יש הסופרים לא תודות.

1. ניסיוני התקנה (איור 2) (הנערכת על 1 שעות לפני המדידות הראשונות כדי לייצב את טמפרטורת הגלאי ואספקת מתח הגבוהה). <ol style=";text-align:right;direction:rtl"><li style=";text-align:right;direction:rtl"> הנח את מיכל המים מתחת לראש הטיפול, תוך התחשבות כי SSD יצטרך להיות מוגבר עד 200 סנטימטר. לכן המכל צריך להיות ממוקם נמוך כמו השגה, בהתאם לגובה התקרה. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> יישר את מיכל מים עם linac (הצדדים האנכיים שלה חייבים להיות מקבילים לצדדים האנכיים של הראש). הלייזר יכול לשמש כדי להבטיח את הכיוון נכון; הליך זה מפורט במדריך לפיזיקה 14 של המערכת. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> ודא שהכיוון האנכי של linac על ידי ביצוע מדידות x ופרופיל y בשני עומקים שונים, מחשוב סירוב הקרן ותיקון באמצעות צירי סיבוב של הראש (עיין במדריך לפיסיקה). </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> החלף את collimator עם אבזר מד המרחק, ולהשתמש בו כדי accurately למקם את הראש ב78.5 SSD סנטימטר. הטיפ של האבזר צריך בקושי נוגע במשטח המים. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> הסר את מד המרחק ומקום collimator 60 מ&quot;מ על ראש הטיפול. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> מקם את נקודת התייחסות LIC ב1.5 סנטימטר עומק במצב אנכי, כלומר עם הציר המקביל החלל הגלילי לכיוון הקורה. כתוצאה מכך מרחק של 80 סנטימטר בין המקור והגלאי. השתמש בלייזר כדי למקם את LIC במרכז האלומה בכיוון לרוחב. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> הנח תא יינון אוויר מלא 0.125 סנטימטר 3 (AIC) ליד LIC להיות מסוגל לתקן את השפעות הנחתה, מרחק ופיזור. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> חבר את LIC ואספקת מתח הגבוה לאלקטרומטר ולהגדיר את המתח ל800 V. חיבור המרכז לאינפורמציה אלטרנטיבית לאלקטרומטר אחר ולקבוע את המתח ל400 V. ואז לחכות שעה 1 למטרות ייצוב. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> כדי להבטיח את הדיוק של המיקום לרוחב גלאי, לבצע מדידות פרופיל בשני כיוונים רוחביים ולתקן את האפס של LIC במידת צורך. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> ודא ששיעור החזרה של linac הוא קבוע (ערך נקוב = 150 הרץ). </li></ol> 2. מדידות <ol style=";text-align:right;direction:rtl"><li style=";text-align:right;direction:rtl"> ראשון לספק מנה טרום הקרנה של 3,000 יחידות לפקח (MU) על מנת לייצב את תגובת LIC. לאחר מכן לבצע אפס של אלקטרומטרים. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> כדי להעריך את הדליפה נוכחית ויציבות, לבצע סדרה של רכישות תשלום עם הקורה מחוץ לזמן שווה לזה של המדידות (7.5 שניות ל100 MU). השווה את הערך הממוצע שהושג לערכים שנמדדו עם הקורה ב. תשלום זליגה אופייני של פחות מ 0.03% מהערך הקטן ביותר שנמדד בקרן יכול להיחשב זניח. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> הנח את ראש הטיפול ב58.5 SSD סנטימטר: להשתמש בשלט הרחוק במצב הקרטזיאני ופשוט לבצע תנועת 20 סנטימטר בכיוון-z. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> השאר את חדר הטיפולים, לסגור את הדלת ולתכנת הקרנה של 100 MU בקונסולת מפעיל. ואז להפעיל את שני אלקטרומטרים, לספק את המינון ושים לב את ההאשמות שנמדדו על ידי LIC והמרכז לאינפורמציה האלטרנטיבי <img alt="משוואה 5" fo:content-width="0.7in" src="/files/ftp_upload/51296/51296eq5.jpg" /> . </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> חזור על התהליך 10 פעמים כדי להיות מסוגל להעריך חוסר ודאות סטטיסטית. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> לאחר עשר מדידות, נכנסים לחדר ולהזיז את ראש הטיפול לתפקיד הבא (68.5 SSD סנטימטר). לאחר מכן חזור על שלבים 2.4 ו2.5. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> כשהראש התרחק מהטנק את המרחק בין נקודות מדידה יכול להיות מוגבר כתשלום משתנה בעקבות חוק המרחק ההפוך בריבוע. טבלת 1 מספקת דוגמא לרשימה של מדידת נקודות, יחד עם המינון המתאים לכל דופק. </li></ol><img alt="טבלת 1" fo:content-width="6in" src="/files/ftp_upload/51296/51296table1.jpg" style="width: 600px;" /> טבלה 1. רשימה של מדידת נקודות לשתי במינוןשיטת קצב (A ו-B) עם המינונים המתאימים לכל דופק. 3. ניתוח שתי שיטות ניתן להשתמש כדי לנתח את הנתונים. שיטה <ol style=";text-align:right;direction:rtl"><li style=";text-align:right;direction:rtl"> לכל מרחק d, לקחת את היחס של כל ערך LIC נמדד עם ערך המרכז לאינפורמציה אלטרנטיבית המקביל שהושג באותו המרחק, <img alt="משוואה 5" fo:content-width="0.5in" src="/files/ftp_upload/51296/51296eq12.jpg" /> . </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> מגרש את היחסים <img alt="משוואה 5" fo:content-width="0.5in" src="/files/ftp_upload/51296/51296eq12.jpg" /> נגד המינון לכל דופק ולהשתמש ליניארי לנכון לקבל את היחס להסיק על אפס מינון לכל דופק, R 0. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> בהנחה שיעילות האיסוף היא שווה ל 1 ב 0 mGy / דופק, לנרמל את כל היחס מחושב ב3.A.1 צעד לערך להסיק מהשלב הקודם על מנת לקבל ערכים של f (בסולם כלומר כל יחס על ידי גורםכזה שR k 0 = 1). </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> מגרש את הערכים של f נגד ערכיה של המנה לכל דופק כדי לייצג את האבולוציה של יעילות הגבייה. ניתן לחשב הברים השגיאה על ידי הפצת אי הוודאויות על האשמות LIC והמרכז לאינפורמציה אלטרנטיביות מוערכות מהמדידות החוזרות ונשנות בכל מרחק. </li></ol> שיטה ב &#39; <ol style=";text-align:right;direction:rtl"><li style=";text-align:right;direction:rtl"> קח את היחסים <img alt="משוואה 6" fo:content-width="0.5in" src="/files/ftp_upload/51296/51296eq6.jpg" /> של קריאות LIC ב200 סנטימטר (SSD 198.5 סנטימטר) ו60 סנטימטר (58.5 SSD סנטימטר), ושל קריאות AIC, <img alt="משוואה 6" fo:content-width="0.5in" src="/files/ftp_upload/51296/51296eq6.jpg" /> . </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> מבחינה מספרית לפתור את המשוואה הבאה לu 200. <img alt="משוואה 7" fo:content-width="1.5in" src="/files/ftp_upload/51296/51296eq7.jpg" /></li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> הזרק את הערך של u 200 בביחס הבא כדי להשיג את יעילות הגבייה, fבמרחק סנטימטר 200. <img alt="משוואה 8" fo:content-width="1.5in" src="/files/ftp_upload/51296/51296eq8.jpg" /></li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> היעילות יכולה להיות מחושבת באמצעות היחסים עם מרחקים אחרים מ -60 סנטימטר, כל עוד יחס תשלום הוא גבוה יותר מאשר 3. הליך זה מאפשר לבחון את חוסר הוודאות על הערכים מחושבים u ו f. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> לחשב את הפרמטר u עבור כל נקודות המדידה, תוך שימוש ביחס הבא (לבחור את המרחקים כך ש <img alt="משוואה 10" fo:content-width="1in" src="/files/ftp_upload/51296/51296eq10.jpg" /> ) <img alt="משוואה 9" fo:content-width="1.5in" src="/files/ftp_upload/51296/51296eq9.jpg" /></li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> לחשב את כל יעילות הגבייה, ו ד, מביחס <img alt="משוואה 11" fo:content-width="1.2in" src="/files/ftp_upload/51296/51296eq11.jpg" /></li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> מגרש את הערכים של f נגד ערכיה של המנה לכל דופק לrepresent האבולוציה של יעילות הגבייה. ניתן לחשב הברים השגיאה על ידי הפצת אי הוודאויות על האשמות LIC והמרכז לאינפורמציה אלטרנטיביות מוערכות מהמדידות החוזרות ונשנות בכל מרחק. </li></ol>

<ol>
	<li>Das, I. J., Din, G. X., Ahnesj&#246;, A. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Small+fields:+non-equlibrium+radiation+dosimetry.">Small fields: non-equlibrium radiation dosimetry.</a> Med. Phys. 35 (1), 206-215 (2008).</li><li>Wickmann, G., Nystrom, H. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=The+use+of+liquids+in+ionization+chambers+for+high+precision+radiotherapy+dosimetry.">The use of liquids in ionization chambers for high precision radiotherapy dosimetry.</a> Phys. Med. Biol. 37 (9), 1789-1812 (1992).</li><li>Chung, E., Soisson, E., Seuntjens, J. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Dose+homogeneity+specification+for+reference+dosimetry+of+nonstandard+fields.">Dose homogeneity specification for reference dosimetry of nonstandard fields.</a> Med. Phys. 39 (1), 407-414 (2011).</li><li>Francescon, P., Kilby, W., Satariano, N., Cora, S. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Monte+Carlo+simulated+correction+factors+for+machine+specific+reference+field+dose+calibration+and+output+factor+measurement+using+fixed+and+iris+collimators+on+the+Cyberknife+system.">Monte Carlo simulated correction factors for machine specific reference field dose calibration and output factor measurement using fixed and iris collimators on the Cyberknife system.</a> Phys. Med. Biol. 57 (12), 3741-3758 (2012).</li><li>Wagner, A., Crop, F., Lacornerie, T., Vandevelde, F., Reynaert, N. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Use+of+a+liquid+ionization+chamber+for+stereotactic+radiotherapy+dosimetry.">Use of a liquid ionization chamber for stereotactic radiotherapy dosimetry.</a> Phys. Med. Biol. 58 (8), 2445-2459 (2013).</li><li>Johansson, B., Wickman, G., Bahar-Gogani, J. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=General+collection+efficiency+for+liquid+iso-octane+and+tetramethylsilane+in+pulsed+radiation.">General collection efficiency for liquid iso-octane and tetramethylsilane in pulsed radiation.</a> Phys. Med. Biol. 42 (10), 1929-1938 (1997).</li><li>Andersson, J., T&#246;lli, H. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Application+of+the+two-dose-rate+method+for+general+recombination+correction+for+liquid+ionization+chambers+in+continuous+beams.">Application of the two-dose-rate method for general recombination correction for liquid ionization chambers in continuous beams.</a> Phys. Med. Biol. 56 (2), 299-314 (2010).</li><li>Sjgren, R., Wendelsten, M. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=A+two-dose-rate+method+for+general+recombination+correction+for+liquid+ionization+chambers+in+pulsed+beams.">A two-dose-rate method for general recombination correction for liquid ionization chambers in pulsed beams.</a> Phys. Med. Biol. 55 (15), 4247-4260 (2010).</li><li>Boag, J. W. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Ionization+measurements+at+very+high+intensities:+part+I.+Pulsed+radiation+beams.">Ionization measurements at very high intensities: part I. Pulsed radiation beams.</a> Br. J. Radiol. 23 (274), 601-611 (1950).</li><li>Boag, J. W. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=The+saturation+curve+for+ionization+measurements+in+pulsed+radiation+beams.">The saturation curve for ionization measurements in pulsed radiation beams.</a> Br. J. Radiol. 25 (300), 649-650 (1952).</li><li>Stewart, K. J., Elliott, A., Seuntjens, J. P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Development+of+a+guarded+liquid+ionization+chamber+for+clinical+dosimetry.">Development of a guarded liquid ionization chamber for clinical dosimetry.</a> Phys. Med. Biol. 52 (11), 3089-3104 (2007).</li><li>Yin, Z., Hugtenburg, R. P., Beddoe, H. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Response+corrections+for+solid-state+detectors+in+megavoltage+photon+dosimetry.">Response corrections for solid-state detectors in megavoltage photon dosimetry.</a> Phys. Med. Biol. 49 (11), 3691-3702 (2004).</li><li>Griessbach, I., Lapp, M., Bohsung, J., Gademann, G., Harder, D. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Dosimetric+characteristics+of+a+new+unshielded+silicon+diode+and+its+application+in+clinical+photon+and+electron+beams.">Dosimetric characteristics of a new unshielded silicon diode and its application in clinical photon and electron beams.</a> Med. Phys. 32, 3750-3754 (2005).</li><li>. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=.">.</a> Accuray Inc., Physics Essentials Guide P/N 032515A-ENG. Accuray Inc. , (2010).</li></ol>

יש המחברים אין לחשוף.

השיטות שהוצגו לעיל תאפשר להערכת השפעות רקומבינציה בLIC על פני טווח גדול של מחירים במינון (.14-1.58 mGy / דופק). השיטה הוא פשוט, אך היא קשורה עם יותר ודאות מאשר בשיטה B, המספק ערכים מדויקים למדי (ומוחלטים) של יעילות גבייה, F. רקומבינציה תהיה אחראית לאובדן של כ -2% באות על כל נחקר הטווח, אבל לטווח זה הוא גדול יותר מאשר מה שבדרך כלל הוא הקיף במהלך מדידות שגרתיות. השגיאה הגדולה ביותר על גורם פלט היא 0.35%, והוא מגיע ל -1% למדידת מינון עומק אחוז כפי שראה בסעיף התוצאות. האלמנט הקריטי לביצוע הפרוטוקול הוא ההגדרה הראשונית של הניסוי, כפי שכל המדידות מבוצעות ביחס לעמדתו הראשונית של ראש הטיפול. לכן צריך להיות זהיר לגבי המדידה מדויקת של SSD הראשוני להיות מסוגל להתייחס קריאות גלאי לכל אחדמינון לכל דופק. זה נכון גם למיקום של הגלאי במים; יש להקפיד שהנקודה היעילה של מדידה (ממוקם 1 מ&quot;מ מאחורי חלון הכניסה במקרה של גלאי microLion) ממוקמת ב1.5 סנטימטר מתחת לפני השטח. עיכוב שעה 1 והמנה טרום ההקרנה הם גם חיוניים כדי לייצב את אספקת 800 V והטמפרטורה. שיעור החזרה של linac משפיע באופן ישיר את המינון לכל דופק. ב 800 MU / דקות ועם תדר של 150 הרץ, המנה לכל דופק היא 0.89 mGy / דופק. תדר זה צריך להיות קבוע לכל המדידות כדי לוודא שהמרחק הוא הגורם משתנה רק שיש השפעה על המינון לכל דופק. השיטה יכולה לשמש במקרה של קרן רציפה עם כמה עיבודים 7. על מכשירים אחרים שבם SSD לא יכול להיות מגוון על ידי ישירות הזזת ראש הטיפול, שיעור החזרה יכול להיות שונה כדי להציג את מינון וריאציה דופק ל. אם פרמטר זה הואקבוע, כמו גם, SSD עדיין יכול להיות שונה על ידי הזזת LIC ופני המים במכל, אבל הדיוק של גישה זו עשוי להיות נמוך יותר מאשר תנועת ראש הטיפול בשימוש במחקר הנוכחי. השלב הבא באפיון של LIC לשימוש שלה בdosimetry שדה הקטן הוא לחקור גורמים נוספים אשר יגרמו להפרעה של התגובה, כגון חומרים של הגלאי ואת השפעת הנפח (כלומר את העובדה שהנפח רגיש הוא לא קטן בהשוואה לממדים של הקרן). זה אפשרי באמצעות השימוש בסימולציות מונטה קרלו 5. עם אותם ההיבטים נלקחו בחשבון, יכולים להיות מיושמים גורמי תיקון הגלובליים לקריאות LIC מתקבלות במדידות שגרתיות קליניות (גורמי פלט, מינוני עומק אחוז, פרופילי מינון) כדי לחסל באופן מלא ההפרעות. לאחר האפיון ותיקון המלא של השפעות perturbating אלה, לאהוא LIC יכול לשמש כגלאי נוסף לdosimetry קרן הקטן, המאפשר אימות עצמאית של פרופילים, מינוני עומק אחוז וגורמי תפוקה נמדדים על ידי גלאים אחרים. שלה רזולוציה מרחבית גבוהה מאוד בכיוון האורך תהיה גם מתאימה לdosimetry של שדות מלבניים עם ממד קטן אחד בלבד (למשל TomoTherapy.)

Dosimetry בטיפול בקרינה שבוצע באמצעות תאי יינון גזים במשך שנים רבות. גלאים אלה מתפקדים היטב ככל טיפול קרינתי &quot;קונבנציונלית&quot; היא מודאג, משמשים שדות הומוגנית (או משתנים לאט) גדולים כלומר. עם זאת רבים מכשירים אחרונים, כגון CyberKnife מערכת למדה בעבודה זו (איור 1), מציעים את האפשרות של שימוש בשדות קטנים מאוד (עד 5 מ&quot;מ). התקנים אחרים לייצר פרופילי קרן מווסתת מאוד כגון בעוצמה מווסתת הקרנות (IMRT). גלאים מלאים באוויר קונבנציונלי אינם מתאימים היטב לטכניקות אלה 1; כדי להגיע לרזולוציה מרחבית מקובלת הנפח של החלל יצטרך להצטמצם לגודל שבו התגובה הקאמרית הייתי להיות נמוכה מדי. דיודות מציעות את היתרון של כרכים רגישים קטנים יותר והם נמצאים בשימוש נרחב בdosimetry קרן הקטן. עם זאת הם מציגים מגבלות אחרות, כגון פיזור אפקטיםהנובע מהמתכתי שלהם מיגון 12,13. בתא יינון נוזל 2 (LIC), צפיפות היינון היא הרבה יותר גבוהה, ולכן ההפחתה של עוצמת הקול רגישה אפשרית מבלי להתפשר על תגובת הגלאי. יתר על כן המדיום רגיש יש צפיפות קרובה לזו של מים, הפחתת הפרעות שטף הקשורים לחלל אוויר. היבטים אלה הופכים את LIC מועמד מעניין לקרן קטנה dosimetry 3-5. יש בכל זאת כמה בעיות כדי לטפל לפני להיות מסוגל לבצע מדידות מדי מינון שיגרתי עם LICs. ראשית, בשל צפיפות היינון גבוהה יותר את השפעות רקומבינציה הן יותר חשובות מאשר בתאים מלאים באוויר 6-8. רקומבינציה יכולה להיות ראשונית (אלקטרון recombines עם יון אמה) או כללית (שני יונים המגיעים מאירועי יינון שונים לשלב מחדש). האחרון הוא תלוי באירוע שיעור מינון על הגלאי; לאהאמצעים שלו שמדידות מינון יחסי (כלומר פרופילי מינון, מינון עומק אחוז, גורמי פלט) יכולות באופן פוטנציאלי לעבור חריגות כתוצאה מהשינוי בשיעור מינון. רקומבינציה מאופיינת ביעילות האוסף הכללי, מוגדר כיחס בין תשלום שנמדד לתשלום המיוצר על ידי קרינת האירוע ונמלטה רקומבינציה הראשונית: F = Q C / ש 0. בגלאי גזי השפעות רקומבינציה מוערכות בשיטת שני המתח מהתאוריה של Boag 9,10, אשר לא יכול להיות מיושמת ב11 LICs. ניתן למצוא חלופה בשימוש בשיטת שני במינון שער 8, בהיקף של משתנה שיעור המינון כדי לבודד את ההשפעה של רקומבינציה הכללית ולמדוד את יעילות האוסף הכללי באמצעות ביחס <img alt="משוואת 1" fo:content-width="1in" src="/files/ftp_upload/51296/51296eq1.jpg" /> שבו U הוא defכלעצמה <img alt="משוואה 2" fo:content-width="1in" src="/files/ftp_upload/51296/51296eq2.jpg" /> עם α להיות מקדם רקומבינציה, Q 0 כמות המטען שבורחת רקומבינציה הראשונית, שעות הפרדת אלקטרודה, דואר האחראי היסודי, V הנפח רגיש של החדר, k 1 ו-k 2 mobilities של המטענים החיוביים ושליליים, וU המתח להחיל. על ידי מדידה במינונים שונים לכל דופק הוא להסיג לך את הפרמטר u ובכך את יעילות הגבייה, F. המינון לכל דופק ניתן על ידי היחס <img alt="משוואה 3" fo:content-width="3in" src="/files/ftp_upload/51296/51296eq3.jpg" /> כל המדידות מבוצעות בתנאי הייחוס של CyberKnife (SSD מרחק המקור-Surface = 78.5 סנטימטר, עומק 1.5 סנטימטר, collimator 60 מ&quot;מ). השימוש בהל collimator גדולws הימנעות את השפעות הנפח הקשורים לקורות קטנות. בהתחשב בקצב המינון היא 800 MU / דקות ותדירות החזרה היא 150 הרץ, זה תוצאות במינון של 0.89 mGy / דופק (בתנאי הייחוס, 1 MU מתאים למינון של 1 cGy). כאשר תדירות החזרה הדופק נשמר קבועה, המינון לכל דופק תלוי רק בקצב המנה בGy / דק &#39;, אשר קשור ל-SSD באמצעות חוק המרחק ההפוך בריבוע: <img alt="משוואה 4" fo:content-width="1in" src="/files/ftp_upload/51296/51296eq4.jpg" /> לשני כונני SSD ד 1 וד 2.

<table border="0" cellpadding="0" cellspacing="0" width="788">
	<tbody>
		<tr>
			<td>MicroLion chamber</td>
			<td>PTW</td>
			<td>31018</td>
			<td>http://www.ptw.de/2263.html</td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Unidos Webline dosimeter</td>
			<td>PTW</td>
			<td></td>
			<td>http://www.ptw.de/unidos_webline_dosemeter_rt0.html</td>
		</tr>
		<tr>
			<td>HV supply</td>
			<td>PTW</td>
			<td></td>
			<td>http://www.ptw.de/2265.html</td>
		</tr>
		<tr>
			<td>MP3 water scanning system</td>
			<td>PTW</td>
			<td></td>
			<td>http://www.ptw.de/2032.html</td>
		</tr>
		<tr>
			<td>0.125 cm3 SemiFlex chamber</td>
			<td>PTW</td>
			<td>31010</td>
			<td>http://www.ptw.de/semiflex_chambers0.html?&#38;cId=6069</td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Cyberknife</td>
			<td>Accuray</td>
			<td></td>
			<td></td>
		</tr>
	</tbody>
</table>

characterization of recombination effects in a liquid ionization chamber used for the dosimetry of a radiosurgical accelerator

רוב מכשירי טיפול בקרינה המודרניים מאפשרים שימוש בשדות קטנים מאוד, בין אם באמצעות beamlets בעוצמה מווסתת הקרנות (IMRT) או באמצעות הקרנות stereotactic בי דיוק מיקום מאפשר מתן מינונים גבוהים מאוד לחלק קטן בנפח קטן של המטופל. מדידות מדי מינון במאיצים רפואיים קונבנציונלית הבינו באמצעות תאי יינון אוויר מלא. עם זאת, בקורות קטנות האלו הנתונות להשפעות הפרעות nonnegligible. מחקר זה מתמקד בתאי יינון נוזליים, אשר מציעים יתרונות במונחים של רזולוציה מרחבית והפרעות שטף נמוכות. השפעות רקומבינציה יון נחקרות לגלאי microLion (PTW) בשימוש עם מערכת CyberKnife (Accuray). השיטה מורכבת מביצוע סדרה של מדידות מיכל מים במרחקים מקור קרקע שונות, ומיישום תיקונים לקריאות גלאי נוזליים המבוססות על מדידות גלאי גזים בו זמנית. facilita גישה זוtes בידוד השפעות רקומבינציה הנובעות מהצפיפות הגבוהה של המדיום רגיש הנוזל וקבלת גורמי תיקון שיחולו על קריאות הגלאי. הקושי העיקרי מתגורר בהשגת רמה מספקת של דיוק בהגדרה להיות מסוגל לזהות שינויים קטנים בתגובת התא.

באיור 3 את יעילות הגבייה ו מתקבלת משיטה זממו נגד המינון לכל דופק, שנע 0-1.6 mGy / דופק שבו אובדן של 2% באות שניתן לראות. הנקודות לעקוב התנהגות ליניארית. הברים השגיאה להראות אי ודאויות חשובות שנראות טבעי לשיטה ויכולים להיות מופחתת באופן משמעותי עם השימוש ב &#39;שיטה כמו כן, ראוי לציין כי בשיטה זו בתגובת המרכז לאינפורמציה אלטרנטיבית הנחה היא לעבור ללא תופעות רקומבינציה, וזה לא בהכרח נכון לחלוטין . כדי לאמת זאת אפשר פשוט לבצע מדידות דומות באמצעות AIC לבדו בכובע הצטברות (אין מיכל מים) ונכון למרחק היפוך הריבוע; ניתן לראות סטיות קטנות ונכללו בערכים אי ודאויות. איור 4 מראה את יעילות הגבייה מחושבת מהשיטה השנייה (ב &#39;). זה מוכיח יותר מדויק ויש לו את היתרון של מתן ערכים מוחלטים של f. דווי<html> ations מהתנהגות יניארי הם קטנים וההפסד באות הוא מעט נמוך יותר מאשר עם א השיטה כיישום ישיר של השיטה B, ניתן לחשב גורמים כדי לתקן לרקומבינציה הכללית במינון שניתן לכל דופק, פשוט על ידי לקיחת ההופכי של יעילות גבייה, F. אז יכולים להיות מיושמים הגורמים הללו למדידות מינון עומק יחסי איור. 5 מראה מנת עומק היחסית נמדדה עם דיודה (אינו כפופה להשפעות רקומבינציה) ועם LIC לפני ואחרי תיקון רקומבינציה. כאשר העקומות הם מנורמלים בעומק של 240 מ&quot;מ (שבו השפעות רקומבינציה להיעלם), הם עולים בקנה אחד, כלומר התיקונים לפצות על השפעות רקומבינציה באזור ההצטברות (שבו המנה לכל דופק ובכך גורמי התיקון הם הגבוהות ביותר). הדבר מצביע על כך גורמי התיקון מחושבים מדויקים ויכולים לשמש כאימות של שיטת שיעור שני במינון. <html> : לשמור-together.within-page = &quot;תמיד&quot;&gt; <img alt="איור 1" src="/files/ftp_upload/51296/51296fig1highres.jpg" /> איור 1. Sytem CyberKnife. תצוגה של מערכת CyberKnife משמשת למדידות, עם ראש המאיץ מצביע כלפי מטה. מיכל המים יכול גם להיות ממוקם על הרצפה, או על הספה רובוטית גלויה בחלק האחורי של החדר, בהתאם לשטח הפנוי מעל לראש. <img alt="איור 2" src="/files/ftp_upload/51296/51296fig2highres.jpg" /> איור 2. התקנה ניסיונית. ההתקנה מיוצגת כאן עם המרכז לאינפורמציה אלטרנטיבית וLIC הונח אחד ליד שני בתוך טנק המים (1.5 סנטימטר עומק), במרכזה של הקרן, שמופנה כלפי מטה. החיצים מצביעים על תנועת ראש המאיץ בין כל סדרה של מדידות, החל במרחק 60 סנטימטר (58.5 SSD סנטימטר) ומסתיים ב200 סנטימטר (SSD 198.5 סנטימטר). ether.within-page = &quot;תמיד&quot;&gt; <img alt="איור 3" src="/files/ftp_upload/51296/51296fig3highres.jpg" /> איור 3. יעילות אוסף כללית, גרף א &#39;שיטה של האבולוציה של יעילות האוסף הכללי, f, ביחס למינון לכל דופק (בmGy / דופק) שהתקבל מא השיטה <img alt="איור 4" src="/files/ftp_upload/51296/51296fig4highres.jpg" /> איור 4. יעילות אוסף כללית, יעילות אוסף שיטה ב &#39;כללי זמם נגד המינון לכל דופק, בעקבות תוצאות מב השיטה <img alt="איור 5" fo:content-width="5in" src="/files/ftp_upload/51296/51296fig5highres.jpg" width="500" /> איור 5. יישום למדידות מינון עומק יחסי. מינון העומק היחסי המתקבל ממדידות דיודה מוצג בכחול.התוצאות ממדידות LIC מיוצגות על ידי אדום (שלא תוקן) ועקומות צהובות (מתוקנות). <a href="https://www.jove.com/files/ftp_upload/51296/51296fig5highres.jpg" target="_blank">אנא לחץ כאן כדי לצפות בגרסה גדולה יותר של דמות זו.</a>

Watch this Scientific Journal Video about Characterization of Recombination Effects in a Liquid Ionization Chamber Used for the Dosimetry of a Radiosurgical Accelerator at JoVE.com

Characterization of Recombination Effects in a Liquid Ionization Chamber Used for the Dosimetry of a Radiosurgical Accelerator

מספר גדל והולך של התקני טיפול קרינתי להציע את היתרון של מתן המינון דרך קורות קטנות מאוד לגידול, ומאפשר לקונפורמיות מוגברת ומינונים גבוהים יותר לשברים. גלאים רבים ושונים יכולים לשמש לdosimetry של השדות הקטנים האלה. במחקר הנוכחי, ההשפעה של רקומבינציה יון נחקרת לתא יינון נוזלי באמצעות מערכת טיפול קרינתי stereotactic.

אפיון השפעות רקומבינציה בנוזלי יינון קאמרי משמש לdosimetry של מאיץ radiosurgical

Most modern radiation therapy devices allow the use of very small fields, either through beamlets in Intensity-Modulated Radiation Therapy (IMRT) or via ...

characterization-recombination-effects-liquid-ionization-chamber-used

Research

JoVE Journal

Engineering

11.7K Views.  Centre Oscar Lambret.  מספר גדל והולך של התקני טיפול קרינתי להציע את היתרון של מתן המינון דרך קורות קטנות מאוד לגידול, ומאפשר לקונפורמיות מוגברת ומינונים גבוהים יותר לשברים. גלאים רבים ושונים יכולים לשמש לdosimetry של השדות הקטנים האלה. במחקר הנוכחי, ההשפעה של רקומב?...

Video: Characterization of Recombination Effects in a Liquid Ionization Chamber Used for the Dosimetry of a Radiosurgical Accelerator

Ultrasound Velocity Measurement in a Liquid Metal Electrode

A growing number of electrochemical technologies depend on fluid flow, and often that fluid is opaque. Measuring the flow of an opaque fluid is inherently more difficult than measuring the flow of a transparent fluid, since optical methods are not applicable. Ultrasound can be used to measure the velocity of an opaque fluid, not only at isolated points, but at hundreds or thousands of points arrayed along lines, with good temporal resolution. When applied to a liquid metal electrode, ultrasound velocimetry involves additional challenges: high temperature, chemical activity, and electrical conductivity. Here we describe the experimental apparatus and methods that overcome these challenges and allow the measurement of flow in a liquid metal electrode, as it conducts current, at operating temperature. Temperature is regulated within &#177;2 &#176;C using a Proportional-Integral-Derivative (PID) controller that powers a custom-built furnace. Chemical activity is managed by choosing vessel materials carefully and enclosing the experimental setup in an argon-filled glovebox. Finally, unintended electrical paths are carefully prevented. An automated system logs control settings and experimental measurements, using hardware trigger signals to synchronize devices. This apparatus and these methods can produce measurements that are impossible with other techniques, and allow optimization and control of electrochemical technologies like liquid metal batteries.

Ultrasound velocimetry is used to study mixing by fluid flow in liquid metal electrodes. The focus of this manuscript is to illustrate the methods used for making precise, spatially-resolved ultrasound measurements while limiting oxidation and controlling and monitoring temperature, applied current, and the heater power being supplied.

אולטראסאונד מהירות מדידה במתכת נוזלית אלקטרודה

A growing number of electrochemical technologies depend on fluid flow, and often that fluid is opaque. Measuring the flow of an opaque fluid is inherently ...

Electron Channeling Contrast Imaging for Rapid III-V Heteroepitaxial Characterization

Misfit dislocations in heteroepitaxial layers of GaP grown on Si(001) substrates are characterized through use of electron channeling contrast imaging (ECCI) in a scanning electron microscope (SEM). ECCI allows for imaging of defects and crystallographic features under specific diffraction conditions, similar to that possible via plan-view transmission electron microscopy (PV-TEM). A particular advantage of the ECCI technique is that it requires little to no sample preparation, and indeed can use large area, as-produced samples, making it a considerably higher throughput characterization method than TEM. Similar to TEM, different diffraction conditions can be obtained with ECCI by tilting and rotating the sample in the SEM. This capability enables the selective imaging of specific defects, such as misfit dislocations at the GaP/Si interface, with high contrast levels, which are determined by the standard invisibility criteria. An example application of this technique is described wherein ECCI imaging is used to determine the critical thickness for dislocation nucleation for GaP-on-Si by imaging a range of samples with various GaP epilayer thicknesses. Examples of ECCI micrographs of additional defect types, including threading dislocations and a stacking fault, are provided as demonstration of its broad, TEM-like applicability. Ultimately, the combination of TEM-like capabilities &#8211; high spatial resolution and richness of microstructural data &#8211; with the convenience and speed of SEM, position ECCI as a powerful tool for the rapid characterization of crystalline materials.

The use of electron channeling contrast imaging in a scanning electron microscope to characterize defects in III-V/Si heteroexpitaxial thin films is described. This method yields similar results to plan-view transmission electron microscopy, but in significantly less time due to lack of required sample preparation.

הדמיה ניגודיות אלקטרונים תקשור לראפיד III-V Heteroepitaxial אפיון

Misfit dislocations in heteroepitaxial layers of GaP grown on Si(001) substrates are characterized through use of electron channeling contrast imaging ...

Phase Diagram Characterization Using Magnetic Beads as Liquid Carriers

Magnetic beads with ~1.9 &#181;m average diameter were used to transport microliter volumes of liquids between contiguous liquid segments with a tube for the purpose of investigating phase change of those liquid segments. The magnetic beads were externally controlled using a magnet, allowing for the beads to bridge the air valve between the adjacent liquid segments. A hydrophobic coating was applied to the inner surface of the tube to enhance the separation between two liquid segments. The applied magnetic field formed an aggregate cluster of magnetic beads, capturing a certain liquid amount within the cluster that is referred to as carry-over volume. A fluorescent dye was added to one liquid segment, followed by a series of liquid transfers, which then changed the fluorescence intensity in the neighboring liquid segment. Based on the numerical analysis of the measured fluorescence intensity change, the carry-over volume per mass of magnetic beads has been found to be ~2 to 3 &#181;l/mg. This small amount of liquid allowed for the use of comparatively small liquid segments of a couple hundred microliters, enhancing the feasibility of the device for a lab-in-tube approach. This technique of applying small compositional variation in a liquid volume was applied to analyzing the binary phase diagram between water and the surfactant C12E5 (pentaethylene glycol monododecyl ether), leading to quicker analysis with smaller sample volumes than conventional methods.

Here, we present a protocol to investigate multi-component phase diagrams using externally controlled magnetic beads as liquid carriers in a lab-in-tube approach. This approach can aid in applications that seek to gather further information on phase change in complex liquid systems.

שלב תרשים אפיון באמצעות חרוזים מגנטיים כדיסקים נוזליים

Magnetic beads with ~1.9 &#181;m average diameter were used to transport microliter volumes of liquids between contiguous liquid segments with a tube for ...

Detection and Recovery of Palladium, Gold and Cobalt Metals from the Urban Mine Using Novel Sensors/Adsorbents Designated with Nanoscale Wagon-wheel-shaped Pores

Developing low-cost, efficient processes for recovering and recycling palladium, gold and cobalt metals from urban mine remains a significant challenge in industrialized countries. Here, the development of optical mesosensors/adsorbents (MSAs) for efficient recognition and selective recovery of Pd(II), Au(III), and Co(II) from urban mine was achieved. A simple, general method for preparing MSAs based on using high-order mesoporous monolithic scaffolds was described. Hierarchical cubic Ia3d wagon-wheel-shaped MSAs were fabricated by anchoring chelating agents (colorants) into three-dimensional pores and micrometric particle surfaces of the mesoporous monolithic scaffolds. Findings show, for the first time, evidence of controlled optical recognition of Pd(II), Au(III), and Co(II) ions and a highly selective system for recovery of Pd(II) ions (up to ~95%) in ores and industrial wastes. Furthermore, the controlled assessment processes described herein involve evaluation of intrinsic properties (e.g., visual signal change, long-term stability, adsorption efficiency, extraordinary sensitivity, selectivity, and reusability); thus, expensive, sophisticated instruments are not required. Results show evidence that MSAs will attract worldwide attention as a promising technological means of recovering and recycling palladium, gold and cobalt metals.

Because of the importance and extensive use of palladium, gold and cobalt metals in high-technology equipment, their recovery and recycling constitute an important industrial challenge. The metal recovery system described herein is a simple, low-cost means for the effective detection, removal, and recovery of these metals from the urban mine.

איתור והשחזור של פלדיום, מתכות זהב וקובלט ממכרה העירונית באמצעות חיישנים / Adsorbents רומן יעודיים עם נקבוביות-בצורת גלגל עגלה ננומטריים

Developing low-cost, efficient processes for recovering and recycling palladium, gold and cobalt metals from urban mine remains a significant challenge in ...

Quantification of Hydrogen Concentrations in Surface and Interface Layers and Bulk Materials through Depth Profiling with Nuclear Reaction Analysis

Nuclear reaction analysis (NRA) via the resonant 1H(15N,&#945;&#947;)12C reaction is a highly effective method of depth profiling that quantitatively and non-destructively reveals the hydrogen density distribution at surfaces, at interfaces, and in the volume of solid materials with high depth resolution. The technique applies a 15N ion beam of 6.385 MeV provided by an electrostatic accelerator and specifically detects the 1H isotope in depths up to about 2 &#956;m from the target surface. Surface H coverages are measured with a sensitivity in the order of ~1013 cm-2 (~1% of a typical atomic monolayer density) and H volume concentrations with a detection limit of ~1018 cm-3 (~100 at. ppm). The near-surface depth resolution is 2-5 nm for surface-normal 15N ion incidence onto the target and can be enhanced to values below 1 nm for very flat targets by adopting a surface-grazing incidence geometry. The method is versatile and readily applied to any high vacuum compatible homogeneous material with a smooth surface (no pores). Electrically conductive targets usually tolerate the ion beam irradiation with negligible degradation. Hydrogen quantitation and correct depth analysis require knowledge of the elementary composition (besides hydrogen) and mass density of the target material. Especially in combination with ultra-high vacuum methods for in-situ target preparation and characterization, 1H(15N,&#945;&#947;)12C NRA is ideally suited for hydrogen analysis at atomically controlled surfaces and nanostructured interfaces. We exemplarily demonstrate here the application of 15N NRA at the MALT Tandem accelerator facility of the University of Tokyo to (1) quantitatively measure the surface coverage and the bulk concentration of hydrogen in the near-surface region of a H2 exposed Pd(110) single crystal, and (2) to determine the depth location and layer density of hydrogen near the interfaces of thin SiO2 films on Si(100).

We illustrate the application of 1H(15N,&#945;&#947;)12C resonant nuclear reaction analysis (NRA) to quantitatively evaluate the density of hydrogen atoms on the surface, in the volume, and at an interfacial layer of solid materials. The near-surface hydrogen depth profiling of a Pd(110) single crystal and of SiO2/Si(100) stacks is described.

כימות של ריכוזי מימן שכבות חיצוניות ואת ממשק חומרים בתפזורת באמצעות פרופיל עומק עם ניתוח תגובה גרעיני

Nuclear reaction analysis (NRA) via the resonant 1H(15N,&#945;&#947;)12C reaction is a highly effective method of depth profiling that quantitatively and ...

Electrochemical Etching and Characterization of Sharp Field Emission Points for Electron Impact Ionization

A new variation of the drop-off method for fabricating field emission points by electrochemically etching tungsten rods in a NaOH solution is described. The results of studies in which the etching current and the molarity of the NaOH solution used in the etching process were varied are presented. The investigation of the geometry of the tips, by imaging them with a scanning electron microscope, and by operating them in field emission mode is also described. The field emission tips produced are intended to be used as an electron beam source for ion production via electron impact ionization of background gas or vapor in Penning trap mass spectrometry applications.

A method for electrochemically etching field emission tips is presented. Etching parameters are characterized and the operation of the tips in field emission mode is investigated.

אלקטרוכימי תחריט ואפיון של נקודות שדה פליטה שארפ עבור יינון אלקטרונים

A new variation of the drop-off method for fabricating field emission points by electrochemically etching tungsten rods in a NaOH solution is described. ...

Testing of Nanoparticle Release from a Composite Containing Nanomaterial Using a Chamber System

With the rapid development of nanotechnology as one of the most important technologies in the 21st century, interest in the safety of consumer products containing nanomaterials is also increasing. Evaluating the nanomaterial release from products containing nanomaterials is a crucial step in assessing the safety of these products, and has resulted in several international efforts to develop consistent and reliable technologies for standardizing the evaluation of nanomaterial release. In this study, the release of nanomaterials from products containing nanomaterials is evaluated using a chamber system that includes a condensation particle counter, optical particle counter, and sampling ports to collect filter samples for electron microscopy analysis. The proposed chamber system is tested using an abrasor and disc-type nanocomposite material specimens to determine whether the nanomaterial release is repeatable and consistent within an acceptable range. The test results indicate that the total number of particles in each test is within 20% from the average after several trials. The release trends are similar and they show very good repeatability. Therefore, the proposed chamber system can be effectively used for nanomaterial release testing of products containing nanomaterials.

Nanoparticle release is tested using a chamber system that includes a condensation particle counter, an optical particle counter and sampling ports to collect filter samples for microscopy analysis. The proposed chamber system can be effectively used for nanomaterial release testing with a repeatable and consistent data range.

בדיקה של שחרור Nanoparticle מתוך Composite המכיל nanomaterial באמצעות מערכת קאמרית

With the rapid development of nanotechnology as one of the most important technologies in the 21st century, interest in the safety of consumer products ...

Measurement of Outgassing Rates of Steels

Steels are commonly used materials in the fabrication of vacuum systems because of their good mechanical, corrosion, and vacuum properties. A variety of steels meet the criterion of low outgassing required for high or ultrahigh vacuum applications. However, a given material can present different outgassing rates depending on its manufacturing process or the various pretreatment processes involved during the fabrication. Thus, the measurement of outgassing rates is highly desirable for a specific vacuum application. For this reason, the rate-of-pressure rise (RoR) method is often used to measure the outgassing of hydrogen after bakeout. In this article, a detailed description of the design and execution of the experimental protocol involved in the RoR method is provided. The RoR method uses a spinning rotor gauge to minimize errors that stem from outgassing or the pumping action of a vacuum gauge. The outgassing rates of two ordinary steels (stainless steel and mild steel) were measured. The measurements were made before and after the heat pretreatment of the steels. The heat pretreatment of steels was performed to reduce the outgassing. Extremely low rates of outgassing (on the order of 10&#8722;11 Pa m3 sec&#8722;1 m&#8722;2) can be routinely measured using relatively small samples.

A protocol for the measurement of outgassing rates of hydrogen from ordinary steel vacuum chambers using the rate-of-pressure rise method is presented.

מדידת שיעורי Outgassing של פלדות

Steels are commonly used materials in the fabrication of vacuum systems because of their good mechanical, corrosion, and vacuum properties. A variety of ...

Spark Plasma Sintering Apparatus Used for the Formation of Strontium Titanate Bicrystals

A spark plasma sintering apparatus was used as a novel method for diffusion bonding of two single crystals of strontium titanate to form bicrystals with one twist grain boundary. This apparatus utilizes high uniaxial pressure and a pulsed direct current for rapid consolidation of material. Diffusion bonding of strontium titanate bicrystals without fracture, in a spark plasma sintering apparatus, is possible at high pressures due to the unusual temperature dependent plasticity behavior of strontium titanate. We demonstrate a method for the successful formation of bicrystals at accelerated time scales and lower temperatures in a spark plasma sintering apparatus compared to bicrystals formed by conventional diffusion bonding parameters. Bond quality was verified by scanning electron microscopy. A clean and atomically abrupt interface containing no secondary phases was observed using transmission electron microscopy techniques. Local changes in bonding across the boundary was characterized by simultaneous scanning transmission electron microscopy and spatially resolved electron energy-loss spectroscopy.

A viable technique for the formation of strontium titanate bicrystals at high pressure and fast heating rate via the spark plasma sintering apparatus is developed.

ספארק Apparatus Sintering פלזמה משמש ליצירת סטרונציום Titanate Bicrystals

A spark plasma sintering apparatus was used as a novel method for diffusion bonding of two single crystals of strontium titanate to form bicrystals with ...

Recombination Dynamics in Thin-film Photovoltaic Materials via Time-resolved Microwave Conductivity

A method for investigating recombination dynamics of photo-induced charge carriers in thin film semiconductors, specifically in photovoltaic materials such as organo-lead halide perovskites is presented. The perovskite film thickness and absorption coefficient are initially characterized by profilometry and UV-VIS absorption spectroscopy. Calibration of both laser power and cavity sensitivity is described in detail. A protocol for performing Flash-photolysis Time Resolved Microwave Conductivity (TRMC) experiments, a non-contact method of determining the conductivity of a material, is presented. A process for identifying the real and imaginary components of the complex conductivity by performing TRMC as a function of microwave frequency is given. Charge carrier dynamics are determined under different excitation regimes (including both power and wavelength). Techniques for distinguishing between direct and trap-mediated decay processes are presented and discussed. Results are modelled and interpreted with reference to a general kinetic model of photoinduced charge carriers in a semiconductor. The techniques described are applicable to a wide range of optoelectronic materials, including organic and inorganic photovoltaic materials, nanoparticles, and conducting/semiconducting thin films.

A Time Resolved Microwave Conductivity technique for investigating direct and trap-mediated recombination dynamics and determining carrier mobilities of thin film semiconductors is presented here.

Dynamics רקומבינציה ב חומרים פוטו סרט דק באמצעות מוליכות מיקרוגל זמן נפתרה

A method for investigating recombination dynamics of photo-induced charge carriers in thin film semiconductors, specifically in photovoltaic materials ...