Rekombinationsdynamik in Dünnschicht-Photovoltaik-Materialien über zeitaufgelöste Mikrowellenleitfähigkeit

Zusammenfassung

A Time Resolved Microwave Conductivity technique for investigating direct and trap-mediated recombination dynamics and determining carrier mobilities of thin film semiconductors is presented here.

Zusammenfassung

Ein Verfahren zur Rekombination Dynamik der photoinduzierten Ladungsträger in der Dünnschicht-Halbleitern zu untersuchen, insbesondere in der Photovoltaik-Materialien wie Organo-Bleihalogenide Perowskite vorgestellt. Die Perowskit-Schichtdicke und Absorptionskoeffizienten werden zunächst von Profilometrie und UV-VIS-Absorptionsspektroskopie charakterisiert. Kalibrieren von sowohl der Laserleistung und der Hohlraum Empfindlichkeit wird im Detail beschrieben. Ein Protokoll zum Durchführen einer Flash-Photolyse-Time Resolved Mikrowellen Conductivity (TRMC) Experimente, ein berührungsloses Verfahren, die Leitfähigkeit eines Materials zu bestimmen, wird präsentiert. Verfahren zur realen und imaginären Komponenten des komplexen Leitfähigkeit Identifizierung von TRMC als Funktion der Mikrowellenfrequenz durchführt wird, gegeben. Ladungsträgerdynamik unter unterschiedlichen Anregungsregime bestimmt (einschließlich Leistung und Wellenlänge). Techniken für die direkte und Trap-vermittelten Zerfallsprozessen zu unterscheiden werden vorgestellt und diskutiert.Ergebnisse sind modelliert und unter Bezugnahme auf eine allgemeine kinetischen Modell der photoinduzierten Ladungsträger in einem Halbleiter interpretiert. Die beschriebenen Techniken sind auf eine breite Palette von optoelektronischen Materialien, einschließlich organischer und anorganischer Photovoltaik-Materialien, Nanopartikel und leitende / Dünnschichten halb.

Einleitung

Blitz Photolyse zeitaufgelöste Mikrowellenleitfähigkeit (FP-TRMC) überwacht Dynamik des photoangeregten Ladungsträger auf der ns-us Zeitplan, es ein ideales Werkzeug für die Untersuchung machen Rekombinationsprozessen Ladungsträger. die Zerfallsmechanismen von photoinduzierten Ladungsträger in der Dünnschicht-Halbleiter zu verstehen, ist von zentraler Bedeutung in einer Reihe von Anwendungen, einschließlich Photovoltaik-Einrichtung Optimierung. Die induzierten Trägerlebensdauern sind oft Funktionen der induzierten Ladungsträgerdichte, Anregungswellenlänge, Mobilität, Fallendichte und -Auffangrate. Dieses Papier zeigt die Vielseitigkeit des Time Resolved Mikrowelle Leitfähigkeit (TRMC) Technik für ein breites Spektrum von Träger dynamischen Abhängigkeiten zu untersuchen (Intensität, Wellenlänge, Mikrowellenfrequenz) und deren Interpretationen.

Photogenerierten Ladungen zu verändern sowohl die realen und die imaginären Teile der Dielektrizitätskonstante eines Materials in Abhängigkeit von ihrer Mobilität und degre e der Entbindung / Lokalisierung ^1. Die Leitfähigkeit eines Materials ist proportional zu seiner komplexen Dielektrizitätskonstante

woher ist die Frequenz eines elektrischen Mikrowellenfeldes, und sind die Real- und Imaginärteile der Dielektrizitätskonstante. Somit wird der Realteil der Leitfähigkeit der Imaginärteil der Dielektrizitätskonstante bezogen und kann auf Mikrowellenabsorption abgebildet werden, während der Imaginärteil der Leitfähigkeit (nachfolgend bezeichnet als Polarisations) zu einer Verschiebung in der Resonanzfrequenz in Beziehung steht des Mikrowellenfeldes ^1.

t "> bietet TRMC mehrere Vorteile gegenüber anderen Techniken. Zum Beispiel DC Photoleitfähigkeitsmessungen leiden an einer Reihe von Komplikationen durch Inkontaktbringen des Materials mit Elektroden. Verbesserte Rekombination an der Elektrode / Material-Grenzfläche, Rücken Injektion von Ladungen durch diese Schnittstelle entstehen, sowie als verstärkte Dissoziation von Exzitonen und geminate Paare aufgrund der angelegten Spannung ² führen zu Verzerrungen in den gemessenen Ladungsträgerbeweglichkeiten und Lebensdauern. im Gegensatz dazu ist TRMC eine elektrodenlose Technik , die die intrinsische Mobilität der Ladungsträger ohne Verzerrungen aufgrund von Ladungstransfer über die Kontakte misst .

Ein wesentlicher Vorteil der Mikrowellenleistung als Sonde für die Ladungsträgerdynamik besteht darin, dass, wie auch die Zerfalls Lebensdauer der Ladungsträger Überwachung, Verfall Mechanismen / Wege auch untersucht werden können.

TRMC kann die gesamte Mobilität ³ und das Leben zu bestimmen , verwendet werden ,Zeit ⁴ von induzierten Ladungsträger. Diese Parameter können anschließend verwendet werden , um zwischen direkten und trap-vermittelte Rekombination Mechanismen ^{3, 5} zu unterscheiden. Die Abhängigkeit dieser beiden getrennten Zerfallswege kann quantitativ als Funktion der Trägerdichte ^{3, 5} und Anregungsenergie / Wellenlänge ⁵ analysiert werden. Die Lokalisierung / Confinement induzierter Träger kann durch Vergleich des Zerfalls der Leitfähigkeit vs Polarisierbarkeit ⁵ (imaginärer vs Realteil der Dielektrizitätskonstanten) untersucht werden.

Darüber hinaus und vielleicht am wichtigsten ist, können TRMC verwendet werden Trap-Staaten zu charakterisieren, die als Ladungsträger Zerfallswege wirken. Oberflächenfallen, beispielsweise durch einen Vergleich ⁶ vs unpassivierten Proben passiviert von bulk Fallen unterscheiden. Sub-Bandgap-Staaten könnendirekt ⁵ Anregung Unter Bandgap Energien untersucht werden. Trap - Dichten können durch den Einbau TRMC Daten ⁷ abgeleitet werden.

₂ herkömmliche Dünnfilm - Halbleitern wie Silizium ^{6, 8} und TiO ^{9, _10,} Nanopartikel ^{11, 1,} Nanoröhrchen organische Halbleiter ^12, Materialmischungen: Aufgrund der Vielseitigkeit dieser Technik wurde TRMC eine Vielzahl von Materialien , einschließlich studieren angewendet ^{13, 14,} und Hybrid photovoltaischen Materialien ^{3, 4, 5.}

Um quantitative Informationen unter Verwendung TRMC zu erhalten, ist es von entscheidender Bedeutung zu können genau die Nummer zu bestimmen,der absorbierten Photonen für eine gegebene optische Anregung. Da Verfahren zur von dünnen Filmen, Nanopartikel, Lösungen und opaken Proben unterscheiden, die Probenvorbereitung und Kalibrierungstechniken hier vorgestellt werden speziell für Dünnfilmproben quantifizieren Absorption. Allerdings stellte das TRMC Messprotokoll ist sehr allgemein gehalten.

Protokoll

1. Probenvorbereitung

Achtung: Einige Chemikalien in diesem Protokoll verwendet wird, kann gesundheitsgefährdend sein. Bitte konsultieren Sie alle relevanten Sicherheitsdatenblätter vor jeder Probenvorbereitung stattfindet. Nutzen Sie geeignete persönliche Schutzausrüstung (Laborkittel, Schutzbrille, Handschuhe, etc.) und technische Kontrollen (zB Glovebox, Dunstabzug, etc.) , wenn die Perowskit - Vorprodukte Handhabung und Lösungsmitteln.

ANMERKUNG: Das Ziel dieses Abschnitts ist es, eine gleichmäßige Dicke Dünnfilm auf dem Substrat zu bilden. Während dieses Verfahren zur organo-Bleihalogenide Perowskit Probe spezifisch ist, kann es für eine Reihe von Proben und Probenvorbereitungstechniken einschließlich Dampfabscheidung, Schleuderbeschichtung und Sputtern modifizierenden usw. Das wichtige Ergebnis ein einheitlicher Dünnfilm ist.

1. Reinigen des Substrats
   1. Platzieren Sie den Quarz (oder eisenarmes Glas) Substrat in einem Ultraschallbadvon 30 min Waschmittel.
   2. Wiederholen Ultraschallbehandlung mit ultrareinem Wasser und dann mit Isopropanol.
   3. Legen Sie die gereinigten Substrate unter Stickstoffplasma für 30 Minuten unmittelbar vor der Übertragung in einen mit Stickstoff Glovebox.
2. CH ₃ NH ₃ PbI ₃ Perowskit Probenvorbereitung der Interdiffusionsverfahren unter Verwendung von ¹⁵
   Hinweis: Die folgenden Schritte werden in Stickstoff Glovebox durchgeführt.
   1. In 461 mg PBI ₂ in ein Probenfläschchen und Transfer zu einem Stickstoff Glovebox.
   2. Hinzufügen 850 & mgr; l wasserfreiem Dimethylformamid (DMF) und 150 & mgr; l wasserfreiem Dimethylsulfoxid (DMSO), um aus einem gemischten 85:15 DMF / DMSO-Lösungsmittel.
   3. Fügen Sie die PbI ₂ zu dem DMF / DMSO - Lösungsmittel und das Gemisch bei 100 ° C erwärmt , während mit einem magnetischen Rührstab gerührt , bis die PbI ₂ vollständig gelöst hat.
   4. Filtern Sie die PbI ₂ - Lösung durch einen 0,2 & mgr; m PTFEFilter in ein sauberes Probenfläschchen und Rückkehr in die 100 ° C Heizplatte.
   5. Man löst 50 mg CH ₃ NH ₃ I in 50 ml wasserfreiem Isopropanol.
   6. Dispense 80 ul der heißen PbI ₂ - Lösung auf das Glassubstrat (bei Raumtemperatur) und unmittelbar Spin bei 5.000 Upm für 30 s eine dünne PbI ₂ Vorläuferfilm zu bilden.
   7. Injizieren eines 300 & mgr; l Volumen der CH ₃ NH ₃ I - Lösung direkt auf die Mitte des PbI ₂ -Film und sofort Schleuderbeschichtungs diese Lösung bei 5.000 Upm für 30 s.
      Hinweis: dieser Schritt mit einem einzigen zuversichtlich Abgabe der CH ₃ NH ₃ durchgeführt , I - Lösung werden sollte. Achten Sie darauf, unbeabsichtigte Tropfen zu vermeiden, da dies die Qualität des resultierenden Films beeinflusst.
   8. Die Probe wird auf einer Heizplatte bei 100 ° C für 2 h, so daß die Vorläuferfolie in eine Perowskitstruktur kristallisiert. Die resultierende CH ₃ NH ₃ PbI ₃ Film sollte smoOTH, mit einer spiegelartigen Oberfläche und etwa 250 nm dick.
3. Beispiel Verkapselung
   Anmerkung: Dieser Schritt ist nur notwendig, für Proben, die aus atmosphärischer Zerstörung leiden.
   1. Man löst 10 mg Poly (methylmethacrylat) (PMMA) in 1 ml wasserfreiem Chlorbenzol. Schleuderbeschichtungs die Probe mit 50 & mgr; l von PMMA-Lösung bei 1.000 Upm für 30 s.

2. Probencharakterisierung

1. Messen der Probendicke
   1. Etch eine kleine Zeile auf einer Begleit-Probe. Scannen Sie die Oberfläche in der Nähe dieses ätzen ein Profilometer. Bestimmen Sie die Filmdicke L.
      HINWEIS: Die Probe sollte sauerstofffreien (zB Stickstoff) Umgebung bis zur Verwendung in einem Licht frei (in Aluminiumfolie abgedeckt zB) gelagert werden.
2. Messen Sie das Absorptionsspektrum
   HINWEIS: Die Details dieser Messung variieren in Abhängigkeit von der Probe (beispielsweise Pulver vs opaque Filme vs halbtransparenten Folien). Das folgende Verfahren wird für halbtransparente Dünnschicht-Proben entwickelt. Das Ziel dieses Abschnitts ist es, die Wellenlängen von Interesse zu bestimmen , zu untersuchen (zB bestimmen Bandlücke, Exciton - Funktionen, etc.), und F _a, der Anteil der absorbierten Photonen vs einfallenden Photonen bei jeder Wellenlänge von Interesse zu berechnen.
   1. Legen Sie das Probensubstrat (zB Glasträger) in den Probenhalter eines geeigneten Spektrophotometer. Nehmen Sie Hintergrundreflexion (R (λ)) und Transmission (T (λ)) Spektren gemäß den Anweisungen des Herstellers. Hinweis: Ein Reflexionsstandard , wie beispielsweise BaO ₄ kann auch verwendet werden , eine genaue Basislinie zu erhalten.
   2. Ersetzen Sie das Substrat mit der Probe und Aufzeichnen der Reflexion (R (λ)) und Transmission (T (λ)) gemäß den Anweisungen des Herstellers. Ziehen Sie die Hintergrundmessung, um eine genaue Spektren erhalten.
      HINWEIS: Bei opaken Proben, wiepectrophotometer mit einer Kugel Befestigungs Integration verwendet werden. Die diffuse Reflexion, wie in Abschnitt gemessen wird 2.2.1-2, jedoch muss die Probe auf der Rückseite der integrierenden Kugel platziert in, wie den Anweisungen des Herstellers.
   3. Berechnen Sie den Absorptionskoeffizienten über:
      
      HINWEIS: wobei d die Dicke des Films in cm ist.
   4. Berechnen Sie die Anzahl der absorbierten vs auftreffenden Photonen über
      
      HINWEIS: Stellen Sie sicher, dass der Absorptionskoeffizient und Probendicke L die gleichen Einheiten haben.
   5. Bestimmen Wellenlängen von Interesse aus dem Absorptionsspektrum durch Inspektion. Diese können optische Übergänge oder Wellenlängen an der Bandkante oder in dem Bandschwanz. Beachten Sie die F _a bei jeder dieser Wellenlängen.
      HINWEIS: Die folgenden Kalibrierungsprozesse sollten kurz vor dem Experiment durchgeführt werden.

3. Laser Power Calibration

HINWEIS: In diesem Abschnitt beziehen sich auf die optische Anregung schematisch in Abbildung 3. Tunable Laser Wellenlänge wie OPOs erfordern Kopplung bei jeder Wellenlänge.

1. Paar der Freiraum - Laser in eine Faser
   HINWEIS: Wenn die verfügbare Laser bereits Faser gekoppelt ist, diesen Abschnitt überspringen.
   HINWEIS: Off-Achse Parabolspiegel Faserkoppler sind achromatisch, was bedeutet, dass alle Wellenlängen fällt auf den Spiegel auf die Probe Punkt fokussiert werden. Als Ergebnis kann die Faser bei einer Wellenlänge zu dem freien Raum Laser gekoppelt werden, und Anpassungen nicht bei jeder Wellenlänge erfordern. Dieser Schritt sollte getan werden, bevor andere Messungen durchgeführt werden
   HINWEIS: Es ist möglich, einen TRMC Hohlraum und optischen Aufbau zu entwerfen einen freien Raum Laser, obwohl genau und reproduzierbar die absorbierte Laserleistung zu charakterisieren schwieriger leicht sein kann.
   1. Stellen Sie die einfallende Wellenlänge auf den gewünschten Wert (zB 750 nm) gemäß dem Protokoll des Herstellers. Für die feste Wellenlänge Laser, ist dieser Schritt nicht erforderlich.
   2. Überprüfen Sie den Laserstrahlprofil für sichtbare Querbalken. Wenn diese vorhanden ist, verwenden Iris nur die zentrale Gaußstrahl zu ermöglichen, den Faserkoppler passieren.
   3. Richten eines außeraxialen Parabolspiegel Faserkoppler so daß der einfallende Laserstrahl mit der optischen Achse des Spiegels ausgerichtet ist.
   4. Verbinden der optischen Faser mit dem Faserkopplers und eines Leistungssensors. Je größer der Faserkern, desto mehr Licht in die Faser eingekoppelt werden. Ein 1 mm Kern NA 0,48 Faser arbeitet effektiv.
   5. Faserkopplung mit niedriger Leistung zu maximieren, indem die Überwachung der Ausgangsleistung der Faser mit dem Leistungssensor, während die Neigung und der Winkel des Faserkopplers einzustellen. Optimale Kopplung erreicht wird , wenn der Strom durch den Sensor gemessen maximiert wird (dh alle Einstellungen des Faserkoppler Neigungswinkel ergeben ein loWer Leistungsmessung)
      HINWEIS: Wenn die Ausrichtung schlecht ist, ist es möglich, die äußere Hülle der Faser zu beschädigen. Ein tickendes Geräusch zeigt an, dass ein Loch in der Verkleidung verbrannt wird. In diesem Fall schalten Sie sofort den Laser und führen Sie eine grobe Ausrichtung der Kupplung bei niedriger Leistung.
   6. Nach und nach die Leistungslaser erhöhen und die Kupplung wie in 3.1.5 zu verfeinern.
2. Messen Hohlraumverlustfaktor
   Hinweis: Dieser Abschnitt sollte in Abschnitt 3.1 skizzierte nach dem Faserkupplungsverfahren durchgeführt werden.
   1. Messen Sie die Leistung übertragen durch die Faser einen geeigneten Stromsensor. Diese Messung wird durchgeführt, bevor die Faser in den Hohlraum verbindet.
   2. Messen der Leistung an der Probe. Dies ist am einfachsten , wenn der Hohlraum aus 4 Viertelwellenplatten miteinander verschraubt gemacht wird (siehe Abbildung 4). Um dies genau tun und reproduzierbar, schrauben Sie den Hohlraum, legen Sie eine Maske, die Größe des Probenhalters an der Probepositionieren und die Laserleistung zu messen, den Detektor durch die Maske zu erreichen.
   3. Berechne den Hohlraumverlustfaktor mit der Laserleistung an der Faser durch die Leistung an der Probe gemessen gemessene dividiert. Diese Messung berücksichtigt geometrische Verluste sowie Verluste aufgrund von Diffusions- Komponenten im Setup.
   4. Wiederholen Sie diese Messung für jede Wellenlänge von Interesse.

4. Montage der Probe in den Hohlraum

1. Die Probe wird in einem Teflon-Probenhalter, so ausgelegt, daß die Probe in dem Hohlraum zentriert wird einmal eingefügt.
2. Legen Sie die Probenhalter in den Hohlraum an einer Stelle des maximalen elektrischen Feldes, mit dem dünnen Film des optischen Eingang des Hohlraums zugewandt ist. Figur 4 zeigt ein detailliertes Schema des Hohlraums und Probenhalter.

5. Cavity Empfindlichkeitskalibrierung ¹⁴

HINWEIS: Überschüssiges Foto erzeugte LadungTräger führen in Probenleitfähigkeit zu einer Änderung (Sm - ¹⁾ , die in der Mikrowellenleistung in einer Abnahme resultiert aus dem Hohlraum reflektiertes . Für kleine Änderungen in der Leitfähigkeit ^17, ist die Veränderung der Mikrowellenleistung proportional zu der Änderung in der Leitfähigkeit über einen Hohlraum Empfindlichkeitsfaktor :

Die Änderung der Leitfähigkeit der Probe auf die Änderung der Massenleitfähigkeit zusammenhängt über
HINWEIS: Diese Kalibrierung ist notwendig für die Umwandlung von Mikrowellen-Leistungsträgermobilität zu berechnen. Wenn das Zielder Studie Dynamik zu vergleichen oder erhalten relativen Ergebnisse ist, wird diese Kalibrierung nicht erforderlich.
HINWEIS: In diesem Abschnitt beziehen sich auf die Mikrowellen - Erfassungsaufbau , in Abbildung 5.

1. Verbinden Port 1 eines Netzwerkanalysators mit dem Zirkulator Eingangsanschluss 1. Verbinden Port 2 eines Netzwerkanalysators zu dem Punkt in der Schaltung unmittelbar vor Erkennung (beispielsweise mit dem Ausgang einer Detektionsdiode oder IQ - Modulationsdetektor). Messen der Energie von der geladenen Hohlraum reflektiert (dh mit der Probe eingeführt) als 2-Port - S21 - Messung, um die Resonanzkurve der Schaltung zu erhalten. ¹⁴
   HINWEIS: Wenn hat der Hohlraum nicht mit dem externen Mikrowellendetektionsschaltung abgestimmt ist, wird die Resonanzkurve für den stand-alone Hohlraum vs den Hohlraum in der Schaltung unterscheiden. Daher ist es besser, die Resonanz nicht als ein Port Reflexionsmessung von dem Hohlraum zu messen, sondern eher als ein 2-Port 'Reflexions' Messung through den Zirkulator.
   HINWEIS: Die Resonanzfrequenz hauptsächlich durch die Geometrie des Hohlraums bestimmt wird, verwendet wird. Typische Resonanzfrequenzen für TRMC sind in X-Band (~ 10 GHz) und Q-Band (~ 34 GHz), obwohl jede Mikrowellenfrequenz kann im Prinzip verwendet werden, gefunden. In diesem Manuskript, verwenden wir einen Hohlraum mit einer Resonanzfrequenz von ~ 6,5 GHz, was zu gewährleisten und gleichzeitig einen größeren Probenraum eine ähnliche Mikrowellen Antwort liefert, wenn sie mit einem X-Band-Hohlraum verglichen.
2. Optimieren Sie den Qualitätsfaktor, Des Hohlraums mit der Abstimmschraube durch die Resonanz dip beobachtet werden tiefer und schmaler.
   HINWEIS: Um den Q-Faktor Optimierung notwendigerweise bedeutet nicht, die Frage zu maximieren Während die Erhöhung der Q-Faktor Empfindlichkeit erhöht, wobei der Hohlraum Reaktionszeit ebenfalls erhöht. Es kann vorteilhaft sein, die Empfindlichkeit zu reduzieren höhere zeitliche Auflösung zu erhalten. wenn der photoinduzierte Ladungsträger erheblich die dielektrische Konstante des Materials zu ändern, verschiebt sich die Resonanzfrequenz kann auch zeitlich außerhalb der Bandbreite Hohlraum, wenn der Q groß ist, in einer verzerrten Leistungsmessung führt. In diesen Fällen kann die Resonator-Überkopplung leicht Genauigkeit der reflektierten Leistung zu verbessern.
3. Messen und die optimierte Resonanzkurve des Datensatzes unter Verwendung eines Netzwerkanalysators, wie in Abschnitt 5.1.1 beschrieben.
4. Plot P _reflektiert / P _Vorfall auf einer linearen Skala und passen die Basislinie korrigierte Figur mit einem Lorentz - Linienform, wie in Abbildung 6 gezeigt.
5. Berechnen Sie den geladenen Qualitätsfaktor Über:
   
   HINWEIS: Wo ist die volle Breite bei halbem Maximum (FWHM) der Resonanzkurve undation "src =" / files / ftp_upload / 55232 / 55232eq19.jpg "/> ist die Resonanzfrequenz.
6. Berechne den Hohlraum Empfindlichkeitsfaktor A (Ω cm) des Hohlraums über ^14:
   
   woher ist das Verhältnis der bei der Resonanzfrequenz auf einfallende Leistung reflektiert wird, ist die geladene Resonanzfrequenz, die Resonanzfrequenz, die Dielektrizitätskonstante des Materials bei der Resonanzfrequenz, ist die Permittivität des freien Raums (F / cm).
   HINWEIS: Diese Formel nimmt die Probe den gesamten Hohlraum füllt.
7. Korrigieren Sie den Empfindlichkeitsfaktor für die Proben geometry:
   Die folgende Korrekturfaktoren gelten für eine Dünnschichtprobe mit einer Größe [w × B × L], (L << d), ₀ in den Hohlraum bei z zentriert = d / 4 (dh bei der maximalen elektrischen Feld). Hier ist L die Probendicke (cm) ist, a und b sind die langen und kurzen Seiten des rechteckigen Hohlraums jeweils und d ist die Länge des Hohlraums (cm). Die Geometrie korrigierte Empfindlichkeitsfaktor A ist gegeben durch:
   
   wobei C _z, C _xy die Korrekturfaktoren aufgrund der unvollständigen Füllung des Hohlraumes entlang der z - Richtung und xy sind, gegeben durch:
   
   

6. Einzel TRMC Transient Messverfahren

1. Bestimmen Sie die optimale Messparameter: manuell finden Signal
   HINWEIS: Plädoyerbeziehen sich auf das experimentelle Schema in Abbildung 2 , bevor die folgenden Abschnitte des Protokolls zu lesen.
   HINWEIS: die Mikrowellendetektionsschaltung Einrichtung kann entweder von Hand oder unter Verwendung der geeigneten Software erfolgen. Typischerweise wird für jeden neuen Abtastwert, die Messparameter (wie beispielsweise Resonanzfrequenz, Mikrowellenenergie, Auslöseposition und Zeitbasis) sind nicht bekannt und muss angepasst werden, um das Signal zu identifizieren / zu optimieren. Dies wird in der Regel manuell durchgeführt. Sobald das Signal identifiziert wurde, werden die Messparameter dann in eine MATLAB (oder andere) Skript eingegeben verwendet, um den Messvorgang zu automatisieren.
   1. Stellen Sie den Laser auf eine Wellenlänge von Interesse, wie in Abschnitt 2.2.5 bestimmt.
   2. Wenn der Laser eine einstellbare Leistungseinstellung hat, stellen Sie die Ausgangsleistung auf Maximum, gemäß den Anweisungen des Herstellers. (Dabei kann es sich manuell eine Leistungs Einstellknopf oder kann durch Software in Abhängigkeit von dem Laser durchgeführt werden).
   3. Schließen Sie die (bereitsgekoppelt) optische Faser mit einem Stromsensor, und messen die Laserleistung durch die Faser übertragen, um einen Leistungsmesser verwenden. Die Faser ist nicht mit dem Hohlraum in dieser Stufe verbunden ist.
      HINWEIS: Für sehr kurze Pulslaser wird dies oft am besten, thermische (mittlere Leistung) Sensoren anstatt Diodensensoren, die zeitliche Sättigung oder sogar einen dielektrischen Durchschlag bei sehr hohen Kräften ausgesetzt sind, können.
   4. Verwenden Sie neutrale Dichte (ND-Filter), die Laserleistung auf einen gewünschten Leistungspegel zu dämpfen.
      HINWEIS: Es ist möglich, die Leistung auf ein niedrigeres Niveau zu setzen und keine Filter verwenden, aber eine genauere Leistungswert erhalten werden Abschwächen durch Messen einer hohen Leistung dann.
   5. Berechnen N _ph die Anzahl der absorbierten Photonen / cm ² / Impuls bei dieser Anregungsintensität über:
      
      
   6. Verbinden der Faser mit dem Hohlraum.
   7. Stellen Sie die Erkennungsschaltung wie in Figur 5 gezeigt.
      HINWEIS: Ein Vektor-Netzwerkanalysator verwendet wurde, um diese Messungen durchzuführen; jedoch ist es möglich, eine alternative Mikrowellendetektionseinrichtung, beispielsweise unter Verwendung einer Mikrowellendiode als Leistungssensor zu verwenden.
   8. Stellen Sie die Mikrowellenquelle Frequenz auf die Resonanzfrequenz des geladenen Hohlraum, wie in Abschnitt gemessen 5. Für unser Setup das Netzwerk-Analyzer, dies beinhaltet ermöglicht die kontinuierliche Frequenzausgang und manuell die Frequenz der Ausgangs Mikrowellen eingeben.
   9. Stellen Sie die Mikrowellenleistung auf 0 dBm.
   10. Lösen Sie den Netzwerk-Analysator (oder alternativen Detektor) mit dem Laser. Bestimmen die Triggeroffset erforderlich, den Anstieg des Signals mit wenigen Mikrosekunden von "dunkel" Signal zu erfassen, bevor der Laserimpuls als Basislinie für die Montage zu verwenden. Einstellen des Trigger - Offset auf 1/10 der Signallänge funktioniert gut (zB wenn das Signal 100 & mgr; s lang, dann ist die Baseline Trigger um 10 & mgr; s ausgeglichen werden). Dies beinhaltet die Änderung der Triggermodus auf "extern" und Einstellen des Trigger-Offset, bis das Signal gefunden wird.
   11. Stellen Sie die Zeitbasis des Netzwerkanalysators (oder alternative Detektor), so daß die transiente tail ist viel länger, dass die anfängliche Zerfall. Oft gibt es einen langen Schwanz, die auch weiterhin bestehen, wenn er (auf einer linearen Skala) wird angezeigt, daß das Signal an dem Grundrauschen abgeklungen ist.
       HINWEIS: Um festzustellen, ob die Zeitbasis ausreichend lange verwendet wird, um eine gemittelte TRMC transiente aufnehmen und dann Plot auf einer log-log-Skala.
2. Messen Sie rohe transienten
   HINWEIS: In der Regel, wenn Suiten von TRMC Daten zu erhalten, der Messvorgang durch die Verknüpfung mit der Mikrowellenquelle und Detektor automatisiert. In diesem Papier, ein hausgemachtes MATLAB-Skript verwendet wurde, um die Mikrowellenleistung (Freq, und Strom) zu setzen und auch die Messwerterfassung (Messzeitbasis, Trigger-Offset-Nummer o konfigurierenf Mittelwert).
   1. Wenn die Messungen automatisiert Eingangs die Mikrowellenfrequenz und Leistung sowie den Erwerb Trigger-Offset und Messzeitbasis, die im Abschnitt oben in das Testskript bestimmt wurden.
   2. Während kontinuierlich den Laser pulsiert, zu messen und einen TRMC Abklingübergangsabschnitt auf einem Netzwerk-Analysator (oder alternativen Detektor) aufzuzeichnen. Mittel mindestens 100 Spuren (selbst wenn die S / N mit einem einzigen Schuss Messung sehr hoch ist) zum Schuss zu Schuss Leistungsvariationen in dem gepulsten Laser zu kompensieren. Wenn die Messungen automatisiert sind, wird dies durch die Ausführung des Experiments Script.
      HINWEIS: Averaging kann ein ausreichendes Signal-Rausch erhalten werden , erforderlich ist , besonders für Proben mit langen, kleine Amplitude Zerfalls tails wie in 7 gezeigt.
      HINWEIS: Invertierte Transienten oder Transienten mit positiven und negativen "Lappen", kann darauf hindeuten, dass die Mikrowellenfrequenz nicht an der Hohlraumresonanzfrequenz ist. Passen Sie die source Frequenz, bis das transiente Signal maximiert wird.
   3. Trennen Sie die Faser aus dem Hohlraum und die Kappe den optischen Anschluss. Nehmen einen Hintergrund mit der gleichen Anzahl der Mittelwerte, wie in dem vorhergehenden Schritt, wobei die Probe noch in dem Resonator zu lesen, aber nicht mehr beleuchtet werden.
   4. Ziehen Sie den Hintergrund Spur von der Signalspur.
3. Prozess Rohdaten in Mobilität pro Ladungsträger
   1. Berechnen Änderung der reflektierten Leistung über
      
      HINWEIS: Wo der Ausgangswert des rohen vergänglich ist (vor Beleuchtung) und transiente Daten ist die roh.
      HINWEIS: Wenn die Detektor misst nicht mit Strom versorgt (zB Diode + Oszilloskop) Spannung, dann wird ein Skalierungsfaktor enthalten sein müssen. Der Skalierungsfaktor wird in der Regel durch den d zitiertiode Hersteller; ansonsten kann sie durch Durchführen einer Kalibrierung der Ausgangsspannung vs Eingangsmikrowellenleistung erhalten werden.
      
   2. Konvertieren Sie die Änderung in der reflektierten Leistung zu Mobilität pro Ladungsträger (dh rescale transient) über:
      
      HINWEIS: Wo entspricht dem Ende des Laserpulses, ist die Ladung eines Elektrons, ist das Verhältnis zwischen den kurzen und langen Abmessungen des Hohlraums und ist die Anzahl der absorbierten Photonen pro cm ² und (Ω) im Zusammenhang mit der reflektierten Mikrowellen power auf die Änderung in der Leitfähigkeit & Delta; G. Diese rescaling ermöglicht die sinnvollen Vergleich der TRMC Transienten bei unterschiedlichen Laserleistungen und Wellenlängen gemacht.
      HINWEIS: ist eigentlich die gesamte Mobilität der Elektronen und Löcher. Wir können jedoch nicht zwischen diesen Beiträgen mit TRMC, zu unterscheiden und sie daher wir einen Topf werfen der Einfachheit halber.
   3. Den TRMC Spur mit einem entsprechenden Modell.
      Hinweis: Dies ist einfach, wenn die Daten eines einzelnen oder doppelten exponentiellen Form folgt. Es wird jedoch die Daten , die eine einfache Form haben kann es notwendig sein , die Daten zu einem kinetischen Modell zu passen, das Anbringen der Lösung eines ODE beteiligt (siehe Abbildung 7). Die Anpassungsgleichung / Modell sollte mit einem Instrumentenantwortfunktion gefaltet werden (zB Gaussian zentriert bei t = t - _Laser mit einer Breite, die der Reaktionszeit des Instruments entspricht , die die zeitliche Auflösung der Daten begrenzt.)

7. Untersuchung der realen und imaginären Komponenten der Leitfähigkeit

1. Mess TRMC Spuren als Funktion der Mikrowellenfrequenz Sonden
   Hinweis: die (komplexe) Leitfähigkeitsdynamik kann in die reale (Leitfähigkeit) dekonstruiert und Imaginärteil (Polarisation) Komponenten von mehreren TRMC wobei Spuren bei Mikrowellenfrequenzen, die Resonanzkurve des geladenen Hohlraums überspannen.
   1. Bestimmen Sie die Resonanzfrequenz in der Dunkelheit des Hohlraums mit der Probe aus dem Hohlraum Resonanzkurve S21 (siehe Abbildung 6).
   2. Wählen Sie x> 20 Frequenzpunkte entlang dieser Resonanzkurve. Diese Punkte werden verwendet werden , um eine Lorentz - Funktion passen, so ist es am besten , wenn es mehr Punkte in der Nähe der dunklen Resonanzfrequenz f _c (siehe Abbildung 9).
   3. Stellen Sie die Anregungswellenlänge in Abhängigkeit von der Polarisationsdynamik von Interesse (zB über Bandgap für freie Träger Polarisation, sub-Bandgap für eingeschlossene Ladungspolarisation).
   4. Stellen Sie die Laserleistung auf Maximum (dieses gibt die höchste S / N).
   5. Messen der Laserleistung aus der Faser. Stellen Sie die Sonde Mikrowellenfrequenz auf die Resonanzfrequenz des Hohlraums in der Dunkelheit .
   6. Besorgen Sie sich eine Spur TRMC, wie in Kapitel 6. Wiederholen Sie die oben beschriebenen bei einer festen Laserintensität beschrieben für .
2. Frequenzdatennachbearbeitung: Dekonstruktion in reale und imaginäre Teile
   1. Plot TRMC transiente Leistung als Funktion der Zeit und der Sonde Mikrowellenfrequenzes / ftp_upload / 55232 / 55232eq116.jpg "/>, wie in 8 gezeigt.
   2. Grundstück und Die TRMC Leistung bei t = 0 und bei t = Ende des Laserpulses für jeden Mikrowellenfrequenz, wie in Figur 8 gezeigt.
   3. Für jede Scheibe in der Zeit , Eine Resonanzkurve konstruieren .
   4. Passen diese Kurve mit einer Lorentz die Resonanzfrequenz zu erhalten, Und die Resonanzstrom .
   5. Grundstück vs eine Hysterese-wie polar zu erhaltenisierung Evolution Grundstück (in Abbildung 8 nach innen versetzt sehen).
   6. Berechnen Sie die normalisierte transiente Frequenz und vorübergehende Machtverschiebung über:
      
      
   7. Zeichnen Sie die Änderung der Resonanzfrequenz zu ändern, in Resonanz Macht und in transienten Leistung ändern an der Hohlraummittenfrequenz , Wie in Abbildung 10 gezeigt.

8. intensitätsabhängige Data Suite

1. Stellen Sie den Laser auf eine Wellenlänge von Interesse, wie in Abschnitt 2.2.5 bestimmt.
2. Stellen Sie die Laserleistung auf Maximum.
3. Messen der Laserleistung aus der Faser.
4. Verbinden der Faser mit dem Hohlraum.
5. Besorgen Sie sich einen einzigen transienten TRMC wie in Abschnitt 6 beschrieben.
6. Legen Sie eine ND-Filter an beliebiger Stelle zwischen dem Laser und der Faser (entweder zwischen zwei Irisblenden oder kurz vor dem Faserkoppler. Für Laser mit einer Faserausgang, muss der ND-Filter zwischen dem Faserausgang und dem Hohlraum optischen Port platziert werden).
7. Berechnen und die modifizierte Anzahl der absorbierten Photonen aufnehmen, wie in 6.1.5 beschrieben.
8. Besorgen Sie sich einen einzigen transienten TRMC wie in Abschnitt 6 beschrieben.
   Hinweis: Da die Dämpfung erhöht, wird es notwendig werden, die Anzahl der Mittelwerte zu erhöhen.
9. Wiederholen 8,6-8,8 für so viele Kombinationen von ND-Filter je nach Bedarf.
   HINWEIS: Die Intensität Abhängigkeiten werden oft über mehrere Größenordnungen beobachtet. Die hohe Leistungsgrenze wird durch die maximale Ausgangslaserleistung bei einer gegebenen Wellenlänge eingestellt. Der geringe Stromgrenze wird durch die Empfindlichkeit des Nachweises Setup eingestellt.

9. wellenlängenabhängige Data Suite

HINWEIS: In order TRMC Transienten bei verschiedenen Wellenlängen zu vergleichen, der Laser muß so bei jeder Wellenlänge kalibriert werden, dass dann induzierten Ladungsträgerkonzentration konstant ist.

1. Bestimmen Sie die Wellenlänge , die die maximal erreichbare induzierten Ladungsträgerdichte N _Träger begrenzt. Dies kann durch die Laserleistung bei dieser Wellenlänge oder durch die Absorptionseigenschaften der Probe vorhanden begrenzt. Wenn beispielsweise TRMC Transienten bei der Wellenlänge überspannt den oben unter und Sub-Bandgap-Regime Messung der niedrige Absorption bei sub-Bandgap-Wellenlängen wird die maximale Ladungsträgerdichte begrenzen.
2. Berechnen Sie die Laserleistung notwendig , um diese konstante _{Trägerreferenzträgerdichte} N bei jeder Wellenlänge zu erzeugen , mit:
   
3. Abstimmung des Lasers auf die gewünschte Wellenlänge. Stellen Sie die Laserleistung auf die in 9.2 berechneten Wert. Verbinden der Faser mit dem Hohlraum. Besorgen Sie sich einen einzigen transienten TRMC wie skizziert inAbschnitt 6. Wiederholen Sie Schritt 9.3 für jede Wellenlänge von Interesse.

Ergebnisse

Die repräsentativen hier vorgestellten Ergebnisse wurden aus einer 250 nm CH ₃ NH ₃ PbI ₃ Dünnschichtprobe erhalten.

Die Dynamik der Leitfähigkeit kann auf die Dynamik der Ladungsträger zusammenhängen über

Diskussion

Während die TRMC-Technik eine Fülle von Informationen über photoinduzierten Ladungsträgerdynamik bieten können, ist dies eine indirekte Messung von Leitfähigkeit und Pflege deshalb getragen werden muss, wenn die Ergebnisse zu interpretieren. Die TRMC-Technik misst totale Mobilität, und nicht verwendet werden kann zwischen Elektron und Loch Mobilitäten zu unterscheiden. Die zugrunde liegende Annahme , dass die Leitfähigkeit proportional ist in der reflektierten Leistung zu ändern , hält nur dann , wenn diese ?...

Materialien

Name	Company	Catalog Number	Comments
Hellmanex III detergent	Sigma Aldrich www.sigmaaldrich.com/catalog/product/sial/z805939?lang=en&region=AU	Z805939	Corrosive and toxic.  See SDS.
Lead (II) iodide (99%)	Sigma Aldrich www.sigmaaldrich.com/catalog/product/aldrich/211168?lang=en&region=AU	211168	Toxic. See SDS
Anhydrous dimethylformamide (99.8%)	Sigma Aldrich www.sigmaaldrich.com/catalog/product/sial/227056?lang=en&region=AU	227056	Toxic. See SDS
Anhydrous dimethylsulfoxide (99.9%)	Sigma Aldrich www.sigmaaldrich.com/catalog/product/sial/276855?lang=en&region=AU	276855	Toxic. See SDS
Anhydrous 2-Propanol (99.5%)	Sigma Aldrich www.sigmaaldrich.com/catalog/product/sial/278475?lang=en&region=AU&gclid= COnlgPaw780CFQZvvAod17EA4Q	278475
Methylammonium iodide	Dyesol www.dyesol.com/products/dsc-materials/perovskite-precursors/methylammonium-iodide.html	MS101000	Also sold by Sigma Aldrich
Poly(methyl methacrylate)	Sigma Aldrich	445746
Anhydrous chlorobenzene (99.8%)	Sigma Aldrich www.sigmaaldrich.com/catalog/product/aldrich/445746?lang=en&region=AU	284513	Toxic. See SDS
Equipment	Company	Model	Comments/Description
UV-VIS-NIR spectrophotometer	Perkin-Elmer	Lambda 900
Profilometer	Veeco	Dektak 150
Vector Network Analyzer	Keysight www.keysight.com/en/pdx-x201927-pn-N9918A/fieldfox-handheld-microwave-analyzer-265-ghz?cc=US&lc=eng	Fieldfox N9918A
Tunable wavelength laser	Opotek www.opotek.com/product/opolette-355	Opolette 355
Neutral density filters	Thorlabs www.thorlabs.hk/newgrouppage9.cfm?objectgroup_id=3193	NUK01
Power meter	Thorlabs www.thorlabs.com/thorproduct.cfm?partnumber=PM100D	PM100D
Power sensor	Thorlabs www.thorlabs.com/thorproduct.cfm?partnumber=S401C	S401C
Cavity	Custom built		The cavity used in for this experiment was designed and built in-house.