Name: fabrication and characterization of disordered polymer optical fibers for transverse anderson localization of light
Uploaded: 2013-07-29T13:00:00
Description: Watch this Scientific Journal Video about Fabrication and Characterization of Disordered Polymer Optical Fibers for Transverse Anderson Localization of Light at JoVE.com

Cette recherche est soutenue par le numéro 1029547 subvention de la National Science Foundation. Les auteurs tiennent à remercier DJ Welker de Paradigm Optics Inc. pour fournir des segments de fibre initiales et la redéfinition de la fibre optique final. Les auteurs reconnaissent aussi Steven Hardcastle et Heather A. Owen pour l&#39;imagerie SEM.

1. Fabrication d&#39;une fibre optique polymère Disordered <ol><li> Étendre environ 200 des brins de PMMA sur une table et de diffuser le même nombre de brins PS sur le dessus du PMMA. Mélanger et remballer les brins. Répétez cette procédure jusqu&#39;à 40.000 brins de PMMA sont mélangés de façon aléatoire avec 40.000 brins de PS. </li><li> Assembler les brins mélangés de façon aléatoire dans une préforme carrée avec une largeur latérale d&#39;environ 2,5 pouces. </li><li> Étirage de la préforme e...

<ol>
	<li>Anderson, P. W. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Absence+of+diffusion+in+certain+random+lattices.">Absence of diffusion in certain random lattices.</a> Phys. Rev. 109, 1492-1505 (1958).</li><li>John, S. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Strong+localization+of+photons+in+certain+disordered+dielectric+super+lattices.">Strong localization of photons in certain disordered dielectric super lattices.</a> Phys. Rev. Lett. 58, 2486-2489 (1987).</li><li>Anderson, P. W. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=The+question+of+classical+localization:+a+theory+of+white+paint?.">The question of classical localization: a theory of white paint?.</a> Phil. Mag. B. 52, 505-509 (1985).</li><li>Wiersma, D. S., Bartolini, P., Lagendijk, A., Righini, R. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Localization+of+light+in+a+disordered+medium.">Localization of light in a disordered medium.</a> Nature. 390, 671-673 (1997).</li><li>Dalichaouch, R., Armstrong, J. P., Schultz, S., Platzman, P. M., McCall, S. L. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Microwave+localization+by+two-dimensional+random+scattering.">Microwave localization by two-dimensional random scattering.</a> Nature. 354, 53-55 (1991).</li><li>Lagendijk, A. D., de Vries, P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Transverse+localization+of+light.">Transverse localization of light.</a> Phys. Rev. Lett. 62, 47 (1989).</li><li>Schwartz, T., Bartal, G., Fishman, S., Segev, M. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Transport+and+Anderson+localization+in+disordered+two+dimensional+photonic+lattices.">Transport and Anderson localization in disordered two dimensional photonic lattices.</a> Nature. 446, 52-55 (2007).</li><li>Szameit, A., Kartashov, Y. V., Zeil, P., Dreisow, F., Heinrich, M., Keil, R., Nolte, S., Tunnermann, A., Vysloukh, V. A., Torner, L. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Wave+localization+at+the+boundary+of+disordered+photonic+lattices.">Wave localization at the boundary of disordered photonic lattices.</a> Opt. Lett. 35, 1172-1174 (2010).</li><li>Martin, L., Giuseppe, G. D., Perez-Leij, A. a., Keil, R., Dreisow, F., Heinrich, M., Nolte, S., Szameit, A., Abouraddy, A. F., Christodoulides, D. N., Saleh, B. E. A. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Anderson+localization+in+optical+waveguide+arrays+with+off-diagonal+coupling+disorder.">Anderson localization in optical waveguide arrays with off-diagonal coupling disorder.</a> Opt. Express. 19, 13636-13646 (2011).</li><li>Lahini, Y., Avidan, A., Pozzi, F., Sorel, M., Morandotti, R., Christodoulides, D. N., Silberberg, Y. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Anderson+localization+and+nonlinearity+in+one-dimensional+disordered+photonic+lattices.">Anderson localization and nonlinearity in one-dimensional disordered photonic lattices.</a> Phys. Rev. Lett. 100, 013906 (2008).</li><li>Karbasi, S., Mirr, C. R., Yarandi, P. G., Frazier, R. J., Koch, K. W., Mafi, A. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Observation+of+transverse+Anderson+localization+in+an+optical+fiber.">Observation of transverse Anderson localization in an optical fiber.</a> Opt. Lett. 37, 2304-2306 (2012).</li><li>Karbasi, S., Mirr, C. R., Frazier, R. J., Yarandi, P. G., Koch, K. W., Mafi, A. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Detailed+investigation+of+the+impact+of+the+fiber+design+parameters+on+the+transverse+Anderson+localization+of+light+in+disordered+optical+fibers.">Detailed investigation of the impact of the fiber design parameters on the transverse Anderson localization of light in disordered optical fibers.</a> Opt. Express. 20, 18692-18706 (2012).</li><li>Karbasi, S., Koch, K. W., Mafi, A. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Multiple-beam+propagation+in+an+Anderson+localized+optical+fiber.">Multiple-beam propagation in an Anderson localized optical fiber.</a> Opt. Express. 21, (2013).</li><li>Abdi, O., Wong, K. C., Hassan, T., Peters, K. J., Kowalsky, M. J. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Cleaving+of+solid+single+mode+polymer+optical+fiber+for+strain+sensor+applications.">Cleaving of solid single mode polymer optical fiber for strain sensor applications.</a> Opt. Commun. 282, 856-861 (2009).</li><li>Karbasi, S., Koch, K. W., Mafi, A. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=A+modal+perspective+on+the+transverse+Anderson+localization+of+light+in+disordered+optical+lattices.">A modal perspective on the transverse Anderson localization of light in disordered optical lattices.</a> arXiv. 1301.2385v1, (2013).</li><li>Karbasi, S., Hawkins, T., Ballato, J., Koch, K. W., Mafi, A. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Transverse+Anderson+localization+in+a+disordered+glass+optical+fiber.">Transverse Anderson localization in a disordered glass optical fiber.</a> Opt. Mater. Express. 2, 1496-1503 (2012).</li></ol>

Dans le processus d&#39;étirage de fibre, le profil d&#39;indice de réfraction ne reste pas constant à plus d&#39;un mètre, à la fois en raison des croisements des brins de fibres d&#39;origine et aussi à cause des variations du diamètre de la fibre dans le processus d&#39;étirage. Nous nous attendons à ce que le processus de tirage au sort plus stable permettra de fabriquer une fibre optique qui est invariant sur des longueurs de fibres plus longues par rapport à celui indiqué ici. <p class="jove_content...

Dans un ouvrage théorique par PW Anderson 1, il a été montré qu&#39;en présence de désordre dans un système électronique quantique, les arrêts de processus de diffusion et les états électroniques localisés se développent. Localisation d&#39;Anderson est un phénomène d&#39;onde qui peuvent également se produire pour les ondes classiques tels que la lumière. Depuis la prédiction théorique de la localisation d&#39;Anderson dans l&#39;optique de 2,3, il ya eu beaucoup d&#39;efforts pour réaliser ce phénomène expérimentalement avec des ondes électromagnétiques 4,5. Cependant, il a été très difficile d&#39;obtenir la localisation forte parce que les sections efficaces de diffusion optiques sont souvent trop petits en raison du faible contraste d&#39;indice de réfraction de la plupart des matériaux optiques. En 1989, De Raedt et al. 6 a montré qu&#39;il est possible d&#39;observer la localisation d&#39;Anderson dans un système optique désordonné quasi-bidimensionnel avec de faibles contrastes d&#39;indice de réfraction. Ils ont montré que si la maladie est confinée au plan transversal d&#39;un propagating onde dans un milieu longitudinalement invariante, le faisceau peut rester confinée à une petite région dans la direction transversale, en raison de la forte dispersion transversale. Transversal localisation d&#39;Anderson a été observée pour la première guides d&#39;ondes bidimensionnelles qui ont été créés en utilisant des dessins d&#39;interférence dans un cristal photoréfractif 7. Silice fondue est l&#39;autre moyen qui a été utilisé pour l&#39;observation des transversal localisation d&#39;Anderson 8,9, où des guides d&#39;ondes désordonnés sont écrits en utilisant des impulsions femtosecondes long de l&#39;échantillon. La différence d&#39;indice de réfraction de sites désordonnés dans les systèmes mentionnés ci-dessus sont de l&#39;ordre de 10 -4, de sorte que le rayon de localisation est assez grand. En outre, les guides d&#39;ondes typiques sont généralement pas plus de quelques centimètres, par conséquent, ils peuvent ne pas être pratique pour des applications ondes guidées. Nous rappelons que l&#39;observation de la transversale localisation d&#39;Anderson dans un guide d&#39;onde désordonné unidimensionnel a été signalé plus tôt dans Ref 10. La fibre optique développé ici présente plusieurs avantages par rapport aux réalisations antérieures du transversale localisation d&#39;Anderson pour les applications ondes guidées 11,12. Tout d&#39;abord, la grande différence de réfraction de 0,1 entre les sites de trouble des résultats de la fibre dans un petit faisceau localisé comparable au rayon du faisceau de fibres optiques ordinaires. Deuxièmement, la fibre optique polymère désordonné peut être fait beaucoup plus longtemps que les guides écrits désordonnés extérieur en cristaux photoréfractives ou en silice fondue. Nous avons pu observer transversale localisation d&#39;Anderson dans un 60 cm de longueur de fibre 11. Troisièmement, la fibre optique polymère désordonnée est souple, ce qui rend pratique pour les applications du périphérique au niveau monde réel qui comptent sur ​​le transport des ondes lumineuses dans les fibres 13. Pour fabriquer la fibre optique désordonnée, 40.000 brins de PMMA et 40.000 brins de PS étaient au hasard mixte, où chaque stret était de 8 pouces de long et 250 m de diamètre. Les brins de manière aléatoire mixtes ont été assemblés dans une section transversale de préforme carrée avec un côté en largeur de l&#39;ordre de 2,5 pouces. La préforme a ensuite été attirée sur un fibre optique carrée avec une largeur latérale d&#39;environ 250 um (figure 1). Afin de mélanger aléatoirement les brins de fibres d&#39;origine, nous étaler une couche de brins de fibres PMMA sur une grande table, ajouté une couche de brins de fibre PS, puis mélangées aléatoirement ensemble. La procédure a été répétée plusieurs fois jusqu&#39;à l&#39;obtention d&#39;un bon mélange aléatoire. Nous avons utilisé un microscope électronique à balayage (SEM) à l&#39;image de profil de l&#39;indice de réfraction de la fibre optique polymère désordonnée. Techniques de clivage réguliers tels que l&#39;aide d&#39;une lame chauffée forte ne peuvent pas être utilisés pour préparer les échantillons de fibres pour l&#39;imagerie SEM de l&#39;extrémité de la fibre de cartographier son profil d&#39;indice de réfraction, parce que les dommages de la lame de la morphologie de l&#39;extrémité de la fibre. Polissage de la fibre a un impact négatif similaire sur ee la qualité de l&#39;extrémité de la fibre. Afin de préparer les échantillons de haute qualité pour l&#39;imagerie SEM, nous submerge chaque fibre dans l&#39;azote liquide pendant quelques minutes et puis cassé la fibre, si elle est effectuée sur des échantillons de fibres assez, cette méthode conduit à quelques bons morceaux de fibres (autour de réussite de 15% taux) avec des surfaces d&#39;extrémité de haute qualité et très lisse pour l&#39;imagerie SEM. Nous avons ensuite utilisé une solution à 70% d&#39;alcool éthylique à 60 ° C pendant environ 3 minutes pour dissoudre les sites de PMMA sur l&#39;extrémité de la fibre, une exposition plus longue peut se désintégrer toute l&#39;extrémité de la fibre. Nous enduit ensuite les échantillons avec Au / Pd et les a placés dans la chambre SEM. Le zoom-in image MEB de la fibre optique polymère désordonnée est représenté en figure 2. Les sites de gris clairs sont PS et les sites obscurs sont PMMA. La largeur totale de l&#39;image est de 24 um, où les plus petites tailles caractéristiques de cette image sont ~ 0,9 um, ce qui correspond à la taille de chaque site, des brins de fibre, après que le processus de tirage au sort. Afin de caracRize les propriétés de guide d&#39;onde de la fibre optique en désordre, nous avons utilisé un laser He-Ne à 633 nm longueur d&#39;onde. Le laser He-Ne est couplé à un SMF630hp fibre optique monomode avec un diamètre de champ de mode d&#39;environ 4 um, qui est alors en butée-couplé à la fibre optique polymère désordonnée en utilisant un étage de haute précision motorisé. La sortie est ensuite imagée sur une caméra CCD profileur poutre à l&#39;aide d&#39;un objectif 40X. Dans la première série d&#39;expériences, nous avons choisi 20 échantillons de fibres désordonnées différents, chacun de 5 cm de long, la longueur de 5 cm a été choisi pour correspondre à la longueur de propagation dans nos simulations numériques. Les simulations numériques de la fibre désordonnée sont généralement très coûteuse en temps, même sur un cluster de calcul haute performance avec 1100 éléments. La localisation complète Anderson transversale pour la longueur d&#39;onde de 633 nm ne survient qu&#39;après environ 2,5 cm de propagation 11,12; par conséquent, nous avons décidé que la longueur de 5 cm est suffisant pour nos besoins. En raison de la stocnature hastic de la localisation d&#39;Anderson, il nous fallait répéter les deux expériences et les simulations pour 100 réalisations, afin de recueillir suffisamment de statistiques pour comparer les valeurs expérimentales et numériques du diamètre moyen du faisceau. Dans la pratique, 100 mesures différentes sont obtenues en prenant cinq mesures séparées dans l&#39;espace sur chacun des 20 échantillons de fibres désordonnées différentes. Il est assez difficile de préparer des fibres optiques polymères désordonnés pour la mesure, par rapport aux fibres optiques en verre. Par exemple, on ne peut pas utiliser le clivage de pointe et des outils et des techniques de polissage qui sont bien développées pour fibre standard à base de silice. Une procédure raffiné pour le clivage et le polissage des fibres optiques polymères a été rapporté par Abdi et al 14;. Nous avons utilisé leurs méthodes avec quelques modifications mineures afin de préparer nos échantillons de fibres. Pour séparer une fibre optique polymère désordonnée, une lame X-Acto courbe est chauffé à 65 °, C, et la fibre à 37 ° C. La pointe de la fibre est alignée sur une surface de coupe de telle sorte qu&#39;une coupe nette et perpendiculaire peut être faite. La lame est placée sur le côté de la fibre, et est rapidement roulé à travers. Le procédé de clivage ensemble doit être effectuée aussi rapidement que possible pour que les températures de la lame et les fibres ne changent considérablement. Après clivage de la fibre et l&#39;inspecter sous un microscope optique, l&#39;extrémité de la fibre est polie à l&#39;aide des feuilles clapotis de fibres standard (0,3 um Thorlabs LFG03P Aluminium Papier de polissage à l&#39;oxyde) pour s&#39;assurer que toutes les imperfections mineures sont enlevées. Pour polir l&#39;extrémité de la fibre, il est maintenu dans une paire de pincettes avec les pinces de maintien de la fibre d&#39;environ 1,5 mm de la face d&#39;extrémité étant polie. La fibre est attirée sur le papier en-un pouce de long en forme de 8 en forme de parcours, soit environ huit fois. Polir les résultats de fibres dans bords lisses comme inspecté au microscope optique. En outre, le polissage facilite bon couplage à un emplacementtache lisée dans la fibre, ce qui réduit à la fois l&#39;atténuation dans le couplage et aussi dans la distance de propagation initiale avant l&#39;endroit localisé est formé. Nous avons utilisé une caméra CCD faisceau profiler à l&#39;image de l&#39;intensité du faisceau de sortie. Le profil d&#39;intensité en champ proche a été capturé à l&#39;aide d&#39;un objectif 40X. Afin de trouver les limites de la fibre, on saturé le CCD en augmentant la puissance de la lumière entrante provenant de la fibre de SMF630hp. Après la détection du profil d&#39;intensité du faisceau localisé par rapport aux limites, nous avons mis le CCD profileur de faisceau pour l&#39;option auto-exposition. Nous avons utilisé l&#39;image du profil d&#39;intensité afin de calculer le rayon de faisceau efficace. Afin d&#39;éliminer l&#39;effet du bruit ambiant, nous avons calibré notre procédure de traitement d&#39;image afin de s&#39;assurer que nous obtenons le diamètre du faisceau attendue de la fibre de SMF630hp. La valeur de mesure moyenne du rayon du faisceau et de ses variations autour de la valeur moyenne, en bon accord avec la NUMEsimulations riques, comme le montre Ref. 11. Le profil de faisceau de sortie dans la fibre polymère résulte clairement un changement dans la position du faisceau incident comme indiqué dans les références. 11,12,13. Une étude complète de l&#39;impact des paramètres de conception tels que les dimensions du site de désordre et de la longueur d&#39;onde incidente sur le rayon du faisceau du faisceau localisée a été présenté dans les références. 12,15.

<table border="1">
	<tbody>
		<tr>
			<td>poly (methyl methacrylate) (PMMA)</td>
			<td>&nbsp;</td>
			<td>&nbsp;</td>
			<td>&nbsp;</td>
		</tr>
		<tr>
			<td>polystyrene (PS)</td>
			<td>&nbsp;</td>
			<td>&nbsp;</td>
			<td>&nbsp;</td>
		</tr>
		<tr>
			<td>70% ethyl alcohol solution at 65 &deg;C</td>
			<td>&nbsp;</td>
			<td>&nbsp;</td>
			<td>&nbsp;</td>
		</tr>
	</tbody>
</table>

fabrication and characterization of disordered polymer optical fibers for transverse anderson localization of light

Nous développons et caractériser une fibre optique polymère désordonnée qui utilise transversale localisation d&#39;Anderson comme un mécanisme de guidage d&#39;onde du roman. La fibre optique en polymère mis au point est composé de 80000 brins de poly (méthacrylate de méthyle) (PMMA) et de polystyrène (PS), qui sont mélangés de manière aléatoire et entraînés dans une section transversale de la fibre optique carrée avec une largeur latérale de 250 um. Initialement, chaque brin est de 200 m de diamètre et 8 cm de long. Au cours du processus de mélange des brins de fibres d&#39;origine, les fibres se croisent l&#39;un l&#39;autre, mais un grand rapport d&#39;étirage garantit que le profil d&#39;indice de réfraction ne varie le long de la longueur de la fibre de plusieurs dizaines de centimètres. La grande différence d&#39;indice de réfraction de 0,1 entre les sites désordonnés en résulte un faible rayon de faisceau localisé qui est comparable au rayon du faisceau de fibres optiques classiques. La lumière d&#39;entrée est lancé à partir d&#39;une fibre optique monomode standard en utilisant la méthode de couplage bout à bout et l&#39;AENfaisceau de sortie r-champ à partir de la fibre désordonnée est imagé en utilisant un objectif 40X, et une caméra CCD. Le diamètre du faisceau de sortie est en bon accord avec les résultats attendus des simulations numériques. La fibre optique désordonnée présentée dans ce travail est la première mise en œuvre au niveau des dispositifs de localisation d&#39;Anderson 2D, et peut potentiellement être utilisé pour les systèmes de communications optiques à courte distance de transport de l&#39;image et.

L&#39;image SEM de la fibre polie est illustré à la figure 1. L&#39;image SEM dans la figure 1 montre que, pour la plupart des régions de l&#39;extrémité de la fibre, la qualité polonaise est bonne. L&#39;image MEB des échantillons de fibres, avec leurs extrémités dissous dans une solution d&#39;alcool éthylique, la figure 2, présente les sites de PMMA dans des sites sombres et PS en couleurs gris. L&#39;image MEB de la figure 2 est agrandie ...

Watch this Scientific Journal Video about Fabrication and Characterization of Disordered Polymer Optical Fibers for Transverse Anderson Localization of Light at JoVE.com

Fabrication and Characterization of Disordered Polymer Optical Fibers for Transverse Anderson Localization of Light

Nous développons et caractériser une fibre optique polymère désordonnée qui utilise transversale localisation d&#39;Anderson comme un mécanisme de guidage d&#39;onde du roman. Cette fibre microstructurée peut transporter un petit faisceau localisé, avec un rayon qui est comparable au rayon du faisceau de fibres optiques classiques.

Fabrication et caractérisation des polymères désordonnés fibres optiques pour Transverse localisation d&#39;Anderson de la lumière

We develop and characterize a disordered polymer optical fiber that uses transverse Anderson localization as a novel waveguiding mechanism. The developed ...

Research

JoVE Journal

Engineering

Fabrication And Characterization Of Photonic Crystal Slow Light Waveguides And Cavities

Fabrication et caractérisation de guides d&#39;ondes à cristal photonique lumière lente et les cavités

Slow light has been one of the hot topics in the photonics community in the past decade, generating great interest both from a fundamental point of view ...

Recherche

Ingénierie

Quasi-light Storage for Optical Data Packets

Stockage quasi-lumière pour les paquets de données optiques

Today's telecommunication is based on optical packets which transmit the information in optical fiber networks around the world. Currently, the processing ...

Patterning via Optical Saturable Transitions - Fabrication and Characterization

Patterning par Transitions Optical saturable - Fabrication et caractérisation

This protocol describes the fabrication and characterization of nanostructures using a novel nanolithographic technique called Patterning via Optical ...

Fabrication and Operation of a Nano-Optical Conveyor Belt

Fabrication et fonctionnement d&#39;un Convoyeur Nano-optique

The technique of using focused laser beams to trap and exert forces on small particles has enabled many pivotal discoveries in the nanoscale biological ...

Writing Bragg Gratings in Multicore Fibers

Rédaction de Bragg dans les fibres multipaires

Fiber Bragg gratings in multicore fibers can be used as compact and robust filters in astronomical and other research and commercial applications. Strong ...

Compact Lens-less Digital Holographic Microscope for MEMS Inspection and Characterization

Compact numérique Holographic Microscope pour les MEMS Inspection et caractérisation de Lens-moins

A micro-electro-mechanical-system (MEMS) is a widely used component in many industries, including energy, biotechnology, medical, communications, and ...

Printing Fabrication of Bulk Heterojunction Solar Cells and In Situ Morphology Characterization

Printing Fabrication of Bulk Heterojunction Solar Cells and In Situ Morphology Characterization

Fabrication d&#39;impression de gros hétérojonction cellules solaires et<em&gt; In Situ</em&gt; Morphologie Caractérisation

Polymer-based materials hold promise as low-cost, flexible efficient photovoltaic devices. Most laboratory efforts to achieve high performance devices ...

Free-form Light Actuators &#8212; Fabrication and Control of Actuation in Microscopic Scale

Free-form Light Actuators ÃƒÂ¢Ã¢â€šÂ¬Ã¢â‚¬Â Fabrication and Control of Actuation in Microscopic Scale

Free-forme légère Actionneurs - Fabrication et contrôle des Actuation dans l&#39;échelle microscopique

Liquid crystalline elastomers (LCEs) are smart materials capable of reversible shape-change in response to external stimuli, and have attracted ...

Fabrication and Characterization of Superconducting Resonators

Fabrication et caractérisation de supraconductrices Resonators

Superconducting microwave resonators are of interest for a wide range of applications, including for their use as microwave kinetic inductance detectors ...

Scanning Light Scattering Profiler (SLPS) Based Methodology to Quantitatively Evaluate Forward and Backward Light Scattering from Intraocular Lenses

Scanning Light Scattering Profiler SLPS Based Methodology to Quantitatively Evaluate Forward and Backward Light Scattering from Intraocular Lenses

Méthodologie basée sur le Profiler de diffusion de lumière de balayage (SLPS) pour évaluer quantitativement la diffusion de lumière vers l&#39;avant et vers l&#39;arrière à partir de lentilles intraoculaires

The scanning light scattering profiler (SLSP) methodology has been developed for the full-angle quantitative evaluation of forward and backward light ...