Name: photoelectron imaging of anions illustrated by 310 nm detachment of f&#8722;
Uploaded: 2018-07-27T14:45:00
Description: Watch this Scientific Journal Video about Photoelectron Imaging of Anions Illustrated by 310 Nm Detachment of Fâˆ' at JoVE.com

Detta material bygger på arbete stöds av National Science Foundation under CHE - 1566157

Obs: En allmän experimentprotokoll presenteras här, specifik för det WUSTL instrumentet. Specifika instrumentinställningar för F− bilden presenteras i figur 4a återfinns i tabell 1-2.
1. ion Generation
<ol><li>För att generera anjoner, tillämpa en uppbackning gas eller gasblandning (för F−, 40 psig. av O2) bakom pulsad munstycket och driva munstycket vid 10 Hz.<ol>
<li>Ställ in munstycket längden p...

Två faktorer är särskilt kritiska till framgång för protokollet beskrivs. Bästa möjliga hastighet mappning villkoren måste fastställas och mer avgörande, en tillräcklig och relativt tid invarianta avkastning på den önska anjonen måste produceras. Angående VMIEN fokuserar steg, steg 5.2 och 5.3 bör upprepas i tandem med bildanalys avgöra villkoret som ger de skarpaste (smalaste) bild funktionerna. Finjustering av elektroden spänningar (V5 och V6) påverkas av storlek och läge av ion och laser beam korsn...

Anjon fotoelektronen imaging1 är en variant på fotoelektronen spektroskopi och representerar en kraftfull sond på atomär/molekylär elektronisk struktur och interaktioner mellan elektroner och neutrala arter. Den information som erhålls är viktigt för att utveckla förståelsen av bundna och metastabila (electron-molekyl scattering resonanser) negativ jon stater, dörröppning stater för kemisk reduktion, dissociativ fastsättning processer och ion-molekyl interaktioner. Dessutom resultaten ger viktiga tester av hög nivå rättsverkan teoretiska metoder, särskilt för att ta itu med starkt korrelerade system och/eller icke-stationära medlemsstater.
Tekniken kombinerar ion produktion, masspektrometri och laddad partikel imaging2,3,4 till känsligt sonden elektroniska (och för små molekyler, vibrational) struktur. Arbeta med anjoniska arter kan bra massa selektivitet via tid för flygning masspektrometri (TOF-MS). Synlig/nära ultraviolett (UV) fotoner är tillräckligt energiska ta bort överflödiga elektronen, medger användning av tabell top laserkällor. En ytterligare fördel av användningen av anjoner är förmågan att photoexcite låglänta, instabil anjon stater som representerar energi regimer som de elektroner och neutrala atomer/molekyler starkt interagera. Användning av velocity mappas imaging5 (VMI) ger enhetlig upptäckt effektivitet, även vid låga elektron kinetiska energier, övervakar alla utkastade photoelectrons och avslöjar samtidigt magnitud och riktning av deras hastigheter.
Experimentella resultat är fotoelektronen bilder som innehåller fotoelektronen spectra (Detaljer om förälder anjon inre energi distributioner) och energier dotter neutrala inre staternas och fotoelektronen kantiga distributioner (relaterade till den Electron orbital före avskildheten). En särskilt intressant tillämpning av tekniken finns i fs tid-löst studier. En inledande ultrasnabb laserpuls (pump) hetsar till dissociativa anjon elektroniska tillstånd, och en andra temporally fördröjd ultrasnabb puls (probe) då lossnar elektroner från den glada anjonen. Kontroll av pump-probe tidsskillnaden följer utvecklingen av energi påstår av systemet och den föränderliga karaktären hos orbitalsna av systemet på tidsskalan i atomic förslaget. Exempel inkluderar vattenmolekylens av I2− och andra interhalogen arter6,7,8,9, fragmentering eller electron boende i jag−·uracil 10,11,12,13, jag−·thymine13,14, jag−·adenine15, jag−·nitromethane16, 17 och jag−·acetonitrile17 kluster anjoner och uppenbarelsen av hittills oväntat lång tidsskalan för produktion av Cu− Atom anjoner efter photoexcitation CuO2− 18.
Figur 1 visar den Washington University i St Louis (WUSTL) anjon fotoelektronen imaging spektrometer19. Instrumentet består av tre differentially pumpade regioner. Joner produceras i källa kammaren som driver vid ett tryck på 10−5 Torr och innehåller en ansvarsfrihet Jon källa20och elektrostatisk ion utvinning plattan. Joner är åtskilda av massan i en Wiley-McLaren TOF-MS21 (trycket i TOF-röret är 10−8 Torr). Ion upptäckt och sondering äger rum i regionen upptäckt (pressa av 10−9 Torr) som innehåller en VMI lins5 och en laddad partikel detektor. De viktigaste komponenterna i instrumentet illustreras schematiskt i figur 1b där skuggade regionen representerar alla de element som ingår i vakuum systemet. Gas tillförs ansvarsfrihet genom pulsad munstycket. För att kompensera höga inloppstrycket, upprätthålls källa kammaren under vakuum med en oljebaserad diffusion pump. Regionen ansvarsfrihet illustreras mer detaljerat i figur 2a. En hög potentialskillnad tillämpas mellan elektroderna, som är isolerade från ansiktet av munstycket med en serie av Teflon distanser. I själva verket fungerar Teflon som källa för fluoratomer för resultaten visas senare.
Ansvarsfrihet producerar en blandning av anjoner, katjoner och neutrala arter. Ion utvinning plattan, ion acceleration stack, potentiella växeln och microchannel plattan (MCP) detektor (figur 1b) bildar den 2 m lång Wiley McLaren TOF-MS. joner utvinns genom tillämpning av en (negativ) spänning puls till ion utvinning plattan och sedan accelereras alla joner till samma rörelseenergi. Variant av utvinning puls omfattningen fokuserar ankomsttiden i VMI linsen medan einzel linsen minskar rumsliga tvärsnittet av ion beam. Anjoner är åter refererade till marken med hjälp av en potentiell switch22, tidpunkten för som fungerar som en massa diskriminator. Anjon urval uppnås genom att synkronisera ankomsten av en photon synliga/nära uv puls med ankomsttiden för anjonen i VMI linsen. Regionkommittén ion separation och detektion använder olja gratis turbopumps för att skydda imaging detektorn.
Anjoner och fotoner interagera för att producera photoelectrons i hela den rumsliga volymen av Steinmetz fast, som representerar överlappningen mellan ion och laser balkar. VMI linsen (figur 2b) består av tre öppna elektroder, vars syfte är att säkerställa att alla photoelectrons nå detektorn och att momentum utrymme fördelningen av photoelectrons bibehålls. För att uppnå detta, tillämpas olika spänningar till extractor och repeller sådan att, oavsett den rumsliga peka av beskärning, elektroner med samma inledande hastighet vektorn upptäcks vid samma punkt på detektorn. Detektorn består av en uppsättning chevron-matchade flerchipskretsar som fungerar som elektron multiplikatorer. Varje kanal har en diameter på order av några mikrometer, lokalisera vinsten och bevara ursprungliga inverkan position. En fosfor skärm bakom MCPsen anger positionen via den förstärkta elektron pulsen som en blixt av ljus som registreras med hjälp av en kostnad kopplade enhet (CCD) kamera.
Timing och varaktigheten av de olika spänning pulser krävs styrs med hjälp av ett par digitala dröjsmål generatorer (DDG, figur 3). Hela experimentet upprepas på grundval skott av skott med en upprepning frekvens på 10 Hz. För varje skott interagera flera joner och fotoner producerar några upptäckt händelser per kamera ram. Flera tusen ramar ackumuleras i en bild. Bild mitten representerar momentum utrymme ursprung och därmed avståndet från centrum (r) är proportionell mot hastigheten på en elektron. Vinkeln θ, (i förhållande till photon polarisering riktningen) representerar riktningen av en elektronens hastighet. En bild innehåller fördelningen av upptäckt händelsen tätheter. Det kan således även ses som representerar sannolikhetsdensiteten för detektion (vid en given punkt) av en elektron. Åberopar född tolkningen av vågfunktionen (ψ) en bild representerar | ψ | 2 för fotoelektronen23.
3D elektrontätheten sannolikheten är cylindriskt symmetrisk om polariseringen av den elektriska vektorn (εp) av strålning med åtföljande kryptering av information. Rekonstruktion av den ursprungliga fördelningen uppnås matematiskt24,25,26,27. Radiella fördelningen (av elektroner) i återuppbyggnaden är momentum (hastighet) domän fotoelektronen spectrumen som omvandlas till energi domänen genom tillämpning av lämpliga Jacobimatris omvandlingen.
Det anion fotoelektronen imaging spektrometer (figur 1) används i dessa experiment är ett specialbyggt instrument28. Inställningarna i tabell 1 och tabell 2 för protokollet är specifika för detta instrument för produktion av F− och avbildning av dess fotoelektronen fördelning. Flera liknande versioner av designen som används i olika forskning laboratorier6,29,30,31,32,33,34 , 35 , 36 , 37 , 38 , 39 , 40 , 41 , 42, men inga två instrument som är exakt lika. Instrumentets inställningar är dessutom starkt beroende av varandra och mycket känslig för små förändringar i villkor och instrumentet dimensioner.

<table border="0" cellpadding="0" cellspacing="0" width="746">
	<tbody>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:216px;">Digital Delay Generators</td>
			<td style="width:244px;">Berkeley Nucleonics Corp.</td>
			<td style="width:119px;">565-8c</td>
			<td style="width:167px;">DDG1</td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:216px;">Digital Delay Generators</td>
			<td style="width:244px;">Berkeley Nucleonics Corp.</td>
			<td style="width:119px;">577-8c</td>
			<td>DDG2</td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:216px;">HV Power Supplies</td>
			<td style="width:244px;">Stanford Research Systems</td>
			<td style="width:119px;">PS325</td>
			<td>V3</td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:216px;">HV Power Supplies</td>
			<td style="width:244px;">Stanford Research Systems</td>
			<td style="width:119px;">PS325</td>
			<td>V2</td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:216px;">HV Power Supplies</td>
			<td style="width:244px;">Stanford Research Systems</td>
			<td style="width:119px;">PS325</td>
			<td>V5</td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:216px;">HV Power Supplies</td>
			<td style="width:244px;">Burle Inc.</td>
			<td style="width:119px;">PF1053</td>
			<td>V9</td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:216px;">HV Power Supplies</td>
			<td style="width:244px;">Burle Inc.</td>
			<td style="width:119px;">PF1053</td>
			<td>V4</td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:216px;">HV Power Supplies</td>
			<td style="width:244px;">Burle Inc.</td>
			<td style="width:119px;">PF1053</td>
			<td>V10</td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:216px;">HV Power Supplies</td>
			<td style="width:244px;">Burle Inc.</td>
			<td style="width:119px;">PF1054</td>
			<td>V9,V11</td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:216px;">HV Power Supplies</td>
			<td style="width:244px;">Bertan</td>
			<td style="width:119px;">205B-05R</td>
			<td>V6</td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:216px;">HV Pulsers</td>
			<td style="width:244px;">Directed Energy Inc.</td>
			<td style="width:119px;">PVX-4150</td>
			<td>V2</td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:216px;">HV Pulsers</td>
			<td style="width:244px;">Directed Energy Inc.</td>
			<td style="width:119px;">PVX-4140</td>
			<td>V1</td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:216px;">HV Pulsers</td>
			<td style="width:244px;">Directed Energy Inc.</td>
			<td style="width:119px;">PVX-4140</td>
			<td>V11</td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:216px;">HV Pulsers</td>
			<td style="width:244px;">Directed Energy Inc.</td>
			<td style="width:119px;">PVX-4140</td>
			<td>V3</td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:216px;">Pulsed Nozzle Driver</td>
			<td style="width:244px;">Parker Hannifin (General Valve)</td>
			<td style="width:119px;">Iota-One</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:216px;">Pulsed Nozzle</td>
			<td style="width:244px;">Parker Hannifin (General Valve)</td>
			<td style="width:119px;">Series 9</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:216px;">Camera</td>
			<td style="width:244px;">Imperx</td>
			<td style="width:119px;">VGA120</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:216px;">Imaging Detector</td>
			<td style="width:244px;">Beam Imaging Systems</td>
			<td style="width:119px;">BOS40</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:216px;">Oscilloscope</td>
			<td style="width:244px;">LeCroy</td>
			<td style="width:119px;">Wavejet 334</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:216px;">Photodiode</td>
			<td style="width:244px;">ThorLabs</td>
			<td style="width:119px;">DET10A</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:216px;">Diffusion Pump</td>
			<td style="width:244px;">Leybold</td>
			<td style="width:119px;">DIP 8000</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:216px;">2&#215;Turbo Pump</td>
			<td style="width:244px;">Leybold</td>
			<td style="width:119px;">TMP361</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:216px;">Rotary Pump</td>
			<td style="width:244px;">Leybold</td>
			<td style="width:119px;">D40B</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:216px;">2&#215;Rotary Pump</td>
			<td style="width:244px;">Leybold</td>
			<td style="width:119px;">D16B</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;">Oxygen Gas</td>
			<td>Praxair</td>
			<td>OX 5.0RS</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:216px;">Tunable Laser</td>
			<td style="width:244px;">Spectra Physics Sirah Dye Laser</td>
			<td style="width:119px;">Cobra-Stretch</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:216px;">Pump laser for Dye Laser</td>
			<td style="width:244px;">Sepctra Physics Nd:YAG</td>
			<td style="width:119px;">INDI-10</td>
			<td></td>
		</tr>
	</tbody>
</table>

photoelectron imaging of anions illustrated by 310 nm detachment of f&#8722;

Anjon fotoelektronen bildbehandling är en mycket effektiv metod för att studera energi stater bundna negativa joner, neutrala arter och interaktioner av obundna elektroner med neutrala molekyler/atomer. State-of-the-art i vakuum anjon generation tekniker så att ett brett spektrum av atom-, molekylär och kluster anjon system. Dessa är åtskilda och valt med hjälp av time-of-flight masspektrometri. Elektroner tas bort av linjärt polariserade fotoner (foto avlossning) med hjälp av bordsskivan laserkällor som ger tillgång till magnetiseringen energier från infra-röd till nära ultraviolett. Att upptäcka photoelectrons med en hastighet kartlagt imaging lins och position känslig detektor innebär att, i princip varje fotoelektronen når detektorn och upptäckt effektivitet är enhetlig för alla kinetisk energi. Fotoelektronen spectra utvinns ur bilderna via matematiska återuppbyggnad med en invers Abel transformation avslöja detaljer av anjon inre energi statliga fördelningen och resulterande neutral energi staterna. På låga elektron kinetisk energi är typiska upplösning tillräckligt för att avslöja energi nivå skillnader på order av några millielectron-volt, dvs, olika vibrations nivåer för molekylstorleken eller spin-orbit uppdelning i atomer. Fotoelektronen kantiga distributioner utvinns ur inversen Abel omvandling representerar underskrifter av bundna elektronen orbitalen, vilket gör att mer detaljerade sondering av elektroniska struktur. Den spectra och kantiga distributioner koda också Detaljer för samspelet mellan utgående elektronen och den resterande neutral arten efter magnetisering. Tekniken illustreras av för att en atom anjon (F−), men det kan också tillämpas på mätning av molekylär anjon spektroskopi, studiet av lågt liggande anjon resonanser (som ett alternativ till scattering experiment) och femtosekund ( FS) tid löst studier av dynamiska utvecklingen av anjoner.

Centroiding43 data registreras på 640 × 480 pixel CCD matrisen av kameran, är en grid upplösning på 6400 × 4800 möjligt. Utvinning av spectra och kantiga distributioner omfattar dock inversen Abel transformation av data som kräver bild intensitet varierar relativt smidigt. Som en kompromiss, centroided data är ”kastas i papperskorgen” genom att summera n × n block av punkter. Liknande behandling är också nödvändigt för visning av imaging resultat...

Watch this Scientific Journal Video about Photoelectron Imaging of Anions Illustrated by 310 Nm Detachment of Fâˆ' at JoVE.com

Photoelectron Imaging of Anions Illustrated by 310 Nm Detachment of F&#8722;

Här presenterar vi ett protokoll för fotoelektronen avbildning av anjon arter. Anjoner genereras i vakuum och åtskilda av masspektrometri är utforskad med velocity mappas fotoelektronen imaging, som tillhandahåller Detaljer för anjon och neutral energi nivåer, anjon och neutrala struktur och arten av anjon elektroniska staten.

Fotoelektronen avbildning av anjoner illustrerad av 310 Nm avlossning av F−

Anion photoelectron imaging is a very efficient method for the study of energy states of bound negative ions, neutral species and interactions of unbound ...

This method can help answer key questions in the electron scattering molecular spectroscopy and reaction dynamics field, such as the nature of molecular orbitals, molecular electronic structure, vibrational energy levels, and the nature of scattering and auto-detachment resonances. The main advantage of this technique is that it's highly efficient, recording an entire photoelectron spectrum and angular distribution in a single image. To begin generating anions, apply a backing gas or gas mixture behind the pulsed nozzle.Operate the nozzle at 10 hertz. Set the nozzle duration on the digital delay generator Channel A.Then, trigger the pulsed nozzle driver to inject the gas into discharge. Using Channel C on the digital delay generator, apply the high voltage discharge pulse V1.To monitor the anion mass spectrum, first put the instrument into ion mode.Connect the detector voltage divider into the imaging detector microchannel plates. Apply voltage V11 to the detector anode. After this, connect the ion detector voltage divider output to the oscilloscope channel one input.Connect the microchannel plate power supply to the voltage divider, and gradually increase the voltage as outlined in Table 2. In order to separate the anions by time of flight mass spectrometry, set the acceleration stack voltage to V3 as outlined in the text protocol. Use Channel E on the digital delay generator to set the timing and duration for the potential switch high voltage pulse.First, reduce the voltage applied to the ion detector voltage divider to zero. Switch the spectrometer into imaging mode. Then, disconnect the ion detector voltage divider from the microchannel plates.Connect the microchannel plate power supply and the imaging power supply to the imaging high voltage pulse, and connect the imaging high voltage pulse to the imaging microchannel plates. Turn on the HV pulser. After this, apply a permanent voltage to the phosphor screen and the microchannel plates.Connect the fast-photo diode to oscilloscope channel two. Using Channels H and G, externally trigger the ak laser flash lamps and key switch. Adjust the timing of the laser trigger until the photodiode output is close to, but preceding, the ion signal of interest.Next, apply voltage to the imaging repeller and extractor electrodes. Set the camera to long exposure. Using Channel H, adjust the laser trigger timing to maximize the number of electron detection events observed on the PC screen.Use Channel F to set the pulse timing and duration such that the imaging pulse is centered on the arrival time of the photon pulse. To begin, use Channel E to trigger the charge coupled device camera to open at the start of an experimental cycle. Collect several frames with the laser pulse coincident with the anion of interest.Then collect several frames with the laser pulse not coincident with any anion. Subtract the frames collected off coincidence from the frames collected on coincidence. Repeat this process of collecting and subtracting frames to accumulate a background subtracted image.After this, adjust the imaging repeller and extraction electrode voltages. Repeat the frame collection and subtraction process again to generate a new background subtracted image. To begin image collection, switch the camera to centrated collection.Repeat the frame collection and subtraction process at the optimum focusing condition to accumulate a sub-pixel resolution image. Here is a representative image resulting from the photo detachment at fluoride ions at a photon energy of four electron volts. The left half of this image is the experimentally measured image, while the right half is an inverse able transformation of the data displayed at the same resolution.The two concentric circles correspond to the two narrow transitions seen in the photoelectron spectrum. The integrated intensities over all angles for each radial distance from the center are scaled by the appropriate Jacobian transformation to generate the photoelectron spectrum. The two transitions reflect the existence of two low lying electronic states of neutral fluorine.The difference in the transition kinetic energies reveals that the first excited state is just 50 milli electron volts higher than the ground state, the measure of the strength of the spin orbit interaction. The photoelectron angular distributions for each transition show that the electron distribution is polarized perpendicular to the electric vector of the radiation. These angular distributions can be seen to be almost identical when scaled relative to their respective maxima.The optimal focusing condition is seen to be a ratio of 0.700 between the repeller and extractor. Even small alterations to this ratio are seen to be detrimental to the velocity resolution. The photoelectron imaging technique has paved the way for researchers in the field of chemical reaction dynamics, photoelectron spectroscopy, and electron scattering.This allows for a researcher to probe the nature of electron wave functions from both stable ions and from dynamic systems, such as the evolution of a chemical reaction from reactants to products. In addition, interaction between electrons and neutral species can be examined, ranging from the simple atom all the way to the more complex molecular clusters. Remember, working with high-pressured gases, high voltages, and Class 4 laser radiation is hazardous, and precautions must be taken.Be careful to avoid leaks from gas lines and do not exceed recommended pressure ratings. Switch off voltage supplies when exchanging cables. Also, never look directly into the laser beam, and avoid special reflections.These may result in a permanent loss of vision. Appropriate eye protection is required, but will not protect from looking directly into the laser beam.

Education

Research

JoVE Core

JoVE Journal

Physics

Chemistry

Unit 1

Periodic Properties of the Elements

Work and Kinetic Energy

SCIENTISTS IN ACTION

Formation of Ordered Biomolecular Structures by the Self-assembly of Short Peptides

Bildning av Beställda Biomolecular Structures av självorganisering av korta peptider

In nature, complex functional structures are formed by the self-assembly of biomolecules under mild conditions. Understanding the forces that control ...

Synthesis of Immunotargeted Magneto-plasmonic Nanoclusters

Syntes av Immunotargeted Magneto-plasmoniska nanokluster

Magnetic and plasmonic properties combined in a single nanoparticle provide a synergy that is advantageous in a number of biomedical applications ...

Preparing Adherent Cells for X-ray Fluorescence Imaging by Chemical Fixation

Förbereda Vidhäftande Cells för röntgen fluorescens avbildning av Chemical Fixering

X-ray fluorescence imaging allows us to non-destructively measure the spatial distribution and concentration of multiple elements simultaneously over ...

Direct Imaging of Laser-driven Ultrafast Molecular Rotation

Direkt avbildning av laserstyrda Ultra Molecular Rotation

We present a method for visualizing laser-induced, ultrafast molecular rotational wave packet dynamics. We have developed a new 2-dimensional Coulomb ...

Regioselective O-Glycosylation of Nucleosides via the Temporary 2',3'-Diol Protection by a Boronic Ester for the Synthesis of Disaccharide Nucleosides

Regioselective O-Glycosylation of Nucleosides via the Temporary 2',3'-Diol Protection by a Boronic Ester for the Synthesis of Disaccharide Nucleosides

Regioselective O- Glycosylation av nukleosider via den tillfälliga 2', 3'-Diol skydd av en Boronic Ester för syntesen av disackarid nukleosider

Disaccharide nucleosides, which consist of disaccharide and nucleobase moieties, have been known as a valuable group of natural products having ...

Automation of a Positron-emission Tomography (PET) Radiotracer Synthesis Protocol for Clinical Production

Automation of a Positron-emission Tomography PET Radiotracer Synthesis Protocol for Clinical Production

Automatisering av ett Positron-emission Tomography (PET) Radiotracer syntes protokoll för klinisk produktion

The development of new positron-emission tomography (PET) tracers is enabling researchers and clinicians to image an increasingly wide array of biological ...

A Rhodopsin Transport Assay by High-Content Imaging Analysis

En Rhodopsin Transport test av hög-innehåll Imaging analys

Rhodopsin misfolding mutations lead to rod photoreceptor death that is manifested as autosomal dominant retinitis pigmentosa (RP), a progressive blinding ...

Technical Aspect of the Automated Synthesis and Real-Time Kinetic Evaluation of [11C]SNAP-7941

Technical Aspect of the Automated Synthesis and Real-Time Kinetic Evaluation of [11C]SNAP-7941

Teknisk aspekt av den automatiserade syntesen och real tids kinetisk utvärdering av [11C] SNAP-7941

Positron emission tomography (PET) is an essential molecular imaging technique providing insights into pathways and using specific targeted radioligands ...

Obtention of Giant Unilamellar Hybrid Vesicles by Electroformation and Measurement of their Mechanical Properties by Micropipette Aspiration

Obtention av gigantiska unilamellar hybrid blåsor genom Elektroformation och mätning av deras mekaniska egenskaper genom Micropipett aspiration

Giant vesicles obtained from phospholipids and copolymers can be exploited in different applications: controlled and targeted drug delivery, biomolecular ...

Solid Phase 11C-Methylation, Purification and Formulation for the Production of PET Tracers

Solid Phase 11C-Methylation, Purification and Formulation for the Production of PET Tracers

Solid fas 11C-metylering, rening och formulering för produktion av PET-tracers

Routine production of radiotracers used in positron emission tomography (PET) mostly relies on wet chemistry where the radioactive synthon reacts with a ...