Name: direct comparison of hyperspectral stimulated raman scattering and coherent anti-stokes raman scattering microscopy for chemical imaging
Uploaded: 2022-04-28T13:20:00
Description: Watch this Scientific Journal Video about Direct Comparison of Hyperspectral Stimulated Raman Scattering and Coherent Anti-Stokes Raman Scattering Microscopy for Chemical Imaging at JoVE.com

Denne forskning blev støttet af Purdue University Department of Chemistry opstartsfond.

1. Instrumentel opsætning til hyperspektral CRS-billeddannelse
BEMÆRK: Genereringen af CRS-signal kræver brug af højeffektlasere (dvs. klasse 3B eller klasse 4). Sikkerhedsprotokoller skal behandles, og der skal altid bæres korrekt personligt beskyttelsesudstyr (PPE), når der arbejdes med så høje spidsbelastninger. Se korrekt dokumentation inden eksperimentering. Denne protokol fokuserer på at designe strålebanen, kvidre femtosekundimpulserne og optimere billeddannelse...

Protokollen, der præsenteres her, beskriver konstruktionen af et multimodalt CRS-mikroskop og den direkte sammenligning mellem CARS- og SRS-billeddannelse. For mikroskopkonstruktionen er de kritiske trin rumlig og tidsmæssig stråleoverlapning og optimering af strålestørrelse. Det anbefales at bruge en standardprøve som DMSO før den biologiske billeddannelse til optimering af SNR og kalibrering af Raman-skift. Direkte sammenligning mellem CARS- og SRS-billeder afslører, at CARS har en bedre rumlig opløsning, mens...

Raman-spredningsfænomenet blev først observeret i 1928 af C. V. Raman1. Når en hændelsesfoton interagerer med en prøve, kan der spontant forekomme en uelastisk spredningshændelse, hvor fotonens energiændring matcher en vibrationsovergang af den analyserede kemiske art. Denne proces kræver ikke brug af et kemisk mærke, hvilket gør det til et alsidigt, etiketfrit værktøj til kemisk analyse, samtidig med at prøveforstyrrelser minimeres. På trods af sine fordele lider spontan Raman-spredning af et lavt spredningstværsnit (typisk 1011 lavere end det infrarøde [IR] absorptionstværsnit), hvilket nødvendiggør lange anskaffelsestider for analyse2. Således er søgen efter at øge følsomheden af Raman-spredningsprocessen afgørende for at skubbe Raman-teknologier til billeddannelse i realtid.
En effektiv måde at forbedre følsomheden af Raman-spredning i høj grad er gennem sammenhængende Raman-spredningsprocesser (CRS), for hvilke to laserimpulser typisk bruges til at excitere molekylære vibrationsovergange 3,4. Når fotonenergiforskellen mellem de to lasere matcher prøvemolekylernes vibrationstilstande, genereres stærke Raman-signaler. De to mest almindeligt anvendte CRS-processer til billeddannelse er sammenhængende anti-Stokes Raman-spredning (CARS) og stimuleret Raman-spredning (SRS)5. I løbet af de sidste to årtier har den teknologiske udvikling avanceret CARS- og SRS-mikroskopiteknikker til at blive kraftfulde værktøjer til mærkningsfri kvantificering og belysning af kemiske ændringer i biologiske prøver.
Kemisk billeddannelse ved CARS mikroskopi kan dateres til 1982, da laserscanning først blev anvendt til at erhverve CARS-billeder, demonstreret af Duncan et al6. Moderniseringen af CARS-mikroskopi blev kraftigt fremskyndet efter de brede anvendelser af laserscanning multiphoton fluorescensmikroskopi7. Tidligt arbejde fra Xie-gruppen ved hjælp af lasere med høj gentagelseshastighed har overført CARS til at være en højhastigheds, etiketfri, kemisk billeddannelsesplatform til karakterisering af molekyler i biologiske prøver 8,9,10. Et af de største problemer for CARS-billeddannelse er tilstedeværelsen af en ikke-resonant baggrund, hvilket reducerer billedkontrasten og forvrænger Raman-spektret. Der er gjort mange bestræbelser på enten at reducere den ikke-resonante baggrund 11,12,13,14,15 eller at udtrække resonans Raman-signaler fra CARS-spektrene 16,17. Et andet fremskridt, der i høj grad har avanceret feltet, er hyperspektral CARS-billeddannelse, som giver mulighed for spektral kortlægning ved hver billedpixel med forbedret kemisk selektivitet 18,19,20,21.
Stimuleret Raman spredning (SRS) er en yngre billeddannelsesteknologi end CARS, selvom den blev opdaget tidligere22. I 2007 blev SRS-mikroskopi rapporteret ved hjælp af en laserkilde med lav gentagelseshastighed23. Snart demonstrerede flere grupper højhastigheds SRS-billeddannelse ved hjælp af lasere med høj gentagelseshastighed 24,25,26. En af de største fordele ved SRS-mikroskopi i forhold til CARS er fraværet af den ikke-resonante baggrund27, selvom andre baggrunde såsom tværfasemodulation (XPM), forbigående absorption (TA), to-fotonabsorption (TPA) og fototermisk (PT) effekt kan forekomme med SRS28. Derudover har SRS-signalet og prøvekoncentrationen lineære forhold, i modsætning til CARS, som har en kvadratisk signalkoncentrationsafhængighed29. Dette forenkler kemisk kvantificering og spektral ublanding. Flerfarvet og hyperspektral SRS har udviklet sig i forskellige former 30,31,32,33,34,35,36, hvor spektralfokusering er en af de mest populære tilgange til kemisk billeddannelse 37,38.
Både CARS og SRS kræver fokusering af pumpen og Stokes laserstråler på prøven for at matche molekylernes vibrationsovergang til signal excitation. CARS og SRS mikroskoper deler også meget til fælles. Imidlertid har fysikken bag disse to processer og signaldetektioner involveret i disse mikroskopiteknologier forskelle 3,39. CARS er en parametrisk proces, der ikke har netto fotonmolekyle energikobling3. SRS er imidlertid en ikke-parametrisk proces og bidrager til energioverførsel mellem fotoner og molekylære systemer27. I CARS genereres et nyt signal ved anti-Stokes-frekvens, mens SRS manifesterer sig som energioverførslen mellem pumpen og Stokes laserstråler.
CARS signal opfylder Eq (1)28.
<img alt="Equation 1" src="/files/ftp_upload/63677/63677eq1v2.png" style="margin: auto;"> (1)
I mellemtiden kan SRS-signal skrives som Eq (2)28.
<img alt="Equation 1" src="/files/ftp_upload/63677/63677eq2v2.png" style="margin: auto;">(2)
Her er Ip, Is, ICARS og ΔISRS intensiteten af henholdsvis pumpebjælken, Stokes-strålen, CARS-signalet og SRS-signalerne. χ(3) er prøvens tredjeordens ikke-lineære optiske modtagelighed og er en kompleks værdi sammensat af reelle og imaginære dele.
Disse ligninger udtrykker spektralprofilerne og signalkoncentrationsafhængigheden af CARS og SRS. Forskelle i fysik resulterer i forskellige detektionsordninger for disse to mikroskopiteknologier. Signaldetektion i CARS involverer normalt spektral adskillelse af nyligt genererede fotoner og detektion ved hjælp af et fotomultiplierrør (PMT) eller ladningskoblet enhed (CCD); for SRS måles energiudvekslingen mellem pumpen og Stokes-strålerne normalt ved højhastighedsintensitetsmodulation ved hjælp af en optisk modulator og demodulation ved hjælp af en fotodiode (PD) parret med en låseforstærker.
Selv om der i de senere år er blevet offentliggjort mange teknologiske udviklinger og anvendelser inden for både CARS- og SRS-områder, er der ikke foretaget systematiske sammenligninger af de to CRS-teknikker på samme platform, især for hyperspektral CARS- og SRS-mikroskopi. Direkte sammenligninger i følsomhed, rumlig opløsning, spektral opløsning og kemiske separationsfunktioner ville give biologer mulighed for at vælge den bedste modalitet til kemisk kvantificering. I denne protokol gives detaljerede trin til konstruktion af en multimodal billeddannelsesplatform med både hyperspektrale CARS- og SRS-modaliteter baseret på et femtosekundlasersystem og spektralfokusering. De to teknikker er blevet sammenlignet i fremadgående retning for spektral opløsning, detektionsfølsomhed, rumlig opløsning og billedkontraster af celler.

<table border="1" fo:keep-together.within-page="1" fo:keep-with-next.within-page="always">
	<tbody>
		<tr>
			<td>2D galvo scanner set</td>
			<td>Thorlabs</td>
			<td>GVS002</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Acousto-optic modulator</td>
			<td>Isomet</td>
			<td>M1205-P80L-0.5</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>AOM driver</td>
			<td>Isomet</td>
			<td>532B-2</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Data acquisition card</td>
			<td>National Instruments</td>
			<td>PCle 6363</td>
			<td>Custom ordered filter (980 sp)</td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Delay stage</td>
			<td>Zaber</td>
			<td>X-LSM050A</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Deuterium oxide</td>
			<td>Millipore Sigma</td>
			<td>151882-100G</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Dichroic mirror for beam combination</td>
			<td>Thorlabs</td>
			<td>DMLP1000</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Dichroic mirror for signal separation</td>
			<td>Semrock</td>
			<td>FF776-Di01-25x36</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>DMSO</td>
			<td>MiliporeSigma</td>
			<td>200-664-3</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>MIA PaCa 2 Cells</td>
			<td>ATCC</td>
			<td>CRL-1420</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Femtosecond laser system</td>
			<td>Spectral Physics</td>
			<td>InSightX3+</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Filter for CARS</td>
			<td>Chroma</td>
			<td>AT655/30m</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Filter for SRS</td>
			<td>Chroma</td>
			<td>ET980sp</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Function generator</td>
			<td>Rigol</td>
			<td>DG1022Z</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Glass rods</td>
			<td>Lattice Electro Optics</td>
			<td>SF-57</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Half-wave plate</td>
			<td>Newport</td>
			<td>10RP02-51; 10RP02-46</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>LabVIEW 2020</td>
			<td>National Instruments</td>
			<td></td>
			<td>This is the image acquisition software</td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Lock-in amplifier</td>
			<td>Zurich Instrument</td>
			<td>HF2LI</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Microscope housing</td>
			<td>Olympus</td>
			<td>BX51W1</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Objective lens</td>
			<td>Olympus</td>
			<td>UPLSAPO60XW</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Origin Pro 2019b</td>
			<td>OriginLab Corporation</td>
			<td></td>
			<td>This is the spectral fitting software</td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Oscilloscope</td>
			<td>Tektronix</td>
			<td>TBS2204B</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Photodiode</td>
			<td>Hamamatsu</td>
			<td>S3994-01</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>PMT detector</td>
			<td>Hamamatsu</td>
			<td>H7422P-40</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>PMT voltage amplifier</td>
			<td>Advanced Research Instrument Corp.</td>
			<td>PMT4V3</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Polarizing beamsplitter cube</td>
			<td>Thorlabs</td>
			<td>PBS255</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Terminal block</td>
			<td>National Instruments</td>
			<td>BNC-2110</td>
			<td></td>
		</tr>
	</tbody>
</table>

direct comparison of hyperspectral stimulated raman scattering and coherent anti-stokes raman scattering microscopy for chemical imaging

Stimuleret Raman-spredning (SRS) og sammenhængende anti-Stokes Raman-spredning (CARS) mikroskopi er de mest anvendte sammenhængende Raman-spredningsteknologier. Hyperspektral SRS- og CARS-billeddannelse tilbyder Raman-spektral information ved hver pixel, hvilket muliggør bedre adskillelse af forskellige kemiske sammensætninger. Selvom begge teknikker kræver to excitationslasere, er deres signaldetekteringsordninger og spektrale egenskaber helt forskellige. Målet med denne protokol er at udføre både hyperspektral SRS- og CARS-billeddannelse på en enkelt platform og sammenligne de to mikroskopiteknikker til billeddannelse af forskellige biologiske prøver. Den spektrale fokuseringsmetode anvendes til at erhverve spektral information ved hjælp af femtosekundlasere. Ved at bruge standard kemiske prøver sammenlignes følsomheden, rumlig opløsning og spektralopløsning af SRS og CARS under de samme exciteringsforhold (dvs. effekt ved prøven, pixelopholdstid, objektiv linse, pulsenergi). Billedkontrastene for CARS og SRS for biologiske prøver sidestilles og sammenlignes. Den direkte sammenligning af CARS- og SRS-præstationer ville give mulighed for optimal udvælgelse af modaliteten til kemisk billeddannelse.

Sammenligninger af spektralopløsningen Figur 2 sammenligner spektralopløsningen af hyperspektral SRS (figur 2A) og CARS (figur 2B) mikroskopi ved hjælp af en DMSO-prøve. For SRS-spektret blev to lorentziske funktioner (se protokoltrin 2.3) anvendt til at passe til spektret, og en opløsning på 14,6 cm-1 blev opnået ved anvendelse af toppen på 2.913 cm-1 . For CARS blev en to-peak-fitt...

Watch this Scientific Journal Video about Direct Comparison of Hyperspectral Stimulated Raman Scattering and Coherent Anti-Stokes Raman Scattering Microscopy for Chemical Imaging at JoVE.com

Direct Comparison of Hyperspectral Stimulated Raman Scattering and Coherent Anti-Stokes Raman Scattering Microscopy for Chemical Imaging

Dette papir sammenligner direkte opløsning, følsomhed og billedkontraster af stimuleret Raman-spredning (SRS) og sammenhængende anti-Stokes Raman-spredning (CARS) integreret i den samme mikroskopplatform. Resultaterne viser, at CARS har en bedre rumlig opløsning, SRS giver bedre kontraster og spektral opløsning, og begge metoder har samme følsomhed.

Direkte sammenligning af hyperspektral stimuleret Raman-spredning og sammenhængende anti-stokes Raman-spredningsmikroskopi til kemisk billeddannelse

Stimulated Raman scattering (SRS) and coherent anti-Stokes Raman scattering (CARS) microscopy are the most widely used coherent Raman scattering imaging ...

Denne protokol sammenligner de to mest anvendte hyperspektrale sammenhængende Raman-spredningsteknikker, herunder den sammenhængende anti-Stokes Raman-spredning og de stimulerede Raman-spredningsprocesser, og dette gør det muligt for biologerne at vælge den bedste billeddannelsesmodalitet til deres biologiske anvendelser. Ved hjælp af de iboende vibrationssignaturer er sammenhængende Raman-spektroskopi i stand til at kortlægge kemisk information og biologiske prøver uden behov for eksogen mærkning. Sammenhængende Raman-mikroskopi har udvidet vores forståelse af cellulær metabolisme, kortlægning, lægemiddelfordelinger, sygdomsdiagnostik og kvantificering af kemiske ændringer.Dette er en teknik, der kræver tilstrækkelig træning i både optik og spektroskopi. Jeg vil anbefale at læse et par gennemgangsartikler og blive uddannet af en ekspert, før du bruger denne teknik. Til at begynde med skal du forberede billeddiasene ved at placere et stykke dobbeltsidet tape på en dækslip og skære en lille rektangulær form af båndet ud fra midten af båndet for at skabe et åbent område, hvor prøven skal placeres.Pipetter 1 til 2 mikroliter ren DMSO, og dispenser dråben i midten af den ledige stilling. Placer forsigtigt topdækslet, og placer forsigtigt kanterne på dækslipsene for at forsegle kammeret, mens du sørger for, at DMSO-prøven ikke kommer i kontakt med båndets kanter. Til følsomhedsforsøg fremstilles serielle fortyndinger af DMSO i deuteriumoxid for at give et koncentrationsområde på 50 til 0%Tag 1 til 2 mikroliter af hver opløsning og forbered pressede prøver som tidligere demonstreret.Prøven anbringes på mikroskopstadiet, og der tilsættes vand eller nedsænkningsolie, hvis det er nødvendigt for objektivlinsen eller kondensatoren. Flyt kanten af DMSO-dråben korrekt i synsfeltet, og juster objektivlinsen for det bedste fokus, centrer derefter kondensatoren ved hjælp af Kohler-belysningsmetoden, og åbn membranen helt på kondensatoren. Indstil derefter pumpestrålebølgelængden til 800 nanometer for at målrette 2913-bølgetallet CH3-toppen og indstil effekten af både pumpen og Stokes-strålen til ca. 30 milliwatt før mikroskopet ved at justere halvbølgepladen.For SRS skal du indstille indlåsningsforstærkerens forstærkning til ca. 10 med en tidskonstant på 7 mikrosekunder, hvilket sikrer, at tidskonstanten er mindre end pixeldybningstiden. Indstil parametrene for billedoptagelse og anskaffelsessoftwaren ved hjælp af et pixelnummer på 200 x 200 med en scanningsstørrelse på ca. 100 x 100 kvadratcentimeter, og sørg for, at billedet indeholder både DMSO-dråben og et tomt område, og scan derefter prøven, og kontroller billedet på computerskærmen. Scan derefter det motoriserede forsinkelsesbillede i Stokes-pumpestrålen, mens du overvåger realtidsbillederne, og scan forsinkelsen, indtil signalet er maksimeret.Flyt DMSO-dråben for at dække hele synsfeltet, og kontroller, om DC-signalets maksimum er centreret i billedet, da signalet er pumpestråleafhængigt. Juster enten pumpestrålens position via et spejl eller spændingsforskydningen i billedbehandlingssoftwaren. Efter DC-optimering skal du justere Stokes-strålespejlene, indtil AC-signalet er maksimeret, ved at justere tærskelværdien til at vise ca. 50% mætning, mens du kontrollerer, at mætningen er centreret i billedet.Hvis ikke, skal du kun finjustere spejlene i Stokes-strålen og overvåge signalet under justeringen som feedback i realtid om justeringens kvalitet. Til SNR-analyse skal du åbne ImageJ-softwaren og importere den gemte DMSO-eksempeltekstfil ved at klikke på Filer og derefter Importere efterfulgt af indstillingerne Tekstbillede og Åbn i rullemenuen. Når billedet er importeret, skal du trykke på Control Shift C for at åbne lysstyrke- og kontrastfunktionen og derefter trykke på knappen Auto i funktionen Lysstyrke og kontrast, indtil området for DMSO-prøven ser mættet ud for at finde det maksimale prøvesignal.Klik derefter på Oval markeringsværktøj på ImageJ-grænsefladen og fremhæv et lille område af det mættede DMSO-område. Efter fremhævning skal du trykke på M for at måle middel- og standardafvigelsen for det valgte område. For at måle baggrunden skal du justere søjlerne i funktionen Lysstyrke og kontrast, indtil signalet for det tomme område kan observeres, og derefter klikke på ovalvalget og fremhæve et område i baggrunden, hvilket sikrer, at det valgte område ikke indeholder DMSO.Tryk derefter på M for at måle statistikken for det valgte område. Beregn derefter SNR som tidligere demonstreret ved at måle støjmiddelværdien og signalmiddelværdien sammen med standardafvigelsen. For at behandle de hyperspektrale CRS-billeder skal du importere tekstfilen ved at klikke på Filer og derefter Import, Tekstbillede og Åbn indstillinger fra rullemenuen.Når den er importeret, skal du klikke på Billede, derefter Stakke, efterfulgt af Værktøjer og Montage til stak muligheder for at konvertere filen til en billedstak og derefter rulle gennem montagen, indtil den første DMSO-top er synlig. Vælg en region på DMSO, og klik på Billede efterfulgt af Stack og Plot Z-axis Profile muligheder for at plotte intensiteten versus rammenummerspektret. Klik derefter på Liste og kopier profildataene for at udtrække de rå spektraldata.For at konvertere det genvundne spektrum til frekvensenheder skal du udføre en lineær regression ved hjælp af den symmetriske og asymmetriske CH, der strækker sig fra DMSO og deres tilsvarende rammenumre. DMSO's spektralopløsning blev målt ved hjælp af en hyperspektral SRS- og CARS-mikroskopi, som viser en opløsning på henholdsvis 14,6 og 17,1 bølgetal, hvilket indikerer, at SRS har en bedre spektralopløsning. DMSO SRS-spektrene blev opnået ved 0,1 og 0,01% koncentrationer, hvor toppen ved 2913 bølgetal kan løses i førstnævnte, men ikke i sidstnævnte, hvilket indikerer, at detektionsgrænsen er mellem 0,1 og 0,01% DMSO.De faseophentede CARS-spektre viser, at DMSO 2913-bølgetalstoppen klart kan løses for 0,1% DMSO, men ikke 0,01%, der angiver en detektionsgrænse mellem disse to koncentrationer. SRS- og CARS-intensitetsprofiler for en MIA PaCA-2-celle viste, at SRS-signalet gav en opløsning på 398,6 nanometer, mens CARS-signalet gav 1,2 gange bedre opløsning på 330,3 nanometer. SRS- og CARS-billederne fra MIA PaCa-2-celler ved forskellige optiske forsinkelsespositioner viser de stærkeste signaler med lipiddråber som lyse prikker for SRS, mens CARS har meget reducerede kontraster.Imidlertid forbedrede et 37 bølgetal rødt skift i spektralfokusering lipidkontrasterne for både SRS og CARS. SRS-spektrene viser et meget stærkere signal ved 2850 bølgetal for lipiddråber end andre organeller, mens CARS-spektrene viser et lille rødt skift. For at optimere det sammenhængende Raman-spredningssignal skal du først finde prøvefokus, derefter indstille den optiske forsinkelse og til sidst finjustere spejlene, indtil der opnås et maksimum.Andre pumpe-sondeteknologier, såsom transient absorption, er i sagens natur integreret i CRS-platformen. Denne teknologi er meget kraftfuld til måling af absorptionskinetikken af stærke lysabsorberende ikke-fluorescerende molekyler. Denne teknik giver forskere mulighed for at se små molekyler på en etiketfri måde med høj kemisk celleaktivitet.Det giver også forskere mulighed for at se ændringer i lipidmetabolisme, intracellulær dynamik og lægemiddelfordelinger.

Research

JoVE Journal

Chemistry

A Filter-based Surface Enhanced Raman Spectroscopic Assay for Rapid Detection of Chemical Contaminants

En Filter-baserede Surface Enhanced Raman Spektroskopiske Assay til Rapid detektering af kemiske forureninger

We demonstrate a method to fabricate highly sensitive surface-enhanced Raman spectroscopic (SERS) substrates using a filter syringe system that can be ...

Preparation of Biopolymer Aerogels Using Green Solvents

Forberedelse biopolymer Aerogeler Brug Grønne Opløsningsmidler

Although the first reports on aerogels made by Kistler1 in the 1930s dealt with aerogels from both inorganic oxides (silica and others) and biopolymers ...

Measurement of Particle Size Distribution in Turbid Solutions by Dynamic Light Scattering Microscopy

Måling af Particle Size Distribution i uklare Solutions af Dynamic Light Scattering Microscopy

A protocol for measuring polydispersity of concentrated polymer solutions using dynamic light scattering is described. Dynamic light scattering is a ...

A Novel Technique for Raman Analysis of Highly Radioactive Samples Using Any Standard Micro-Raman Spectrometer

En ny teknik til Raman Analyse af højradioaktive Prøver Brug nogen standard Micro-Raman spektrometer

A novel approach for the Raman measurement of nuclear materials is reported in this paper. It consists of the enclosure of the radioactive sample in a ...

Monitoring the Effects of Illumination on the Structure of Conjugated Polymer Gels Using Neutron Scattering

Overvågning af virkningerne af belysning af konjugeret Polymer geler ved hjælp af Neutron Scattering struktur

We demonstrate a protocol to effectively monitor the gelation process of a high concentration solution of conjugated polymer both in the presence and ...

Observation and Analysis of Blinking Surface-enhanced Raman Scattering

Observation og analyse af blinkende overflade-forstærket Raman spredning

From a single molecule at a silver nanoaggregate junction, blinking surface-enhanced Raman scattering (SERS) is observed. Here, a protocol is presented on ...

Application of Voltage in Dynamic Light Scattering Particle Size Analysis

Anvendelse af spænding i dynamisk lysspredning partikelstørrelse analyse

Dynamic light scattering (DLS) is a common method for characterizing the size distribution of polymers, proteins, and other nano- and microparticles. ...

Ultrafast Time-resolved Near-IR Stimulated Raman Measurements of Functional &#960;-conjugate Systems

Ultrafast Time-resolved Near-IR Stimulated Raman Measurements of Functional ÃƒÂÃ¢â€šÂ¬-conjugate Systems

Ultrahurtig Tidsløst Nær-IR stimuleret Raman Målinger af funktionelle π-konjugatsystemer

Femtosecond time-resolved stimulated Raman spectroscopy is a promising method of observing the structural dynamics of short-lived transients with near ...

Neutron Crystallography Data Collection and Processing for Modelling Hydrogen Atoms in Protein Structures

Neutron krystallografi Dataindsamling og behandling til modellering hydrogenatomer i proteinstrukturer

Neutron crystallography is a structural technique that allows determination of hydrogen atom positions within biological macromolecules, yielding ...

﻿Analyzing the Heterogeneous Performance of Single Nanoparticles with Electrochemical Methods

Tracking Electrochemistry on Single Nanoparticles with Surface-Enhanced Raman Scattering Spectroscopy and Microscopy

Tracking Electrochemistry on Single Nanoparticles with Surface-Enhanced Raman Scattering Spectroscopy and Microscopy (Video) | JoVE 

Sporing af elektrokemi på enkelte nanopartikler med overfladeforstærket Ramanspredningsspektroskopi og mikroskopi

Studying electrochemical reactions on single nanoparticles is important to understand the heterogeneous performance of individual nanoparticles. This ...