Name: quasi-light storage for optical data packets
Uploaded: 2014-02-06T13:00:00
Description: Watch this Scientific Journal Video about Quasi-light Storage for Optical Data Packets at JoVE.com

Wij dankbaar erkennen de financiële steun van Deutsche Telekom Innovation Laboratories.

<html> 1. Voorbereiden van het systeem (figuur 4) <ol><li> Plaats de laser diodes LD1 en LD2 in de specifieke mount en sluit deze met de huidige (LDC) en temperatuurregelaars (TEC). Zet de apparaten en controleer de functionaliteit van de laserdiodes met de optische spectrumanalysator. Gewoonlijk wordt een telecom golflengte van ongeveer 1550 nm gebruikt. </li><li> Sluit de laserdiode aan de modulatoren (IM / PM en MZM1) volgens de opstelling in figuur 4. De optische aansluitingen moeten worden schoong...

<ol>
	<li>Spring, J., Tucker, R. S. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Photonic+2+x+2+packet+switch+with+input+buffers.">Photonic 2 x 2 packet switch with input buffers.</a> Electron. Lett. 29 (3), 284-285 (1993).</li><li>Krauss, T. F. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Why+do+we+need+slow+light.">Why do we need slow light.</a> Nat. Photonics. 2, 448-450 (2008).</li><li>Hau, L. V., Harris, S. E., Dutton, Z., Behroozi, C. H. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Light+speed+reduction+to+17+meters+per+second+in+an+ultracold+atomic+gas.">Light speed reduction to 17 meters per second in an ultracold atomic gas.</a> Nature. 397, 594-598 (1999).</li><li>Chang-Hasnian, C. J., Ku, P. C., Kim, J., Chuang, S. L. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Variable+optical+buffer+using+slow+light+in+semiconductor+nanostructures.">Variable optical buffer using slow light in semiconductor nanostructures.</a> Proc. IEEE. 91 (11), 1897-1810 (2003).</li><li>Gersen, H., Karle, T. J., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Real-space+observation+of+ultraslow+light+in+Photonic+Crystal+Waveguides.">Real-space observation of ultraslow light in Photonic Crystal Waveguides.</a> Phys. Rev. Lett. 94 (7), 073903-073907 (2005).</li><li>Th&#233;venaz, L. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Slow+and+fast+light+in+optical+fibres.">Slow and fast light in optical fibres.</a> Nature Photon. 2, 472-481 (2008).</li><li>Uskov, A. V., Sedgwick, F. G., Chang-Hasnian, C. J. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Delay+Limit+of+Slow+Light+in+Semiconductor+Optical+Amplifiers.">Delay Limit of Slow Light in Semiconductor Optical Amplifiers.</a> IEEE Photon. Technol. Lett. 18 (6), 731-733 (2006).</li><li>Schneider, T. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Time+Delay+Limits+of+stimulated-Brillouin-scattering-based+slow+light+systems.">Time Delay Limits of stimulated-Brillouin-scattering-based slow light systems.</a> Opt. Lett. 33 (13), 1398-1400 (2008).</li><li>Sharping, J., Okawachi, Y., van Howe, J., Xu, C., Wang, Y., Willner, A., Gaeta, A. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=All-optical,+wavelength+and+bandwidth+preserving,+pulse+delay+based+on+parametric+wavelength+conversion+and+dispersion.">All-optical, wavelength and bandwidth preserving, pulse delay based on parametric wavelength conversion and dispersion.</a> Opt. Express. 13 (20), 7872-7877 (2005).</li><li>Okawachi, Y., Foster, M., Chen, X., Turner-Foster, A., Salem, R., Lipson, M., Xu, C., Gaeta, A. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Large+tunable+delays+using+parametric+mixing+and+phase+conjugation+in+Si+nanowaveguides.">Large tunable delays using parametric mixing and phase conjugation in Si nanowaveguides.</a> Opt. Express. 16 (14), 10349-10357 (2008).</li><li>Kash, M. M., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Ultraslow+group+velocity+and+enhanced+nonlinear+optical+effects+in+a+coherently+driven+hot+atomic+gas.">Ultraslow group velocity and enhanced nonlinear optical effects in a coherently driven hot atomic gas.</a> Phys. Rev. Lett. 82 (26), 5229-5232 (1999).</li><li>Turukhin, A. V., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Observation+of+ultraslow+and+stored+light+pulses+in+a+solid.">Observation of ultraslow and stored light pulses in a solid.</a> Phys. Rev. Lett. 88 (2), 023602-023605 (2001).</li><li>Fleischhauer, M., Yelin, S. F., Lukin, M. D. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=How+to+trap+photons?+Storing+single-photon+quantum+states+in+collective+atomic+excitations.">How to trap photons? Storing single-photon quantum states in collective atomic excitations.</a> Opt. Commun. 179 (1-6), 395-410 (2000).</li><li>Zhu, Z., Gauthier, D. J., Boyd, R. W. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Stored+Light+in+an+Optical+Fiber+via+Stimulated+Brillouin+Scattering.">Stored Light in an Optical Fiber via Stimulated Brillouin Scattering.</a> Science. 318 (5857), 1748-1750 (2007).</li><li>Preu&#223;ler, S., Jamshidi, K., Wiatrek, A., Henker, R., Bunge, C. A., Schneider, T. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Quasi-Light-Storage+based+on+time-frequency+coherence.">Quasi-Light-Storage based on time-frequency coherence.</a> Opt. Express. 17 (18), 15790-15798 (2009).</li><li>Jamshidi, K., Preu&#223;ler, S., Wiatrek, A., Schneider, T. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=A+review+to+the+all+optical+Quasi+Light+Storage.">A review to the all optical Quasi Light Storage.</a> IEEE J. Sel. Top. Quantum Electron. Special Issue: Nonlinear Optical Signal Processing. 18 (2), 884-890 (2012).</li><li>Preu&#223;ler, S., Jamshidi, K., Schneider, T. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Quasi-Light-Storage+Enhancement+by+Reducing+the+Brillouin+Gain+Bandwidth.">Quasi-Light-Storage Enhancement by Reducing the Brillouin Gain Bandwidth.</a> Appl. Opt. 50 (22), 4252-4256 (2011).</li><li>Schneider, T., Jamshidi, K., Preu&#223;ler, S. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Quasi-Light+Storage:+A+Method+for+the+Tunable+Storage+of+Optical+Packets+With+a+Potential+Delay-Bandwidth+Product+of+Several+Thousand.">Quasi-Light Storage: A Method for the Tunable Storage of Optical Packets With a Potential Delay-Bandwidth Product of Several Thousand.</a> Bits, J. Lightwave Technol. 28 (17), 2586-2592 (2010).</li><li>Boyd, R. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=.">.</a> Nonlinear Optics. , (2003).</li><li>Yeniay, A., Delavaux, J., Toulouse, J. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Spontaneous+and+Stimulated+Brillouin+Scattering+Gain+Spectra+in+Optical+Fibers.">Spontaneous and Stimulated Brillouin Scattering Gain Spectra in Optical Fibers.</a> J. Lightwave Technol. 20 (8), 1425-1432 (2002).</li><li>Preu&#223;ler, S., Schneider, T. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=All+optical+storage+of+phase-shift-keyed+data+packets.">All optical storage of phase-shift-keyed data packets.</a> Opt. Express. 20 (16), 18224-18229 (2012).</li><li>Preu&#223;ler, S., Schneider, T. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Bandwidth+reduction+in+a+multistage+Brillouin+system.">Bandwidth reduction in a multistage Brillouin system.</a> Opt. Lett. 37 (19), 4122-4124 (2012).</li><li>Preu&#223;ler, S., Jamshidi, K., Wiatrek, A., Schneider, T. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Einfache+variable,+optische+Datenspeicherung+bis+zu+800+ns.">Einfache variable, optische Datenspeicherung bis zu 800 ns.</a> Proceedings Photonische Netze. (ITG-FB 228), P8. , (2011).</li></ol>

De meest kritische stap in het experiment is het aanpassen van de frequentie kam, dwz de bandbreedte, vlakheid en positie ten opzichte van het gegevenssignaal in het frequentiedomein. Volgens de sampling theorema in frequentiedomein, worden signaalvervormingen vermeden als de hele bandbreedte van de optische pakket wordt gesampled met een ideaal plat kam. Aldus, de bandbreedte van de optische pakket bepaalt de minimale bandbreedte van de frequentie kam en deze bandbreedte de kam heeft zo vlak mogelijk te zijn. ...

De transportgegevens in telecommunicatienetwerken optisch omdat alleen optische vezels bieden de benodigde capaciteit voor de hedendaagse dataverkeer verzonden wereldwijd. In elk knooppunt van het netwerk de optische signaal om het te verwerken in het elektrische domein over te dragen. Na verwerking van het signaal wordt omgezet naar het optische domein voor verdere overdracht. Deze dubbel-overdracht tussen de domeinen is zowel tijd als stroom verbruiken. Om een ​​volledig optische verwerking van de gegevens te gebruiken, het probleem van de tussenopslag moet worden opgelost. Zo zijn veel werkwijzen voor de opslag en buffering van de optische signalen gesuggereerd. De eenvoudigste manier is om de signalen in een matrix van golfgeleiders met verschillende lengtes 2. Echter, deze matrices zijn omvangrijk en de bewaartijd kan niet worden afgestemd omdat het vooraf door de golfgeleider lengte. De &quot;Slow-Light&quot;-methode berust op een tunable verandering van de groep brekingsindex van een medium te vertragen de voortplantingssnelheid van optisch signaal pulsen 2. Verschillende fysische effecten en het materiaal kunnen worden gebruikt voor dit doel 3-6. Echter, met deze methoden het signaal kan worden afgeremd door een paar bit-lengte, dat is bij lange na niet voldoende voor optisch netwerk nodes 7,8. Een andere benadering maakt gebruik golflengte conversie en dispersie voor het genereren van afstembare vertragingen. Daardoor wordt de centrale golflengte van het ingangssignaal verschoven via niet-lineaire optische conversie. Daarna wordt het signaal toegevoerd aan een sterk dispersieve vezel. Het verschil in de groep snelheid in de dispersieve vezel leidt tot een vertraging die evenredig is met het produkt van de golflengteverschuiving en de groep-velocity dispersie (GVD) in de vezel. Met een tweede conversiemiddelen de golflengte verschoven naar de oorspronkelijke waarde. Voor de golflengteverschuiving technieken zoals vier-wave mixing of zelf fase modulation worden gebruikt. Met de conversie en dispersiewerkwijze opslagtijden tot 243 nsec van afstembare vertraging die overeenkomen met 2400 bits, gemeld 10. Echter, golflengte conversie en dispersie middel van algemeen vereisen speciale onderdelen en opstellingen produceert grote golflengteverschuiving en / of grote GVD. Bovendien, ze behoren tot de meest complexe en macht beluste vertraging methoden 2. Andere methoden wordt het optische signaal in een excitatie van een materiaalsysteem. Een testbundel wordt dan gebruikt voor het uitlezen van de gegevens. Meestal zijn deze systemen kunnen niet worden gebruikt op het gebied van telecommunicatie, omdat zij nodig ultrahoog of lage temperaturen 11, zal niet werken met telecommunicatie bandbreedtes, of vereisen nogal ingewikkeld opstellingen en een hoog vermogen 12-14. Hier laten we zien hoe een basiseigenschap signalen (tijd-frequentie coherentie) kan worden benut voor de opslag van optische datapakketten. Since geen excitatie van een materiaal wordt gebruikt, hebben we de methode Quasi-licht Storage (QLS) 15-17 genoemd. De QLS is onafhankelijk van de modulatie gegevensformaat en gegevenssnelheid van de pakketten en kan optische pakketten opslaan voor enkele duizenden bit lengtes 18. Het basisidee is te zien in figuur 1, zijn hier rechthoekige pulsen weergegeven. De methode werkt voor elke pulsvorm en pakketten pulsen. De enige beperking is dat de signalen moeten een beperkte looptijd hebben. <img alt="Figuur 1" fo:content-width="5in" fo:src="/files/ftp_upload/50468/50468fig1highres.jpg" src="/files/ftp_upload/50468/50468fig1.jpg" /> Figuur 1. Time-frequentie coherentie een intensiteit gemoduleerd signaal 23. Een rechthoekig signaal in het tijddomein (a) wordt voorgesteld door een sinc-functie van de frequentie-domain (b). Hier de genormaliseerde intensiteit weergegeven, aangezien het niet mogelijk om de velden met optische apparatuur te meten. Het tijdsdomein voor een reeks rechthoekige signalen wordt weergegeven in (c). Deze sequentie heeft nog steeds dezelfde spectrale vorm. Maar, het bestaat uit gelijke afstand enkele frequenties onder de sinc-enveloppe (d). De tijdas worden genormaliseerd om de helft van de duur van een enkel signaal en de frequentie-as naar de eerste nuldoorgangen, respectievelijk. <a href="https://www.jove.com/files/ftp_upload/50468/50468fig1highres.jpg" target="_blank">Klik hier voor grotere afbeelding.</a> Een rechthoekige puls in het tijdsdomein (figuur 1a) een &quot;sinus cardinalis&quot; of sinc functie sin (px) / px gevormde spectrum (figuur 1b), waarbij alle frequenties onder de omhulling aanwezig zijn. Een trein rechthoekige pulsen in het tijdsdomein (figuur 1c) nog een sinc functie vormige spectrum (figuur 1d) met de bandbreedte Δ f. Maar als gevolg van de periodiciteit, niet alle frequenties aanwezig zijn meer. Integendeel, het spectrum bestaat uit equidistante frequenties en het omgekeerde van de frequentie-afstand bepaalt de tijd scheiding tussen de pulsen Δ T = 1 / Δ v. Het basisidee van de QLS nu gewoon equidistante frequenties halen uit het spectrum van het ingangssignaal pakket. Door tijd-frequentie samenhang resulteert in een kopieerapparaat van het pakket in het tijdsdomein. De kopie met de gewenste vertraging kan worden gewonnen door een tijdsdomein schakelaar. Het principe van ons experiment wordt getoond in figuur 2. Een tijd beperkte ingangssignaal wordt vermenigvuldigd met een frequentie kam in het frequentiedomein. Voor de vermenigvuldiging de lineaire effect van gestimuleerde Brillouin-verstrooiing (SBS) gebruikt. De resultaten zijn equidistant kopieën van het ingangssignaal in the tijd-domein. Een van de signalen wordt met een schakelaar aangedreven door een rechthoekige functie. Aldus, bij de uitgang van het geheugen in beginsel een vervormingsvrije exemplaar van de ingangspuls te verwachten. <img alt="Figuur 2" fo:content-width="5in" fo:src="/files/ftp_upload/50468/50468fig2highres.jpg" src="/files/ftp_upload/50468/50468fig2.jpg" /> Figuur 2. Basisidee van de Quasi-licht opberg 15. Het resultaat beperkt ingangssignaal (a) wordt vermenigvuldigd met een frequentie kam (b) in het frequentiedomein, die is aangegeven met een X. Dit leidt tot verschillende exemplaren van de signaal in het tijddomein (c). Uit de gegenereerde pulstrein een van de kopieën (d) wordt geëxtraheerd met een tijd-domein schakelaar door een rechthoekige leessignaal (e). De schakelaar kan een modulator zijn. Het resultaat is een opslag van het optische signaal. De stOrage tijd wordt bepaald door de frequentie-afstand tussen de kam lijnen en het leessignaal. <a href="https://www.jove.com/files/ftp_upload/50468/50468fig2highres.jpg" target="_blank">Klik hier voor grotere afbeelding.</a> SBS zelf is een niet-lineaire effect dat kan optreden in standaard single mode vezels (SSMF) bij lage vermogens. Daardoor wordt het signaal samenwerkt met een optische dichtheid verandering die wordt gegenereerd door een teller voortplantende pompgolf. Als het signaal golf downshifted frequentie, wordt een winst gebied gevormd waarin het signaal wordt versterkt. Als het actuele verschoven signaal wordt verzwakt in de overeenkomstig verlies regio. De frequentieverschuiving tussen de pomp en het signaal wordt bepaald door de akoestische golven, die afhangt van de materiaaleigenschappen. Het grootste voordeel van SBS voor de gepresenteerde toepassing is de smalle bandbreedte Δ f SBS van de winst regio. Aldus praktisch SBS vormt een smalle lijnbreedte optisch filter. De smalle bandbreedte van thij krijgen gebied afhankelijk van de effectieve lengte en de oppervlakte van de vezel en op de gebruikte pompvermogen 19. De natuurlijke volle breedte op halve (FWHM) bandbreedte van de SBS-winst in een SSMF is ongeveer 30 MHz. In bijzondere golfgeleiders, zoals AllWave vezels, en met een hoge pump bevoegdheden, kan de bandbreedte naar beneden worden teruggebracht tot 10 MHz 20. Door het filter bandbreedte van de verschillende kopieën zijn bedekt met een envelop. Daarom is de maximale bewaartijd van de QLS omgekeerd afhankelijk van de SBS bandbreedte. Een bandbreedte van 10 MHz zou resulteren in een maximale bewaartijd van 100 ns. <a href="https://www.jove.com/files/ftp_upload/50468/50468fig3highres.jpg" target="_blank">Klik hier voor grotere afbeelding.</a> Voor zeer hoge bitsnelheid transmissie van de informatie moet worden gecodeerd in de fase van de vervoerder in plaats van de amplitude, want dit biedt veel voordelen. Anders dan pulsen, de signalen in deze optische netwerken constante amplitude. &lt;strong&gt; Figuur 3 toont deze fase gemoduleerd signaal in de tijd (links) en frequentiedomein (rechts). Dit spectrum kan worden bemonsterd op dezelfde wijze als die van de amplitude gemoduleerde signaal 21. In feite is het spectrum van de rechthoekige functie intensiteit en fase gemoduleerde signalen gefilterd via de transmissie, die het spectrum beperkt. <img alt="Figuur 3" fo:content-width="5in" fo:src="/files/ftp_upload/50468/50468fig3highres.jpg" src="/files/ftp_upload/50468/50468fig3.jpg" /> Figuur 3. Tijd-frequentie coherentie voor fasemodulatie 21. In een fase gemoduleerd signaal de fase van de drager gewijzigd door het signaal dat wordt verzonden heeft. Bij elk symbool bestaat uit 1 bit, wordt de fase verandert tussen 0 en π, bijvoorbeeld. De linkerkant van de figuur toont de resulterende tijd-domein vertegenwoordiging voor zo&#39;n binair faseverschuiving ingetoetst(BPSK) signaal. De resulterende frequentie-domein signaal wordt weergegeven aan de rechterzijde. In vergelijking met figuur 1 blijkt dat het spectrum van de fase gemoduleerde signaal kwalitatief gelijk aan die van de intensiteit gemoduleerde signaal. Aldus kan de QLS worden toegepast op dezelfde wijze.

<table border="0" cellpadding="0" cellspacing="0" width="603">
	<tbody>
		<tr height="22">
			<td height="22" style="height:22px;width:111px;">Laser diode</td>
			<td style="width:147px;">3S Photonics</td>
			<td style="width:185px;">A1905LMI</td>
			<td style="width:160px;">2x</td>
		</tr>
		<tr height="22">
			<td height="22" style="height:22px;width:111px;">Laser Mount</td>
			<td style="width:147px;">Tektronix</td>
			<td style="width:185px;">LDH BFY-B2</td>
			<td style="width:160px;">2x</td>
		</tr>
		<tr height="43">
			<td height="43" style="height:43px;width:111px;">Temperature Controller</td>
			<td style="width:147px;">LightWave</td>
			<td style="width:185px;">LDT-5948</td>
			<td style="width:160px;">2x</td>
		</tr>
		<tr height="43">
			<td height="43" style="height:43px;width:111px;">Current Controller</td>
			<td style="width:147px;">LightWave</td>
			<td style="width:185px;">LDX-3220</td>
			<td style="width:160px;">2x</td>
		</tr>
		<tr height="43">
			<td height="43" style="height:43px;width:111px;">Optical amplifier</td>
			<td style="width:147px;">High-Wave</td>
			<td style="width:185px;">HWT-EDFA-B-30-1-FC/PC</td>
			<td style="width:160px;"></td>
		</tr>
		<tr height="22">
			<td height="22" style="height:22px;width:111px;">Circulator</td>
			<td style="width:147px;">OFR</td>
			<td style="width:185px;">OCT-3-IR2</td>
			<td style="width:160px;"></td>
		</tr>
		<tr height="43">
			<td height="43" style="height:43px;width:111px;">Waveform Generator</td>
			<td style="width:147px;">Tektronix</td>
			<td style="width:185px;">AWG7102</td>
			<td style="width:160px;"></td>
		</tr>
		<tr height="22">
			<td height="22" style="height:22px;width:111px;">Fiber 20km</td>
			<td style="width:147px;">OFS</td>
			<td style="width:185px;">AllWave-ZWP G652C-D</td>
			<td style="width:160px;"></td>
		</tr>
		<tr height="43">
			<td height="43" style="height:43px;width:111px;">Polarization Controller</td>
			<td style="width:147px;">Thorlabs</td>
			<td style="width:185px;">Fiber Pol. Contr. IPC030</td>
			<td style="width:160px;">2x</td>
		</tr>
		<tr height="22">
			<td height="22" style="height:22px;width:111px;">Modulator</td>
			<td style="width:147px;">Avanex</td>
			<td style="width:185px;">IM-10-P</td>
			<td style="width:160px;">Phase</td>
		</tr>
		<tr height="22">
			<td height="22" style="height:22px;width:111px;">Modulator</td>
			<td style="width:147px;">Avanex</td>
			<td style="width:185px;">SD20</td>
			<td style="width:160px;">Amplitude, extract</td>
		</tr>
		<tr height="22">
			<td height="22" style="height:22px;width:111px;">Modulator</td>
			<td style="width:147px;">Avanex</td>
			<td style="width:185px;">PowerBit F-10</td>
			<td style="width:160px;">Amplitude, data</td>
		</tr>
		<tr height="22">
			<td height="22" style="height:22px;width:111px;">Modulator</td>
			<td style="width:147px;">Covega</td>
			<td style="width:185px;">Mach10</td>
			<td style="width:160px;">Amplitude, comb</td>
		</tr>
		<tr height="64">
			<td height="64" style="height:64px;width:111px;">Optical Spectrum Analyzer</td>
			<td style="width:147px;">Yokogawa</td>
			<td style="width:185px;">AQ6370C</td>
			<td style="width:160px;"></td>
		</tr>
		<tr height="22">
			<td height="22" style="height:22px;width:111px;">Oscilloscope</td>
			<td style="width:147px;">Agilent</td>
			<td style="width:185px;">DCA-J 86100C</td>
			<td style="width:160px;"></td>
		</tr>
		<tr height="43">
			<td height="43" style="height:43px;width:111px;">Measurement Modul</td>
			<td style="width:147px;">Agilent</td>
			<td style="width:185px;">86106B</td>
			<td style="width:160px;"></td>
		</tr>
		<tr height="22">
			<td height="22" style="height:22px;width:111px;">Fiber Laser</td>
			<td style="width:147px;">Koheras</td>
			<td style="width:185px;">Adjustik</td>
			<td style="width:160px;"></td>
		</tr>
		<tr height="22">
			<td height="22" style="height:22px;width:111px;">Coupler</td>
			<td style="width:147px;">Newport</td>
			<td style="width:185px;">F-CPL-L22151-P</td>
			<td style="width:160px;">Ratio: 90/10</td>
		</tr>
		<tr height="22">
			<td height="22" style="height:22px;width:111px;">Coupler</td>
			<td style="width:147px;">Newport</td>
			<td style="width:185px;">F-CPL-L12155-P</td>
			<td style="width:160px;">Ratio: 50/50</td>
		</tr>
		<tr height="22">
			<td height="22" style="height:22px;width:111px;">Power supply</td>
			<td style="width:147px;">Zentro-elektrik</td>
			<td style="width:185px;">LD 2x15/1 GB</td>
			<td style="width:160px;"></td>
		</tr>
		<tr height="43">
			<td height="43" style="height:43px;width:111px;">Electrical amplifier</td>
			<td style="width:147px;">SHF</td>
			<td style="width:185px;">826H</td>
			<td style="width:160px;"></td>
		</tr>
		<tr height="22">
			<td height="22" style="height:22px;width:111px;">Supply port</td>
			<td style="width:147px;">SHF</td>
			<td style="width:185px;">B826</td>
			<td style="width:160px;"></td>
		</tr>
		<tr height="43">
			<td height="43" style="height:43px;width:111px;">Electrical amplifier</td>
			<td style="width:147px;">Amplifier Research</td>
			<td style="width:185px;">10W1000</td>
			<td style="width:160px;"></td>
		</tr>
		<tr height="22">
			<td height="22" style="height:22px;width:111px;">Photo diode</td>
			<td style="width:147px;">Newport</td>
			<td style="width:185px;">D-8ir</td>
			<td style="width:160px;"></td>
		</tr>
		<tr height="64">
			<td height="64" style="height:64px;width:111px;">Electrical spectrum analyzer</td>
			<td style="width:147px;">HP</td>
			<td style="width:185px;">8563E</td>
			<td style="width:160px;"></td>
		</tr>
	</tbody>
</table>

quasi-light storage for optical data packets

Telecommunicatie van vandaag is gebaseerd op optische-pakketten waarop de informatie op glasvezelnetwerken in de wereld te zenden. Momenteel is de verwerking van de signalen gebeurt in het elektrische domein. Directe opslag in het optische domein zou voorkomen dat de overdracht van de pakketten naar de elektrische en terug naar het optische domein in elk netwerkknooppunt en derhalve de snelheid te verminderen en mogelijk het energieverbruik van telecommunicatie. Echter, licht bestaat uit fotonen die propageren met de lichtsnelheid in vacuüm. Zo is de opslag van licht is een grote uitdaging. Er bestaan ​​enkele methoden om vertragen de snelheid van het licht, of op te slaan in excitaties van een medium. Echter, deze werkwijzen niet worden gebruikt voor de opslag van optische datapakketten in telecommunicatienetwerken. Hier laten we zien hoe de tijd-frequentie-coherentie, die geldt voor elk signaal en dus voor optische pakketten ook, kan worden benut om een ​​optisch geheugen te bouwen. We Will herziening achtergrond en geven informatie en door voorbeelden kan hoe een frequentie kam gebruikt voor het kopiëren van een optisch pakket dat het geheugen binnenkomt. Een van deze tijd domein kopieën wordt vervolgens uit het geheugen gehaald door een tijdsdomein schakelaar. We zullen deze werkwijze tonen voor intensiteit als voor fase gemoduleerde signalen.

Voor de meting een 10110101 intensiteit gemoduleerde gegevens patroon met een datasnelheid van 1 Gbps werd gebruikt. De zwarte lijn in figuur 6 geeft het originele signaal en de gekleurde lijnen stellen de verschillende bewaartijd bereikt met de QLS. De referentie wordt gemeten zonder de QLS en de gedeactiveerde schakelaar aan de uitgang. Onder ideale omstandigheden bewaartijd tot 100 nanoseconden haalbaar zijn. De resultaten van de opgeslagen gegevens 11001101 patroon van een fase gemoduleerd signaal, ...

Watch this Scientific Journal Video about Quasi-light Storage for Optical Data Packets at JoVE.com

Quasi-light Storage for Optical Data Packets

Het artikel beschrijft een procedure optische gegevenspakketten winkel met willekeurige modulatie golflengte en gegevenssnelheid. Deze pakketten zijn de basis van de moderne telecommunicatie.

Quasi-licht opslag voor Optical gegevens pakketten

Today's telecommunication is based on optical packets which transmit the information in optical fiber networks around the world. Currently, the processing ...

Research

Education

JoVE Core

JoVE Journal

Electrical Engineering

Engineering

Unit 1

Linear Time- Invariant Systems

SCIENTISTS IN ACTION

Construction and Testing of Coin Cells of Lithium Ion Batteries

Bouw en testen van Coin Cellen van Lithium Ion batterijen

Rechargeable lithium ion batteries have wide applications in electronics, where customers always demand more capacity and longer lifetime.  Lithium ion ...

Fabricating Metamaterials Using the Fiber Drawing Method

Fabriceren Metamaterialen Met behulp van de Fiber tekenmethode

Metamaterials are man-made composite materials, fabricated by assembling components much smaller than the wavelength at which they operate 1. They owe ...

Optical Trapping of Nanoparticles

Optische overvullen van nanodeeltjes

Optical trapping is a technique for immobilizing and manipulating small objects in a gentle way using light, and it has been widely applied in trapping ...

Bringing the Visible Universe into Focus with Robo-AO

Brengen het zichtbare heelal in Focus met Robo-AO

The angular  resolution of ground-based optical telescopes is limited by the degrading  effects of the turbulent atmosphere. In the absence of an ...

The Generation of Higher-order Laguerre-Gauss Optical Beams for High-precision Interferometry

De Generatie van het Hoger-orde Laguerre-Gauss Optische Balken voor hoge-precisie interferometrie

Thermal noise in high-reflectivity mirrors is a major impediment for several  types of high-precision interferometric experiments that aim to reach the  ...

Fabrication and Characterization of Disordered Polymer Optical Fibers for Transverse Anderson Localization of Light

Fabricage en karakterisering van wanordelijke polymeer optische vezels voor Transversale Anderson lokalisatie van Licht

We develop and characterize a disordered polymer optical fiber that uses transverse Anderson localization as a novel waveguiding mechanism. The developed ...

Writing Bragg Gratings in Multicore Fibers

Het schrijven van Bragg Roosters in Multicore Fibers

Fiber Bragg gratings in multicore fibers can be used as compact and robust filters in astronomical and other research and commercial applications. Strong ...

Compact Lens-less Digital Holographic Microscope for MEMS Inspection and Characterization

Compact Lens-less Digitale Holografische Microscoop voor MEMS Inspectie en karakterisering

A micro-electro-mechanical-system (MEMS) is a widely used component in many industries, including energy, biotechnology, medical, communications, and ...

Data Acquisition Protocol for Determining Embedded Sensitivity Functions

Data Acquisition Protocol voor het bepalen van Embedded Gevoeligheid Functies

The effectiveness of many structural health monitoring techniques depends on the placement of sensors and the location of input forces. Algorithms for ...