A subscription to JoVE is required to view this content. Sign in or start your free trial.
Method Article
מדידת רנטגן Beam קוהרנטיות לאורך כיוונים מרובים באמצעות 2-D דמקה שלב פומפיה
In This Article
Summary
הליך ניתוח פרוטוקול מדידת נתונים ניתן להשגת לכידות רוחביות של מקור קרינת synchrotron רנטגן לאורך ארבעה כיוונים בו זמנית באמצעות שלב שחמט יחיד 2-D צורמת. טכניקה פשוטה זו יכולה להיות מיושמת לאפיון קוהרנטיות רוחבי מלא של מקורות רנטגן ואופטיקה רנטגן.
Abstract
הליך עבור טכניקה למדוד את הקוהרנטיות הרוחבית של מקורות רנטגן קרינת synchrotron באמצעות פאזיים אינטרפרומטר הצורמת מדווחת. המדידות היו הפגינו בבית beamline מגנט כיפוף 1-BM של פוטון מתקדם מקור (APS) ב Argonne National Laboratory (ANL). באמצעות 2-D שחמט π / 2 שלב משמרת צורמת, אורכי קוהרנטיות רוחבי התקבלו לאורך כיוונים אנכיים ואופקיים וכן לאורך 45 ° ו -135 ° הכיוונים כדי בכיוון אופקי. בעקבות הפרטים הטכניים המפורטים במאמר זה, interferograms נמדדו בנקודות שונות במורד זרם של השלב הצורם לאורך כיוון התפשטות קורה. ערכי ראות של כל interferogram חולצו מניתוח פסגות הרמוניות בתמונה שינתה הפורה שלה. כתוצאה מכך, אורך קוהרנטיות יחד לכל כיוון ניתן לחלץ מן האבולוציה של נראות כפונקציה של סורג אל detecמרחק טור. המדידה סימולטני של קוהרנטיות אורכים בארבעה כיוונים עזרו לזהות את הצורה האליפטית של האזור הקוהרנטיות של מקור גאוס בצורת X-ray. הטכניקה דיווחה לאפיון קוהרנטיות מרובה בכיוון חשובה לבחירת הגודל וכיוון המדגם המתאים וכן לתיקון ההשפעות קוהרנטיות חלקית בניסויי פיזור קוהרנטיות. טכניקה זו יכולה לחול גם להערכת יכולות שימור קוהרנטיות של אופטיקה רנטגן.
Introduction
מקורות קרינה synchrotron קשה הדור השלישי רנטגן, כגון APS ב ANL, Lemont, אילינוי, ארה"ב (http://www.aps.anl.gov), יש להם השפעה עצומה על התפתחות מדעי רנטגן . מקור קרינת synchrotron מייצר ספקטרום של קרינה אלקטרומגנטית, מ אינפרא אדום באורכי גל רנטגן, כאשר חלקיקים טעונים, כגון אלקטרונים, נועדו לתנועה קרובה למהירות אור מסלול מעגלי. מקורות אלה יש מאפיינים ייחודיים מאוד כגון בהירות גבוהה, פעם ומבנה עיתוי פיקו-שני, ולכידות במרחב ובזמן גדולות. רנטגן הקורה קוהרנטיות מרחבית הוא פרמטר חשוב של מקורות synchrotron הדור השלישי והרביעי ומספר ניסויים ושימוש בקניין זה גדל באופן דרמטי במהלך שני העשורים האחרונים 1. השדרוגים העתיד של מקורות אלה, כגון achromat Multi-בנד המתוכנן (MBA) סריג עבור טבעת אחסון APS, יהיה להגדיל באופן משמעותי את השטף קרן קוהרנטית (http: //www.aps.anl.gov/Upgrade/). קרן X-ray יכולה להיות מכוונת באמצעות monochromator קריסטל להשיג קוהרנטיות זמני גבוה. הקוהרנטיות הרוחבית של מקורות synchrotron היא גבוהה באופן משמעותי מזה של מקורות במעבדות רנטגן בגלל emittance אלומת אלקטרונים הנמוך ומרחק התפשטות ארוך מהמקור לתחנת ניסיוני.
בדרך כלל, הניסוי הכפול-חריר או שני סדקים של יאנג משמש כדי למדוד את קוהרנטיות מרחבית של הקורה דרך הבדיקה של הנראות של בשולי ההפרעה 2. כדי להשיג את הפונקציה קוהרנטיות מכלול המלא (CCF), מדידות שיטתיות נדרשות עם שני החריצים להציב בנקודות שונות עם הפרדות שונות, אשר הן, במיוחד קשה צילומים רנטגן, מסורבל ולא מעשי. באופן אחיד היתירה Array (URA) יכולה לשמש גם למדידת קוהרנטיות הקורה על ידי העסקה זה כשלב הסטת מסכה 3. למרות הטכניקה יכולה לספק את CCF המלא, זה לא נטול מודל. לאחרונה, טכניקות interferometric מבוססות על האפקט טלבוט פותחו באמצעות מאפיין הדמיה-העצמי של חפצים תקופתיים. התאבכות אלה לעשות שימוש הנראות interferogram נמדד מרחקים עצמי הדמיה כמה במורד זרם של הסורג להשגת הלכידות הרוחביות קורה 4-9. מדידות של קוהרנטיות רוחבית באמצעות שתי מערכת צורמת גם מדווחות 7.
מיפוי קוהרנטיות הקרן הרוחבי, בו זמנית לאורך כיוונים אנכיים ואופקיים דווח לראשונה על ידי JP Guigay et al. 5. לאחרונה, מדענים בקבוצת אופטיקה, רנטגן מדע החטיבה (XSD), של APS דיווחו שתי טכניקות חדשות למדידת קרן חוצת קוהרנטיות לאורך יותר משני כיוונים בו זמנית באמצעות שתי שיטות: אחת עם שלב שחמט צורם 8, והשני עם שלב עגול צורם 9.
במאמר זה measurement ונהלי ניתוח נתונים מתוארים להשגת הלכידות הרוחביות של הקורה לאורך 0 °, 45 °, 90 °, ו -135 ° כיוונים ביחס בכיוון האופקי, בו זמנית. המדידות בוצעו על beamline 1-BM של APS עם שלב שחמט π / 2 צורם. הפרטים של הטכניקה הזו המופיעים בסעיפי הפרוטוקול כוללים: 1) תכנון הניסוי; 2) הכנת שלב השחמט 2-ד הצורם: 3) התקנה ויישור ניסוי במתקן סינכרוטרון; 4) ביצוע מדידות קוהרנטיות; 5) ניתוח נתונים. בנוסף, תוצאות הנציגים מוצגות כדי להדגים את הטכניקה. נהלים אלה יכולים להתבצע beamlines סינכרוטרון רב עם שינויי מינימום על העיצוב הצורם.
Protocol
1. תכנון של הניסוי
- זהה את beamline synchrotron. צור מדען beamline כדי למצוא את ההתאמה של הניסוי beamline כי.
הערה: ניסויים דיווחו בכתב היד הזה נעשו במעבדות beamline 1-BM-B, אשר מחויבת בדיקות אופטיקה גלאי, תחת XSD של APS. - להגיש הצעה המשתמש בקשת קרן הזמן.
- לעבד את הפרטים של הניסוי עם מדען beamline ולציין את כלי דרושים לרבות בשלבים ממונעים עבור היישור הצורם גלאי, גלאי 2 ממדים (CCD או CMOS), שלב תרגום ארוך המכסה את המרחקים לפחות ו רחוקים הצורכים בין הגלאי סורג השלב.
- היכון הזמן קורה על ידי ביצוע ההוראות המופיעות באתר האינטרנט המתאים. בהדרכות בטיחות טופס הערכת בטיחות הניסוי הכרחי.
2. הכנת Ph הדמקה-D 2ASE פומפיה
- לקבוע תקופת הסורג, עמ ', אשר קשור לתקופה של דפוס interferogram, p θ, יחד θ זווית בכיוון הרוחבי השונה. הערכים הנראים, V θ (ד), של interferogram יחד זווית θ שונה להתנדנד כפונקציה של המרחק הצורם אל הגלאי, ד.
עבור שחמט 2-D π / 2 שלב צורם, V θ (ד) פסגות במרחקים,
עם n = 1, 2, 3 ... ו λ אורך גל הפוטון. דפוס interferogram יש תקופה מאפיין של p θ = p / √2 לאורך באלכסון של בלוקים רבועים תקופה של p θ = p / 2 לאורך הקצה של גושים מרובעים. הבחירה של p ובכך מסתמכת על הבאהקריטריונים. - ודא לפחות כמה V θ (ד) פסגות הן בתוך המרחק צורם אל הגלאי הגדול, או מגבלת השטח של בתחנת הניסיונות, מקסימום ד. כדי לספק את ד n, θ max, המסקנה היא
עבור n = 5, מקסימום ד = 1 מ ', λ = 0.06888 ננומטר (18 keV), זה נותן θ p <3.9 מיקרומטר. - בתוך מקסימום ד, לוודא כי גובה θ V (ד) לשיא n ד המרחק הגדול, θ הוא פחות γ גורם לזה של V θ הראשון (ד) לשיא ד 1, θ כדי יש הולם פונקצית ריקבון גאוס מדויק. לפיכך, γ = V θ, n (ד) /Θ V, 1 (ד) שהוא היחס של n th הנראה שיא הפסגה הראשונה. לקבלת מקור רנטגן בעקבות חלוקת עוצמת גאוס עם אורך קוהרנטיות, ξ θ, התקופה של שלב π / 2 הצורמים זקוקים לו כדי לספק
למשל, עם γ = 10%, ξ θ = 5 מיקרומטר ו הפרמטרים הנ"ל, זה נותן p θ> 2.4 מיקרומטר. - ודא כי בתקופה של דפוס interferogram, p θ, היא מספר פעמים גדולה יותר ברזולוציה מרחבית של הגלאי על ידי בחירת מערכות גלאי הנכונה.
- קבע את העובי, T, של הסורג הנדרש פאזה של, φ, באורך גל פוטון רנטגן, λ, באמצעות
שם δהוא הפחתה מקדם השבירה של החומר הסטה שלב. למשל, הפחתה מקדם השבירה עבור Au הוא 9.7 × 10 -6 במשך 18 keV. עובי Au עבור φ = π / 2 שלב צורם הוא אפוא 1.8 מיקרומטר. - לפברק בשלב הצורם ידי אלקטרוליטי Au לתוך תבנית פולימר בדוגמת על סיליקון ניטריד (סי 3 N 4) החלון.
הערה: הליך הכנת סיליקון ניטריד (סי 3 N 4) חלון מצע ייצור של המבנה הצורם מוצגת להלן.- מכין את המצע על ידי השחרור הראשון הממברנה Si 3 N 4 כדי ליצור את החלון השקוף רנטגן.
- רוכשת סיליקון (Si) ופל עם מתח נמוך (<250 מגפ"ס) Si 3 N 4 שהופקד על שני הצדדים של פרוסות סיליקון מרוכל.
- טען את הפרוסות לתוך מערכת בתצהיר מקרטע magnetron להפקיד Cr ו- Au לשמש בסיס אלקטרוליטי.
- ננומטר הפקדה 5 של ה Cren 30 ננומטר של Au על צד אחד של רקיק, אם עוקבים אחרי ההוראות של היצרן.
הערה: התהליכים בתצהיר מיצרן מערכת תכלול מידע כגון שיעור בתצהיר. - לפרוק רקיק מכלי הדחה. השתמש בצד של פרוסות סיליקון שהופקדה עם Cr ו- Au עבור ייצור צורם.
- לקבוע את הגודל הכולל של הסורג ואז לעצב מסכת photolithography ממברנות דפוס מעט גדולות יותר. השתמש העיצוב לרכוש מסכת photolithography ידי רכישה מרוכל או לפברק את מסכת photolithography.
- ספין שכבה עבה 3-מיקרומטר של photoresist על הצד האחורי של פרוסות סיליקון שבו אין ציפוי Cr ו- Au. לחשוף את להתנגד עם כלי ליתוגרפיה UV במשך 20 שניות באמצעות מסכת photolithography תוכננה. לפתח את החשופים להתנגד בתמיסת מפתח אלקליין המימית למשך 30 שניות ולאחר מכן לשטוף עם מים ללא יונים ויבשים עם זורם N 2.
- טען את הפרוסות לתוך תחריט יון תגובתי (ורי) כלי wה- i בדוגמת photoresist מול קאמרית. השתמש פלזמה 4 CF כדי לחרוט את הוראות הכלי הבא 4 Si 3 חשוף N.
- לפנות את תא תחריט מתכון לחרוט קלט לתוך כלי ורי. הפעל את המתכון עד שהשכבה Si 3 N 4 חקוק לחלוטין ואת שכבת Si חשופה בדפוס.
- לחרוט את Si חשוף על הישבן רקיק על ידי השריית לתוך פתרון KOH 30% מחומם ל 80 מעלות צלזיוס למשך כ -8 שעות. שיעור Etch הוא כ 75 מיקרומטר / hr באמצעות מתכון כאמור.
- לאחר לחרוט Si נגמר, לשטוף עם מים ללא יונים ויבשים עם זורם N 2. המדגם הוא מוכן ייצור צורם.
- לפברק העובש אלקטרוליטי עבור השלב הצורם באמצעות השלבים הבאים.
- עיצוב התבנית צורמת שחמט בכיכר ולפצות על דפוס הטיית ידי הקטנת גודל תבנית מרובעת נחשף על ידי 100-250 ננומטר. כלול מסגרת 50 מיקרומטר רחב> סביב גראטדפוס ing לאישור עובי בהמשך התהליך.
- טען מדגם לתוך coater הספין להתנגד פולי פיקדון (methacrylate מתיל) (PMMA) חיובי להתנגד פתרון בצד הצורם של המדגם. הפעל את coater הספין להתנגד ליצירת 2 ל -3.5 מיקרומטר עבה להתנגד סרט בהתאם לעובי צורם סופי רצוי.
הערה: עקומות ספין עם מידע על מהירות סחיטה לעומת עובי סרט ניתנות על ידי ספק פתרון PMMA או יכולות להיקבע באופן אמפירי. - טען את פרוסות לתוך מערכת ליתוגרפיה אלומת אלקטרונים 100 keV.
- כיול כלי לחשיפה עם זרם חשיפה גדול יותר מ -10 נה.
- לחשוף את PMMA להתנגד באמצעות כלי ליתוגרפיה קורה אלקטרוני 100 keV ליצור את התבנית הצורמת, שבו האזורים החשופים יוסרו בשלב הפיתוח. השתמש טווח חשיפה במינון של 1,100-1,250 μC / 2 ס"מ תלוי להתנגד עובי.
- לפרוק את המדגם מהכלי.
- לפתח את החשופים להתנגדעל ידי השריית בתוך 7: אלכוהול איזופרופיל 3 (לפי נפח) (IPA): פתרון מים ללא יונים במשך 30-40 שניות עם מתערבל עדין. לשטוף עם IPA, ולאחר מכן יבש עם זורם N 2. ודא PMMA פותח במלואה ע"י הסתכלות באזור חשוף עם מיקרוסקופ אופטי.
- טען המדגם לכלי ורי עם דפוס PMMA מול קאמרית.
- לפנות את תא תחריט מתכון לחרוט קלט descum לתוך כלי ורי. תהליך descum הוא לחרוט מבוסס קצר (<30 שניות) O 2 פלזמה כדי להסיר כל PMMA שיורית מהאזור הצורם החשוף.
- לסיים סורג Au ידי אלקטרוליטי לתוך התבנית המפוברקת באמצעות השלבים הבאים.
- ודא עובי עובש אלקטרוליטי ידי סריקת החללית של profilometer ברחבי המסגרת כללה אישור עובי.
- להטביע את המדגם לתוך פתרון אלקטרוליטי Au-סולפיט מחומם ל -40 מעלות צלזיוס. התקנת אלקטרוליטי מורכבת כוס המלאה עם eleפתרון ctroplating, ספק כוח קבוע DC הנוכחי, ואת האנודה רשת Pt.
- קבע את אזור הציפוי של המדגם על ידי חישוב Au נחשף הדפוס החשוף, ואז לחשב נוכחי עבור צפיפות הזרם הרצויה, שהוא משתנה העיקרי המשמש לקביעת השיעור בתצהיר.
- חישוב ציפוי זמן להגיע עובי סורג רצוי באמצעות שיעור הציפוי שקבע צפיפות הזרם מיושמת.
- הפעל את אספקת חשמל DC ליישם את הנוכחי נקבע על המדגם, מתנהג כמו קתודה, צלחת עבור כמחצית זמן הציפוי הכולל.
- מדוד את עובי הציפוי תוך שימוש באותה השיטה השתמשה בשלב 2.8.1.
- הפעל את אספקת חשמל DC כדי Electroplate Au לתוך תבנית PMMA ו electroplate לעובי הצורם הרצוי, תוך לקיחה בחשבון את הגובה המצופה נמדד בשלב 2.8.6.
- הסר את התבנית פולימר באמצעות חומר ממיס מחומם על ידי השריית המדגם. ואז לבדוק עם אופטיקהl מיקרוסקופ מיקרוסקופ אלקטרונים סורק (SEM) כדי לאשר תקופת צורמת, מחזור עבודה, ועובי צורמת.
הערה: יש שתי 2-D שחמט שלב לגדר (אחד עבור הניסוי ואחד בתור חילוף) מוכן, כמה ימים לפני שהניסוי יתחיל.
3. הגדרת יישור ניסוי במתקן Synchrotron
- בקש מדען beamline להגדיר את אנרגית קרן הרנטגן או גל לערך הרצוי התואמת את השלב צורם. בשימוש שגרתי אנרגיות רנטגן בבית beamline 1-BM APS הן בין 6 ל 28 keV. במקרה זה, לכוון את אנרגיית פוטון ל -18 keV.
- בחר את העדשה האובייקטיבית הרצויה למערכת הגלאי. הנה, להשתמש גלאי CCD CoolSnap HQ2 עם 1,392 × 1,040 פיקסלים הדמיה של 6.45 × 6.45 מיקרומטר 2 גודל פיקסל. כדי לפתור את תבנית ההתאבכות הקטנה, השתמש תכנית EC Neofluar 10 × אובייקטיביים. גודל פיקסל האפקטיבי של מערכת הגלאי כולל את ההגדלההשפעת המטרה מיקרוסקופית היא אפוא 0.64 מיקרומטר. הרזולוציה המרחבית המשוערת היא כ -2 מיקרומטר, אשר נובעת בעיקר לפונקציה להפיץ את הצבע של מערכת הגלאי.
- כדי להגדיר את מחוספס התמקדות של מערכת גלאי, למקם את scintillator (לוטציום-איטריום oxyorthosilicate, 150 מיקרומטר עבה) בבית 'ומרחק עבודה' מן העדשה (~ 5.2 מ"מ עבור המערכת בשימוש). בהתחלה, להגדיר את המיקוד תחת אור הסביבה על ידי ניטור התמונות שנרכשו תחת "מצב מתמשך" כעמדת scintillator מותאם באמצעות מנוע פיקו.
- הזז את גלאי 2-D לתוך קרן הרנטגן, באמצעות שלבים אנכיים ואופקיים ליישר במרכז גלאי למרכז הקורה.
- מניחים מדגם שלב ', למשל חתיכת קלקר, לתוך קרן הרנטגן. בצע את קנס התמקדות של מערכת הגלאים ידי התבוננות דפוס הפיזור מדגימת פאזה התאמתה עמדת scintillator עד חדות התמונה הגבוהות ביותר.
- מניח את לוח שחמט 2-D צורם לתוך קרן הרנטגן שבו קוהרנטיות של הקורה אמורה להימדד. במקרה זה הוא 34 מטרים ממקור מגנט הכיפוף.
- התאם את המטוס של שלב שחמט 2-D צורם להיות בניצב לכיוון של התפשטות קרן הרנטגן.
- מרכז את הצורמת אל קורה רנטגן באמצעות בשלבים הממונעים ומביטים התמונות שנרכשו תחת מצב גלאי רציף.
- סובב הסורג ברחבי כיוון התפשטות קרן הרנטגן (y) כך באלכסון של דפוס השחמט הוא לאורך כיוון האלומה הרוחבי הרצויה. במקרה זה, ליישר את הכיוונים באלכסון של שחמט (כיוונים מדידת העדיף) בכיוונים האופקי והאנכי של הקורה. לכוונן הסיבובים הצורמים סביב שני צירים האחרים (x ו- z) כדי להבטיח יצבתו שלה הרנטגןקרן, אשר מושגת על ידי מיקסום תקופות interferogram בכיוונים האופקי והאנכי הן.
- הרחקת מערכת הגלאי הקרובה ככל האפשר הפיזי לשלב צורם לאורך כיוון התפשטות קורה. במחקר זה, השתמש במרחק של 43 מ"מ.
- חישוב התקופה הקטנה ביותר תבנית ההתאבכות. Π / 2 השחמט צורם עם התקופה p = 4.8 מיקרומטר יפיקו תבנית התאבכות עם p θ = 3.4 מיקרומטר ו- p θ = 2.4 מיקרומטר (תקופה קטנה) לאורך האלכסון ואת הכיוונים הלא האלכסוניים של דפוס השחמט, בהתאמה. להעריך את מספר נקודות נתונים הדרושים ב-בין V θ (ד) עמדות שיא שנתנו משוואה (1) להשיג עקומה חלקה.
- בחר את זמן החשיפה המתאים לכל interferogram, ארבע שניות במקרה זה.
- Interferograms שיא עם אותו זמן החשיפה (למשל, 4 שניות) במרחקים צורמים אל גלאים שונים. בחר את זמן החשיפה מבוססת על רמת האינטנסיביות הקורה. החל מהמרחק הצורם אל גלאי המינימום (43 מ"מ), להזיז את הגלאי במורד הזרם של רנטגן ידי מרווחים קטנים (10 מ"מימ נקבעו בהתבסס על שלב 4.6) ו להקליט interferogram במיקום כל גלאי עד grating- המרבית האפשרית המרחק-גלאי (750 מ"מ).
- לרכוש תמונות כהה מסגרת עם אותו זמן החשיפה (4 שניות) אבל לכבות את קרן הרנטגן ולשמור את כל תנאי הניסוי אחרים באותו.
- השימוש בתכנית עיבוד תמונה שנבחרה, לקרוא את התמונה הכהה מסגרת (ים) ואת תמונת הנתונים. תקן את תמונת נתונים על ידי ההפחתה (בממוצע) התמונה כהה מסגרת.
- התמרתי את המסגרת הכהה תקנה תמונה, אשר מייצרת פסגות הרמוניות גלויות האופקי (52; = 0 °), אנכי (θ = 90º) וכן θ = 45 ° ו θ = 135 ° הכיוונים.
- לחתוך את התמונה ההרמונית 0 ה סדר המרוכז בשיא סדר 0 ה. אורך ורוחב של התמונה שווה את המרחקים בין ה 0 ו -1 פסגות כדי st לאורך כיוונים אופקיים ואנכיים, בהתאמה. באופן דומה, להשיג את התמונות הרמוניות -1 סדר באותו האורך והרוחב יחד בכיוון הרוחבי של עניין.
- יש להפוך Fourier Transform (IFT) תמונות הרמוניות הקצוצות. יחס הממוצע של אמפליטודות של תמונת IFT מ 1 רח להזמין תמונה הרמונית לאורך כל בכיוון רוחבי לזו של תמונת IFT מהתמונה ההרמונית 0 ה הסדר נותן את הנראות יחד בכיוון זה.
לידיעתך, תהליך זה תקף אם רכיבים בתדר גבוה כמה להתקיים interferogram הנמדד. אחרת, אפשר להשתמש הקורsponding עוצמות הרמוניות שיא של התמרת תמונות משלבות 5.4 במקום. בשל הבדלי הקורה, עמדות השיא ההרמוניות תשתנינה בהדרגה במרחקים צורם אל גלאים שונים. לכן, כתיקון עמ 'θ בכל מרחק או תהליך ממצא השיא הוא זקוק. - חזור על שלב 5.1-5.4 עבור כל התמונות המדודות במרחקים צורמים אל גלאים שונים ולשמור את ערך החשיפה של כל תמונה.
- מגרש את נראות V θ (ד) כפונקציה של המרחק הצורם אל הגלאי. זיהוי נקודות נתונים ב- V θ (ד) פסגות. ראוי לציין, כי העקומה המלאה נמדדה רק כדי לזהות טוב יותר את עמדות השיא שנתנו משוואה (1). בחר ידני נקודות נתוני שיא וכן נקודות נתונים סמוכות משני צדים כל שיא.
- צייר פונקציה גאוס הולם עבור נקודות הנתונים שנבחרו. חלץ סטיית התקן, σ θ, של הדואר גאוס פונקציה הולמת.
- השג את אורך קוהרנטיות רוחבי, ξ θ, באמצעות
4. מדידות קוהרנטיות Performing
ניתוח 5. נתונים
הערה: אין כרגע תוכנה תקנית הזמינה לניתוח הנתונים.
תוצאות
למרות שתוצאות ניסוי וסימולציה מפורטות ניתן למצוא במקום אחר 8, סעיף זה רק מראה שנבחר תוצאות כדי להמחיש את הליכי מדידה ונתונים מעל ניתוח. איור 1 מייצג את הגדרת הניסוי על beamline 1-BM-B APS. גודל הקרן מוגדר על ידי חריץ 1 × 1 מ"מ 2 להציב במעלה זרם של Double קריסטל ...
Discussion
איור 5 מראה את אורך קוהרנטיות רוחבי המוערך לאורך כל ארבעת הכיוונים. ברור, בכיוון 90 ° יש ξ גבוה θ לעומת 0 ° כיוון. מאז אופטיקה beamline יש השפעה זניחה על קוהרנטיות הקרן במיקום היחסי הצורם, באזור קוהרנטיות הנמדד הוא ביחס הפוך לאזור גודל המקור. שיטת מדי...
Disclosures
The authors have nothing to disclose.
Acknowledgements
Use of the Advanced Photon Source and Center for Nanoscale Materials, Office of Science User Facilities operated for the U.S. Department of Energy (DOE) Office of Science by Argonne National Laboratory, was supported by the U.S. DOE under Contract No. DE-AC02-06CH11357. We acknowledge Dr. Han Wen, NHLBI / National Institutes of Health, Bethesda, MD 20892, USA, for many helpful suggestions during the data processing.
Materials
References
- Als-Nielsen, J., McMorrow, D. . Elements of Modern X-ray Physics. , (2011).
- Born, M., Wolf, E. . Principle of Optics. , (1999).
- Lin, J. J. A., et al. Measurement of the Spatial Coherence Function of Undulator Radiation using a Phase Mask. Phys. Rev. Lett. 90 (7), 074801 (2003).
- Cloetens, P., Guigay, J. P., De Martino, C., Baruchel, J., Schlenker, M. Fractional Talbot imaging of phase gratings with hard X-rays. Opt. Lett. 22 (14), 1059-1061 (1997).
- Guigay, J. P., et al. The partial Talbot effect and its use in measuring the coherence of synchrotron X-rays. J. Synchrotron Rad. 11, 476-482 (2004).
- Kluender, R., Masiello, F., Vaerenbergh, P. V., Härtwig, J. Measurement of the spatial coherence of synchrotron beams using the Talbot effect. Phys. Status Solidi A. 206 (8), 1842-1845 (2009).
- Pfeiffer, F., et al. Shearing Interferometer for Quantifying the Coherence of Hard X-Ray Beams. Phys. Rev. Lett. 94 (1-4), 164801 (2005).
- Marathe, S., et al. Probing transverse coherence of x-ray beam with 2-D phase grating interferometer. Opt. Express. 22 (12), 14041-14053 (2014).
- Shi, X., et al. Circular grating interferometer for mapping transverse coherence area of X-ray beams. Appl. Phys. Lett. 105 (1-6), 041116 (2014).
- Zanette, I., David, C., Rutishauser, S., Weitkamp, T. 2D grating simulation for X-ray phase-contrast and dark-field imaging with a Talbot interferometer. , 73-79 (2010).
Reprints and Permissions
Request permission to reuse the text or figures of this JoVE article
Request PermissionExplore More Articles
This article has been published
Video Coming Soon
Copyright © 2025 MyJoVE Corporation. All rights reserved