ويدعم AF من قبل الهولنديين تكنولوجيا مؤسسة موطني، الذي هو تقسيم العلوم التطبيقية من NWO، وبرنامج التكنولوجيا التابعة لوزارة الشؤون الاقتصادية. (STW 11114 مكتب المدعي العام).

<img alt="الشكل 1" fo:content-width="5in" src="/files/ftp_upload/51847/51847fig1highres.jpg" width="500" /> الشكل 1. تخطيطي يوضح الإعداد المجهر السيارات مع تدفق الجوهرية من خلال الإعداد الحل. تم تعديل هذا الرقم من فوسيل وآخرون 13. 1. بدء تشغيل النظام <ol style=";text-align:right;direction:rtl"><li style=";text-align:right;direction:rtl"> بدوره على psec 20 نابض 1،064 نانومتر CARS الليزر والسماح ليزر لالاحماء (حوالي 1.5 ساعة). </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> بدوره على مصدر مصباح الديوتيريوم ضوء الأشعة فوق البنفسجية والسماح لها الاحماء (حوالي 10 دقيقة). </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> فتح مصراع على مصدر ضوء الأشعة فوق البنفسجية مصباح الديوتيريوم عن طريق تعيين مفتاح مصراع على &quot;فتح&quot;. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> بدوره على جهاز الكمبيوتر التحكم المجهر وفتح برنامج حاسوبي لمراقبة المجهر. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> بدوره على مطياف الأشعة فوق البنفسجية PC وفتح برنامج حاسوبي لمراقبة الطيف. </li></ol> 2. ميإعداد croscope <ol style=";text-align:right;direction:rtl"><li style=";text-align:right;direction:rtl"> حدد الهدف المجهر المطلوب. استخدام الهدف 20X/0.5 NA لتحقيق النتائج التي قدمت في هذا العمل. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> تعيين المرشحات في البرج مجموعة مرشح لنقل الليزر الإثارة وتعكس إشارة سيارات. تحديد 775 نانومتر تمريرة طويلة مرآة مزدوج اللون و650 نانومتر الفرقة تمرير مرشح 40 نانومتر لتكرار النتائج المعروضة في هذا العمل. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> وضع الفلاتر المناسبة أمام أنبوب مضخم (PMT) كاشف التي تنقل CARS إشارة وتصفية ضوء غير مرغوب فيه. تحديد الخفيفة مع 750 نانومتر مرشح تمرير القصير و650 نانومتر الفرقة تمرير مرشح 40 نانومتر إلى إعادة إنتاج التجارب التي أجريت في هذا العمل. </li></ol> 3. اختبار النظام <ol style=";text-align:right;direction:rtl"><li style=";text-align:right;direction:rtl"> بدوره على مضخة تحوي ومضخة حل متوسطة لبضع دقائق من خلال خلية تدفق الأشعة فوق البنفسجية على شكل Z لمسح السائل السابقة من الأنابيب. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> تحديد معدل تدفق المضخة عن طريق وزن كمية انحلال المتوسطة ضخ في 2 دقيقة. ضبط مضخة سرعة الامم المتحدةيتم التوصل سمسم معدل التدفق المطلوب. ضخ المتوسطة حل بمعدل تدفق من 5 مل / دقيقة لتحقيق النتائج التي أعلن عنها في هذا العمل. </li></ol> 4. قياس الأشعة فوق البنفسجية حل <ol style=";text-align:right;direction:rtl"><li style=";text-align:right;direction:rtl"> في مطياف الأشعة فوق البنفسجية برامج التحكم، انقر فوق القائمة &quot;ملف&quot; ثم انقر فوق &quot;قياس الامتصاصية جديد&quot; لفتح نافذة الذي يسرد كافة الطيف المتاحة. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> انقر على مطياف الأشعة فوق البنفسجية الصحيح، ثم انقر فوق &quot;التالي&quot; لفتح نافذة الذي يعرض المعلمات الحصول على البيانات. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> تعريف كل الوقت التكامل والمتوسط ​​الطيفية. اختيار الوقت إدماج 150 ميللي ثانية مع 200 المتوسطات لتكرار النتائج المعروضة في هذا العمل. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> انقر فوق الزر المسمى &quot;التالي&quot; لإحضار الشاشة المستخدمة لتسجيل الطيف المرجعي. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> انقر على الزر الذي يظهر على شكل لمبة ضوء أصفر لتسجيل الطيف المرجعي. ضخ حل المتوسطة بشكل مستمر خلال هذا القياس. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> إغلاق مصراع الكاميرا على مصدر مصباح الديوتيريوم ضوء الأشعة فوق البنفسجية من خلال وضع التحول إلى &quot;مغلقة&quot;. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> انقر فوق الزر المسمى &quot;التالي&quot; لإحضار الشاشة المستخدمة لتسجيل الطيف الظلام. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> انقر على الزر الذي يظهر على شكل لمبة ضوء رمادي لتسجيل الطيف الظلام. ضخ حل المتوسطة بشكل مستمر خلال هذا القياس. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> انقر على الزر الذي يقول &quot;إنهاء&quot; لبدء قياسات الامتصاصية للأشعة فوق البنفسجية. </li></ol> 5. CARS حل فيديو <ol style=";text-align:right;direction:rtl"><li style=";text-align:right;direction:rtl"> في سيارات التحكم المجهر البرمجيات انقر على الزر الذي يختار على قياس &quot;XYT&quot;. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> انقر فوق مربع القائمة المنسدلة وحدد حجم الصورة بالبكسل. تحديد حجم الصورة 512 بكسل 512 س إعادة إنشاء الصور التي أعلن عنها في هذا العمل. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> اسحب المنزلق سرعة التصوير إما إلى &quot;سريع&quot;، &quot;المتوسطة&quot;، أو موقف &quot;بطيء&quot;. استخدام سرعة المسح الضوئي السريع (1.12 ثانية لكل صورة) لتحقيقالنتائج المعروضة في هذا العمل. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> انقر فوق الأسهم المسمى &quot;تكبير&quot; لضبط مستوى التكبير. حدد &quot;2X&quot; التكبير لتكرار مستوى التكبير ومجال الرؤية (350 X 350 ميكرون) تستخدم لهذه النتائج. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> انقر فوق مربع القائمة المنسدلة وحدد الهدف المستخدمة. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> انقر فوق خانة المدخلات واكتب مقدار الأطر اللازمة لفسخ الفيديو سيارات (اعتمادا على طول التجربة). إجراء حل لحوالي 15 دقيقة عن طريق تسجيل 900 لقطة لاستخراج النتائج المعروضة في هذا العمل. </li></ol> 6. CARS الطول الموجي ضبط <ol style=";text-align:right;direction:rtl"><li style=";text-align:right;direction:rtl"> باستخدام مذبذب حدودي البصرية (OPO) وحدة تحكم ضبط إعدادات OPO مثل درجة الحرارة، وموقف بيزو، وموقف مرشح LYOT حتى يتم التوصل إلى انتاج الليزر القصوى على التردد رامان المطلوب. ضبط OPO إلى 2،960 سم -1 لتسجيل نفس النتائج عند تلك الواردة في هذه المقالة. </li></ol> 7. التجربة حل<ol style=";text-align:right;direction:rtl"><li style=";text-align:right;direction:rtl"> وضع لوحة في حامل عينة من العرف CARS بنيت تدفق الخلية، المسمار صاحب العينة مغلقة بإحكام لمنع التسرب. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> إرفاق أنابيب إلى CARS خلية تدفق ربط CARS تدفق الخلية إلى دورق يحتوي على وسيلة حل ومضخة تحوي. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> وضع CARS خلية تدفق تحتوي على قرص على المسرح المجهر. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> تأكد من أن السيارات تتدفق متصل الخلية إلى حل دورق المتوسطة، ومضخة تحوي، خلية تدفق الأشعة فوق البنفسجية على شكل Z والدورق جمع النفايات. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> انقر على &quot;XY تكرار&quot; زر لبدء تشغيل نظام المسح الضوئي المجهر في وضع المسح الضوئي المستمر. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> ضبط بؤرة المجهر بتحريك الهدف حتى سطح اللوحة هو في مجال الرؤية على السيطرة المجهر شاشة الكمبيوتر. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> انقر على شريط التمرير في برنامج التحكم المجهر المسمى &quot;PMT&quot;. ضبط حساسية للكشف عن طريق زيادة / خفض PMT الجهد حتىصورة مرضية (لا مظلمة جدا ولا مشبعة) مرئيا على الشاشة. ملاحظة: الحرص على عدم الإثقال على PMT باستخدام الجهد العالي. لهذا العمل، ونحن استخدام الجهد PMT حوالي 600 V ولكن هذا يمكن أن تختلف تبعا لPMT المستخدمة. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> انقر على زر &quot;إيقاف&quot; في برنامج حاسوبي لمراقبة المجهر لوقف الفحص المستمر. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> في وقت واحد (أو أقرب وقت ممكن معا) بدء ضخ حل المتوسطة، بدء تسجيل XYT مسح واحدة، والبدء في جمع الأشعة فوق البنفسجية الامتصاصية الأطياف. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> أثناء التجربة حل، ورصد وتسجيل الفيديو يدويا ضبط التركيز المجهر لضمان اللوحي هو باستمرار في التركيز. </li></ol> 8. آخر حل <ol style=";text-align:right;direction:rtl"><li style=";text-align:right;direction:rtl"> وقف ضخ تحوي بواسطة إيقاف تشغيله. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> انقر فوق القائمة &quot;ملف&quot; ثم انقر فوق &quot;حفظ الفيديو&quot; على برنامج حاسوبي لمراقبة المجهر لحفظ المسح XYT على شريط فيديو. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> انقر فوق القائمة &quot;ملف&quot;، ثم انقر فوق &quot;حفظ &quot;ثم انقر فوق&quot; إيقاف تصدير &quot;على برنامج حاسوبي لمراقبة مطياف لوقف مجموعة من الأشعة فوق البنفسجية امتصاص الأطياف. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> إزالة CARS تدفق الخلايا من مرحلة المجهر وإزالة قرص من خلية تدفق السيارات. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> غسل السيارات تتدفق الخلية باستخدام المياه والايثانول، ثم الجافة باستخدام المناديل الورقية. </li></ol>

<ol>
	<li>Ku, M. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Use+of+the+Biopharmaceutical+Classification+System+in+Early+Drug+Development.">Use of the Biopharmaceutical Classification System in Early Drug Development.</a> The AAPS Journal. 10, 208-212 (2008).</li><li>. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=The+United+States+Pharmacopeia.">The United States Pharmacopeia.</a> United States Pharmacopeial Convention 32nd ed. , 1-8 (2009).</li><li>Florence, A. J., Johnston, A. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Applications+of+ATR+UV/vis+spectroscopy+in+physical+form+characterisation+of+pharmaceuticals.">Applications of ATR UV/vis spectroscopy in physical form characterisation of pharmaceuticals.</a> Spectrosc. Eur. 4, (2004).</li><li>Aaltonen, J., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=In+situ+measurement+of+solvent-mediated+phase+transformations+during+dissolution+testing.">In situ measurement of solvent-mediated phase transformations during dissolution testing.</a> J. Pharm. Sci. 95, 2730-2737 (2006).</li><li>Savolainen, M., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Better+understanding+of+dissolution+behaviour+of+amorphous+drugs+by+in+situ+solid-state+analysis+using+Raman+spectroscopy.">Better understanding of dissolution behaviour of amorphous drugs by in situ solid-state analysis using Raman spectroscopy.</a> European Journal of Pharmaceutics and Biopharmaceutics. 71, 71-79 (2009).</li><li>Slipchenko, M. N., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Vibrational+imaging+of+tablets+by+epi-detected+stimulated+Raman+scattering+microscopy.">Vibrational imaging of tablets by epi-detected stimulated Raman scattering microscopy.</a> Analyst. 135, 2613-2619 (2010).</li><li>Parekh, S. H., Lee, Y. J., Aamer, K. A., Cicerone, M. T. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Label-Free+Cellular+Imaging+by+Broadband+Coherent+Anti-Stokes+Raman+Scattering+Microscopy.">Label-Free Cellular Imaging by Broadband Coherent Anti-Stokes Raman Scattering Microscopy.</a> Biophys. J. 99, 2695-2704 (2010).</li><li>Kang, E., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=In+Situ+Visualization+of+Paclitaxel+Distribution+and+Release+by+Coherent+Anti-Stokes+Raman+Scattering+Microscopy.">In Situ Visualization of Paclitaxel Distribution and Release by Coherent Anti-Stokes Raman Scattering Microscopy.</a> Anal. Chem. 78, 8036-8043 (2006).</li><li>Kang, E., Robinson, J., Park, K., Cheng, J. -. X. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Paclitaxel+distribution+in+poly(ethylene+glycol)/poly(lactide-co-glycolic+acid)+blends+and+its+release+visualized+by+coherent+anti-Stokes+Raman+scattering+microscopy.">Paclitaxel distribution in poly(ethylene glycol)/poly(lactide-co-glycolic acid) blends and its release visualized by coherent anti-Stokes Raman scattering microscopy.</a> J. Controlled Release. 122, 261-268 (2007).</li><li>Kang, E., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Application+of+coherent+anti-stokes+Raman+scattering+microscopy+to+image+the+changes+in+a+paclitaxel-poly(styrene-b-isobutylene-b-styrene)+matrix+pre-+and+post-drug+elution.">Application of coherent anti-stokes Raman scattering microscopy to image the changes in a paclitaxel-poly(styrene-b-isobutylene-b-styrene) matrix pre- and post-drug elution.</a> Journal of Biomedical Materials Research Part A. 87A, 913-920 (2008).</li><li>Jurna, M., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Coherent+anti-Stokes+Raman+scattering+microscopy+to+monitor+drug+dissolution+in+different+oral+pharmaceutical+tablets.">Coherent anti-Stokes Raman scattering microscopy to monitor drug dissolution in different oral pharmaceutical tablets.</a> Journal of Innovative Optical Health Sciences. 2, 37-43 (2009).</li><li>Windbergs, M., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Chemical+Imaging+of+Oral+Solid+Dosage+Forms+and+Changes+upon+Dissolution+Using+Coherent+Anti-Stokes+Raman+Scattering+Microscopy.">Chemical Imaging of Oral Solid Dosage Forms and Changes upon Dissolution Using Coherent Anti-Stokes Raman Scattering Microscopy.</a> Anal. Chem. 81, 2085-2091 (2009).</li><li>Fussell, A., Garbacik, E., Offerhaus, H., Kleinebudde, P., Strachan, C. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=In+situ+dissolution+analysis+using+coherent+anti-Stokes+Raman+scattering+(CARS)+and+hyperspectral+CARS+microscopy.">In situ dissolution analysis using coherent anti-Stokes Raman scattering (CARS) and hyperspectral CARS microscopy.</a> European Journal of Pharmaceutics and Biopharmaceutics. 85, 1141-1147 (2013).</li><li>Lua, Y. -. Y., Cao, X., Rohrs, B. R., Aldrich, D. S. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Surface+Characterizations+of+Spin-Coated+Films+of+Ethylcellulose+and+Hydroxypropyl+Methylcellulose+Blends.+.">Surface Characterizations of Spin-Coated Films of Ethylcellulose and Hydroxypropyl Methylcellulose Blends. .</a> Langmuir. 23, 4286-4292 (2007).</li><li>Skoog, F. J., Holler, S. R., Crouch, <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=.">.</a> Principles of Instrument analysis. 6 ed. , (2007).</li><li>Rodr&#237;guez-Hornedo, N., Lechuga-Ballesteros, D., Hsiu-Jean, W. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Phase+transition+and+heterogeneous/epitaxial+nucleation+of+hydrated+and+anhydrous+theophylline+crystals.">Phase transition and heterogeneous/epitaxial nucleation of hydrated and anhydrous theophylline crystals.</a> Int. J. Pharm. 85, 149-162 (1992).</li></ol>

يعلن الكتاب أنه ليس لديهم مصالح مالية المتنافسة.

When performing CARS microscopic dissolution experiments there are a few critical aspects that need to be monitored during the experiment. Firstly, introducing the dissolution medium to the CARS flow cell causes the focus to move. This means that the image is immediately lost and it takes a few microns of objective adjustment to find the surface again. Secondly, there is risk of liquid leakage from the CARS flow cell if the glass cover breaks during the experiment. This can potentially cause liquid damage to the optics, so it is important to listen for any cracking sound that could mean the glass has broken. Finally, there is also a small chance that the piping can become blocked due to particulate matter in the system during the experiment, this can be seen as a sudden unusual change in the UV spectra and also through periodically checking the flow during the experiment.
Particulate blockage of the piping is mainly an issue with tablets that have been designed to disintegrate during dissolution. This is one of the limitations for this technique as this system requires the surface of the tablet to remain intact throughout the dissolution to allow imaging. In addition to disintegrating tablets, it is currently not possible to image tablets that are designed to swell during dissolution as this can lead to breakage of the CARS flow cell.
Imaging tablets during dissolution provides a greater understanding of what is occurring on the surface of a dissolving tablet. Conventional pharmaceutical dissolution methods focus only on the drug content dissolved in the dissolution medium which can identify whether the tablet passes or fails the required standard. However, in the case of a failed test it is difficult to determine what caused the failure. The case of a failed dissolution test is potentially where in situ dissolution analysis using CARS microscopy can provide answers.
Future applications for in situ dissolution analysis using CARS microscopy could include investigations using more complicated tablets containing more than one drug or excipient, in particular non-swelling sustained or controlled release dosage forms during formulation development. Additionally, it could be possible to investigate samples using biorelevant dissolution media creating conditions more closely related to in vivo. 
In conclusion, this work shows that CARS microscopy is capable of rapid chemically specific imaging based on Raman vibrational frequencies allowing selective imaging of the drug in a tablet containing both drug and excipient. Additionally, CARS microscopy combined with inline UV absorption spectroscopy is a powerful tool capable of monitoring the surface of tablets undergoing dissolution and correlating surface changes seen using CARS with changes in dissolution rate.

خلال تطوير أشكال الجرعات الدوائية عن طريق الفم مثل أقراص وكبسولات وهناك تركيز قوي على اختبار حل. ويلزم أشكال الدواء عن طريق الفم لتذوب قبل أن يمكن استيعابها عن الكفاءة العلاجية. الأدوية القابلة للذوبان ضعيفة عموما القضايا التوصل إلى تركيز كاف مما يجعل اختبار انحلال أهمية خاصة 1. وتستخدم أساليب حل الادوية الاكثر شيوعا لتحليل حل. في معظم الحالات وهذا يتطلب إعداد المخدرات باعتبارها قرص أو كبسولة الذي ثم توضع في كوب من حل تتدفق المتوسط. ثم يتم تحديد تركيز الدواء المنحل من خلال تحليل عينات من المتوسطة حل باستخدام تقنية التحليل الطيفي القياسية مثل امتصاص الأشعة فوق البنفسجية الطيفي 2. هذه الأساليب حل الأدوية التقليدية لا تقدم أي تحليل المباشر للعينة أو أي تغييرات التي قد تنتج على سطح تذويب للشكل جرعات.التحليل المباشر للعينة خلال حل يمكن أن توفر مزيد من المعلومات حول شكل تذويب الجرعة وربما تحديد المشاكل المسببة للفشل اختبار الحل. التحليل المباشر لتذويب أشكال الدواء يتطلب استخدام في التقنيات التحليلية الموقعية التي هي قادرة على رصد عملية الحل. لتسجيل في الموقع خلال حل يجب أن لا تتأثر هذه التقنية التحليلية عن وجود وسيلة حل وتقنية يحتاج إلى قرار زمنية عالية لقياس موثوق التغييرات إلى النموذج تذويب الدواء في ترتيب ثواني. وقد تبين الموهن الانعكاس الطيفي للأشعة فوق البنفسجية الإجمالية لتكون مناسبة لقياس التغيرات خلال حل كنه يفتقر القرار المكانية التي تقدمها تقنيات التصوير 3. تقنيات التصوير الأدوية التقليدية مثل المسح الضوئي المجهر الإلكتروني (SEM)، ورسم الخرائط رامان عفوية لديهما الحد من العوامل التي تحول دون استخدامها فيالموقع للانحلال. SEM التصوير عالية الدقة تقنية التصوير السريع قادرة على تصوير سطح أشكال الجرعات الدوائية. ومع ذلك، يتم تنفيذ SEM التصوير عموما في ظل ظروف الفراغ ويتطلب عينة طلاء مما يجعلها غير صالحة للانحلال في الموضع التصوير. يقترن الألياف رامان الطيفي عفوية جنبا إلى جنب مع تدفق من خلال خلية والأشعة فوق البنفسجية التدفق من خلال امتصاص الطيفي، وقد تم تنفيذ نظم لمراقبة المخدرات المختلفة في الموقع خلال حل، بما في ذلك الثيوفيلين 4، كاربامازيبين، وإندوميثاسين 5. كان رامان الطيفي قادرة على تحديد التغيرات التي تحدث أثناء السطح حل ولكنه لم يقدم أي معلومات حول مكان المكاني التغييرات السطحية كانت تحدث. يستخدم لرسم الخرائط رامان عفوية أطياف رامان ويوفر المعلومات المكانية عن سطح العينة ولكنه يأخذ التصوير بناء على أمر من دقائق إلى ساعات اعتمادا على مساحة الصورة، مما يجعلانها غير صالحة للانحلال في الموضع التصوير. متماسكة لمكافحة ستوكس رامان نثر (CARS) المجهري هو أسلوب التصوير السريع وجنبا إلى جنب مع امتصاص الأشعة فوق البنفسجية مضمنة التحليل الطيفي، وانه سمح لنا لتطوير تقنية قادرة على تحليل انحلال في الموقع. يوفر سيارات المجهري السريع التصوير انتقائية كيميائيا والتي لا تتأثر وجود حل المتوسطة مما يجعل من تقنية مناسبة لتحليل حل في الموقع. وتنقسم CARS تقنيات تقريبا إلى مجموعتين على أساس مدة نبض أشعة الليزر؛ واحد يجري CARS الضيق (بيكو ثانية ليزر نابض)، ويجري CARS النطاق العريض الأخرى (ليزر نابض الفيمتو ثانية). يتكون نظام CARS المجهر نموذجية اثنين من مصادر الليزر النبضي ومجهر مقلوب. لإنتاج إشارة سيارات، واحدة من الليزر النبضي يجب أن يكون الانضباطي حتى لا يكون هناك فرق التردد بين اثنين من الليزر الذي يطابق الاهتزاز رامان. بالإضافة إلى ذلك،يطلب من الليزر لاثنين تتداخل في الفضاء (المكاني) والوقت (الزمانية)، مع نبضات الليزر على حد سواء من وصوله إلى نفس المنطقة من العينة في نفس الوقت. كما الاهتزازات رامان محددة كيميائيا ويتم إنشاء CARS إشارة فقط داخل الحجم البؤري المجهر، سيارات المجهري قادر على التصوير انتقائية كيميائيا مع قرار وصولا الى الحد الحيود. الضيق سيارات المجهري باستخدام وضع الذبذبات رامان واحد يسمح التصوير حول 100X أسرع مقارنة مع تقنيات رسم الخرائط رامان عفوية 6. النطاق العريض CARS الصور المجهري على نطاق أوسع الطيفية (600-3،200 سم -1 مقابل ~ 4 سم -1) ولكن لديه دقة أقل الطيفية (حوالي 10 سم -1 مقابل ~ 4 سم -1) وأبطأ سرعة التصوير (50 ميللي ثانية / بكسل مقابل 5 ~ μsec / بكسل) مقارنة CARS الضيق المجهري 7. وقد استخدم الضيق سيارات المجهري لصورة دروز الإفراج عن بعض النظم الدوائية. في مجال المستحضرات الصيدلانية، كانغ وآخرون. 8-10 تصوير المخدرات تحميل الأفلام البلاستيكية. في البداية أنها تصوير توزيع المخدرات محملة، الذي تبعه التصوير لإطلاق سراح المخدرات من حل متوسطة ثابت. Jurna وآخرون 11 وWindbergs وآخرون 12 ذهب خطوة أبعد وتصويرها أولا توزيع الثيوفيلين في أشكال الدواء الدهون تليها التصوير انحلال المخدرات باستخدام وسيلة حل ديناميكية. قمنا بتطوير طريقة تحليلية جديدة لرصد التغيرات في وقت واحد على سطح قرص تمر حل مع CARS الضيق المجهري في حين تم تسجيل تركيز الدواء المنحل مع امتصاص الأشعة فوق البنفسجية الطيفي. نحن لتوضيح استخدام هذا الأسلوب أقراص التصوير التي تحتوي على الثيوفيلين المخدرات نموذج جنبا إلى جنب مع إيثيل السليلوز تمر انحلال بالماء كما حل متوسطة.

<table border="0" cellpadding="0" cellspacing="0" width="827">
	<tbody>
		<tr height="20">
			<td height="20" style="height:20px;width:219px;">Name of the Material/Equipment</td>
			<td style="width:139px;">Company</td>
			<td style="width:99px;">Catlog number</td>
			<td style="width:189px;">Comments/Description</td>
			<td style="width:183px;">Website</td>
		</tr>
		<tr height="20">
			<td height="20" style="height:20px;">Paladin 1064nm laser</td>
			<td>Coherent&#160;</td>
			<td>N/A</td>
			<td>Prototype model not for sale</td>
			<td><a href="http://www.coherent.com/">http://www.coherent.com/</a></td>
		</tr>
		<tr height="20">
			<td height="20" style="height:20px;">Levante Emerald Optical parametric oscillator</td>
			<td>APE Berlin</td>
			<td>N/A</td>
			<td></td>
			<td><a href="http://www.ape-berlin.de/en/products/levante/levante-emerald-opo#block-views-products-block-1">http://www.ape-berlin.de/en/products/levante/levante-emerald-opo#block-views-products-block-1</a></td>
		</tr>
		<tr height="20">
			<td height="20" style="height:20px;">IX 71 Microscope</td>
			<td>Olympus</td>
			<td>N/A</td>
			<td></td>
			<td><a href="http://www.olympusamerica.com/seg_section/product.asp?product=1023">http://www.olympusamerica.com/seg_section/product.asp?product=1023</a></td>
		</tr>
		<tr height="20">
			<td height="20" style="height:20px;">Fluoview 300 scanning unit</td>
			<td>Olympus</td>
			<td>N/A</td>
			<td></td>
			<td>http://www.olympusamerica.com/seg_section/seg_product_print.asp?product=133</td>
		</tr>
		<tr height="20">
			<td height="20" style="height:20px;">Photon multiplier tube R3896</td>
			<td>Hamamatsu</td>
			<td>N/A</td>
			<td></td>
			<td><a href="https://www.hamamatsu.com/jp/en/R3896.html">https://www.hamamatsu.com/jp/en/R3896.html</a></td>
		</tr>
		<tr height="20">
			<td height="20" style="height:20px;">Free standing optics / filters</td>
			<td>Thorlabs and Chroma</td>
			<td>N/A</td>
			<td></td>
			<td><a href="http://www.chroma.com/">http://www.chroma.com/</a></td>
		</tr>
		<tr height="20">
			<td height="20" style="height:20px;"></td>
			<td></td>
			<td></td>
			<td></td>
			<td><a href="http://www.thorlabs.de/index.cfm?">http://www.thorlabs.de/index.cfm?</a></td>
		</tr>
		<tr height="20">
			<td height="20" style="height:20px;">Reglo peristaltic pump</td>
			<td>ISMATEC</td>
			<td>N/A</td>
			<td></td>
			<td><a href="http://www.ismatec.com/int_e/pumps/t_reglo/reglo.htm">http://www.ismatec.com/int_e/pumps/t_reglo/reglo.htm</a></td>
		</tr>
		<tr height="20">
			<td height="20" style="height:20px;">USB2000+ spectrometer</td>
			<td>Ocean Optics</td>
			<td>N/A</td>
			<td></td>
			<td><a href="http://www.oceanoptics.com/products/usb2000+.asp">http://www.oceanoptics.com/products/usb2000+.asp</a></td>
		</tr>
		<tr height="20">
			<td height="20" style="height:20px;">DT-MINI-2-GS light source</td>
			<td>Ocean Optics</td>
			<td>N/A</td>
			<td></td>
			<td><a href="http://www.oceanoptics.com/Products/dtmini.asp">http://www.oceanoptics.com/Products/dtmini.asp</a></td>
		</tr>
		<tr height="20">
			<td height="20" style="height:20px;">FIA-Z-SMA-TEF Z shaped flow cell</td>
			<td>Ocean Optics</td>
			<td>N/A</td>
			<td></td>
			<td><a href="http://www.oceanoptics.com/Products/fiazsmaflowcells.asp">http://www.oceanoptics.com/Products/fiazsmaflowcells.asp</a></td>
		</tr>
		<tr height="20">
			<td height="20" style="height:20px;">QP400-2-SR-BX optical fiber</td>
			<td>Ocean Optics</td>
			<td>N/A</td>
			<td></td>
			<td><a href="http://www.oceanoptics.com/Products/premgradesol.asp">http://www.oceanoptics.com/Products/premgradesol.asp</a></td>
		</tr>
		<tr height="20">
			<td height="20" style="height:20px;">Plastic piping</td>
			<td>ISMATEC</td>
			<td>N/A</td>
			<td></td>
			<td><a href="http://www.ismatec.com/int_e/tubing/misc/tubing_home.htm">http://www.ismatec.com/int_e/tubing/misc/tubing_home.htm&#160;</a></td>
		</tr>
		<tr height="20">
			<td height="20" style="height:20px;">CARS dissolution tablet flow cell</td>
			<td>N/A</td>
			<td>N/A</td>
			<td colspan="2">Homebuilt at university - designed to hold 12mm diameter, 3mm thick tablets. The flowcell has a channel depth of around 0.5mm.</td>
		</tr>
		<tr height="20">
			<td height="20" style="height:20px;">Glass beakers</td>
			<td>VWR</td>
			<td>D108980</td>
			<td></td>
			<td><a href="https://us.vwr.com/store/catalog/product.jsp?product_id=4537423">https://us.vwr.com/store/catalog/product.jsp?product_id=4537423</a></td>
		</tr>
		<tr height="20">
			<td height="20" style="height:20px;">Theophylline anhydrate</td>
			<td>BASF</td>
			<td>30058079</td>
			<td></td>
			<td><a href="http://www.basf.com/group/corporate/en/brand/THEOPHYLLINE">http://www.basf.com/group/corporate/en/brand/THEOPHYLLINE</a></td>
		</tr>
		<tr height="20">
			<td height="20" style="height:20px;">ethylcellulose</td>
			<td>Colorcon</td>
			<td>N/A</td>
			<td></td>
			<td><a href="http://www.colorcon.com/products-formulation/all-products/film-coatings/sustained-release/ethocel">http://www.colorcon.com/products-formulation/all-products/film-coatings/sustained-release/ethocel&#160;</a></td>
		</tr>
	</tbody>
</table>

coherent anti-stokes raman scattering (cars) microscopy visualizes pharmaceutical tablets during dissolution

الصيدلانية الاختبارات حل التقليدية تحديد كمية المخدرات المذاب مع مرور الوقت من خلال قياس محتوى المخدرات في المتوسطة حل. وهذه الطريقة توفر معلومات مباشرة قليلا عن ما يحدث على سطح اللوحة تذويب. كما تكوين سطح قرص وهيكل يمكن أن تتغير خلال حل، لا بد من مراقبة ذلك أثناء اختبار الحل. في هذا العمل يستخدم متماسكة لمكافحة ستوكس رامان نثر المجهري لصورة سطح أقراص أثناء الذوبان في حين الأشعة فوق البنفسجية امتصاص الطيفي هو توفير وقت واحد تحليل مضمنة من تركيز الدواء المنحل عن أقراص تحتوي على خليط من 50٪ من anhydrate الثيوفيلين وإيثيل السليلوز. أظهرت القياسات التي في الوضع الطبيعي CARS المجهري قادرة على التصوير بشكل انتقائي الثيوفيلين في وجود إيثيل السليلوز. بالإضافة إلى ذلك، تحويل anhydrate الثيوفيلين لالثيوفيلين مونوهيدرات خلال حل، مع صرخة على شكل إبرةستالز المتزايد على سطح قرص أثناء الذوبان. أدى تحويل الثيوفيلين anhydrate لمونوهيدرات، جنبا إلى جنب مع انخفاض التعرض للدواء إلى المتوسطة حل المتدفقة في انخفاض معدلات انحلال. نتائجنا تظهر أن CARS الموضع المجهري في جنبا إلى جنب مع امتصاص الأشعة فوق البنفسجية الطيفي مضمنة قادر على رصد الأدوية قرص حل وربط التغييرات السطح مع التغيرات في معدل انحلال.

في تحليل انحلال الموقع باستخدام سيارات أجري الفحص المجهري على أقراص (12 مم، مسطحة الوجه) تحتوي على خليط من 50:50 نموذج الثيوفيلين المخدرات وإيثيل السليلوز anhydrate مع الماء المقطر في ضخ 5 مل / دقيقة باعتبارها وسيلة الحل. وقد تم جمع الصور CARS (512 X 512 بكسل) كل 1.12 ثانية في وتيرة الذبذبات رامان 2،960 سم -1 وهي انتقائية عن محتوى الثيوفيلين في قرص لمدة التجربة حل. ويبين الشكل 2 اختيار إطارات من الفيديو الحل. في بداية حل (الشكل 2، الوقت 0 ثانية) هناك مناطق خضراء تظهر محتوى الثيوفيلين من اللوحة، وهناك أيضا المناطق المظلمة حيث يوجد إيثيل السليلوز فقط موجودة على سطح اللوحة. في المناطق المظلمة على سطح اللوحة فمن الممكن أن نرى بضعف المحتوى إيثيل السليلوز. هذا هو لأنه ذكر أن إيثيل cellulo<html> حد ذاتها لديها رامان ترددات الذبذبات مع ماكسيما حوالي 2،930 و2،975 سم -1 14. بعد حوالي 60 ثانية يبدو أن هناك بداية الثيوفيلين مونوهيدرات نمو البلورات على سطح والتي يمكن أن ينظر إليها على شكل بلورات إبرة ضيق متزايد من الخارج واحد على الأقل نواة الكريستال في مركز الإطار (الشكل 2، الوقت 60 ثانية) . يمكن أن يكون نمو البلورات مونوهيدرات ينظر بشكل أكثر وضوحا بكثير بعد 130 ثانية (الشكل 2، والوقت 130 ثانية). بالإضافة إلى ذلك، في نقطة زمنية 130 ثانية فإنه يمكن ملاحظة أن وضوح الشمس مونوهيدرات لم ينتشر بشكل كامل عبر سطح اللوحة. يبدو وكأن وجود مناطق إيثيل السليلوز قد منعت فعليا إطالة الإبر مونوهيدرات. بعد 250 ثانية، فإنه يمكن ملاحظة أن التغطية مونوهيدرات من السطح ليست بارزة كما مما يوحي بأن بلورات مونوهيدرات هي نفسها بدأت تذوب. ether.within صفحة = &quot;دائما&quot;&gt; <img alt="الرقم 2" fo:content-width="5in" src="/files/ftp_upload/51847/51847fig2highres.jpg" width="500" /> الشكل 2. إطارات سيارات من حل الفيديو. مختارة CARS الصور (2،960 سم -1) من شريط فيديو حل لanhydrate الثيوفيلين مع قرص إيثيل السليلوز. يتم تسجيل الصورة 0 ثانية في منطقة واحدة من العينة في حين سجلت 60، 130، و 250 صور ثانية في منطقة أخرى من العينة. السيارات الفيديو هو متاح من المعلومات التكميلية. شريط النطاق هو 50 ميكرون. الاشعة فوق البنفسجية (UV) الطيفي هو شكل من أشكال امتصاص الطيفي باستخدام الأشعة فوق البنفسجية كمصدر الإثارة. التدابير الطيفي للأشعة فوق البنفسجية الإلكترون الانتقال من حالة إلى حالة الأرض متحمس 15. الثيوفيلين ديه الذروة واسعة تتمحور حول 270 نانومتر بينما إيثيل السليلوز غير قابل للذوبان عمليا في المتوسطة حل لذلك ليس من المتوقع أن تسهم في طيف الأشعة فوق البنفسجية المسجلة. تحليل dissolution المتوسطة باستخدام خلية تدفق الأشعة فوق البنفسجية على شكل ض مضمنة تسمح لنا لتحديد كميا كمية من المخدرات المنحل خلال انحلال الشكل 3 يبين الشخصى للأشعة فوق البنفسجية حل لحل anhydrate الثيوفيلين مع قرص إيثيل السليلوز. الملف الشخصى حل للأشعة فوق البنفسجية (الشكل 3) يدل على أن حل الثيوفيلين anhydrate يبدأ التوصل سريعا تركيز الحد الأقصى من حوالي 90 ميكروغرام / مل في غضون 120 ثانية؛ بعد هذه النقطة يبدأ الساعة معدل انحلال في الانخفاض. انخفاض معدل تفكك يمكن أن يكون بسبب وجود من مونوهيدرات الثيوفيلين (الذوبان 6 ملغ / مل عند 25 ° C 16) بلورات على سطح القابلة للذوبان والتي هي أقل من الثيوفيلين anhydrate (الذوبان 12 ملغ / مل عند 25 ° C 16 ) ورؤيتها بوضوح في حل CARS الفيديو (الشكل 2) في هذه النقطة الزمنية. ويمكن أيضا أن يفسر جزئيا معدل انحلال الحد تدريجيا بالحد يا في التعرض الثيوفيلين إلى المتوسطة المتدفقة. يحدث هذا التخفيض بسبب إيثيل السليلوز غير قابل للذوبان في الماء عمليا، وذلك على الثيوفيلين يذوب المتبقية إيثيل السليلوز يعيق التعرض الثيوفيلين إلى المتوسطة حل. <img alt="الرقم 3" fo:content-width="5in" src="/files/ftp_upload/51847/51847fig3highres.jpg" width="500" /> الرقم 3. الشخصى حل للأشعة فوق البنفسجية. تركيز مقابل مؤامرة الوقت لanhydrate الثيوفيلين جنبا إلى جنب مع قرص إيثيل السليلوز تبين تركيز الثيوفيلين في المتوسط ​​خلال التجربة حل حل.

Watch this Scientific Journal Video about Coherent anti-Stokes Raman Scattering CARS Microscopy Visualizes Pharmaceutical Tablets During Dissolution at JoVE.com

Coherent anti-Stokes Raman Scattering CARS Microscopy Visualizes Pharmaceutical Tablets During Dissolution

يتم الجمع بين متماسكة لمكافحة ستوكس رامان نثر (CARS) المجهري مع التدفق من خلال حل جوهري للسماح الإعداد في الموقع والتصور في الوقت الحقيقي من سطح أقراص الأدوية تمر الحل. باستخدام هذا الإعداد مبنية خصيصا، فمن الممكن لربط السيارات الفيديو مع ملامح حل المخدرات المسجلة باستخدام مضمنة طيف الامتصاص للأشعة فوق البنفسجية.

متماسكة لمكافحة ستوكس رامان نثر (CARS) الميكروسكوب يتصور أقراص الدوائية خلال حل

Traditional pharmaceutical dissolution tests determine the amount of drug dissolved over time by measuring drug content in the dissolution medium. This ...

coherent-anti-stokes-raman-scattering-cars-microscopy-visualizes

Research

JoVE Journal

Engineering

Coherent anti-Stokes Raman Scattering (CARS) Microscopy Visualizes Pharmaceutical Tablets During Dissolution

18.0K Views.  University of Twente.  يتم الجمع بين متماسكة لمكافحة ستوكس رامان نثر (CARS) المجهري مع التدفق من خلال حل جوهري للسماح الإعداد في الموقع والتصور في الوقت الحقيقي من سطح أقراص الأدوية تمر الحل. باستخدام هذا الإعداد مبنية خصيصا، فمن الممكن لربط السيارات الفيديو ?...

Video: Coherent anti-Stokes Raman Scattering CARS Microscopy Visualizes Pharmaceutical Tablets During Dissolution

Measuring Spatially- and Directionally-varying Light Scattering from Biological Material

Light interacts with an organism's integument on a variety of spatial scales. For example in an iridescent bird: nano-scale structures produce color; the milli-scale structure of barbs and barbules largely determines the directional pattern of reflected light; and through the macro-scale spatial structure of overlapping, curved feathers, these directional effects create the visual texture. Milli-scale and macro-scale effects determine where on the organism's body, and from what viewpoints and under what illumination, the iridescent colors are seen. Thus, the highly directional flash of brilliant color from the iridescent throat of a hummingbird is inadequately explained by its nano-scale structure alone and questions remain. From a given observation point, which milli-scale elements of the feather are oriented to reflect strongly? Do some species produce broader "windows" for observation of iridescence than others? These and similar questions may be asked about any organisms that have evolved a particular surface appearance for signaling, camouflage, or other reasons.
In order to study the directional patterns of light scattering from feathers, and their relationship to the bird's milli-scale morphology, we developed a protocol for measuring light scattered from biological materials using many high-resolution photographs taken with varying illumination and viewing directions. Since we measure scattered light as a function of direction, we can observe the characteristic features in the directional distribution of light scattered from that particular feather, and because barbs and barbules are resolved in our images, we can clearly attribute the directional features to these different milli-scale structures. Keeping the specimen intact preserves the gross-scale scattering behavior seen in nature. The method described here presents a generalized protocol for analyzing spatially- and directionally-varying light scattering from complex biological materials at multiple structural scales.

We present a non-destructive method for sampling spatial variation in the direction of light scattered from structurally complex materials. By keeping the material intact, we preserve gross-scale scattering behavior, while concurrently capturing fine-scale directional contributions with high-resolution imaging. Results are visualized in software at biologically-relevant positions and scales.

قياس مكانيا-وإتجاهي-متفاوتة تشتت الضوء من المادة البيولوجية

Light interacts with an organism's integument on a variety of spatial scales. For example in an iridescent bird: nano-scale structures produce color; the ...

Surface Enhanced Raman Spectroscopy Detection of Biomolecules Using EBL Fabricated Nanostructured Substrates

Fabrication and characterization of conjugate nano-biological systems interfacing metallic nanostructures on solid supports with immobilized biomolecules is reported. The entire sequence of relevant experimental steps is described, involving the fabrication of nanostructured substrates using electron beam lithography, immobilization of biomolecules on the substrates, and their characterization utilizing surface-enhanced Raman spectroscopy (SERS). Three different designs of nano-biological systems are employed, including protein A, glucose binding protein, and a dopamine binding DNA aptamer. In the latter two cases, the binding of respective ligands, D-glucose and dopamine, is also included. The three kinds of biomolecules are immobilized on nanostructured substrates by different methods, and the results of SERS imaging are reported. The capabilities of SERS to detect vibrational modes from surface-immobilized proteins, as well as to capture the protein-ligand and aptamer-ligand binding are demonstrated. The results also illustrate the influence of the surface nanostructure geometry, biomolecules immobilization strategy, Raman activity of the molecules and presence or absence of the ligand binding on the SERS spectra acquired.

We describe the fabrication and characterization of nano-biological systems interfacing nanostructured substrates with immobilized proteins and aptamers. The relevant experimental steps involving lithographic fabrication of nanostructured substrates, bio-functionalization, and surface-enhanced Raman spectroscopy (SERS) characterization, are reported. SERS detection of surface-immobilized proteins, and probing of protein-ligand and aptamer-ligand binding is demonstrated.

سطح تعزيز رامان الطيفي كشف الجزيئات الحيوية عن طريق EBL مصنعة ذات البنية النانومترية ركائز

Fabrication and characterization of conjugate nano-biological systems interfacing metallic nanostructures on solid supports with immobilized biomolecules ...

Characterization of Nanocrystal Size Distribution using Raman Spectroscopy with a Multi-particle Phonon Confinement Model

Analysis of the size distribution of nanocrystals is a critical requirement for the processing and optimization of their size-dependent properties. The common techniques used for the size analysis are transmission electron microscopy (TEM), X-ray diffraction (XRD) and photoluminescence spectroscopy (PL). These techniques, however, are not suitable for analyzing the nanocrystal size distribution in a fast, non-destructive and a reliable manner at the same time. Our aim in this work is to demonstrate that size distribution of semiconductor nanocrystals that are subject to size-dependent phonon confinement effects, can be quantitatively estimated in a non-destructive, fast and reliable manner using Raman spectroscopy. Moreover, mixed size distributions can be separately probed, and their respective volumetric ratios can be estimated using this technique. In order to analyze the size distribution, we have formulized an analytical expression of one-particle PCM and projected it onto a generic distribution function that will represent the size distribution of analyzed nanocrystal. As a model experiment, we have analyzed the size distribution of free-standing silicon nanocrystals (Si-NCs) with multi-modal size distributions. The estimated size distributions are in excellent agreement with TEM and PL results, revealing the reliability of our model.

We demonstrate how to determine the size distribution of semiconductor nanocrystals in a quantitative manner using Raman spectroscopy employing an analytically defined multi-particle phonon confinement model. Results obtained are in excellent agreement with the other size analysis techniques like transmission electron microscopy and photoluminescence spectroscopy.

توصيف النانوية الحجم التوزيع باستخدام مطيافية رامان مع متعددة الجسيمات الطاقة الصوتية الحبس نموذج

Analysis of the size distribution of nanocrystals is a critical requirement for the processing and optimization of their size-dependent properties. The ...

Measurement of Scattering Nonlinearities from a Single Plasmonic Nanoparticle

Plasmonics, which are based on the collective oscillation of electrons due to light excitation, involve strongly enhanced local electric fields and thus have potential applications in nonlinear optics, which requires extraordinary optical intensity. One of the most studied nonlinearities in plasmonics is nonlinear absorption, including saturation and reverse saturation behaviors. Although scattering and absorption in nanoparticles are closely correlated by the Mie theory, there has been no report of nonlinearities in plasmonic scattering until very recently. 
Last year, not only saturation, but also reverse saturation of scattering in an isolated plasmonic particle was demonstrated for the first time. The results showed that saturable scattering exhibits clear wavelength dependence, which seems to be directly linked to the localized surface plasmon resonance (LSPR). Combined with the intensity-dependent measurements, the results suggest the possibility of a common mechanism underlying the nonlinear behaviors of scattering and absorption. These nonlinearities of scattering from a single gold nanosphere (GNS) are widely applicable, including in super-resolution microscopy and optical switches. 
In this paper, it is described in detail how to measure nonlinearity of scattering in a single GNP and how to employ the super-resolution technique to enhance the optical imaging resolution based on saturable scattering. This discovery features the first super-resolution microscopy based on nonlinear scattering, which is a novel non-bleaching contrast method that can achieve a resolution as low as l/8 and will potentially be useful in biomedicine and material studies.

Saturable and reverse saturable scattering were discovered in isolated plasmonic particles and adopted as a novel non-bleaching contrast method in super-resolution microscopy. Here the experimental procedures of detecting and extracting nonlinear scattering are explained in detail, as well as how to enhance resolution with the aid of saturated excitation microscopy.

قياس التشتت الغير خطية من الجسيمات النانوية Plasmonic واحدة

Plasmonics, which are based on the collective oscillation of electrons due to light excitation, involve strongly enhanced local electric fields and thus ...

Resonance Raman Spectroscopy of Extreme Nanowires and Other 1D Systems

This paper briefly describes how nanowires with diameters corresponding to 1 to 5 atoms can be produced by melting a range of inorganic solids in the presence of carbon nanotubes. These nanowires are extreme in the sense that they are the limit of miniaturization of nanowires and their behavior is not always a simple extrapolation of the behavior of larger nanowires as their diameter decreases. The paper then describes the methods required to obtain Raman spectra from extreme nanowires and the fact that due to the van Hove singularities that 1D systems exhibit in their optical density of states, that determining the correct choice of photon excitation energy is critical. It describes the techniques required to determine the photon energy dependence of the resonances observed in Raman spectroscopy of 1D systems and in particular how to obtain measurements of Raman cross-sections with better than 8% noise and measure the variation in the resonance as a function of sample temperature. The paper describes the importance of ensuring that the Raman scattering is linearly proportional to the intensity of the laser excitation intensity. It also describes how to use the polarization dependence of the Raman scattering to separate Raman scattering of the encapsulated 1D systems from those of other extraneous components in any sample.

The paper describes a method for producing extreme nanowires by melt infiltration into carbon nanotubes and how 1D systems may be characterized and investigated using Resonance Raman Spectroscopy to determine vibrational and optical excitation energies.

الرنين رامان الطيفي من الأسلاك المتناهية الصغر المتطرفة ونظم 1D أخرى

This paper briefly describes how nanowires with diameters corresponding to 1 to 5 atoms can be produced by melting a range of inorganic solids in the ...

Stimulated Stokes and Antistokes Raman Scattering in Microspherical Whispering Gallery Mode Resonators

Dielectric microspheres can confine light and sound for a length of time through high quality factor whispering gallery modes (WGM). Glass microspheres can be thought as a store of energy with a huge variety of applications: compact laser sources, highly sensitive biochemical sensors and nonlinear phenomena. A protocol for the fabrication of both the microspheres and coupling system is given. The couplers described here are tapered fibers. Efficient generation of nonlinear phenomena related to third order optical non-linear susceptibility &#935;(3) interactions in triply resonant silica microspheres is presented in this paper. The interactions here reported are: Stimulated Raman Scattering (SRS), and four wave mixing processes comprising Stimulated Anti-stokes Raman Scattering (SARS). A proof of the cavity-enhanced phenomenon is given by the lack of correlation among the pump, signal and idler: a resonant mode has to exist in order to obtain the pair of signal and idler. In the case of hyperparametric oscillations (four wave mixing and stimulated anti-stokes Raman scattering), the modes must fulfill the energy and momentum conservation and, last but not least, have a good spatial overlap.

Efficient generation of nonlinear phenomena related to third order optical non-linear susceptibility &#935;(3) interactions in triply resonant silica microspheres is presented in this paper. The interactions here reported are: Stimulated Raman Scattering (SRS), and four wave mixing processes comprising Stimulated Anti-stokes Raman Scattering (SARS).

حفز ستوكس وAntistokes رامان التشتت في Microspherical يهمس معرض الوضع الرنين

Dielectric microspheres can confine light and sound for a length of time through high quality factor whispering gallery modes (WGM). Glass microspheres ...

Scanning Light Scattering Profiler (SLPS) Based Methodology to Quantitatively Evaluate Forward and Backward Light Scattering from Intraocular Lenses

The scanning light scattering profiler (SLSP) methodology has been developed for the full-angle quantitative evaluation of forward and backward light scattering from intraocular lenses (IOLs) using goniophotometer principles. This protocol describes the SLSP platform and how it employs a 360&#176; rotational photodetector sensor that is scanned around an IOL sample while recording the intensity and location of scattered light as it passes through the IOL medium. The SLSP platform can be used to predict, non-clinically, the propensity for current and novel IOL designs and materials to induce light scatter. Non-clinical evaluation of light scattering properties of IOLs can significantly reduce the number of patient complaints related to unwanted glare, glistening, optical defects, poor image quality, and other phenomena associated with the unintended light scattering. Future studies should be conducted to correlate SLSP data with clinical results to help identify which measured light scatter is most problematic for patients that have undergone cataract surgery subsequent to IOL implantation.

Scanning Light Scattering Profiler SLPS Based Methodology to Quantitatively Evaluate Forward and Backward Light Scattering from Intraocular Lenses

This protocol describes the scanning light scattering profiler (SLSP) that enables the full-angle quantitative evaluation of forward and backward scattering of light from intraocular lenses (IOLs) using goniophotometer principles.

المسح الضوئي لانتثار الضوء المنشئ (سلبس) المنهجية لتقييم كميا إلى الأمام والخلف نثر الضوء من العدسات داخل العين

The scanning light scattering profiler (SLSP) methodology has been developed for the full-angle quantitative evaluation of forward and backward light ...

High-speed Continuous-wave Stimulated Brillouin Scattering Spectrometer for Material Analysis

Recent years have witnessed a significant increase in the use of spontaneous Brillouin spectrometers for non-contact analysis of soft matter, such as aqueous solutions and biomaterials, with fast acquisition times. Here, we discuss the assembly and operation of a Brillouin spectrometer that uses stimulated Brillouin scattering (SBS) to measure stimulated Brillouin gain (SBG) spectra of water and lipid emulsion-based tissue-like samples in transmission mode with &lt;10 MHz spectral-resolution and &lt;35 MHz Brillouin-shift measurement precision at &lt;100 ms. The spectrometer consists of two nearly counter-propagating continuous-wave (CW) narrow-linewidth lasers at 780 nm whose frequency detuning is scanned through the material Brillouin shift. By using an ultra-narrowband hot rubidium-85 vapor notch filter and a phase-sensitive detector, the signal-to-noise-ratio of the SBG signal is significantly enhanced compared to that obtained with existing CW-SBS spectrometers. This improvement enables measurement of SBG spectra with up to 100-fold faster acquisition times, thereby facilitating high spectral-resolution and high-precision Brillouin analysis of soft materials at high speed.

We describe the construction of a rapid continuous-wave-stimulated-Brillouin-scattering (CW-SBS) spectrometer. The spectrometer employs single-frequency diode-lasers and an atomic vapor notch-filter to acquire transmission spectra of turbid/non-turbid samples with high spectral-resolution at speeds up to 100-fold faster than those of existing CW-SBS spectrometers. This improvement enables high-speed Brillouin material analysis.

عالية السرعة كونتينووسوافي برلين حفز نثر مطياف لتحليل المواد

Recent years have witnessed a significant increase in the use of spontaneous Brillouin spectrometers for non-contact analysis of soft matter, such as ...

Generation and Coherent Control of Pulsed Quantum Frequency Combs

We present a method for the generation and coherent manipulation of pulsed quantum frequency combs. Until now, methods of preparing high-dimensional states on-chip in a practical way have remained elusive due to the increasing complexity of the quantum circuitry needed to prepare and process such states. Here, we outline how high-dimensional, frequency-bin entangled, two-photon states can be generated at a stable, high generation rate by using a nested-cavity, actively mode-locked excitation of a nonlinear micro-cavity. This technique is used to produce pulsed quantum frequency combs. Moreover, we present how the quantum states can be coherently manipulated using standard telecommunications components such as programmable filters and electro-optic modulators. In particular, we show in detail how to accomplish state characterization measurements such as density matrix reconstruction, coincidence detection, and single photon spectrum determination. The presented methods form an accessible, reconfigurable, and scalable foundation for complex high-dimensional state preparation and manipulation protocols in the frequency domain.

A protocol is presented for the practical generation and coherent manipulation of high-dimensional frequency-bin entangled photon states using integrated micro-cavities and standard telecommunications components, respectively.

توليد ومراقبة متماسكة من الامشاط التردد النبضي الكم

We present a method for the generation and coherent manipulation of pulsed quantum frequency combs. Until now, methods of preparing high-dimensional ...

Scattering And Absorption of Light in Planetary Regoliths

Theoretical, numerical, and experimental methods are presented for multiple scattering of light in macroscopic discrete random media of densely-packed microscopic particles. The theoretical and numerical methods constitute a framework of Radiative Transfer with Reciprocal Transactions (R2T2). The R2T2 framework entails Monte Carlo order-of-scattering tracing of interactions in the frequency space, assuming that the fundamental scatterers and absorbers are wavelength-scale volume elements composed of large numbers of randomly distributed particles. The discrete random media are fully packed with the volume elements. For spherical and nonspherical particles, the interactions within the volume elements are computed exactly using the Superposition T-Matrix Method (STMM) and the Volume Integral Equation Method (VIEM), respectively. For both particle types, the interactions between different volume elements are computed exactly using the STMM. As the tracing takes place within the discrete random media, incoherent electromagnetic fields are utilized, that is, the coherent field of the volume elements is removed from the interactions. The experimental methods are based on acoustic levitation of the samples for non-contact, non-destructive scattering measurements. The levitation entails full ultrasonic control of the sample position and orientation, that is, six degrees of freedom. The light source is a laser-driven white-light source with a monochromator and polarizer. The detector is a mini-photomultiplier tube on a rotating wheel, equipped with polarizers. The R2T2 is validated using measurements for a mm-scale spherical sample of densely-packed spherical silica particles. After validation, the methods are applied to interpret astronomical observations for asteroid (4) Vesta and comet 67P/Churyumov-Gerasimenko (Figure 1) recently visited by the NASA Dawn mission and the ESA Rosetta mission, respectively.

Numerical and experimental methods are presented for multiple scattering of light in discrete random media of densely-packed particles. The methods are utilized to interpret the observations of asteroid (4) Vesta and comet 67P/Churyumov-Gerasimenko.

تشتت وامتصاص الضوء في Regoliths الكواكب

Theoretical, numerical, and experimental methods are presented for multiple scattering of light in macroscopic discrete random media of densely-packed ...