1/2&#x3002;&#x3053;&#x308C;&#x3089;&#x306E;&#x7D50;&#x8AD6;&#x306F;&#x3001;&#x30E2;&#x30F3;&#x30C6;&#x30AB;&#x30EB;&#x30ED; &#x30B7;&#x30DF;&#x30E5;&#x30EC;&#x30FC;&#x30B7;&#x30E7;&#x30F3;&#x306B;&#x3088;&#x3063;&#x3066;&#x88CF;&#x4ED8;&#x3051;&#x3066;&#x3044;&#x307E;&#x3059;&#x3002;

&#x30D5;&#x30A9;&#x30C3;&#x30AB;&#x30FC;-&#x30D7;&#x30E9;&#x30F3;&#x30AF;&#x65B9;&#x7A0B;&#x5F0F;&#x30E2;&#x30CE;&#x30DE;&#x30FC;&#x6DFB;&#x4ED8;&#x30D5;&#x30A1;&#x30A4;&#x30EB;&#x306B;&#x3088;&#x308B;&#x7C92;&#x5B50;&#x6210;&#x9577;&#x3002;

Monomeric &#xC7A5;&#xCE58;&#xB97C; &#xBD80;&#xCC29; &#xD558; &#xC5EC; &#xC131;&#xC7A5; &#xC704;&#xD55C; &#xC778;&#xAD6C; &#xADE0;&#xD615; &#xBC29;&#xC815;&#xC2DD; (PBE) &#xBBF8;&#xBD84; &#xBC29;&#xC815;&#xC2DD;&#xC758; &#xBB34;&#xD55C; &#xC9D1;&#xD569;&#xC73C;&#xB85C; &#xAC1C;&#xBCC4; &#xB3C4;&#xBA54;&#xC778;&#xC5D0; &#xC124;&#xBA85; &#xB418;&#xC5B4; &#xC788;&#xC2B5;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xC9C0;&#xC18D;&#xC801;&#xC778; &#xB3C4;&#xBA54;&#xC778;&#xC73C;&#xB85C; &#xAC1C;&#xBCC4; &#xBB38;&#xC81C; &#xBCC0;&#xD615; &#xC77C;&#xBC18;&#xC801;&#xC73C;&#xB85C; &#xACFC;&#xAC70;&#xC758; &#xCCAB; &#xC784;&#xAE30; &#xC798;&#xB9BD;&#xB2C8;&#xB2E4; &#xC2DC;&#xB9AC;&#xC988; &#xD655;&#xC7A5;&#xC744; &#xC0DD;&#xC131; &#xD569;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xC6B0;&#xB9AC;&#xC774; &#xC790;&#xB974;&#xAE30;&#xC758; &#xD6A8;&#xACFC; &#xC5F0;&#xAD6C; &#xD558; &#xACE0; &#xC6B0;&#xB9AC;&#xB294; 2 &#xCC28; &#xC6A9;&#xC5B4;&#xB97C; &#xD3EC;&#xD568; &#xD558; &#xC5EC; &#xCCAB; &#xBC88;&#xC9F8; &#xBC0F; &#xB450; &#xBC88;&#xC9F8; &#xC21C;&#xAC04; &#xADF8;&#xB294; &#xC815;&#xD655;&#xD55C; &#xC5F0;&#xC18D; PBE&#xC758; &#xD3EC;&#xCEE4; &#xD50C;&#xB791;&#xD06C; &#xADFC;&#xC0AC;&#xCE58;&#xB97C; &#xAC00;&#xC838;&#xC635;&#xB2C8;&#xB2E4; &#xD558;&#xB098; &#xBCF4;&#xC5EC;. &#xC774; &#xC798;&#xB9BC; &#xC6B0;&#xB9AC; &#xC0AC;&#xC6A9; &#xD558; &#xC5EC; &#xC804;&#xC6D0; &#xBC95; &#xAE30;&#xB2A5; &#xC9C0; &#xC218;&#xC640; &#xC785;&#xC790; &#xC9C8;&#xB7C9;&#xC758; &#xC131;&#xC7A5; &#xC18D;&#xB3C4;&#xC640; &#xD06C;&#xAE30; &#xBD84;&#xD3EC;&#xC758; &#xBD84;&#xC0B0;&#xC758; &#xC810;&#xADFC; &#xB3D9;&#xC791;&#xC744; &#xC5F0;&#xAD6C; &#xD558;&#xB294;. &#xC6B0;&#xB9AC; &#xBD84;&#xC0B0;&#xC5D0; &#xB300; &#xD55C; &#xBD84;&#xC11D; &#xC2DD;&#xC744; &#xAD6C;&#xD558;&#xC5EC; &#xADF8;&#xAC83;&#xC758; &#xC810;&#xADFC; &#xD589;&#xB3D9;&#xC740; &#xC815;&#xAD8C;&#xC5D0;&#xC11C; &#xB2E4; &#xBCF4;&#xC5EC;&#xB294; &lt; 1/2 a &amp;gt; 1/2. &#xC774;&#xB7EC;&#xD55C; &#xACB0;&#xB860;&#xC740; &#xBAAC;&#xD14C; &#xCE74;&#xB97C;&#xB85C; &#xC2DC;&#xBBAC;&#xB808;&#xC774;&#xC158;&#xC5D0; &#xC758;&#xD574; &#xB4B7;&#xBC1B;&#xCE68; &#xB429;&#xB2C8;&#xB2E4;.

&#xB2E8;&#xC704;&#xCCB4; &#xCCA8;&#xBD80; &#xD558; &#xC5EC; &#xC785;&#xC790; &#xC131;&#xC7A5; &#xC704;&#xD55C; &#xD3EC;&#xCEE4;-&#xD50C;&#xB791;&#xD06C; &#xBC29;&#xC815;&#xC2DD;.

La ecuaci&oacute;n de balance de poblaci&oacute;n (PBE) para el crecimiento por el accesorio de una unidad monom&eacute;rica es descrita en el dominio discreto por un conjunto infinito de ecuaciones diferenciales. Transformar el problema discreto en el dominio continuo produce una expansi&oacute;n de la serie que se trunca generalmente m&aacute;s all&aacute; del primer trimestre. Estudiamos el efecto de este truncamiento y mostramos que al incluir el t&eacute;rmino de segundo orden se obtiene una aproximaci&oacute;n de Fokker-Planck de la PBE continua cuyos momentos primeros y segundo son exactos. Utilizamos este truncamiento para estudiar el comportamiento asint&oacute;tico de la varianza de la distribuci&oacute;n de tama&ntilde;o con la tasa de crecimiento que es una funci&oacute;n de la ley de la potencia de la masa de la part&iacute;cula con exponente un. Obtenemos las expresiones anal&iacute;ticas para la varianza y mostrar que su comportamiento asint&oacute;tico es diferente en los reg&iacute;menes un &lt; 1/2 y un &gt; 1/2. Estas conclusiones son corroboradas por simulaciones de Monte Carlo.

Ecuaci&oacute;n de Fokker-Planck para el crecimiento de la part&iacute;cula por el accesorio de mon&oacute;mero.

Eine Methode zum Generieren von kostenlos-induzierte plasmonic Schichten, mit Argon-Plasma, um Nanopartikel-Arrays zu berechnen wird vorgestellt. Partikel entwickeln eine negative Ladung, aufgrund der verbesserten Kollisionen mit Hochtemperatur-Elektronen, in Niedertemperatur-Plasmen. Die negative Ladung erzeugt bewirkt eine blau-Verschiebung in die lokalisierte Oberfl&auml;chen-Plasmon-Resonanz. Die Dynamik des Wandels wurden aufgenommen und diskutiert. Dieser Effekt k&ouml;nnte als Echtzeit-Methode zur Untersuchung der Dynamik f&uuml;r die Erhebung im Plasma verwendet werden.

Ver&auml;nderungen in der Plasmon-Resonanz aufgrund eines Nanodisk-Arrays im Argon-Plasma aufladen.

Un metodo per la generazione di carica indotta plasmoniche turni, con plasma di argon addebitare nanoparticella matrici, &egrave; presentato. Particelle di sviluppano una carica negativa, a causa di una maggiore collisioni con gli elettroni ad alta temperatura, in plasmi di bassa temperatura. La carica negativa generata provoca uno spostamento verso il blu in risonanza plasmonica di superficie localizzata. La dinamica dello spostamento sono stata registrata e discusso. Questo effetto potrebbe essere usato come un metodo per studiare la dinamica per la ricarica nel plasma in tempo reale.

Turni in risonanza plasmonica grazie alla ricarica di una matrice di nanodisk nel plasma di argon.

Une m&eacute;thode pour g&eacute;n&eacute;rer des d&eacute;placements plasmoniques induit par la charge, &agrave; l&#39;aide de plasma d&#39;argon pour charger des baies de la nanoparticule, est pr&eacute;sent&eacute;e. Particules d&eacute;veloppent une charge n&eacute;gative, en raison de collisions am&eacute;lior&eacute;es avec des &eacute;lectrons de haute temp&eacute;rature, &agrave; basse temp&eacute;rature les plasmas. La charge n&eacute;gative g&eacute;n&eacute;r&eacute;e provoque un d&eacute;calage vers le bleu dans la r&eacute;sonance plasmonique de surface localis&eacute;s. La dynamique de l&#39;&eacute;volution ont &eacute;t&eacute; enregistr&eacute;e et discut&eacute;e. Cet effet pourrait &ecirc;tre utilis&eacute; comme m&eacute;thode en temps r&eacute;el pour l&#39;&eacute;tude de la dynamique pour la recharge dans le plasma.

D&eacute;placements en r&eacute;sonance plasmon en raison de la charge d&#39;un tableau de nanodisk dans le plasma d&#39;argon.

&#x4E00;&#x79CD;&#x751F;&#x6210;&#x8BF1;&#x5BFC;&#x7535;&#x8377;&#x7684;&#x7535;&#x6D46;&#x5B50;&#x73ED;&#xFF0C;&#x4F7F;&#x7528;&#x6C29;&#x7B49;&#x79BB;&#x5B50;&#x4F53;&#x5145;&#x7535;&#x7EB3;&#x7C73;&#x9897;&#x7C92;&#x9635;&#x5217;&#xFF0C;&#x65B9;&#x6CD5;&#x88AB;&#x63D0;&#x51FA;&#x3002;&#x7C92;&#x5B50;&#x5236;&#x5B9A;&#x4E00;&#x4E2A;&#x8D1F;&#x7535;&#x8377;&#xFF0C;&#x7531;&#x4E8E;&#x4E0E;&#x9AD8;&#x6E29;&#x7535;&#x5B50;&#x3001; &#x4F4E;&#x6E29;&#x7B49;&#x79BB;&#x5B50;&#x4F53;&#x4E2D;&#x589E;&#x5F3A;&#x78B0;&#x649E;&#x3002;&#x751F;&#x6210;&#x7684;&#x8D1F;&#x7535;&#x8377;&#x5728;&#x672C;&#x5730;&#x5316;&#x7684;&#x8868;&#x9762;&#x7B49;&#x79BB;&#x5B50;&#x4F53;&#x5171;&#x632F;&#x5BFC;&#x81F4;&#x84DD;&#x79FB;&#x3002;&#x8FD9;&#x79CD;&#x8F6C;&#x53D8;&#x7684;&#x52A8;&#x529B;&#x88AB;&#x8BB0;&#x5F55;&#xFF0C;&#x5E76;&#x8BA8;&#x8BBA;&#x4E86;&#x3002;&#x6B64;&#x6548;&#x679C;&#x53EF;&#x4EE5;&#x7528;&#x4E8E;&#x4F5C;&#x4E3A;&#x4E00;&#x79CD;&#x7814;&#x7A76;&#x5145;&#x7535;&#x5728;&#x7B49;&#x79BB;&#x5B50;&#x4F53;&#x52A8;&#x529B;&#x5B66;&#x7684;&#x5B9E;&#x65F6;&#x65B9;&#x6CD5;&#x3002;

&#x7531;&#x4E8E;&#x5145;&#x7535; nanodisk &#x6570;&#x7EC4;&#x4E2D;&#x6C29;&#x7B49;&#x79BB;&#x5B50;&#x4F53;&#x7684;&#x7B49;&#x79BB;&#x5B50;&#x4F53;&#x5171;&#x632F;&#x7684;&#x8F6C;&#x53D8;&#x3002;

A method for generating charge-induced plasmonic shifts, using argon plasma to charge nanoparticle arrays, is presented. Particles develop a negative charge, due to enhanced collisions with high-temperature electrons, in low-temperature plasmas. The negative charge generated causes a blue shift in the localized surface plasmon resonance. The dynamics of the shift were recorded and discussed. This effect could be used as a real-time method for studying the dynamics for charging in plasma.

Shifts in plasmon resonance due to charging of a nanodisk array in argon plasma.

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Se presenta un m&eacute;todo para generar cambios plasm&oacute;nica inducida por carga, con plasma de arg&oacute;n para cargar matrices de nanopart&iacute;culas. Part&iacute;culas desarrollan una carga negativa, debido a las colisiones mejoradas con electrones de alta temperatura, en plasmas de baja temperatura. La carga negativa generada hace un cambio de azul en la resonancia de plasmones localizada. La din&aacute;mica del cambio fueron grabada y discutida. Este efecto podr&iacute;a ser utilizado como un m&eacute;todo en tiempo real para el estudio de la din&aacute;mica para cargar en el plasma.

Themis Matsoukas

Department of Chemical Engineering

The Pennsylvania State University

Encapsulation and Permeability Characteristics of Plasma Polymerized Hollow Particles

Themis Matsoukas

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The Pennsylvania State University

Encapsulation and Permeability Characteristics of Plasma Polymerized Hollow Particles

Department of Chemical Engineering