Name: shaping the amplitude and phase of laser beams by using a phase-only spatial light modulator
Uploaded: 2019-01-28T15:00:00
Description: Watch this Scientific Journal Video about Shaping the Amplitude and Phase of Laser Beams by Using a Phase-only Spatial Light Modulator at JoVE.com

Это исследование было поддержано генералитета Valenciana (PROMETEO 2016-079), Университет Жауме I (UJI) (UJIB2016-19); и y Ministerio де Economía развитию (МИНЕКО) (FIS2016-75618-R). Авторы очень благодарны SCIC Universitat Jaume I для использования фемтосекундный лазер.

1. кодирование сложные поля в элемент однофазные
<ol><li>Технические характеристики ОДС найти его пространственное разрешение (например 1920 x 1800 пикселей).</li>
	<li>Определения и создания требуемой амплитуды A(x,y) и фазы φ(x,y) структур как цифровых изображений.<ol>
<li>Р...

<ol>
	<li>Hsueh, C. K., Sawchuk, A. A. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Computer-generated+double-phase+holograms.">Computer-generated double-phase holograms.</a> Applied Optics. 17 (24), 3874-3883 (1978).</li><li>Arriz&#243;n, V. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Complex+modulation+with+a+twisted-nematic+liquid-crystal+spatial+light+modulator:+double-pixel+approach.">Complex modulation with a twisted-nematic liquid-crystal spatial light modulator: double-pixel approach.</a> Optics Letters. 28 (15), 1359-1361 (2003).</li><li>Arriz&#243;n, V., Ruiz, U., Carrada, R., Gonz&#225;lez, L. A. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Pixelated+phase+computer+holograms+for+the+accurate+encoding+of+scalar+complex+fields.">Pixelated phase computer holograms for the accurate encoding of scalar complex fields.</a> Journal of the Optical Society of America A. 24 (11), (2007).</li><li>Shibukawa, A., Okamoto, A., Takabayashi, M., Tomita, A. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Spatial+cross+modulation+method+using+a+random+diffuser+and+phase-only+spatial+light+modulator+for+constructing+arbitrary+complex+fields.">Spatial cross modulation method using a random diffuser and phase-only spatial light modulator for constructing arbitrary complex fields.</a> Optics Express. 22 (4), 3968-3982 (2014).</li><li>Mart&#237;nez-Fuentes, J. L., Moreno, I. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Random+technique+to+encode+complex+valued+holograms+with+on+axis+reconstruction+onto+phase-only+displays.">Random technique to encode complex valued holograms with on axis reconstruction onto phase-only displays.</a> Optics Express. 26 (5), 5875-5893 (2018).</li><li>Clark, T. W., Offer, R. F., Franke-Arnold, S., Arnold, A. S., Radwell, N. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Comparison+of+beam+generation+techniques+using+a+phase+only+spatial+light+modulator.">Comparison of beam generation techniques using a phase only spatial light modulator.</a> Optics Express. 24 (6), 6249-6264 (2016).</li><li>Mendoza-Yero, O., M&#237;nguez-Vega, G., Lancis, J. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Encoding+complex+fields+by+using+a+phase-only+optical+element.">Encoding complex fields by using a phase-only optical element.</a> Optics Letters. 39 (7), 1740-1743 (2014).</li><li>Yamaguchi, I., Zhang, T. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Phase-shifting+digital+holography.">Phase-shifting digital holography.</a> Optics Letters. 22 (16), 1268-1270 (1997).</li><li>Shao, Y., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Addressable+multiregional+and+multifocal+multiphoton+microscopy+based+on+a+spatial+light+modulator.">Addressable multiregional and multifocal multiphoton microscopy based on a spatial light modulator.</a> Journal of Biomedical Optics. 17 (3), 030505 (2012).</li><li>Mendoza-Yero, O., Carbonell-Leal, M., M&#237;nguez-Vega, G., Lancis, J. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Generation+of+multifocal+irradiance+patterns+by+using+complex+Fresnel+holograms.">Generation of multifocal irradiance patterns by using complex Fresnel holograms.</a> Optics Letters. 43 (5), 1167-1170 (2018).</li><li>Kuang, Z., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Diffractive+Multi-beam+Ultra-fast+Laser+Micro-processing+Using+a+Spatial+Light+Modulator+(Invited+Paper).">Diffractive Multi-beam Ultra-fast Laser Micro-processing Using a Spatial Light Modulator (Invited Paper).</a> Chinese Journal of Lasers. 36 (12), 3093-3115 (2009).</li><li>Kuang, Z., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=High+throughput+diffractive+multi-beam+femtosecond+laser+processing+using+a+spatial+light+modulator.">High throughput diffractive multi-beam femtosecond laser processing using a spatial light modulator.</a> Applied Surface Science. 255, 2284-2289 (2008).</li></ol>

В этом протоколе практические параметры как ширину в точках этапа только ОДС или количество точек, содержащихся в ячейках пиксель компьютерной модели являются ключевые моменты, чтобы успешно реализовать метод кодирования. В шагах 1.2, 1.3 и 1.4 настоящего Протокола, тем короче ширину в точ?...

Почти все Лазерные приложений находятся в тесной связи с руководством оптический волнового фронта света. В приближении Параксиальная комплекс поле, связанное с лазерного излучения можно охарактеризовать двумя терминами, амплитуда и фаза. Имея контроль над этими двумя терминами необходимо изменить как временных, так и пространственной структуры лазерных лучей на будет. В целом амплитуда и фаза лазерный луч можно должным образом изменить несколькими способами, включая использование оптических компонентов этого диапазона от одного массового линзы, пучка сплиттер и зеркала для самых сложных устройств, таких как деформируемые зеркала или пространственные свет Модуляторы. Здесь мы покажем способ кодирования и реконструкции комплекса области согласованной лазерных лучей, которая основана на двухфазные Голограмма теории1и использование интерферометра общий путь.
В настоящее время существует широкий спектр методов для кодирования сложных полей лазерных лучей2,3,4,5. В этом контексте некоторые устоявшиеся методы для производства модуляции амплитуды и фазы полагаются на использование цифровой голограммы6. Общую точку во всех этих методов является необходимость создания пространственного смещения отделить желаемого выходного пучка от нулевого порядка, из отражения света на экране ОДС. Эти методы являются в основном вне оси (обычно применение для первого порядка дифракционной решетки), используя фазы решетки не только для кодирования этапа, но и ввести необходимые амплитудной модуляции. В частности амплитудная модуляция осуществляется пространственно снижение высоты решетки, которая явно ухудшает Дифракционная эффективность. Процесс восстановления голограмма основном получает примерный, но не точный, реконструкция амплитуды и фазы желаемого сложные поля. Расхождения между теорией и экспериментом, как представляется, появляются из кодировки неточной информации амплитуды, а также другие экспериментальные вопросы, происходит во время пространственной фильтрации первого порядка дифракции или из-за эффекты пикселизации ОДС. Кроме того профиль интенсивности ввода луча может ввести ограничения на мощность.
В отличие от этого, с введен метод7, все легкие управление осуществляется на оси, который очень удобно с экспериментальной точки зрения. Кроме того он принимает преимущество рассмотрения в приближении Параксиальная, комплекс поля, связанные с лазерными лучами как сумму двух форма волн. Амплитуда информация является синтезированный вмешательство этих единообразных волн. На практике такое вмешательство осуществляется пространственной фильтрации света частот на плоскости Фурье данной системы визуализации. Ранее фаза шаблоны, связанные с единой волны пространственно мультиплексированием и кодируется в фазы только ОДС (размещен на плоскости входа этой тепловизионные системы). Следовательно весь оптические установки может рассматриваться как интерферометра общего пути (очень устойчив к механической вибрации, изменения температуры или оптический некоаксиальности). Пожалуйста, обратите внимание, что процесс вмешательства вышеуказанного может осуществляться либо с помощью других оптических макетов: с парой фазы только SLMs, надлежащим образом размещены в течение типичного две руки интерферометра, или по времени последовательно кодирования два этапа шаблоны в ОДС (предыдущий введение зеркалом ссылку в оптические установки). В обоих случаях существует необходимость пространственной фильтрации и следовательно без потери пространственного разрешения, за счет увеличения сложности оптической системы, а также процесс выравнивания. Здесь следует также подчеркнуть, что, используя этот метод кодирования, полный спектр нужного поля комплекс может быть точно проверено на плоскости Фурье, после фильтрации всех дифракции заказы, но zeroth один.
С другой стороны, эффективность метода зависит от нескольких факторов: в спецификациях ОДС (например, заполнения фактор, отражательной способности или дифракции эффективность), размер закодированного шаблон и способ, в котором свет падает на ОДС (отражение с небольшой ударяя угол, или нормального падения с использованием splitter луча). На данный момент надлежащих экспериментальных условиях, измеренной общая эффективность света может быть более чем на 30%. Однако обратите внимание, что общая эффективность света только за счет использования СОД может быть менее 50%. Отсутствие случайных или диффузор элементы внутри оптического установки позволяет извлечения амплитуды и фазы шаблонов без последовательной шума (спекл). Другие важные аспекты отметить являются использование алгоритма прямой кодификации, а не итерационные процедуры и ее способности выполнять произвольные и независимых амплитуды и фазы модуляцию с частотой обновления времени ОДС (до сотни Герц по текущей технологии).
В принципе метод7 предназначен для использования с ввода плоских волн, но он, не ограничивается. Например если пучок Гаусса бьет ОДС, можно изменить его форму излучения на выходе системы путем кодирования шаблон подходит амплитуды в ОДС. Однако как интенсивности выходного пучка не может превышать ввода луча в любом поперечном положении (x, y), формирование амплитуды осуществляется интенсивности потери возник частично разрушительного вмешательства процессом.
Теория, подчеркивая кодирования метод7 является следующим. Любой комплекс области представлен в форме U(x,y)= A(x,y)eяφ(x,y) можно также переписать как:
<img alt="Equation 1" src="/files/ftp_upload/59158/59158eq1.jpg">(1)
где
<img alt="Equation 2" src="/files/ftp_upload/59158/59158eq2.jpg">(2)
<img alt="Equation 3" src="/files/ftp_upload/59158/59158eq3.jpg">(3)
В уравнения 1-3, амплитуда и фаза двумерных комплекса поле U(x,y),дается A(x,y) и φ(x,y), соответственно. Обратите внимание, что условия Макс (максимум A(x,y)) и B = Макс/2 не зависит от поперечных координат (x,y). В теории, если мы установим Макс= 2, то B =1. Следовательно поле комплекс U(x,y) может быть получен, в простой форме, из согласованной суммы форма волны бытьяϑ(x,y) и быть IΘ (x,y). На практике это достигается с интерферометра общий путь, состоящий из одного этапа элемент α(x,y), размещенных на плоскости ввода изображений системы. Однофазные элемент построен по пространственной мультиплексирование фазы термины ϑ(x,y)
и θ (x,y) с помощью двумерных двоичные решетки (шахматном моделей) 1M(x,y) и M2(x,y) следующим
<img alt="Equation 4" src="/files/ftp_upload/59158/59158eq4.jpg">(4)
Следовательно,
<img alt="Equation 5" src="/files/ftp_upload/59158/59158eq5.jpg">(5)
Эти бинарные Шаблоны выполняют условие M1(x,y) + 2M(x,y) = 1. Обратите внимание, что вмешательство форма волны не может произойти, если мы не смешивать информацию, содержащуюся в фазе элементα(x,y). В рамках нынешнего метода это осуществляется с помощью пространственного фильтра может заблокировать все дифракции заказы, но zeroth один. Таким образом, после процесса фильтрации на плоскости Фурье спектра H(u,v)= F{eiα(x,y)} этапа закодированные функция связана с спектр сложных поля F{U(x,y)} выражением
<img alt="Equation 6" src="/files/ftp_upload/59158/59158eq6.jpg">(6)
В уравнение (6) (u,v) обозначают координаты частотной области, P(u,v) проводит для пространственного фильтра, тогда как Фурье функции Θ(x,y) представлена в виде F {Θ(x,y)}. От уравнение (6) он следует, что, в плоскости вывода изображений системы, проверено комплекс поле U-RET(x,y), (без учета постоянных факторов), дается свертка увеличенное и пространственно вспять сложное поле U(x,y) с Фурье маску фильтра. То есть:
<img alt="Equation 7" src="/files/ftp_upload/59158/59158eq7.jpg">(7)
В уравнение (7), Операция свертки обозначается символом <img alt="Equation 10" src="/files/ftp_upload/59052/59052eq10.jpg"> </img>и термин Mag представляет увеличение изображений системы. Таким образом амплитуда и фаза U(x,y) полностью извлекается на плоскости вывода, за исключением некоторых потери пространственного разрешения из-за операции свертки.

<table border="0" cellpadding="0" cellspacing="0" style="width:1083px;" width="1083">
	<tbody>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:251px;">Achromatic Doublet</td>
			<td style="width:191px;">THORLABS</td>
			<td style="width:211px;">AC254-100-B-ML</td>
			<td style="width:431px;">Lens Diameter 25.4 mm, focal length 100 mm</td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:251px;">Achromatic Galilean Beam Expander</td>
			<td style="width:191px;">THORLABS</td>
			<td style="width:211px;">GBE05-A</td>
			<td>AR Coated: 400 - 650 nm</td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;">Basler camera</td>
			<td>BASLER</td>
			<td>avA1600-50gm GigE camera</td>
			<td>sensor size 8.8 mm x 6.6 mm, pizel size 5.5 microns</td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:251px;">Mounted Zero-Aperture Iris</td>
			<td style="width:191px;">THORLABS</td>
			<td style="width:211px;">ID12Z/M</td>
			<td>Max Aperture 12 mm</td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:251px;">Pellicle Beamsplitter</td>
			<td style="width:191px;">THORLABS</td>
			<td style="width:211px;">CM1-BP145B2</td>
			<td>45:55 (R:T), Coating: 700 - 900 nm</td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;">PLUTO Spatial Light Modulator</td>
			<td>HOLOEYE Photonics AG</td>
			<td>NIR-II</td>
			<td>Phase Only Spatial Light Modulator (Optimized for 700 -1000 nm)</td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;">Two thin film laser polarizers</td>
			<td>EKSMA OPTICS</td>
			<td>420-0526M</td>
			<td>material BK7, diameter 50 mm, wavelength 780-820 nm</td>
		</tr>
	</tbody>
</table>

shaping the amplitude and phase of laser beams by using a phase-only spatial light modulator

Целью этой статьи является визуально продемонстрировать использование интерферометрический метод для кодирования сложные поля, связанные с когерентности лазерного излучения. Метод основан на согласованную сумму двух форма волн, ранее закодированное в фазы только пространственный модулятор света (ОДС), пространственные мультиплексирование их фаз. Здесь процесс вмешательство осуществляется пространственной фильтрации света частот на плоскости Фурье некоторых изображений системы. Правильной реализации этого метода позволяет произвольным фазы и информации амплитуду извлекаемого на выходе оптической системы.
Это на оси, а не вне оси техника кодирования, с прямой обработки алгоритм (не итеративный цикл) и свободной от последовательной шума (спекл). Сложное поле может быть точно проверено на выходе оптической системы, за исключением некоторых потеря резолюции из-за процесса фильтрации частоты. Основным ограничением метода может исходить от неспособности действовать на частоту выше частота обновления ОДС. Приложения включают, но не ограничиваются, линейные и нелинейные микроскопии, формирование луча или лазерной микро обработка материала поверхностей.

Пространственное разрешение работающих только для фазы ОДС — 1920 пикселей x 1080, с шагом пикселей 8 мкм. Выбранный амплитуда A(x,y) и фазы φ(x,y) комплекс поля определяются два разных уровня серого изображения, соответствует известным Ленна изобр...

Watch this Scientific Journal Video about Shaping the Amplitude and Phase of Laser Beams by Using a Phase-only Spatial Light Modulator at JoVE.com

Shaping the Amplitude and Phase of Laser Beams by Using a Phase-only Spatial Light Modulator

Формирование амплитуда и фаза лазерных лучей, используя только фаза пространственный модулятор света

Мы покажем, как кодировать сложные области лазерных лучей с помощью элемента одной фазы. Интерферометра общего пути используется смесь этап сведения, отображаемые в фазе только пространственный модулятор света наконец получить желаемый сложное поле шаблон на выходе системы оптических изображений.

The aim of this article is to visually demonstrate the utilization of an interferometric method for encoding complex fields associated with coherent laser ...

Этот протокол может быть полезен для выполнения формирования пучка или пространственного эхо HALO лазерного луча, используя только дефрактический оптический элемент и называть его в фазе только пространственный глаз модулировать. Техника, которая создала его этот протокол дает вам простой, но высокий эхо densital, способный пространственно изменять и микро мизерно, оба лучше, чем фаза лазерных лучей, одновременно. Кодировать сложное поле с помощью модулятора пространственного света и компьютера.Найти световой модулятор пространственного разрешения из его технических спецификаций. Затем перейти к компьютеру, чтобы определить амплитуду и фазы моделей. Определите желаемый шаблон амплитуды как цифровое изображение в формате серого уровня, значения варьируются от 0 до 255.Для желаемого фазового шаблона определите его в формате серого уровня с значениями от отрицательного pi в течение двух до пи в течение двух. С определенной фазой и амплитудой компьютер генерирует эти два разных фазового шаблона, используя уравнения два и три. Обратите внимание, что макс устанавливается на два.Также определите два двухмерных двоичных профилирования с пространственным разрешением, равным пространственному светомодулятору. Они отображаются как шаблоны шахматной доски, сдвинутые на один квадрат вертикально или горизонтально так, что при наставлении они производят единый узор с высотой один. Чтобы уменьшить эффект пиксельного перекрестного стебля, создать другие пары шаблонов шахматной доски для двоичной фазы классификации с различными пиксельными ячейками, имеющих увеличенное количество пикселей.Общее количество пикселей должно быть одинаковым и равным пространственному разрешению модулятора пространственного света. Чтобы построить один фазовой элемент, соедините каждую двоичную классификацию с другим фазовым термином. Затем пространственно мультиплекс каждой пары и добавить результаты.Это фазовой элемент для ранее определенных фаз и классификаций с размером пиксельной ячейки. Обратите внимание, что изменение размера пиксельной ячейки влияет на пространственное разрешение элемента последней фазы. Эта схема обеспечивает обзор первоначальной настройки для эксперимента.Поместите пространственный светомодулятор, чтобы его программируемая поверхность сталкивалась с камерой CCD. Иметь коллимированный линейный поляризованный, пространственно когерентный лазерный луч перейти к пучка сплиттер, который перенаправляет луч к пространственному модулятору света. Свет от модулятора пространственного света проходит через сплиттер луча в оптическую систему изображения 44F.Поместите CCD на плоскость вывода системы визуализации. Это установка, как она появляется на скамейке запасных. Лазерный луч проходит через расширитетель луча, чтобы настроить его размер.Два зеркала направляют выходной луч на сплиттер луча. Вот пучок сплиттера перед пространственным светом модулятора. Два объектива фокусируют свет от модулятора пространственного света на камеру CCD.При настройке оптической системы отправьте на световой модулятор шаблон фазы с наименьшей пиксельной ячейкой. Изображение фазового узора с камерой CCD, помещенной в нескольких различных положениях вдоль оптической оси. Определите плоскость вывода как положение с лучшим разрешением.Защитите камеру в положении, связанном с лучшим разрешением. Далее поместите круговую радужную оболочку на фокусную плоскость первого объектива в оптической траектории, по центру с лазерным лучом. Опять же, используйте камеру CCD для изображения фазового шаблона с пространственного модулятора света, изменяя диафрагму радужной оболочки глаза.Отрегулируйте диафрагму радужной оболочки глаза до положения, которое имеет лучшее пространственное разрешение. Далее выполните аналогичные шаги, чтобы свести к минимуму перекрестный разговор. Экспериментируйте с различными размерами пиксельных ячеек в фазовом элементе на пространственном модуляторе света.Для каждого из них выберите размер диафрагмы, который дает изображение с самым высоким разрешением на камере CCD. Чтобы свести к минимуму перекрестный разговор, выберите размер пиксельной ячейки и диафрагму радужной оболочки глаза, что позволяет получить максимальное пространственное разрешение. Для измерений используется метод фазового сдвига на основе поляризации.Поместите оптический поляризатор прямо перед модулятором пространственного света. Изображение фазового элемента на камере, и установить угол вращения поляризатора, путем визуализации поиска углов, соответствующих острым и наиболее размытые изображения в камере CCD. Исправьте поляризатор между двумя углами.Далее поместите второй поляризатор после задней плоскости воображая системы перед камерой. Установите угол вращения, ища углы, соответствующие самым острым и размытым изображениям в камере CCD. Исправьте угол поляризатора между этими двумя углами.Теперь завехать интерферограммы при сохранении камеры на плоскости вывода. На матрице нулевых радианцев к фазовому элементу и отправьте его в пространственный светомодулятор. Завехать соответствующее изображение с помощью CCD.Для второй интерферограммы добавьте матрицу пи в течение двух радиан к фазовому элементу и отправьте его в модулятор пространственного света. Завехать его изображение с помощью камеры CCD. Добавьте матрицу пи-радиан к фазовому элементу и отправьте ее в модулятор пространственного света для записи интерферограммы с помощью камеры CCD.Наконец, добавьте матрицу из трех пи в течение двух радиан к фазовому элементу. Используйте его в пространственном светомодуляторе для записи четвертой интерферограммы с помощью камеры. Как только интерферограммы будут записаны, перенесите данные на компьютер.Здесь каждая из интерферограмм помечена порядком, в котором была записана. От матрицы с нулевым до трех пи над двумя матрицами. Это извлеченная амплитуда сложного поля.Чтобы найти его, реализовать это выражение, которое использует данные интерферограммы. Чтобы получить фазу сложного поля, ввести оставшийся код для оценки этого выражения с помощью данных интерферограммы. Это изображение определяет амплитуду сложного поля для эксперимента.Это изображение определяет его фазу. Техника фазового смещения требует измерения интерферограмм с помощью фаз, сдвинутых на ноль, пи над двумя, пи и три пи в течение двух радиан. Эти интерферограммы позволяют извлекать как амплитуду, так и фазу сложного поля с помощью простых алгоритмов.Я рекомендую вам идти шаг за шагом. Начните с простой амплитуды и фазового шаблона и обратите внимание на детали нашего протокола, включая дополнительные задачи, такие как характерная окраска. Обратите внимание, что сторона радужной оболочки зависит от самого селективного куска.Однако увеличение слишком большого количества пиксельной ячейки может значительно уменьшить пространственное разрешение извлеченного сложного поля. Этот единый метод в заказах, чтобы получить конкретное приложение, но это может быть Westbury используется для любых целей изменения формы, для повышения, например, микро обработки двигаться материалов или Norlina микроскопии.

Research

JoVE Journal

Engineering

Characterization of Surface Modifications by White Light Interferometry: Applications in Ion Sputtering, Laser Ablation, and Tribology Experiments

Характеристика модификации поверхности белым светом интерферометрии, применения в ионного распыления, лазерной абляции, и трибологии Эксперименты

In materials science and engineering it is often necessary to obtain quantitative measurements of surface topography with micrometer lateral resolution. ...

The Generation of Higher-order Laguerre-Gauss Optical Beams for High-precision Interferometry

Генерации высших порядков Лагерра-Гаусса оптических пучков для высокоточной интерферометрии

Thermal noise in high-reflectivity mirrors is a major impediment for several  types of high-precision interferometric experiments that aim to reach the  ...

Spatial Separation of Molecular Conformers and Clusters

Пространственное разделение молекулярных конформеров и кластеров

Gas-phase molecular physics and physical chemistry experiments commonly use supersonic expansions through pulsed valves for the production of cold ...

Atomic Force Microscopy of Red-Light Photoreceptors Using PeakForce Quantitative Nanomechanical Property Mapping

Атомно-силовая микроскопия красных фонарей фоторецепторов Использование Mapping PeakForce Количественный Наномеханические недвижимости

Atomic force microscopy (AFM) uses a pyramidal tip attached to a cantilever to probe the force response of a surface. The deflections of the tip can be ...

Phase Diagram Characterization Using Magnetic Beads as Liquid Carriers

Фазовая диаграмма характеристик, используя магнитные шарики в качестве жидких носителей

Magnetic beads with ~1.9 &#181;m average diameter were used to transport microliter volumes of liquids between contiguous liquid segments with a tube for ...

Measurement of X-ray Beam Coherence along Multiple Directions Using 2-D Checkerboard Phase Grating

Измерение рентгеновского луча когерентность вдоль нескольких направлениях с помощью 2-D Клетчатый фазовой дифракционной решетки

A procedure for a technique to measure the transverse coherence of synchrotron radiation X-ray sources using a single phase grating interferometer is ...

Automation of Mode Locking in a Nonlinear Polarization Rotation Fiber Laser through Output Polarization Measurements

Автоматизация режима блокировки в нелинейной поляризации Вращение волоконного лазера через выход поляризационных измерений

When a laser is mode-locked, it emits a train of ultra-short pulses at a repetition rate determined by the laser cavity length. This article outlines a ...

Using Synchrotron Radiation Microtomography to Investigate Multi-scale Three-dimensional Microelectronic Packages

С использованием синхротронного излучения микротомография Расследования многомасштабном Трехмерные Микроэлектронные пакеты

Synchrotron radiation micro-tomography (SR&#181;T) is a non-destructive three-dimensional (3D) imaging technique that offers high flux for fast data ...

Subsurface Defect Localization by Structured Heating Using Laser Projected Photothermal Thermography

Локализация дефектов при структурном нагреве с использованием лазерной прогнозируемой фототермической термографии

The presented method is used to locate subsurface defects oriented perpendicularly to the surface. To achieve this, we create destructively interfering ...

Electric-field Control of Electronic States in WS2 Nanodevices by Electrolyte Gating

Electric-field Control of Electronic States in WS2 Nanodevices by Electrolyte Gating

Электрическое поле контроля электронных состояний в WS2 наноустройства, электролит стробирования

A method of carrier number control by electrolyte gating is demonstrated. We have obtained WS2 thin flakes with atomically flat surface via scotch tape ...