Yazarlar basitleştirilmiş modelleri ve potansiyel tuzaklar önemli tartışma Jay Wacker&#39;la teşekkür etmek istiyorum. Yapıcı eleştiri ve cesaret gerekli olduğu zaman için de Max Baak ve Eifert Till çok teşekkürler. Bu işbirliği mümkün yapmak için CERN Yaz Öğrenci Programı sayesinde.

1.. Model Deconstruction <ol><li> YKY&#39;nin parametre uzayında bir uçak kapsayan proton-proton çarpışma olayları oluşturun. Bir parton duş ve hadronization modeli içeren herhangi bir olay jeneratör yapılandırma kullanılabilir. Örneğin MSUGRA durumunda, kütle spektrumları Isasugra 33 kullanılarak üretilir, ve dallanma fraksiyonlar ve bozunma genişlikleri MSSMCalc 34 kullanılarak hesaplanır. Küçük kütle bölme senaryoları için önemli olabilir matris elemanının ek radyasyon içerir yana olay oluşturma kendisi için, CTEQ 6L1 parton yoğunluk fonksiyonları ile 35 MadGraph 5 1.3.9 34, matrix-element olayları üretmek için kullanılır. MSUGRA olayları oluştururken MSUGRA için gelen sipariş jeneratörler LHC deneylerinden seçimlerini taklit etmek için, MadGraph matris elemanına ek bir radyasyon devre dışı bırakılır. Pythia 6.425 36 sonra, SUSY parçacık (sparticle) çürüme, parton duş için kullanılanve hadronization. Bu programlardan herhangi biri için kapsamlı dokümantasyon web üzerinde kolayca kullanılabilir. </li><li> , Bir LHC detektörü taklit bir LHC-dedektör parametre kartı ile PGS yoluyla olayları geçmek için. ATLAS ve CMS dedektörü kartları MadGraph 5 34 ile birlikte arama reach analiz için yeterince iyi performans. Nereye mevcut, kimlik ve performans deneylerinde &#39;parametrizasyonlari kullanılabilecek bazı analizler ile kamuoyuna açıklandı. İdeal olarak, deneyler, bu direkt olarak kullanılabilir ve bu adım gerekli değildir, bu durumda basit bir modeli ızgaralar, bir dizi için kabul ve verimlilik tam haritaları sağlayacaktır. </li><li> Hızlı sonuçlarını analiz etmek için, bir ara hafif veri formatı tercih edilir. Jetleri, istikrarlı leptonlar, kayıp enine enerji ve uygun bir biçimde (ExRootAnalysis 34 kullanarak örneğin) PGS çıkışından herhangi diğer gerekli nihai-devlet nesneleri çıkarılıyor tavsiye edilir. </li><li> Sipariş To, sonuçları sınıflandırmak sparticle üretim ve her olay için çürüme modları sınıflandırmak için gerekli olan jeneratör olay kayıt bölümü ile PGS etkinlik sonuçları ilişkilidir. Bunlara karşılık gelen dallanma oranını hesaplamak edebilmek için tüm parçacık kitleler, üretim mekanizmaları ve çürüme zincirleri yanı sıra kendi sayıları takip edin. </li><li> Ilgi modeli için mevcut en iyi üretim kesit hesaplamaları hesaplayın. MSUGRA durumunda, gelecek için-giden her noktası için sipariş kesitler CTEQ 6.6 NLO PDF&#39;leri kullanarak NLL-Fast 38 ile Prospino 2.1 37 kullanılarak hesaplanabilir. </li></ol> 2. Model İmar <ol><li> YKY açık üretim ve çürüme modları en az% 50 kapsayacak şekilde modeli Yapısızlaştırmanın gelen arıza dayanarak, basitleştirilmiş modellerin bir sözlük seçin. Çünkü kütle, kabul Tipik kanalı&#39;nın içinde iki faktörü ile en BSM modellerin hızla düşen kesitinintik olarak deneysel ve kuramsal belirsizlikler içinde olması, bu yeterince yakın hale limiti sadece 20-50 GeV temsil eder. Off-shell/three-body bozunur dahil en direkt çürüme ve bir adım çürüme modelleri, LHC deneyleri tarafından kabul edilmiştir. CMS, tek bir kağıda 21 basitleştirilmiş bir model dışlama sonuçları bir dizi topladı. ATLAS ve CMS ikisi de ağır lezzet basitleştirilmiş modelleri bir dizi kabul var. Modellerinin tam listesini tek bir yerde kamuya açık yapılmamıştır. Ancak, sonuç iki deney &#39;kamu web sayfalarında 39, 40 mevcuttur. Bu NPM&#39;nin yeniden inşası için seçili olmalıdır basitleştirilmiş modellerdir. </li><li> Bu noktaya yeniden oluşturmak için kullanılan basitleştirilmiş modelleri kaynaklananlar ile birkaç temsili NPM noktalarının kinematik karşılaştırma, basitleştirilmiş bir model içerisinde kalitesini test etmek amacıyla. Belirli bir YKY noktası için, ile ilgili basitleştirilmiş modellerini inşaUygun kitleler. </li><li> O model tarafından temsil çürüme için bu basitleştirilmiş modeli kez dallanma fraksiyonu temsil üretim fraksiyonu içerir her model türüne ağırlık atayın. </li><li> Ilişkili üretim için, sadece çift-üretim basitleştirilmiş modelleri düşünülürse, iki ilgili basitleştirilmiş model arasındaki ağırlık bölmek. </li><li> Bu grup benzer üretim ve çürüme-modları için YKY olay topolojilerle fiziksel-motive sadeleştirmeler bir dizi uygulanması tavsiye edilir. </li><li> Birlik tüm basitleştirilmiş modeller için ağırlıkların toplamı normalleştirmek. </li><li> Bir önceki protokol açıklanan olay oluşturma prosedürü kullanılarak Örnek NPM noktaları için kinematik dağılımları hesaplayın. </li><li> Tipik sinyal seçimleri sonrasında YKY noktanın kinematiği birleşik basitleştirilmiş modellerin olanlardan (% 30) σ daha fazla olursa, üretim ve çürüme geliştirmek için ek basitleştirilmiş modelleri içerirfaz uzayı kapsama. % 15 seviyesinde farklılıklar için çoğu yeni fizik modeller hızla düşen enine kesitlerin son dışlama sonuçlar üzerinde göz ardı edilebilir bir etkiye sahiptir. </li></ol> 3. İnşaat sınırlayın <ol><li> Mevcut ve ilgili Aε ve uygulanabilir her deneysel sinyal bölgede kabul ediliyor basitleştirilmiş modelleri için yeni fizik olayların sayısı% 95 güven seviyesi üst limiti edinin. </li><li> (Varsa) varsayımlar nokta hariç hangi altında belirlemek için her bir parametre uzay noktada ilgi UÖM&#39;lere Denklemlerini 1 ve 3-5 uygulayın. </li><li> Bölgeler düzgün ‡ kombine edilebilir, böylece sinyal bölgelerin plan belirsizlikler arasında korelasyon mevcut olmadıkça, en iyi beklenen performansı ile sinyal bölgeye göre belirlenen limiti kullanın. </li><li> Önceki protokol ve dışlama kontür yayılması ile yapılan kinematik karşılaştırma ile, ra belirlemekhücumdan hangi deneysel dışlama yalan gerekir. </li></ol> ‡ Şu anda, böyle bir korelasyon mevcuttur.

<ol>
	<li>Miyazawa, H. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Baryon+Number+Changing+Currents.">Baryon Number Changing Currents.</a> Prog. Theor. Phys. 36, 1266-1276 (1966).</li><li>Ramond, P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Dual+Theory+for+Free+Fermions.">Dual Theory for Free Fermions.</a> Phys. Rev. D. 3, 2415-2418 (1971).</li><li>Gol'fand, Y. A., Likhtman, E. P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Extension+of+the+Algebra+of+Poincare+Group+Generators+and+Violation+of+P+invariance.">Extension of the Algebra of Poincare Group Generators and Violation of P invariance.</a> JETP Lett. 13, 323-326 (1971).</li><li>Neveu, A., Schwarz, J. H. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Factorizable+dual+model+of+pions.">Factorizable dual model of pions.</a> Nucl. Phys. B. 31, 86-112 (1971).</li><li>Gervais, J. L., Sakita, B. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Field+theory+interpretation+of+supergauges+in+dual+models.">Field theory interpretation of supergauges in dual models.</a> Nucl. Phys. B. 34, 632-639 (1971).</li><li>Neveu, A., Schwarz, J. H. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Quark+Model+of+Dual+Pions.">Quark Model of Dual Pions.</a> Phys. Rev. D. 4, 1109-1111 (1971).</li><li>Volkov, D. V., Akulov, V. P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Is+the+neutrino+a+goldstone+particle.">Is the neutrino a goldstone particle.</a> Phys. Lett. B. 46, 109-110 (1973).</li><li>Wess, J., Zumino, B. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=A+lagrangian+model+invariant+under+supergauge+transformations.">A lagrangian model invariant under supergauge transformations.</a> Phys. Lett. B. 49, 52-54 (1974).</li><li>Wess, J., Zumino, B. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Supergauge+transformations+in+four+dimensions.">Supergauge transformations in four dimensions.</a> Nucl. Phys. B. 70, 39-50 (1974).</li><li>Fayet, P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Supersymmetry+and+Weak,+Electromagnetic+and+Strong+Interactions.">Supersymmetry and Weak, Electromagnetic and Strong Interactions.</a> Phys. Lett. B. 64, 159-162 (1976).</li><li>Fayet, P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Spontaneously+Broken+Supersymmetric+Theories+of+Weak,+Electromagnetic+and+Strong+Interactions.">Spontaneously Broken Supersymmetric Theories of Weak, Electromagnetic and Strong Interactions.</a> Phys. Lett. B. 69, 489-494 (1977).</li><li>Farrar, G. R., Fayet, P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Phenomenology+of+the+Production,+Decay,+and+Detection+of+New+Hadronic+States+Associated+with+Supersymmetry.">Phenomenology of the Production, Decay, and Detection of New Hadronic States Associated with Supersymmetry.</a> Phys. Lett. B. 76, 575-579 (1978).</li><li>Fayet, P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Relations+Between+the+Masses+of+the+Superpartners+of+Leptons+and+Quarks,+the+Goldstino+Couplings+and+the+Neutral+Currents.">Relations Between the Masses of the Superpartners of Leptons and Quarks, the Goldstino Couplings and the Neutral Currents.</a> Phys. Lett. B. 84, 416-420 (1979).</li><li>Dimopoulos, S., Georgi, H. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Softly+Broken+Supersymmetry+and+SU(5.">Softly Broken Supersymmetry and SU(5.</a> Nucl. Phys. B. 193, 150-162 (1981).</li><li>The ATLAS Collaboration. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Search+for+squarks+and+gluinos+with+the+ATLAS+detector+in+final+states+with+jets+and+missing+transverse+momentum+using+4.7+fb-1+of+&#8730;s+=+7TeV+proton-proton+collisions.">Search for squarks and gluinos with the ATLAS detector in final states with jets and missing transverse momentum using 4.7 fb-1 of &#8730;s = 7TeV proton-proton collisions.</a> Phys. Rev. D. , .</li><li>The ATLAS Collaboration. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Search+for+squarks+and+gluinos+using+final+states+with+jets+and+missing+transverse+momentum+with+the+ATLAS+detector+in+&#8730;s+=+7TeV+proton-proton+collisions.">Search for squarks and gluinos using final states with jets and missing transverse momentum with the ATLAS detector in &#8730;s = 7TeV proton-proton collisions.</a> Phys. Lett. B. 710, 67-85 (2012).</li><li>The ATLAS Collaboration. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Further+search+for+supersymmetry+at+&#8730;s=7+TeV+in+final+states+with+jets,+missing+transverse+momentum+and+isolated+leptons+with+the+ATLAS+detector.">Further search for supersymmetry at &#8730;s=7 TeV in final states with jets, missing transverse momentum and isolated leptons with the ATLAS detector.</a> Phys. Rev. D. , .</li><li>The CMS Collaboration. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Search+for+new+physics+in+the+multijet+and+missing+transverse+momentum+final+state+in+proton-proton+collisions+at+sqrt(s)+=+7+TeV.">Search for new physics in the multijet and missing transverse momentum final state in proton-proton collisions at sqrt(s) = 7 TeV.</a> Phys. Rev. Lett. 109, 171803 (2012).</li><li>The CMS Collaboration. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Search+for+supersymmetry+in+pp+collisions+at+&#8730;s=7+TeV+in+events+with+a+single+lepton,+jets,+and+missing+transverse+momentum.">Search for supersymmetry in pp collisions at &#8730;s=7 TeV in events with a single lepton, jets, and missing transverse momentum.</a> J. High Energy Phys. 08, 165 (2011).</li><li>The CMS Collaboration. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Search+for+supersymmetry+in+events+with+b-quark+jets+and+missing+transverse+energy+in+pp+collisions+at+7+TeV.">Search for supersymmetry in events with b-quark jets and missing transverse energy in pp collisions at 7 TeV.</a> Phys. Rev. D. 86, 072010 (2012).</li><li>The CMS Collaboration. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=2012+Report+No.:+CMS-PAS-SUS-11-016.">2012 Report No.: CMS-PAS-SUS-11-016.</a> Interpretation of Searches for Supersymmetry. , (2012).</li><li>The CMS Collaboration. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Search+for+new+physics+in+events+with+opposite-sign+leptons,+jets,+and+missing+transverse+energy+in+pp+collisions+at+sqrt(s+=+7+TeV.">Search for new physics in events with opposite-sign leptons, jets, and missing transverse energy in pp collisions at sqrt(s = 7 TeV.</a> Phys. Lett. B. 718, 815 (2012).</li><li>Alves, D., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Where+the+Sidewalk+Ends:+Jets+and+Missing+Energy+Search+Strategies+for+the+7+TeV+LHC.">Where the Sidewalk Ends: Jets and Missing Energy Search Strategies for the 7 TeV LHC.</a> JHEP. 1110, 012 (2011).</li><li>Alves, D., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Simplified+Models+for+LHC+New+Physics+Searches.">Simplified Models for LHC New Physics Searches.</a> J. Phys. G.: Nucl. Part. Phys. 39, 105005 (2012).</li><li>Chamseddine, A. H., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Locally+Supersymmetric+Grand+Unification.">Locally Supersymmetric Grand Unification.</a> Phys. Rev. Lett. 49, 970-974 (1982).</li><li>Barbieri, R., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Gauge+models+with+spontaneously+broken+local+supersymmetry.">Gauge models with spontaneously broken local supersymmetry.</a> Phys. Lett. B. 119, 343-347 .</li><li>Ibanez, L. E. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Locally+supersymmetric+SU(5)+grand+unification.">Locally supersymmetric SU(5) grand unification.</a> Phys. Lett. B. 118, 73 (1982).</li><li>Hall, L. J., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Supergravity+as+the+messenger+of+supersymmetry+breaking.">Supergravity as the messenger of supersymmetry breaking.</a> Phys. Rev. D. 27, 2359-2378 (1983).</li><li>Ohta, N. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Grand+Unified+Theories+Based+on+Local+Supersymmetry.">Grand Unified Theories Based on Local Supersymmetry.</a> PTP. 70, 542-549 (1983).</li><li>Chung, D. J. H., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=The+soft+supersymmetry-breaking+Lagrangian:+theory+and+applications.">The soft supersymmetry-breaking Lagrangian: theory and applications.</a> J. Phys. Rept. 407, 1-203 (2005).</li><li>Alwall, J. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=MadGraph+5:+Going+Beyond.">MadGraph 5: Going Beyond.</a> JHEP. 1106, 128 (2011).</li><li>Pumplin, J. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=New+Generation+of+Parton+Distributions+with+Uncertainties+from+Global+QCD+Analysis.">New Generation of Parton Distributions with Uncertainties from Global QCD Analysis.</a> JHEP. 0207, 012 (2002).</li><li>Sj&#246;strand, T., Mrenna, S., Skands, P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Pythia+6.4+Physics+and+Manual.">Pythia 6.4 Physics and Manual.</a> JHEP. 05, 026 (2006).</li><li>. PhysicsResultsSUS &lt; CMSPublic &lt; TWiki [Internet] Available from: <a target="_blank" href="https://twiki.cern.ch/twiki/bin/view/CMSPublic/PhysicsResultsSUS">https://twiki.cern.ch/twiki/bin/view/CMSPublic/PhysicsResultsSUS</a></li><li>. SupersymmetryPublicResults &lt; AtlasPublic &lt; TWiki [Internet] Available from: <a target="_blank" href="https://twiki.cern.ch/twiki/bin/view/AtlasPublic/SupersymmetryPublicResults">https://twiki.cern.ch/twiki/bin/view/AtlasPublic/SupersymmetryPublicResults</a> (2013)</li><li>Collaboration, D. 0. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Search+for+Squarks+and+Gluinos+in+pp&#772;+collisions+at+&#8730;s=1.8TeV.">Search for Squarks and Gluinos in pp&#772; collisions at &#8730;s=1.8TeV.</a> Phys. Rev. Lett. 75, 618-623 (1995).</li><li>Collaboration, C. D. F. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Search+for+Gluinos+and+Scalar+Quarks+in+pp&#772;+collisions+at+&#8730;s=1.8TeV+using+the+Missing+Energy+plus+Multijets+Signature.">Search for Gluinos and Scalar Quarks in pp&#772; collisions at &#8730;s=1.8TeV using the Missing Energy plus Multijets Signature.</a> Phys. Rev. Lett. 88, 041801 (2002).</li><li>Collaboration, C. D. F. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Inclusive+Search+for+Squark+and+Gluino+Production+in+pp&#772;+Collisions+at&#8730;s=1.96TeV.">Inclusive Search for Squark and Gluino Production in pp&#772; Collisions at&#8730;s=1.96TeV.</a> Phys. Rev. Lett. 102, 121801 (2009).</li><li>Collaboration, D. 0. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Search+for+squarks+and+gluinos+in+events+with+jets+and+missing+transverse+energy+using+2.1fb-1+of+pp&#772;+collision+data+at+&#8730;s=1.96TeV.">Search for squarks and gluinos in events with jets and missing transverse energy using 2.1fb-1 of pp&#772; collision data at &#8730;s=1.96TeV.</a> Phys. Lett. B. 660, 449-457 (2008).</li><li>Collaboration, D. E. L. P. H. I. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Searches+for+supersymmetric+particles+in+e+e-collisions+up+to+208+GeV+and+interpretation+of+the+results+within+the+MSSM.">Searches for supersymmetric particles in e+e-collisions up to 208 GeV and interpretation of the results within the MSSM.</a> Eur. Phys. J. C. 31, 421-479 (2003).</li><li>Collaboration, L. 3. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Search+for+Scalar+Leptons+and+Scalar+Quarks+at+LEP.">Search for Scalar Leptons and Scalar Quarks at LEP.</a> Phys. Lett. B. 580, 37-49 (2004).</li><li>Collaboration, A. T. L. A. S. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Search+for+squarks+and+gluinos+using+final+states+with+jets+and+missing+transverse+momentum+with+the+ATLAS+detector+in+&#8730;s=7TeV+proton-proton+collisions.">Search for squarks and gluinos using final states with jets and missing transverse momentum with the ATLAS detector in &#8730;s=7TeV proton-proton collisions.</a> Phys. Lett. B. 701, 186-203 (2011).</li></ol>

Yazarlar hem ATLAS İşbirliği üyeleridir. Ancak, aksi takdirde hiçbir ATLAS iç parasal kaynaklar, ya da, bu çalışmanın tamamlanması kullanılmıştır.

Tamamen yeni bir fizik modelinde bir dışlama konturu üretilmesi için basitleştirilmiş bir model sınırlarının uygulanması gösterilmiştir. MSUGRA parametre alanı noktalarının belirgin karmaşıklığına rağmen, kinematik basitleştirilmiş modelleri sadece küçük sayıda bir kombinasyonu ile iyi çoğaltılabilir. Belirli bir sinyal bölgede bakarken bugüne kadar LHC&#39;de yapılan aramalar yüksek p T nesneleri (nispeten) az sayıda basitleştirilmiş model gibi olay topolojileri...

Standart Model, süpersimetri (SUSY) 1-14 en umut verici uzantıları biri, CERN&#39;deki LHC deneylerinden birçok aramaların merkezi odak noktası. 2011 yılında toplanan veriler zaten herhangi bir önceki çarpıştırıcısı 15-22 ötesinde yeni fizik sınırlarını zorlamaya yeterli. Yeni veriler gelmesi ve istisnalar öteye itilmiş olarak, açıkça hariç tutulmuştur geniş süpersimetrik parametre uzayında hangi bölgelerinde fizik toplumunun iletişim kurmak için giderek daha önemli olacaktır. Akım sınırları genellikle sık sık çeşitli kullanılabilir SUSY parametre alanı temsil ve fiziksel kitleler üzerinde limitleri veya dallanma fraksiyonları gibi anlamak zor değil mi kısıtlı, iki boyutlu düzlemlerde, ayarlanır. Basitleştirilmiş modellerin 23 büyük bir set, 24 bu limitlerin anlamada yardım için önerilmiştir, ATLAS ve CMS hem de bu modellerin çeşitli için dışlama sonuçlar vermiştir 15-20. Bu kağıt (aynı zamanda CMSSM olarak bilinen MSUGRA) minimal süpergraviteden 25-30 örneğini kullanarak tam yeni bir fizik modeli için bu basitleştirilmiş modeli istisnalar uygulamasını göstermektedir. Bu model deneyler ile bağımsız bir şekilde, yayınlanan kişilerce basitleştirilmiş modelleri kullanarak belirlenen sınırlara karşılaştırmak amacıyla seçilir. Prosedür herhangi bir yeni fizik modeli (YKY) için genişletilebilir olduğu kadar geneldir. Bu &quot;döngü&quot; kapatmak ve basitleştirilmiş modellerini kullanarak SUSY sınırları ayarlamak için ilk girişimini temsil etmesi gibi, belirli basitleştirilmiş modellerde sınırları uygulanabilirliği konusunda bazı varsayımlar var teorilere muhafazakar ve agresif sınırlar koyan tarifleri sonuçlanan incelenmiştir LHC deneyleri ile incelenmiştir değil. Bir UÖM&#39;sine bir sınır ayarı için, üç ayrı operasyon gereklidir. İlk olarak, YKY çeşitli süreden ayıran, kurucu parçalara deconstructed gerekirction modları ve modelde tüm yeni parçacıklar için çürüme modları. İkinci olarak, basitleştirilmiş modeller bir dizi UÖM&#39;sine kinematik ve ilgili olay topolojilerini yeniden seçilmelidir. Üçüncü olarak, bu basitleştirilmiş modellerde mevcut limitleri NPM sınırları üretilmesi amacıyla kombine edilmelidir. Bu üç prosedürler protokolde tarif edilmiştir. Bazı ek yaklaşımlar da olay topolojileri daha geniş bir aralığı için zaten mevcut basitleştirilmiş modelleri uygulanabilirliğini genişletebilir temin edilir. Tam bir YKY genellikle birçok üretim modları ve birçok olası sonraki bozunur içerir. Kendi bileşenlerine yeni fizik modellerinin yapısöküm ve bu bileşenlerin basitleştirilmiş modeli sınırları uygulaması bir dışlama inşaat doğrudan sınırı sağlar. Herhangi bir sinyal bölge için, en muhafazakar sınır üretim fraksiyonu P kullanılarak ayarlanabilir (a, b) (a, b basitleştirilmiş modeli spa temsil ettiğibasitleştirilmiş bir modele uygun olarak etkinlikleri rticle üretim modu) i ve basitleştirilmiş bir model † tarafından anlatılan şekilde çürümeye üretilen sparticles için dallanma fraksiyonu, BR bir → i i → BR b x. Bu basit topolojilere, belirli bir sinyal bölgedeki olayların beklenen sayısı daha sonra da yazılmış olabilir <img alt="Denklem 1" fo:src="/files/ftp_upload/50419/50419eq1highres.jpg" src="/files/ftp_upload/50419/50419eq1.jpg" /> toplamı basitleştirilmiş modeller üzerinde olduğu, σ tot YKY noktası için toplam kesit olduğunu, L int aramada kullanılan entegre parlaklık ve AE, ben de basitleştirilmiş modeli olaylar için kabul kat verimliliği → b Sinyal bölge kabul ediliyor. Bu sayı yeni fizik olaylar t sayısına beklenen% 95 güven düzeyi üst limitine göre olabiliro optimum arama bölgeyi seçin. N% 95 güven düzeyinde hariç yeni fizik olaylarının gözlenen sayısından daha büyük ise model daha sonra bırakılabilir. Onların belirsizliklerin korelasyon hakkında bilgiler mevcuttur örtüşmeyen bölgelerde Dışta kombine edilebilir. Bu bilgiler mevcut değilse, en iyi beklenen sınırı sağlar iyi sinyal bölgesi veya analiz modelini dışlamak girişimi için kullanılan olabilir. Bu yöntem ile beton sınır inşa etmek için, çeşitli basitleştirilmiş modeller için Aε LHC deneyler ile temin edilmelidir. CMS ve ATLAS hem de çeşitli modeller için Aε ile rakamları yayınladı, ve rakamlar bir kaç HepData veritabanında 31 mevcuttur. Tüm bu tabloları yayınlama değerini göstermek için, biz zaten yayınlanmış kıyaslanabilir somut sınırları sağlamak için önemli olduğunu hissediyorum. Bu nedenle kullanmak (ve describİsteğe bağlı bir adım) ATLAS ve CMS dedektörü etkisini taklit hızlı bir dedektör simülasyonu protokolde e. Oldukça iyi Simülasyon türetilen Aε (PGS) 32, Şekil 1 &#39;de basitleştirilmiş bir model kılavuzunda ATLAS tarafından yayınlanan karşılaştırılır. Bu sonuçlar, daha çok tüm sonuçlar genel olması için beklemek yerine, geri kalan ızgaralarına Aε sonuçlar PGS kullanılarak elde edilmiş ve bu kağıdın geri kalan kısmında doğrudan kullanılan, bu (yaklaşık% 25 olan) birbirine yeterince yakındır. Halka açık basitleştirilmiş bir model Aε sonuçların sayısı arttıkça, bu yaklaşık değerler için ihtiyacı önemli ölçüde azaltılabilir. İki tutucu varsayımlar sınırı üretim ve çürüme modları daha fazla sayıda ilave edilmesini sağlar. İlk ilişkili üretimi için deneysel Aε en az iki yüksek üretim modları için kötü Aε kadar olmasıdır. Içindahil aramalar, bu genellikle iyi bir varsayımdır. Olayların minimum beklenen sayısı daha sonra olacaktır <img alt="Denklem 2" fo:src="/files/ftp_upload/50419/50419eq2highres.jpg" src="/files/ftp_upload/50419/50419eq2.jpg" /> İlk toplamı tüm üretim modları üzerinde çalışır, ve sadece bu a ve b basitleştirilmiş modelden tam bu parçacıklar nerede Denklem 1&#39;de yer nerede. Aynı şekilde, farklı bacakları bozunmanın için Aε her iki bacak için kötü Aε gibi en azından yüksek olduğu varsayılabilir. Yani, <img alt="Denklem 3" fo:src="/files/ftp_upload/50419/50419eq3highres.jpg" src="/files/ftp_upload/50419/50419eq3.jpg" /> her iki tarafında farklı bozunmanın diyagram hemen dahil edilmiştir burada. İki başka varsayımlar str ayarını sağlayacaksarılığı sınırlar. Bir teoride tüm üretim modları için deneysel Aε basitleştirilmiş modelleri kapsamındaki üretim modları için ortalama Aε benzer varsayabiliriz. Bu durumda, olayların beklenen bir numara yerine olarak yazılmış olabilir <img alt="Denklem 4" fo:src="/files/ftp_upload/50419/50419eq4highres.jpg" src="/files/ftp_upload/50419/50419eq4.jpg" /> toplamları basitleştirilmiş modellerin kapsamadığı, yalnızca üretim modları üzerinde hem de nerede. Bir başka teoride tüm çürüme modları için Aε basitleştirilmiş modeli topolojilerden kapsadığı etkinlikler için ortalama Aε benzer olduğunu varsayalım olabilir. : O olaylar beklenen sayısı olarak yazılmış olabilir <img alt="Denklem 5" fo:src="/files/ftp_upload/50419/50419eq5highres.jpg" src="/files/ftp_upload/50419/50419eq5.jpg" /> nerede agasadece basitleştirilmiş modelleri üzerinde çalıştırmak tutarlar. Açıkçası, en agresif MSUGRA sınırı bu varsayımı altında sağlanan ve bu şekilde belirlenen bir sınır, aslında, özel bir arama ile% 95 güven düzeyinde hariç olmaz bölgeler için dışlanma iddia riskleri edilir. Bu iki yaklaşım doğruluğu şüpheli olabilir rağmen basitleştirilmiş modellerin dahil olay kinematik tam SUSY parametre uzay noktasına üstünlügümüz eğer, onlar mantıksız olmayabilir. † şimdi LHC&#39;de kullanılan bazı basitleştirilmiş modeller ilişkili üretimini içerir. Açıkça Burada ele olmasa da, bu durumda denklem trivially izin vermek için uzatılabilir.

setting limits on supersymmetry using simplified models

Süpersimetri ve benzeri teoriler deneysel sınırlar, çünkü, çünkü tek noktaların karmaşıklığı muazzam kullanılabilir parametre alan ve genelleme yapmak zor ayarlamak zordur. Onlar daha net fiziksel yorumların var Bu nedenle, daha fenomenolojik, basitleştirilmiş modeller, deneysel sınırlar koyan popüler hale geliyor. Somut bir teori gerçek bir sınır ayarlamak için bu basitleştirilmiş modeli limitlerin kullanımı, ancak, ortaya konmamıştır. Bu kağıt belirli ve tam süpersimetri modeli, minimal süpergraviteden tarihinde sınırları içine basitleştirilmiş modeli sınırlarını yeniden şekillendirdi. Çeşitli fiziksel varsayımlar altında elde Sınırları yönettiği aramalarda tarafından üretilen kıyaslanabilir. Bir reçete ek teorilere muhafazakar ve saldırgan sınırlarını hesaplamak için sağlanmıştır. Çeşitli sinyal bölgelerde olayların beklenen ve gözlenen numaraları ile birlikte kabul ve verimlilik tabloları kullanılarak, LHC deneysel sonuçlar bu ma değişiklik olabilirsüpersimetri gibi imza ile nonsupersymmetric teorileri dahil hemen hemen tüm teorik çerçevenin içine nner.

MSUGRA, çıktı bir arıza parametre uzayda bir noktaya modeli yapısöküm adımı uygulanan olması en uygun oluşturulan bütün olay için çeşitli üretim ve çürüme modları yukarı sayma ve ilgili üretim oranları komplo ve kesirler dallanma tarafından görüntülenmiştir rölatif frekanslar. Örnek MSUGRA puan için çeşitli üretim ve bozunma modları için dallanma oranı, Şekil 2 ve 3 de gösterilmiştir. SUSY parametre uzayda diğer noktaları için benzer rakamlar ...

Watch this Scientific Journal Video about Setting Limits on Supersymmetry Using Simplified Models at JoVE.com

Setting Limits on Supersymmetry Using Simplified Models

Bu kağıt keyfi bir yeni fizik model üzerinde muhafazakar ve saldırgan sınırları içine deneysel basitleştirilmiş bir model sınırlarını yenilenmesi için bir protokol göstermektedir. Kamuya açık LHC deneysel sonuçlar süpersimetri gibi imza ile hemen hemen her yeni fizik model üzerinde sınırları içine bu şekilde değişiklik yapılabilir.

Basitleştirilmiş Modeller Kullanılarak Süpersimetri Sınırları Ayarı

Experimental limits on supersymmetry and similar theories are difficult to set because of the enormous available parameter space and difficult to ...

setting-limits-on-supersymmetry-using-simplified-models

Research

JoVE Journal

Engineering

8.5K Görüntüleme.  University College London.  Bu kağıt keyfi bir yeni fizik model üzerinde muhafazakar ve saldırgan sınırları içine deneysel basitleştirilmiş bir model sınırlarını yenilenmesi için bir protokol göstermektedir. Kamuya açık LHC deneysel sonuçlar süpersimetri gibi imza ile hemen hemen her yeni fizik model üzerinde sınırları içine bu şekilde değişiklik yapılabilir. 

Video: Setting Limits on Supersymmetry Using Simplified Models

Microwave Photonics Systems Based on Whispering-gallery-mode Resonators

Microwave photonics systems rely fundamentally on the interaction between microwave and optical signals. These systems are extremely promising for various areas of technology and applied science, such as aerospace and communication engineering, sensing, metrology, nonlinear photonics, and quantum optics. In this article, we present the principal techniques used in our lab to build microwave photonics systems based on ultra-high Q whispering gallery mode resonators. First detailed in this article is the protocol for resonator polishing, which is based on a grind-and-polish technique close to the ones used to polish optical components such as lenses or telescope mirrors. Then, a white light interferometric profilometer measures surface roughness, which is a key parameter to characterize the quality of the polishing. In order to launch light in the resonator, a tapered silica fiber with diameter in the micrometer range is used. To reach such small diameters, we adopt the "flame-brushing" technique, using simultaneously computer-controlled motors to pull the fiber apart, and a blowtorch to heat the fiber area to be tapered. The resonator and the tapered fiber are later approached to one another to visualize the resonance signal of the whispering gallery modes using a wavelength-scanning laser. By increasing the optical power in the resonator, nonlinear phenomena are triggered until the formation of a Kerr optical frequency comb is observed with a spectrum made of equidistant spectral lines. These Kerr comb spectra have exceptional characteristics that are suitable for several applications in science and technology. We consider the application related to ultra-stable microwave frequency synthesis and demonstrate the generation of a Kerr comb with GHz intermodal frequency.

The customized techniques developed in our lab to build microwave photonics systems based on ultra-high Q whispering gallery mode resonators are presented. The protocols to obtain and characterize these resonators are detailed, and an explanation of some of their applications in microwave photonics is given.

Mikrodalga Fotonik Sistemleri Whispering-galeri-mod Rezonatörler dayanarak

Microwave photonics systems rely fundamentally on the interaction between microwave and optical signals. These systems are extremely promising for various ...

Mühendislik

Experiments on Ultrasonic Lubrication Using a Piezoelectrically-assisted Tribometer and Optical Profilometer

Friction and wear are detrimental to engineered systems. Ultrasonic lubrication is achieved when the interface between two sliding surfaces is vibrated at a frequency above the acoustic range (20 kHz). As a solid-state technology, ultrasonic lubrication can be used where conventional lubricants are unfeasible or undesirable. Further, ultrasonic lubrication allows for electrical modulation of the effective friction coefficient between two sliding surfaces. This property enables adaptive systems that modify their frictional state and associated dynamic response as the operating conditions change. Surface wear can also be reduced through ultrasonic lubrication. We developed a protocol to investigate the dependence of friction force reduction and wear reduction on the linear sliding velocity between ultrasonically lubricated surfaces. A pin-on-disc tribometer was built which differs from commercial units in that a piezoelectric stack is used to vibrate the pin at 22 kHz normal to the rotating disc surface. Friction and wear metrics including effective friction force, volume loss, and surface roughness are measured without and with ultrasonic vibrations at a constant pressure of 1 to 4 MPa and three different sliding velocities: 20.3, 40.6, and 87 mm/sec. An optical profilometer is utilized to characterize the wear surfaces. The effective friction force is reduced by 62% at 20.3 mm/sec. Consistently with existing theories for ultrasonic lubrication, the percent reduction in friction force diminishes with increasing speed, down to 29% friction force reduction at 87 mm/sec. Wear reduction remains essentially constant (49%) at the three speeds considered.

We present a protocol for using a piezoelectrically-assisted tribometer and optical profilometer to investigate the dependence of ultrasonic wear and friction reduction on linear velocity, contact pressure, and surface properties.

Ultrasonik Yağlama üzerinde deneyler bir piezoelektrik destekli tribometre ve Optik profilometre kullanma

Friction and wear are detrimental to engineered systems. Ultrasonic lubrication is achieved when the interface between two sliding surfaces is vibrated at ...

Strain Sensing Based on Multiscale Composite Materials Reinforced with Graphene Nanoplatelets

The electrical response of NH2-functionalized graphene nanoplatelets composite materials under strain was studied. Two different manufacturing methods are proposed to create the electrical network in this work: (a) the incorporation of the nanoplatelets into the epoxy matrix and (b) the coating of the glass fabric with a sizing filled with the same nanoplatelets. Both types of multiscale composite materials, with an in-plane electrical conductivity of ~10-3 S/m, showed an exponential growth of the electrical resistance as the strain increases due to distancing between adjacent functionalized graphene nanoplatelets and contact loss between overlying ones. The sensitivity of the materials analyzed during this research, using the described procedures, has been shown to be higher than commercially available strain gauges. The proposed procedures for self-sensing of the structural composite material would facilitate the structural health monitoring of components in difficult to access emplacements such as offshore wind power farms. Although the sensitivity of the multiscale composite materials was considerably higher than the sensitivity of metallic foils used as strain gauges, the value reached with NH2 functionalized graphene nanoplatelets coated fabrics was nearly an order of magnitude superior. This result elucidated their potential to be used as smart fabrics to monitor human movements such as bending of fingers or knees. By using the proposed method, the smart fabric could immediately detect the bending and recover instantly. This fact permits precise monitoring of the time of bending as well as the degree of bending.

The integration of conductive nanoparticles, such as graphene nanoplatelets, into glass fiber composite materials creates an intrinsic electrical network susceptible to strain. Here, different methods to obtain strain sensors based on the addition of graphene nanoplatelets into the epoxy matrix or as a coating on glass fabrics are proposed.

Grafen Nanoplatelets ile Ölçekli Kompozit Malzemeler Güçlendirilmiş dayanarak suşu Algılama

The electrical response of NH2-functionalized graphene nanoplatelets composite materials under strain was studied. Two different manufacturing methods are ...

Fabrication of 1-D Photonic Crystal Cavity on a Nanofiber Using Femtosecond Laser-induced Ablation

We present a protocol for fabricating 1-D Photonic Crystal (PhC) cavities on subwavelength-diameter tapered optical fibers, optical nanofibers, using femtosecond laser-induced ablation. We show that thousands of periodic nano-craters are fabricated on an optical nanofiber by irradiating with just a single femtosecond laser pulse. For a typical sample, periodic nano-craters with a period of 350 nm and with diameter gradually varying from 50 - 250 nm over a length of 1 mm are fabricated on a nanofiber with diameter around 450 - 550 nm. A key aspect of such a nanofabrication is that the nanofiber itself acts as a cylindrical lens and focuses the femtosecond laser beam on its shadow surface. Moreover, the single-shot fabrication makes it immune to mechanical instabilities and other fabrication imperfections. Such periodic nano-craters on nanofiber, act as a 1-D PhC and enable strong and broadband reflection while maintaining the high transmission out of the stopband. We also present a method to control the profile of the nano-crater array to fabricate apodized and defect-induced PhC cavities on the nanofiber. The strong confinement of the field, both transverse and longitudinal, in the nanofiber-based PhC cavities and the efficient integration to the fiber networks, may open new possibilities for nanophotonic applications and quantum information science.

We present a protocol for fabricating 1-D photonic crystal cavities on subwavelength diameter silica fibers (optical nanofibers) using femtosecond laser-induced ablation.

Femtosaniye Lazer kaynaklı Ablasyonu kullanarak nanolif 1-D Fotonik Kristal Kavitenin Fabrikasyon

We present a protocol for fabricating 1-D Photonic Crystal (PhC) cavities on subwavelength-diameter tapered optical fibers, optical nanofibers, using ...

3D Printing of Biomolecular Models for Research and Pedagogy

The construction of physical three-dimensional (3D) models of biomolecules can uniquely contribute to the study of the structure-function relationship. 3D structures are most often perceived using the two-dimensional and exclusively visual medium of the computer screen. Converting digital 3D molecular data into real objects enables information to be perceived through an expanded range of human senses, including direct stereoscopic vision, touch, and interaction. Such tangible models facilitate new insights, enable hypothesis testing, and serve as psychological or sensory anchors for conceptual information about the functions of biomolecules. Recent advances in consumer 3D printing technology enable, for the first time, the cost-effective fabrication of high-quality and scientifically accurate models of biomolecules in a variety of molecular representations. However, the optimization of the virtual model and its printing parameters is difficult and time consuming without detailed guidance. Here, we provide a guide on the digital design and physical fabrication of biomolecule models for research and pedagogy using open source or low-cost software and low-cost 3D printers that use fused filament fabrication technology.

Physical models of biomolecules can facilitate an understanding of their structure-function for the researcher, aid in communication between researchers, and serve as an educational tool in pedagogical endeavors. Here, we provide detailed guidance for the 3D printing of accurate models of biomolecules using fused filament fabrication desktop 3D printers.

Araştırma ve Pedagoji için Biyomoleküler Modelleri 3D Baskı

The construction of physical three-dimensional (3D) models of biomolecules can uniquely contribute to the study of the structure-function relationship. 3D ...

Surgical Techniques for Catheter Placement and 5/6 Nephrectomy in Murine Models of Peritoneal Dialysis

Peritoneal dialysis (PD) is a renal replacement therapy consistent on the administration and posterior recovery of a hyperosmotic fluid in the peritoneal cavity to drain water and toxic metabolites that functionally-insufficient kidneys are not able to eliminate. Unfortunately, this procedure deteriorates the peritoneum. Tissue damage triggers the onset of inflammation to heal the injury. If the injury persists and inflammation becomes chronic, it may lead to fibrosis, which is a common occurrence in many diseases. In PD, chronic inflammation and fibrosis, along with other specific processes related to these ones, lead to ultrafiltration capacity deterioration, which means the failure and subsequent cessation of the technique. Working with human samples provides information about this deterioration but presents technical and ethical limitations to obtain biopsies. Animal models are essential to study this deterioration since they overcome these shortcomings.
A chronic mouse infusion model was developed in 2008, which benefits from the wide range of genetically modified mice, opening up the possibility of studying the mechanisms involved. This model employs a customized device designed for mice, consisting of a catheter attached to an access port that is placed subcutaneously at the back of the animal. This procedure avoids continuous puncture of the peritoneum during long-term experiments, reducing infections and inflammation due to injections. Thanks to this model, peritoneal damage induced by chronic PD fluid exposure has been characterized and modulated. This technique allows the infusion of large volumes of fluids and could be used for the study of other diseases in which inoculation of drugs or other substances over extended periods of time is necessary.
This article shows the method for the surgical placement of the catheter in mice. Moreover, it explains the procedure for a 5/6 nephrectomy to mimic the state of renal insufficiency present in PD patients.

This article shows the method for the surgical placement in mice of an intraperitoneal catheter attached to an access port that is positioned at the back of the animal. Moreover, it explains the procedure for a 5/6 nephrectomy to resemble the uremic state of PD patients.

Kateter yerleştirme ve 5/6 nefrektomi periton diyalizi fare modelleri için cerrahi teknik

Peritoneal dialysis (PD) is a renal replacement therapy consistent on the administration and posterior recovery of a hyperosmotic fluid in the peritoneal ...

Fabrication of Flexible Image Sensor Based on Lateral NIPIN Phototransistors

Flexible photodetectors have been intensely studied for the use of curved image sensors, which are a crucial component in bio-inspired imaging systems, but several challenging points remain, such as a low absorption efficiency due to a thin active layer and low flexibility. We present an advanced method to fabricate a flexible phototransistor array with an improved electrical performance. The outstanding electrical performance is driven by a low dark current owing to deep impurity doping. Stretchable and flexible metal interconnectors simultaneously offer electrical and mechanical stabilities in a highly deformed state. The protocol explicitly describes the fabrication process of the phototransistor using a thin silicon membrane. By measuring I-V characteristics of the completed device in deformed states, we demonstrate that this approach improves the mechanical and electrical stabilities of the phototransistor array. We expect that this approach to a flexible phototransistor can be widely used for the applications of not only next-generation imaging systems/optoelectronics but also wearable devices such as tactile/pressure/temperature sensors and health monitors.

We present a detailed method to fabricate a deformable lateral NIPIN phototransistor array for curved image sensors. The phototransistor array with an open mesh form, which is composed of thin silicon islands and stretchable metal interconnectors, provides flexibility and stretchability. The parameter analyzer characterizes the electrical property of the fabricated phototransistor.

Esnek görüntü sensörü imalatı Lateral NIPIN Phototransistors dayalı.

Flexible photodetectors have been intensely studied for the use of curved image sensors, which are a crucial component in bio-inspired imaging systems, ...

Fabrication of Magnetic Nanostructures on Silicon Nitride Membranes for Magnetic Vortex Studies Using Transmission Microscopy Techniques

Electron and x-ray magnetic microscopies allow for high-resolution magnetic imaging down to tens of nanometers. However, the samples need to be prepared on transparent membranes which are very fragile and difficult to manipulate. We present processes for the fabrication of samples with magnetic micro- and nanostructures with spin configurations forming magnetic vortices suitable for Lorentz transmission electron microscopy and magnetic transmission x-ray microscopy studies. The samples are prepared on silicon nitride membranes and the fabrication consists of a spin coating, UV and electron-beam lithography, the chemical development of the resist, and the evaporation of the magnetic material followed by a lift-off process forming the final magnetic structures. The samples for the Lorentz transmission electron microscopy consist of magnetic nanodiscs prepared in a single lithography step. The samples for the magnetic x-ray transmission microscopy are used for time-resolved magnetization dynamic experiments, and magnetic nanodiscs are placed on a waveguide which is used for the generation of repeatable magnetic field pulses by passing an electric current through the waveguide. The waveguide is created in an extra lithography step.

A protocol for the fabrication of magnetic micro- and nanostructures with spin configurations forming magnetic vortices suitable for transmission electron microscopy (TEM) and magnetic transmission x-ray microscopy (MTXM) studies is presented.

Silikon nitrür membranlar üzerinde manyetik nanoyapıları imalatı transmisyon mikroskopisi teknikleri kullanarak manyetik girdap etütler

Electron and x-ray magnetic microscopies allow for high-resolution magnetic imaging down to tens of nanometers. However, the samples need to be prepared ...

Implementation of a Nonlinear Microscope Based on Stimulated Raman Scattering

Stimulated Raman scattering (SRS) microscopy uses near-infrared excitation light; therefore, it shares many multi-photon microscopic imaging properties. SRS imaging modality can be obtained using commercial laser-scanning microscopes by equipping with a non-descanned forward detector with proper bandpass filters and lock-in amplifier (LIA) detection scheme. A schematic layout of a typical SRS microscope includes the following: two pulsed laser beams, (i.e., the pump and probe directed in a scanning microscope), which must be overlapped in both space and time at the image plane, then focused by a microscope objective into the sample through two scanning mirrors (SMs), which raster the focal spot across an x-y plane. After interaction with the sample, transmitted output pulses are collected by an upper objective and measured by a forward detection system inserted in an inverted microscope. Pump pulses are removed by a stack of optical filters, whereas the probe pulses that are the result of the SRS process occurring in the focal volume of the specimen are measured by a photodiode (PD). The readout of the PD is demodulated by the LIA to extract the modulation depth. A two-dimensional (2D) image is obtained by synchronizing the forward detection unit with the microscope scanning unit. In this paper, the implementation of an SRS microscope is described and successfully demonstrated, as well as the reporting of label-free images of polystyrene beads with diameters of 3 &#181;m. It is worth noting that SRS microscopes are not commercially available, so in order to take advantage of these characteristics, the homemade construction is the only option. Since SRS microscopy is becoming popular in many fields, it is believed that this careful description of the SRS microscope implementation can be very useful for the scientific community.

In this manuscript, the implementation of a stimulated Raman scattering (SRS) microscope, obtained by the integration of an SRS experimental set-up with a laser scanning microscope, is described. The SRS microscope is based on two femtosecond (fs) laser sources, a Ti-Sapphire (Ti:Sa) and synchronized optical parametric oscillator (OPO).

Stimululated Raman saçılma dayalı doğrusal olmayan mikroskop uygulanması

Stimulated Raman scattering (SRS) microscopy uses near-infrared excitation light; therefore, it shares many multi-photon microscopic imaging properties. ...

Automated Deployment of an Internet Protocol Telephony Service on Unmanned Aerial Vehicles Using Network Functions Virtualization

The Network Function Virtualization (NFV) paradigm is one of the key enabling technologies in the development of the 5th generation of mobile networks. This technology aims to lessen the dependence on hardware in the provision of network functions and services by using virtualization techniques that allow the softwarization of those functionalities over an abstraction layer. In this context, there is increasing interest in exploring the potential of unmanned aerial vehicles (UAVs) to offer a flexible platform capable of enabling cost-effective NFV operations over delimited geographic areas.
To demonstrate the practical feasibility of utilizing NFV technologies in UAV platforms, a protocol is presented to set up a functional NFV environment based on open source technologies, in which a set of small UAVs supply the computational resources that support the deployment of moderately complex network services. Then, the protocol details the different steps needed to support the automated deployment of an internet protocol (IP) telephony service over a network of interconnected UAVs, leveraging the capacities of the configured NFV environment. Experimentation results demonstrate the proper operation of the service after its deployment. Although the protocol focuses on a specific type of network service (i.e., IP telephony), the described steps may serve as a general guide to deploy other type of network services. On the other hand, the protocol description considers concrete equipment and software to set up the NFV environment (e.g., specific single board computers and open source software). The utilization of other hardware and software platforms may be feasible, although the specific configuration aspect of the NFV environment and the service deployment may present variations with respect to those described in the protocol.

The objective of the described protocol is twofold: to configure a network functions virtualization environment using unmanned aerial vehicles as computational entities providing the underlying structure to execute virtualized network functions and to use this environment to support the automated deployment of a functional internet protocol telephony service over the aerial vehicles.

Ağ Fonksiyonları Sanallaştırma Kullanarak İnsansız Hava Araçlarında İnternet Protokolü Telefon Hizmetinin Otomatik Olarak Dağıtılması

The Network Function Virtualization (NFV) paradigm is one of the key enabling technologies in the development of the 5th generation of mobile networks. ...