Name: high resolution phonon-assisted quasi-resonance fluorescence spectroscopy
Uploaded: 2016-06-28T13:00:00
Description: Watch this Scientific Journal Video about High Resolution Phonon-assisted Quasi-resonance Fluorescence Spectroscopy at JoVE.com

Les auteurs tiennent à remercier Allan Bracker et Daniel Gammon au Naval Research Laboratory pour fournir les échantillons étudiés. Ce travail a été soutenu (en partie) par la Defense Threat Reduction Agency, Bourse de recherche de base # HDTRA1-15-1-0011, à l&#39;Université de Californie-Merced.

Remarque: La méthode décrite est spécifique à un logiciel particulier, bien que d&#39;autres logiciels peuvent être utilisés à la place. 1. Préparation de l&#39;échantillon et Cool Down <ol><li> Fabriquez l&#39;échantillon. <ol><li> Cultiver l&#39;échantillon, en utilisant la méthode de croissance Stranski-Krastanov par épitaxie par faisceau moléculaire créant deux empilés verticalement InAs / GaAs QD autonomes des assemblé , qui sont séparés par une barrière à effet t...

<ol>
	<li>Germanis, S., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Piezoelectric+InAs/GaAs+quantum+dots+with+reduced+fine-structure+splitting+for+the+generation+of+entangled+photons.">Piezoelectric InAs/GaAs quantum dots with reduced fine-structure splitting for the generation of entangled photons.</a> Phys. Rev. B. 86, 1-4 (2012).</li><li>Valenti, J. A., Fischer, D. A. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Spectroscopic+Properties+of+Cool+Stars+(SPOCS).+I.+1040+F,+G,+and+K+Dwarfs+from+Keck,+Lick,+and+AAT+Planet+Search+Programs.">Spectroscopic Properties of Cool Stars (SPOCS). I. 1040 F, G, and K Dwarfs from Keck, Lick, and AAT Planet Search Programs.</a> ApJ. 159, 141-166 (2005).</li><li>Oetiker, B., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Searching+for+Companions+to+Late+Type+M+Stars.">Searching for Companions to Late Type M Stars.</a> .Astro. Soc. Pac. Conf. Ser. 212, (2000).</li><li>Seguin, R., Rodt, S., Schliwa, A., Potschke, K., Pohl, U. W., Bimberg, D. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Size-dependence+of+anisotropic+exchange+interaction+in+InAs/GaAs+quantum+dots.">Size-dependence of anisotropic exchange interaction in InAs/GaAs quantum dots.</a> Phys. Status Solidi B. 243 (15), 3937-3941 (2006).</li><li>Belhadj, T., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Controlling+the+Polarization+Eigenstate+of+a+Quantum+Dot+Exciton+with+Light.">Controlling the Polarization Eigenstate of a Quantum Dot Exciton with Light.</a> Phys. Rev. Lett. 103 (1-4), (2009).</li><li>Ulrich, S. M., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Control+of+single+quantum+dot+emission+characteristics+and+fine+structure+by+lateral+electric+fields.">Control of single quantum dot emission characteristics and fine structure by lateral electric fields.</a> Phys. Status Solidi B. 246 (2), 302-306 (2009).</li><li>Vamivakas, A. N., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Observation+of+spin-dependent+quantum+jumps+via+quantum+dot+resonance+fluorescence.">Observation of spin-dependent quantum jumps via quantum dot resonance fluorescence.</a> Nature. 467, 297-300 (2010).</li><li>Poem, E., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Polarization+sensitive+spectroscopy+of+charged+quantum+dots.">Polarization sensitive spectroscopy of charged quantum dots.</a> Phys. Rev. B. 76, (2007).</li><li>Flagg, E. B., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Resonantly+driven+coherent+oscillations+in+a+solid-state+quantum+emitter.">Resonantly driven coherent oscillations in a solid-state quantum emitter.</a> Nature Phys. 5, 203-207 (2009).</li><li>Scheibner, M., Bacher, G., Forchel, A., Passow, T., Hommel, D. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Spin+Dynamics+in+CdSe/ZnSe+Quantum+Dots:+Resonant+vesus+Nonresonant+Excitation.">Spin Dynamics in CdSe/ZnSe Quantum Dots: Resonant vesus Nonresonant Excitation.</a> J. Supercond. Nov. Magn. 16 (2), 395-398 (2003).</li><li>Faelt, S., Atature, M., Tureci, H. E., Zhao, Y., Badolato, A., Imamoglu, A. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Strong+electron-hole+exchange+in+coherently+coupled+quantum+dots.">Strong electron-hole exchange in coherently coupled quantum dots.</a> Phys. Rev. Lett. 100, 1-4 (2008).</li><li>Vamivakas, A. N., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Strong+Extinction+of+a+Far-Field+Laser+Beam+by+a+Single+Quantum+Dot.">Strong Extinction of a Far-Field Laser Beam by a Single Quantum Dot.</a> Nano Letters. 7 (9), 2892-2896 (2007).</li><li>Scheibner, M., Economou, S., Ponomarev, I. V., Jennings, C., Bracker, A., Gammon, D. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Two-Photon+Absorption+by+a+Quantum+Dot+Pair.">Two-Photon Absorption by a Quantum Dot Pair.</a> Phys. Rev. B. 92, (2015).</li><li>Palik, E. D. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=.">.</a> Handbook of Optical Constants of Solids. Vols. I and II. , (1985).</li><li>Kerfoot, M. L., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Optophononics+with+Coupled+Quantum+Dots.">Optophononics with Coupled Quantum Dots.</a> Nat. Commun. 5, 1-6 (2013).</li><li>Scheibner, M., Bracker, A. S., Kim, D., Gammon, D. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Essential+concepts+in+the+optical+properties+of+quantum+dot+molecules.">Essential concepts in the optical properties of quantum dot molecules.</a> Solid State Commun. 149, 1427-1435 (2009).</li><li>Bracker, A. S. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Engineering+electron+and+hole+tunneling+with+asymmetric+InAs+quantum+dot+molecules.">Engineering electron and hole tunneling with asymmetric InAs quantum dot molecules.</a> Appl. Phys. Lett. 89, 1-3 (2006).</li><li>Doty, M. F., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Electrically+Tunable+g+Factors+in+Quantum+Dot+Molecular+Spin+States.">Electrically Tunable g Factors in Quantum Dot Molecular Spin States.</a> Phys. Rev. Lett. 97, 1-4 (2006).</li><li>Stinaff, E. A., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Optical+Signatures+of+Coupled+Quantum+Dots.">Optical Signatures of Coupled Quantum Dots.</a> Science. 311, 636-639 (2006).</li><li>Tkachenko, N. V. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=.">.</a> Optical Spectroscopy: Methods and Instrumentations. , (2006).</li><li>Hecht, E. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=.">.</a> Optics. , (2014).</li><li>O'Donnell, K. P., Chen, X. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Temperature+dependence+of+semiconductor+band+gaps.">Temperature dependence of semiconductor band gaps.</a> Appl. Phys. Lett. 58, 2924-2926 (1991).</li><li>Stinaff, E. A., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Polarization+dependent+photoluminescence+of+charged+quantum+dot+molecules.">Polarization dependent photoluminescence of charged quantum dot molecules.</a> Phys. Stat. Sol. (c). 5 (7), 2464-2468 (2008).</li><li>Jelezko, F., Wrachtrup, J. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Single+defect+centres+in+diamond:+A+review.">Single defect centres in diamond: A review.</a> Phys. Stat. Sol. (a). 203 (13), 3207-3225 (2006).</li><li>Doherty, M. W. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=The+nitrogen-vacancy+colour+centre+in+diamond.">The nitrogen-vacancy colour centre in diamond.</a> Physics Reports. 528 (1), 1-45 (2013).</li></ol>

The above instructions demonstrate the phonon-assisted quasi-resonance spectroscopy method. By exciting into a QD discrete state, one can monitor the phonon emission line, achieving high resolutions. In the example provided, by using phonons it is even possible to resolve the lifetime-limited linewidth of the neutral exciton visible in experiments. The method is easy to incorporate into existing PL spectroscopy setups. As mentioned, once the energy of the desired transition line is identified via non-resonant spectroscop...

La haute résolution est la clé pour débloquer de nouvelles connaissances. Avec cette connaissance, les nouvelles technologies peuvent être développées comme les meilleurs capteurs, des outils de fabrication plus précis, et des dispositifs informatiques plus efficaces. Générer cette clé, cependant, vient souvent à un coût élevé de ressources, de temps, ou les deux. Cette question est omniprésente dans toutes les échelles de la physique atomique de résoudre les dégénérescences levée des spins électroniques à l&#39; astronomie où un petit décalage spectral peut conduire à la détection de planètes à côté des étoiles lointaines. 1,2,3 L&#39;objectif de ce travail est d&#39;utiliser une configuration de spectromètre standard et montrant comment il peut résoudre des caractéristiques spectrales en dessous de sa limite de résolution, en particulier en ce qui concerne le domaine de l&#39;optique à semi-conducteurs. L&#39;exemple présenté est celui d&#39;électron-trou anisotrope (eh) fractionnement de change en InAs / GaAs points quantiques (QD), ce qui est de l&#39;ordre de quelques μeV. 4 La limite de résolution du spectromètre cun être surmontés en combinant des techniques PL et spectroscopie laser standard. Cette méthode de fluorescence quasi-résonance a l&#39;avantage supplémentaire de parvenir à une résolution limitée de laser à l&#39;aide d&#39;un spectromètre commun à un seul étage. Un système de spectroscopie optique standard pour la spectroscopie QD PL simple consiste en une seule étape de 0,3 à 0,75 m monochromateur et une charge dispositif (CCD) détecteur couplé avec une source optique et laser excitation. Un tel système est au mieux capable de résoudre μeV 50 dans le spectre du proche infrarouge d&#39;environ 950 nm. Même avec l&#39;utilisation de procédés statistiques et de déconvolution, une telle configuration du monochromateur unique ne permet pas de résolution de moins de 20 μeV dans les mesures PL. 5 Cette résolution peut être améliorée en utilisant un spectromètre triple, en mode additif triple, où le spectre est successivement dispersés par les trois réseaux. Le spectromètre triple présente l&#39;avantage d&#39;une meilleure résolution, capable de résoudreenviron 10 μeV. Dans une autre configuration, le mode soustractif triple, les deux premiers réseaux se comportent comme un filtre passe-bande, ce qui donne la caractéristique supplémentaire d&#39;être capable de séparer l&#39;excitation et la détection de moins de 0,5 MeV. L&#39;inconvénient du spectromètre triple est qu&#39;il est un système coûteux. Avant de présenter la méthode d&#39;intérêt, nous discutons brièvement d&#39;autres approches expérimentales qui, avec la complexité ajoutée, permettent d&#39;atteindre une meilleure résolution spectrale et sont en mesure de résoudre la structure fine de QDs simples. Les éléments de ces méthodes sont pertinentes pour la présente méthode. Un tel procédé est l&#39; ajout d&#39; un interféromètre de Fabry-Pérot (FPI) dans le chemin de détection d&#39;une configuration unique du spectromètre. 6 En utilisant cette méthode , la résolution est définie par la finesse de la FPI. Ainsi, la résolution du spectromètre est améliorée pour une μeV, au prix d&#39; une complexité accrue et l&#39; intensité du signal plus faible. 7 La méthode interférométrique modifie également la operati généralesur du spectromètre avec la caméra CCD, effectivement devenir un détecteur de point unique, et le réglage à travers différentes énergies est réalisé en ajustant la cavité FPI lui-même. Resonance fluorescence (RF) spectroscopie, une autre méthode où une transition optique unique est à la fois excité et surveillé offre également la promesse de la spectroscopie à haute résolution. La résolution spectrale est limitée uniquement par la largeur de raie du laser et maintient le CCD en tant que détecteur multi-canal, où non seulement un capteur détecte le signal, mais un certain nombre de pixels CCD. Cette détection multicanal est avantageux en termes de moyenne de signal. Le défi en spectroscopie RF consiste à séparer le signal PL de la plus grande base de la lumière laser diffusée, en particulier lors de la mesure au niveau du QD unique. Un certain nombre de techniques peuvent être utilisées pour abaisser le rapport du signal à la lumière laser diffusée, ce qui implique soit la polarisation 8, 9 spatiale ou temporelle de séparation 10de l&#39;excitation et de détection. La première consiste à utiliser des polariseurs élevés d&#39;extinction pour supprimer la lumière diffusée, mais cette méthode a l&#39;issue défavorable de perte d&#39; informations de polarisation de la PL. 8 Une autre méthode permettant d&#39;obtenir une fluorescence de résonance est de concevoir des systèmes de semi - conducteurs qui sont couplés à des cavités optiques où le des chemins d&#39;excitation et de détection sont séparés dans l&#39;espace. Ceci élimine le problème d&#39;avoir à résoudre le signal PL du grand fond laser. Cependant, cette méthode est limitée à la fabrication complexe de l&#39; échantillon qui est en général ressource intensive. 9 Une autre classe de méthodes qui est également capable de résoudre les différences d&#39;énergie minute est celle de la spectroscopie laser pur, telles que la transmission différentielle, ce qui a l&#39;avantage de réaliser la résolution limitée du laser avec des informations complètes de polarisation. Cette méthode nécessite généralement de verrouillage dans la détection d&#39;observer des changements minuscules dans le transle signal de mission par rapport à celui de la grande base au laser. 11 Récemment, des progrès dans la nanofabrication ont conduit à une amplification de la fraction de la lumière laser qui interagit avec le QD (s) à des valeurs allant jusqu&#39;à 20%, en utilisant soit l&#39; indice apparié solide lentilles d&#39;immersion ou intégrer les points dans des guides d&#39; ondes à cristaux photoniques. 12 Même si ces méthodes ont la capacité d&#39;atteindre la résolution de haute énergie, ils viennent au prix d&#39;un équipement coûteux, la fabrication de l&#39;échantillon complexe et perte d&#39;information. La méthode dans ce travail combine des éléments de ces trois méthodes sans ajouter de complexité dans l&#39;instrumentation ou de l&#39;échantillon de fabrication à une configuration régulière PL. Des travaux récents ont montré que , avec un système de spectromètre triple en mode soustractif, il est possible de visualiser la structure fine singulet-triplet en deux photons spectre d&#39;une molécule de point quantique (QDM) de transition. 13 La division de l&#39; énergie impliquée de l&#39;ordrede quelques dizaines de μeV ont été résolus en utilisant un mode soustractif triple, ce qui a permis d&#39;exciter les transitions de façon résonnante et à détecter en moins d&#39;une meV. L&#39;information spectrale a été extrait en surveillant en dessous de la transition à l&#39;aide des phonons acoustiques et d&#39;autres transitions excitons de basse altitude. Cette méthode peut également être appliquée pour résoudre le anisotrope eh fractionnement de change et même la largeur de raie à vie limitée de la transition de l&#39; exciton de 8 μeV et 4 μeV, respectivement comme on le voit sur ​​la figure 1. Semblable à ce résultat, cet article se concentrera sur une simple configuration du spectromètre qui intégrera de nombreux avantages que les autres méthodes en haute définition possèdent. En outre, le CCD restera comme un détecteur multi-canal. Le dispositif expérimental peut également être maintenu relativement peu coûteux par rapport à d&#39;autres méthodes de spectroscopie à haute résolution et a l&#39;avantage d&#39;être facilement modifié pour obtenir des mesures points de corrélation unique. Contrairement au résultat using phonons acoustiques et un spectromètre triple, la clé sous-jacente est d&#39;utiliser le satellite LO-phonon associée aux semi-conducteurs et des alliages connexes qui constituent des échantillons de semi-conducteurs. La séparation de l&#39; énergie entre le satellite LO-phonon et la ligne zéro-phonon (ZPL) est de l&#39;ordre de dizaines de meV pour de tels échantillons, permettant l&#39;utilisation d&#39;un spectromètre à un seul étage. 14 Cette séparation d&#39;énergie permet une utilisation du quasi proposé méthode de spectroscopie -resonance en conduisant résonante une transition et de suivi ci-dessous l&#39;excitation par une énergie égale à un phonon LO. Cette technique est analogue à celle des PL d&#39; excitation où l&#39; on excite dans une transition excitée et surveille la transition de l&#39; état ​​fondamental. 15 La séparation entre la transition étant excitée et celle du satellite LO-phonon permet l&#39;utilisation de filtres passe de pointe pour supprimer la élastique de la lumière diffusée. Cette méthode d&#39;utilisation du satellite phonon permet une résolution limitée de la largeur de raie du laser, Étant donné que la transition résonnante excitant est généralement le seul moment où l&#39;émission de phonons LO-satellite devient visible.

<table border="0" cellpadding="0" cellspacing="0" width="1542">
	<tbody>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:517px;">Tunable Diode Laser DL pro</td>
			<td style="width:399px;">Toptica Photonics</td>
			<td style="width:459px;">DL Pro</td>
			<td style="width:167px;"></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:517px;">Closed Cycle Cryogen Free Refrigerator System for Microscopy</td>
			<td style="width:399px;">Cryo Industries of America Inc.</td>
			<td style="width:459px;">Cryocool G2</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:517px;">Sourcemeter</td>
			<td style="width:399px;">Keithley&#160;</td>
			<td style="width:459px;">2611a</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:517px;">50x Mitutoyo Plan Apo NIR Infinity-Corrected Objective</td>
			<td style="width:399px;">Mitutoyo America Corporation</td>
			<td style="width:459px;">378-825-5</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:517px;">Turbo pump</td>
			<td style="width:399px;">Pfeiffer Vacuum</td>
			<td style="width:459px;">HiPace 80</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:517px;">NIR coated Mirrors&#160;</td>
			<td style="width:399px;">Thor labs</td>
			<td style="width:459px;">BB1-E03</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:517px;">Polarizers&#160;</td>
			<td style="width:399px;">Thorlabs</td>
			<td style="width:459px;">LPNIR050-MP</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:517px;">200mm AR coated Achromatic lens&#160;</td>
			<td style="width:399px;">Thorlabs</td>
			<td style="width:459px;">AC254-200-B-ML</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:517px;">100mm AR coated Achromatic lens&#160;</td>
			<td style="width:399px;">Thorlabs</td>
			<td style="width:459px;">AC254-100-B-ML</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:517px;">960 Long pass filter</td>
			<td style="width:399px;">Thorlabs</td>
			<td style="width:459px;">960aelp</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:517px;">960 Short pass filter</td>
			<td style="width:399px;">Thorlabs</td>
			<td style="width:459px;">960aesp</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:517px;">Liquid Crystal Variable Retarder</td>
			<td style="width:399px;">Meadowlark Optics</td>
			<td style="width:459px;">LVR-100</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:517px;">0.75m Spectrometer Acton SpectraPro</td>
			<td style="width:399px;">Princeton Instruments</td>
			<td style="width:459px;">Trivista</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:517px;">Liquid Nitrogen Cooled Camera&#160;</td>
			<td style="width:399px;">Princeton Instruments</td>
			<td style="width:459px;">7508-0002</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:517px;">External Camera</td>
			<td style="width:399px;">Watec</td>
			<td style="width:459px;">Wat-902H Ultimate</td>
			<td>Optional</td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:517px;">Ostoalloy</td>
			<td style="width:399px;">Lake Shore Cryotronics</td>
			<td style="width:459px;">Ostalloy 158</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:517px;">Gold wire (40 gauge)</td>
			<td style="width:399px;">Surepure Chemetals</td>
			<td style="width:459px;">Au-Wire-03-02</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:517px;">Silver Epoxy</td>
			<td style="width:399px;">A.I. Technology</td>
			<td style="width:459px;">Prima-Solder EG8020</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:517px;">Program Software&#160;</td>
			<td style="width:399px;">National Instruments&#160;</td>
			<td style="width:459px;">LabView</td>
			<td></td>
		</tr>
	</tbody>
</table>

high resolution phonon-assisted quasi-resonance fluorescence spectroscopy

méthodes de spectroscopie optique à haute résolution sont exigeants en termes de soit la technologie, l&#39;équipement, la complexité, le temps ou une combinaison de ceux-ci. Ici, nous démontrons une méthode de spectroscopie optique qui est capable de résoudre des caractéristiques spectrales au-delà de la structure fine de spin et linewidth homogène de points quantiques simples (QD) à l&#39;aide, l&#39;installation d&#39;un standard facile à utiliser spectromètre. Cette méthode intègre à la fois laser et la spectroscopie de photoluminescence, en combinant l&#39;avantage d&#39;une résolution limitée laser à largeur de ligne avec la détection de la photoluminescence à canaux multiples. Un tel système permet une amélioration considérable de la résolution par rapport à celle d&#39;un spectromètre commun à un seul étage. Le procédé utilise des phonons pour aider à la mesure de la photoluminescence d&#39;un seul point quantique après l&#39;excitation de résonance de la transition de l&#39;état fondamental. La différence d&#39;énergie du phonon permet de séparer et filtrer la lumière laser excitant point quantique. Une fe avantageuseature de cette méthode est son intégration en avant directement dans les configurations de spectroscopie standard, qui sont accessibles à la plupart des chercheurs.

Les résultats présentés dans les figures montrent les capacités de résolution élevé d&#39;utilisation des phonons pour aider à la mesure PL. Le schéma (figure 2) montre que, à l&#39;exception des filtres passe-bord à la fois sur l&#39; excitation et la détection, le dispositif expérimental reste un système de spectroscopie standard, avec l&#39;addition facultative de commande de polarisation. Comparaison avec un simple et triple spectromètre (Figur...

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High Resolution Phonon-assisted Quasi-resonance Fluorescence Spectroscopy

The manuscript describes a method of phonon-assisted quasi-resonant fluorescence spectroscopy that incorporates both laser-limited resolution and photoluminescence (PL) spectroscopy. This method utilizes optical phonons to provide linewidth-limited resolution spectra of atom-like semiconductor structures in the energy domain. The method is also easily realized with a single spectrometer optical spectroscopy setup.

Quasi-résonance à haute résolution Phonon assistée Fluorescence Spectroscopy

High resolution optical spectroscopy methods are demanding in terms of either technology, equipment, complexity, time or a combination of these. Here we ...

Research

JoVE Journal

Engineering

Angle-resolved Photoemission Spectroscopy At Ultra-low Temperatures

Résolution angulaire spectroscopie de photoémission à très basse température

The physical properties of a material are defined by its  electronic structure. Electrons in solids are characterized by energy (&omega;)  and momentum ...

Recherche

Ingénierie

High-resolution, High-speed, Three-dimensional Video Imaging with Digital Fringe Projection Techniques

Digital fringe projection (DFP) techniques provide dense 3D measurements of dynamically changing surfaces.&#160;Like the human eyes and brain, DFP uses ...

Construction of a High Resolution Microscope with Conventional and Holographic Optical Trapping Capabilities

Construction d&#39;un microscope à haute résolution avec des capacités de piégeage optique classique et holographique

High resolution microscope systems with optical traps allow for precise manipulation of various refractive objects, such as dielectric beads 1 or cellular ...

Synthesis and Microdiffraction at Extreme Pressures and Temperatures

Synthèse et Microdiffraction à des pressions et des températures extrêmes

High pressure compounds and polymorphs are investigated for a broad range of purposes such as determine structures and processes of deep planetary ...

Scanning-probe Single-electron Capacitance Spectroscopy

Sonde à balayage spectroscopie de capacité unique électron

The integration of low-temperature scanning-probe techniques and single-electron capacitance spectroscopy represents a powerful tool to study the ...

Quantum State Engineering of Light with Continuous-wave Optical Parametric Oscillators

Quantum État génie de la lumière avec continu-ondes optiques paramétriques oscillateurs

Engineering non-classical states of the electromagnetic field is a central quest for quantum optics1,2. Beyond their fundamental significance, such states ...

Free-form Light Actuators &#8212; Fabrication and Control of Actuation in Microscopic Scale

Free-form Light Actuators ÃƒÂ¢Ã¢â€šÂ¬Ã¢â‚¬Â Fabrication and Control of Actuation in Microscopic Scale

Free-forme légère Actionneurs - Fabrication et contrôle des Actuation dans l&#39;échelle microscopique

Liquid crystalline elastomers (LCEs) are smart materials capable of reversible shape-change in response to external stimuli, and have attracted ...

High-resolution Thermal Micro-imaging Using Europium Chelate Luminescent Coatings

Haute résolution Micro-imagerie thermique à l&#39;aide d&#39;europium chélate luminescentes Revêtements

Micro-electronic devices often undergo significant self-heating when biased to their typical operating conditions. This paper describes a convenient ...

Fiber Optic Distributed Sensors for High-resolution Temperature Field Mapping

Fibre optique Capteurs distribués pour haute résolution cartographie des champs de température

The reliability of computational fluid dynamics (CFD) codes is checked by comparing simulations with experimental data. A typical data set consists ...