Wir präsentieren ein leistungsstarkes photonisches System, das den Effekt mehrerer Quanteninterferenzen nutzt, um polarisationsverschränkte, degenerierte, nach der Auswahl freie Photonen mit hoher Emissionsrate bei großer Breitbandverteilung zu erzeugen. Unser Ansatz verwendet einen mehrfachen Reverse-Hong-Ou-Mandel-Interferenzprozess, um polarisationsverschränkte Photonen mit einer hohen Generationseffizienz und einer zuverlässigen Trennung von degenerierten Photonenpaaren in verschiedene optische Modi ohne Nachauswahl zu erzeugen. Schalten Sie zunächst eine Laserdiode ein und stellen Sie die Leistung auf einige Milliwatt ein.
Bitte ein holographisches Gitter in etwa einem 45-Grad-Winkel in Bezug auf die Laserdiodenoberfläche, und stellen Sie den Winkel so lange ein, bis die Strahlintensität maximiert zu sein scheint. Als nächstes koppeln Sie den Laser mit einer polarisierenden optischen Faser. Richten Sie die Faser an einen Leistungsmesser, und stellen Sie die Kupplungsschrauben ein, um die Ausgangsleistung zu maximieren.
Richten Sie den Laser durch einen Freiraumisolator. Legen Sie dann eine Halbwellenplatte und eine Viertelwellenplatte für 405-Nanometer Licht in den Weg des Strahls. Stellen Sie die Plattenwinkel ein, um den gewünschten Strahlpolarisationszustand zu erreichen.
Als nächstes legen Sie einen Kurzpass-dichroitischen Spiegel und einen polarisierenden Balken-Splitter-Würfel in den Pfad des Balkens. Verwenden Sie einen regulären Spiegel, um den reflektierten s-polarisierten Strahl parallel zum übertragenen p-polarisierten Strahl zu lenken. Legen Sie einen Typ-Null-ppKTP-Kristall auf eine temperaturgeregelte Plattform, die im Pfad des Strahls montiert ist.
Passen Sie die Plattform so lange an, bis die geteilten Strahlen durch den Kristall gehen. Passen Sie dann den Strahlteiler und die Spiegel an, bis sowohl die s- als auch die p-polarisierten Strahlen für einige Meter parallel sind. Verwenden Sie für diese Einstellung sowohl den 405-Nanometer-Pumpenlaser als auch einen 810-Nanometer-Referenzlaser.
Als nächstes montieren Sie eine zweiwellige Halbwellenplatte auf beiden Seiten des ppKTP-Kristalls, senkrecht zum einfallenden Licht. Die Halbwellenplatte zwischen Strahlteiler und Kristall wurde im Voraus auf 22,5 Grad und die andere Platte auf 45 Grad eingestellt. Platzieren Sie dann einen Retroreflektor am Ende des Setups, um die nach unten umgewandelten Strahlen durch den ppKTP-Kristall und die 22,5-Grad-Halbwellenplatte zurück zu lenken.
Positionieren Sie die 45-Grad-Halbwellenplatte so, dass nur der vom Strahlsplitter reflektierte einfeiner Strahl und der ausgehende Strahl von der anderen Seite durch ihn passieren. Stellen Sie sicher, dass beide ausgehenden Strahlen in den Strahlsplitter geleitet werden, um die Photonenstrahlen im Uhrzeigersinn und gegen den Uhrzeigersinn zu erzeugen. Platzieren Sie CCD-Kamerastrahlprofiler inline mit den Ausgangs-Photonenstrahlen.
Passen Sie die Spiegel und den Retroreflektor so an, dass sich die Balkenpaare im Uhrzeigersinn und gegen den Uhrzeigersinn im gleichen raumräumlichen Modus befinden. Montieren Sie dann eine 300-Millimeter-Fokuslinse zwischen der Viertelwellenplatte und dem dichroitischen Spiegel. Positionieren Sie die Linse so, dass der Brennpunkt des Pumpenlaserstrahls um die Erzeugungsposition der zweiten Photonen-Down-Umwandlung im ppKTP-Kristall liegt.
Entfernen Sie die Strahlprofiler, und platzieren Sie eine Viertelwellenplatte, einen Drahtgitterpolarisator und einen Interferenzfilter im Pfad jedes Ausgangsstrahls. Koppeln Sie die Strahlen mit Multimode-Fasern mit einer Kollimatorlinse. Platzieren Sie eine 300-Millimeter-Fokuslinse vor jeder Viertelwellenplatte, und fokussieren Sie die Ausgangsstrahlen auf die Kollimatoren.
Verbinden Sie dann die Multimode-Fasern mit Single-Photon-Zählmodulen, die Siliziumlawinenphotodioden verwenden. Sobald das Setup vollständig montiert ist, schalten Sie den Referenzlaser aus, und schließen Sie den Diodenlaser wieder an. Schalten Sie die Raumbeleuchtung aus, und schließen Sie alle externen Lichter aus.
Schalten Sie dann die Zählmodule ein, und zählen Sie die herunterkonvertierten Photonen. Passen Sie dann die Temperatur des ppKTP-Kristalls und den Neigungswinkel der 45-Grad-Halbwellenplatte an, um die Zählrate der nach unten konvertierten Photonen zu verbessern. Wiederholen Sie die Messungen und Anpassungen, bis die Zählrate maximiert ist.
Stellen Sie vor der Messung die Winkel der Viertelwellenplatten und Polarisatoren für die Ausgangsstrahlen ein, um die gewünschte Polarisationsbasis für die Messung zu erreichen. Schließen Sie dann das Single-Photon-Zählmodul des vom dichroitischen Spiegel reflektierten Ausgangsstrahls an den Startsignaleingang eines Zeit-Zu-Amplituden-Wandlers an. Schließen Sie den anderen Strahl über eine elektrische Verzögerungsleitung an den Stoppsignaleingang an.
Stellen Sie die Verzögerungszeit auf 50 Nanosekunden und den angezeigten Zeitbereich auf 100 Nanosekunden ein. Öffnen Sie die Gerätesoftware, stellen Sie die Messzeit auf 30 Sekunden ein, und starten Sie die Messung. Wenn die Messung abgeschlossen ist, zeichnen Sie die Pulshöhenverteilung auf.
Wiederholen Sie die Messung mit mehreren Polarisationsbasiskombinationen, und identifizieren Sie ein Zufallszeitfenster basierend auf der zeitlichen Auflösung der Zählmodule. Integrieren Sie für jede Messung den Bereich unter dem Peak innerhalb des Zufallszeitfensters, um die Zufallszahlen zu schätzen. Berechnen Sie die Genauigkeits- und Glockenparameter, um zu bestätigen, dass das System polarisationsverschränkte Photonen erzeugt.
Die Analyse von Koinzidenz-Erkennungsmessungen aus sechs Kombinationen von Polarisationsbasen bestätigte, dass das System polarisationsverschränkte Photonen erzeugen und erkennen konnte. Die Verstrickungstreue betrug 0,85 und übertraf damit die klassische lokale Korrelationsgrenze von 0,5. Die Korrelationen von den Grundlagen der Polarisierung überschritten alle die klassische Parametergrenze von zwei und verletzten die Bell-Ungleichheit.
Unsere Methode ermöglicht die freie Trennung von degenerierten Photonenpaaren in verschiedene optische Modi, die für die spontane parametrische Down-Konvertierung vom Typ 2 charakteristisch sind, wobei die große Bandbreite und die hohe Effizienz der spontanen parametrischen Down-Konvertierung vom Typ Null erhalten bleiben. Diese Methode der Verwendung mehrerer Quanteninterferenzprozesse ist auch für die Anwendung von verschränkten Photonen durch die stimulierte Emission der spontanen parametrischen Down-Conversion nützlich. Durch die Einfachheit unseres Schemas können wir die polarisationsverschränkte Photonenerzeugungseffizienz weiter verbessern, indem wir das Pulslaserpumpen und die Wellenführungsstrukturen in nichtlinearen Kristallen modifizieren.
Wir können auch Photonen im theorischen Wellenlängenband erzeugen, indem wir die Polierungszeit des Kristalls ändern. Unsere Technik verbessert die Gesamtproduktionsrate pro Einheit der Pumpe um zwei bis drei Größenordnungen, da die typfreie parametrische Down-Konvertierung vom Typ Null groß ist. Eine große Bandbreite korrelierter Photonenpaare ergibt eine sehr kurze Zufallzeit, die für den Einsatz in der quantenoptischen Kohärenztomographie und in vielen anderen Anwendungen große Aufmerksamkeit erregt hat.
