Name: shaping the amplitude and phase of laser beams by using a phase-only spatial light modulator
Uploaded: 2019-01-28T15:00:00
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この研究は Generalitat (プロメテオ 2016年-079)、大学ジャウメ 1 によって支えられた私 (宇治) (UJIB2016-19);Ministerio デ Economía y Competitividad (MINECO) (FIS2016-75618-R)。著者が大学ジャウメの SCIC に非常に感謝して私のフェムト秒レーザーの使用のため。

1. 単相要素に複雑なフィールドをエンコード
<ol><li>SLM の技術仕様からその空間分解能 (例えば 1920 ピクセル x 1800 ピクセル) を見つけます。</li>
	<li>定義し、望ましい振幅A(x,y) とデジタル画像として位相φ(x,y) パターンを生成します。<ol>
<li>デジタル画像は SLM 表示と同じ上記の空間分解能を設定します。</li>
		<li>灰色のレベル形式で上記画像を設定し...

<ol>
	<li>Hsueh, C. K., Sawchuk, A. A. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Computer-generated+double-phase+holograms.">Computer-generated double-phase holograms.</a> Applied Optics. 17 (24), 3874-3883 (1978).</li><li>Arriz&#243;n, V. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Complex+modulation+with+a+twisted-nematic+liquid-crystal+spatial+light+modulator:+double-pixel+approach.">Complex modulation with a twisted-nematic liquid-crystal spatial light modulator: double-pixel approach.</a> Optics Letters. 28 (15), 1359-1361 (2003).</li><li>Arriz&#243;n, V., Ruiz, U., Carrada, R., Gonz&#225;lez, L. A. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Pixelated+phase+computer+holograms+for+the+accurate+encoding+of+scalar+complex+fields.">Pixelated phase computer holograms for the accurate encoding of scalar complex fields.</a> Journal of the Optical Society of America A. 24 (11), (2007).</li><li>Shibukawa, A., Okamoto, A., Takabayashi, M., Tomita, A. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Spatial+cross+modulation+method+using+a+random+diffuser+and+phase-only+spatial+light+modulator+for+constructing+arbitrary+complex+fields.">Spatial cross modulation method using a random diffuser and phase-only spatial light modulator for constructing arbitrary complex fields.</a> Optics Express. 22 (4), 3968-3982 (2014).</li><li>Mart&#237;nez-Fuentes, J. L., Moreno, I. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Random+technique+to+encode+complex+valued+holograms+with+on+axis+reconstruction+onto+phase-only+displays.">Random technique to encode complex valued holograms with on axis reconstruction onto phase-only displays.</a> Optics Express. 26 (5), 5875-5893 (2018).</li><li>Clark, T. W., Offer, R. F., Franke-Arnold, S., Arnold, A. S., Radwell, N. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Comparison+of+beam+generation+techniques+using+a+phase+only+spatial+light+modulator.">Comparison of beam generation techniques using a phase only spatial light modulator.</a> Optics Express. 24 (6), 6249-6264 (2016).</li><li>Mendoza-Yero, O., M&#237;nguez-Vega, G., Lancis, J. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Encoding+complex+fields+by+using+a+phase-only+optical+element.">Encoding complex fields by using a phase-only optical element.</a> Optics Letters. 39 (7), 1740-1743 (2014).</li><li>Yamaguchi, I., Zhang, T. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Phase-shifting+digital+holography.">Phase-shifting digital holography.</a> Optics Letters. 22 (16), 1268-1270 (1997).</li><li>Shao, Y., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Addressable+multiregional+and+multifocal+multiphoton+microscopy+based+on+a+spatial+light+modulator.">Addressable multiregional and multifocal multiphoton microscopy based on a spatial light modulator.</a> Journal of Biomedical Optics. 17 (3), 030505 (2012).</li><li>Mendoza-Yero, O., Carbonell-Leal, M., M&#237;nguez-Vega, G., Lancis, J. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Generation+of+multifocal+irradiance+patterns+by+using+complex+Fresnel+holograms.">Generation of multifocal irradiance patterns by using complex Fresnel holograms.</a> Optics Letters. 43 (5), 1167-1170 (2018).</li><li>Kuang, Z., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Diffractive+Multi-beam+Ultra-fast+Laser+Micro-processing+Using+a+Spatial+Light+Modulator+(Invited+Paper).">Diffractive Multi-beam Ultra-fast Laser Micro-processing Using a Spatial Light Modulator (Invited Paper).</a> Chinese Journal of Lasers. 36 (12), 3093-3115 (2009).</li><li>Kuang, Z., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=High+throughput+diffractive+multi-beam+femtosecond+laser+processing+using+a+spatial+light+modulator.">High throughput diffractive multi-beam femtosecond laser processing using a spatial light modulator.</a> Applied Surface Science. 255, 2284-2289 (2008).</li></ol>

このプロトコルでは位相限定 SLM またはコンピューター生成パターンの画素セルに含まれるピクセル数の幅をピクセル単位として実用的なパラメーターは正常にエンコード方式を実装するための重要なポイントです。手順 1.2、1.3、1.4 プロトコル、ピクセル幅が短ければ短いほどよりの空間解像度の取得した振幅と位相のパターンにまた、SLM に突然ピクセル-位相変調の成文化は、予期しない?...

レーザーのほとんどすべてのアプリケーションは、光の光の波面の管理と密接な関係です。近軸近似における 2 つの用語、振幅および位相によってレーザー放射に関連付けられている複雑なフィールドを記述できます。これらの 2 つの条件を制御することは、時間およびレーザー ビームの空間構造を変更する必要が。一般に、振幅とレーザー光の位相正しく変更できます光学部品の使用を含むいくつかの方法でその範囲一括レンズやビームスプリッター ミラーから変形ミラーまたは空間光変調器のような複雑なデバイスに変調器。ここでは、エンコードとデュアル位相ホログラム理論1に基づくコヒーレント レーザ光線の複雑なフィールドとコモンパス干渉計の利用を再構築するための手法を示す.
今日では、さまざまなレーザー ビーム2,3,4、5の複雑なフィールドをエンコードするためのメソッドが存在します。ここで、位相と振幅変調を生成するいくつかのよく確立された方法はデジタル ホログラム6の使用に依存します。これらすべてのメソッドの共通点は、空間オフセットを生成する SLM ディスプレイの光の反射から来る zeroth 順序から所望の出力ビームを分離する必要性です。これらのメソッドは基本的にオフ軸 (通常は格子の最初の回折次数の適用)、位相格子だけでなく、位相をエンコードするだけでなく必要な振幅変調を導入するを採用します。特に、振幅変調は空間的回折効率が明らかに低下する回折格子の高さを下げることによって実行されます。ホログラム、再建のプロセスはほとんどの振幅・位相目的の複雑なフィールドに過ぎず、しかし、正確ではなく復興を取得します。理論と実験間の不一致は、最初の回折次数や SLM 戸惑い効果による空間フィルタ リングの間に起こってその他の実験的問題と同様に、振幅情報の不正確なエンコーディングから表示されるましょう。さらに、入射ビームの強度プロファイルは、出力電力の制限を導入できます。
対照的に、導入法7、すべて光管理を行う軸上実験の観点から非常に便利です。また、それは 2 つの均一な波の和としてレーザービームに関連付けられている複雑なフィールドを考えると、近軸近似の活用です。振幅情報はこれらの均一な波の干渉による synthetized です。実際には、このような干渉イメージング システムのフーリエ平面上における光周波数の空間フィルタ リングによって実行されます。以前は、統一の波に関連付けられている位相パターンは多重空間し、位相限定 SLM (このイメージング システムの入口面に配置) にエンコードします。したがって、光学構成全体のセットアップは、コモンパス干渉計 (機械振動、温度変化、または光のズレに対して非常に堅牢な) としてみなすことができます。なお、上記の干渉過程をまた他の光学レイアウトを使用して実現できます: 典型的な 2 アームの干渉計や順番にエンコード時間を正しく配置フェーズ専用 SLMs のカップルと 2 つの相パターン化して SLM (参照ミラー光のセットアップで以前紹介)。どちらの場合も、空間フィルタ リングの必要性とその結果配置プロセスと同様に光学系の複雑さを増加と引き換えに、空間分解能を損なうことがなくはありません。ここでは、このエンコード方式を使用して、目的の複雑なフィールドの完全なスペクトルことができるフーリエ平面に正確に取得をすべての回折の注文が 0 番目のものをフィルター処理した後はまた強調されるべき。
その一方で、メソッドの効率は、いくつかの要因に依存: SLM (例えば、フィル率、反射率、または回折効率) は、エンコードされたパターンと上に入射する光を方法のサイズの製造元の仕様、SLM (小さい打撃角度またはビームスプリッターを用いた垂直入射と反射)。この時点で、適切な実験条件下で測定の総光効率は 30% 以上をすることができます。ただし、SLM の使用のためにだけ総光効率が 50% 未満のものをすることができます。ランダムの欠如または光内のディフューザー要素セットアップは、コヒーレント ノイズ (スペックル) なしの振幅と位相のパターンを取得することができます。反復的なプロシージャと恣意的で独立した振幅および位相変調周波数で実行する能力は、最大 SLM の時間を更新ではなく、他の重要な側面を指摘するが直接符号化アルゴリズムの利用現在の技術によるとヘルツの数百人)。
原則として、方法7入力平面波で使用するものですに限定されるわけで。例えば、ガウスビームは、SLM に当たって場合、SLM に適しています振幅パターンをエンコードすることによってシステムの出力で照射形状を変更することが可能です。ただし、出力ビームの強度は、任意の横位置 (x, y) で入射ビームのそれを超えることはできませんと振幅の形成によって部分的に有害の干渉により発生した強度損失されます。
エンコード方法7に下線を引く理論は次のとおりです。U(x,y)= A(x,y)e私φ(x,y)の形式で表される任意の複雑なフィールドはまたとして書き換えることができます。
<img alt="Equation 1" src="/files/ftp_upload/59158/59158eq1.jpg">(1)
どこ
<img alt="Equation 2" src="/files/ftp_upload/59158/59158eq2.jpg">(2)
<img alt="Equation 3" src="/files/ftp_upload/59158/59158eq3.jpg">(3)
方程式 1-3、振幅と位相の二次元コンプレックスのフィールド、 U(x,y)は A によって与えられる(x,y) とφ(x,y) はそれぞれ。注意: 条件、max ( A(x,y) の最大) とB = 、max/2 は横の座標に依存しない (x、y)。我々 が設定されている場合は、理論から、最大2、B = =1。したがって、複雑なフィールド U(x,y) が得られ、単純な方法で、均一な波が私ϑ(x,y)とのコヒーレント和からiθ (x,y)。実習では、これは、単相要素α(x,y)、イメージング システムの入力平面に配置されて成っているコモンパス干渉計によって行われます。フェーズ条件ϑ(x,y) の空間多重化により単相要素の作成します。
θ(x,y) 二次元バイナリ格子 (チェッカー ボードのパターン) の助けを借りてM1(x,y) とM2(x,y) 次のように
<img alt="Equation 4" src="/files/ftp_upload/59158/59158eq4.jpg">(4)
それ故に、
<img alt="Equation 5" src="/files/ftp_upload/59158/59158eq5.jpg">(5)
これらのバイナリ パターンを満たす条件M1(x,y) + M2(x,y) = 1。我々 は位相要素α(x,y) に含まれる情報を混在させないでください場合均一な波の干渉が発生しないことを注意してください。現在のメソッドでこれは回折のすべての注文が 0 番目のものをブロックすることが空間フィルターを用いた実施です。フーリエ面、スペクトルH(u,v) でフィルター処理した後、この方法でF ={eiα(x,y)} のエンコードされた相関数は、式で複雑なフィールドF{U(x,y)} のスペクトルに関連します。
<img alt="Equation 6" src="/files/ftp_upload/59158/59158eq6.jpg">(6)
式 (6) に (u、v)周波数領域の座標を意味するP(u,v) を保持する空間のフィルターでは、特定の関数Θ(x,y) のフーリエ変換の形で表されるに対しF{Θ(x,y)}。Eq (6) からそれは次のとおり (恒常的要因を考慮した) することがなく取得した複雑なフィールドURET(x、y)、イメージング システムの出力面で、拡大と空間的畳み込みによって与えられるフィルター マスクのフーリエ変換と逆に複雑なフィールドU(x,y)。それです：
<img alt="Equation 7" src="/files/ftp_upload/59158/59158eq7.jpg">(7)
記号で示されます畳みこみ演算式 (7)、<img alt="Equation 10" src="/files/ftp_upload/59052/59052eq10.jpg">とマグは、イメージング システムの倍率を表す用語。したがって、振幅とU(x,y) の位相が完全に畳み込み操作による空間解像度のいくつかの損失を除いて、出力面で取得されます。

<table border="0" cellpadding="0" cellspacing="0" style="width:1083px;" width="1083">
	<tbody>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:251px;">Achromatic Doublet</td>
			<td style="width:191px;">THORLABS</td>
			<td style="width:211px;">AC254-100-B-ML</td>
			<td style="width:431px;">Lens Diameter 25.4 mm, focal length 100 mm</td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:251px;">Achromatic Galilean Beam Expander</td>
			<td style="width:191px;">THORLABS</td>
			<td style="width:211px;">GBE05-A</td>
			<td>AR Coated: 400 - 650 nm</td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;">Basler camera</td>
			<td>BASLER</td>
			<td>avA1600-50gm GigE camera</td>
			<td>sensor size 8.8 mm x 6.6 mm, pizel size 5.5 microns</td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:251px;">Mounted Zero-Aperture Iris</td>
			<td style="width:191px;">THORLABS</td>
			<td style="width:211px;">ID12Z/M</td>
			<td>Max Aperture 12 mm</td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:251px;">Pellicle Beamsplitter</td>
			<td style="width:191px;">THORLABS</td>
			<td style="width:211px;">CM1-BP145B2</td>
			<td>45:55 (R:T), Coating: 700 - 900 nm</td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;">PLUTO Spatial Light Modulator</td>
			<td>HOLOEYE Photonics AG</td>
			<td>NIR-II</td>
			<td>Phase Only Spatial Light Modulator (Optimized for 700 -1000 nm)</td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;">Two thin film laser polarizers</td>
			<td>EKSMA OPTICS</td>
			<td>420-0526M</td>
			<td>material BK7, diameter 50 mm, wavelength 780-820 nm</td>
		</tr>
	</tbody>
</table>

shaping the amplitude and phase of laser beams by using a phase-only spatial light modulator

この記事の目的は、視覚的にコヒーレント レーザー放射に関連付けられた複雑なフィールドをエンコードするため干渉法の使用率を示すことです。このメソッドは、以前の段階の空間多重化により、位相空間光変調器 (SLM) にエンコードされた 2 つの均一な波のコヒーレント和に基づいています。ここでは、干渉プロセスは、特定のイメージング システムのフーリエ平面上における光周波数の空間フィルタ リングによって実行されます。このメソッドの適切な実装では、任意の位相および振幅情報光学系の出力で取得することができます。
直接処理アルゴリズム (ない反復ループ)、軸外ではなく、軸上、エンコード技術で、コヒーレント ノイズ (スペックル) から無料します。複雑なフィールドは、周波数フィルター処理による解像度のいくつかの損失を除いて、光学系の出力で正確に取得をすることができます。このメソッドの主な制限は、SLM のリフレッシュ レートよりも高い頻度で動作することができないことから来るかもしれない。アプリケーションなどが、線形と非線型の顕微鏡やビーム成形、材料表面のレーザ マイクロ加工に限定されていません。

採用フェーズ専用の SLM の空間分解能は 1920 ピクセル x 1080 ピクセル、8 μ m の画素ピッチを持つ。選択した振幅A(x,y) と位相φ(x,y) 複雑なフィールドのよく知られているレナの画像 (振幅パターン) と若い女の子に対応する 2 つの異なる灰色レベルのイメージによって定義されます。それぞれ (位相パターン)、彼女の舌を突き出し?...

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Shaping the Amplitude and Phase of Laser Beams by Using a Phase-only Spatial Light Modulator

位相空間光変調を用いた振幅とレーザー光の位相を形成

単相要素を使用してレーザー光の複雑なフィールドをエンコードする方法を示します。位相空間光変調光イメージング システムの出力で目的の複雑なフィールド パターンを最終的に取得するに表示される位相情報をミックスにコモンパス干渉計を採用します。

The aim of this article is to visually demonstrate the utilization of an interferometric method for encoding complex fields associated with coherent laser ...

このプロトコルは、単にデフラクティック光学要素を使用してビームシェーピングまたは空間エコーHALOレーザービームを実行し、位相のみの空間眼変調にそれを呼び出すのに役立ちます。このプロトコルを作成した技術は、シンプルだが高いエコー密度を与え、空間的に変更し、微小的にマイクロすることができ、両方とも同時にレーザービームの位相よりも優れています。空間光変調器とコンピュータを使用して、複雑なフィールドをエンコードします。技術仕様から光変調器の空間分解能を見つける。次に、コンピュータに移動して振幅と位相パターンを定義します。0 ~ 255 の範囲の値を使用して、目的の振幅パターンをグレー レベル形式のデジタル イメージとして定義します。目的のフェーズ パターンの場合は、負の pi から 2 以上の pi までの値を含むグレー レベル形式で定義します。位相と振幅が定義されていると、コンピュータは2と3の方程式を使用して、これら2つの異なる位相パターンを生成します。Max は 2 に設定されています。また、空間光変調器表示と等しい空間分解能を持つ 2 次元の二次元の二次元のグレーディングも定義します。これらはチェッカーボードパターンとして表示され、垂直または水平に1つの正方形にシフトして、重ね合わされたときに高さ1の均一なパターンを生成します。ピクセルクロストークの効果を軽減するには、ピクセル数が増加するピクセルセルが異なるバイナリ相グレーディングに対して、他のペアのチェッカーボードパターンを生成します。ピクセルの総数は、空間光変調器の空間解像度と同じである必要があります。単一フェーズ要素を構築するには、各バイナリグレーディングを異なるフェーズ用語とペアにします。次に、各ペアを空間的に多重化し、結果を追加します。これは、ピクセル セル サイズ 1 の以前に定義されたフェーズとグレーディングのフェーズ要素です。ピクセル セル サイズを変更すると、最終的な単一フェーズ要素の空間解像度に影響します。この図表は、実験の初期設定の概要を示しています。空間光変調器を配置して、CCDカメラに面したプログラマブルサーフェスを設置します。コリメートされた線形偏光、空間的に一貫したレーザービームは、空間光変調器にビームをリダイレクトするビームスプリッターに行きます。空間光変調器からの光は、ビームスプリッターを通して44F光学画像システムに入る。撮像システムの出力面にCCDを配置します。これはベンチに表示されるセットアップです。レーザービームはビームエキスパンダーを通ってサイズを調節する。2つのミラーは出力ビームをビームスプリッターに向ける。空間光変調器の前にあるビームスプリッターを次に示します。2つのレンズは、空間光変調器からCCDカメラに光を焦点を当てます。光学系をセットアップする際、最も低いピクセルセルを持つコンピュータ生成の位相パターンを光変調器に送ります。CCDカメラを光軸に沿って複数の異なる位置に配置して、位相パターンを画像化します。最適な解像度の位置として出力プレーンを識別します。最適な解像度に関連する位置にカメラを固定します。次に、光路の第1レンズの焦点面に、レーザー光を中心とした円形の虹彩を配置する。また、CCD カメラを使用して、虹彩の絞りを変えながら、空間光変調器から位相パターンをイメージします。最適な空間解像度の位置に絞り込み値を調整します。次に、クロストークを最小限に抑えるために同様の手順を実行します。空間光変調器の位相要素で、異なるピクセルセルサイズを試します。それぞれで、CCDカメラで最高解像度の画像を与える絞りサイズを選択します。クロストークを最小限に抑えるには、ピクセルセルサイズとアイリス絞りを選択して、最高の空間解像度を実現します。測定には偏光ベースの位相シフト技術を使用します。空間光変調器の直前に光偏光子を設置します。カメラ上の位相要素を画像化し、CCDカメラ内の最も鮮明でぼやけた画像に対応する角度を検索する検索を視覚化して、偏光子の回転角度を設定します。2つの角度の間に偏光子を固定します。次に、撮像システムの裏面の後に2番目の偏光子をカメラの前に置きます。CCD カメラで最も鮮明でぼやけた画像に対応する角度を検索して、回転角度を設定します。この 2 つの角度の間の偏光子の角度を固定します。今度は、出力面でカメラを維持しながら干渉グラムを記録します。フェーズ要素に対してゼロラジアンの行列で、空間光変調器に送ります。対応する画像をCCDで記録します。2 番目の干渉計では、2 つのラジアンに対して pi の行列をフェーズ要素に追加し、それを空間光変調子に送ります。CCDカメラで画像を記録します。フェーズ要素に pi ラジアンの行列を追加し、それを空間光変調子に送信して、CCD カメラに干渉グラムを記録します。最後に、フェーズ要素に 2 つのラジアンに 3 pi の行列を追加します。空間光変調器で使用して、カメラに4つ目の干渉を記録します。干渉グラムが記録されたら、データをコンピュータに転送します。ここで、各干渉グラムは記録された順にラベル付けされる。ゼロ行列を含む1つから2つの行列の上の3つのパイに。これは、複合フィールドの取得された振幅です。これを見つけるには、インターフェログラム データを利用するこの式を実装します。複合フィールドのフェーズを取得するには、その他のコードを実装して、この式をインターフェログラム データで評価します。この画像は、実験の複雑なフィールドの振幅を定義します。この画像は、その位相を定義します。位相シフト技術では、ゼロ、2つ、pi、および2ラジアンの上に3パイの位相シフトを使用して干渉グラムを測定する必要があります。これらの干渉源は、単純なアルゴリズムを使用して、複雑なフィールドの振幅と位相の両方を取得することができます。私はあなたがステップバイステップで行くことをお勧めします。単純な振幅と位相パターンから始めて、顕著な着色のような補完的なタスクを含む、私たちのプロトコルの詳細に注意を払います。虹彩側は、選択的な部分自体に依存していることに注意してください。ただし、ピクセル セルを大きくしすぎると、取得した複合フィールドの空間解像度が大幅に低下します。特定のアプリケーションを取得するために注文で、この単一の方法が、それは、例えば、マイクロ処理移動材料やノリナ顕微鏡を強化するために、任意の再形成目的のために使用されるウェストベリーすることができます。

Research

JoVE Journal

Engineering

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In materials science and engineering it is often necessary to obtain quantitative measurements of surface topography with micrometer lateral resolution. ...

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分子適合体とクラスターの空間的分離

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