والكتاب ليس لديهم الاعترافات.

1. الإعداد التجريبية (الشكل 2) (المنفذ 1 ساعة قبل القياسات الأولى لتحقيق الاستقرار في درجة الحرارة للكشف عن وامدادات التيار الكهربائي عالية.) <ol style=";text-align:right;direction:rtl"><li style=";text-align:right;direction:rtl"> وضع خزان المياه تحت الرأس العلاج، مع الأخذ في الاعتبار أن SSD سوف يتعين زيادة تصل إلى 200 سم. وبالتالي ينبغي وضع خزان منخفضة تصل إلى تحقيقه، تبعا لارتفاع السقف. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> محاذاة خزان المياه مع LINAC (يجب جانبيها الرأسي تكون موازية على الجانبين العمودي من الرأس). الليزر يمكن استخدامها لضمان التوجه الصحيح؛ وترد تفاصيل هذا الإجراء في دليل الفيزياء 14 من النظام. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> التحقق من التوجه الرأسي للLINAC عن طريق إجراء x و y الشخصي القياسات على اثنين من أعماق مختلفة، حساب الانحراف شعاع وتصحيح باستخدام محاور دوران الرأس (انظر دليل الفيزياء). </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> استبدال تلسكوب الموازاة مع ملحق مقياس البعد، واستخدامها لaccurوضع ately الرأس في 78.5 سم SSD. يجب غيض من الإكسسوارات بالكاد تلمس سطح الماء. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> إزالة مقياس البعد ووضع 60 ملم تلسكوب الموازاة على رأسه العلاج. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> ضع نقطة مرجعية LIC في عمق 1.5 سم في وضع عمودي، أي مع محور مواز تجويف أسطواني لاتجاه الشعاع. هذه النتائج في مسافة 80 سم بين المصدر وكاشف. استخدام الليزر لوضع LIC في مركز شعاع في الاتجاه الجانبي. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> وضع 0.125 سم 3 مليئة بالهواء حجرة تأين (AIC) بجانب LIC لتكون قادرة على تصحيح لتخفيف والمسافة ومبعثر الآثار. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> ربط LIC وتوريد عالية الجهد إلى الكهربية وتعيين الجهد إلى 800 V. قم بتوصيل AIC إلى آخر الكهربية وتعيين الجهد إلى 400 V. ثم انتظر 1 ساعة لأغراض تحقيق الاستقرار. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> لضمان دقة تحديد المواقع للكشف عن الأطراف، في أداء قياسات الشخصيكلا الاتجاهين عرضية وتصحيح الصفر من LIC إذا لزم الأمر. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> تأكد من ثابت معدل تكرار LINAC (القيمة الاسمية = 150 هرتز). </li></ol> 2. القياسات <ol style=";text-align:right;direction:rtl"><li style=";text-align:right;direction:rtl"> الأول تقديم جرعة ما قبل التشعيع من 3،000 وحدة رصد (MU) من أجل تحقيق الاستقرار في استجابة LIC. قم بإجراء الصفر من electrometers. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> لتقييم التسرب الحالي والاستقرار، نفذ سلسلة من عمليات الاستحواذ تهمة مع شعاع قبالة لمدة مساوية لتلك القياسات (7.5 ثانية ل100 MU). مقارنة متوسط ​​القيمة التي تم الحصول عليها إلى القيم المقاسة مع شعاع جرا. الهجمة التسرب نموذجية من أقل من 0.03٪ من قيمة أصغر قياس مع شعاع على يمكن اعتبار يذكر. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> وضع رئيس العلاج في 58.5 سم SSD: استخدام وحدة تحكم عن بعد في وضع ديكارت وببساطة تنفيذ 20 سم الحركة في اتجاه زي. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> ترك غرفة العلاج، ويغلق الباب وبرنامج لتشعيع 100 MU فيوحدة التحكم المشغل. ثم تبدأ كلا electrometers، وتقديم جرعة ونلاحظ التهم تقاس LIC وAIC <img alt="المعادلة 5" fo:content-width="0.7in" src="/files/ftp_upload/51296/51296eq5.jpg" /> . </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> كرر العملية 10 مرات لتكون قادرة على تقييم الشكوك الإحصائية. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> بعد عشر القياسات، ادخل الغرفة وتحرك رأس العلاج إلى الموضع التالي (68.5 سم SSD). ثم كرر الخطوات من 2.4 و 2.5. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> عندما يتم نقل الرأس بعيدا عن خزان المسافة بين نقطة القياس يمكن زيادة كما يختلف هذا الاتهام بعد مسافة القانون معكوس المربعة. يقدم الجدول 1 مثال على قائمة قياس نقطة، جنبا إلى جنب مع جرعة المقابلة لكل نبضة. </li></ol><img alt="الجدول 1" fo:content-width="6in" src="/files/ftp_upload/51296/51296table1.jpg" style="width: 600px;" /> الجدول 1. قائمة قياس نقطة لجرعة يومينطريقة معدل (A و B) مع جرعات المقابلة لكل نبضة. 3. تحليل طريقتين يمكن استخدامها لتحليل البيانات. طريقة A <ol style=";text-align:right;direction:rtl"><li style=";text-align:right;direction:rtl"> لكل مسافة د، تأخذ نسبة من كل قيمة LIC المقاسة مع القيمة AIC المقابلة التي تم الحصول عليها على مسافة واحدة، <img alt="المعادلة 5" fo:content-width="0.5in" src="/files/ftp_upload/51296/51296eq12.jpg" /> . </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> رسم النسب <img alt="المعادلة 5" fo:content-width="0.5in" src="/files/ftp_upload/51296/51296eq12.jpg" /> ضد الجرعة في النبض واستخدام نوبة الخطي للحصول على نسبة استقراء عند مستوى الصفر جرعة لكل نبضة، R 0. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> مع افتراض أن كفاءة جمع يساوي 1 في 0 ملل جراى / نبض، وتطبيع كل النسب المحسوبة في الخطوة 3.A.1 إلى القيمة استقراء من الخطوة السابقة من أجل الحصول على قيم و (أي نطاق كل نسبة من قبل عاملبحيث ك R 0 = 1). </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> مؤامرة ضد قيم و قيم الجرعة لكل نبضة لتمثيل تطور كفاءة التحصيل. ويمكن حساب القضبان الخطأ عن طريق نشر الشكوك حول التهم LIC وAIC تقييمها من القياسات المتكررة في كل مسافة. </li></ol> طريقة B <ol style=";text-align:right;direction:rtl"><li style=";text-align:right;direction:rtl"> أخذ النسب <img alt="المعادلة 6" fo:content-width="0.5in" src="/files/ftp_upload/51296/51296eq6.jpg" /> من القراءات في LIC و 200 سم (198.5 سم SSD) و 60 سم (58.5 سم SSD)، من القراءات AIC، <img alt="المعادلة 6" fo:content-width="0.5in" src="/files/ftp_upload/51296/51296eq6.jpg" /> . </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> حل المعادلة عدديا أدناه لأجلك 200. <img alt="المعادلة 7" fo:content-width="1.5in" src="/files/ftp_upload/51296/51296eq7.jpg" /></li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> حقن قيمة يو 200 في العلاقة التالية للحصول على كفاءة التحصيل، وفي مسافة 200 سم. <img alt="المعادلة 8" fo:content-width="1.5in" src="/files/ftp_upload/51296/51296eq8.jpg" /></li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> ويمكن حساب كفاءة استخدام نسب مع مسافات أخرى من 60 سم، طالما أن نسبة التهمة هي أعلى من 3. يسمح هذا الإجراء اختبار عدم اليقين على القيم المحسوبة u و و. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> حساب المعلمة يو لجميع نقاط القياس، وذلك باستخدام العلاقة التالية (اختيار المسافات بحيث <img alt="معادلة 10" fo:content-width="1in" src="/files/ftp_upload/51296/51296eq10.jpg" /> ) <img alt="المعادلة 9" fo:content-width="1.5in" src="/files/ftp_upload/51296/51296eq9.jpg" /></li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> حساب جميع الكفاءات جمع، و د، من العلاقة <img alt="معادلة 11" fo:content-width="1.2in" src="/files/ftp_upload/51296/51296eq11.jpg" /></li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> مؤامرة ضد قيم و قيم الجرعة في النبضة إلى represeالإقليم الشمالي تطور كفاءة التحصيل. ويمكن حساب القضبان الخطأ عن طريق نشر الشكوك حول التهم LIC وAIC تقييمها من القياسات المتكررة في كل مسافة. </li></ol>

<ol>
	<li>Das, I. J., Din, G. X., Ahnesj&#246;, A. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Small+fields:+non-equlibrium+radiation+dosimetry.">Small fields: non-equlibrium radiation dosimetry.</a> Med. Phys. 35 (1), 206-215 (2008).</li><li>Wickmann, G., Nystrom, H. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=The+use+of+liquids+in+ionization+chambers+for+high+precision+radiotherapy+dosimetry.">The use of liquids in ionization chambers for high precision radiotherapy dosimetry.</a> Phys. Med. Biol. 37 (9), 1789-1812 (1992).</li><li>Chung, E., Soisson, E., Seuntjens, J. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Dose+homogeneity+specification+for+reference+dosimetry+of+nonstandard+fields.">Dose homogeneity specification for reference dosimetry of nonstandard fields.</a> Med. Phys. 39 (1), 407-414 (2011).</li><li>Francescon, P., Kilby, W., Satariano, N., Cora, S. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Monte+Carlo+simulated+correction+factors+for+machine+specific+reference+field+dose+calibration+and+output+factor+measurement+using+fixed+and+iris+collimators+on+the+Cyberknife+system.">Monte Carlo simulated correction factors for machine specific reference field dose calibration and output factor measurement using fixed and iris collimators on the Cyberknife system.</a> Phys. Med. Biol. 57 (12), 3741-3758 (2012).</li><li>Wagner, A., Crop, F., Lacornerie, T., Vandevelde, F., Reynaert, N. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Use+of+a+liquid+ionization+chamber+for+stereotactic+radiotherapy+dosimetry.">Use of a liquid ionization chamber for stereotactic radiotherapy dosimetry.</a> Phys. Med. Biol. 58 (8), 2445-2459 (2013).</li><li>Johansson, B., Wickman, G., Bahar-Gogani, J. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=General+collection+efficiency+for+liquid+iso-octane+and+tetramethylsilane+in+pulsed+radiation.">General collection efficiency for liquid iso-octane and tetramethylsilane in pulsed radiation.</a> Phys. Med. Biol. 42 (10), 1929-1938 (1997).</li><li>Andersson, J., T&#246;lli, H. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Application+of+the+two-dose-rate+method+for+general+recombination+correction+for+liquid+ionization+chambers+in+continuous+beams.">Application of the two-dose-rate method for general recombination correction for liquid ionization chambers in continuous beams.</a> Phys. Med. Biol. 56 (2), 299-314 (2010).</li><li>Sjgren, R., Wendelsten, M. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=A+two-dose-rate+method+for+general+recombination+correction+for+liquid+ionization+chambers+in+pulsed+beams.">A two-dose-rate method for general recombination correction for liquid ionization chambers in pulsed beams.</a> Phys. Med. Biol. 55 (15), 4247-4260 (2010).</li><li>Boag, J. W. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Ionization+measurements+at+very+high+intensities:+part+I.+Pulsed+radiation+beams.">Ionization measurements at very high intensities: part I. Pulsed radiation beams.</a> Br. J. Radiol. 23 (274), 601-611 (1950).</li><li>Boag, J. W. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=The+saturation+curve+for+ionization+measurements+in+pulsed+radiation+beams.">The saturation curve for ionization measurements in pulsed radiation beams.</a> Br. J. Radiol. 25 (300), 649-650 (1952).</li><li>Stewart, K. J., Elliott, A., Seuntjens, J. P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Development+of+a+guarded+liquid+ionization+chamber+for+clinical+dosimetry.">Development of a guarded liquid ionization chamber for clinical dosimetry.</a> Phys. Med. Biol. 52 (11), 3089-3104 (2007).</li><li>Yin, Z., Hugtenburg, R. P., Beddoe, H. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Response+corrections+for+solid-state+detectors+in+megavoltage+photon+dosimetry.">Response corrections for solid-state detectors in megavoltage photon dosimetry.</a> Phys. Med. Biol. 49 (11), 3691-3702 (2004).</li><li>Griessbach, I., Lapp, M., Bohsung, J., Gademann, G., Harder, D. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Dosimetric+characteristics+of+a+new+unshielded+silicon+diode+and+its+application+in+clinical+photon+and+electron+beams.">Dosimetric characteristics of a new unshielded silicon diode and its application in clinical photon and electron beams.</a> Med. Phys. 32, 3750-3754 (2005).</li><li>. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=.">.</a> Accuray Inc., Physics Essentials Guide P/N 032515A-ENG. Accuray Inc. , (2010).</li></ol>

والكتاب ليس لديهم ما يكشف.

الأساليب الواردة أعلاه تسمح بتقييم آثار إعادة التركيب في LIC على طائفة واسعة من معدلات الجرعة (0،14-1،58 ملل جراى / نبض). طريقة بسيطة ولكن يرتبط مع أكثر من طريقة الشكوك B، الذي يوفر القيم دقيقة إلى حد ما (والمطلق) من كفاءة التحصيل، و. إعادة التركيب هي المسؤولة عن فقدان ما يقرب من 2٪ في إشارة على مجموعة كاملة التحقيق، ولكن هذا النطاق أكبر مما هو عادة امتدت خلال القياسات الروتينية. أكبر خطأ على عامل الإخراج هو 0.35٪، وتصل 1٪ لقياس جرعة عمق مئوية كما هو موضح في قسم النتائج. العنصر الحاسم لإجراء البروتوكول هو الإعداد الأولي من التجربة، كما يتم تنفيذ جميع القياسات بالنسبة لموقفه المبدئي من الرأس العلاج. وهكذا ينبغي للمرء أن يكون حذرا حول قياس دقيق للSSD الأولية لتكون قادرة على ربط قراءات كاشف لكلجرعة في النبض. هذا صحيح أيضا لوضع جهاز كشف في المياه؛ ينبغي الحرص على أن نقطة فعالة لقياس (1 مم تقع وراء النافذة المدخل في حالة كاشف microLion) يتوضع في 1.5 سم تحت سطح الأرض. التأخير 1 ساعة والجرعة قبل التشعيع ضرورية أيضا من أجل استقرار إمدادات 800 V ودرجة الحرارة. معدل تكرار LINAC مباشرة آثار الجرعة في النبض. في 800 MU / دقيقة ومع تواتر 150 هرتز، والجرعة في النبضة هو 0.89 ملل جراى / النبض. ينبغي أن تكون ثابتة هذا التردد لجميع القياسات للتأكد من أن المسافة هي العامل المتغير الوحيد لها تأثيرها على الجرعة في النبض. طريقة يمكن استخدامها في حالة وجود شعاع مستمر مع بعض التعديلات 7. على الأجهزة الأخرى التي لا يمكن أن تختلف من SSD مباشرة عن طريق تحريك الرأس العلاج، ويمكن تعديل معدل التكرار لإدخال الجرعة في اختلاف النبض. إذا هذه المعلمة هيالثابتة وكذلك، فإن SSD لا يزال من الممكن تعديل عن طريق تحريك LIC وسطح الماء في الخزان، ولكن دقة هذا النهج من المرجح أن تكون أقل من حركة الرأس العلاج المستخدمة في هذه الدراسة. الخطوة التالية في توصيف LIC لاستخدامها في قياس الجرعات حقل صغير هو دراسة العوامل الأخرى التي تحفز اضطراب الاستجابة، مثل مواد للكشف عن حجم وتأثير (أي حقيقة أن حجم الحساسة ليس صغيرة بالمقارنة مع أبعاد شعاع). هذا ممكن من خلال استخدام المحاكاة مونت كارلو 5. مع تلك الجوانب تؤخذ في الحسبان، عوامل تصحيح العالمية يمكن تطبيقها على القراءات LIC الحصول عليها في القياسات الروتينية السريرية (عوامل الانتاج، جرعات العمق المئوية، وملامح جرعة) من أجل القضاء تماما الاضطرابات. بعد توصيف كامل وتصحيح هذه الآثار perturbating، رانه LIC يمكن أن تستخدم للكشف عن إضافية لقياس الجرعات الصغيرة شعاع، مما يتيح التحقق بصورة مستقلة من ملامح، وجرعات العمق المئوية وعوامل الانتاج يقاس كشف عن الأخرى. من شأنه أيضا أن تكون مناسبة قرارها مكانية عالية جدا في الاتجاه الطولي لقياس الجرعات من حقول مستطيلة مع واحد فقط البعد الصغيرة (مثل Tomotherapy.)

وقد تم تنفيذ قياس الجرعات في العلاج الإشعاعي باستخدام غرف التأين الغازي لسنوات عديدة. هذه كاشفات أداء جيدا بقدر ما تشعر العلاج الإشعاعي &quot;التقليدية&quot;، وتستخدم حقول متجانسة (أو متفاوتة ببطء) أي كبير. ولكن العديد من الأجهزة الحديثة، مثل CyberKnife في (الشكل 1) النظام درس في هذا العمل، وتقديم إمكانية استخدام الحقول الصغيرة جدا (وصولا الى 5 ملم). الأجهزة الأخرى تنتج ملامح شعاع التضمين للغاية كما هو الحال في كثافة التضمين العلاج الإشعاعي (IMRT). كشف مليئة بالهواء التقليدية ليست مناسبة تماما لهذه التقنيات 1؛ من أجل التوصل إلى قرار مقبول المكانية فإن حجم تجويف يتعين تخفيضها إلى حجم حيث ستصبح استجابة الغرفة منخفضة للغاية. الثنائيات توفر ميزة أحجام أصغر الحساسة وأنها تستخدم على نطاق واسع في قياس الجرعات الصغيرة شعاع. ولكن ما يقدمونه قيود أخرى مثل نثر الآثارالناشئة عن معدنية بهم التدريع 12،13. في غرفة التأين السائل 2 (LIC)، وكثافة التأين هو أعلى من ذلك بكثير، وبالتالي الحد من حجم الحساسة ممكن دون المساس استجابة كاشف. وعلاوة على ذلك وسيلة الحساسة لديها كثافة قريبا من المياه، والحد من الاضطرابات المرتبطة فلوينس تجويف الهواء. هذه الجوانب تجعل LIC مرشح للاهتمام لشعاع صغير قياس الجرعات 3-5. هناك مع ذلك بعض القضايا لمعالجة قبل أن تكون قادرة على أداء قياسات قياس الجرعات الروتينية مع البلدان منخفضة الدخل. الأولى، وذلك بسبب كثافة التأين العالي للآثار إعادة التركيب هي أكثر أهمية من في غرف مليئة بالهواء 6-8. إعادة التركيب يمكن أن تكون إما الأولي (الإلكترون يعيد توحيد مع أيون أمه) أو عامة (اثنين من أيونات القادمة من الأحداث التأين مختلفة تتحد). هذا الأخير يعتمد على الحادث معدل الجرعة على كاشف؛ رله الوسائل التي قياسات الجرعة النسبية (أي لمحات جرعة، جرعة عمق مئوية، وعوامل الانتاج) يمكن أن يحتمل الخضوع الانحرافات بسبب التغير في معدل الجرعة. يتميز إعادة التركيب من قبل الكفاءة جمع العام، الذي يعرف بأنه نسبة التهمة إلى تهمة المقاسة التي تنتجها الإشعاع الحادث والهروب إعادة التركيب الأولي: و = س C / س 0. في كشف الغازية يتم تقييم آثار إعادة التركيب باستخدام طريقة الجهد اثنين من نظرية Boag 9،10، والتي لا يمكن تطبيقها في البلدان منخفضة الدخل 11. بديل يمكن العثور عليها في استخدام طريقة معدل الجرعة يومين-8، ويتألف من تغيير معدل الجرعة لعزل تأثير إعادة التركيب العام وقياس كفاءة جمع عام من خلال العلاقة <img alt="المعادلة 1" fo:content-width="1in" src="/files/ftp_upload/51296/51296eq1.jpg" /> حيث ش هي صفركما INED <img alt="المعادلة 2" fo:content-width="1in" src="/files/ftp_upload/51296/51296eq2.jpg" /> مع α كونها معامل إعادة التركيب، س 0 وكمية من تهمة أن يهرب إعادة التركيب الأولي، ح الفصل الكهربائي، البريد التهمة الابتدائية، V حجم الحساسة للغرفة، ك 1 ك 2 والتنقلات من الشحنات الإيجابية والسلبية، وU الجهد المطبق. عن طريق قياس بجرعات مختلفة لكل نبضة من الممكن الحصول على المعلمة u و بالتالي كفاءة التحصيل، و. وتعطى الجرعة في نبض من قبل العلاقة <img alt="المعادلة 3" fo:content-width="3in" src="/files/ftp_upload/51296/51296eq3.jpg" /> يتم تنفيذ جميع القياسات في الشروط المرجعية للCyberKnife في (المصدر سطح القطر SSD = 78.5 سم، 1.5 سم عمق، 60 مم تلسكوب الموازاة). استخدام تلسكوب الموازاة ألو كبيرةWS تجنب الآثار حجم المرتبطة الحزم الصغيرة. نظرا لمعدل الجرعة هي 800 MU / دقيقة وتردد التكرار هو 150 هرتز، وهذا يؤدي إلى جرعة من 0.89 ملل جراى / نبض (في الشروط المرجعية، 1 MU يتوافق مع جرعة من 1 CGY). عندما يتم الاحتفاظ تردد تكرار النبضة المستمر، والجرعة في النبضة يعتمد فقط على معدل الجرعة في جراى / دقيقة، والذي يرتبط إلى SSD من خلال القانون مسافة معكوس التربيعية: <img alt="المعادلة 4" fo:content-width="1in" src="/files/ftp_upload/51296/51296eq4.jpg" /> لمدة سواقات د 1 و د 2.

<table border="0" cellpadding="0" cellspacing="0" width="788">
	<tbody>
		<tr>
			<td>MicroLion chamber</td>
			<td>PTW</td>
			<td>31018</td>
			<td>http://www.ptw.de/2263.html</td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Unidos Webline dosimeter</td>
			<td>PTW</td>
			<td></td>
			<td>http://www.ptw.de/unidos_webline_dosemeter_rt0.html</td>
		</tr>
		<tr>
			<td>HV supply</td>
			<td>PTW</td>
			<td></td>
			<td>http://www.ptw.de/2265.html</td>
		</tr>
		<tr>
			<td>MP3 water scanning system</td>
			<td>PTW</td>
			<td></td>
			<td>http://www.ptw.de/2032.html</td>
		</tr>
		<tr>
			<td>0.125 cm3 SemiFlex chamber</td>
			<td>PTW</td>
			<td>31010</td>
			<td>http://www.ptw.de/semiflex_chambers0.html?&#38;cId=6069</td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Cyberknife</td>
			<td>Accuray</td>
			<td></td>
			<td></td>
		</tr>
	</tbody>
</table>

characterization of recombination effects in a liquid ionization chamber used for the dosimetry of a radiosurgical accelerator

معظم أجهزة العلاج الإشعاعي الحديثة تسمح باستخدام حقول صغيرة جدا، إما من خلال beamlets في كثافة التضمين العلاج الإشعاعي (IMRT) أو عن طريق العلاج الإشعاعي المجسم حيث يسمح دقة تحديد المواقع وتقديم جرعات عالية جدا في جزء صغير في حجم صغير للمريض. تتحقق القياسات قياس الجرعات على مسرعات الطبية التقليدية باستخدام غرف التأين مليئة بالهواء. ومع ذلك، في هذه الحزم الصغيرة تخضع لتأثيرات اضطراب nonnegligible. وتركز هذه الدراسة على غرف التأين السائل، والتي تقدم مزايا من حيث القرار المكانية وانخفاض فلوينس الاضطراب. يتم التحقيق أيون آثار إعادة التركيب للكشف عن microLion (PTW) تستخدم مع نظام CyberKnife (Accuray). تتكون طريقة إجراء سلسلة من القياسات خزان المياه في مختلف المسافات مصدر السطح، وتطبيق التصحيحات على قراءات كاشف السائل على أساس القياسات في وقت واحد كاشف الغازية. هذا النهج facilitaالاحصائيين عزل الآثار الناشئة عن إعادة التركيب كثافة عالية من المتوسطة الحساسة السائل والحصول على عوامل تصحيح لتطبيقه على قراءات كاشف. الصعوبة الرئيسية تكمن في تحقيق مستوى كاف من الدقة في الإعداد لتكون قادرة على اكتشاف التغيرات الصغيرة في الاستجابة الغرفة.

في الشكل 3 يتم رسم كفاءة جمع و تم الحصول عليها من طريقة وضد الجرعة في النبض، والذي يتراوح 0-1،6 ملل جراى / نبض حيث يمكن رؤية خسارة 2٪ في الإشارة. النقاط اتباع السلوك الخطية. تظهر أشرطة الخطأ الشكوك الهامة التي يبدو الأصيل في أسلوب ويمكن تقلص إلى حد كبير مع استخدام أسلوب B. ومن الجدير بالذكر أيضا أن في هذه الطريقة يفترض الاستجابة AIC للخضوع أي آثار إعادة التركيب، وهي ليست بالضرورة صحيحا تماما . للتحقق من ذلك يمكن للمرء ببساطة أداء قياسات مماثلة باستخدام AIC وحده في سقف تراكم (أي خزان المياه) والصحيح لمعكوس مسافة مربع؛ الانحرافات صغيرة يمكن ملاحظتها وتضمينها في القيم الشكوك. ويبين الشكل 4 كفاءة جمع تحسب من الطريقة الثانية (B). فإنه يثبت أكثر دقة ولها ميزة توفير القيم المطلقة للو. في ديفي<html> ations من السلوك خطية صغيرة والخسارة في إشارة أقل قليلا من طريقة مع أ. كتطبيق مباشر لطريقة B، عوامل يمكن أن تحسب لتصحيح إعادة التركيب العام بجرعة تعطى لكل نبضة، ببساطة عن طريق اتخاذ معكوس كفاءة التحصيل، و. ثم يبين هذه العوامل يمكن تطبيقها على قياسات جرعة عمق نسبي. الشكل 5 جرعة العمق النسبي قياس مع الصمام الثنائي (لا تخضع لتأثيرات إعادة التركيب) ومع LIC قبل وبعد التصحيح إعادة التركيب. عندما يتم تطبيع المنحنيات على عمق 240 مم (حيث تختفي آثار إعادة التركيب)، أنها تتزامن، وهذا يعني أن التصحيحات تعويض عن آثار إعادة التركيب في منطقة تراكم (حيث الجرعة لكل نبضة، وبالتالي تصحيح العوامل هي أعلى). هذا يشير إلى أن عوامل التصحيح يحسب دقيقة ويمكن أن تكون بمثابة المصادقة على أسلوب معدل الجرعة يومين. <html> : together.within المحافظة على صفحة = &quot;دائما&quot;&gt; <img alt="الشكل 1" src="/files/ftp_upload/51296/51296fig1highres.jpg" /> الشكل 1. sytem وCyberKnife في. منظر لنظام CyberKnife المستخدمة في القياسات، مع رئيس المسرع لافتا إلى أسفل. يمكن إما أن توضع في خزان مياه على الأرض، أو على الأريكة الروبوتية مرئية في الجزء الخلفي من الغرفة، واعتمادا على المساحة المتوفرة فوق الرأس. <img alt="الرقم 2" src="/files/ftp_upload/51296/51296fig2highres.jpg" /> الشكل 2. الإعداد التجريبية. ويمثل الإعداد هنا مع AIC وLIC ضعت بجانب بعضها البعض داخل خزان المياه (1.5 سم عمق)، في مركز شعاع، والتي يتم توجيه أسفل. الأسهم تشير إلى حركة الرأس مسرع بين كل سلسلة من القياسات، ابتداء من الساعة 60 سم مسافة (58.5 سم SSD) وتنتهي في 200 سم (198.5 سم SSD). ether.within صفحة = &quot;دائما&quot;&gt; <img alt="الرقم 3" src="/files/ftp_upload/51296/51296fig3highres.jpg" /> الرقم 3. كفاءة التحصيل العام أو أسلوب A. رسم بياني لتطور كفاءة جمع عام، و، فيما يتعلق الجرعة لكل نبضة (في ملل جراى / نبض) تم الحصول عليها من طريقة A. <img alt="الرقم 4" src="/files/ftp_upload/51296/51296fig4highres.jpg" /> الشكل 4. كفاءة التحصيل العام، وتآمر طريقة B. عامة كفاءة التحصيل ضد الجرعة لكل نبضة، والنتائج من طريقة B. التالية <img alt="الرقم 5" fo:content-width="5in" src="/files/ftp_upload/51296/51296fig5highres.jpg" width="500" /> يظهر الرقم 5. تطبيق لقياسات جرعة عمق نسبي. الجرعة العمق النسبي الحصول عليها من القياسات الصمام الثنائي في الزرقاء.وتتمثل النتائج من القياسات LIC من الأحمر (غير المصححة) والأصفر (تصحيح) المنحنيات. <a href="https://www.jove.com/files/ftp_upload/51296/51296fig5highres.jpg" target="_blank">الرجاء انقر هنا لمشاهدة نسخة أكبر من هذا الرقم.</a>

Watch this Scientific Journal Video about Characterization of Recombination Effects in a Liquid Ionization Chamber Used for the Dosimetry of a Radiosurgical Accelerator at JoVE.com

Characterization of Recombination Effects in a Liquid Ionization Chamber Used for the Dosimetry of a Radiosurgical Accelerator

وهناك عدد متزايد من أجهزة العلاج الإشعاعي توفر ميزة تقديم جرعة من خلال الحزم الصغيرة جدا للورم، مما يسمح لزيادة التوافق وجرعات أعلى في الكسر. العديد من أجهزة كشف مختلفة يمكن استخدامها لقياس الجرعات الصغيرة من هذه الحقول. في هذه الدراسة، ودراسة تأثير أيون إعادة التركيب لغرفة التأين السائل باستخدام نظام العلاج الإشعاعي المجسم.

توصيف التوحد آثار في غرفة التأين السائل المستخدمة لقياس الجرعات الإشعاعية من مسرع مبضع

Most modern radiation therapy devices allow the use of very small fields, either through beamlets in Intensity-Modulated Radiation Therapy (IMRT) or via ...

characterization-recombination-effects-liquid-ionization-chamber-used

Research

JoVE Journal

Engineering

11.7K Views.  Centre Oscar Lambret.  وهناك عدد متزايد من أجهزة العلاج الإشعاعي توفر ميزة تقديم جرعة من خلال الحزم الصغيرة جدا للورم، مما يسمح لزيادة التوافق وجرعات أعلى في الكسر. العديد من أجهزة كشف مختلفة يمكن استخدامها لقياس الجرعات الصغيرة من هذه الحقول. في هذه الدراسة، ود...

Video: Characterization of Recombination Effects in a Liquid Ionization Chamber Used for the Dosimetry of a Radiosurgical Accelerator

Ultrasound Velocity Measurement in a Liquid Metal Electrode

A growing number of electrochemical technologies depend on fluid flow, and often that fluid is opaque. Measuring the flow of an opaque fluid is inherently more difficult than measuring the flow of a transparent fluid, since optical methods are not applicable. Ultrasound can be used to measure the velocity of an opaque fluid, not only at isolated points, but at hundreds or thousands of points arrayed along lines, with good temporal resolution. When applied to a liquid metal electrode, ultrasound velocimetry involves additional challenges: high temperature, chemical activity, and electrical conductivity. Here we describe the experimental apparatus and methods that overcome these challenges and allow the measurement of flow in a liquid metal electrode, as it conducts current, at operating temperature. Temperature is regulated within &#177;2 &#176;C using a Proportional-Integral-Derivative (PID) controller that powers a custom-built furnace. Chemical activity is managed by choosing vessel materials carefully and enclosing the experimental setup in an argon-filled glovebox. Finally, unintended electrical paths are carefully prevented. An automated system logs control settings and experimental measurements, using hardware trigger signals to synchronize devices. This apparatus and these methods can produce measurements that are impossible with other techniques, and allow optimization and control of electrochemical technologies like liquid metal batteries.

Ultrasound velocimetry is used to study mixing by fluid flow in liquid metal electrodes. The focus of this manuscript is to illustrate the methods used for making precise, spatially-resolved ultrasound measurements while limiting oxidation and controlling and monitoring temperature, applied current, and the heater power being supplied.

الموجات فوق الصوتية قياس السرعة في المعدن السائل الكهربائي

A growing number of electrochemical technologies depend on fluid flow, and often that fluid is opaque. Measuring the flow of an opaque fluid is inherently ...

Electron Channeling Contrast Imaging for Rapid III-V Heteroepitaxial Characterization

Misfit dislocations in heteroepitaxial layers of GaP grown on Si(001) substrates are characterized through use of electron channeling contrast imaging (ECCI) in a scanning electron microscope (SEM). ECCI allows for imaging of defects and crystallographic features under specific diffraction conditions, similar to that possible via plan-view transmission electron microscopy (PV-TEM). A particular advantage of the ECCI technique is that it requires little to no sample preparation, and indeed can use large area, as-produced samples, making it a considerably higher throughput characterization method than TEM. Similar to TEM, different diffraction conditions can be obtained with ECCI by tilting and rotating the sample in the SEM. This capability enables the selective imaging of specific defects, such as misfit dislocations at the GaP/Si interface, with high contrast levels, which are determined by the standard invisibility criteria. An example application of this technique is described wherein ECCI imaging is used to determine the critical thickness for dislocation nucleation for GaP-on-Si by imaging a range of samples with various GaP epilayer thicknesses. Examples of ECCI micrographs of additional defect types, including threading dislocations and a stacking fault, are provided as demonstration of its broad, TEM-like applicability. Ultimately, the combination of TEM-like capabilities &#8211; high spatial resolution and richness of microstructural data &#8211; with the convenience and speed of SEM, position ECCI as a powerful tool for the rapid characterization of crystalline materials.

The use of electron channeling contrast imaging in a scanning electron microscope to characterize defects in III-V/Si heteroexpitaxial thin films is described. This method yields similar results to plan-view transmission electron microscopy, but in significantly less time due to lack of required sample preparation.

الإلكترون توجيه التباين التصوير لرابيد III-V Heteroepitaxial توصيف

Misfit dislocations in heteroepitaxial layers of GaP grown on Si(001) substrates are characterized through use of electron channeling contrast imaging ...

Phase Diagram Characterization Using Magnetic Beads as Liquid Carriers

Magnetic beads with ~1.9 &#181;m average diameter were used to transport microliter volumes of liquids between contiguous liquid segments with a tube for the purpose of investigating phase change of those liquid segments. The magnetic beads were externally controlled using a magnet, allowing for the beads to bridge the air valve between the adjacent liquid segments. A hydrophobic coating was applied to the inner surface of the tube to enhance the separation between two liquid segments. The applied magnetic field formed an aggregate cluster of magnetic beads, capturing a certain liquid amount within the cluster that is referred to as carry-over volume. A fluorescent dye was added to one liquid segment, followed by a series of liquid transfers, which then changed the fluorescence intensity in the neighboring liquid segment. Based on the numerical analysis of the measured fluorescence intensity change, the carry-over volume per mass of magnetic beads has been found to be ~2 to 3 &#181;l/mg. This small amount of liquid allowed for the use of comparatively small liquid segments of a couple hundred microliters, enhancing the feasibility of the device for a lab-in-tube approach. This technique of applying small compositional variation in a liquid volume was applied to analyzing the binary phase diagram between water and the surfactant C12E5 (pentaethylene glycol monododecyl ether), leading to quicker analysis with smaller sample volumes than conventional methods.

Here, we present a protocol to investigate multi-component phase diagrams using externally controlled magnetic beads as liquid carriers in a lab-in-tube approach. This approach can aid in applications that seek to gather further information on phase change in complex liquid systems.

المرحلة مخطط توصيف باستخدام الخرز المغناطيسي حيث الناقلون السائلة

Magnetic beads with ~1.9 &#181;m average diameter were used to transport microliter volumes of liquids between contiguous liquid segments with a tube for ...

Detection and Recovery of Palladium, Gold and Cobalt Metals from the Urban Mine Using Novel Sensors/Adsorbents Designated with Nanoscale Wagon-wheel-shaped Pores

Developing low-cost, efficient processes for recovering and recycling palladium, gold and cobalt metals from urban mine remains a significant challenge in industrialized countries. Here, the development of optical mesosensors/adsorbents (MSAs) for efficient recognition and selective recovery of Pd(II), Au(III), and Co(II) from urban mine was achieved. A simple, general method for preparing MSAs based on using high-order mesoporous monolithic scaffolds was described. Hierarchical cubic Ia3d wagon-wheel-shaped MSAs were fabricated by anchoring chelating agents (colorants) into three-dimensional pores and micrometric particle surfaces of the mesoporous monolithic scaffolds. Findings show, for the first time, evidence of controlled optical recognition of Pd(II), Au(III), and Co(II) ions and a highly selective system for recovery of Pd(II) ions (up to ~95%) in ores and industrial wastes. Furthermore, the controlled assessment processes described herein involve evaluation of intrinsic properties (e.g., visual signal change, long-term stability, adsorption efficiency, extraordinary sensitivity, selectivity, and reusability); thus, expensive, sophisticated instruments are not required. Results show evidence that MSAs will attract worldwide attention as a promising technological means of recovering and recycling palladium, gold and cobalt metals.

Because of the importance and extensive use of palladium, gold and cobalt metals in high-technology equipment, their recovery and recycling constitute an important industrial challenge. The metal recovery system described herein is a simple, low-cost means for the effective detection, removal, and recovery of these metals from the urban mine.

كشف واستعادة البلاديوم والذهب والكوبالت المعادن من منجم الحضري عن طريق مجسات رواية / الممتزات مخصصة للمع النانو المسامات على شكل عجلة عربة

Developing low-cost, efficient processes for recovering and recycling palladium, gold and cobalt metals from urban mine remains a significant challenge in ...

Quantification of Hydrogen Concentrations in Surface and Interface Layers and Bulk Materials through Depth Profiling with Nuclear Reaction Analysis

Nuclear reaction analysis (NRA) via the resonant 1H(15N,&#945;&#947;)12C reaction is a highly effective method of depth profiling that quantitatively and non-destructively reveals the hydrogen density distribution at surfaces, at interfaces, and in the volume of solid materials with high depth resolution. The technique applies a 15N ion beam of 6.385 MeV provided by an electrostatic accelerator and specifically detects the 1H isotope in depths up to about 2 &#956;m from the target surface. Surface H coverages are measured with a sensitivity in the order of ~1013 cm-2 (~1% of a typical atomic monolayer density) and H volume concentrations with a detection limit of ~1018 cm-3 (~100 at. ppm). The near-surface depth resolution is 2-5 nm for surface-normal 15N ion incidence onto the target and can be enhanced to values below 1 nm for very flat targets by adopting a surface-grazing incidence geometry. The method is versatile and readily applied to any high vacuum compatible homogeneous material with a smooth surface (no pores). Electrically conductive targets usually tolerate the ion beam irradiation with negligible degradation. Hydrogen quantitation and correct depth analysis require knowledge of the elementary composition (besides hydrogen) and mass density of the target material. Especially in combination with ultra-high vacuum methods for in-situ target preparation and characterization, 1H(15N,&#945;&#947;)12C NRA is ideally suited for hydrogen analysis at atomically controlled surfaces and nanostructured interfaces. We exemplarily demonstrate here the application of 15N NRA at the MALT Tandem accelerator facility of the University of Tokyo to (1) quantitatively measure the surface coverage and the bulk concentration of hydrogen in the near-surface region of a H2 exposed Pd(110) single crystal, and (2) to determine the depth location and layer density of hydrogen near the interfaces of thin SiO2 films on Si(100).

We illustrate the application of 1H(15N,&#945;&#947;)12C resonant nuclear reaction analysis (NRA) to quantitatively evaluate the density of hydrogen atoms on the surface, in the volume, and at an interfacial layer of solid materials. The near-surface hydrogen depth profiling of a Pd(110) single crystal and of SiO2/Si(100) stacks is described.

الكمي لتركيز الهيدروجين في المياه السطحية واجهة الطبقات والمواد السائبة من خلال التنميط العمق مع تحليل التفاعلات النووية

Nuclear reaction analysis (NRA) via the resonant 1H(15N,&#945;&#947;)12C reaction is a highly effective method of depth profiling that quantitatively and ...

Electrochemical Etching and Characterization of Sharp Field Emission Points for Electron Impact Ionization

A new variation of the drop-off method for fabricating field emission points by electrochemically etching tungsten rods in a NaOH solution is described. The results of studies in which the etching current and the molarity of the NaOH solution used in the etching process were varied are presented. The investigation of the geometry of the tips, by imaging them with a scanning electron microscope, and by operating them in field emission mode is also described. The field emission tips produced are intended to be used as an electron beam source for ion production via electron impact ionization of background gas or vapor in Penning trap mass spectrometry applications.

A method for electrochemically etching field emission tips is presented. Etching parameters are characterized and the operation of the tips in field emission mode is investigated.

الكهروكيميائية النقش وتوصيف نقاط شارب الميدان الانبعاثات الكترون تأثير التأين

A new variation of the drop-off method for fabricating field emission points by electrochemically etching tungsten rods in a NaOH solution is described. ...

Testing of Nanoparticle Release from a Composite Containing Nanomaterial Using a Chamber System

With the rapid development of nanotechnology as one of the most important technologies in the 21st century, interest in the safety of consumer products containing nanomaterials is also increasing. Evaluating the nanomaterial release from products containing nanomaterials is a crucial step in assessing the safety of these products, and has resulted in several international efforts to develop consistent and reliable technologies for standardizing the evaluation of nanomaterial release. In this study, the release of nanomaterials from products containing nanomaterials is evaluated using a chamber system that includes a condensation particle counter, optical particle counter, and sampling ports to collect filter samples for electron microscopy analysis. The proposed chamber system is tested using an abrasor and disc-type nanocomposite material specimens to determine whether the nanomaterial release is repeatable and consistent within an acceptable range. The test results indicate that the total number of particles in each test is within 20% from the average after several trials. The release trends are similar and they show very good repeatability. Therefore, the proposed chamber system can be effectively used for nanomaterial release testing of products containing nanomaterials.

Nanoparticle release is tested using a chamber system that includes a condensation particle counter, an optical particle counter and sampling ports to collect filter samples for microscopy analysis. The proposed chamber system can be effectively used for nanomaterial release testing with a repeatable and consistent data range.

اختبار الجسيمات النانوية بيان من المجمع يحتوي على المواد متناهية الصغر باستخدام نظام الغرفة

With the rapid development of nanotechnology as one of the most important technologies in the 21st century, interest in the safety of consumer products ...

Measurement of Outgassing Rates of Steels

Steels are commonly used materials in the fabrication of vacuum systems because of their good mechanical, corrosion, and vacuum properties. A variety of steels meet the criterion of low outgassing required for high or ultrahigh vacuum applications. However, a given material can present different outgassing rates depending on its manufacturing process or the various pretreatment processes involved during the fabrication. Thus, the measurement of outgassing rates is highly desirable for a specific vacuum application. For this reason, the rate-of-pressure rise (RoR) method is often used to measure the outgassing of hydrogen after bakeout. In this article, a detailed description of the design and execution of the experimental protocol involved in the RoR method is provided. The RoR method uses a spinning rotor gauge to minimize errors that stem from outgassing or the pumping action of a vacuum gauge. The outgassing rates of two ordinary steels (stainless steel and mild steel) were measured. The measurements were made before and after the heat pretreatment of the steels. The heat pretreatment of steels was performed to reduce the outgassing. Extremely low rates of outgassing (on the order of 10&#8722;11 Pa m3 sec&#8722;1 m&#8722;2) can be routinely measured using relatively small samples.

A protocol for the measurement of outgassing rates of hydrogen from ordinary steel vacuum chambers using the rate-of-pressure rise method is presented.

قياس أنتج الانبعاث الغازي الاسعار من فولاذ

Steels are commonly used materials in the fabrication of vacuum systems because of their good mechanical, corrosion, and vacuum properties. A variety of ...

Spark Plasma Sintering Apparatus Used for the Formation of Strontium Titanate Bicrystals

A spark plasma sintering apparatus was used as a novel method for diffusion bonding of two single crystals of strontium titanate to form bicrystals with one twist grain boundary. This apparatus utilizes high uniaxial pressure and a pulsed direct current for rapid consolidation of material. Diffusion bonding of strontium titanate bicrystals without fracture, in a spark plasma sintering apparatus, is possible at high pressures due to the unusual temperature dependent plasticity behavior of strontium titanate. We demonstrate a method for the successful formation of bicrystals at accelerated time scales and lower temperatures in a spark plasma sintering apparatus compared to bicrystals formed by conventional diffusion bonding parameters. Bond quality was verified by scanning electron microscopy. A clean and atomically abrupt interface containing no secondary phases was observed using transmission electron microscopy techniques. Local changes in bonding across the boundary was characterized by simultaneous scanning transmission electron microscopy and spatially resolved electron energy-loss spectroscopy.

A viable technique for the formation of strontium titanate bicrystals at high pressure and fast heating rate via the spark plasma sintering apparatus is developed.

سبارك البلازما التكلس جهاز يستخدم لتشكيل سترونتيوم تيتانات Bicrystals

A spark plasma sintering apparatus was used as a novel method for diffusion bonding of two single crystals of strontium titanate to form bicrystals with ...

Recombination Dynamics in Thin-film Photovoltaic Materials via Time-resolved Microwave Conductivity

A method for investigating recombination dynamics of photo-induced charge carriers in thin film semiconductors, specifically in photovoltaic materials such as organo-lead halide perovskites is presented. The perovskite film thickness and absorption coefficient are initially characterized by profilometry and UV-VIS absorption spectroscopy. Calibration of both laser power and cavity sensitivity is described in detail. A protocol for performing Flash-photolysis Time Resolved Microwave Conductivity (TRMC) experiments, a non-contact method of determining the conductivity of a material, is presented. A process for identifying the real and imaginary components of the complex conductivity by performing TRMC as a function of microwave frequency is given. Charge carrier dynamics are determined under different excitation regimes (including both power and wavelength). Techniques for distinguishing between direct and trap-mediated decay processes are presented and discussed. Results are modelled and interpreted with reference to a general kinetic model of photoinduced charge carriers in a semiconductor. The techniques described are applicable to a wide range of optoelectronic materials, including organic and inorganic photovoltaic materials, nanoparticles, and conducting/semiconducting thin films.

A Time Resolved Microwave Conductivity technique for investigating direct and trap-mediated recombination dynamics and determining carrier mobilities of thin film semiconductors is presented here.

إعادة التركيب حيوية في الأغشية الرقيقة المواد الضوئية عن طريق وحلها الوقت ميكروويف التوصيل

A method for investigating recombination dynamics of photo-induced charge carriers in thin film semiconductors, specifically in photovoltaic materials ...