Robo-AO sistemi bir hibe ile Grant No AST-0906060 ve AST-0960343 altında Ulusal Bilim Vakfı tarafından ortak kurumlar, Astronomi ve Astrofizik California Teknoloji Enstitüsü ve Inter-University Centre, işbirliği tarafından desteklenmektedir Mt. Küba Astronomik Vakfı ve Samuel Oschin gelen bir hediye.

1. Pre-gözlem Prosedürleri <ol><li> Uyulması gereken astronomik hedeflerin bir listesini yapın. </li><li> İstediğiniz her bilimsel filtre ve kamera kombinasyonu gerekli bir sinyal-gürültü oranı ulaşmak için her bir hedef için gerekli olan toplam pozlama süreleri hesaplayın. </li><li> Gözlemler öncesinde 3 günden fazla USSTRATCOM için uyulması gereken astronomik hedeflerin listesini Transmit. Potansiyel uydular zarar vermeden her istenen hedef üzerine lazer sistemi kullanmak için kat güvenli - Onlar &#39;açık pencereleri&#39; belirten bir Tahminli Kaçınma Mesaj (PAM) geri gönderir. </li><li> Zaten (; Şekil 2 Palomar Gözlemevi, CA 1.5 m P60 teleskop örn. Robo-AO) yapılmazsa eğer gündüz teleskop üzerinde Robo-AO sistemi yükleyin. </li><li> Lazer wavefront sensörü iç teleskop ve kaynak simülatörü ortaya çıkarmak için ilk kat ayna Çevir ve simüle lazer kaynağı açın. &lt;/ Li&gt; <li> Wavefront sensör kamera simüle lazer görüntülerin konumlarını kaydedin. Bu pozisyonlar Shack-Hartmann wavefront sensörü referans eğim ölçümleri olarak kullanılır ve aşağıdaki on-gökyüzü ölçümleri düşülecektir. Bu işlem değişen sıcaklıklar nedeniyle alet hizalanma içinde küçük optik değişiklikler kalibre eder. </li><li> Orijinal konumuna ilk kat ayna dönmek ve simüle lazer kaynağını kapatın. </li><li> Önceki gece planlanan faaliyetin onları bilgilendirmek ve herhangi bir güncelleştirme veya PAM değişiklikleri almak için gözlem için USSTRATCOM bir saat ulaşın. </li><li> Gereksiz deklanşör kapanmadan çıkarken üzerinde 10-W ultraviyole lazer çevirin. Bir sıvı soğutma sistemi içinde lazer diod pompaları sıcaklık düzenler ve yaklaşık olarak stabilize etmek için bir saat gerektirir. </li><li> Bunu gözlemlemek için yeterince karanlık zamanlar koşulları kubbemiz açmak için güvenli olup olmadığını kontrol edin. Bu güvenli bir aralığı içerirnem için, çiğ noktası depresyon, yağış, rüzgar hızı ve parçacıklara. </li><li> Nispeten parlak bir yıldız (m V ≤ 5) yükü kubbemiz ve nokta açın. </li><li> Yıldızı kadar teleskop ikincil ayna yaklaşık iyi odaklama (küçük resim genişliği) dir konumlandırma teleskop Refocus. Bilim kameraların birinden canlı görüntü Manuel tahmini yeterlidir. </li></ol> 2. Yüksek mertebeden Adaptif Optik Düzeltme <ol><li> PAM göre yeterince uzun bir &#39;açık pencere&#39; olan astronomik bir hedef seçin. </li><li> En az 1 dakika bir arabellek ile &#39;açık pencere&#39; sonu için bir alarm ayarlayın. Alarm gözlem sırasında kapalı giderse, hemen deklanşöre lazer. </li><li> Seçilen astronomik hedefe doğru teleskop yöneltin. Gerektiği gibi işaret teleskop ayarlayarak bilim kameraların görüş alanı görünümünde nesne (ler) Frame. </li><li> Lazer uplink ucu-tilt ayna iç ve gereksiz lazer kepenkleri açarken yelpazesini merkezli olduğunu onaylayın - gökyüzünde lazer (Şekil 2) propaganda. </li><li> Pockels hücresi optik deklanşör kapalı iken, wavefront sensör kamera, yaklaşık 1200 kare verilerin ikinci bir kaydedin. </li><li> Bu verilerden bir ortanca görüntü hesaplayın. Bu wavefront sensör kamera ile çekilen görüntülerden herhangi bir elektrik veya optik sapma çıkarma için bir plan çerçevesi olarak kullanılacaktır. </li><li> 10 km mesafede lazer darbeleri wavefront sensöre bulaşan böyle üzerine Pockels hücresi tetikleme sistemi açın. </li><li> Spiral arama lazer görüntüleri Shack-Hartmann desen kadar uplink ucu-tilt ayna wavefront sensör kamera (Şekil 4B) görünür. Pozisyonda uplink ucu-tilt ayna bırakın. </li><li> Pockels hücresi an o açıkken yeni bir wavefront sensörü arka plan resmi kaydedinff. Hafif lazer gibi optik plan değişiklikleri uplink ucu-tilt ayna tarafından farklı yönlere işaret edildiği gibi bu gereklidir. </li><li> Yüksek mertebe uyarlamalı optik sistemi başlatın. Bu noktada iki kontrol döngüleri aynı anda başladı; wavefront sensör lenslet dizisi tarafından oluşturulan her lazer görüntü konumları bilim kameralar yaymak önce teleskop giren düzlemsel olmayan ışık dalgalarını düzleştirmek için deforme ayna aktüatörler sürmek için kullanılan . Pozisyon ölçüleri bir ağırlıklı ortalama de dalga cephesi üzerinde lazer algılayıcı görüntülerin desen konsantrasyon sağlamak için, yukarı bağlantı ucu eğim ayna kumanda etmek için kullanılır. </li></ol> 3. (Post-facto Kayıt Düzeltme ile) Görünür olarak izlenmesi <ol><li> İstenen gözlem filtre (ler) i ile filtre tekerleklerin pozisyonunu ayarlar. </li><li> Kalan atmosferik prizmatik dispersiyon en aza indirecek ADC prizma açı ayarlamabilim aletleri. </li><li> Tercih 30 Hz ~ 10 Hz asgari çerçevesi transfer kare hızı, olduğu gibi EMCCD kamerada pozlama süresi ve çerçeve boyutunu ayarlayın. Bu oran yakalanan Veri tipik olarak kırınım-sınırlı açısal çözünürlük altında intra-pozlama görüntü hareket azaltacaktır. </li><li> Hedeflerin maksimum yoğunluğu yaklaşık yarısı dedektörün iyi derinlik ya da sönük hedefler için en fazla 300 değer olduğunu böyle EMCCD kamera elektron çarpma kazancı ayarlayın. </li><li> En azından orada kadar silik hedefleri için, 15 bir yıldız büyüklüğü kabaca büyük olanlar, EMCCD kamera kare hızını yavaşlatabilir ~ 5-10 fotonların görüntünün nokta dağılım fonksiyonunun çekirdek tespit ediliyor. Da çerçeve içinde ve (açısal çözünürlüğünü azaltmayı ilave görüntü hareket bulanıklığı için bu yol örneğin ref 40;. M r ~ 16.5 ta kabaca iki kırınım-sınırlı çözünürlükrgets), çeşitli çekirdek fotonlar uygun sonrası fiili kayıt işlemi için gereklidir. </li><li> Toplam entegre pozlama süresi 1.2 hesaplanan zaman eşit oluncaya kadar EMCCD kamera görüntüleri sürekli bir dizi kaydedin. </li></ol> 4. (Görünür İpucu-tilt Düzeltme ile) Infrared içinde Gözlemi <ol><li> Bir genişbant filtre EMCCD kamera önünde filtre tekerleği Set, açık bir filtre veya bir λ&gt; 600Nm uzun-pass filtre yani. </li><li> Canlı bir görüntü bakarken EMCCD kamera bir ucu-tilt kılavuz kaynağı olarak kullanılacak nesnenin piksel konumunu unutmayın. </li><li> Aşağıdaki değerler için kamera okuma ayarlarını belirleyin: bin piksel 4 kat ve toplam 2 × önce belirtildiği konumda ortalanır 2 binned piksel olmak çerçeve transferi alt çerçeve okuma bölgeyi ayarlayın. </li><li> Ucu-tilt parlaklığına uyacak şekilde EMCCD kamera kare hızı ve elektron çarpma kazanç ayarıkaynak rehberlik. 300 Hz kare hızı (~ 30 Hz Kontrol döngü düzeltme bant genişliği için) tercih edilir, ancak daha düşük kaliteli uç-eğim düzeltme pahasına sönük nesneleri için gerekli olarak düşürülebilir. </li><li> Ucu-tilt kontrolü döngü başlatın. Bu güncel rehber kaynak pozisyonu hesaplamak ve binned piksel bölgenin merkezi konumunu sürücü hızlı uç-tilt düzeltmek ayna komuta edecek. </li><li> Toplam entegre pozlama süresi 1.2 hesaplanan zaman eşit oluncaya kadar kızılötesi kamera görüntüleri kaydedin. Maksimum tek kare pozlama süreleri gökyüzü, alet veya nesneden veya kızılötesi diziden karanlık akımı tarafından, yalnızca kızılötesi emisyon gelen doyması ile sınırlı olacaktır. Etkilenmeler saliseler ile birkaç dakika arasında değişebilir. </li></ol> 5. Gece Prosedürleri sonu <ol><li> Kubbemiz kapatın ve gözlemleyerek tamamlandığında düz ekran teleskop işaret. </li><li> Lazer kapatınve 15 dakika içinde gece etkinlikleri bir özeti ile USSTRATCOM başvurun. </li><li> Üzerine kubbe düz lamba çevirin. </li><li> Önceki gece boyunca kullanılan her astronomik filtre için düz ekran üzerindeki kubbenin düz lamba tarafından üretilen düz alan aydınlatma EMCCD ve kızılötesi kameralar hem full frame görüntü dizisi kaydeder. Her pikselde düz alan şiddeti teleskop uyarlamalı optik sistemi, filtreler ve kamera kombine göreli kuantum verimliliği temsil eder. </li><li> Kubbe düz lamba kapatın ve her kamera önünde engelleme filtreleri geçmek. </li><li> Önceki gece boyunca kaydedilen pozlama süreleri ve görüntü formatlarının aralığına karşılık gelen iki kamera karanlık görüntüleri bir dizi kaydedin. Koyu kareler kaydedilmiş verileri karanlık akım ve elektronik gürültüden dolayı eğilim çıkarmak için kullanılır. </li><li> Teleskop park edin. </li></ol> 6. İşleme Görüntüleri <ol><li> Tek koyu c Oluştur5.6 kaydedilen her karanlık görüntüyü serisinin ortanca) dan alibration görüntü. </li><li> , 5.4 kaydedilen her düz alanlı görüntü serisi) medyan hesaplanırken ilgili karanlık kalibrasyon dosyasını çıkararak ve ardından çerçeve içinde ortanca piksel değeri ile tüm görüntü bölerek her kamerayı her filtre için bir düz alan kalibrasyon resim oluşturun. </li><li> EMCCD ve kızılötesi kameralardan kaydedilen her on-gökyüzü bilim görüntüsü için düz alan kalibrasyon görüntü ile ilgili karanlık kalibrasyon görüntü ve bölme çıkarma. </li><li> Re-merkezi parlak piksel hizalayarak ve yığılmış görüntü oluşturmak için birlikte görüntüleri eklemek her gözlem bilim görüntüleri kalibre. Geliştirilmiş görüntü kayıt için daha gelişmiş rutinleri 39,41 da kullanılabilir. </li></ol>

<ol>
	<li>Baranec, C., Dekany, R. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Study+of+a+MEMS-based+Shack-Hartmann+wavefront+sensor+with+adjustable+pupil+sampling+for+astronomical+adaptive+optics.">Study of a MEMS-based Shack-Hartmann wavefront sensor with adjustable pupil sampling for astronomical adaptive optics.</a> Applied Optics. 47, 5155-5162 (2008).</li><li>Baranec, C., Riddle, R., Ramaprakash, A. N., Law, N., Tendulkar, S., Kulkarni, S. R., Dekany, R., Bui, K., Davis, J., Burse, M., Das, H., Hildebrandt, S., Smith, R. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Robo-AO:+autonomous+and+replicable+laser-adaptive-optics+and+science+system.">Robo-AO: autonomous and replicable laser-adaptive-optics and science system.</a> Proc. SPIE. 8447, 844704-84 (2012).</li><li>Huygens, C. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=.">.</a> The Celestial Worlds discover'd: or, Conjectures concerning the inhabitants, plants and productions of the worlds in the planets. , (1722).</li><li>Newton, I. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=.">.</a> Opticks. , (1704).</li><li>Babcock, H. W. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=The+possibility+of+compensating+astronomical+seeing.">The possibility of compensating astronomical seeing.</a> Publications of the Astronomical Society of the Pacific. 65, 229-236 (1953).</li><li>Linnik, V. P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=On+the+possibility+of+reducing+atmospheric+seeing+in+the+image+quality+of+stars.">On the possibility of reducing atmospheric seeing in the image quality of stars.</a> Opt. Spectrosc. 3, 401-402 (1957).</li><li>Duffner, R. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=.">.</a> The Adaptive Optics Revolution: A History. , (2009).</li><li>Fugate, R. Q. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Laser+Guide+Star+Adaptive+Optics.">Laser Guide Star Adaptive Optics.</a> , (1992).</li><li>Hardy, J. W. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=.">.</a> Adaptive Optics for Astronomical Telescopes. , (1998).</li><li>Hart, M. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Recent+advances+in+astronomical+adaptive+optics.">Recent advances in astronomical adaptive optics.</a> Applied Optics. 49, D17-D29 (2010).</li><li>Davies, R., Kasper, M. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Adaptive+Optics+for+Astronomy.">Adaptive Optics for Astronomy.</a> Annu. Rev. Astron. Astrophys. , (2012).</li><li>Esposito, S., Riccardi, A., Pinna, E., Puglisi, A., Quir&#243;s-Pacheco, F., Arcidiacono, C., Xompero, M., Briguglio, R., Agapito, G., Busoni, L., Fini, L., Argomedo, J., Gherardi, A., Stefanini, P., Salinari, P., Brusa, G., Miller, D., Guerra, J. C. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Large+Binocular+Telescope+Adaptive+Optics+System:+new+achievements+and+perspectives+in+adaptive+optics.">Large Binocular Telescope Adaptive Optics System: new achievements and perspectives in adaptive optics.</a> Proc. SPIE. 8149, 814902 (2011).</li><li>Wizinowich, P., Acton, D. S., Shelton, C., Stomski, P., Gathright, J., Ho, K., Lupton, W., Tsubota, K., Lai, O., Max, C., Brase, J., An, J., Avicola, K., Olivier, S., Gavel, D., Macintosh, B., Ghez, A., Larkin, J. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=First+Light+Adaptive+Optics+Images+from+the+Keck+II+Telescope:+A+New+Era+of+High+Angular+Resolution+Imagery.">First Light Adaptive Optics Images from the Keck II Telescope: A New Era of High Angular Resolution Imagery.</a> Publications of the Astronomical Society of the Pacific. 112, 315-319 (2000).</li><li>Minowa, Y., Hayano, Y., Oya, S., Hattori, M., Guyon, O., Egner, S., Saito, Y., Ito, M., Takami, H., Garrel, V., Colley, S., Golota, T. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Performance+of+Subaru+adaptive+optics+system+AO188.">Performance of Subaru adaptive optics system AO188.</a> Proc. SPIE. 7736, 77363N (2010).</li><li>Marchetti, E., Brast, R., Delabre, B., Donaldson, R., Fedrigo, E., Frank, C., Hubin, N., Kolb, J., Lizon, J. -. L., Marchesi, M., Oberti, S., Reiss, R., Santos, J., Soenke, C., Tordo, S., Baruffolo, A., Bagnara, P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=On-sky+Testing+of+the+Multi-Conjugate+Adaptive+Optics+Demonstrator.">On-sky Testing of the Multi-Conjugate Adaptive Optics Demonstrator.</a> The Messenger. , 129-128 (2007).</li><li>Rigaut, F., Neichel, B., Bec, M., Boccas, M., d'Orgeville, C., Fesquet, V., Galvez, R., Gausachs, G., Trancho, G., Trujillo, C., Edwards, M., Carrasco, R. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=The+Gemini+Multi-Conjugate+Adaptive+System+sees+star+light.">The Gemini Multi-Conjugate Adaptive System sees star light.</a> , (2011).</li><li>Hart, M., Milton, N. M., Baranec, C., Powell, K., Stalcup, T., McCarthy, D., Kulesa, C., Bendek, E. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=A+ground-layer+adaptive+optics+system+with+multiple+laser+guide+stars.">A ground-layer adaptive optics system with multiple laser guide stars.</a> Nature. 466, 727-729 (2010).</li><li>Troy, M., Dekany, R. G., Brack, G., Oppenheimer, B. R., Bloemhof, E. E., Trinh, T., Dekens, F. G., Shi, F., Hayward, T. L., Brandl, B. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Palomar+adaptive+optics+project:+status+and+performance.">Palomar adaptive optics project: status and performance.</a> Proc. SPIE. 4007, 31-40 (2000).</li><li>Cenko, S. B., Fox, D. B., Moon, D. -. S., Harrison, F. A., Kulkarni, S. R., Henning, J. R., Guzman, C. D., Bonati, M., Smith, R. M. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=The+automated+Palomar+60+inch+telescope.">The automated Palomar 60 inch telescope.</a> Publications of the Astronomical Society of the Pacific. 118, 1396-1406 (2006).</li><li>Shporer, A., Brown, T., Lister, T., Street, R., Tsapras, Y., Bianco, F., Fulton, B., Howell, A. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=The+Astrophysics+of+Planetary+Systems:+Formation,+Structure,+and+Dynamical+Evolution.">The Astrophysics of Planetary Systems: Formation, Structure, and Dynamical Evolution.</a> Proceedings of the International Astronomical Union, IAU Symposium. 276, 553-555 (2011).</li><li>Baranec, C., Dekany, R., Kulkarni, S., Law, N., Ofek, E., Kasliwal, M., Velur, V. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Deployment+of+low-cost+replicable+laser+adaptive+optics+on+1-3+meter+class+telescopes.">Deployment of low-cost replicable laser adaptive optics on 1-3 meter class telescopes.</a> Astro2010: The Astronomy and Astrophysics Decadal Survey. , (2009).</li><li>Ofek, E. O., Law, N., Kulkarni, S. R. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Mass+makeup+of+galaxies.">Mass makeup of galaxies.</a> Astro2010: The Astronomy and Astrophysics Decadal Survey. , (2009).</li><li>Morton, T. D., Johnson, J. A. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=On+the+low+false+positive+probabilities+of+Kepler+planet+candidates.">On the low false positive probabilities of Kepler planet candidates.</a> The Astrophysical Journal. 738, 170 (2011).</li><li>Erickcek, A. L., Law, N. M. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Astrometric+microlensing+by+local+dark+matter+subhalos.">Astrometric microlensing by local dark matter subhalos.</a> The Astrophysical Journal. 729, 49 (2011).</li><li>Law, N. M., Kulkarni, S. R., Dekany, R. G., Baranec, C. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Planets+around+M-dwarfs+-+astrometric+detection+and+orbit+characterization.">Planets around M-dwarfs - astrometric detection and orbit characterization.</a> Astro2010: The Astronomy and Astrophysics Decadal Survey. , (2009).</li><li>Kulkarni, S. R. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Cosmic+Explosions+(Optical+Transients).">Cosmic Explosions (Optical Transients).</a> arXiv:1202.2381. , (2012).</li><li>Goldstein, R. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Pockels+Cell+Primer.">Pockels Cell Primer.</a> Laser Focus. , (1968).</li><li>Zigman, S. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Effects+of+near+ultraviolet+radiation+on+the+lens+and+retina.">Effects of near ultraviolet radiation on the lens and retina.</a> Documenta Ophthalmologica. 55, 375-391 (1983).</li><li>American National Standard for Safe Use of Lasers. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=.">.</a> ANSI Z136.1-2007. , (2007).</li><li>Thompson, L. A., Teare, S. W. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Rayleigh+laser+guide+star+systems:+application+to+the+University+of+Illinois+seeing+improvement+system.">Rayleigh laser guide star systems: application to the University of Illinois seeing improvement system.</a> Publications of the Astronomical Society of the Pacific. 114, 1029-1042 (2002).</li><li>Department of Defense. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=.">.</a> Instruction 3100.11. Illumination of objects in space by lasers. , (2000).</li><li>Platt, B. C., Shack, R. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=History+and+principles+of+Shack-Hartmann+wavefront+sensing.">History and principles of Shack-Hartmann wavefront sensing.</a> J. Refract. Surg. 17, S573-S577 (2001).</li><li>Milton, N. M., Lloyd-Hart, M. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Disk+Harmonic+Functions+for+Adaptive+Optics+Simulations.">Disk Harmonic Functions for Adaptive Optics Simulations.</a> , (2005).</li><li>Bifano, T., Cornelissen, S., Bierden, P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=MEMS+deformable+mirrors+in+astronomical+adaptive+optics.">MEMS deformable mirrors in astronomical adaptive optics.</a> , (2005).</li><li>Rigaut, F., Gendron, G. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Laser+guide+star+in+adaptive+optics:+the+tilt+determination+problem.">Laser guide star in adaptive optics: the tilt determination problem.</a> Astron. Astrophys. 261, 677-684 (1992).</li><li>Devaney, N., Goncharov, A. V., Dainty, J. C. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Chromatic+effects+of+the+atmosphere+on+astronomical+adaptive+optics.">Chromatic effects of the atmosphere on astronomical adaptive optics.</a> Applied Optics. 47, 8 (2008).</li><li>Basden, A. G., Haniff, C. A., Mackay, C. D. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Photon+counting+strategies+with+low-light-level+CCDs.">Photon counting strategies with low-light-level CCDs.</a> Monthly Notices of the Royal Astronomical Society. 345, 985-991 (2003).</li><li>Law, N. M., Mackay, C. D., Baldwin, J. E. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Lucky+imaging:+high+angular+resolution+imaging+in+the+visible+from+the+ground.">Lucky imaging: high angular resolution imaging in the visible from the ground.</a> Astronomy and Astrophysics. 446, 739-745 (2006).</li><li>Law, N. M., Kraus, A. L., Street, R., Fulton, B. J., Hillenbrand, L. A., Shporer, A., Lister, T., Baranec, C., Bloom, J. S., Bui, K., Burse, M. P., Cenko, S. B., Das, H. K., Davis, J. C. T. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Three+new+eclipsing+white-dwarf+-+M-dwarf+binaries+discovered+in+a+search+for+transiting+Planets+around+M-dwarfs.">Three new eclipsing white-dwarf - M-dwarf binaries discovered in a search for transiting Planets around M-dwarfs.</a> The Astrophysical Journal. , (2012).</li><li>Law, N. M., Mackay, C. D., Dekany, R. G., Ireland, M., Lloyd, J. P., Moore, A. M., Robertson, J. G., Tuthill, P., Woodruff, H. C. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Getting+Lucky+with+Adaptive+Optics:+Fast+Adaptive+Optics+Image+Selection+in+the+Visible+with+a+Large+Telescope.">Getting Lucky with Adaptive Optics: Fast Adaptive Optics Image Selection in the Visible with a Large Telescope.</a> The Astrophysical Journal. 692, 924-930 (2009).</li><li>Gupta, R., Burse, M., Das, H. K., Kohok, A., Ramaprakash, A. N., Engineer, S., Tandon, S. N. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=IUCAA+2+meter+telescope+and+its+first+light+instrument+IFOSC.">IUCAA 2 meter telescope and its first light instrument IFOSC.</a> Bulletin of the Astronomical Society of India. 30, 785 (2002).</li><li>Choi, P. I., Severson, S. A., Rudy, A. R., Gilbreth, B. N., Contreras, D. S., McGonigle, L. P., Chin, R. M., Horn, B., Hoidn, O., Spjut, E., Baranec, C., Riddle, R. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=KAPAO:+a+Pomona+College+adaptive+optics+instrument.">KAPAO: a Pomona College adaptive optics instrument.</a> Bulletin of the American Astronomical Society. 43, (2011).</li></ol>

Yazarlar hiçbir rakip mali çıkarlarının beyan.

Burada sunulan yöntem Robo-AO lazer uyarlamalı optik sistemin manuel işlem açıklanmaktadır. Uygulamada, Robot-AO otomatik bir biçimde çalışır; işlemleri büyük çoğunluğu otomatik olarak aynı adımları gerçekleştiren bir sıralayıcı robot tarafından kontrol edilir. Robo-AO sistemi malzemeleri (~ USD600K) ve hatta 1.5 m teleskobun maliyetinin bir kısmını olmanın emek ile, mütevazı maliyetle kolay çoğaltma için tasarlandı. Çapı 5 m daha fazla dünya çapında yaklaşık yirmi optik teleskoplar varken, bir-yüz üzerinde de 1-3 m sınıf sayısı teleskoplar ve Robo-AO klonlar için potansiyel barındıran olarak tahmin edilmektedir. 1.5-m P60 teleskop konuşlandırılmış mevcut sisteme ek olarak, umarım birçok klonlar ilk 2-m IGO Maharashtra teleskop 42, Hindistan, ve parlak yıldızlar yerine wavefront algılama için bir lazer kullanarak bir varyant için geliştiriliyor , c olmakTable Mountain, CA 43 at 1-m teleskopta ommissioned. Kırınım-sınırlı bilimde bir devrim elinizin altında olabilir.

Astronomik görüntüleme atmosferik türbülans etkisi ilk Christiaan Huygens 4 ve Isaac Newton 5 tarafından yüzyıllar önce tanındı. Türbülans etkilerini telafi etmek için ilk kavramsal uyarlamalı optik tasarımlar 1950 yılında Horace Babcock 6 ve Vladimir Linnik 7 bağımsız yayınlandı. ABD Savunma Bakanlığı daha sonra Soğuk Savaş sırasında 8 görüntüleme yabancı uyduların amacıyla 1970&#39;lerde ilk uyarlamalı optik sistemlerinin geliştirilmesi finanse. Sivil astronomik topluluk 1980&#39;li yıllarda atılım olarak sistem geliştirme yapılmış, ancak, 1992 (ref. 9) uyarlamalı optik askeri araştırma gizliliği kaldırılan sonra, astronomik sistemleri 10 sayısı ve karmaşıklığı hem de bir patlama oldu. Yaklaşık yirmi görünür ve kızılötesi teleskop bugün çoğunluğu tünelli 5&#39;inden metre equippe vardıruyarlamalı optik sistemleri (örneğin refs. 11-19) d. Teleskoplar ışığı toplayarak daha büyüktür ve böylece daha yetenekli hale geldikçe, uyarlamalı optik kullanılarak çözünürlük ve hassasiyet daha fazla kazanç vardır. Ne yazık ki, büyük teleskop uyarlamalı optik sistemleri son derece karmaşık ve güncel teknoloji sayesinde yakın kızılötesi dalgaboylarında kendi operasyonda yoktur, onlar genellikle büyük gözlemleyerek giderleri ile, destek personeli ekipleri gerektirir ve bu kıt ve değerli kaynaklara erişim de sınırlıdır. Boyutu Yelpazenin diğer ucunda, 1-3 metrelik sınıfta one-hundred teleskoplar üzerinde de vardır, ancak bunların çok az uyarlamalı optik ile donatılmıştır. Atmosferik türbülans çok daha küçük bir hacmi (Şekil 1) ile bakmak çünkü, hatta daha kısa görünür dalga boylarında, atmosferik türbülans Düzeltilmesi bu küçük teleskoplar ile ilgili güncel teknoloji ile çözülebilir bir hale gelir. Türbülans-i toplam tutarıteleskop birincil ayna çapı ile ters gözlemleyerek dalga boyu ile hemen hemen orantılı optik hata ölçekler nduced. Daha büyük bir teleskop kızılötesine yakın ışık ile kullanılan aynı uyarlanabilir-optik teknolojisi, orta boyutta teleskoplar üzerinde görünür ışık ile birlikte de kullanılabilir. Ayrıca, bu ölçekte bir çok teleskop ya (20. Örneğin ref) sonradan olan ya da yeni anlamlı bu tesislerin maliyet etkinliği artan, tamamen robotik, uzaktan ve / veya otonom yetenekleri (örneğin, ref. 21) ile inşa. Uyarlamalı optik ile donatılmış ise, bu teleskoplar büyük teleskop uyarlamalı optik sistemleri 22 ile aksi uygulanamaz veya imkansız olan astronomik bilimin birçok alanda sürdürmeye zorlayıcı bir platform sunacak. Kalabalık alanlar 2 hedeflerin 23,24, uzun vadeli izleme 25,26, ve hızlı geçici karakterizasyonu onbinlerce kırınım-sınırlı hedefli araştırmaların7, bu mütevazı menfezleri üzerinde uyarlamalı optik ile mümkündür. Bu yeni keşif alanı keşfetmek için, 1-3 metre sınıfı teleskoplar, Robo-AO (; Şekil 2 refs. 2,3) için yeni bir ekonomik uyarlamalı optik sistemi tasarlanmış ve uygulamaya koymuştur. ; Elektronik bir dizi ve (birincil aynanın arkasında; Şekil 3) teleskobun Cassegrain odak noktasında monte edilmiş bir enstrüman bir yüksek hızlı ev lazer sistemi: Diğer lazer uyarlamalı optik sistemlerinde olduğu gibi, Robo-AO birkaç ana sistemleri oluşur optik deklanşör, wavefront sensörü, wavefront düzelticiler, bilim aletleri ve kalibrasyon kaynakları. Burada tasvir Robo-AO tasarım tipik bir lazer adaptif optik sistemi pratikte nasıl işlediğini göstermektedir. Robo-AO lazer sisteminin çekirdek teleskop tarafında kapalı bir projektör montajı monte bir Q-anahtarlı 10-W ultraviyole lazer. Lazer kendisi, lazer ile başlayarakhem gökyüzünde görünen lazer ışını pozisyonu stabilize etmek ve bir uplink ucu-tilt ayna; öngörülen lineer polarizasyon açısını ayarlamak için yarım dalga plakası; projektör sonra ek güvenlik için lazer iç çekim ek olarak fazladan bir deklanşör, birleştirir ve teleskop eğilme düzeltmek için. Ayarlanabilir bir odak sahnede bir iki dışbükey lens optik uç-tilt ayna eşlenik bir 15 cm çıktı diyafram lens, doldurmak için lazer ışını genişletir. Çıkış objektifi 10 km bir line-of-sight mesafe lazer ışığı odaklanır. Lazer darbeleri (~ 35 ns uzunluğunda her 100 ms) gibi uzak projektör, teleskop (Şekil 2B) doğru hava molekülleri ve dönüş kapalı fotonların Rayleigh saçılımı küçük bir fraksiyonu atmosfer yoluyla yaymak. Dönen dağınık foton lazer genelinde yukarı yönlü yol boyunca köken ve aksi wavefront ölçümleri eksik yapacak bir çizgi gibi görünür. Adaptif optik inst Içinderument, bir yüksek-hızlı Pockels hücre optik obtüratör 28 sadece bir nokta olarak görünen lazer ile sonuçlanan, 10 km projektör odak noktası etrafında atmosfer sadece dar bir dilim dönen lazer ışık iletimi için kullanılır. Pockels hücre anahtarlama atmosferde lazer darbe round trip time için hesap için bir gecikme ile, darbeli lazer aynı ana saat tarafından tahrik edilmektedir. Sonuçta, başlatılan her trilyon foton sadece tek wavefront sensör tarafından algılanır. Öyle bile olsa, bu radyant akı adaptif optik sistemi çalıştırmak için yeterlidir. Ultraviyole lazer kornea ve lens 29 emilim nedeniyle öncelikle insan gözü için görünmez olmanın ek yararı vardır. Bunun gibi, flaş kör pilotlar değiştiremiyor ve tüm olası için (yani çalışma esnasında zararlı radyasyon seviyeleri üretme aciz ve herhangi bir denetimi 30 ölçer muaf) 1. Sınıf bir lazer sistemi olarak kabul edilirNormalde US 31 içinde Federal Havacılık Otoritesi tarafından istenen sitede bulunan insan spotters için ihtiyacı ortadan kaldırarak overflying uçakta kişilerin maruz. Ne yazık ki, alçak Dünya yörüngesine bazı uydular zarar lazer olanağı bulunabilir. Bu nedenle, uygun bir ajans (US 32 olan ABD Stratejik Komutanlığı (USSTRATCOM) ile örneğin) ile lazer faaliyetlerini koordine etmek ve güvenliği sorumluluğu endişeleri her ikisi için tavsiye edilir. Robo-AO Cassegrain bedeni içinde gelen lazer ışığı ölçer wavefront sensörü Shack-Hartmann sensörü 33 olarak bilinen ve bir lenslet dizi, optik röle ve görüntüleme sensörü içerir. Lenslet dizi diğer yan üzerinde kare şekilli dışbükey lens bir ızgara ile, bir tarafta düz bir optik kırılma elemanıdır. Bu, optik olarak teleskop girişine gözbebeği için birleşik bir konumda yer almaktadır. Zaman th &#39;dönüşü ışık&#39;E lazer lenslest dizi geçer, on-gökyüzü lazer görüntüleri dizi lens (Şekil 4) her birinin odağında oluşturulur. Lazer görüntüleri Bu model daha sonra optik UV-optimize edilmiş şarj bağlı cihaz (CCD) kamera ulaştırılıyor. Her görüntünün yanal xy konumu yerel degrade veya dizinin her bir lens aracılığıyla ışık dalga &#39;eğim&#39; bir ölçü verir. Robo-AO Her pozisyonda ölçüm sinyal-gürültü oranı 6 ila 10 Zenith açısına bağlı ve görme koşulları (100 kişi başına resim başına 200 fotoelektronların değişen bir sinyal ile dört piksel her dedektör gürültü 6.5 elektronları arasında değişmektedir ölçümü). Işığın dalga genel şekli sonra bir ön-hesaplanmış dalga cephesi Yeniden matris tarafından ölçülen eğimli çarpılmasıyla hesaplanır. Yeniden matris ilk olarak lenslet dizisi tarafından alt bölünmüş olan gözbebeği geometrisinin bir model yapımı ile oluşturulur. Bireysel orto-normal olarakfonksiyonları (75 fonksiyonları toplam 11 inci radyal sipariş etmek için bu durumda diskin harmonik fonksiyonlar;. ref 34) her lens üzerinde model ve en uygun uçak bir 2-B en küçük kareler çözümü üzerinde gerçekleştirilmiştir dizinin hesaplanır. Bu ortalama gradyan bir yaklaşım da, fark kolayca tahmin gözbebeğinin kenarlarında kısmen aydınlatılmış lenslerin geometri işleme yararı ile, pratik olarak göz ardı edilebilir. Bir etki matrisi böylece her lens için ofset eğimi her temelinde işlev için birim genlik dönüştürür türetilmiştir. Yeniden matris sonra Tekil değer Ayrışma kullanılarak etkisi matrisinin tersidir alma tarafından oluşturulur. Işığın dalga şekli esas grubu katsayıları açısından bilinen edildikten sonra, bir telafi edici bir ters şekil yüksek sıralı giderici dalga cephesi üzerinde kumanda edilebilir. Bir ölçüm yapma işlemi, daha sonra, bir düzeltme uygulanması, ve bu çevrim tekrarlanarakve üzerinde bir integral kontrol döngü bir örnektir. Robo-AO atmosferi dinamikleri yetişmek için gerekli, 1.2 kHz hızında kendi kontrolü döngü yürütür. Bir ölçek faktörü (aynı zamanda dahili kontrol döngü kazancı olarak da bilinir) 1&#39;den daha az, ve tipik olarak 0.6 ile yakın, yine düzeltilmiş kalan hata en aza indirirken, kontrol döngü kararlılığını sağlamak için düzeltme sinyalinin uygulandığı ışık. Robo-AO içindeki yüksek mertebe wavefront giderici mikro-elektro-mekanik sistemler (MEMS) deforme ayna 35&#39;tir. Robo-AO ayna aydınlatılan yüzeyi, doğru hesaplanan düzeltme şekline uyacak uzaysal çözünürlüğü yeterli ayarlamak için 120 aktüatörler kullanır. Aktüatörler kadar 7 um optik faz tazminat karşılık 3.5 mikron maksimum yüzey sapma genliğe sahiptir. Astronomik gözlemevi, tipik atmosferik koşullar, bu tazminat uzunluğu 5&#39;inden fazlasını sigmadırtürbülans genlik optik hata ve belirgin bir düzeltme rahatlaması bu nedenle sonuçları indüklenen. Ayrıca, deforme ayna kısmın dinamik pahasına enstrüman ve teleskop kaynaklanan statik optik hataları telafi edebilir. Atmosferin bir prob olarak lazer kullanmanın bir incelik astronomik görüntü hareketli 36 ölçmek için kendi yetersizliğidir. Dönen lazer ışık yansıtılır ve bu nedenle her zaman gökyüzünde aynı yerde görünmesi gerekir hangi kabaca aynı konumda görülüyor. Wavefront sensör tarafından dönen lazer ışık dalgasında ölçülen herhangi genel tenteli mekanik işaretleme hataları hakimdir. Tilt sinyali böylece wavefront sensörü merkezli Shack-Hartmann desen tutarak, lazer sisteminin uplink ucu-tilt ayna sürmek için kullanılır. Aşağıda açıklandığı gibi astronomik görüntü hareket düzeltme bilim kameralar ile ayrı ayrı ele alınır. Robo-AO kullanırDört eksen dışı parabolik (OAB) achromatically bilim kameralar (Şekil 3) için teleskop gelen röle ışık yansıtır. Röle yol hızlı bir uç-tilt düzeltme ayna gibi prizmalar dönen bir çift oluşan bir atmosferik dağılma düzeltme (ADC) 37 içerir. Görüntüleri neden, yükseklik düşük işaret atmosferi bir prizma görevi görür ve dalga boyunun bir fonksiyonu olarak ışık kırar, genel etkisi teleskop gibi güçlü olma ile: ADC tepeme olmayan atmosferde nesneleri gözlemleyerek ilgili belirli bir sorunu çözdü - Özellikle uyarlamalı optik düzeltme ile bilenmiş edilmiş olan - ufuk normal yönde uzamış görünür. ADC etkili bir atmosferik prizmatik dispersiyonu (Şekil 5) etkisi negating gelen ışık dağılma bir karşı tutar ekleyebilir. OAP röle sonunda λ &lt;95 ışık yansıtır görünür bir dikroik olduğunuBir elektron-Çarpma şarj bağlı cihaz (EMCCD) kameraya 0 nm kızılötesi kameraya doğru kızılötesi ışık iletim sırasında. EMCCD kameraya kırınım-sınırlı açısal çözünürlük altında intra-pozlama görüntü hareket düşüren bir kare hızında çok düşük elektronik (dedektör) gürültü 38,39 ile görüntü yakalamak için yeteneğine sahiptir. Yeniden merkezleme ve bu görüntülerin bir dizi istifleyerek, uzun pozlama görüntü minimum gürültü cezası ile sentezlenebilir. EMCCD kamera da kızılötesi kameranın görüntü üzerinde hareket stabilize etmek için de kullanılabilir; bir görüntülü astronomik kaynağın yerini ölçümleri sürekli olarak istenen bir konuma hızlı uç-tilt yeniden işaret görüntü kumanda etmek için de kullanılabilir. Öncesinde her kameranın süzgeçlerden uygun bir dizi ile filtre tekerleklerin bir kümesidir. Bir iç teleskop ve kaynak simülatörü bir kalibrasyon aracı olarak Robo-AO sistemine entegre edilmiştir. Aynı anda ultraviyole taklit edebilirsinizana teleskopun odak oranı ve çıkış gözbebeği konumunda eşleşen 10 km ve sonsuz bir cisim kaynağında lazer odak,. Robo-AO içinde ilk kat ayna uyarlamalı optik sistemi teleskop ikincil ayna tüm ışık yönlendirir. Kat ayna da iç teleskop ve kaynak simülatörü ortaya yolumdan tercüme edilebilir bir motorlu sahne üzerine monte edilmiştir. Robo-AO sistemi tamamen özerk bir şekilde çalışması için hazırlanmış olsa da, uyarlamalı optik gözlem birçok adımlar her elle çalıştırılabilir. Bu adım adım bir yordam, kısa bir açıklama ile birlikte, aşağıdaki bölümde ayrıntılı olarak verilmiştir.

bringing the visible universe into focus with robo-ao

Zemin tabanlı optik teleskopların açısal çözünürlük çalkantılı atmosferin aşağılayıcı etkileri ile sınırlıdır. Bir atmosfer yokluğunda, tipik bir teleskop açısal tek kırınım, yani, birincil ayna açıklık, D büyüklüğüne göre ayrılmıştır ilgi dalga boyu, λ, sınırlandırılmıştır. Örneğin, bir 2.4-m birincil aynası Hubble Uzay Teleskobu (HST), ~ 0.04 yay saniyesi görünür dalga boylarında bir açısal çözünürlüğe sahiptir. Atmosfer biraz farklı sıcaklıklarda hava oluşur ve kırılma dolayısıyla farklı endeksi, sürekli karıştırma edilir. Onlar homojen atmosfer geçerken Işık dalgaları bükülür. Yerde bir teleskop bu ışık dalgalarının odaklanır zaman, anlık görüntüleri zamanın bir fonksiyonu olarak değişen, parçalanmış görünür. Hatta teleskoplar dört defa çap ile - bir sonucu olarak, uzun süre maruz kalma görüntü toprak temelli teleskoplar kullanılarak eldeHST etre - bulanık görünebilir ve en azından yaklaşık 0.5 ile 1.5 ark saniye açısal çözünürlüğe sahiptir. Astronomik uyarlamalı optik sistemler atmosferik türbülans etkilerini telafi. İlk olarak, gelen düzlemsel-olmayan bir dalga şeklinde bir dalga cephesi algılayıcı tarafından yakın bir parlak bir yıldız ölçümleri kullanılarak tespit edilir. Daha sonra, bu gibi bir deforme olabilir ayna gibi optik sistem, bir elemanın, gelen ışık dalga şeklini düzeltir kumanda edilir. Ek düzeltmeler teleskop sonuçta kırınım-sınırlı görüntüler üreten görünüyor hangi aracılığıyla dinamik olarak değişen atmosfer ile yetişmek için yeterli bir hızda yapılır. Wavefront sensör ölçüm sadakat gelen ışık ve mekansal 1 örneklenmiş ne kadar iyi dayanır. Finer örnekleme parlak başvuru nesneleri gerektirir. Parlak yıldızlar onlarca birkaç gelen görüntüleme hedefler için referans nesne olarak hizmet edebiliryay saniyesi uzakta en iyi koşullarda, en ilginç astronomik hedefleri yeterince parlak yıldızlar at yok. Bir çözüm aynı zamanda bir &#39;lazer kılavuz yıldızı&#39; olarak bilinen bilinen şekli yapay bir referans oluşturmak için astronomik hedef yönünde bir yüksek güç lazer ışını odaklanmaktır. Robo-AO lazer uyarlamalı optik sistemi 2,3 lazer kılavuz yıldızı oluşturmak için 10 km uzaklıkta odaklı bir 10-B ultraviyole lazer kullanır. Lazer kılavuz yıldızın Wavefront sensör ölçümleri 1.5 m teleskop ~ 0.1 yay saniyesi bir açısal çözünürlüğe sahip kırınım-sınırlı görüntüler elde uyarlamalı optik düzeltme sürücü.

Robo-AO lazer adaptif optik sistemi atmosferik türbülans telafi ve görünür de kırınım-sınırlı çözünürlüklü görüntüler üretmek için kullanılır ve . yakın kızılötesi dalgaboylarında Şekil 1A ikinci 1.0 ark bir görüntü genişliği ile kompanse atmosferik türbülans kırmızı ışıkta görülen tek bir yıldızın bir görüntü gösteren Şekil 1B uyarlamalı optik düzeltme sonrasında aynı yıldız gösterir:. görüntü genişliği 0.12 yay saniyesi düşer , 1.5 m teleskop bu dalga boyunda 0.10 yay saniyesi mükemmel bir görüntü genişliği biraz daha büyük. Birinci Airy halkası, kırınım bir sonucu olarak, görüntünün çekirdek çevresinde bir yapı gibi hafif bir halka olarak görülebilir. Bu çok daha geliştirilmiş bir açısal çözünürlük ikili ve çoklu yıldız sistemleri (örneğin Şekil 1C ve keşif sağlar ref tarafından gözlemler. 40) ve gibi yoğun alanlarda daha sönük yıldızlar tespiti içinaksi takdirde doğrudan atmosferik türbülans görmek mümkün olacaktır; Messier 3 küresel küme (Şekil 6 yakın-kızılötesi görüldüğü gibi). Bu tür Jüpiter yanı sıra transit ay Ganimed (Şekil 7) bulut yüzey olarak güneş sisteminin nesnelerin özellikleri, aynı zamanda lazer uyarlamalı optik berraklık ile izlendi daha yüksek derecede bir ile görülebilir. <img alt="Şekil 1" src="/files/ftp_upload/50021/50021fig1.jpg" /> Şekil 1. Uyarlamalı optik Her şekil 1.5 temsil görünür dalga boylarında düzeltme. × gökyüzünde 1.5 ark saniye alanında-of-view. (A) i kompanse atmosferik türbülans görülen tek bir yıldız, m V = 3,5, bir uzun pozlama tek görüntü -band (λ = 700 - 810 nm) Palomar Gözlemevi&#39;ndeki 1.5 m P60 teleskopta. Yarı maksimum tam genişlik (FWHM) 1,0 arc saniye. (B) &lt;/ Strong&gt; Robo-AO sistemi kullanarak (A) ile lazer uyarlamalı optik düzeltme olarak aynı yıldız. Yıldız görüntünün çekirdek dengesiz görüntü 15 kat daha yüksek parlaklığına sahiptir ve ark 0.12 saniye FWHM sahiptir. (C) 0.14 yay saniye arasında bir ayrım ile ikili bir yıldız, m V = 8.4, kullanımı ile ortaya çıkar Robo-AO adaptif optik sistem. Her bir durumda, uç-tilt kılavuz hedef kendisi yapıldı. <img alt="Şekil 2," src="/files/ftp_upload/50021/50021fig2.jpg" /> Şekil 2. Robo-AO lazer uyarlamalı optik sistem. (A) uyarlamalı optik ve bilim aletleri Palomar Gözlemevi robotik 1.5 m P60 teleskop Cassegrain odak noktasında yüklenir. Lazer sistemi ve elektronik destek için denge teleskop borusu karşıt taraflarına monte edilmiştir. (B) Robot-AO UV lazer ışını skubbemiz üzerinden ropagating. Bu uzun pozlama fotoğrafta, lazer ışını nedeniyle Rayleigh hava moleküllerinin kapalı saçılma görülebilir; ışığın çok küçük bir kısmı da atmosferi bir prob olarak kullanılacak teleskobun doğru geri dağıtır. Lazer ışını, çünkü UV ışık fotoğraf çekmek için kullanılan UV duyarlı kamera üzerinde renk filtreleri yoluyla bulaşır şekilde turuncu görünür. <a href="https://www.jove.com/files/ftp_upload/50021/50021fig2large.jpg" target="_blank">büyük bir rakam görmek için buraya tıklayın</a> . <img alt="Şekil 3" fo:content-width="5.5in" fo:src="/files/ftp_upload/50021/50021fig3highres.jpg" src="/files/ftp_upload/50021/50021fig3.jpg" /> Şekil 3,. Robo-AO uyarlamalı optik ve bilim aletleri. (A) basitleştirilmiş bir CAD modeli. Teleskop ikincil ayna (turuncu) odaklı ışık aletler merkezinde küçük bir delikten girerbir off-eksen parabolik (OAB) ayna doğru ilk kat ayna tarafından 90 derece ile yansıtılır önce Ment. Bu ayna görüntüleri deforme ayna yüzeyinde teleskop öğrencim. Deforme aynadan yansıma sonra, bir UV dikroik lazer ışık (mor) kapalı böler ve lazer wavefront sensöre yönlendirir. Wavefront sensör içinde ek bir ters OAP ayna ilk OAP ayna yansıyan lazer 10 km konjugat odak tarafından tanıtıldı olmayan ortak bir yol optik hataları düzeltir. UV dikroik aracılığıyla görünür ve yakın-kızılötesi ışık (yeşil) geçen atmosferik dağılmanın giderici için OAP aynalar, bir çift tarafından aktarılır. Işık daha sonra görünür dikroik doğru ışık odaklanan bir nihai OAP ayna ucu-tilt düzelterek ayna tarafından yansıtılır. Görünür dikroik elektron-Çarpma CCD görünür ışık (mavi) yansıtır ve bir kat ayna yakın-kızılötesi ışık (kırmızı) iletirve sonuçta kızılötesi kamera için. Kombine UV, teleskop ve kaynak simülatörü (sarı) görünür ve yakın-kızılötesi ışık yolu ilk kat aynasını çevirerek uyarlamalı optik ve bilim aletleri yönlendirilebilir. Aracı paketinin (B) karşılık gelen fotoğraf . <a href="https://www.jove.com/files/ftp_upload/50021/50021fig3large.jpg" target="_blank">büyük bir rakam görmek için buraya tıklayın</a> . <img alt="Şekil 4," fo:content-width="6in" fo:src="/files/ftp_upload/50021/50021fig4highres.jpg" src="/files/ftp_upload/50021/50021fig4.jpg" /> Şekil 4. Shack-Hartmann wavefront sensör. (A) Kavramsal diyagramı. Düz bir dalga lenslet dizi geçerken, görüntülerin düzenli bir desen dedektörü (mavi) oluşur. Düzlemsel olmayan bir dalga lenslet dizi geçerken, dalganın yerel degrade t etkilerDizi (kırmızı) her bir lens tarafından oluşturulan resimlerin o konumda. (B) Robot-AO Shack-Hartmann dalga cephesi algılayıcı içinde lazer görüntü Desen. 88 noktalar her teleskop pupil geometrisi tarafından belirlenen genel desen şekli ile, lenslet dizinin her bir mercek tarafından oluşturulan olarak 10 km mesafede lazer dağılım bir görüntüsüdür. Referans görüntü konumu (Prosedür 1.6) ile ilgili her görüntünün göreceli öteleme gelen ışığın dalga yerel degrade bir ölçüm verir. <a href="https://www.jove.com/files/ftp_upload/50021/50021fig4large.jpg" target="_blank">büyük bir rakam görmek için buraya tıklayın</a> . <img alt="Şekil 5," src="/files/ftp_upload/50021/50021fig5.jpg" /> Şekil 5,. Atmosferik prizmatik dispersiyon düzeltilmesi. Uyarlanabilir optikler 11&#39;lik görüntüleri düzeltilmiş × küresel küme 16 ark saniye disiplinidir bir de Messier 15. uyarlamalı optik atmosferik türbülans etkilerini düzeltir 45 derece teleskop yüksekliği (A), atmosferik prizmatik dispersiyon hala bireysel yıldızlı görüntüleri etkiler: görüntüler ufuk keskin paralel, üzerinde yaklaşık 1 yay tarafından ufuk uzun dik ikinci λ bir spektral bant genişliği = 400-950 nm (B) ayrıca atmosferik prizmatik dağılım karşı koymak için, bir atmosferik dağılım giderici kullanılarak, kırınım sınırlı çözünürlüğe görüntüleme her iki yönde de elde edilir.. <img alt="Şekil 6" src="/files/ftp_upload/50021/50021fig6.jpg" /> Şekil 6. Küresel küme Messier 3 Görüntüleri (A) 44 × 44 ark saniye alanında-of-view, küresel küme z-bandında Messier 3 çekirdek 2 dakikalık uzun kompanse görüntü. (Λ = 830-950 nm) . (B) aynı image aksi görüldü edilememiştir birçok yıldız ifşa Robo-AO kullanılarak uyarlamalı optik düzeltme ile gösterilir. <img alt="Şekil 7" src="/files/ftp_upload/50021/50021fig7.jpg" /> Şekil 7. Jüpiter Resimleri r-bandında Jüpiter (A) 0.033 saniyelik kompanse enstantane (42 yay saniyesi görünen çapı) (λ = 560 - 670 nm).. (B) Robo-AO lazer uyarlamalı optik düzeltme ile aynı görüntü yüzey bulut özellikler gösteren ve daha fazla açıklık Ganymede (ok) transit.

Watch this Scientific Journal Video about Bringing the Visible Universe into Focus with Robo-AO at JoVE.com

Bringing the Visible Universe into Focus with Robo-AO

Bu zemin tabanlı teleskoplar tarafından görüntülendi edilebilir önce astronomik nesnelerin Işık dünyanın türbülanslı atmosferde geçmesi gerekir. Maksimum teorik açısal çözünürlükte doğrudan görüntüleme etkinleştirmek için, bu tür Robo-AO uyarlamalı optik sistem tarafından istihdam gibi ileri teknikler kullanılmalıdır.

Robo-AO Odak içine Görünür Evren Bringing

The angular  resolution of ground-based optical telescopes is limited by the degrading  effects of the turbulent atmosphere. In the absence of an ...

bringing-the-visible-universe-into-focus-with-robo-ao

Research

JoVE Journal

Engineering

19.3K Görüntüleme.  California Institute of Technology. Bu zemin tabanlı teleskoplar tarafından görüntülendi edilebilir önce astronomik nesnelerin Işık dünyanın türbülanslı atmosferde geçmesi gerekir. Maksimum teorik açısal çözünürlükte doğrudan görüntüleme etkinleştirmek için, bu tür Robo-AO uyarlamalı optik sistem tarafından istihdam gibi ileri teknikler kullanılmalıdır.

Video: Bringing the Visible Universe into Focus with Robo-AO

Flame Experiments at the Advanced Light Source: New Insights into Soot Formation Processes

The following experimental protocols and the accompanying video are concerned with the flame experiments that are performed at the Chemical Dynamics Beamline of the Advanced Light Source (ALS) of the Lawrence Berkeley National Laboratory1-4. This video demonstrates how the complex chemical structures of laboratory-based model flames are analyzed using flame-sampling mass spectrometry with tunable synchrotron-generated vacuum-ultraviolet (VUV) radiation. This experimental approach combines isomer-resolving capabilities with high sensitivity and a large dynamic range5,6. The first part of the video describes experiments involving burner-stabilized, reduced-pressure (20-80 mbar) laminar premixed flames. A small hydrocarbon fuel was used for the selected flame to demonstrate the general experimental approach. It is shown how species&#8217; profiles are acquired as a function of distance from the burner surface and how the tunability of the VUV photon energy is used advantageously to identify many combustion intermediates based on their ionization energies. For example, this technique has been used to study gas-phase aspects of the soot-formation processes, and the video shows how the resonance-stabilized radicals, such as C3H3, C3H5, and i-C4H5, are identified as important intermediates7. The work has been focused on soot formation processes, and, from the chemical point of view, this process is very intriguing because chemical structures containing millions of carbon atoms are assembled from a fuel molecule possessing only a few carbon atoms in just milliseconds. The second part of the video highlights a new experiment, in which an opposed-flow diffusion flame and synchrotron-based aerosol mass spectrometry are used to study the chemical composition of the combustion-generated soot particles4. The experimental results indicate that the widely accepted H-abstraction-C2H2-addition (HACA) mechanism is not the sole molecular growth process responsible for the formation of the observed large polycyclic aromatic hydrocarbons (PAHs).

Gas sampling from laboratory-scale flames with online analysis of all species by mass spectrometry is a powerful method to investigate the complex mixture of chemical compounds occurring during combustion processes. Coupled with tunable soft ionization via synchrotron-generated vacuum-ultraviolet radiation, this technique provides isomer-resolved information and potentially fragment-free mass spectra.

İleri Işık Source Alev Deneyler: İs Oluşumu Süreçlerinin içine Yeni Trendleri

The following experimental protocols and the accompanying video are concerned with the flame experiments that are performed at the Chemical Dynamics ...

Mühendislik

Visible-light Induced Reduction of Graphene Oxide Using Plasmonic Nanoparticle

Present work demonstrates the simple, chemical free, fast, and energy efficient method to produce reduced graphene oxide (r-GO) solution at RT using visible light irradiation with plasmonic nanoparticles. The plasmonic nanoparticle is used to improve the reduction efficiency of GO. It only takes 30 min&#160;at RT by illuminating the solutions with Xe-lamp, the r-GO solutions can be obtained by completely removing gold nanoparticles through simple centrifugation step. The spherical gold nanoparticles (AuNPs) as compared to the other nanostructures is the most suitable plasmonic nanostructure for r-GO preparation. The reduced graphene oxide prepared using visible light and AuNPs was equally qualitative as chemically reduced graphene oxide, which was supported by various analytical techniques such as UV-Vis spectroscopy, Raman spectroscopy, powder XRD and XPS. The reduced graphene oxide prepared with visible light shows excellent quenching properties over the fluorescent molecules modified on ssDNA and excellent fluorescence recovery for target DNA detection. The r-GO prepared by recycled AuNPs is found to be of same quality with that of chemically reduced r-GO. The use of visible light with plasmonic nanoparticle demonstrates the good alternative method for r-GO synthesis.

A simple protocol for the preparation of reduced graphene oxide using visible light and plasmonic nanoparticle is described.

Plasmonik Nanoparçacık Kullanma Grafen Oksit Görünür ışık Bağlı Azaltma

Present work demonstrates the simple, chemical free, fast, and energy efficient method to produce reduced graphene oxide (r-GO) solution at RT using ...

Quantification of Hydrogen Concentrations in Surface and Interface Layers and Bulk Materials through Depth Profiling with Nuclear Reaction Analysis

Nuclear reaction analysis (NRA) via the resonant 1H(15N,&#945;&#947;)12C reaction is a highly effective method of depth profiling that quantitatively and non-destructively reveals the hydrogen density distribution at surfaces, at interfaces, and in the volume of solid materials with high depth resolution. The technique applies a 15N ion beam of 6.385 MeV provided by an electrostatic accelerator and specifically detects the 1H isotope in depths up to about 2 &#956;m from the target surface. Surface H coverages are measured with a sensitivity in the order of ~1013 cm-2 (~1% of a typical atomic monolayer density) and H volume concentrations with a detection limit of ~1018 cm-3 (~100 at. ppm). The near-surface depth resolution is 2-5 nm for surface-normal 15N ion incidence onto the target and can be enhanced to values below 1 nm for very flat targets by adopting a surface-grazing incidence geometry. The method is versatile and readily applied to any high vacuum compatible homogeneous material with a smooth surface (no pores). Electrically conductive targets usually tolerate the ion beam irradiation with negligible degradation. Hydrogen quantitation and correct depth analysis require knowledge of the elementary composition (besides hydrogen) and mass density of the target material. Especially in combination with ultra-high vacuum methods for in-situ target preparation and characterization, 1H(15N,&#945;&#947;)12C NRA is ideally suited for hydrogen analysis at atomically controlled surfaces and nanostructured interfaces. We exemplarily demonstrate here the application of 15N NRA at the MALT Tandem accelerator facility of the University of Tokyo to (1) quantitatively measure the surface coverage and the bulk concentration of hydrogen in the near-surface region of a H2 exposed Pd(110) single crystal, and (2) to determine the depth location and layer density of hydrogen near the interfaces of thin SiO2 films on Si(100).

We illustrate the application of 1H(15N,&#945;&#947;)12C resonant nuclear reaction analysis (NRA) to quantitatively evaluate the density of hydrogen atoms on the surface, in the volume, and at an interfacial layer of solid materials. The near-surface hydrogen depth profiling of a Pd(110) single crystal and of SiO2/Si(100) stacks is described.

Nükleer Reaksiyon Analizi Derinlik Profiling yoluyla Yüzey ve Arayüz Katmanlar ve Dökme Malzeme Hidrojen Konsantrasyonları miktar tayini

Nuclear reaction analysis (NRA) via the resonant 1H(15N,&#945;&#947;)12C reaction is a highly effective method of depth profiling that quantitatively and ...

Effective Analysis of Human Exposure Conditions with Body-worn Dosimeters in the 2.4 GHz Band

A well-defined experimental procedure is put forward to evaluate maximum exposure conditions in a worst-case scenario whilst avoiding the uncertainties caused by the use of personal exposimeters (PEMs) as measuring devices: the body shadow effect (BSE), the limited sensitivity range, and the non-identification of the radiation source. An upper bound for exposure levels to EMF in several indoor enclosures has been measured and simulated. The frequency used for the study is 2.4 GHz, as it is the most commonly used band in indoor communications. Although recorded values are well below the International Commission for Non-Ionizing Radiation Protection (ICNIRP) reference levels, there is a particular need to provide reliable exposure levels within particularly sensitive environments. In terms of electromagnetic field (EMF) exposure, limits established in national and international standards for health protection have been set for unperturbed exposure conditions; that is, for real and objective exposure data that have not been altered in any way.

This study describes a protocol to measure exposure levels in the 2.4 GHz band, avoiding the uncertainties caused by the use of personal exposimeters as measuring devices. These alterations of the exposure levels should be taken into account, especially in compliance testing, where exposure limits are defined from non-perturbed data.

Söz konusu Dosimeters 2,4 GHz bant ile insan maruz kalma koşullardan etkili analizi

A well-defined experimental procedure is put forward to evaluate maximum exposure conditions in a worst-case scenario whilst avoiding the uncertainties ...

Enhanced Electron Injection and Exciton Confinement for Pure Blue Quantum-Dot Light-Emitting Diodes by Introducing Partially Oxidized Aluminum Cathode

Stable and efficient red (R), green (G), and blue (B) light sources based on solution-processed quantum dots (QDs) play important roles in next-generation displays and solid-state lighting technologies. The brightness and efficiency of blue QDs-based light-emitting diodes (LEDs) remain inferior to their red and green counterparts, due to the inherently unfavorable energy levels of different colors of light. To solve these problems, a device structure should be designed to balance the injection holes and electrons into the emissive QD layer. Herein, through a simple autoxidation strategy, pure blue QD-LEDs which are highly bright and efficient are demonstrated, with a structure of ITO/PEDOT:PSS/Poly-TPD/QDs/Al:Al2O3. The autoxidized Al:Al2O3 cathode can effectively balance the injected charges and enhance radiative recombination without introducing an additional electron transport layer (ETL). As a result, high color-saturated blue QD-LEDs are achieved with a maximum luminance over 13,000 cd m-2, and a maximum current efficiency of 1.15 cd A-1. The easily controlled autoxidation procedure paves the way for achieving high-performance blue QD-LEDs.

A protocol is presented for fabricating high-performance, pure blue ZnCdS/ZnS-based quantum dots light-emitting diodes by employing an autoxidized aluminum cathode.

Gelişmiş elektron enjeksiyon ve Exciton hapsi için kısmen oksitlenmiş alüminyum katot tanıtımı tarafından saf mavi kuantum nokta ışık - yayan diyotlar

Stable and efficient red (R), green (G), and blue (B) light sources based on solution-processed quantum dots (QDs) play important roles in next-generation ...

Theoretical Calculation and Experimental Verification for Dislocation Reduction in Germanium Epitaxial Layers with Semicylindrical Voids on Silicon

Reduction of threading dislocation density (TDD) in epitaxial germanium (Ge) on silicon (Si) has been one of the most important challenges for the realization of monolithically integrated photonics circuits. The present paper describes methods of theoretical calculation and experimental verification of a novel model for the reduction of TDD. The method of theoretical calculation describes the bending of threading dislocations (TDs) based on the interaction of TDs and non-planar growth surfaces of selective epitaxial growth (SEG) in terms of dislocation image force. The calculation reveals that the presence of voids on SiO2 masks help to reduce TDD. Experimental verification is described by germanium (Ge) SEG, using an ultra-high vacuum chemical vapor deposition method and TD observations of the grown Ge via etching and cross-sectional transmission electron microscope (TEM). It is strongly suggested that the TDD reduction would be due to the presence of semicylindrical voids over the SiO2 SEG masks and growth temperature. For experimental verification, epitaxial Ge layers with semicylindrical voids are formed as the result of SEG of Ge layers and their coalescence. The experimentally obtained TDDs reproduce the calculated TDDs based on the theoretical model. Cross-sectional TEM observations reveal that both the termination and generation of TDs occur at semicylindrical voids. Plan-view TEM observations reveal a unique behavior of TDs in Ge with semicylindrical voids (i.e., TDs are bent to be parallel to the SEG masks and the Si substrate).

Theoretical calculation and experimental verification are proposed for a reduction of threading dislocation (TD) density in germanium epitaxial layers with semicylindrical voids on silicon. Calculations based on the interaction of TDs and surface via image force, TD measurements, and transmission electron microscope observations of TDs are presented.

Silikon Üzerinde Yarı Silindirik Boşluklu Germanyum Epitaksiyel Tabakalarında Çıkığın Azaltılması için Teorik Hesaplama ve Deneysel Doğrulama

Reduction of threading dislocation density (TDD) in epitaxial germanium (Ge) on silicon (Si) has been one of the most important challenges for the ...

Procedure for the Transfer of Polymer Films Onto Porous Substrates with Minimized Defects

The fabrication of devices containing thin film composite membranes necessitates the transfer of these films onto the surfaces of arbitrary support substrates. Accomplishing this transfer in a highly controlled, mechanized, and reproducible manner can eliminate the creation of macroscale defect structures (e.g., tears, cracks, and wrinkles) within the thin film that compromise device performance and the usable area per sample. Here, we describe a general protocol for the highly controlled and mechanized transfer of a polymeric thin film onto an arbitrary porous support substrate for eventual use as a water filtration membrane device. Specifically, we fabricate a block copolymer (BCP) thin film on top of a sacrificial, water-soluble poly(acrylic acid) (PAA) layer and silicon wafer substrate. We then utilize a custom-designed, 3D-printed transfer tool and drain chamber system to deposit, lift-off, and transfer the BCP thin film onto the center of a porous anodized aluminum oxide (AAO) support disc. The transferred BCP thin film is shown to be consistently placed onto the center of the support surface due to the guidance of the meniscus formed between the water and the 3D-printed plastic drain chamber. We also compare our mechanized transfer-processed thin films to those that have been transferred by hand with the use of tweezers. Optical inspection and image analysis of the transferred thin films from the mechanized process confirm that little-to-no macroscale inhomogeneities or plastic deformations are produced, as compared to the multitude of tears and wrinkles produced from manual transfer by hand. Our results suggest that the proposed strategy for thin film transfer can reduce defects when compared to other methods across many systems and applications.

We present a procedure for highly controlled and wrinkle-free transfer of block copolymer thin films onto porous support substrates using a 3D-printed drain chamber. The drain chamber design is of general relevance to all procedures involving transfer of macromolecular films onto porous substrates, which is normally done by hand in an irreproducible fashion.

Polimer filmlerin küçültülmüş kusurlarla gözenekli substratlar üzerine aktarımı için prosedür

The fabrication of devices containing thin film composite membranes necessitates the transfer of these films onto the surfaces of arbitrary support ...

Accurate Determination of the Equilibrium Surface Tension Values with Area Perturbation Tests

We demonstrate two robust protocols for determining the equilibrium surface tension (EST) values with area perturbation tests. The EST values should be indirectly determined from the dynamic surface tension (DST) values when surface tension (ST) values are at steady-state and stable against perturbations. The emerging bubble method (EBM) and the spinning bubble method (SBM) were chosen, because, with these methods, it is simple to introduce area perturbations while continuing dynamic tension measurements. Abrupt expansion or compression of an air bubble was used as a source of area perturbation for the EBM. For the SBM, changes in the rotation frequency of the sample solution were used to produce area perturbations. A Triton X-100 aqueous solution of a fixed concentration above its critical micelle concentration (CMC) was used as a model surfactant solution. The determined EST value of the model air/water interface from the EBM was 31.5 &#177; 0.1 mN&#183;m-1 and that from the SBM was 30.8 &#177; 0.2 mN&#183;m-1. The two protocols described in the article provide robust criteria for establishing the EST values.

Two protocols for determining the equilibrium surface tension (EST) values using the emerging bubble method (EBM) and the spinning bubble method (SBM) are presented for a surfactant-containing aqueous phase against air.

Alan Pertürbasyon Testleri ile Denge Yüzey Gerilim Değerlerinin Doğru Belirlenmesi

We demonstrate two robust protocols for determining the equilibrium surface tension (EST) values with area perturbation tests. The EST values should be ...

In Situ Transmission Electron Microscopy with Biasing and Fabrication of Asymmetric Crossbars Based on Mixed-Phased a-VOx

Resistive switching crossbar architecture is highly desired in the field of digital memories due to low cost and high-density benefits. Different materials show variability in resistive switching properties due to the intrinsic nature of the material used, leading to discrepancies in the field because of underlying operation mechanisms. This highlights a need for a reliable technique to understand mechanisms using nanostructural observations. This protocol explains a detailed process and methodology of in&#160;situ nanostructural analysis as a result of electrical biasing using transmission electron microscopy (TEM). It provides visual and reliable evidence of underlying nanostructural changes in real time memory operations. Also included is the methodology of fabrication and electrical characterizations for asymmetric crossbar structures incorporating amorphous vanadium oxide. The protocol explained here for vanadium oxide films can be easily extended to any other materials in a metal-dielectric-metal sandwiched structure. Resistive switching crossbars are predicted to serve the programmable logic and neuromorphic circuits for next-generation memory devices, given the understanding of the operation mechanisms. This protocol reveals the switching mechanism in a reliable, timely, and cost-effective way in any type of resistive switching materials, and thereby predicts the device&#39;s applicability.

In Situ Transmission Electron Microscopy with Biasing and Fabrication of Asymmetric Crossbars Based on Mixed-Phased a-VOx

Presented here is a protocol for analyzing nanostructural changes during in&#160;situ biasing with transmission electron microscopy (TEM) for a stacked metal-insulator-metal structure. It has significant applications in resistive switching crossbars for the next generation of programmable logic circuits and neuromimicking hardware, to reveal their underlying operation mechanisms and practical applicability.

Karışık Fazlı a -VOx'e Dayalı Asimetrik Çapraz Çubukların Önyargılı ve İmalatlı Yerinde İletim Elektron Mikroskopisi

Resistive switching crossbar architecture is highly desired in the field of digital memories due to low cost and high-density benefits. Different ...

Demonstration of Spin-Multiplexed and Direction-Multiplexed All-Dielectric Visible Metaholograms

The optical holography technique realized by metasurfaces has emerged as a novel approach to projective volumetric display and information encryption display in the form of ultrathin and almost flat optical devices. Compared to the conventional holographic technique with spatial light modulators, the metahologram has numerous advantages such as miniaturization of optical setup, higher image resolution and larger field of visibility for holographic images. Here, a protocol is reported for the fabrication and optical characterization of optical metaholograms that are sensitive to the spin and direction of incident light. The metasurfaces are composed of hydrogenated amorphous silicon (a-Si:H), which has large refractive index and small extinction coefficient in the entire visible range resulting in high transmittance and diffraction efficiency. The device produces different holographic images when the spin or direction of incident light are switched. Therefore, they can encode multiple types of visual information simultaneously. The fabrication protocol consists of film deposition, electron beam writing and subsequent etching. The fabricated device can be characterized using a customized optical setup that consists of a laser, a linear polarizer, a quarter waveplate, a lens and a charge-coupled device (CCD).

We present a protocol for fabrication of spin- and direction-multiplexed visible metaholograms, then conduct an optical experiment to verify their function. These metaholograms can easily visualize encoded information, so they can be used for projective volumetric display and information encryption.

Spin-Multiplexed ve Yön-Multiplexed All-Dielectric Görünür Metahologramların Gösterimi

The optical holography technique realized by metasurfaces has emerged as a novel approach to projective volumetric display and information encryption ...