Name: an experimental protocol for femtosecond nir/uv - xuv pump-probe experiments with free-electron lasers
Uploaded: 2018-10-23T12:30:00
Duration: 9 min 49 s
Description: Watch this Scientific Journal Video about An Experimental Protocol for Femtosecond NIR/UV - XUV Pump-Probe Experiments with Free-Electron Lasers at JoVE.com

Forfatterne takke Evgeny Savelyev, Cédric Bomme, Nora Schirmel, Harald Redlin, Stefan Düsterer, Erland Müller, Hauke Höppner, Sven Toleikis, Jost Müller, Marie Kristin Czwalinna, Rolf Treusch, Thomas Kierspel, Terence Mullins, Sebastian Trippel, Joss Wiese, Jochen Küpper, Felix Brauβe, Faruk Krecinic, Arnaud Rouzée, Piotr Rudawski, Per Johnsson, Kasra Amini, Alexandra Lauer, Michael Burt, Mark Brouard, Lauge Christensen, Jan Thøgersen, Henrik Stapelfeldt, Nora Berrah, Maria Müller, Anatoli Ulmer, Simone Techert , Artem Rudenko, Daniela Rupp og Melanie Schnell, der deltog i den FLASH beamtime, hvorunder de specifikke data vist og diskuteret her var erhvervet og som bidrog til analyse og fortolkning. Arbejdet i de videnskabelige og tekniske teams på FLASH, der har gjort forsøget muligt, anerkendes også taknemmeligt. D.R. anerkender støtte fra kemiske videnskaber, geovidenskab, og Biosciences Division, Office of grundlæggende energi Sciences, Office of Science, US Department of Energy, Grant nr. DE-FG02-86ER13491. Eksperimenter på FLASH blev også støttet af Helmholtz Gemeinschaft gennem Helmholtz Young Investigator Program. Vi anerkender den Max Planck Society til finansiering af udvikling og ibrugtagning af CAMP endestationen inden for Max Planck Advanced Study-Group på CFEL og for at give dette udstyr til CAMP@FLASH. Installation af CAMP@FLASH var delvist finansieret af BMBF tilskud 05K10KT2, 05K13KT2, 05K16KT3 og 05K10KTB fra FSP-302

<ol>
	<li>Feldhaus, J., Arthur, J., Hastings, J. B. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=X-ray+free-electron+lasers.">X-ray free-electron lasers.</a> J. Phys. B: At. Mol. Opt. Phys. 38, S799-S819 (2005).</li><li>Pellegrini, C. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=The+history+of+X-ray+free+electron+lasers.">The history of X-ray free electron lasers.</a> Eur. Phys. J. H. 37, 659-708 (2012).</li><li>Bostedt, C., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Experiments+at+FLASH.">Experiments at FLASH.</a> Nucl. Instr. Meth. Phys. Res. A. 601, 108-122 (2009).</li><li>Fang, L., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Probing+ultrafast+electronic+and+molecular+dynamics+with+free-electron+lasers.">Probing ultrafast electronic and molecular dynamics with free-electron lasers.</a> J. Phys. B: At. Mol. Opt. Phys. 47, 124006 (2014).</li><li>Rudenko, A., Rolles, D. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Time-resolved+studies+with+FELs.">Time-resolved studies with FELs.</a> J. Electron Spectrosc. Relat. Phenom. 204, 228-236 (2015).</li><li>Bostedt, C., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Linac+Coherent+Light+Source:+The+first+five+years.">Linac Coherent Light Source: The first five years.</a> Rev. Mod. Phys. 88, 015007 (2016).</li><li>Wernet, P., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Orbital-specific+mapping+of+the+ligand+exchange+dynamics+of+Fe(CO)5+in+solution.">Orbital-specific mapping of the ligand exchange dynamics of Fe(CO)5 in solution.</a> Nature. 520, 78-81 (2015).</li><li>McFarland, B. K. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Ultrafast+X-ray+Auger+probing+of+photoexcited+molecular+dynamics.">Ultrafast X-ray Auger probing of photoexcited molecular dynamics.</a> Nat. Commun. 5, 4235 (2014).</li><li>Erk, B., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Imaging+charge+transfer+in+iodomethane+upon+X-ray+photoabsorption.">Imaging charge transfer in iodomethane upon X-ray photoabsorption.</a> Science. 345, 288-291 (2014).</li><li>Boll, R., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Charge+transfer+in+dissociating+iodomethane+and+fluoromethane+molecules+ionized+by+intense+femtosecond+X-ray+pulses.">Charge transfer in dissociating iodomethane and fluoromethane molecules ionized by intense femtosecond X-ray pulses.</a> Struc. Dyn. 3, 043207 (2016).</li><li>Amini, K., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Photodissociation+of+aligned+CH3I+and+C6H3F2I+molecules+probed+with+time-resolved+coulomb+explosion+imaging+by+site-selective+XUV+ionization.">Photodissociation of aligned CH3I and C6H3F2I molecules probed with time-resolved coulomb explosion imaging by site-selective XUV ionization.</a> Struct. Dyn. 5, 014301 (2018).</li><li>Savelyev, E., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Jitter-correction+for+IR/UV-XUV+pump-probe+experiments+at+the+FLASH+Free-Electron+Laser.">Jitter-correction for IR/UV-XUV pump-probe experiments at the FLASH Free-Electron Laser.</a> New J. Phys. 19, 043009 (2017).</li><li>Dell'Angela, M., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Real-Time+Observation+of+Surface+Bond+Breaking+with+an+X-ray+laser.">Real-Time Observation of Surface Bond Breaking with an X-ray laser.</a> Science. 339, 1302-1305 (2013).</li><li>&#214;str&#246;m, H., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Probing+the+transition+state+region+in+catalytic+CO+oxidation+on+Ru.">Probing the transition state region in catalytic CO oxidation on Ru.</a> Science. 347, 978-982 (2015).</li><li>Ackermann, W., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Operation+of+a+free-electron+laser+from+the+extreme+ultraviolet+to+the+water+window.">Operation of a free-electron laser from the extreme ultraviolet to the water window.</a> Nat. Photonics. 1, 336-342 (2007).</li><li>Feldhaus, J. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=FLASH-the+first+soft+X-ray+free+electron+laser+(FEL)+user+facility.">FLASH-the first soft X-ray free electron laser (FEL) user facility.</a> J. Phys. B: At. Mol. Opt. Phys. 43, 194002 (2010).</li><li>Emma, P., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=First+lasing+and+operation+of+an+Angstrom-wavelength+free-electron+laser.">First lasing and operation of an Angstrom-wavelength free-electron laser.</a> Nat. Photonics. 4, 641-647 (2010).</li><li>Krikunova, M., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Time-resolved+ion+spectrometry+on+xenon+with+the+jitter-compensated+soft+X-ray+pulses+of+a+free-electron+laser.">Time-resolved ion spectrometry on xenon with the jitter-compensated soft X-ray pulses of a free-electron laser.</a> New J. Phys. 11, 123019 (2009).</li><li>Johnsson, P., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Characterization+of+a+two-color+pump-probe+setup+at+FLASH+using+a+velocity+map+imaging+spectrometer.">Characterization of a two-color pump-probe setup at FLASH using a velocity map imaging spectrometer.</a> Opt. Lett. 35, 4163-4165 (2010).</li><li>Glownia, J. M., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Time-resolved+pump-probe+experiments+at+the+LCLS.">Time-resolved pump-probe experiments at the LCLS.</a> Opt. Express. 18, 17620-17630 (2010).</li><li>Schulz, S., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Femtosecond+all-optical+synchronization+of+an+X-ray+free-electron+laser.">Femtosecond all-optical synchronization of an X-ray free-electron laser.</a> Nat. Commun. 6, 5938 (2015).</li><li>Str&#252;der, L., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Large-format,+high-speed,+X-ray+pnCCDs+combined+with+electron+and+ion+imaging+spectrometers+in+a+multipurpose+chamber+for+experiments+at+4th+generation+light+sources.">Large-format, high-speed, X-ray pnCCDs combined with electron and ion imaging spectrometers in a multipurpose chamber for experiments at 4th generation light sources.</a> Nucl. Instr. Meth. Phys. Res. A. 614, 483-496 (2010).</li><li>L&#246;hl, F., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Electron+Bunch+Timing+with+Femtosecond+Precision+in+a+Superconducting+Free-Electron+Laser.">Electron Bunch Timing with Femtosecond Precision in a Superconducting Free-Electron Laser.</a> Phys. Rev. Lett. 104, 144801 (2010).</li><li>Czwalinna, M. K. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=.">.</a> Dissertation (PhD Thesis). , (2012).</li><li>Schorb, S., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=X-ray-optical+cross+correlator+for+gas-phase+experiments+at+the+LCLS+free-electron+laser.">X-ray-optical cross correlator for gas-phase experiments at the LCLS free-electron laser.</a> Appl. Phys. Lett. 100, 121107 (2012).</li><li>Beye, M., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=X-ray+pulse+preserving+single-shot+optical+cross-correlation+method+for+improved+experimental+temporal+resolution.">X-ray pulse preserving single-shot optical cross-correlation method for improved experimental temporal resolution.</a> Appl. Phys. Lett. 100, 121108 (2012).</li><li>Bionta, M. R., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Spectral+encoding+method+for+measuring+the+relative+arrival+time+between+x+ray/optical+pulses.">Spectral encoding method for measuring the relative arrival time between x ray/optical pulses.</a> Rev. Sci. Instrum. 85, 083116 (2014).</li><li>Redlin, H., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=The+FLASH+pump-probe+laser+system:+Setup,+characterization+and+optical+beamlines.">The FLASH pump-probe laser system: Setup, characterization and optical beamlines.</a> Nucl. Instr. Meth. Phys. Res. A. 635, S88-S93 (2011).</li><li>Rolles, D., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Femtosecond+x-ray+photoelectron+diffraction+on+gas-phase+dibromobenzene+molecules.">Femtosecond x-ray photoelectron diffraction on gas-phase dibromobenzene molecules.</a> J. Phys. B: At. Mol. Opt. Phys. 47, 124035 (2014).</li><li>Maltezopoulos, T., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Single-shot+timing+measurement+of+extreme-ultraviolet+free-electron+laser+pulses.">Single-shot timing measurement of extreme-ultraviolet free-electron laser pulses.</a> New J. Phys. 10, 033026 (2008).</li><li>Meyer, M., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Two-color+photoionization+in+XUV+free-electron+and+visible+laser+fields.">Two-color photoionization in XUV free-electron and visible laser fields.</a> Phys. Rev. A. 74, 011401 (2006).</li><li>Radcliffe, P., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=An+experiment+for+two-color+photoionization+using+high+intensity+extreme-UV+free+electron+and+near-IR+laser+pulses.">An experiment for two-color photoionization using high intensity extreme-UV free electron and near-IR laser pulses.</a> Nucl. Instrum. Methods Phys. Res. A. 583, 516-525 (2007).</li><li>Gagnon, E., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Soft+X-ray-driven+femtosecond+molecular+dynamics.">Soft X-ray-driven femtosecond molecular dynamics.</a> Science. 317, 1374-1378 (2007).</li><li>Wernet, P., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Real-time+evolution+of+the+valence+electronic+structure+in+a+dissociating+molecule.">Real-time evolution of the valence electronic structure in a dissociating molecule.</a> Phys. Rev. Lett. 103, 013001 (2009).</li><li>Calegari, F., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Ultrafast+electron+dynamics+in+phenylalanine+initiated+by+attosecond+pulses.">Ultrafast electron dynamics in phenylalanine initiated by attosecond pulses.</a> Science. 346, 336-339 (2014).</li></ol>

Forfatterne erklærer ikke konkurrerende interesser.

På grund af kompleksiteten af de eksperimentelle opsætninger, pumpe-sonde eksperimenter med fri-elektron lasere kræver en høj grad af ekspertise og erfaring og behovet meget omhyggelig forberedelse og detaljerede drøftelser med det videnskabelige hold at betjene de fri-elektron laser, optisk laser, og endestationen, både før og under eksperimentet. Mens de udfører de faktiske eksperiment, præcis bestemmelse af rumlige og tidsmæssige overlapning og tæt overvågning af alle diagnostik og timing systemer, som beskrevet i denne protokol, er afgørende.
Bemærk, at de fleste af de metoder beskrevet her er kun gældende for en specifik photon Energi række FEL da de afhængige effekter, der er stærkt afhængige af photon Energi. For eksempel, bestemmelse af den "rå" tidsmæssig overlapning ved hjælp af spredt lys instrueret på en fotodiode blev anset for at fungere godt for photon Energi op til ~ 250 eV. Ved højere photon Energi bliver genereret af FEL pulser signalet så lille, at det er svært at opdage. I dette tilfælde fandtes en open-ended SMA kabel, der kan bringes meget tæt (mindre end en millimeter) til eller endda i FEL stråle til at producere en mere pålidelig signal til at udføre proceduren beskrevet taktfast 3.1) i protokollen. Ligeledes, den bedste mål til bestemmelse af de "fine" timing, beskrevet taktfast 3.2), er stærkt afhængig af photon Energi. Ved FEL pulser i XUV og bløde X-ray region ovenfor 65,7 eV og ~ 57 eV photon Energi (svarende til de 4d ionisering tærskler i xenon og CH3, henholdsvis), Xe og CH3jeg fandtes for at være passende mål for proceduren beskrevet taktfast 3.2. Metoden ved hjælp af CH3jeg blev fundet til at arbejde for photon Energi op til 2 keV (hvorover det ikke har endnu blevet testet), mens metoden ved hjælp af Xe er blevet testet op til 250 eV. For photon energi under 50 eV, kan bond opblødning proces i H2 være brugt19. På photon energi over 400 eV er en lignende proces i N2 også egnet20. Alternative tilgange medføre ændringen i refleksionsevne af en solid prøve25,26,30 eller dannelsen af side bands i photoelectron spektrum31,32.
For at opnå bedst tidsmæssige opløsning, er det nødvendigt at sortere de eksperimentelle data på grundlag af skud ved skud i dataanalyse til at kompensere for ankomst tid jitter mellem FEL og optisk laserpulser, som beskrevet i trin 5. Men kvaliteten af pumpe-sonde data og navnlig den opnåelige tidsmæssige opløsning, kraftigt afhænger af udførelsen af FEL under eksperimentet og puls varigheder af de optiske laserpulser og FEL impulser, der kan gives i denne periode. For den eksemplariske data, der vises her, impulslængde på UV pulser blev anslået til at være 150 fs (FWHM) og FEL impulslængde blev anslået til 120 fs (FWHM). Selv om den samlede ankomst tid-jitter af ca 90 fs (rms) før jitter-korrektion kunne nedsættes til cirka 27 fs (rms) ved hjælp af proceduren beskrevet her12, den deraf følgende forbedring af det samlede tidsmæssige opløsning af den eksperiment var ret lille på grund af relativt lang pulse varighederne af FEL og optisk laser. Begge kan imidlertid reduceres væsentligt, i hvilket tilfælde jitter korrektion ordningens indvirkning vil være større. For eksempel, installeres en ny optisk laser i øjeblikket på FLASH, som vil have en impulslængde (i nær-infrarødt) under 15 fs, mens nye FEL operation modes testes også, der kan producere FEL pulser med puls varigheder af et par femtoseconds eller endda nedenfor. Disse udviklinger vil snart aktiverer pumpe-sonde eksperimenter kombinerer FEL og optisk laserpulser med en samlet tidsmæssige opløsning af kun et par snese femtoseconds.
Mens den øgede tilgængelighed af korte og intense XUV og X-ray pulser produceret af FELs har affødt en række NIR/UV - XUV pumpe-sonde eksperimenter som beskrevet her, lignende pumpe-sonde eksperimenter kan også udføres med høj harmonisk generation (HHG) kilder33,34,35. Den største begrænsning af de FEL-baserede eksperimenter er typisk den opnåelige tidsmæssige opløsning, som er fundamentalt begrænset af synkronisering mellem FEL og optisk laser eller af præcisionen, som relative timing mellem pumpen og den sonden pulser kan måles. Dette er ikke tilfældet for en HHG-baserede pumpe-sonde eksperimentere, hvor XUV NIR bælgplanter er uløseligt synkroniseret med sub cyklus præcision og der kan derfor i almindelighed, har en meget højere tidsmæssige opløsning. Den største fordel ved de FEL-baserede eksperimenter, på den anden side er den flere størrelsesordener højere photon fluens, som giver mulighed for eksperimenter, fx., på fortyndes mål, der ikke er være muligt med nuværende HHG kilder, især ved højere photon energi i det bløde X-ray regime. For en overskuelig fremtid forbliver pumpe-sonde eksperimenter med FELs og HHG derfor supplerer hinanden, med nogle overlapning i regionen XUV hvor både kan anvendes til lignende undersøgelser. Nogle af de skridt til at udføre disse eksperimenter er også ens, og nogle af de metoder, der beskrives her kan derfor også anvendes for HHG-baserede pumpe-sonde eksperimenter.

Tilgængeligheden af korte og intense extreme ultraviolet (XUV) og X-ray pulser fra fri-elektron lasere (FELs)1,2 har åbnet nye muligheder for femtosekund pumpe-sonde eksperimenter udnytter site - og element-specificiteten af den indre-shell foto-absorption proces3,4,5,6. Sådanne eksperimenter kan bruges, fxat undersøge Molekylær dynamik og opkræve overførsel processer i væsker7 og gas-fase molekyler8,9,10,11 , 12, og for realtids observationer af katalytiske reaktioner og ultrahurtig overfladen kemi13,14 med en tidsmæssig opløsning på 100 femtoseconds eller nedenfor. Hvis pumpen-sonde eksperiment udføres ved at kombinere en synkroniseret optisk femtosekund laser med FEL, nævnt hvilket var tilfældet i alle eksemplerne ovenfor, den iboende ankomsttid jitter mellem optisk laser og FEL pulser har måles på grundlag af skud ved skud korrigeret for i dataanalyse for at opnå den bedste mulige tidsmæssige opløsning.
Inden for et stort samarbejde, har flere pumpe-sonde eksperimenter kombinere optisk lasere med en fri-elektron laser for nylig været udført9,10,11,12, både på FLASH XUV FEL15 ,16 og LCLS X-ray FEL17 faciliteter og en forsøgsplan for at gennemføre og analysere disse eksperimenter er blevet udviklet, som præsenteres i følgende. Metoden er påvist for et eksemplarisk eksperiment udført på FLASH fri-elektron laser for at studere ultrahurtig fotokemi i gasfase molekyler med velocity kort ion imaging11,12. Men de fleste af strategierne gælder også for lignende pumpe-sonde eksperimenter ved hjælp af andre mål eller andre eksperimentelle teknikker og kan også tilpasses andre FEL faciliteter. Mens nogle af de enkelte skridt præsenteret her eller variationer heraf allerede har været diskuteret i litteraturen18,19,20, indeholder denne protokol en omfattende beskrivelse af de vigtigste skridt, herunder nogle, som drager fordel af de nyeste tekniske forbedringer i synkroniseringen og timing diagnostik, hvilket er betydeligt forbedret stabilitet og pumpe-sonde eksperimenter12tidsmæssige opløsning, 21.
Følgende protokol antager en pumpe-sonde endestation, såsom CAMP instrumentet på FLASH22, udstyret med en ion time of flight, en ion fremdrift imaging eller en hastighed kort imaging (VMI) ion spektrometer; en overstrømmende eller supersoniske gas jet; og en synkroniseret nær-infrarødt (NIR) eller ultraviolette (UV) femtosekund laser, hvis pulser kan blive overlappet collinearly eller nær-collinearly fri-elektron laserstrålen, som skitseret skematisk i figur 1. Derudover en passende suite af diagnose værktøjer som en flytbar stråle på skærmen (f.eks. en pagaj, belagt med Ce:YAG pulver eller en tynd Ce:YAG krystal) i regionen interaktion, en hurtig fotodiode følsomme over for både FEL og laser pulser og en flok ankomsttid skærm (BAM)23,24 eller "timing værktøj"25,26,27 er påkrævet, som alle er normalt integreret i pumpe-sonde ende-station eller leveres af FEL facilitet, hvis anmodet om før forsøget. Endelig, skud ved skud jitter korrektion antager, at eksperimentelle data er optaget og tilgængelig på grundlag af skud ved skud og forbundet til skud ved skud målinger af flok ankomst-tid jitter, ved hjælp af en unik "flok ID" eller af en anden tilsvarende ordning.
På FLASH er de specifikke systemer, der er afgørende for pumpe-sonde eksperimenter:
<ul><li>Aktive, all-optisk feedback og stabilisering system af pumpe-sonde laser til master laser oscillator, som omfatter en afbalanceret optisk cross-korrelator, der stabiliserer pumpe-sonde laser oscillator output til master laser oscillator, og en Cross-korrelator ("drift korrelator") til at korrigere for langsom driver af laser forstærker med hensyn til oscillator21.</li>
	<li>Flok ankomsttid skærme (Allan) der måler skud til skud variationer i elektron flok ankomsttid på forskellige positioner i accelerator med hensyn til master laser oscillator23,24. De kan bruges til en aktiv-feedback loop til at stabilisere timingen af elektronen klaser med hensyn til master laser oscillator, hvorved langsom driver i ankomsttid. Desuden BAM beliggende lukket for eksperimentet (BAM 4DBC3) kan bruges til en shot-to-shot jitter korrektion i dataanalyse, som er udførligt i trin 5.1 i den eksperimentelle protokol.</li>
	<li>Pumpe-sonde laser streak kameraet, hvilke foranstaltninger den relative timingen mellem pumpe-sonden laser output og den dipol stråling, som frembringes af elektron klase for enden af speederen, før det er guidet ind i strålen dump28.</li>
	<li>Fokus kameraet, som billeder af "virtuelle" laser fokus ved hjælp af del af laserstrålen, der siver ud gennem den sidste drejning spejl bag fokusering linse for at parasitically overvåge langsom rumlige driver af optisk laser.</li>
</ul>Lignende systemer er tilgængelige på andre FEL faciliteter og er afgørende for at udføre en pålidelig pumpe-sonde eksperiment.

<table>
	<tbody>
		<tr>
			<td>Xenon</td>
			<td>Linde</td>
			<td></td>
			<td>minican</td>
		</tr>
		<tr>
			<td>CH3I (methyl iodide)</td>
			<td>Sigma Aldrich</td>
			<td>67692</td>
			<td>or other suitable sample</td>
		</tr>
		<tr>
			<td>FEL pump-probe endstation</td>
			<td>CAMP@FLASH or LAMP@LCLS</td>
			<td></td>
			<td>or a similar endstation at another FEL facility</td>
		</tr>
		<tr>
			<td>fast XUV photodiode</td>
			<td>Opto Diode Corp.</td>
			<td>AXUVHS11</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>bias T</td>
			<td>Tektronix</td>
			<td>PSPL5575A</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>fast ( &#8805;10 GHz) oscilloscope</td>
			<td>Tektronix</td>
			<td>TDS6124C</td>
			<td></td>
		</tr>
	</tbody>
</table>

an experimental protocol for femtosecond nir/uv - xuv pump-probe experiments with free-electron lasers

Denne protokol beskriver vigtige trin i udførelse og analysere femtosekund pumpe-sonde eksperimenter, der kombinerer en femtosekund optisk laser med en fri-elektron laser. Dette omfatter metoder til at etablere den rumlige og tidsmæssige overlapning mellem de optiske og fri-elektron laserpulser under forsøget, samt vigtige aspekter af dataanalyse, såsom korrektioner for ankomst tid jitter, som er nødvendige for at få høj kvalitet pumpe-sonde datasæt med den bedste mulige tidsmæssige opløsning. Disse metoder er vist for et eksemplarisk eksperiment udført på FLASH (fri-elektron LASer Hamburg) fri-elektron laser for at studere ultrahurtig fotokemi i gasfase molekyler med velocity kort ion billeddannelse. De fleste af strategierne, der er dog også finder anvendelse på lignende pumpe-sonde eksperimenter ved hjælp af andre mål eller andre eksperimentelle teknikker.

Hvis FEL og optisk laserpulser er rumligt overlappede i regionen interaktion i ion spektrometer, tidsmæssige overlapning, dvs., forsinkelse værdi T0, hvormed FEL og laser pulser ankommer præcis på samme tid, kan findes ved at variere forsinkelse mellem FEL og NIR pulser og ved at analysere forholdet mellem den Xe2 + til Xe3 + ion udbytte som en funktion af forsinkelse, som forklaret ovenfor i afsnit 3.2.1. Når NIR puls ankommer efter FEL-pulsen (som skal have en photon Energi 67,5 EV eller højere), ophidset Xe3 + ion udbytte er øget på grund af post ionisering af,metastabile Xe 2 + -ion, der oprettes under snegl i tænderne processen efter Xe (4d) indre-shell ionisering18, som vist i figur 2. Afbilde forholdet mellem den Xe2 + til Xe3 + ion udbytte som en funktion af forsinkelse giver således en step-funktion, som kan være udstyret til at udtrække den nøjagtige værdi af T0.
En lignende skridt funktion kan opnås ved at variere forsinkelse mellem FEL og laser pulser og ved at analysere den time of flight ionspor eller ion fremdrift billeder af meget ladet jod ioner, som jeg3 + eller jeg4 +, lavet i ionisering af CH3 jeg, som forklaret ovenfor i trin 3.2.2). I dette tilfælde vises en lav-energi bidrag som en ekstra top i midten af meget ladet jod toppe i time of flight-spektrum eller som et lyspunkt i midten af de tilsvarende momentum billeder, som vist i figur 3. Lavenergi-ioner er lavet når CH3jeg molekyler er først adskilt af laser puls og ion fragment er derefter post ioniseret af FEL puls9,10. Denne metode kan bruges hvis enten NIR eller UV-pulser anvendes til den pumpe-sonde eksperiment, så længe FEL photon energien er højere end 57 eV, som er jod 4d indre-shell ionisering tærskel i CH3jeg.
Til korrekt for jitter i relative ankomsttidspunktet på FEL pulserne med hensyn til laserpulser, skud ved skud data registreret ved flok ankomsttid skærm (BAM), vist i figur 4, kan bruges til at sortere de optagede pumpe-sonden i den efter analyse, som forklaret ovenfor i afsnit 5. Dette forbedrer typisk tidsmæssige opløsning og generelle kvalitet af dataene, pumpe-sonde betydeligt, som vist i figur 4 og mere detaljeret i Savelyev et al. 201712.
<img alt="Figure 1" class="xfigimg" src="/files/ftp_upload/57055/57055fig1.jpg"> Figur 1: eksperimentel opsætning. Skitse af eksperimentel opsætning for en UV-pumpe XUV-sonde eksperiment på gas-fase molekyler. UV (266 nm) laserstråle er produceret som den tredje harmoniske af en 800-nm Titanium: Sapphire (Ti:Sa) stråle ved hjælp af Beta Barium Borat (BBO) krystaller og komprimeret ved hjælp af en prisme kompressor. Det er collinearly overlappede med XUV FEL stråle ved hjælp af en boret spejl og fokuseret inde en supersoniske gas stråle på midten af en dobbelt-sidet velocity kort imaging spektrometer22,29. Ion og elektron momentum distributioner er indspillet på modsatte ender af spektrometret anvender en MCP/fosfor skærmen samling efterfulgt af en CCD kamera. <a href="https://cloudflare.jove.com/files/ftp_upload/57055/57055fig1large.jpg" target="_blank">Venligst klik her for at se en større version af dette tal.</a>
<img alt="Figure 2" class="xfigimg" src="/files/ftp_upload/57055/57055fig2.jpg"> Figur 2: forsinkelse-afhængighed af Xe ion udbytte. XE ion time of flight spektrum (afkoblet MCP signal registreres af en hurtig digitizer) på 83 eV photon Energi og med NIR laser pulser ankommende 1 μs før (top, sort trace) og efter (nederst, røde spor) FEL pulser. Ændringen i den Xe2 + til Xe3 + forholdet er klart synlige. <a href="https://cloudflare.jove.com/files/ftp_upload/57055/57055fig2large.jpg" target="_blank">Venligst klik her for at se en større version af dette tal.</a>
<img alt="Figure 3" class="xfigimg" src="/files/ftp_upload/57055/57055fig3.jpg"> Figur 3: forsinkelse-afhængighed af jod ion udbytte og momentum. (A) Zoom-in på den I4 + peak i ion time of flight spektrum af CH3jeg indspillede på 727 eV photon Energi og med UV laserpulser ankommer før (rød linje) og efter (sort streg) FEL pulser. De blå og grønne linje, Vis henholdsvis, time of flight spektrum for FEL og UV-laser puls alene. Dette tal er blevet ændret fra Boll et al. 201610. (B) Ion fremdrift billede af jeg3 + ioner fra CH3jeg indspillede på 107 eV photon Energi og med UV-laser pulser ankommer før i FEL pulser. (C) samme har som (B), men med UV pulser ankommer efter FEL pulser. Farveskalaen i (B) og (C) viser ion udbyttet i arbitrære enheder. <a href="https://cloudflare.jove.com/files/ftp_upload/57055/57055fig3large.jpg" target="_blank">Venligst klik her for at se en større version af dette tal.</a>
<img alt="Figure 4" class="xfigimg" src="/files/ftp_upload/57055/57055fig4.jpg"> Figur 4: Relative ankomst tid jitter i FEL pulser med hensyn til de optiske laserpulser. (A) skud ved skud flok ankomsttid skærm (BAM) data for alle FEL skud registreres under en eksemplarisk forsinkelse scanning. Referenceværdien BAM0 blev sat til betyder BAM værdi for denne scanning. (B) Ion udbytte af kinetic-lavenergi jeg3 + ioner produceret i en UV-XUV pumpe-sonde eksperiment på difluoroiodobenzene før korrektion af skud-til-shot ankomst jitter. Den røde linje viser en mindste-kvadraters passer en kumulativ fordelingsfunktion (Gauss fejl funktion) til eksperimentelle data. Fit parameter σ er et mål for den samlede tidsmæssige opløsning af pumpe-sonde eksperiment. (C) samme som i (B) , men med single-shot billeder tyede ind i ny forsinkelse placeringer ved hjælp af BAM data. Fejllinjer udgør én standardafvigelse. Figur tilpasset fra Savelyev et al. 201712. <a href="https://cloudflare.jove.com/files/ftp_upload/57055/57055fig4large.jpg" target="_blank">Venligst klik her for at se en større version af dette tal.</a>

Watch this Scientific Journal Video about An Experimental Protocol for Femtosecond NIR/UV - XUV Pump-Probe Experiments with Free-Electron Lasers at JoVE.com

An Experimental Protocol for Femtosecond NIR/UV - XUV Pump-Probe Experiments with Free-Electron Lasers

Denne protokol beskriver de vigtigste skridt for at gennemføre og analysere pumpe-sonde eksperimenter kombinerer en femtosekund optisk laser med en fri-elektron laser for at studere ultrahurtig fotokemisk reaktioner i gasfase molekyler.

En eksperimentel protokol for femtosekund NIR/UV - XUV pumpe-sonde eksperimenter med fri-elektron lasere

This protocol describes key steps in performing and analyzing femtosecond pump-probe experiments that combine a femtosecond optical laser with a ...

Denne metode kan hjælpe med at besvare centrale spørgsmål i fysik og kemi, såsom hvilke obligationer brydes først, eller hvordan atomer og elektroner omarrangere under en kemisk reaktion. Denne teknik største fordel er, at den ekstreme ultraviolette stråling fra en Free-Electron Laser eller FEL kan fungere som et sted-specifik sonde, fordi det kun ionizes specifikke atomer i et molekyle. At lære at opnå rumlig og tidsmæssig overlapning mellem FEL og optiske laserstråler nyder godt af visuel demonstration, fordi der anvendes meget specifik diagnostik, og virkningerne kan være subtile.Demonstrere denne procedure vil blive Demitrios Rompotis, fysiker på FLASH Free-Electron Laser på DESY. Kontroller først, at iondetektoren, elektrondetektoren og højspændingseffekten for ionspektrometerelektroderne er slukket. Luk FEL- og de optiske laserskodder ved hjælp af instrumentsoftwaren.Konfigurer de filtre og dæmpere, der er installeret i stråleledningen, så FEL-pulsenergien og den optiske lasereffekt reduceres til mindre end 1 % transmission. Indsæt derefter Skærmen med Cerium YAG-stråle i interaktionsområdet. Åbn FEL-lukkeren, og undersøg skærmen via et CCD-kamera.Hvis strålepunktet ikke kan spores på skærmen, skal stråleintensiteten øges en smule. Når bjælkens plet er placeret, skal du markere FEL-bjælkepositionen som et område af interesse for softwaren til dataindsamling af kameraet. Åbn derefter den optiske laserlukker, og luk FEL-lukkeren.Juster styrespejlene, så den optiske laserstråle flugter med den markerede FEL-stråleposition. Gentag denne stråleblokeringsproces for at forfine den rumlige overlapning og for at kontrollere, at overlapningen er stabil. Når bjælkerne er justeret, skal du fjerne stråleskærmen.Tænd for detektorerne og spektrometerelektrodekraften. Sørg for, at der installeres en hurtig fotodiode, der er forbundet til et hurtigt oscilloskop, vinkelret på FEL-strålen sammen med et bevægeligt net for at aflede en lille mængde spredte fotoner til dioden. Reducer FEL puls energi og den optiske laser magt til 1%transmission.Luk derefter FEL og de optiske laserskodder. Sæt spredningsmasken ind i strålen. Juster meshpositionen, FEL-pulsenergien og den optiske lasereffekt, så hver enkelt stråle giver et klart signal, og begge signaler har samme højde.Luk derefter den optiske laserskodder. Konfigurer det hurtige oscilloskop til at bruge den fineste tid base til rådighed, og til at indsamle omkring 100 gennemsnit for et spor. Optag og gem et referencespor af FEL-strålen alene.Luk derefter FEL-lukkeren, og åbn den optiske laserlukker. Sammenlign sporingen fra den optiske laser med FEL-referencesporingen. Skift derefter ankomsttidspunktet for den optiske laserimpuls, så det optiske lasersignals indtræden nøjagtigt svarer til FEL-signalets indtræden.Gentag stråleblokering og signaldebut sammenligning for at bekræfte, at FEL og optiske laserimpulser er præcist justeret. Bemærk det tidspunkt, hvor FEL og optiske laserimpulser overlapper hinanden som det oprindelige skøn over T0. For at begynde at finjustere T0 skal FEL og den optiske laser dæmpes i tilstrækkelig grad til at undgå at beskadige ion- og elektrondetektorerne, når xenongas indføres i systemet. Sørg for, at spektrometeret er i flyvetilstand.Derefter indføres xenon gas i kammeret enten gennem gasstrålen eller ved at lade xenon gas ind i det evakuerede kammer gennem en nål ventil. Hvis sidstnævnte metode anvendes, opnås et kammertryk mellem en gang 10 til den negative syv og en gange 10 til de negative seks millibar. Optag en xenon ion tid af flyvning spektrum.Luk derefter FEL-lukkeren, og juster FEL-pulsenergien, så xenon to plus og xenon tre plus er blandt de stærkeste xenon-ladede tilstande i flyvespektret, og højere xenon-ladede tilstande undertrykkes så meget som muligt. Luk derefter FEL-lukkeren, og åbn den optiske laserlukker. Juster den optiske lasereffekt, så laserimpulserne primært producerer xenon plus med kun en lille mængde xenon to plus.Åbn FEL-lukkeren, når justeringen er færdig. Baseret på den tidligere bestemte ru T0 værdi, indstille FEL og optisk laser puls timing at have de optiske laserimpulser ankommer omkring 200 picoseconds før FEL pulser. Erhverve en xenon ion tid af flyvning spektrum og bestemme forholdet mellem xenon to plus til xenon tre plus fra peak områder.Derefter konfigurere lasere sådan, at de optiske laserimpulser ankommer omkring 200 picoseconds efter FEL pulser. Erhverve en anden tid af flyvning spektrum og bestemme forholdet mellem xenon to plus til xenon tre plus. Kontroller, at xenon tre plus signalet er betydeligt stærkere i dette spektrum end i det foregående spektrum.Nogle gange er forskellen mellem laser tidligt og laser sent i xenon signalet meget lille på grund af utilstrækkelig rumlig overlapning. I et sådant tilfælde bør man gentage proceduren for rumlig overlapning for at opnå en stor forskel i de to signaler. Indstil lasertimingen til halvvejs mellem de to foregående værdier, og anskaf en anden tid med flyspektrum.Sammenlign forholdet mellem xenon to plus til xenon tre plus for at afgøre, om de optiske laserimpulser ankommer før eller efter FEL-impulserne. Hvis de optiske laserimpulser ankommer før FEL-impulserne, skal du indstille timingen til halvvejs mellem den aktuelle værdi og den værdi, som de optiske laserimpulser ankom til 200 picoseconds efter FEL-pulserne. Erhverve en anden tid af flyvning spektrum og undersøge forholdet mellem xenon to plus til xenon tre plus.Fortsæt med at justere laserpulstimingen, indtil T0 er tilnærmet med en præcision på bedre end 500 femtosesekunder. Derefter oprettes en forsinkelsesscanning over en region med plus eller minus et picosesekund omkring den omtrentlige position af T0 i trin på højst 50 femtosekunder. Erhverve en tid med flyvning spektrum og bestemme forholdet mellem xenon to plus til xenon tre plus for hvert trin.Plot disse nøgletal med hensyn til forsinkelsestider, udlede et trin funktion og beregne midten af trinfunktionen for at opnå den nøjagtige tidsmæssige position af T0. Xenon iontid for flyvespektroskopi kan anvendes til at afgøre, om en 800 nanometer nær-IR-puls ankom i et xenongasmål før eller efter en FEL-puls med en fotonenergi på mindst 67,5 elektronvolt. Post-ionization af ophidset metastable xenon to plus opstod, da den nær-IR puls ankom efter FEL puls øge xenon tre plus udbytte. Plotning forholdet mellem xenon to plus til xenon tre plus som en funktion af forsinkelse tid forudsat et skridt funktion, hvorfra T0 kunne bestemmes.Jod ion momentum billeder blev også brugt til at bestemme T0 med en foton energi på mindst 57 elektron volt. Et lavt energibidrag var kun synligt som en spids, da UV-pulsen ankom før FEL-pulsen. T0 blev udvundet fra et plot af spike ion udbytte som en funktion af forsinkelse tid.Shot-by-shot data registreret af en Bunch Ankomst Time Monitor blev brugt til at korrigere for rysten i den relative ankomsttid af FEL pulser med hensyn til de optiske laserimpulser. Dette førte til en mærkbar forbedring af datakvaliteten, især i den tidsmæssige opløsning. Når den er styr på det, kan det typisk tage flere dage at etablere den tidsmæssige og rumlige overlapning mellem de optiske laserimpulser og FEL, mens den pumpesondemåling, der følger efter, typisk tager flere dage.Selv om denne procedure blev udviklet til atomer og molekyler i gasfasen, kan den også anvendes på andre prøver såsom nanopartikler eller væsker og faste stoffer. Glem ikke, at arbejde med høj effekt femtosekund lasere kan være yderst farligt. Specifik sikkerhedsuddannelse er obligatorisk.Og når du arbejder med high-power lasere, altid bære din beskyttende laser sikkerhedsbriller.

Research

JoVE Journal

Chemistry

Conducting Miller-Urey Experiments

Gennemføre Miller-Urey Eksperimenter

In 1953, Stanley Miller reported the production of biomolecules from simple gaseous starting materials, using an apparatus constructed to simulate the ...

Metal-silicate Partitioning at High Pressure and Temperature: Experimental Methods and a Protocol to Suppress Highly Siderophile Element Inclusions

Metal-silikat Partitionering ved højt tryk og temperatur: Eksperimentelle metoder og en protokol til Undertryk Meget Siderophile Element Indeslutninger

Estimates of the primitive upper mantle (PUM) composition reveal a depletion in many of the siderophile (iron-loving) elements, thought to result from ...

Protocol for the Synthesis of Ortho-trifluoromethoxylated Aniline Derivatives

Protocol for the Synthesis of Ortho-trifluoromethoxylated Aniline Derivatives

Protokol til syntese af<em&gt; Ortho</em&gt; -trifluoromethoxylated anilinderivater

Molecules bearing trifluoromethoxy (OCF3) group often show desired pharmacological and biological properties. However, facile synthesis of ...

A Protocol for the Production of Gliadin-cyanoacrylate Nanoparticles for Hydrophilic Coating

En protokol for Produktion af Gliadin-cyanoacrylat Nanopartikler for hydrofile belægning

This article presents a protocol for the production of protein-based nanoparticles that changes the hydrophobic surface to hydrophilic by a simple spray ...

Original Experimental Approach for Assessing Transport Fuel Stability

Original Eksperimentel tilgang til vurdering Transport Fuel Stabilitet

The study of fuel oxidation stability is an important issue for the development of future fuels. Diesel and kerosene fuel systems have undergone several ...

A Protocol for Safe Lithiation Reactions Using Organolithium Reagents

En protokol for sikker lithiering Reaktioner Brug organolithiumreagenser

Organolithium reagents are powerful tools in the synthetic chemist&#39;s toolbox. However, the extreme pyrophoric nature of the most reactive reagents ...

An Optimized Protocol for the Efficient Radiolabeling of Gold Nanoparticles by Using a 125I-labeled Azide Prosthetic Group

An Optimized Protocol for the Efficient Radiolabeling of Gold Nanoparticles by Using a 125I-labeled Azide Prosthetic Group

En optimeret protokollen om Effektiv Radioaktiv mærkning af Gold Nanopartikler ved hjælp af en<sup&gt; 125</sup&gt; I-mærket Azide prostetiske gruppe

Here, we demonstrate a detailed protocol for the radiosynthesis of a 125I-labeled azide prosthetic group and its application to the efficient ...

Measurements of Long-range Electronic Correlations During Femtosecond Diffraction Experiments Performed on Nanocrystals of Buckminsterfullerene

Målinger af langtrækkende elektroniske korrelationer under femtosekund diffraktion eksperimenter udført på nanokrystaller af Buckminsterfullerene

The precise details of the interaction of intense X-ray pulses with matter are a topic of intense interest to researchers attempting to interpret the ...

Microfluidic Chips for In Situ Crystal X-ray Diffraction and In Situ Dynamic Light Scattering for Serial Crystallography

Microfluidic Chips for In Situ Crystal X-ray Diffraction and In Situ Dynamic Light Scattering for Serial Crystallography

Mikrofluid Chips for In Situ Crystal røntgen diffraktion og In Situ dynamisk lysspredning for serielle krystallografi

This protocol describes fabricating microfluidic devices with low X-ray background optimized for goniometer based fixed target serial crystallography. The ...

The MPLEx Protocol for Multi-omic Analyses of Soil Samples

MPLEx protokol for Multi-omic analyser af jordprøver

Mass spectrometry (MS)-based integrated metaproteomic, metabolomic, and lipidomic (multi-omic) studies are transforming our ability to understand and ...