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Principles of Site-Specific Recombinase (SSR) Technology

Site-specific recombinase (SSR) technology allows the manipulation of gene structure to explore gene function and has become an integral tool of molecular ...

Max Plank Institute for Molecular Cell Biology and Genetics, Dresden

&#x8272;&#x6563;&#x96C7;&#x7528;&#x504F;&#x632F;&#x8C03;&#x5236;&#x5149;&#x5B50;&#x94FE;&#x63A5;&#x4E0A;&#x7684;&#x4F5C;&#x7528;&#x88AB;&#x7814;&#x7A76;&#x5206;&#x6790;&#x548C;&#x5B9E;&#x9A8C;&#x3002;&#x5BF9;&#x4E8E;&#x6A21;&#x62DF;&#x504F;&#x632F;&#x8C03;&#x5236;&#xFF0C;&#x5206;&#x6563;&#x5F15;&#x5165;&#x4E86;&#x4F9D;&#x8D56;&#x4E8E;&#x9891;&#x7387;&#x7684;&#x65CB;&#x8F6C;&#x4E2D;&#x5FC3;&#x7684;&#x8C03;&#x5236;&#x8C03;&#x5236;&#x7684;&#x65B9;&#x5411;&#x3002;&#x5176;&#x7ED3;&#x679C;&#x662F;&#xFF0C;&#x8BE5;&#x94FE;&#x63A5;&#x7684;&#x8272;&#x6563;&#x6709;&#x9650;&#x5E26;&#x5BBD;&#x5C06;&#x53D6;&#x51B3;&#x4E8E;&#x63A5;&#x6536;&#x673A;&#x8BBE;&#x8BA1;&#x3002;

&#x6A21;&#x62DF;&#x504F;&#x632F;&#x8C03;&#x5236;&#x7684;&#x94FE;&#x63A5;&#x4E2D;&#x7684;&#x8272;&#x6563;&#x6548;&#x679C;&#x3002;

The effect of chromatic dispersion on a photonic link employing polarization modulation is studied analytically and experimentally. For analog polarization modulation, dispersion introduces a frequency-dependent rotation to the orientation of modulation about the center of modulation. As a result, the dispersion-limited bandwidth of the link will depend on receiver design.

Chromatic dispersion effects in analog polarization-modulated links.

L&#x26;#39;effet de la dispersion chromatique sur une modulation de polarisation lien photonique emploie est &#xE9;tudi&#xE9; analytiquement et exp&#xE9;rimentalement. Pour la modulation de polarisation analogique, la dispersion pr&#xE9;sente une rotation d&#xE9;pendant de la fr&#xE9;quence &#xE0; l&#x26;#39;orientation de la modulation sur le centre de la modulation. En cons&#xE9;quence, la bande passante de dispersion limit&#xE9;e du lien d&#xE9;pendra de la conception des r&#xE9;cepteurs.

Effets de dispersion chromatique dans Analog polarisation modul&#xE9;s Liens

Die Wirkung der chromatische Dispersion auf einen Photonische Link besch&auml;ftigt Polarisation Modulation ist analytisch und experimentell untersucht. F&uuml;r analoge Polarisation Modulation f&uuml;hrt Dispersion eine frequenzabh&auml;ngige-Drehung auf die Ausrichtung der Modulation &uuml;ber das Zentrum der Modulation. Folglich h&auml;ngt die Dispersion-begrenzte Bandbreite der Verbindung Receiver-Design.

Chromatische Dispersion Effekte in analoge Polarisation-moduliert-Links.

L&#39;effetto della dispersione cromatica su un link fotonico che impiegano modulazione di polarizzazione &egrave; studiato analiticamente e sperimentalmente. Per modulazione di polarizzazione analogico, dispersione introduce una rotazione dipendente dalla frequenza per l&#39;orientamento della modulazione su center di modulazione. Come risultato, la larghezza di banda limitata dispersione del collegamento dipender&agrave; dalla progettazione del ricevitore.

Effetti di dispersione cromatica in analogico modulato in polarizzazione link.

&#x504F;&#x5149;&#x5909;&#x8ABF;&#x3092;&#x63A1;&#x7528;&#x3057;&#x305F;&#x30D5;&#x30A9;&#x30C8;&#x30CB;&#x30C3;&#x30AF;&#x30EA;&#x30F3;&#x30AF;&#x4E0A;&#x306E;&#x6CE2;&#x9577;&#x5206;&#x6563;&#x306E;&#x5F71;&#x97FF;&#x3092;&#x89E3;&#x6790;&#x7684;&#x304A;&#x3088;&#x3073;&#x5B9F;&#x9A13;&#x7684;&#x306B;&#x691C;&#x8A0E;&#x3055;&#x308C;&#x3066;&#x3044;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x30A2;&#x30CA;&#x30ED;&#x30B0;&#x504F;&#x5149;&#x5909;&#x8ABF;&#x306E;&#x305F;&#x3081;&#x306B;&#x3001;&#x5206;&#x6563;&#x304C;&#x5909;&#x8ABF;&#x306E;&#x4E2D;&#x5FC3;&#x90E8;&#x306B;&#x7D04;&#x5909;&#x8ABF;&#x306E;&#x65B9;&#x5411;&#x306B;&#x5468;&#x6CE2;&#x6570;&#x306B;&#x4F9D;&#x5B58;&#x3059;&#x308B;&#x56DE;&#x8EE2;&#x3092;&#x7D39;&#x4ECB;&#x3057;&#x3066;&#x3044;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x7D50;&#x679C;&#x3068;&#x3057;&#x3066;&#x3001;&#x30EA;&#x30F3;&#x30AF;&#x306E;&#x5206;&#x6563;&#x5236;&#x9650;&#x3055;&#x308C;&#x305F;&#x5E2F;&#x57DF;&#x5E45;&#x304C;&#x53D7;&#x4FE1;&#x6A5F;&#x306E;&#x8A2D;&#x8A08;&#x306B;&#x4F9D;&#x5B58;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;

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&#xACE0;&#xC6A9; &#xC591;&#xADF9; &#xD654; &#xBCC0;&#xC870; &#xAD11;&#xD559;&#xC801; &#xB9C1;&#xD06C; &#xBC18;&#xC74C;&#xACC4; &#xBD84;&#xC0B0;&#xC758; &#xD6A8;&#xACFC; &#xC6D0;&#xD1B5;&#xC778; &#xC2E4;&#xD5D8;&#xC801;&#xC73C;&#xB85C; &#xACF5;&#xBD80; &#xC774;&#xB2E4;. &#xC544;&#xB0A0;&#xB85C;&#xADF8; &#xD3B8;&#xAD11; &#xBCC0;&#xC870;&#xC5D0; &#xB300; &#xD55C; &#xBD84;&#xC0B0; &#xC8FC;&#xD30C;&#xC218; &#xC885;&#xC18D; &#xD68C;&#xC804; &#xC911;&#xC2EC;&#xC5D0; &#xB300; &#xD55C; &#xBCC0;&#xC870; &#xBCC0;&#xC870;&#xC758; &#xBC29;&#xD5A5;&#xC758;&#xC744; &#xC18C;&#xAC1C;&#xD569;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xADF8; &#xACB0;&#xACFC;, &#xB9C1;&#xD06C;&#xC758; &#xBD84;&#xC0B0; &#xC81C;&#xD55C; &#xB300;&#xC5ED;&#xD3ED; &#xC218;&#xC2E0;&#xAE30; &#xB514;&#xC790;&#xC778;&#xC5D0; &#xB530;&#xB77C; &#xB2EC;&#xB77C; &#xC9D1;&#xB2C8;&#xB2E4;.

&#xC544;&#xB0A0;&#xB85C;&#xADF8; &#xD3B8;&#xAD11; &#xBCC0;&#xC870; &#xB9C1;&#xD06C;&#xC5D0; &#xBC18;&#xC74C;&#xACC4; &#xBD84;&#xC0B0; &#xD6A8;&#xACFC;.

El efecto de la dispersi&#xF3;n crom&#xE1;tica en una modulaci&#xF3;n de la polarizaci&#xF3;n enlace fot&#xF3;nico empleando se estudia de forma anal&#xED;tica y experimental. Para la modulaci&#xF3;n de polarizaci&#xF3;n anal&#xF3;gica, la dispersi&#xF3;n introduce una rotaci&#xF3;n dependiente de la frecuencia a la orientaci&#xF3;n de modulaci&#xF3;n sobre el centro de la modulaci&#xF3;n. Como resultado, el ancho de banda limitado de la dispersi&#xF3;n en el enlace depender&#xE1; del dise&#xF1;o del receptor.

Los efectos de dispersi&#xF3;n crom&#xE1;tica en anal&#xF3;gicas moduladas polarizaci&#xF3;n-Links

&#x672C;&#x6587;&#x4ECB;&#x7ECD;&#x7684;&#x5C04;&#x9891;&#x8109;&#x51B2;&#x7684;&#x57FA;&#x672C;&#x7684;&#x9502;&#x94CC;&#x9178;&#x7535;&#x5149;&#x8C03;&#x5236;&#x5668;&#x4E2D;&#x65AD;&#x7684;&#x7269;&#x7406;&#x673A;&#x5236;&#x8FDB;&#x884C;&#x8BE6;&#x7EC6;&#x7684;&#x8C03;&#x67E5;&#x3002;&#x5B83;&#x662F;&#x8868;&#x660E;&#x77ED;&#x671F;&#x8C03;&#x5236;&#x5668;&#x4E2D;&#x65AD;&#x662F;&#x5185;&#x5171;&#x9762;&#x6CE2;&#x5BFC;&#x7535;&#x6781;&#xFF0C;&#x4ECE;&#x800C;&#x5BFC;&#x81F4;&#x70ED;&#x5149;&#x5149;&#x5B66;&#x76F8;&#x4F4D;&#x8C03;&#x5236;&#x5668;&#x7684;&#x6CE2;&#x5BFC;&#x4E2D;&#x7684;&#x91D1;&#x5C5E;&#x5BFC;&#x4F53;&#x7535;&#x963B;&#x52A0;&#x70ED;&#x7684;&#x76F4;&#x63A5;&#x540E;&#x679C;&#x3002;&#x7535;&#x963B;&#x5F0F;&#x52A0;&#x70ED;&#x4E5F;&#x663E;&#x793A;&#x6C38;&#x4E45;&#x8C03;&#x5236;&#x5668;&#x5728; RF &#x529F;&#x7387;&#x8F83;&#x9AD8;&#x7684;&#x635F;&#x5BB3;&#x4F5C;&#x51FA;&#x8D21;&#x732E;&#x3002;&#x8FD9;&#x4E9B;&#x7ED3;&#x679C;&#x8868;&#x660E;&#x77ED;&#x671F;&#x7684; RF &#x4E2D;&#x65AD;&#xFF0C;&#x800C;&#x4E14;&#x53EF;&#x80FD;&#x662F;&#x5C04;&#x9891;&#x635F;&#x574F;&#xFF0C;&#x53EF;&#x4EE5;&#x901A;&#x8FC7;&#x6539;&#x8FDB;&#x7684;&#x70ED;&#x7BA1;&#x7406;&#x5F97;&#x5230;&#x7F13;&#x89E3;&#x3002;&#x4ED6;&#x4EEC;&#x8FD8;&#x9884;&#x6D4B;&#x77ED;&#x671F;&#x5149;&#x5B50;&#x7684;&#x94FE;&#x8DEF;&#x4E2D;&#x65AD;&#x53EF;&#x4EE5;&#x6B63;&#x51CF;&#x5C11;&#xFF0C;&#xFF0C;&#x5982;&#x679C;&#x4E0D;&#x6D88;&#x9664;&#xFF0C;&#x7531;&#x76F8;&#x4F4D;&#x8C03;&#x5236;&#x5149;&#x5B50;&#x94FE;&#x63A5;&#x7684;&#x4F7F;&#x7528;&#x3002;

&#x5FAE;&#x6CE2;&#x8BF1;&#x5BFC;&#x77AC;&#x53D8;&#x7684;&#x7535;&#x5149;&#x8C03;&#x5236;&#x5668;&#x4E2D;&#x65AD;&#x7684;&#x8C03;&#x67E5;&#x3002;

This paper presents a detailed investigation of the physical mechanisms underlying the disruption of a lithium niobate electrooptic modulator by RF pulses. It is shown that short-term modulator disruption is a direct consequence of resistive heating within the metal conductor of the coplanar waveguide electrode, which leads to a thermo-optic optical phase shift in the waveguides of the modulator. Resistive heating is also shown to contribute to permanent modulator damage at higher RF power. These results indicate that short-term RF disruption, and possibly RF damage, can be mitigated through improved thermal management. They also predict that short-term photonic link disruption can be reduced, if not eliminated, by use of a phase modulated photonic link.

Investigation of electrooptic modulator disruption by microwave-induced transients.

Cet article pr&#xE9;sente une &#xE9;tude d&#xE9;taill&#xE9;e des m&#xE9;canismes physiques sous-jacents de la rupture d&#x26;#39;un modulateur &#xE9;lectro-optique en niobate de lithium par des impulsions RF. Il est montr&#xE9; que la perturbation modulateur &#xE0; court terme est une cons&#xE9;quence directe de chauffage r&#xE9;sistif dans le conducteur m&#xE9;tallique de l&#x26;#39;&#xE9;lectrode coplanaire, ce qui conduit &#xE0; un d&#xE9;calage de phase thermo-optique optique dans les guides d&#x26;#39;ondes du modulateur. Chauffage r&#xE9;sistif est &#xE9;galement montr&#xE9; &#xE0; contribuer &#xE0; la d&#xE9;t&#xE9;rioration permanente au modulateur de puissance RF sup&#xE9;rieure. Ces r&#xE9;sultats indiquent que la perturbation RF court terme, et des dommages &#xE9;ventuellement RF, peuvent &#xEA;tre att&#xE9;nu&#xE9;s gr&#xE2;ce &#xE0; une gestion thermique am&#xE9;lior&#xE9;e. Ils pr&#xE9;disent aussi que perturbations &#xE0; court terme lien photonique peut &#xEA;tre r&#xE9;duite, voire &#xE9;limin&#xE9;e, par l&#x26;#39;utilisation d&#x26;#39;une phase de liaison photonique modul&#xE9;.

Enqu&#xEA;te de la perturbation modulateur &#xE9;lectro-optique par micro-ondes induites transitoires

Dieser Beitrag stellt eine detaillierte Untersuchung der die physikalischen Mechanismen der St&ouml;rung Lithium Niobate Electrooptic Modulator von RF-Impulsen. Es wird gezeigt, dass kurzfristige Unterbrechung der Modulator ist eine direkte Folge der Ohmsche Heizung innerhalb der Metal Dirigent der koplanaren Waveguide-Elektrode, f&uuml;hrt zu einer Thermo-Optik optische Phasenverschiebung in den Wellenleiter des Modulators. Ohmsche Heizung zeigt sich auch Beitrag zur permanenten Modulator Schaden auf h&ouml;here HF-Leistung. Diese Ergebnisse zeigen, dass kurzfristige RF-St&ouml;rung und m&ouml;glicherweise RF Schaden, durch verbessertes W&auml;rmemanagement gemindert werden k&ouml;nnen. Sie sagen auch voraus, dass kurzfristige Photonische Verbindung Unterbrechungen kann reduziert, wenn nicht eliminiert werden, durch Verwendung einer Phase moduliertes Photonische Verkn&uuml;pfung.

Untersuchung der Electrooptic Modulator St&ouml;rung von Mikrowellen-induzierte Transienten.

Questa carta presenta un&#39;indagine approfondita dei meccanismi fisici sottostanti l&#39;interruzione di un modulatore elettroottico di litio niobato di impulsi RF. &Egrave; dimostrato che a breve interruzione modulatore &egrave; una diretta conseguenza del riscaldamento resistivo entro il conduttore metallico dell&#39;elettrodo complanare guida d&#39;onda, che porta ad uno spostamento di fase ottica termo-ottica in guide d&#39;onda del modulatore. Riscaldamento resistivo &egrave; anche indicato per contribuire al danno permanente modulatore a pi&ugrave; alto potere di RF. Questi risultati indicano che a breve interruzione di RF e forse danno RF, pu&ograve; essere mitigati attraverso una migliore gestione termica. Essi prevedono anche che Interruzione collegamento fotonici a breve termine pu&ograve; essere ridotto, se non eliminato, dall&#39;uso di un fase modulata link fotonici.

Indagine della perturbazione modulatore elettroottico da sovratensioni indotte a microonde.

&#x672C;&#x8AD6;&#x6587;&#x3067;&#x306F;&#x3001;RF&#x30D1;&#x30EB;&#x30B9;&#x306B;&#x3088;&#x308B;&#x30CB;&#x30AA;&#x30D6;&#x9178;&#x30EA;&#x30C1;&#x30A6;&#x30E0;&#x306E;&#x96FB;&#x6C17;&#x5149;&#x5B66;&#x5909;&#x8ABF;&#x5668;&#x306E;&#x6DF7;&#x4E71;&#x306E;&#x6839;&#x5E95;&#x306B;&#x3042;&#x308B;&#x7269;&#x7406;&#x7684;&#x30E1;&#x30AB;&#x30CB;&#x30BA;&#x30E0;&#x306E;&#x8A73;&#x7D30;&#x306A;&#x8ABF;&#x67FB;&#x3092;&#x63D0;&#x793A;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x305D;&#x308C;&#x306F;&#x77ED;&#x671F;&#x7684;&#x306A;&#x5909;&#x8ABF;&#x5668;&#x306E;&#x6DF7;&#x4E71;&#x306F;&#x3001;&#x5909;&#x8ABF;&#x5668;&#x306E;&#x5C0E;&#x6CE2;&#x8DEF;&#x306B;&#x304A;&#x3051;&#x308B;&#x71B1;&#x5149;&#x5B66;&#x5149;&#x4F4D;&#x76F8;&#x30B7;&#x30D5;&#x30C8;&#x306B;&#x3064;&#x306A;&#x304C;&#x308B;&#x30B3;&#x30D7;&#x30EC;&#x30FC;&#x30CA;&#x96FB;&#x6975;&#x306E;&#x91D1;&#x5C5E;&#x5C0E;&#x4F53;&#x5185;&#x306E;&#x62B5;&#x6297;&#x52A0;&#x71B1;&#x306E;&#x76F4;&#x63A5;&#x306E;&#x7D50;&#x679C;&#x3067;&#x3042;&#x308B;&#x3053;&#x3068;&#x304C;&#x793A;&#x3055;&#x308C;&#x305F;&#x3002;&#x62B5;&#x6297;&#x52A0;&#x71B1;&#x306F;&#x3001;&#x3088;&#x308A;&#x9AD8;&#x3044;RF&#x96FB;&#x529B;&#x3067;&#x6052;&#x4E45;&#x7684;&#x306A;&#x5909;&#x8ABF;&#x5668;&#x306E;&#x640D;&#x50B7;&#x306B;&#x5BC4;&#x4E0E;&#x3059;&#x308B;&#x3053;&#x3068;&#x304C;&#x793A;&#x3055;&#x308C;&#x3066;&#x3044;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x3053;&#x308C;&#x3089;&#x306E;&#x7D50;&#x679C;&#x306F;&#x3001;&#x77ED;&#x671F;&#x7684;&#x306A;RF&#x306E;&#x4E2D;&#x65AD;&#x3001;&#x304A;&#x305D;&#x3089;&#x304F;RF&#x640D;&#x50B7;&#x3092;&#x793A;&#x3057;&#x3001;&#x6539;&#x826F;&#x3055;&#x308C;&#x305F;&#x71B1;&#x7BA1;&#x7406;&#x306B;&#x3088;&#x3063;&#x3066;&#x8EFD;&#x6E1B;&#x3059;&#x308B;&#x3053;&#x3068;&#x304C;&#x3067;&#x304D;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x5F7C;&#x3089;&#x306F;&#x307E;&#x305F;&#x3001;&#x6392;&#x9664;&#x3055;&#x308C;&#x3066;&#x3044;&#x306A;&#x3044;&#x5834;&#x5408;&#x3001;&#x77ED;&#x671F;&#x7684;&#x306A;&#x30D5;&#x30A9;&#x30C8;&#x30CB;&#x30C3;&#x30AF;&#x30EA;&#x30F3;&#x30AF;&#x306E;&#x4E2D;&#x65AD;&#x306F;&#x3001;&#x4F4D;&#x76F8;&#x5909;&#x8ABF;&#x3055;&#x308C;&#x305F;&#x30D5;&#x30A9;&#x30C8;&#x30CB;&#x30C3;&#x30AF;&#x30EA;&#x30F3;&#x30AF;&#x3092;&#x4F7F;&#x7528;&#x3059;&#x308B;&#x3053;&#x3068;&#x306B;&#x3088;&#x3063;&#x3066;&#x3001;&#x524A;&#x6E1B;&#x3067;&#x304D;&#x308B;&#x3068;&#x4E88;&#x6E2C;&#x3057;&#x3066;&#x3044;&#x308B;&#x3002;

&#x30DE;&#x30A4;&#x30AF;&#x30ED;&#x6CE2;&#x8A98;&#x5C0E;&#x30C8;&#x30E9;&#x30F3;&#x30B8;&#x30A7;&#x30F3;&#x30C8;&#x306B;&#x3088;&#x308B;&#x96FB;&#x6C17;&#x5149;&#x5B66;&#x5909;&#x8ABF;&#x5668;&#x306E;&#x7834;&#x58CA;&#x306E;&#x8ABF;&#x67FB;

&#xC774; &#xBB38;&#xC11C;&#xC5D0;&#xC11C;&#xB294; RF &#xD384;&#xC2A4;&#xC5D0; &#xC758;&#xD574; &#xB9AC;&#xD2AC; niobate electrooptic &#xBCC0;&#xC870;&#xAE30; &#xC911;&#xB2E8; &#xAE30;&#xBCF8; &#xBB3C;&#xB9AC;&#xC801; &#xBA54;&#xCEE4;&#xB2C8;&#xC998;&#xC758; &#xC0C1;&#xC138;&#xD55C; &#xC870;&#xC0AC; &#xC124;&#xBA85;. &#xADF8;&#xAC83;&#xC740; &#xB2E8;&#xAE30; &#xBCC0;&#xC870;&#xAE30; &#xC911;&#xB2E8; &#xBCC0;&#xC870;&#xAE30;&#xC758; &#xAD6C;&#xC131;&#xD488;&#xC5D0; &#xC628;&#xB3C4; &#xAD11; &#xAD11; &#xC704;&#xC0C1; &#xBCC0;&#xD654;&#xC5D0; &#xC774;&#xB974;&#xAC8C; &#xB3D9;&#xC77C; &#xD3C9;&#xBA74;&#xB3C4; &#xD30C; &#xAD00; &#xC804;&#xADF9;&#xC758; &#xAE08;&#xC18D; &#xB3C4;&#xCCB4; &#xB0B4;&#xC5D0;&#xC11C; &#xC800;&#xD56D; &#xB09C;&#xBC29;&#xC758; &#xC9C1;&#xC811;&#xC801;&#xC778; &#xACB0;&#xACFC; &#xD45C;&#xC2DC; &#xB429;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xB192;&#xC740; RF &#xC804;&#xB825;&#xC5D0;&#xC11C; &#xC601;&#xAD6C; &#xBCC0;&#xC870;&#xAE30; &#xC190;&#xC0C1;&#xC5D0; &#xAE30;&#xC5EC; &#xD558;&#xB294; &#xC800;&#xD56D; &#xB09C;&#xBC29; &#xC2DC;&#xC124; &#xD45C;&#xC2DC; &#xB429;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xC774;&#xB7EC;&#xD55C; &#xACB0;&#xACFC; &#xB2E8;&#xAE30; RF &#xC911;&#xB2E8; &#xBC0F; RF &#xC190;&#xC0C1;, &#xD5A5;&#xC0C1; &#xB41C; &#xC5F4; &#xAD00;&#xB9AC;&#xB97C; &#xD1B5;&#xD574; &#xC644;&#xD654; &#xB420; &#xC218; &#xC788;&#xC2B5;&#xB2C8;&#xB2E4; &#xB098;&#xD0C0;&#xB0C5;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xADF8;&#xB4E4;&#xC740; &#xB610;&#xD55C; &#xADF8; &#xB2E8;&#xAE30; &#xAD11;&#xD559;&#xC801; &#xB9C1;&#xD06C; &#xC911;&#xB2E8; &#xC218; &#xAC10;&#xC18C;, &#xC544;&#xB2C8;&#xB77C;&#xBA74; &#xC704;&#xC0C1; &#xBCC0;&#xC870; &#xB41C; &#xAD11;&#xD559; &#xB9C1;&#xD06C;&#xB97C; &#xC0AC;&#xC6A9; &#xD558; &#xC5EC; &#xC81C;&#xAC70; &#xC608;&#xCE21;&#xD560; &#xC218; &#xC788;&#xB2E4;.

&#xC804;&#xC790; &#xB80C;&#xC9C0; &#xC774;&#xC6A9;&#xD55C; &#xACFC;&#xB3C4; &#xD558; &#xC5EC; electrooptic &#xBCC0;&#xC870;&#xAE30; &#xC911;&#xB2E8;&#xC758; &#xC870;&#xC0AC;.

Este trabajo presenta una investigaci&#xF3;n detallada de los mecanismos f&#xED;sicos que subyacen a la interrupci&#xF3;n de un modulador electro&#xF3;ptico niobato de litio por pulsos de radiofrecuencia. Se muestra que a corto plazo interrupci&#xF3;n modulador es una consecuencia directa de calentamiento resistivo en el conductor de metal del electrodo gu&#xED;a de ondas coplanaria, lo que conduce a un desplazamiento de fase termo-&#xF3;ptico &#xF3;ptica en las gu&#xED;as de ondas del modulador. Calentamiento por resistencia tambi&#xE9;n se destaca por contribuir al da&#xF1;o permanente en el modulador de alta potencia de RF. Estos resultados indican que a corto plazo, la interrupci&#xF3;n de RF, y el da&#xF1;o, posiblemente, RF, puede ser mitigado mediante la gesti&#xF3;n t&#xE9;rmica mejorada. Tambi&#xE9;n predicen que a corto plazo interrupci&#xF3;n enlace fot&#xF3;nico se puede reducir, si no se elimina, por el uso de una fase fot&#xF3;nico enlace modulada.

Investigaci&#xF3;n de la interrupci&#xF3;n del modulador electro&#xF3;ptico por microondas inducidos por transitorios

&#x8FD9;&#x4EFD;&#x62A5;&#x544A;&#x7684;&#x5FAE;&#x6CE2;&#x5149;&#x5B50;&#x5B66;&#x4E0E;&#x5149;&#x901A;&#x4FE1;&#x7684;&#x9AD8;&#x5206;&#x8FA8;&#x7387;&#x7684;&#x76F8;&#x4F4D;&#x63A7;&#x5236;&#x5728; 1-100 GHz &#x8C03;&#x5236;&#x8303;&#x56F4;&#x80FD;&#x591F;&#x8FDE;&#x7EED;&#x53EF;&#x8C03; true &#x65F6;&#x95F4;&#x5EF6;&#x8FDF;&#x7EBF;&#x7684;&#x793A;&#x8303;&#x3002;&#x5149;&#x7EA4;&#x8026;&#x5408;&#x88C5;&#x7F6E;&#x4E0E; 75 ps &#x8FC7; 4 18 GHz &#x9891;&#x5E26;&#x8C03;&#x8C10;&#x8303;&#x56F4;&#x3001; 3 dB &#x5149;&#x63D2;&#x5165;&#x635F;&#x8017;&#x548C;&#x6700;&#x5C0F;&#x7684; RF &#x632F;&#x5E45;&#x548C;&#x76F8;&#x4F4D;&#x53D8;&#x5316;&#x7684;&#x8FDE;&#x7EED;&#x65F6;&#x6EDE;&#x7684;&#x8868;&#x73B0;&#x3002;&#x6D4B;&#x91CF;&#x7684;&#x65F6;&#x5EF6;&#x7EB9;&#x6CE2;&#x662F;&#x4F4E;&#x4E8E; 0.2 &#x90AE;&#x7F16;: &#x7406;&#x8BBA;&#x5206;&#x6790;&#x8FD8;&#x4ECB;&#x7ECD;&#x4E86;&#x6240;&#x6307;&#x793A;&#x7684;&#x53EF;&#x6269;&#x5C55;&#x6027;&#xFF0C;&#x62D6;&#x5EF6;&#x8D85;&#x8FC7; 1000 ps &#x548C;&#x8C03;&#x5236;&#x5E26;&#x5BBD;&#x8D85;&#x8FC7; 10 &#x592A;&#x8D6B;&#x5179;&#x8C03;&#x8C10;&#x8303;&#x56F4;&#x3002;

&#x8FDE;&#x7EED;&#x53EF;&#x8C03;&#x5FAE;&#x6CE2;&#x5149;&#x5B50; true &#x65F6;&#x6EDE;&#x57FA;&#x4E8E;&#x5149;&#x7EA4;&#x8026;&#x5408;&#x5149;&#x675F;&#x504F;&#x8F6C;&#x5668;&#x548C;&#x884D;&#x5C04;&#x5149;&#x6805;&#x3002;

This paper reports the demonstration of a continuously-tunable true-time delay line for microwave photonics and optical communications capable of high-resolution phase control throughout the 1-100 GHz modulation range. A fiber-coupled device is demonstrated with 75 ps of continuous delay tuning range, 3 dB optical insertion loss, and minimal RF amplitude and phase variation over the 4-18 GHz band. Measured delay ripple was less than 0.2 ps. Theoretical analysis is also presented which indicates scalability to delay tuning ranges over 1000 ps and modulation bandwidths over 10 THz.

Continuously-tunable microwave photonic true-time-delay based on a fiber-coupled beam deflector and diffraction grating.

Cet article pr&#xE9;sente la d&#xE9;monstration d&#x26;#39;une ligne continue accordable retard vrai-temps pour micro-ondes photonique et les communications optiques capables de contr&#xF4;le de phase &#xE0; haute r&#xE9;solution &#xE0; travers la gamme 1-100 GHz modulation. Un dispositif &#xE0; couplage de fibres est d&#xE9;montr&#xE9;e avec 75 ps de port&#xE9;e retard accord continu, perte de 3 dB d&#x26;#39;insertion optique, et l&#x26;#39;amplitude RF minimal et variation de phase sur la bande 4-18 GHz. Ondulation retard mesur&#xE9; &#xE9;tait inf&#xE9;rieure &#xE0; 0,2 ps. L&#x26;#39;analyse th&#xE9;orique est &#xE9;galement pr&#xE9;sent&#xE9; qui indique l&#x26;#39;&#xE9;volutivit&#xE9; de retarder des plages de syntonisation plus de 1000 ps et largeurs de bande de modulation de plus de 10 THz.

Micro-ondes en continu accordable photonique vrai temps de retard Bas&#xE9; sur un d&#xE9;flecteur de faisceau de fibre-coupl&#xE9;e et r&#xE9;seau de diffraction

Dieses Papier berichtet die Demonstration einer stufenlos einstellbare wahr-Zeitverz&ouml;gerung-Linie f&uuml;r Mikrowelle Photonik und optische Kommunikation f&auml;hig hochaufl&ouml;sende Phasenregelung im gesamten Bereich Modulation 1-100 GHz. Eine fasergekoppelte Ger&auml;t zeigt sich mit 75 Ps der kontinuierliche Verz&ouml;gerung tuning Range, 3 dB optische Einf&uuml;ged&auml;mpfung und minimale RF-Amplitude und Phase-Variation &uuml;ber die 4-18-GHz-Band. Welligkeit der gemessenen Verz&ouml;gerung war, dass weniger als 0,2 Ps. theoretische Analyse auch pr&auml;sentiert wird die Skalierbarkeit zu verz&ouml;gern, tuning reicht &uuml;ber 1000 Ps und Modulation Bandbreiten &uuml;ber 10 THz angibt.

Stufenlos einstellbare Mikrowelle Photonische wahr-Verz&ouml;gerung basierend auf einem Balken fasergekoppelte Windabweiser und Beugung Gitter.

Questa carta segnala la dimostrazione di una linea continuamente sintonizzabile true-tempo di ritardo per microonde fotonica e comunicazioni ottiche in grado di controllo di fase ad alta risoluzione per tutta la gamma di modulazione 1-100 GHz. Un dispositivo accoppiato a fibra &egrave; dimostrato con 75 ps di continuo ritardo tuning range, 3 dB perdita di inserzione ottico e minima variazione di ampiezza e fase di RF sopra la banda 4-18 GHz. Ripple ritardo misurato &egrave; che inferiore a 0,2 PS. analisi teorica &egrave; anche presentato che indica la scalabilit&agrave; di ritardare la sintonizzazione gamme sopra 1000 ps e larghezze di banda modulazione oltre 10 THz.

Microonde continuamente sintonizzabile fotonici true-ritardo basato su un fascio di fibra-accoppiato deflettore e reticolo di diffrazione.

&#x672C;&#x8AD6;&#x6587;&#x3067;&#x306F;&#x3001;&#x30DE;&#x30A4;&#x30AF;&#x30ED;&#x6CE2;&#x30D5;&#x30A9;&#x30C8;&#x30CB;&#x30AF;&#x30B9;&#x3001;1&#x304B;&#x3089;100 GHz&#x306E;&#x5909;&#x8ABF;&#x7BC4;&#x56F2;&#x306B;&#x308F;&#x305F;&#x3063;&#x3066;&#x9AD8;&#x89E3;&#x50CF;&#x5EA6;&#x306E;&#x4F4D;&#x76F8;&#x5236;&#x5FA1;&#x304C;&#x53EF;&#x80FD;&#x306A;&#x5149;&#x901A;&#x4FE1;&#x7528;&#x9023;&#x7D9A;&#x53EF;&#x5909;&#x5B9F;&#x6642;&#x9593;&#x9045;&#x5EF6;&#x30E9;&#x30A4;&#x30F3;&#x306E;&#x30C7;&#x30E2;&#x30F3;&#x30B9;&#x30C8;&#x30EC;&#x30FC;&#x30B7;&#x30E7;&#x30F3;&#x3092;&#x5831;&#x544A;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x5149;&#x7D50;&#x5408;&#x7D20;&#x5B50;&#x306F;&#x3001;75&#x9023;&#x7D9A;&#x306E;&#x9045;&#x5EF6;&#x30C1;&#x30E5;&#x30FC;&#x30CB;&#x30F3;&#x30B0;&#x7BC4;&#x56F2;&#x306E;PS&#x3001;3&#x30C7;&#x30B7;&#x30D9;&#x30EB;&#x306E;&#x5149;&#x633F;&#x5165;&#x640D;&#x5931;&#x3001;&#x304A;&#x3088;&#x3073;4&#x6708;18&#x65E5;GHz&#x306E;&#x5E2F;&#x57DF;&#x3067;&#x6700;&#x5C0F;&#x9650;&#x306E;RF&#x632F;&#x5E45;&#x3068;&#x4F4D;&#x76F8;&#x306E;&#x5909;&#x5316;&#x3067;&#x5B9F;&#x8A3C;&#x3055;&#x308C;&#x3066;&#x3044;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x6E2C;&#x5B9A;&#x3057;&#x305F;&#x9045;&#x5EF6;&#x30EA;&#x30C3;&#x30D7;&#x30EB;&#x304C;0.2&#x672A;&#x6E80;&#x306E;ps&#x3067;&#x3042;&#x3063;&#x305F;&#x3002;&#x7406;&#x8AD6;&#x7684;&#x306A;&#x5206;&#x6790;&#x306F;&#x307E;&#x305F;&#x3001;10&#x30C6;&#x30E9;&#x30D8;&#x30EB;&#x30C4;&#x4EE5;&#x4E0A;&#x5343;ps&#x304A;&#x3088;&#x3073;&#x5909;&#x8ABF;&#x5E2F;&#x57DF;&#x5E45;&#x3067;&#x306E;&#x8ABF;&#x6574;&#x7BC4;&#x56F2;&#x3092;&#x9045;&#x3089;&#x305B;&#x308B;&#x305F;&#x3081;&#x306B;&#x30B9;&#x30B1;&#x30FC;&#x30E9;&#x30D3;&#x30EA;&#x30C6;&#x30A3;&#x3092;&#x793A;&#x3059;&#x63D0;&#x793A;&#x3055;&#x308C;&#x307E;&#x3059;&#x3002;

&#x30D5;&#x30A1;&#x30A4;&#x30D0;&#x7D50;&#x5408;&#x30D3;&#x30FC;&#x30E0;&#x504F;&#x5411;&#x5668;&#x3068;&#x56DE;&#x6298;&#x683C;&#x5B50;&#x306B;&#x57FA;&#x3065;&#x3044;&#x3066;&#x771F;&#x306E;&#x6642;&#x9593;&#x9045;&#x5EF6;&#x30D5;&#x30A9;&#x30C8;&#x30CB;&#x30C3;&#x30AF;&#x9023;&#x7D9A;&#x7684;&#x306B;&#x540C;&#x8ABF;&#x53EF;&#x80FD;&#x306A;&#x30DE;&#x30A4;&#x30AF;&#x30ED;&#x6CE2;

&#xC774; &#xC885;&#xC774; &#xB9C8;&#xC774;&#xD06C;&#xB85C;&#xD30C; &#xD3EC;&#xD1A0;&#xB2C9;&#xC2A4; &#xBC0F; &#xAD11;&#xD559; &#xD1B5;&#xC2E0; 1-100 GHz &#xBCC0;&#xC870; &#xBC94;&#xC704;&#xC5D0; &#xAC78;&#xCCD0; &#xACE0;&#xD574;&#xC0C1;&#xB3C4; &#xC704;&#xC0C1; &#xC81C;&#xC5B4;&#xC758; &#xB2A5;&#xB825;&#xC5D0; &#xB300; &#xD55C; &#xC9C0;&#xC18D;&#xC801;&#xC73C;&#xB85C; &#xC870;&#xC815;&#xD560; &#xC218; &#xC788;&#xB294; &#xC9C4;&#xC815;&#xD55C; &#xD0C0;&#xC784; &#xB51C;&#xB808;&#xC774; &#xB77C;&#xC778;&#xC758; &#xB370;&#xBAA8;&#xB97C; &#xBCF4;&#xACE0;&#xD569;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xC12C;&#xC720; &#xACB0;&#xD569; &#xC7A5;&#xCE58; &#xC5F0;&#xC18D; &#xC9C0;&#xC5F0; &#xD29C;&#xB2DD; &#xBC94;&#xC704;, 3 dB &#xAD11; &#xC0BD;&#xC785; &#xC190;&#xC2E4; &#xBC0F; &#xCD5C;&#xC18C;&#xD55C;&#xC758; RF &#xC9C4;&#xD3ED;&#xACFC; &#xC704;&#xC0C1; &#xBCC0;&#xD654; 4-18 GHz &#xB300;&#xC5ED;&#xC758; 75 ps&#xC640; &#xD568;&#xAED8; &#xBCF4;&#xC5EC; &#xC90D;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xCE21;&#xC815; &#xB41C; &#xC9C0;&#xC5F0; &#xB9AC;&#xD50C; 1000 ps &#xBC0F; &#xBCC0;&#xC870; &#xB300;&#xC5ED;&#xD3ED; &#xC774;&#xC0C1;&#xC758; 10 THz &#xBC94;&#xC704; &#xC870;&#xC815; &#xC9C0;&#xC5F0; &#xD655;&#xC7A5;&#xC131; &#xB098;&#xD0C0;&#xB0C5;&#xB2C8;&#xB2E4; &#xBBF8;&#xB9CC; 0.2 &#xCD94; &#xC774;&#xB860;&#xC801; &#xBD84;&#xC11D;&#xC740; &#xC81C;&#xC2DC; &#xD588;&#xB2E4;.

&#xC9C0;&#xC18D;&#xC801;&#xC73C;&#xB85C; &#xAC00;&#xB77D; &#xC804;&#xC790; &#xB808;&#xC778;&#xC9C0; &#xAD11;&#xD559;&#xC801; true-&#xC2DC;&#xAC04;-&#xC9C0;&#xC5F0; &#xC12C;&#xC720; &#xACB0;&#xD569; &#xBE54; &#xD3B8;&#xD5A5; &#xD68C;&#xC808; &#xACA9;&#xC790;&#xB97C; &#xAE30;&#xBC18;.

Este trabajo presenta la demostraci&#xF3;n de una l&#xED;nea de retardo ajustable de forma continua-verdadero-tiempo para microondas la fot&#xF3;nica y las comunicaciones &#xF3;pticas con capacidad de control de fase de alta resoluci&#xF3;n en todo el rango de 1-100 GHz modulaci&#xF3;n. Un dispositivo de acoplamiento de fibra se demuestra con 75 ps de rango continuo de sintonizaci&#xF3;n de retardo, 3 dB de p&#xE9;rdida de inserci&#xF3;n &#xF3;ptica, y la amplitud de RF y m&#xED;nima variaci&#xF3;n de fase en la banda de 4-18 GHz. Ondulaci&#xF3;n Medido demora era inferior a 0,2 ps. El an&#xE1;lisis te&#xF3;rico se presenta tambi&#xE9;n lo que indica la escalabilidad para retrasar los rangos de ajuste de m&#xE1;s de 1000 CV y &#x200B;&#x200B;anchos de banda de modulaci&#xF3;n de m&#xE1;s de 10 THz.

Microondas continuamente sintonizable-Photonic cierto tiempo de retardo a partir de un deflector del haz de fibra de acoplamiento y la rejilla de difracci&#xF3;n

&#x672C;&#x6587;&#x63D0;&#x51FA;&#x4E86;&#x5728;&#x672C;&#x5730;&#x3001; &#x6FC0;&#x5149;&#x8BF1;&#x5BFC;&#x7684;&#x6E29;&#x5EA6;&#x68AF;&#x5EA6;&#x7684;&#x76F4;&#x63A5;&#x53CD;&#x5E94;&#x9002;&#x5EA6;&#x7C98;&#x6027;&#x6DB2;&#x4F53;&#x4E2D;&#x7684;&#x4E2A;&#x522B;&#x5FAE;&#x7C92;&#x5B50;&#x8FD0;&#x52A8;&#x7684;&#x8BE6;&#x7EC6;&#x7684;&#x8C03;&#x67E5;&#x3002;&#x6D4B;&#x91CF;&#x7C92;&#x5B50;&#x8F68;&#x8FF9;&#x5728; 3D&#xFF0C;&#x5E76;&#x5C06;&#x5B83;&#x4EEC;&#x4E0E;&#x6A21;&#x62DF;&#x7684;&#x6E29;&#x5EA6;&#x914D;&#x7F6E;&#x6587;&#x4EF6;&#x6BD4;&#x8F83;&#xFF0C;&#x8BC1;&#x5B9E;&#x70ED;&#x81F4;&#x7C92;&#x5B50;&#x7684;&#x8FD0;&#x52A8;&#x662F;&#x6CF3;&#x7684;&#x76F4;&#x63A5;&#x7ED3;&#x679C;&#x3002;&#x9AD8;&#x67B6;&#x7684;&#x6DB2;&#x4F53;&#x7684;&#x7C98;&#x6EDE;&#x6027;&#x63D0;&#x4F9B;&#x7684;&#x5DE8;&#x5927;&#x5DEE;&#x5F02;&#xFF0C;&#x5728;&#x9884;&#x6D4B;&#x7684;&#x5404;&#x79CD;&#x578B;&#x53F7;&#x7684;&#x6CF3;&#xFF0C;&#x8FD9;&#x53CD;&#x8FC7;&#x6765;&#x53C8;&#x4F7F;&#x5F97;&#x6D4B;&#x91CF;&#x7684;&#x6570;&#x636E;&#xFF0C;&#x4EE5;&#x6700;&#x6070;&#x5F53;&#x7684;&#x65B9;&#x5F0F;&#x4E0E;&#x5E03;&#x4F26;&#x7EB3;&#x63D0;&#x51FA;&#x6A21;&#x578B;&#x76F8;&#x5339;&#x914D;&#x7684;&#x884C;&#x4E3A;&#x3002;&#x7136;&#x540E;&#xFF0C;&#x6B64;&#x6A21;&#x578B;&#x7528;&#x4E8E;&#x9884;&#x6D4B;&#x6CF3;&#x5149;&#x9631;&#x4E2D;&#x6240;&#x5F15;&#x8D77;&#x7684;&#x6709;&#x6548;&#x529B;&#x91CF;&#x3002;&#x6839;&#x636E;&#x8FD9;&#x4E9B;&#x7ED3;&#x679C;&#xFF0C;&#x6211;&#x4EEC;&#x9884;&#x6D4B;&#x4F55;&#x65F6;&#x6CF3;&#x5C06;&#x5F3A;&#x70C8;&#x6291;&#x5236;&#x9677;&#x9631;&#x7EB3;&#x7C73;&#x7C92;&#x5B50;&#x8F90;&#x5C04;&#x538B;&#x529B;&#x7684;&#x80FD;&#x529B;&#x3002;&#x6A21;&#x578B;&#x8FD8;&#x9884;&#x6D4B; thermophoretic &#x529B;&#x7EBF;&#x6027;&#x6269;&#x5C55;&#x4E0E;&#x9ECF;&#x5EA6;&#x7684;&#x6DB2;&#x4F53;&#x4E2D;&#xFF0C;&#x8FD9;&#x79CD;&#x6DB2;&#x4F53;&#x7684;&#x9009;&#x62E9;&#x5728; thermophoretic &#x548C;&#x8F90;&#x5C04;&#x529B;&#x7684;&#x76F8;&#x5BF9;&#x5B9E;&#x529B;&#x4E2D;&#x53D1;&#x6325;&#x7740;&#x5173;&#x952E;&#x4F5C;&#x7528;&#x3002;

&#x4E86;&#x70ED;&#x6FC0;&#x5149;&#x8BF1;&#x5BFC;&#x6F02;&#x79FB;&#x7684;&#x5355;&#x72EC;&#x7C92;&#x5B50;&#x7684;&#x7C98;&#x6027;&#x6DB2;&#x4F53;&#x3002;

This paper presents a detailed investigation of the motion of individual micro-particles in a moderately-viscous liquid in direct response to a local, laser-induced temperature gradient. By measuring particle trajectories in 3D, and comparing them to a simulated temperature profile, it is confirmed that the thermally-induced particle motion is the direct result of thermophoresis. The elevated viscosity of the liquid provides for substantial differences in the behavior predicted by various models of thermophoresis, which in turn allows measured data to be most appropriately matched to a model proposed by Brenner. This model is then used to predict the effective force resulting from thermophoresis in an optical trap. Based on these results, we predict when thermophoresis will strongly inhibit the ability of radiation pressure to trap nano-scale particles. The model also predicts that the thermophoretic force scales linearly with the viscosity of the liquid, such that choice of liquid plays a key role in the relative strength of the thermophoretic and radiation forces.

Laser-induced thermophoresis of individual particles in a viscous liquid.

Cet article pr&#xE9;sente une &#xE9;tude d&#xE9;taill&#xE9;e de la motion de chaque micro-particules dans un liquide visqueux mod&#xE9;r&#xE9;ment en r&#xE9;ponse directe &#xE0; l&#x26;#39;&#xE9;chelle locale, gradient de temp&#xE9;rature induite par laser. En mesurant les trajectoires des particules en 3D, et en les comparant &#xE0; un profil de temp&#xE9;rature simul&#xE9;, il est confirm&#xE9; que le mouvement des particules thermiquement induite est le r&#xE9;sultat direct de la thermophor&#xE8;se. La viscosit&#xE9; &#xE9;lev&#xE9;e du liquide fournit des diff&#xE9;rences substantielles dans le comportement pr&#xE9;dit par diff&#xE9;rents mod&#xE8;les de thermophor&#xE8;se, qui &#xE0; son tour permet aux donn&#xE9;es de mesure &#xE0; la plus appropri&#xE9;e en correspondance avec un mod&#xE8;le propos&#xE9; par Brenner. Ce mod&#xE8;le est ensuite utilis&#xE9; pour pr&#xE9;dire la force efficace r&#xE9;sultant de l&#x26;#39;thermophor&#xE8;se dans un pi&#xE8;ge optique. Sur la base de ces r&#xE9;sultats, nous pouvons pr&#xE9;dire quand thermophor&#xE8;se sera inhibent fortement la capacit&#xE9; de pression de radiation pour pi&#xE9;ger les particules nano-&#xE9;chelle. Le mod&#xE8;le pr&#xE9;voit &#xE9;galement que les &#xE9;chelles de force thermophor&#xE9;tiques lin&#xE9;airement avec la viscosit&#xE9; du liquide, de telle sorte que le choix du liquide joue un r&#xF4;le cl&#xE9; dans la force relative de l&#x26;#39;thermophor&#xE9;tique et les forces de rayonnement.

Laser-induced thermophor&#xE8;se de particules individuelles dans un liquide visqueux

Dieser Beitrag stellt eine detaillierte Untersuchung der Bewegung der einzelnen Mikro-Partikel in einer m&auml;&szlig;ig viskosen Fl&uuml;ssigkeit als direkte Antwort auf einem lokalen, Laser-induzierten Temperaturgradienten. Durch Messung der Partikel Trajektorien in 3D, und vergleicht sie mit einer simulierten Temperaturprofil, wird best&auml;tigt, dass die thermisch induzierte Teilchen-Bewegung das direkte Ergebnis der Thermophorese ist. Die erh&ouml;hte Viskosit&auml;t der Fl&uuml;ssigkeit sieht erhebliche Unterschiede im Verhalten vorhergesagt durch verschiedene Modelle der Thermophorese, wodurch wiederum Messdaten am zweckm&auml;&szlig;igsten mit ein Modell vorgeschlagen von Brenner verglichen werden. Dieses Modell wird dann verwendet, um die wirksame Kraft, die durch Thermophorese in einer optischen Falle vorherzusagen. Auf der Grundlage dieser Ergebnisse Vorhersagen wir, wann Thermophorese die F&auml;higkeit des Strahlungsdrucks nanoskaligen Partikeln auffangen stark hemmen wird. Das Modell vorhersagt auch, dass die Thermophoretic Kraft linear mit der Viskosit&auml;t der Fl&uuml;ssigkeit skaliert, so dass die Wahl der Fl&uuml;ssigkeit spielt eine Schl&uuml;sselrolle in der relativen St&auml;rke der Kr&auml;fte Thermophoretic und Strahlung.

Laser-induzierte Thermophorese einzelner Partikel in eine z&auml;he Fl&uuml;ssigkeit.

Questa carta presenta un&#39;indagine dettagliata del moto delle singole micro-particelle in un liquido viscoso moderatamente in risposta diretta a un gradiente di temperatura locale, laser-indotta. Misurando le traiettorie delle particelle in 3D, e li confronto a un profilo di temperatura simulata, viene confermato che il moto della particella termicamente indotta &egrave; il risultato diretto di Termoforesi. L&#39;elevata viscosit&agrave; del liquido fornisce per sostanziali differenze nel comportamento previsto da vari modelli di Termoforesi, che a sua volta permette di dati misurati da abbinare in modo pi&ugrave; appropriato di un modello proposto da Brenner. Questo modello viene quindi utilizzato per predire l&#39;effettiva forza risultante dal Termoforesi in un&#39;ottica trappola. Basato su questi risultati, si pu&ograve; prevedere quando Termoforesi inibiscono fortemente la capacit&agrave; di pressione di radiazione di intrappolare particelle nano-scala. Il modello prevede inoltre che la forza di thermophoretic scale linearmente con la viscosit&agrave; del liquido, tale che la scelta del liquido svolge un ruolo chiave nella forza relativa delle forze thermophoretic e radiazioni.

Termoforesi laser-indotta delle singole particelle in un liquido viscoso.

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&#xC810;&#xC131; &#xC561;&#xCCB4;&#xC5D0;&#xC11C; &#xAC1C;&#xBCC4; &#xC785;&#xC790;&#xC758; &#xB808;&#xC774;&#xC800; &#xC720;&#xB3C4; thermophoresis.

Este trabajo presenta una investigaci&#xF3;n detallada de la propuesta de cada uno de los micro-part&#xED;culas en un l&#xED;quido moderadamente viscoso en respuesta directa a un gradiente local, la temperatura inducida por l&#xE1;ser. Mediante la medici&#xF3;n de trayectorias de las part&#xED;culas en 3D, y compararlos con un perfil de temperatura simulada, se confirma que el movimiento de las part&#xED;culas t&#xE9;rmicamente inducido es el resultado directo de termoforesis. La viscosidad elevada del l&#xED;quido proporciona las diferencias sustanciales en el comportamiento predicho por varios modelos de termoforesis, que a su vez permite que los datos medidos a ser m&#xE1;s adecuadamente adaptado a un modelo propuesto por Brenner. Este modelo se utiliza entonces para predecir la fuerza efectiva resultante de termoforesis en una trampa &#xF3;ptica. En base a estos resultados, podemos predecir cuando termoforesis fuertemente inhibir la capacidad de presi&#xF3;n de la radiaci&#xF3;n para atrapar part&#xED;culas a nanoescala. El modelo predice tambi&#xE9;n que las escalas de fuerza termofor&#xE9;tico linealmente con la viscosidad del l&#xED;quido, de tal manera que la elecci&#xF3;n de l&#xED;quido juega un papel clave en la fuerza relativa de la termofor&#xE9;tico y las fuerzas de radiaci&#xF3;n.

Inducida por l&#xE1;ser termoforesis de las part&#xED;culas individuales de un l&#xED;quido viscoso

&#x6211;&#x4EEC;&#x4ECB;&#x7ECD;&#x4E00;&#x79CD;&#x65B9;&#x6CD5;&#xFF0C;&#x5373;&#x63A7;&#x5236;&#x529B;&#x745E;&#x5229;&#x7C92;&#x5B50;&#x7684;&#x7535;&#x78C1;&#x573A;&#x53EF;&#x4EE5;&#x5B9A;&#x5236;&#xFF0C;&#x4F7F;&#x7531;&#x6B64;&#x4EA7;&#x751F;&#x7684;&#x529B;&#x573A;&#x7B26;&#x5408;&#x6240;&#x9700;&#x7684;&#x51E0;&#x4F55;&#x5F62;&#x72B6;&#x3002;&#x7535;&#x78C1;&#x573A;&#x662F;&#x4F5C;&#x4E3A;&#x77E2;&#x91CF;&#x7403;&#x9762;&#x6CE2; (VSWFs) &#x5728;&#x6240;&#x6709;&#x7A7A;&#x95F4;&#x63CF;&#x8FF0;&#x5B57;&#x6BB5;&#x7684;&#x4E00;&#x7EC4;&#x6269;&#x5C55;&#x7684;&#x3002;&#x9274;&#x4E8E;&#x4E8B;&#x6545;&#x7684;&#x73B0;&#x573A;&#xFF0C;&#x5BF9;&#x4E00;&#x4E2A;&#x7ED9;&#x5B9A;&#x7684;&#x745E;&#x5229;&#x7C92;&#x5B50;&#x5408;&#x529B;&#x53EF;&#x4EE5;&#x8BA1;&#x7B97;&#x6574;&#x4E2A;&#x5377;&#x7684;&#x5174;&#x8DA3;&#x3002;&#x6211;&#x4EEC;&#x4F7F;&#x7528;&#x4E00;&#x79CD;&#x8FDB;&#x5316;&#x7B97;&#x6CD5; (EA) &#x641C;&#x7D22;&#x7CFB;&#x6570;&#x6267;&#x653F; VSWFs &#x4E3A;&#x90A3;&#x4E9B;&#x751F;&#x4EA7;&#x6240;&#x9700;&#x7684;&#x529B;&#x573A;&#x7684;&#x7A7A;&#x95F4;&#x3002;&#x6211;&#x4EEC;&#x8BC1;&#x660E;&#x9EA6;&#x514B;&#x65AF;&#x97E6;&#x65B9;&#x7A0B;&#x5C06;&#x5982;&#x4F55;&#x652F;&#x6301;&#x5F15;&#x5BFC;&#x7C92;&#x5B50;&#x5230;&#x9677;&#x9631;&#x4F4D;&#x7F6E;&#x4E0A;&#x540C;&#x65F6;&#x9632;&#x6B62;&#x96A7;&#x9053;&#x5916;&#x7684;&#x7C92;&#x5B50;&#x63A5;&#x8FD1;&#x9677;&#x9631;&quot;&#x5149;&#x5B66;&#x96A7;&#x9053;&quot;&#x3002;&#x8FD9;&#x4E00;&#x7ED3;&#x679C;&#x662F;&#x611F;&#x5174;&#x8DA3;&#x7684;&#x56E0;&#x4E3A;&#x8BE5;&#x5B57;&#x6BB5;&#x5728;&#x6574;&#x4E2A;&#x57DF; &#xFF1B; &#x7559;&#x4E0B;&#x6DF1;&#x523B;&#x5370;&#x8C61;&#x5373;&#x662F;&#x8BF4;&#xFF0C;&#x4E00;&#x65E6;&#x751F;&#x6210;&#x5B57;&#x6BB5;&#xFF0C;&#x6CA1;&#x6709;&#x989D;&#x5916;&#x7684;&#x63A7;&#x5236;&#x9700;&#x8981;&#x6307;&#x5BFC;&#x7684;&#x7C92;&#x5B50;&#x3002;

&#x5B9A;&#x5236;&#x4F7F;&#x7528;&#x8FDB;&#x5316;&#x7B97;&#x6CD5;&#x7684;&#x5149;&#x5B66;&#x529B;&#x573A;&#x3002;

We introduce a method whereby the electromagnetic field that governs the force on a Rayleigh particle can be tailored such that the resultant force field conforms to a desired geometry. The electromagnetic field is expanded as a set of vector spherical wavefunctions (VSWFs) that describe the field over all space. Given the incident field, the resultant force on a given Rayleigh particle can be calculated throughout a volume of interest. We use an evolutionary algorithm (EA) to search the space of coefficients governing the VSWFs for those that produce the desired force field. We demonstrate how Maxwell's equations will support an "optical tunnel" that guides particles to a trap location while at the same time preventing particles outside the tunnel from approaching the trap. This result is of interest because the field is impressed throughout the domain; that is to say, once the field is generated, no additional control is required to guide the particles.

Tailored optical force fields using evolutionary algorithms.

On introduit un proc&#xE9;d&#xE9; par lequel le champ &#xE9;lectromagn&#xE9;tique qui r&#xE9;git la force sur une particule de Rayleigh peut &#xEA;tre adapt&#xE9;e de telle sorte que le champ de force r&#xE9;sultante est conforme &#xE0; une g&#xE9;om&#xE9;trie d&#xE9;sir&#xE9;e. Le champ &#xE9;lectromagn&#xE9;tique est d&#xE9;velopp&#xE9;e comme un ensemble de fonctions d&#x26;#39;onde sph&#xE9;riques vectoriels (VSWFs) qui d&#xE9;crivent le domaine sur tout l&#x26;#39;espace. Donn&#xE9;e du champ incident, la force r&#xE9;sultante sur une particule donn&#xE9;e de Rayleigh peut &#xEA;tre calcul&#xE9;e &#xE0; travers un volume d&#x26;#39;int&#xE9;r&#xEA;t. Nous utilisons un algorithme &#xE9;volutionnaire (AE) pour rechercher l&#x26;#39;espace des coefficients qui r&#xE9;gissent les VSWFs pour ceux qui produisent le champ de force d&#xE9;sir&#xE9;e. Nous montrons comment les &#xE9;quations de Maxwell sera de soutenir un &#xAB;tunnel optique&#xBB; qui oriente les particules &#xE0; un emplacement de pi&#xE8;ge tout en m&#xEA;me temps emp&#xEA;cher les particules de l&#x26;#39;ext&#xE9;rieur du tunnel de s&#x26;#39;approcher du pi&#xE8;ge. Ce r&#xE9;sultat est int&#xE9;ressant car le domaine est impressionn&#xE9; tout le domaine, c&#x26;#39;est-&#xE0;-dire, une fois que le champ est g&#xE9;n&#xE9;r&#xE9;, aucun contr&#xF4;le suppl&#xE9;mentaire est n&#xE9;cessaire pour guider les particules.

Les champs de force sur mesure optiques utilisant des algorithmes &#xE9;volutionnistes

Wir stellen eine Methode, wobei das elektromagnetische Feld, das die Kraft auf ein Teilchen Rayleigh regelt zugeschnitten werden k&ouml;nnen, so dass die resultierende Kraftfeld eine gew&uuml;nschte Geometrie entspricht. Das elektromagnetische Feld wird als Satz von Vektor sph&auml;rische Wellenfunktionen (VSWFs) erweitert, die das Feld &uuml;ber alle Raum zu beschreiben. Feld Vorfall gegeben, kann die resultierende Kraft auf ein bestimmtes Rayleigh-Teilchen in einem Volumen von Zinsen berechnet werden. Wir benutzen einen evolution&auml;ren Algorithmus (EA) den Raum des Koeffizienten f&uuml;r die VSWFs f&uuml;r diejenigen, die die gew&uuml;nschte Kraftfeld zu produzieren. Wir zeigen, wie Maxwell Gleichungen werden einen &quot;optischen Tunnel&quot;, der Teilchen an einem Trap-Speicherort und gleichzeitig verhindert, dass Partikel au&szlig;erhalb des Tunnels n&auml;hert sich die Falle f&uuml;hrt zu unterst&uuml;tzen. Dieses Ergebnis ist von Interesse, weil das Feld in der gesamten Dom&auml;ne beeindruckt ist; Das hei&szlig;t, sobald das Feld erzeugt wird, keine zus&auml;tzliche Kontrolle ben&ouml;tigt, um die Partikel zu f&uuml;hren.

Ma&szlig;geschneiderte optische Kraftfelder mit evolution&auml;re Algorithmen.

Introduciamo un metodo per cui il campo elettromagnetico che governa la forza su una particella di Rayleigh pu&ograve; essere adattato tale che il campo di forza risulta &egrave; conforme a una geometria desiderata. Il campo elettromagnetico &egrave; espanso come un insieme di funzioni d&#39; vector sferica onda (VSWFs) che descrivono il campo sopra tutto lo spazio. Dato il campo incidente, la forza risulta su una determinata particella di Rayleigh pu&ograve; essere calcolata in tutto un volume di interesse. Usiamo un algoritmo evolutivo (EA) per cercare lo spazio dei coefficienti che disciplinano il VSWFs per quelli che producono il campo di forza desiderato. Dimostriamo come equazioni di Maxwell sosterr&agrave; un &quot;tunnel ottico&quot; che guida le particelle in un percorso di trappola mentre allo stesso tempo impedisce che si avvicina alla trappola particelle di fuori del tunnel. Questo risultato &egrave; di interesse perch&eacute; il campo &egrave; impressionato in tutto il dominio; vale a dire, una volta che il campo &egrave; generato, nessun ulteriore controllo &egrave; necessaria per guidare le particelle.

Su misura ottiche campi di forza utilizzando gli algoritmi evolutivi.

&#x6211;&#x3005;&#x306F;&#x3001;&#x30EC;&#x30A4;&#x30EA;&#x30FC;&#x7C92;&#x5B50;&#x306B;&#x529B;&#x3092;&#x652F;&#x914D;&#x3059;&#x308B;&#x96FB;&#x78C1;&#x754C;&#x304C;&#x5408;&#x529B;&#x30D5;&#x30A3;&#x30FC;&#x30EB;&#x30C9;&#x304C;&#x6240;&#x671B;&#x306E;&#x5F62;&#x72B6;&#x306B;&#x9069;&#x5408;&#x3057;&#x3066;&#x3044;&#x308B;&#x3088;&#x3046;&#x306B;&#x8ABF;&#x6574;&#x3059;&#x308B;&#x3053;&#x3068;&#x304C;&#x3067;&#x304D;&#x308B;&#x65B9;&#x6CD5;&#x3092;&#x7D39;&#x4ECB;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x96FB;&#x78C1;&#x754C;&#x306F;&#x3001;&#x3059;&#x3079;&#x3066;&#x306E;&#x9818;&#x57DF;&#x3067;&#x30D5;&#x30A3;&#x30FC;&#x30EB;&#x30C9;&#x3092;&#x8A18;&#x8FF0;&#x3059;&#x308B;&#x30D9;&#x30AF;&#x30C8;&#x30EB;&#x7403;&#x9762;&#x6CE2;&#x52D5;&#x95A2;&#x6570;&#xFF08;VSWFs&#xFF09;&#x306E;&#x30BB;&#x30C3;&#x30C8;&#x306E;&#x3088;&#x3046;&#x306B;&#x5C55;&#x958B;&#x3055;&#x308C;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x30A4;&#x30F3;&#x30B7;&#x30C7;&#x30F3;&#x30C8;&#x306E;&#x30D5;&#x30A3;&#x30FC;&#x30EB;&#x30C9;&#x3092;&#x6307;&#x5B9A;&#x3057;&#x3066;&#x3001;&#x4E0E;&#x3048;&#x3089;&#x308C;&#x305F;&#x30EC;&#x30A4;&#x30EA;&#x30FC;&#x7C92;&#x5B50;&#x4E0A;&#x306E;&#x5408;&#x529B;&#x306F;&#x3001;&#x95A2;&#x5FC3;&#x306E;&#x3042;&#x308B;&#x30DC;&#x30EA;&#x30E5;&#x30FC;&#x30E0;&#x5168;&#x4F53;&#x3092;&#x8A08;&#x7B97;&#x3059;&#x308B;&#x3053;&#x3068;&#x304C;&#x3067;&#x304D;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x6211;&#x3005;&#x306F;&#x3001;&#x76EE;&#x7684;&#x306E;&#x30D5;&#x30A9;&#x30FC;&#x30B9;&#x30D5;&#x30A3;&#x30FC;&#x30EB;&#x30C9;&#x3092;&#x751F;&#x6210;&#x3059;&#x308B;&#x3082;&#x306E;&#x306E;&#x305F;&#x3081;&#x306B;VSWFs&#x3092;&#x652F;&#x914D;&#x3059;&#x308B;&#x4FC2;&#x6570;&#x306E;&#x7A7A;&#x9593;&#x3092;&#x691C;&#x7D22;&#x3059;&#x308B;&#x305F;&#x3081;&#x306E;&#x9032;&#x5316;&#x30A2;&#x30EB;&#x30B4;&#x30EA;&#x30BA;&#x30E0;&#xFF08;EA&#xFF09;&#x3092;&#x4F7F;&#x7528;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x6211;&#x3005;&#x306F;&#x3001;&#x30C8;&#x30E9;&#x30C3;&#x30D7;&#x306B;&#x8FD1;&#x3065;&#x3044;&#x3066;&#x304B;&#x3089;&#x3001;&#x30C8;&#x30F3;&#x30CD;&#x30EB;&#x306E;&#x5916;&#x5074;&#x306E;&#x7C92;&#x5B50;&#x3092;&#x9632;&#x3050;&#x3068;&#x540C;&#x6642;&#x306B;&#x3001;&#x30DE;&#x30AF;&#x30B9;&#x30A6;&#x30A7;&#x30EB;&#x65B9;&#x7A0B;&#x5F0F;&#x306F;&#x3001;&#x30C8;&#x30E9;&#x30C3;&#x30D7;&#x306E;&#x4F4D;&#x7F6E;&#x306B;&#x7C92;&#x5B50;&#x3092;&#x5C0E;&#x304F; &#x26;quot;&#x5149;&#x306E;&#x30C8;&#x30F3;&#x30CD;&#x30EB;&#x26;quot;&#x3092;&#x30B5;&#x30DD;&#x30FC;&#x30C8;&#x3059;&#x308B;&#x65B9;&#x6CD5;&#x3092;&#x793A;&#x3057;&#x3066;&#x3044;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x30D5;&#x30A3;&#x30FC;&#x30EB;&#x30C9;&#x306F;&#x3001;&#x30C9;&#x30E1;&#x30A4;&#x30F3;&#x5168;&#x4F53;&#x306B;&#x5370;&#x52A0;&#x3055;&#x308C;&#x308B;&#x306E;&#x3067;&#x3001;&#x3053;&#x306E;&#x7D50;&#x679C;&#x306F;&#x8208;&#x5473;&#x6DF1;&#x3044;&#x3082;&#x306E;&#x3067;&#x3059;&#x3002;&#x305D;&#x306E;&#x30D5;&#x30A3;&#x30FC;&#x30EB;&#x30C9;&#x304C;&#x751F;&#x6210;&#x3055;&#x308C;&#x308B;&#x3068;&#x3001;&#x8FFD;&#x52A0;&#x306E;&#x30B3;&#x30F3;&#x30C8;&#x30ED;&#x30FC;&#x30EB;&#x306F;&#x3001;&#x7C92;&#x5B50;&#x3092;&#x5C0E;&#x304F;&#x305F;&#x3081;&#x306B;&#x5FC5;&#x8981;&#x3068;&#x3055;&#x308C;&#x3066;&#x3044;&#x306A;&#x3044;&#x3001;&#x3068;&#x8A00;&#x3046;&#x3053;&#x3068;&#x3067;&#x3059;&#x3002;

&#x9032;&#x5316;&#x7684;&#x30A2;&#x30EB;&#x30B4;&#x30EA;&#x30BA;&#x30E0;&#x3092;&#x7528;&#x3044;&#x305F;&#x5408;&#x308F;&#x305B;&#x305F;&#x5149;&#x30D5;&#x30A9;&#x30FC;&#x30B9;&#x30D5;&#x30A3;&#x30FC;&#x30EB;&#x30C9;

&#xC6B0;&#xB9AC;&#xB294; &#xADF8;&#xAC83;&#xC5D0; &#xC758;&#xD558;&#xC5EC; &#xB808;&#xC77C;&#xB9AC; &#xC785;&#xC790;&#xC5D0; &#xD798;&#xC744; &#xC81C;&#xC5B4; &#xD558;&#xB294; &#xC804;&#xC790;&#xAE30; &#xD544;&#xB4DC; &#xACB0;&#xACFC; &#xD3EC;&#xC2A4; &#xD544;&#xB4DC; &#xC6D0;&#xD558;&#xB294; &#xD615;&#xC0C1;&#xC5D0; &#xBD80;&#xD569; &#xB418;&#xB3C4;&#xB85D; &#xB9DE;&#xCD9C; &#xC218; &#xBC29;&#xBC95;&#xC744; &#xC18C;&#xAC1C;. &#xC804;&#xC790;&#xAE30; &#xD544;&#xB4DC;&#xB294; &#xBAA8;&#xB4E0; &#xACF5;&#xAC04;&#xC744; &#xD1B5;&#xD574; &#xD544;&#xB4DC;&#xB97C; &#xC124;&#xBA85; &#xD558;&#xB294; &#xBCA1;&#xD130; &#xAD6C;&#xD615; wavefunctions (VSWFs)&#xC758; &#xC9D1;&#xD569;&#xC73C;&#xB85C; &#xD655;&#xC7A5; &#xB429;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xBB38;&#xC81C; &#xBD84;&#xC57C;&#xB97C; &#xAC10;&#xC548;&#xD560; &#xB54C;, &#xAD00;&#xC2EC;&#xC758; &#xBCFC;&#xB968;&#xC5D0; &#xAC78;&#xCCD0; &#xC8FC;&#xC5B4;&#xC9C4;&#xB41C; &#xB808;&#xC77C;&#xB9AC; &#xC785;&#xC790;&#xC5D0; &#xACB0;&#xACFC; &#xD798;&#xC744; &#xACC4;&#xC0B0;&#xD560; &#xC218; &#xC788;&#xC2B5;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xC9C4;&#xD654; &#xC54C;&#xACE0;&#xB9AC;&#xC998; (EA) &#xC0AC;&#xC6A9; &#xD558; &#xC5EC; &#xAC80;&#xC0C9; &#xACC4;&#xC218;&#xB294; VSWFs &#xC6D0;&#xD558;&#xB294; &#xD3EC;&#xC2A4; &#xD544;&#xB4DC;&#xB97C; &#xC0DD;&#xC131; &#xD558;&#xB294; &#xADF8; &#xD1B5;&#xCE58;&#xC758; &#xACF5;&#xAC04;. &#xB9E5;&#xC2A4;&#xC6F0;&#xC758; &#xBC29;&#xC815;&#xC2DD; &#xC785;&#xC790; &#xD2B8;&#xB7A9; &#xC811;&#xADFC;&#xC5D0;&#xC11C; &#xD130;&#xB110; &#xC678;&#xBD80;&#xC5D0;&#xC11C; &#xC785;&#xC790;&#xB97C; &#xBC29;&#xC9C0; &#xD558;&#xB294; &#xB3D9;&#xC2DC;&#xC5D0; &#xD2B8;&#xB7A9; &#xC704;&#xCE58;&#xB97C; &#xC548;&#xB0B4; &#xD558;&#xB294; &quot;&#xAD11; &#xD130;&#xB110;&quot; &#xC9C0;&#xC6D0; &#xBC29;&#xBC95;&#xC744; &#xBCF4;&#xC5EC; &#xC90D;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xC774; &#xACB0;&#xACFC; &#xAD00;&#xC2EC; &#xBD84;&#xC57C; &#xC804;&#xCCB4; &#xB3C4;&#xBA54;&#xC778;; &#xAC10;&#xB3D9; &#xB54C;&#xBB38;&#xC5D0; &#xC989;, &#xD544;&#xB4DC; &#xC0DD;&#xC131; &#xB418; &#xBA74; &#xC785;&#xC790; &#xC548;&#xB0B4; &#xCD94;&#xAC00; &#xC81C;&#xC5B4; &#xD558;&#xC9C0; &#xD544;&#xC694; &#xD569;&#xB2C8;&#xB2E4;.

&#xC9C4;&#xD654; &#xC54C;&#xACE0;&#xB9AC;&#xC998;&#xC744; &#xC0AC;&#xC6A9; &#xD558; &#xC5EC; &#xB9DE;&#xCDA4;&#xD615;&#xB41C; &#xAD11; &#xD3EC;&#xC2A4; &#xD544;&#xB4DC;&#xC785;&#xB2C8;&#xB2E4;.

Se introduce un m&#xE9;todo por el cual puede ser el campo electromagn&#xE9;tico que gobierna la fuerza sobre una part&#xED;cula de Rayleigh adaptado de tal manera que el campo de fuerza resultante se ajusta a una geometr&#xED;a deseada. El campo electromagn&#xE9;tico se expande como un conjunto de vectores funciones de onda esf&#xE9;ricas (VSWFs) que describen el campo en todo el espacio. Dado el campo incidente, la fuerza resultante sobre una part&#xED;cula dada de Rayleigh se puede calcular a lo largo de un volumen de inter&#xE9;s. Nosotros utilizamos un algoritmo evolutivo (EA) para buscar el espacio de los coeficientes que regulan los VSWFs para los que producen el campo de fuerza deseada. Se demuestra c&#xF3;mo las ecuaciones de Maxwell apoyar&#xE1; un &#x26;quot;t&#xFA;nel &#xF3;ptico&#x26;quot; que gu&#xED;a las part&#xED;culas en una ubicaci&#xF3;n de trampa mientras al mismo tiempo evitando que las part&#xED;culas fuera del t&#xFA;nel de acercarse a la trampa. Este resultado es de inter&#xE9;s debido a que el campo es impresionado en todo el dominio; es decir, una vez que el campo es generado, sin control adicional es necesaria para guiar las part&#xED;culas.

Frank Bucholtz

Max Plank Institute for Molecular Cell Biology and Genetics, Dresden

Principles of Site-Specific Recombinase (SSR) Technology