Name: direct comparison of hyperspectral stimulated raman scattering and coherent anti-stokes raman scattering microscopy for chemical imaging
Uploaded: 2022-04-28T13:20:00
Description: Watch this Scientific Journal Video about Direct Comparison of Hyperspectral Stimulated Raman Scattering and Coherent Anti-Stokes Raman Scattering Microscopy for Chemical Imaging at JoVE.com

Denne forskningen ble støttet av Purdue University Department of Chemistry oppstartsfond.

1. Instrumentelt oppsett for hyperspektral CRS-avbildning
MERK: Genereringen av CRS-signal krever bruk av lasere med høy effekt (dvs. klasse 3B eller klasse 4). Sikkerhetsprotokoller må tas opp og riktig personlig verneutstyr (PPE) må brukes til enhver tid når du arbeider med så høye toppkrefter. Se riktig dokumentasjon før eksperimentering. Denne protokollen fokuserer på å designe strålebanen, kvitre femtosekundpulsene og optimalisere bildeforholdene. En generell opti...

Protokollen som presenteres her beskriver konstruksjonen av et multimodalt CRS-mikroskop og den direkte sammenligningen mellom CARS og SRS-avbildning. For mikroskopkonstruksjonen er de kritiske trinnene romlig og tidsmessig stråleoverlapping og strålestørrelsesoptimalisering. Det anbefales å bruke en standardprøve som DMSO før den biologiske avbildningen for optimalisering av SNR og kalibrering av Raman-skift. Direkte sammenligning mellom CARS- og SRS-bilder avslører at CARS har en bedre romlig oppløsning, mens S...

Raman-spredningsfenomenet ble først observert i 1928 av C. V. Raman1. Når et hendelsesfoton interagerer med en prøve, kan det spontant oppstå en uelastisk spredningshendelse, hvor energiendringen til fotonet samsvarer med en vibrasjonsovergang av de analyserte kjemiske artene. Denne prosessen krever ikke bruk av en kjemisk tag, noe som gjør den til et allsidig, etikettfritt verktøy for kjemisk analyse samtidig som prøveforstyrrelse minimeres. Til tross for fordelene lider spontan Raman-spredning av et lavt spredningstverrsnitt (vanligvis 1011 lavere enn det infrarøde [IR] absorpsjonstverrsnittet), noe som nødvendiggjør lange oppkjøpstider for analyse2. Dermed er jakten på å øke følsomheten til Raman-spredningsprosessen avgjørende for å presse Raman-teknologier for sanntidsbilder.
En effektiv måte å forbedre følsomheten til Raman-spredning er gjennom sammenhengende Raman-spredningsprosesser (CRS), for hvilke to laserpulser vanligvis brukes til å opphisse molekylære vibrasjonsoverganger 3,4. Når fotonenergiforskjellen mellom de to laserne samsvarer med vibrasjonsmodusene til prøvemolekyler, vil sterke Raman-signaler bli generert. De to mest brukte CRS-prosessene for avbildning er koherent anti-Stokes Raman-spredning (CARS) og stimulert Raman-spredning (SRS)5. I løpet av de siste to tiårene har den teknologiske utviklingen avanserte CARS- og SRS-mikroskopiteknikker til å bli kraftige verktøy for etikettfri kvantifisering og belysning av kjemiske endringer i biologiske prøver.
Kjemisk avbildning ved CARS-mikroskopi kan dateres til 1982 da laserskanning først ble brukt til å skaffe CARS-bilder, demonstrert av Duncan et al6. Moderniseringen av CARS-mikroskopi ble kraftig akselerert etter de brede anvendelsene av laserskanning multifotonfluorescensmikroskopi7. Tidlig arbeid fra Xie-gruppen ved hjelp av lasere med høy repetisjonshastighet har overført CARS til å være en høyhastighets, etikettfri, kjemisk bildebehandlingsplattform for karakterisering av molekyler i biologiske prøver 8,9,10. Et av de store problemene for CARS-bildebehandling er tilstedeværelsen av en ikke-resonansbakgrunn, noe som reduserer bildekontrasten og forvrenger Raman-spekteret. Mange anstrengelser har blitt gjort for å enten redusere den ikke-resonante bakgrunnen 11,12,13,14,15 eller for å trekke ut resonans Raman-signaler fra CARS-spektrene 16,17. Et annet fremskritt som har avansert feltet sterkt er hyperspektral CARS-avbildning, som muliggjør spektral kartlegging ved hver bildepiksel med forbedret kjemisk selektivitet 18,19,20,21.
Stimulert Raman-spredning (SRS) er en yngre bildeteknologi enn CARS, selv om den ble oppdaget tidligere22. I 2007 ble SRS-mikroskopi rapportert ved hjelp av en lav repetisjonsfrekvens laserkilde23. Snart demonstrerte flere grupper høyhastighets SRS-avbildning ved hjelp av lasere med høy repetisjonsfrekvens 24,25,26. En av de største fordelene med SRS-mikroskopi over CARS er fraværet av den ikke-resonante bakgrunnen27, selv om andre bakgrunner som kryssfasemodulering (XPM), forbigående absorpsjon (TA), tofotonabsorpsjon (TPA) og fototermisk (PT) effekt kan forekomme med SRS28. I tillegg har SRS-signalet og prøvekonsentrasjonen lineære forhold, i motsetning til CARS, som har en kvadratisk signalkonsentrasjonsavhengighet29. Dette forenkler kjemisk kvantifisering og spektral ublanding. Flerfarget og hyperspektral SRS har utviklet seg i forskjellige former 30,31,32,33,34,35,36, med spektral fokusering som en av de mest populære tilnærmingene for kjemisk bildebehandling 37,38.
Både CARS og SRS krever fokusering av pumpen og Stokes laserstråler på prøven for å matche den vibrasjonelle overgangen til molekylene for signaleksitasjon. CARS og SRS mikroskoper har også mye til felles. Fysikken som ligger til grunn for disse to prosessene, og signaldeteksjoner involvert i disse mikroskopiteknologiene, har imidlertid forskjeller 3,39. CARS er en parametrisk prosess som ikke har netto foton-molekyl energikobling3. SRS er imidlertid en ikke-parametrisk prosess, og bidrar til energioverføring mellom fotoner og molekylære systemer27. I CARS genereres et nytt signal ved anti-Stokes-frekvens, mens SRS manifesterer seg som energioverføringen mellom pumpen og Stokes laserstråler.
CARS-signalet tilfredsstiller Eq (1)28.
<img alt="Equation 1" src="/files/ftp_upload/63677/63677eq1v2.png" style="margin: auto;"> (1)
I mellomtiden kan SRS-signal skrives som Eq (2) 28.
<img alt="Equation 1" src="/files/ftp_upload/63677/63677eq2v2.png" style="margin: auto;">(2)
Her er Ip, Is, ICARS og ΔISRS intensiteten til henholdsvis pumpestrålen, Stokes-strålen, CARS-signalet og SRS-signalene. χ(3) er prøvens tredjeordens ikke-lineære optiske følsomhet, og er en kompleks verdi sammensatt av reelle og imaginære deler.
Disse ligningene uttrykker spektralprofilene og signalkonsentrasjonsavhengigheten til CARS og SRS. Forskjeller i fysikk resulterer i ulike deteksjonsordninger for disse to mikroskopiteknologiene. Signaldeteksjon i CARS innebærer vanligvis spektral separasjon av nylig genererte fotoner og deteksjon ved hjelp av et fotomultiplikatorrør (PMT) eller ladningskoblet enhet (CCD); For SRS måles energiutvekslingen mellom pumpen og Stokes-strålene vanligvis ved høyhastighets intensitetsmodulering ved hjelp av en optisk modulator og demodulering ved hjelp av en fotodiode (PD) parret med en låseforsterker.
Selv om mange teknologiske utviklinger og applikasjoner har blitt publisert de siste årene i både CARS og SRS-felt, har ingen systematiske sammenligninger av de to CRS-teknikkene blitt utført på samme plattform, spesielt for hyperspektrale CARS og SRS-mikroskopi. Direkte sammenligninger i følsomhet, romlig oppløsning, spektraloppløsning og kjemiske separasjonsevner vil tillate biologer å velge den beste modaliteten for kjemisk kvantifisering. I denne protokollen er det gitt detaljerte trinn for å konstruere en multimodal bildeplattform med både hyperspektrale CARS- og SRS-modaliteter basert på et femtosekund lasersystem og spektralfokusering. De to teknikkene har blitt sammenlignet i fremoverretningen for spektral oppløsning, deteksjonsfølsomhet, romlig oppløsning og bildekontraster av celler.

<table border="1" fo:keep-together.within-page="1" fo:keep-with-next.within-page="always">
	<tbody>
		<tr>
			<td>2D galvo scanner set</td>
			<td>Thorlabs</td>
			<td>GVS002</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Acousto-optic modulator</td>
			<td>Isomet</td>
			<td>M1205-P80L-0.5</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>AOM driver</td>
			<td>Isomet</td>
			<td>532B-2</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Data acquisition card</td>
			<td>National Instruments</td>
			<td>PCle 6363</td>
			<td>Custom ordered filter (980 sp)</td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Delay stage</td>
			<td>Zaber</td>
			<td>X-LSM050A</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Deuterium oxide</td>
			<td>Millipore Sigma</td>
			<td>151882-100G</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Dichroic mirror for beam combination</td>
			<td>Thorlabs</td>
			<td>DMLP1000</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Dichroic mirror for signal separation</td>
			<td>Semrock</td>
			<td>FF776-Di01-25x36</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>DMSO</td>
			<td>MiliporeSigma</td>
			<td>200-664-3</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>MIA PaCa 2 Cells</td>
			<td>ATCC</td>
			<td>CRL-1420</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Femtosecond laser system</td>
			<td>Spectral Physics</td>
			<td>InSightX3+</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Filter for CARS</td>
			<td>Chroma</td>
			<td>AT655/30m</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Filter for SRS</td>
			<td>Chroma</td>
			<td>ET980sp</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Function generator</td>
			<td>Rigol</td>
			<td>DG1022Z</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Glass rods</td>
			<td>Lattice Electro Optics</td>
			<td>SF-57</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Half-wave plate</td>
			<td>Newport</td>
			<td>10RP02-51; 10RP02-46</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>LabVIEW 2020</td>
			<td>National Instruments</td>
			<td></td>
			<td>This is the image acquisition software</td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Lock-in amplifier</td>
			<td>Zurich Instrument</td>
			<td>HF2LI</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Microscope housing</td>
			<td>Olympus</td>
			<td>BX51W1</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Objective lens</td>
			<td>Olympus</td>
			<td>UPLSAPO60XW</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Origin Pro 2019b</td>
			<td>OriginLab Corporation</td>
			<td></td>
			<td>This is the spectral fitting software</td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Oscilloscope</td>
			<td>Tektronix</td>
			<td>TBS2204B</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Photodiode</td>
			<td>Hamamatsu</td>
			<td>S3994-01</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>PMT detector</td>
			<td>Hamamatsu</td>
			<td>H7422P-40</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>PMT voltage amplifier</td>
			<td>Advanced Research Instrument Corp.</td>
			<td>PMT4V3</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Polarizing beamsplitter cube</td>
			<td>Thorlabs</td>
			<td>PBS255</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Terminal block</td>
			<td>National Instruments</td>
			<td>BNC-2110</td>
			<td></td>
		</tr>
	</tbody>
</table>

direct comparison of hyperspectral stimulated raman scattering and coherent anti-stokes raman scattering microscopy for chemical imaging

Stimulert Raman-spredning (SRS) og koherent anti-Stokes Raman-spredningsmikroskopi (CARS) er de mest brukte sammenhengende Raman-spredningsteknologiene. Hyperspektral SRS- og CARS-avbildning tilbyr Raman-spektralinformasjon ved hver piksel, noe som muliggjør bedre separasjon av forskjellige kjemiske sammensetninger. Selv om begge teknikkene krever to eksitasjonslasere, er deres signaldeteksjonsskjemaer og spektrale egenskaper ganske forskjellige. Målet med denne protokollen er å utføre både hyperspektral SRS- og CARS-avbildning på en enkelt plattform og sammenligne de to mikroskopiteknikkene for avbildning av forskjellige biologiske prøver. Den spektrale fokuseringsmetoden brukes til å skaffe spektral informasjon ved hjelp av femtosekund lasere. Ved å bruke standard kjemiske prøver sammenlignes følsomheten, romlig oppløsning og spektral oppløsning av SRS og CARS under de samme eksitasjonsforholdene (dvs. kraft ved prøven, pikseloppholdstid, objektivlinse, pulsenergi). Avbildningskontrastene til CARS og SRS for biologiske prøver er sidestilt og sammenlignet. Den direkte sammenligningen av CARS- og SRS-ytelser vil muliggjøre optimalt valg av modalitet for kjemisk avbildning.

Sammenligninger av spektraloppløsningen Figur 2 sammenligner spektral oppløsning av hyperspektral SRS (figur 2A) og CARS (figur 2B) mikroskopi ved hjelp av et DMSO-utvalg. For SRS-spekteret ble to Lorentzian-funksjoner (se protokolltrinn 2.3) brukt for å passe til spekteret, og en oppløsning på 14,6 cm-1 ble oppnådd ved bruk av 2,913 cm-1-toppen . For CARS ble en to-topp-monteringsfunk...

Watch this Scientific Journal Video about Direct Comparison of Hyperspectral Stimulated Raman Scattering and Coherent Anti-Stokes Raman Scattering Microscopy for Chemical Imaging at JoVE.com

Direct Comparison of Hyperspectral Stimulated Raman Scattering and Coherent Anti-Stokes Raman Scattering Microscopy for Chemical Imaging

Dette papiret sammenligner direkte oppløsning, følsomhet og bildekontraster av stimulert Raman-spredning (SRS) og sammenhengende anti-Stokes Raman-spredning (CARS) integrert i samme mikroskopplattform. Resultatene viser at CARS har en bedre romlig oppløsning, SRS gir bedre kontraster og spektral oppløsning, og begge metodene har lignende følsomhet.

Direkte sammenligning av hyperspektral stimulert Raman-spredning og koherent anti-Stokes Raman-spredningsmikroskopi for kjemisk avbildning

Stimulated Raman scattering (SRS) and coherent anti-Stokes Raman scattering (CARS) microscopy are the most widely used coherent Raman scattering imaging ...

Denne protokollen sammenligner de to mest brukte hyperspektrale sammenhengende Raman-spredningsteknikkene, inkludert den sammenhengende anti-Stokes Raman-spredningen og de stimulerte Raman-spredningsprosessene, og dette gjør at biologene kan velge den beste bildemodaliteten for deres biologiske applikasjoner. Ved hjelp av de iboende vibrasjonssignaturene er koherent Raman-spektroskopi i stand til å kartlegge kjemisk informasjon og biologiske prøver uten behov for eksogen merking. Koherent Raman-mikroskopi har utvidet vår forståelse av cellulær metabolisme, kartlegging, legemiddelfordelinger, sykdomsdiagnostikk og kvantifisering av kjemiske endringer.Dette er en teknikk som krever tilstrekkelig trening i både optikk og spektroskopi. Jeg vil anbefale å lese noen oversiktsartikler og bli trent av en ekspert før du bruker denne teknikken. For å begynne, forbered bildebildene ved å plassere et stykke dobbeltsidig tape på et dekselglipp og kutt ut en liten rektangulær form av båndet fra midten av båndet for å skape et åpent område for prøven som skal plasseres.Pipetter 1 til 2 mikroliter ren DMSO og dispenser dråpen i midten av ledigheten. Plasser toppdekselet forsiktig og plasser forsiktig kantene på dekselslippene for å forsegle kammeret mens du sørger for at DMSO-prøven ikke kommer i kontakt med kantene på båndet. For følsomhetseksperimenter, lag serielle fortynninger av DMSO i deuteriumoksid for å gi et konsentrasjonsområde på 50 til 0%Ta 1 til 2 mikroliter av hver løsning og lag pressede prøver som vist tidligere.Plasser prøven på mikroskopstadiet og tilsett vann eller nedsenkingsolje om nødvendig for objektivlinsen eller kondensatoren. Flytt kanten av DMSO-dråpen riktig i synsfeltet og juster objektivlinsen for best fokus, sentrer deretter kondensatoren ved hjelp av Kohler-belysningsmetoden og åpne membranen helt på kondensatoren. Deretter justerer du pumpestrålebølgelengden til 800 nanometer for å målrette mot 2913-bølgetallet CH3-toppen og stille kraften til både pumpen og Stokes-strålen til omtrent 30 milliwatt før mikroskopet ved å justere halvbølgeplaten.For SRS, sett låseforsterkerforsterkningen til omtrent 10 med en tidskonstant på 7 mikrosekunder, slik at tidskonstanten er mindre enn pikselens oppholdstid. Angi bildeinnhentingsparametrene og anskaffelsesprogramvaren ved hjelp av et pikselnummer på 200 x 200 med skannestørrelsen på omtrent 100 x 100 kvadrat mikrometer, slik at bildet inneholder både DMSO-dråpen og et tomt område, skann deretter prøven og sjekk bildet på dataskjermen. Deretter skanner du det motoriserte forsinkelsesbildet i Stokes-pumpestrålen mens du overvåker sanntidsbildene og skanner over forsinkelsen til signalet maksimeres.Flytt DMSO-dråpen for å dekke hele synsfeltet og sjekk om DC-signalet maksimalt er sentrert i bildet, da signalet er pumpestråleavhengig. Juster enten posisjonen til pumpestrålen via et speil eller spenningsforskyvningen i bildeprogramvaren. Etter DC-optimalisering, juster Stokes-strålespeilene til AC-signalet maksimeres ved å justere terskelverdien for å vise omtrent 50% metning mens du kontrollerer at metningen er sentrert i bildet.Hvis ikke, finjuster speilene bare i Stokes-strålen og overvåk signalet under justering som tilbakemelding i sanntid på kvaliteten på justeringen. For SNR-analyse åpner du ImageJ-programvaren og importerer den lagrede DMSO-eksempeltekstfilen ved å klikke på Fil, deretter Importer, etterfulgt av alternativene Tekstbilde og Åpne fra rullegardinmenyen. Når bildet er importert, trykker du på Control Shift C for å få frem lysstyrke- og kontrastfunksjonen, og deretter trykker du på Auto-knappen i lysstyrke- og kontrastfunksjonen til regionen i DMSO-prøven ser mettet ut for å finne det maksimale prøvesignalet.Deretter klikker du på Oval markeringsverktøy på ImageJ-grensesnittet og markerer et lite område av den mettede DMSO-regionen. Etter utheving, trykk M for å måle gjennomsnittet og standardavviket til det valgte området. For å måle bakgrunnen, juster stolpene i lysstyrke- og kontrastfunksjonen til signalet til det tomme området kan observeres, klikk deretter på Oval-utvalget og et område av bakgrunnen, slik at det valgte området ikke inneholder DMSO.Trykk deretter på M for å måle statistikken for det valgte området. Deretter beregner du SNR som demonstrert tidligere ved å måle støymiddelverdien og signalmiddelverdien sammen med standardavviket. For å behandle de hyperspektrale CRS-bildene, importer tekstfilen ved å klikke på Fil, deretter Importer, Tekstbilde og Åpne alternativer fra rullegardinmenyen.Når du er importert, klikker du på Image, deretter Stacks, etterfulgt av Verktøy og Montage to Stack-alternativer for å konvertere filen til en bildestakk, og bla deretter gjennom montasjen til den første DMSO-toppen er synlig. Velg en region på DMSO og klikk på Bilde, etterfulgt av Stack og Plot Z-axis Profile-alternativer for å plotte intensiteten versus rammenummerspekteret. Deretter klikker du på Liste og kopierer profildataene for å trekke ut de rå spektraldataene.For å konvertere det gjenvunnede spekteret til frekvensenheter, utfør en lineær regresjon ved hjelp av symmetrisk og asymmetrisk CH som strekker seg fra DMSO og deres tilsvarende rammenumre. Den spektrale oppløsningen til DMSO ble målt ved hjelp av en hyperspektral SRS- og CARS-mikroskopi, som viser en oppløsning på henholdsvis 14,6 og 17,1 bølgetall, noe som indikerer at SRS har en bedre spektraloppløsning. DMSO SRS-spektrene ble oppnådd ved 0,1 og 0,01% konsentrasjoner der toppen ved 2913 bølgetall kan løses i førstnevnte, men ikke i sistnevnte, noe som indikerer at deteksjonsgrensen er mellom 0,1 og 0,01% DMSO.De faseinnhentede CARS-spektrene viser at DMSO 2913-bølgetallstoppen tydelig kan løses for 0,1%DMSO, men ikke 0,01%, noe som indikerer en deteksjonsgrense mellom disse to konsentrasjonene. SRS- og CARS-intensitetsprofiler av en MIA PaCA-2-celle viste at SRS-signalet ga en oppløsning på 398, 6 nanometer, mens CARS-signalet ga 1, 2 ganger bedre oppløsning på 330, 3 nanometer. SRS- og CARS-bildene fra MIA PaCa-2-celler i forskjellige optiske forsinkelsesposisjoner viser de sterkeste signalene med lipiddråper som lyse prikker for SRS, mens CARS har mye reduserte kontraster.Imidlertid forbedret et 37 bølgetall rødt skifte i spektral fokusering lipidkontrastene for både SRS og CARS. SRS-spektrene viser et mye sterkere signal ved 2850 bølgetall for lipiddråper enn andre organeller, mens CARS-spektrene viser et lite rødt skifte. For å optimalisere det sammenhengende Raman-spredningssignalet, finn først prøvefokuset, still deretter den optiske forsinkelsen, og til slutt finjuster speilene til et maksimum oppnås.Andre pumpesondeteknologier, for eksempel forbigående absorpsjon, er iboende integrert i CRS-plattformen. Denne teknologien er svært kraftig for å måle absorpsjonskinetikken til sterke lysabsorberende ikke-fluorescerende molekyler. Denne teknikken gjør det mulig for forskere å se små molekyler på en etikettfri måte med høy kjemisk celleaktivitet.Det gjør det også mulig for forskere å se endringer i lipidmetabolisme, intracellulær dynamikk og legemiddelfordelinger.

Research

JoVE Journal

Chemistry

A Filter-based Surface Enhanced Raman Spectroscopic Assay for Rapid Detection of Chemical Contaminants

En Filter-baserte Surface Enhanced Raman Spektroskopiske analyse for rask påvisning av kjemiske forurensninger

We demonstrate a method to fabricate highly sensitive surface-enhanced Raman spectroscopic (SERS) substrates using a filter syringe system that can be ...

Preparation of Biopolymer Aerogels Using Green Solvents

Utarbeidelse av Biopolymer Aerogels Bruke Grønne Løsemidler

Although the first reports on aerogels made by Kistler1 in the 1930s dealt with aerogels from both inorganic oxides (silica and others) and biopolymers ...

Measurement of Particle Size Distribution in Turbid Solutions by Dynamic Light Scattering Microscopy

Måling av partikkelstørrelsesfordelingen i Grumsete Solutions ved dynamisk lysspredning Mikros

A protocol for measuring polydispersity of concentrated polymer solutions using dynamic light scattering is described. Dynamic light scattering is a ...

A Novel Technique for Raman Analysis of Highly Radioactive Samples Using Any Standard Micro-Raman Spectrometer

En ny teknikk for Raman analyse av høyradioaktivt Prøver Bruke noen standard Micro-Raman Spectrometer

A novel approach for the Raman measurement of nuclear materials is reported in this paper. It consists of the enclosure of the radioactive sample in a ...

Monitoring the Effects of Illumination on the Structure of Conjugated Polymer Gels Using Neutron Scattering

Overvåke effekten av lys på strukturen i konjugert Polymer Gels med Neutron spredning

We demonstrate a protocol to effectively monitor the gelation process of a high concentration solution of conjugated polymer both in the presence and ...

Observation and Analysis of Blinking Surface-enhanced Raman Scattering

Observasjon og analyse av blinkende overflaten forbedret Raman spredning

From a single molecule at a silver nanoaggregate junction, blinking surface-enhanced Raman scattering (SERS) is observed. Here, a protocol is presented on ...

Application of Voltage in Dynamic Light Scattering Particle Size Analysis

Anvendelse av spenning i dynamisk lys spredning partikkel størrelse analyse

Dynamic light scattering (DLS) is a common method for characterizing the size distribution of polymers, proteins, and other nano- and microparticles. ...

Ultrafast Time-resolved Near-IR Stimulated Raman Measurements of Functional &#960;-conjugate Systems

Ultrafast Time-resolved Near-IR Stimulated Raman Measurements of Functional ÃƒÂÃ¢â€šÂ¬-conjugate Systems

Ultrarask tidsløst nær-IR stimulert Raman målinger av funksjonelle π-konjugat systemer

Femtosecond time-resolved stimulated Raman spectroscopy is a promising method of observing the structural dynamics of short-lived transients with near ...

Neutron Crystallography Data Collection and Processing for Modelling Hydrogen Atoms in Protein Structures

Nøytronkrystallografi Datainnsamling og prosessering for modellering av hydrogenatomer i proteinstrukturer

Neutron crystallography is a structural technique that allows determination of hydrogen atom positions within biological macromolecules, yielding ...

﻿Analyzing the Heterogeneous Performance of Single Nanoparticles with Electrochemical Methods

Tracking Electrochemistry on Single Nanoparticles with Surface-Enhanced Raman Scattering Spectroscopy and Microscopy

Tracking Electrochemistry on Single Nanoparticles with Surface-Enhanced Raman Scattering Spectroscopy and Microscopy (Video) | JoVE 

Sporing av elektrokjemi på enkle nanopartikler med overflateforbedret Raman-spredningsspektroskopi og mikroskopi

Studying electrochemical reactions on single nanoparticles is important to understand the heterogeneous performance of individual nanoparticles. This ...