Name: direct comparison of hyperspectral stimulated raman scattering and coherent anti-stokes raman scattering microscopy for chemical imaging
Uploaded: 2022-04-28T13:20:00
Description: Watch this Scientific Journal Video about Direct Comparison of Hyperspectral Stimulated Raman Scattering and Coherent Anti-Stokes Raman Scattering Microscopy for Chemical Imaging at JoVE.com

Denna forskning stöddes av Purdue University Department of Chemistry startfond.

1. Instrumentell inställning för hyperspektral CRS-avbildning
OBS: Genereringen av CRS-signal kräver användning av högeffektslasrar (dvs. klass 3B eller klass 4). Säkerhetsprotokoll måste åtgärdas och korrekt personlig skyddsutrustning (PPE) måste alltid bäras när du arbetar med så höga toppkrafter. Konsultera korrekt dokumentation innan du experimenterar. Detta protokoll fokuserar på att designa strålvägen, kvittra femtosekundpulserna och optimera bildförhåll...

Protokollet som presenteras här beskriver konstruktionen av ett multimodalt CRS-mikroskop och den direkta jämförelsen mellan CARS och SRS-avbildning. För mikroskopkonstruktionen är de kritiska stegen rumslig och tidsmässig strålöverlappning och optimering av strålstorlek. Det rekommenderas att använda ett standardprov som DMSO före den biologiska avbildning för att optimera SNR och kalibrera Raman-skift. Direkt jämförelse mellan CARS- och SRS-bilder avslöjar att CARS har en bättre rumslig upplösning, med...

Raman-spridningsfenomenet observerades först 1928 av C. V. Raman1. När en infallande foton interagerar med ett prov kan en oelastisk spridningshändelse spontant inträffa, där fotonens energiförändring matchar en vibrationsövergång av de analyserade kemiska arterna. Denna process kräver inte användning av en kemisk tagg, vilket gör den till ett mångsidigt, etikettfritt verktyg för kemisk analys samtidigt som provstörningar minimeras. Trots dess fördelar lider spontan Raman-spridning av ett lågt spridningstvärsnitt (vanligtvis 1011 lägre än det infraröda [IR] absorptionstvärsnittet), vilket kräver långa förvärvstider för analys2. Således är strävan efter att öka känsligheten hos Raman-spridningsprocessen avgörande för att driva Raman-teknik för realtidsavbildning.
Ett effektivt sätt att kraftigt förbättra känsligheten för Raman-spridning är genom koherenta Raman-spridningsprocesser (CRS), för vilka två laserpulser vanligtvis används för att excitera molekylära vibrationsövergångar 3,4. När fotonenergiskillnaden mellan de två lasrarna matchar vibrationslägena för provmolekyler genereras starka Raman-signaler. De två vanligaste CRS-processerna för avbildning är koherent anti-Stokes Raman-spridning (CARS) och stimulerad Raman-spridning (SRS)5. Under de senaste två decennierna har den tekniska utvecklingen avancerat CARS- och SRS-mikroskopitekniker för att bli kraftfulla verktyg för etikettfri kvantifiering och belysning av kemiska förändringar i biologiska prover.
Kemisk avbildning med CARS-mikroskopi kan dateras till 1982 då laserskanning först tillämpades för att få CARS-bilder, demonstrerad av Duncan et al6. Moderniseringen av CARS-mikroskopi påskyndades kraftigt efter de breda tillämpningarna av laserscanning av multifotonfluorescensmikroskopi7. Tidigt arbete från Xie-gruppen med laser med hög repetitionshastighet har övergått cars till att vara en höghastighets, etikettfri, kemisk bildplattform för karakterisering av molekyler i biologiska prover 8,9,10. Ett av de största problemen för CARS-avbildning är närvaron av en icke-resonant bakgrund, vilket minskar bildkontrasten och snedvrider Raman-spektrumet. Många ansträngningar har gjorts för att antingen minska den icke-resonanta bakgrunden 11,12,13,14,15 eller för att extrahera resonanta Raman-signaler från CARS-spektra 16,17. Ett annat framsteg som har avancerat fältet kraftigt är hyperspektral CARS-avbildning, vilket möjliggör spektral kartläggning vid varje bildpixel med förbättrad kemisk selektivitet 18,19,20,21.
Stimulerad Ramanspridning (SRS) är en yngre bildteknik än CARS, även om den upptäcktes tidigare22. År 2007 rapporterades SRS-mikroskopi med hjälp av en laserkälla med låg repetitionshastighet23. Snart demonstrerade flera grupper höghastighets SRS-avbildning med hjälp av laser med hög repetitionshastighet 24,25,26. En av de stora fördelarna med SRS-mikroskopi jämfört med CARS är frånvaron av den icke-resonanta bakgrunden27, även om andra bakgrunder som korsfasmodulering (XPM), övergående absorption (TA), tvåfotonabsorption (TPA) och fototermisk (PT) effekt kan förekomma med SRS28. Dessutom har SRS-signalen och provkoncentrationen linjära relationer, till skillnad från CARS, som har ett kvadratiskt signalkoncentrationsberoende29. Detta förenklar kemisk kvantifiering och spektral oblandning. Mångfärgad och hyperspektral SRS har utvecklats i olika former 30,31,32,33,34,35,36, med spektralfokusering som en av de mest populära metoderna för kemisk avbildning 37,38.
Både CARS och SRS kräver att pumpen fokuseras och Stokes laserstrålar på provet för att matcha molekylernas vibrationsövergång för signalexcitation. CARS och SRS mikroskop har också mycket gemensamt. Fysiken som ligger till grund för dessa två processer och signaldetekteringar som är involverade i dessa mikroskopitekniker har dock skillnader 3,39. CARS är en parametrisk process som inte har nettofoton-molekylenergikoppling3. SRS är dock en icke-parametrisk process och bidrar till energiöverföring mellan fotoner och molekylära system27. I CARS genereras en ny signal vid anti-Stokes-frekvens, medan SRS manifesteras som energiöverföringen mellan pumpen och Stokes laserstrålar.
CARS-signal uppfyller Eq (1)28.
<img alt="Equation 1" src="/files/ftp_upload/63677/63677eq1v2.png" style="margin: auto;"> (1)
Under tiden kan SRS-signal skrivas som Eq (2)28.
<img alt="Equation 1" src="/files/ftp_upload/63677/63677eq2v2.png" style="margin: auto;">(2)
Här är Ip, Is, ICARS och ΔISRS intensiteterna för pumpstrålen, Stokes-strålen, CARS-signalen respektive SRS-signalen. χ(3) är provets tredje ordningens olinjära optiska känslighet och är ett komplext värde som består av reella och imaginära delar.
Dessa ekvationer uttrycker spektralprofilerna och signalkoncentrationsberoendet hos CARS och SRS. Skillnader i fysik resulterar i olika detektionsscheman för dessa två mikroskopitekniker. Signaldetektering i CARS involverar vanligtvis spektral separation av nygenererade fotoner och detektion med hjälp av ett fotomultiplikatorrör (PMT) eller laddningskopplad enhet (CCD); för SRS mäts energiutbytet mellan pumpen och Stokes-strålar vanligtvis genom höghastighetsintensitetsmodulering med hjälp av en optisk modulator och demodulering med hjälp av en fotodiod (PD) ihopkopplad med en inlåsningsförstärkare.
Även om många tekniska utvecklingar och tillämpningar har publicerats under de senaste åren inom både CARS- och SRS-områden, har inga systematiska jämförelser av de två CRS-teknikerna utförts på samma plattform, särskilt för hyperspektral CARS- och SRS-mikroskopi. Direkta jämförelser i känslighet, rumslig upplösning, spektral upplösning och kemisk separationskapacitet skulle göra det möjligt för biologer att välja den bästa modaliteten för kemisk kvantifiering. I detta protokoll tillhandahålls detaljerade steg för att konstruera en multimodal bildplattform med både hyperspektrala CARS- och SRS-modaliteter baserade på ett femtosekundlasersystem och spektralfokusering. De två teknikerna har jämförts i framåtriktningen för spektral upplösning, detektionskänslighet, rumslig upplösning och avbildningskontraster av celler.

<table border="1" fo:keep-together.within-page="1" fo:keep-with-next.within-page="always">
	<tbody>
		<tr>
			<td>2D galvo scanner set</td>
			<td>Thorlabs</td>
			<td>GVS002</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Acousto-optic modulator</td>
			<td>Isomet</td>
			<td>M1205-P80L-0.5</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>AOM driver</td>
			<td>Isomet</td>
			<td>532B-2</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Data acquisition card</td>
			<td>National Instruments</td>
			<td>PCle 6363</td>
			<td>Custom ordered filter (980 sp)</td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Delay stage</td>
			<td>Zaber</td>
			<td>X-LSM050A</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Deuterium oxide</td>
			<td>Millipore Sigma</td>
			<td>151882-100G</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Dichroic mirror for beam combination</td>
			<td>Thorlabs</td>
			<td>DMLP1000</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Dichroic mirror for signal separation</td>
			<td>Semrock</td>
			<td>FF776-Di01-25x36</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>DMSO</td>
			<td>MiliporeSigma</td>
			<td>200-664-3</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>MIA PaCa 2 Cells</td>
			<td>ATCC</td>
			<td>CRL-1420</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Femtosecond laser system</td>
			<td>Spectral Physics</td>
			<td>InSightX3+</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Filter for CARS</td>
			<td>Chroma</td>
			<td>AT655/30m</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Filter for SRS</td>
			<td>Chroma</td>
			<td>ET980sp</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Function generator</td>
			<td>Rigol</td>
			<td>DG1022Z</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Glass rods</td>
			<td>Lattice Electro Optics</td>
			<td>SF-57</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Half-wave plate</td>
			<td>Newport</td>
			<td>10RP02-51; 10RP02-46</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>LabVIEW 2020</td>
			<td>National Instruments</td>
			<td></td>
			<td>This is the image acquisition software</td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Lock-in amplifier</td>
			<td>Zurich Instrument</td>
			<td>HF2LI</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Microscope housing</td>
			<td>Olympus</td>
			<td>BX51W1</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Objective lens</td>
			<td>Olympus</td>
			<td>UPLSAPO60XW</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Origin Pro 2019b</td>
			<td>OriginLab Corporation</td>
			<td></td>
			<td>This is the spectral fitting software</td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Oscilloscope</td>
			<td>Tektronix</td>
			<td>TBS2204B</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Photodiode</td>
			<td>Hamamatsu</td>
			<td>S3994-01</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>PMT detector</td>
			<td>Hamamatsu</td>
			<td>H7422P-40</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>PMT voltage amplifier</td>
			<td>Advanced Research Instrument Corp.</td>
			<td>PMT4V3</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Polarizing beamsplitter cube</td>
			<td>Thorlabs</td>
			<td>PBS255</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Terminal block</td>
			<td>National Instruments</td>
			<td>BNC-2110</td>
			<td></td>
		</tr>
	</tbody>
</table>

direct comparison of hyperspectral stimulated raman scattering and coherent anti-stokes raman scattering microscopy for chemical imaging

Stimulerad Raman-spridning (SRS) och koherent anti-Stokes Raman-spridning (CARS) mikroskopi är de mest använda sammanhängande Raman-spridningsavbildningsteknikerna. Hyperspektral SRS- och CARS-avbildning erbjuder Raman-spektral information vid varje pixel, vilket möjliggör bättre separation av olika kemiska sammansättningar. Även om båda teknikerna kräver två excitationslasrar, är deras signaldetekteringsscheman och spektrala egenskaper ganska olika. Målet med detta protokoll är att utföra både hyperspektral SRS- och CARS-avbildning på en enda plattform och jämföra de två mikroskopiteknikerna för avbildning av olika biologiska prover. Spektralfokuseringsmetoden används för att förvärva spektral information med hjälp av femtosekundlasrar. Genom att använda kemiska standardprover jämförs känsligheten, den rumsliga upplösningen och spektralupplösningen hos SRS och CARS under samma excitationsförhållanden (dvs. effekt vid provet, pixel uppehållstid, objektivlins, pulsenergi). Bildkontrasterna mellan CARS och SRS för biologiska prover ställs mot varandra och jämförs. Den direkta jämförelsen av CARS- och SRS-prestanda skulle möjliggöra optimalt val av modalitet för kemisk avbildning.

Jämförelser av spektralupplösningen Figur 2 jämför spektralupplösningen för hyperspektral SRS (figur 2A) och CARS (figur 2B) mikroskopi med hjälp av ett DMSO-prov. För SRS-spektrumet tillämpades två Lorentziska funktioner (se protokollsteg 2.3) för att passa spektrumet, och en upplösning på 14,6 cm-1 erhölls med hjälp av toppen 2 913 cm-1 . För CARS användes en två-topppas...

Watch this Scientific Journal Video about Direct Comparison of Hyperspectral Stimulated Raman Scattering and Coherent Anti-Stokes Raman Scattering Microscopy for Chemical Imaging at JoVE.com

Direct Comparison of Hyperspectral Stimulated Raman Scattering and Coherent Anti-Stokes Raman Scattering Microscopy for Chemical Imaging

Detta papper jämför direkt upplösningen, känsligheten och bildkontrasterna för stimulerad Raman-spridning (SRS) och koherent anti-Stokes Raman-spridning (CARS) integrerad i samma mikroskopplattform. Resultaten visar att CARS har en bättre rumslig upplösning, SRS ger bättre kontraster och spektral upplösning, och båda metoderna har liknande känslighet.

Direkt jämförelse av hyperspektral stimulerad Raman-spridning och koherent Anti-Stokes Raman Scattering-mikroskopi för kemisk avbildning

Stimulated Raman scattering (SRS) and coherent anti-Stokes Raman scattering (CARS) microscopy are the most widely used coherent Raman scattering imaging ...

Detta protokoll jämför de två mest använda hyperspektrala koherenta Raman-spridningsteknikerna inklusive den sammanhängande anti-Stokes Raman-spridningen och de stimulerade Raman-spridningsprocesserna och detta gör det möjligt för biologerna att välja den bästa bildmodaliteten för deras biologiska tillämpningar. Med hjälp av de inneboende vibrationssignaturerna kan koherent Raman-spektroskopi kartlägga kemisk information och biologiska prover utan behov av exogen märkning. Koherent Raman-mikroskopi har utökat vår förståelse för cellulär metabolism, kartläggning, läkemedelsfördelningar, sjukdomsdiagnostik och kvantifiering av kemiska förändringar.Detta är en teknik som kräver tillräcklig träning i både optik och spektroskopi. Jag rekommenderar att du läser några recensionsartiklar och utbildas av en expert innan du använder den här tekniken. För att börja, förbered bildbilderna genom att placera en bit dubbelsidig tejp på en täckglidning och klipp ut en liten rektangulär form av tejpen från mitten av tejpen för att skapa ett öppet område för provet som ska placeras.Pipettera 1 till 2 mikroliter ren DMSO och dosera droppen i mitten av vakansen. Placera försiktigt den övre luckan och placera försiktigt kanterna på täcksliparna för att täta kammaren samtidigt som du ser till att DMSO-provet inte kommer i kontakt med tejpens kanter. För känslighetsexperiment, förbered seriella utspädningar av DMSO i deuteriumoxid för att ge ett koncentrationsintervall på 50 till 0% Ta 1 till 2 mikroliter av varje lösning och förbered pressade prover som visats tidigare.Placera provet på mikroskopsteget och tillsätt vatten eller nedsänkningsolja om det behövs för objektivlinsen eller kondensorn. Flytta kanten på DMSO-droppen ordentligt i synfältet och justera objektivlinsen för bästa fokus, centrera sedan kondensorn med Kohler-belysningsmetoden och öppna membranet helt på kondensorn. Ställ sedan in pumpstrålens våglängd till 800 nanometer för att rikta in sig på 2913 vågnummer CH3-toppen och ställ in effekten för både pumpen och Stokes-strålen till cirka 30 milliwatt före mikroskopet genom att justera halvvågplattan.För SRS ställer du in inlåsningsförstärkarens förstärkning på cirka 10 med en tidskonstant på 7 mikrosekunder, vilket säkerställer att tidskonstanten är mindre än pixelns uppehållstid. Ställ in bildförvärvsparametrarna och förvärvsprogramvaran med ett pixelnummer på 200 x 200 med skanningsstorleken på cirka 100 gånger 100 kvadratmeter, se till att bilden innehåller både DMSO-droppen och ett tomt område, skanna sedan provet och kontrollera bilden på datorskärmen. Skanna sedan den motoriserade fördröjningsbilden i Stokes pumpstråle medan du övervakar realtidsbilderna och skannar över fördröjningen tills signalen maximeras.Flytta DMSO-droppen för att täcka hela synfältet och kontrollera om DC-signalmaximum är centrerat i bilden eftersom signalen är pumpstråleberoende. Justera antingen pumpstrålens position via en spegel eller spänningsförskjutningen i bildprogramvaran. Efter DC-optimering justerar du Stokes-strålspeglarna tills AC-signalen maximeras genom att justera tröskelvärdet för att visa cirka 50% mättnad medan du kontrollerar att mättnaden är centrerad i bilden.Om inte, finjustera speglarna endast i Stokes-strålen och övervaka signalen under justeringen som realtidsåterkoppling om justeringens kvalitet. För SNR-analys öppnar du ImageJ-programvaran och importerar den sparade DMSO-exempeltextfilen genom att klicka på Arkiv och sedan Importera, följt av textbild och öppna alternativ från rullgardinsmenyn. När bilden har importerats trycker du på Control Shift C för att visa funktionen Ljusstyrka och kontrast och trycker sedan på Auto-knappen i funktionen Ljusstyrka och kontrast tills regionen i DMSO-provet verkar mättad för att hitta den maximala provsignalen.Klicka sedan på Ovalvalsverktyget i ImageJ-gränssnittet och markera ett litet område i den mättade DMSO-regionen. Efter markering trycker du på M för att mäta medelvärdet och standardavvikelsen för det valda området. För att mäta bakgrunden, justera staplarna i funktionen Ljusstyrka och kontrast tills signalen för det tomma området kan observeras, klicka sedan på Oval-valet och markera ett område i bakgrunden, så att det valda området inte innehåller DMSO.Tryck sedan på M för att mäta statistiken för det valda området. Beräkna sedan SNR som visats tidigare genom att mäta brusmedelvärdet och signalmedelvärdet tillsammans med standardavvikelsen. För att bearbeta de hyperspektrala CRS-bilderna, importera textfilen genom att klicka på Arkiv, sedan Importera, Textbild och Öppna alternativ från rullgardinsmenyn.När du har importerat klickar du på Bild och sedan Staplar, följt av verktyg och montage för att stapla alternativ för att konvertera filen till en bildstack och bläddra sedan igenom montaget tills den första DMSO-toppen är synlig. Välj en region på DMSO och klicka på Bild, följt av Stapla och Rita Z-axel Profilalternativ för att plotta intensitet kontra bildnummerspektrum. Klicka sedan på Lista och kopiera profildata för att extrahera råa spektraldata.För att omvandla det återvunna spektrumet till frekvensenheter, utför en linjär regression med hjälp av den symmetriska och asymmetriska CH som sträcker sig från DMSO och deras motsvarande bildnummer. Dmos spektrala upplösning mättes med hjälp av en hyperspektral SRS- och CARS-mikroskopi, som visar en upplösning på 14,6 respektive 17,1 vågnummer, vilket indikerar att SRS har en bättre spektral upplösning. DMSO SRS-spektra erhölls vid 0,1 och 0,01% koncentrationer där toppen vid 2913 vågnummer kan lösas i det förra, men inte i det senare, vilket indikerar att detektionsgränsen är mellan 0,1 och 0,01% DMSO.De fasåtertagna CARS-spektra visar att DMSO 2913-vågnummertoppen tydligt kan lösas för 0,1% DMSO, men inte 0,01% som indikerar en detektionsgräns mellan dessa två koncentrationer. SRS- och CARS-intensitetsprofiler för en MIA PaCA-2-cell visade att SRS-signalen gav en upplösning på 398,6 nanometer, medan CARS-signalen gav 1,2 gånger bättre upplösning på 330,3 nanometer. SRS- och CARS-bilderna från MIA PaCa-2-celler vid olika optiska fördröjningspositioner visar de starkaste signalerna med lipiddroppar som ljusa prickar för SRS, medan CARS har mycket reducerade kontraster.En röd förskjutning med 37 vågnummer i spektralfokusering förbättrade dock lipidkontrasterna för både SRS och CARS. SRS-spektra visar en mycket starkare signal vid 2850 vågnummer för lipiddroppar än andra organeller, medan CARS-spektra visar en liten röd förskjutning. För att optimera den sammanhängande Raman-spridningssignalen, hitta först provfokus, ställ sedan in den optiska fördröjningen och slutligen finjustera speglarna tills ett maximum uppnås.Andra pump-sondtekniker, såsom transient absorption, är i sig integrerade i CRS-plattformen. Denna teknik är mycket kraftfull för att mäta absorptionskinetiken hos starka ljusabsorberande icke-fluorescerande molekyler. Denna teknik gör det möjligt för forskare att se små molekyler på ett etikettfritt sätt med hög kemisk cellaktivitet.Det gör det också möjligt för forskare att se förändringar i lipidmetabolism, intracellulär dynamik och läkemedelsfördelningar.

Research

JoVE Journal

Chemistry

A Filter-based Surface Enhanced Raman Spectroscopic Assay for Rapid Detection of Chemical Contaminants

En filterbaserad yta Enhanced Raman spektroskopiska analys för snabb detektion av kemiska föroreningar

We demonstrate a method to fabricate highly sensitive surface-enhanced Raman spectroscopic (SERS) substrates using a filter syringe system that can be ...

Preparation of Biopolymer Aerogels Using Green Solvents

Framställning av Biopolymer Aerogel använda grön Lösningsmedel

Although the first reports on aerogels made by Kistler1 in the 1930s dealt with aerogels from both inorganic oxides (silica and others) and biopolymers ...

Measurement of Particle Size Distribution in Turbid Solutions by Dynamic Light Scattering Microscopy

Mätning av partikelstorleksfördelning i grumliga lösningar genom dynamisk ljusspridning Mikroskopi

A protocol for measuring polydispersity of concentrated polymer solutions using dynamic light scattering is described. Dynamic light scattering is a ...

A Novel Technique for Raman Analysis of Highly Radioactive Samples Using Any Standard Micro-Raman Spectrometer

En ny teknik för Raman Analys av högradioaktivt Prover Använda Alla Standard Micro-Raman-spektrometer

A novel approach for the Raman measurement of nuclear materials is reported in this paper. It consists of the enclosure of the radioactive sample in a ...

Monitoring the Effects of Illumination on the Structure of Conjugated Polymer Gels Using Neutron Scattering

Övervaka effekterna av belysning på strukturera av konjugerad Polymer geler med neutronspridning

We demonstrate a protocol to effectively monitor the gelation process of a high concentration solution of conjugated polymer both in the presence and ...

Observation and Analysis of Blinking Surface-enhanced Raman Scattering

Observation och analys av blinkande yta-förbättrade Raman spridning

From a single molecule at a silver nanoaggregate junction, blinking surface-enhanced Raman scattering (SERS) is observed. Here, a protocol is presented on ...

Application of Voltage in Dynamic Light Scattering Particle Size Analysis

Tillämpning av spänning i dynamisk ljusspridning Partikel storleksanalys

Dynamic light scattering (DLS) is a common method for characterizing the size distribution of polymers, proteins, and other nano- and microparticles. ...

Ultrafast Time-resolved Near-IR Stimulated Raman Measurements of Functional &#960;-conjugate Systems

Ultrafast Time-resolved Near-IR Stimulated Raman Measurements of Functional ÃƒÂÃ¢â€šÂ¬-conjugate Systems

Ultrasnabba Time-resolved Near-IR Stimulerade Raman Mätningar av funktionella π-konjugatsystem

Femtosecond time-resolved stimulated Raman spectroscopy is a promising method of observing the structural dynamics of short-lived transients with near ...

Neutron Crystallography Data Collection and Processing for Modelling Hydrogen Atoms in Protein Structures

Insamling och bearbetning av neutronkristallografi för modellering av väteatomer i proteinstrukturer

Neutron crystallography is a structural technique that allows determination of hydrogen atom positions within biological macromolecules, yielding ...

﻿Analyzing the Heterogeneous Performance of Single Nanoparticles with Electrochemical Methods

Tracking Electrochemistry on Single Nanoparticles with Surface-Enhanced Raman Scattering Spectroscopy and Microscopy

Tracking Electrochemistry on Single Nanoparticles with Surface-Enhanced Raman Scattering Spectroscopy and Microscopy (Video) | JoVE 

Spårning av elektrokemi på enskilda nanopartiklar med ytförbättrad Ramanspridningsspektroskopi och mikroskopi

Studying electrochemical reactions on single nanoparticles is important to understand the heterogeneous performance of individual nanoparticles. This ...