我们非常感谢帮助罗尔夫·Follat​​h，罗兰·胡贝尔，K.莫勒，Inosov德米特罗，约尔格·芬克，安德烈亚斯Koitzsch，贝恩德·毕希纳，安德烈Varykhalov，埃米尔Rienks，奥利弗·雷德，Setti Thirupathaiah，丹尼斯Vyalikh，Molodtsov谢尔盖·克莱门斯Laubschat，拉莫纳韦伯，沃尔夫冈·赫尔曼·杜尔埃贝哈特，基督教荣，托马斯·布鲁姆，格尔德赖卡特，大卫巴彻勒，启Godehusen，马丁Knupfer，斯特凡Leßny，德克Lindackers的斯特凡·莱热，拉尔夫·福伦达，汤家骅Schönfelder，谁构思的“1立方”项目，设计，建造和调试的光束线和终端站以及组织和用户提供支持。 该项目“1立方角分辨光电子能谱”已经由BMBF金“的最高分辨率ARPES”，以及直接由BESSYII和IFW - 德累斯顿。这种特殊的工作得到了DFG优先方案SPP1458，授予：ZA 654/1-1，BO1912/3-1的和BO1912/2-2。 EC和BPD日ANK在约翰内斯堡大学理学院差旅费。 AV，RF和MC承认从欧盟-FP7/2007-2013的支持下赠款协议N. 264098 - MAMA。

1。安装示例<ol><li>本实验采用亥姆霍兹 - Zentrum柏林BESSY储存环同步加速器辐射。光子束线旅游，我们的最终站，其中一个样品安装。 </li><li>从单晶材料以进行调查，钌酸锶在这里开始。使用银环氧树脂胶样品的样品架。银基的环氧树脂，可确保良好的热接触和电接触。 </li><li>胶的铝顶部后的单晶表面。的顶部后，将被用于切割样品在超高真空中，以暴露一个原子的干净的表面。 </li><li>装载在装载锁定装置的样本保持器。 </li></ol> 2。 ，实现超高真空和热隔离<ol><li>开始抽空负载锁定的超高真空室的污染降到最低。 </li><li>监视的压力。一旦压力约10 -8毫巴一直取得，转让装配的准备室，随后的主要chamber.The冰冷的手指和样品支架经过特殊设计，以保证最好的氦锅热接触。 </li><li>这些示范版本显示通过使用锥形表面的接触面积增加，这是如何实现的。锥形表面被压靠在彼此的样本保持器和冷的手指被牢牢地固定在的地方使用的钛螺母和螺栓。 </li></ol> 3。定位和冷却样品<ol><li>下一个步骤是使用输送臂的方位角内的冷手指沿定向样品。修复的位置的样品，通过拧紧螺母与支承臂连接到该室的相反侧，同时施加反作用力。 </li><li>劈开的样本通过移动操纵器向上，使柱的顶部除去与支撑臂的相互作用。 </li><li>束快门关闭后，将样品在光束线使用机械手的位置。一旦样品是在地方，使确保正确关闭cryoshields。 </li><li>开始抽上1-K锅和流通中的氦-3气体冷却样品到基准温度。测量温度接近样品，并在实验过程中不会改变。 </li><li>打开光束的光束快门。使用千分尺装置上的螺丝来调整位置的样品，所以，它是在分析仪的透镜的焦点。这种调整是非常重要的。 </li></ol> 4。收集数据<ol><li>一旦安装准备就绪后，切换到角分辨模式的分析仪和记录的频谱扫描模式。这将产生用于二维能量角曲线的数据。 </li><li>构造一个的费米面地图使用的数据。选择极角对应的费米能级口岸的苏佩的研究钌酸锶rconducting差距。 </li><li>记录高分辨率的光谱在所选定的极角的上方和下方的超导转变温度的锶钌调查超导能隙的行为。 </li></ol>

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	<li>Borisenko, S. V. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=One-Sign+Order+Parameter+in+Iron+Based+Superconductor.">One-Sign Order Parameter in Iron Based Superconductor.</a> Symmetry. 4, 251-264 (2012).</li><li>Maeno, Y., Hashimoto, H., Yoshida, K., Nishizaki, S., Fujita, T., Bednorz, J. G., Lichtenberg, F. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Superconductivity+in+a+layered+perovskite+without+copper.">Superconductivity in a layered perovskite without copper.</a> Nature (London). 372, 532 (1994).</li><li>Singh, D. J. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Relationship+of+Sr2RuO4+to+the+superconducting+layered+cuprates.">Relationship of Sr2RuO4 to the superconducting layered cuprates.</a> Phys. Rev. B. 52, 1358 (1995).</li><li>Zabolotnyy, V. B. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Surface+and+bulk+electronic+structure+of+the+unconventional+superconductor+Sr2RuO4:+unusual+splitting+of+the+&#946;+band.">Surface and bulk electronic structure of the unconventional superconductor Sr2RuO4: unusual splitting of the &#946; band.</a> New Journal of Physics. 14, 63039 (2012).</li><li>St&#246;we, K., Wagner, F. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Crystal+Structure+and+Calculated+Electronic+Band+Structure+of+ZrTe3.">Crystal Structure and Calculated Electronic Band Structure of ZrTe3.</a> Journal of Solid State Chemistry. 138, 160-168 (1998).</li><li>Zabolotnyy, V. B. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Momentum+and+temperature+dependence+of+renormalization+effects+in+the+high-temperature+superconductor+YBa2Cu3O7-&#948;.">Momentum and temperature dependence of renormalization effects in the high-temperature superconductor YBa2Cu3O7-&#948;.</a> Phys. Rev. B. 76, 064519 (2007).</li><li>Zabolotnyy, V. B. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Disentangling+surface+and+bulk+photoemission+using+circularly+polarized+light.">Disentangling surface and bulk photoemission using circularly polarized light.</a> Phys. Rev. B. 76, 024502 (2007).</li><li>Kordyuk, A. A., Borisenko, S. V., Kim, T. K., Nenkov, K. A., Knupfer, M., Fink, J., Golden, M. S., Berger, H., Follath, R. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Origin+of+the+Peak-Dip-Hump+Line+Shape+in+the+Superconducting-State+(&#960;,0)+Photoemission+Spectra+of+Bi2Sr2CaCu2O8.">Origin of the Peak-Dip-Hump Line Shape in the Superconducting-State (&#960;,0) Photoemission Spectra of Bi2Sr2CaCu2O8.</a> Phys. Rev. Lett. 89, 077003 (2002).</li><li>Inosov, D. S., Fink, J., Kordyuk, A. A., Borisenko, S. V., Zabolotnyy, V. B., Schuster, R., Knupfer, M., B?chner, B., Follath, R., D?rr, H. A., Eberhardt, W., Hinkov, V., Keimer, B., Berger, H. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Momentum+and+Energy+Dependence+of+the+Anomalous+High-Energy+Dispersion+in+the+Electronic+Structure+of+High+Temperature+Superconductors.">Momentum and Energy Dependence of the Anomalous High-Energy Dispersion in the Electronic Structure of High Temperature Superconductors.</a> Phys. Rev. Lett. 99, 237002 (2007).</li><li>Inosov, D. S., Schuster, R., Kordyuk, A. A., Fink, J., Borisenko, S. V., Zabolotnyy, V. B., Evtushinsky, D. V., Knupfer, M., B?chner, B., Follath, R., Berger, H. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Excitation+energy+map+of+high-energy+dispersion+anomalies+in+cuprates.">Excitation energy map of high-energy dispersion anomalies in cuprates.</a> Phys. Rev. B. 77, 212504 (2008).</li><li>H&#252;fner, S. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=.">.</a> Photoelectron Spectroscopy, Principles and Applications. , (1996).</li></ol>

没有利益冲突的声明。

正如上面所示，实现的方法是非常有效的，在研究的低能量的电子结构的单晶。最近的仪器的改进，从一个单纯的表征和带映射工具已经把角分辨光电子能谱成一个复杂的多体光谱。一个现代化的实验提供了坚实的电子结构或纳米对象，一个新的水平精度的信息。访问的费米表面的金属的情况下，能隙半导体和绝缘体，它们的表面状态，能带结构和动量依赖的费米速度允许在一般水平的电子结构?...

如今ARPES被广泛用于确定固体的电子结构。一般，不同的变化，此方法是由所需的辐射激发的电子源定义。我们使用同步加速器辐射，因为它提供了一个独特的机会来调整的偏振和在很宽的能量范围内的激发光子能量和由高强度，小的带宽（能源HN的不确定性）的特征在于，它可以被聚焦到一个狭窄的光束收集光电子从几十微米的光斑。同步加速器辐射产生在电子储存环迫使电子在环中循环的顺序的2电子伏特的能量**通过周期性强磁铁（波荡）的安排。磁场偏转电子和如此快速的电子改变其方向时，他们发出的辐射。正是这种辐射，然后引导到所谓的束线，在其中进一步单色由衍射光栅集中由几个镜的表面上的样品。有很多这样的设施在世界各地。我们的最终站位于BESSY储存环的Helmholtz-Zentrum酒店柏林的光束线之一。 本ARPES设施的心脏是电子能量分析仪（ 图1）。由于我们感兴趣的动能和角度在电子离开表面，它是很方便的，在一次测量中检测到它们。一个非常简单的原则，使这种方法成为现实。至于在一个基本的实验用的光学透镜，其重点中的点的平面波转换成的后焦平面上，从而进行空间的傅里叶变换，电子光学透镜项目离开表面的电子在特定的角度中的一个点的焦平面（ 图1）。在这种方式中，我们获得的倒数， 即动量，空间。在远程控制策从在焦平面的前进方向相对应的角度和从而光电子的势头。现在的电子有能源方面加以分析。为了这个目的，半球形分析仪的入射狭缝正好被放置在电子光学透镜的焦平面。两个半球上的电压是这样选择的，只与特定的动能（为了能量）的电子将被引导在中间的两个半球和土地上的二维检测器的中央线完全相同。那些更快将击中探测器接近的外半球;那些慢将朝着内半球偏转。在这样一种方式中，我们可以得到同时作为一个功能的角度和动能的光电子强度分布。 与现有方法相比，我们的方法的主要优点是使用的他3 cryomanipulator的。至少有两个原因，进行OUt是在低温下的测量。的材料的温度越高，越涂抹满分成为电子态的能量和动量。要确定精度高的电子结构，该温度下要避免扩大。此外，许多物理特性和温度有关，一些订货现象，在低温和知识系统的基态的电子结构， 即 T = 0，是极为重要的。降温的样品下降到十分之一秒的开尔文的最有效的方法之一是，以液化他3气。在许多实验中达到子·开尔文的温度是没有问题的，因为热辐射，超低温下的主要敌人，可以有效地屏蔽。不幸的是，这是不是的情况下，光电子的实验。我们需要的入射光与出射电子免费提供。这是通过专门设计的狭缝在三个岭diation盾牌，具有不同的温度。为了补偿的光子束和室温辐射引起的热负荷，低温恒温器的冷却功率应该是非常高的。这是通过非常大的两个泵的抽气速度减少的液态He 3以上的蒸气压，从而冷却的冷的手指和样品。我们3系统的设计规范，使其成为全球最强大的。这也许是唯一的地方，在这个星球上，人们可以看到一个1 K冰冷的表面上通过一个房间的温度窗口，“最冷可见”。 现代光电子实验是在图1中所示的草图。 （绿色虚线）的同步辐射光束照亮样本并激发光电子1 K的冷表面。电子被投射到半球形分析仪的入口狭缝，排序条件方面的角度（黄色，洋红和青色的痕迹对应different的倾斜角），然后，分析在动能方面， 图2示出了作为的函数的典型的强度分布的倾斜角和动能。预期确实是这样的强度分布，作为比较，与该材料的能带结构的计算显示（右面板）。这是我们的互惠空间的窗口。 通过扫描电压上的透镜和半球和绕垂直轴的旋转样品（极角），我们可以探索广泛的结合能范围内，以及宽区域的往复空间以前所未有的详细。绘制在费米能级的函数的两个组成部分，在平面内的动量，计算从倾斜和极性的角度强度，特别是，我们有至费米表面（FS）的直接访问。 *在“不确定性”，我们理解实验者的最佳估计多远的实验数量可能是从“真实的的价值。“ *低能量环的〜0.8 GeV时，高能量的1 - 8 GeV的能量。

<table border="1"><tbody><tr><td> 的试剂/材料名称 </td><td> 公司 </td><td> 目录编号 </td><td> 评论 </td></tr><tr><td> ZrTe 3 2 TISE的单晶</td><td></td><td></td><td>赫尔穆特·伯杰博士，洛桑联邦理工学院，洛桑增长</td></tr><tr><td>单结晶的Sr 2 RuO 4的 </td><td></td><td></td><td>组的博士安东尼奥·韦基奥增长</td></tr><tr><td></td><td></td><td></td><td> SAMPLES ZrTe 3，TISE 2，高级2 RuO 4的 </td></tr></tbody></table>

angle-resolved photoemission spectroscopy at ultra-low temperatures

其电子结构所定义的材料的物理性质。其特征在于在固体中的电子能量（ω）和动量（k）和找到他们在一个特定的状态，与给定的ω 和 k的概率由频谱函数描述一个（k，ω）。这个功能可以直接测量，在实验的基础上著名的光电效应，阿尔伯特·爱因斯坦获得了诺贝尔文学奖，早在1921年的解释。在光电效应的光照射的表面上喷出从材料的电子。根据爱因斯坦，节约能源允许一个，以确定样品内的电子的能量，提供的能量的光的光子的出射光电子的动能是已知的。动量守恒，它也有可能估算，K表有关的瞬的光电子通过测量在该光电子离开表面的角度中的量子。这种技术被称为现代版角分辨光电子能谱（ARPES），以确定的电子结构，并利用两个守恒定律， 即固体内部的电子能量和动量。为了解决细节问题，了解局部问题，凝聚态物理的关键，需要最小化：三个量的不确定性*能量的光子，光电子的动能和温度的样品中的不确定性。 在我们的方法中，我们结合三个领域的同步辐射，表面科学和低温的最新成就。我们使用同步加速器辐射与可调的光子能量贡献的不确定性的顺序的1毫电子伏特，具有精度的顺序的1毫电子伏特的电子能量分析仪，其检测动能和他3低温恒温器的wh脑出血允许我们的样品的温度保持在低于1 K，我们讨论的示例性的单晶的Sr 2 RuO 4的和其他一些材料上获得的结果。这种材料的电子结构，可确定一个前所未有的清晰度。

的超低温条件下，我们共同的设置与高分辨率的光束线和分析，使我们能够记录具有非常高的整体分辨率光谱。这在图3中示出。的能量分辨率是通常的测试来测量的宽度的费米的金属边缘。在这种情况下，它是一个新鲜蒸发的铟膜。半最大值处的全宽度（FWHM）的高斯，与阶梯函数进行卷积时的精确描述的边缘，是2毫电子伏特的顺序。详细研究的低能量的电子结构的固体是更为重要?...

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Angle-resolved Photoemission Spectroscopy At Ultra-low Temperatures

这种方法的总体目标是，以确定低能量的电子在超低温下利用同步辐射角分辨光电子能谱结构的固体。

在极低的温度下角分辨光电子能谱

The physical properties of a material are defined by its  electronic structure. Electrons in solids are characterized by energy (&omega;)  and momentum ...

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17.5K 次观看.  IFW-Dresden. 这种方法的总体目标是，以确定低能量的电子在超低温下利用同步辐射角分辨光电子能谱结构的固体。