Name: determination of the excitation and coupling rates between light emitters and surface plasmon polaritons
Uploaded: 2018-07-21T12:30:00.000+00:00
Duration: 7 min 39 s
Description: Watch this Scientific Journal Video about Determination of the Excitation and Coupling Rates Between Light Emitters and Surface Plasmon Polaritons at JoVE.com

Bu araştırma yoluyla doğrudan hibe 4053077 ve 4441179, RGC rekabet ayrılan araştırma hibe, 402812 ve 14304314, Hong Kong Çin Üniversitesi tarafından desteklenen ve alan, mükemmellik AoE/P-02/12.

1. Kur girişim litografi
Not: Girişim litografi periyodik diziler12imal için kullanılır. Şematik yapısı Şekil 1' de gösterildiği gibi aşağıdaki gibi oluşturulmuştur:
<ol><li>A 13 X UV objektif lens ve 50 mikron iğne deliği içinden mekansal filtre temizleme modu için temel geçmek için HeCd düzenlediği lazer 325 nm lazer odak.</li>
	<li>Daha da ıraksak ışık orta bölgesinde filtre iki 2.5 cm çap süsen 30 cm arayla yerleştirin. Sonra ikinci gözü ışın çapı 2.5 cm eşittir ve çok yavaş ikinci gözü 1 m mesafede < 3 cm mesafe ile artar. Işığı neredeyse collimated kabul edilir. Not: İkinci Iris çıktısı çıplak gözle tarafından işaretlendiğinde tek tip olmalıdır.</li>
	<li>Bir Lloyd'un ayna Girişmölçeri için collimated ışını yönlendirmek. Lloyd's kurulum bir prizma tabanlı örnek sahibi ve bir 5,04 cm ayna konumlandırılmış dik içerir. Doğrudan ve yansıyan aydınlatmaları birlikte desenlendirme için örnek yüzeyi boyunca istikrarlı bir duran dalga oluşturun. Prizma Antireflect bir aygıtı olarak davranır. Not: Duran dalga süre P olarak yazılmış olabilir: <img alt="Equation 9" src="/files/ftp_upload/56735/56735eq9.jpg"> </img>, burada λ = 325 nm ve α bu olay açı ile ilgili örnek normal, Şekil 1' de gösterildiği gibi. Lloyd's kurulum döndürerek olay açısı ayarlanabilir.</li>
</ol>2. periyodik dizi hazırlık
Not: Örnek üretici tarafından önerilen standart prosedür altında hazır. Tüm yordamları oda sıcaklığında gerçekleştirilir.
<ol><li>1 cm2 cam alt katman kullanın. Metanol ve 10 min her bir ultrasonik banyo için aseton ile cam temizlemek ve sonra bu kiri çıkarmak 1 h için 200 ° c sıcak tabakta öncesi fırında.</li>
	<li>Spin-kat 5 nm kalın adezyon tabaka ile cam alt katman ve bir 100 nm kalın negatif SU-8 fotorezist bir iki hızlı spin-coater ile.<ol>
<li>Böylece kalınlığı 100 yakın kontrol edilebilir bir oranı 1:5 (v/v) Gamma-butirolakton ile SU-8 fotorezist seyreltik nm spin-kaplama sonra.</li>
		<li>3-5 damla (0.2 mL) yapışma çözüm cam alt katman ve spin için 10 s 600 rpm ve 3600 rpm için 1 dk, arka arkaya dağıtmak.</li>
		<li>2.2.2 5-7 (0.3 mL) damla ile seyreltilmiş SU-8 adım 2.2.1 aynı hızda arasındaki adımları yineleyin. Not: fotorezist geliştirme sırasında soyulmak değil böylece yapışma katman cam alt katman ve fotorezist arasındaki yapışma geliştirir. SU-8 katman kalınlığı konsantrasyonu ve spin-coater hızını tarafından kontrol edilir.</li>
	</ol>
</li>
	<li>Örnek 1 dk 65 ° C ve 95 ° C Ocak üzerinde ppost. Fırınlar burada tavsiye edilmez.</li>
	<li>Örnek Girişmölçeri prizma aktarın. Kırılma indisi petrol eşleşen bir damla ekleyin (n = 1,45) örnek prizma üzerinde eklemek için. Ayna gibi mümkün olduğunca yakın yerleştirin. Not: Örnek petrol yüzey gerilimi nedeniyle prizma yüzeyinde eklenir. Kırılma indisi petrol prizma ve cam yüzey arka yansıma girişim ortadan kaldırmak için aynı olacak şekilde seçilir.</li>
	<li>İki boyutlu bir kare kafes için örnekle iki kez aynı çekim hızı ama dik yönde ortaya çıkarmak; diğer bir deyişle, örneği ortaya çıkarmak ve sonra tarafından saniye pozlama için 90 ° döndürün. Fotorezist 325 nm ışığa maruz kaldığında bu Glossar ve SU-8 geliştirici tarafından çözüldü. Not: Dizinin çapı D çekim hızı ayarlayarak denetlenebilir.</li>
	<li>Sert örnek 65 ° C ve 95 ° C için film çatlama önlemek 2 dk pişirin.</li>
	<li>Tüm örnek geliştirici sürekli ajitasyon ile 2 min için buluşuyor alan çözülmeye bırakın.</li>
	<li>İzopropil alkol kalanlar durulayın ve basınçlı hava ile kuru için 1 dakika için örnekte bırakın. Nanohole dizi sonra elde edilir.</li>
</ol>3. altın Film biriktirme ve ışık yayıcı kaplama
<ol><li>Örnek SAÇTIRMA biriktirme sistemi Au film biriktirme için çift taraflı bant ile radyo frekans magnetron örnek sahibi iliştirin.</li>
	<li>Turbomoleküler pompa kullanarak bir 2 x 10-6 Torr temel basınç odasına aşağı pompa ve sonra geri 6 x 10-3 ile Torr Ultra yüksek saflıkta Ar gaz doldurun.</li>
	<li>Bir 5 cm çap % 99.9 Au hedef kullanma ve örnek ve hedef arasındaki çekim yer. Düşük güç (50 W) yanı sıra yüzey pürüzlülüğü ifade oranını azaltmak için kullanın. Kapalı çekim ile hedef kiri çıkarmak 10 dakika önceden şaplatın.</li>
	<li>İfade, oda sıcaklığında 20 dakika işlemek için çekim açın. Bir film kalınlığı 100 nm Plazmonik sistemi ile iletim yok optik kalın olduğundan emin olmak için düzenli olarak yatırılır.</li>
	<li>Örnek hazır olduğunda, spin-ceket ışık yayan organik boya veya kuantum gibi maddeler dielektrik ince bir tabaka oluşturmak için metal yüzeyde nokta.<ol>
<li>Başvuru9' kullanılan styryl 8 boya için styryl 8 ve 500 µg Polivinil alkol polimer (PVA) 5 ml metanol 20 µg geçiyoruz.</li>
		<li>3-5 damla (0.2 mL) boya çözüm örneği dağıtmak ve arka arkaya 10 s 600 rpm ve 1 dk. için 3600 d/d spin. Kalınlığı 80 olduğu tahmin edilmektedir nm. Not: Su çözünür veya çözünmez polimer yayan malzeme türüne bağlı olarak demir malzemesi olarak kullanılabilir. Ancak, bu photoluminescence ölçümleri ile müdahale olmaz böylece polimer yayıcı sigara olmalıdır. Polimer Polivinil alkol (PVA) rodamine 6 G gibi suda eriyen boyalar ve styryl 8 eriterek için önerilir.</li>
	</ol>
</li>
</ol>4. yansıtırlık ölçümleri SPP çürüme oranları belirlemek için
Not: Kutuplaşma ve açı çözüldü yansıtırlık spektroskopisi Kur Şekil 2' de gösterilmiştir. Gonyometre bağımsız olarak örnek yönlendirme (Aşama 1) ve algılama açı (Aşama 2) aynı zamanda örnek azimut açısı (Evre 3) değiştirmek için döndürme etapları ile oluşur.
<ol><li>Kuvars lamba üzerinden geniş bant beyaz ışık ışık kaynağı olarak kullanın. İlk multimod fiber paket çift ve sonra collinear yüz yüze objektif lens (5 X ve 60 X) bir çift tarafından collimate. Örneği farklı olay açılarda ışık demeti örnek yönünü değiştirerek aydınlatmak. Olay polarize ve algılama analyzer bir çift önce ve sonra örnek polarizasyon bağımlı ölçümler için yerleştirin. Not: Yüz yüze hedefleri collimates ve beyaz ışık kaynağı multimod fiber genişleten bir objektif sistemi olarak hareket ederler.</li>
	<li>Düzenlediği bir lif speküler yansıma bir Spektrometre ve Spektroskopi için bir CCD detektörü bağlandığı örnek toplamak için kullanın.</li>
	<li>Dikkatle örnek yönlendirme sahne ve algılama dönüş aşamaları konsantrik, emin olmak için ayarları hizalamak i.e., onların döndürme eksen collinear.</li>
	<li>Düz bir Au film Kur'a kalibre. Yansıma spectra farklı olay açılarda ölçmek ve onları bir bilinen Au dielektrik fonksiyonu kullanarak Fresnel denklemler tarafından hesaplanan teorik yansıma spectra ile karşılaştırın. İki veri kümesi hata az % 5 ile tutarlı olması gerekir.</li>
	<li>Kuruluma hazır olduğunda, doğrusal polarize, p veya s, yansıma spectra örnek farklı olay açılarda ölçmek. Adım boyu olay açının 0.5 ° ve dalga boyu Çözünürlük 0.66 nm. Spectra birden çok olay açıları altında toplamak için bir denetim programı için Otomasyon mekanik hareket, çekim denetim, veri toplama, arka plan çıkarma, vbdahil olmak üzere bulunmakta. Not: Bu adım hesaplama yapılır. Program istek üzerine mevcuttur. Yazarın gerekirse kaynak kodu için bir e-posta gönderin.</li>
	<li>Kontur Arsa yansıtırlık modu kimlik ve çürüme oranı tayini için Plazmonik sisteminin dağılımı ilişkisi elde etmek için dalga boyu ve olay açı vs. Not: Örnek azimut açısı Brillouin bölge bulunduğu bulmaktır. Örneğin, kare örgü örneği için örnek azimuthally onun dönemlerden biridir olay uçakla paralel ve bu tanımlar Γ-X yönünde döndürür. Örnek Γ-M yön tanımlamak için 45 ° döndür.</li>
	<li>Polarize olay ayarlanırsa olay uçak ve analiz ile ilgili 45°-45 °, dikey veya çapraz-polarize, yansıtırlık eşleme ölçmek.</li>
	<li>P polarize ve ortogonal yansıma spectra ayıklamak ve onları CMT9,12,13, kullanarak uygun SPP'ler çürüme hızı için tartışmada açıklandığı gibi.</li>
</ol>5. Photoluminescence emisyon güç oranı belirlemek için ölçümleri
Not: Açı ve polarizasyon çözüldü photoluminescence Kur Şekil 3' te gösterilmiştir.
<ol><li>Geniş bant ışık kaynağı 514 nm argon iyon veya 633 nm Helene lazer ile değiştirin. Tam genişliği yarım en (FWHM) 5'ten daha az lazer satır filtre kullanmak nm lazer hayalice temiz ve lazer ışını polarizasyon durumunu kontrol etmek için bir yarı-dalga tabak yerleştirin. Gonyometre ve algılama birimi değişmeden kalır. Bir çentik filtresi ışıldama gömer lazer çizgi kaldırmak için algılama birimi önce yerleştirin. Not: Lazer dalga boyu yayan malzeme türüne göre değişir. Daha yüksek foton enerji daha kısa emisyon dalga boyu ile malzeme heyecanlandırmak için gereklidir.</li>
	<li>EQ (2) ve (3) için emisyon güç oranı ölçmek için ölçümleri iki türde davranış: algılama ve olay inceden inceye gözden geçirmek. Olay ve algılama taramalar arasında Interplay yardımcı belirlemede <img alt="Equation 10" src="/files/ftp_upload/56735/56735eq10.jpg"> </img>, <img alt="Equation 11" src="/files/ftp_upload/56735/56735eq11.jpg"> </img>, <img alt="Equation 12" src="/files/ftp_upload/56735/56735eq12.jpg"> </img>, ve <img alt="Equation 13" src="/files/ftp_upload/56735/56735eq13.jpg"> </img>.</li>
	<li>Olay tarama için algılama açı ile ilgili örnek normal tamir ama olay açı sürekli olarak değişir. Not: Bu adım hesaplama yapılır. Bu yapılandırma seçerek olay açı bağımlı, seçilen algılama açı altında emisyon varyasyonu izleme sırasında gelen SPP'ler heyecanlandırıyor. Başka bir deyişle, EQ (1) denklemi eşleşen faz olay açı yerine getiren emisyon artar.<ol>
<li>Kontur photoluminescence spectra dalga boyu ve olay tarama eşleme için olay açı karşı arsa. Eşlemeleri için farklı algılama açı ölçmek ancak göreli yoğunluklarda aynı bulundu. Bu nedenle, olay tarama gelen SPP'ler etkisini emisyon ya da sade bir şekilde ölçmek için bize izin verir uyarma geliştirme probları <img alt="Equation 10" src="/files/ftp_upload/56735/56735eq10.jpg"> ve <img alt="Equation 11" src="/files/ftp_upload/56735/56735eq11.jpg"> </img>.</li>
	</ol>
</li>
	<li>Algılama taraması için normal örnek ile ilgili olarak olay açı düzeltmek ama algılama açısı değişir. Not: Bu adım hesaplama yapılır.<ol>
<li>Benzer şekilde, kontur photoluminescence spectra algılama tarama eşleme dalga boyu ve algılama açı verimleri ile çizmek. SPP emisyon SPP'ler radyasyon sönümleme özelliğine doğar, emisyon güçlü algılama açı bağımlı gibidir. Bu nedenle, sürekli uyarma altında emisyon artar algılama açı EQ (1) yerine getirir. Bu yapılandırma emisyon geliştirme probları ve belirlemek için bize izin verir <img alt="Equation 12" src="/files/ftp_upload/56735/56735eq12.jpg"> için farklı αth sipariş iyi tanımlanmış algılama açı bağımlılık olduğu sürece.</li>
	</ol>
</li>
</ol>

<ol>
	<li>Okamoto, K., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Surface-plasmon-enhanced+light+emitters+based+on+InGaN+quantum+wells.">Surface-plasmon-enhanced light emitters based on InGaN quantum wells.</a> Nature Materials. 3 (9), 601-605 (2004).</li><li>Akselrod, G. M., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Leveraging+Nanocavity+Harmonics+for+Control+of+Optical+Processes+in+2D+Semiconductors.">Leveraging Nanocavity Harmonics for Control of Optical Processes in 2D Semiconductors.</a> Nano Letters. 15 (5), 3578-3584 (2015).</li><li>Gontijo, I., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Coupling+of+InGaN+quantum-well+photoluminescence+to+silver+surface+plasmons.">Coupling of InGaN quantum-well photoluminescence to silver surface plasmons.</a> Physical Review B. 60 (16), 11564 (1999).</li><li>Huang, K. C. Y., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Antenna+electrodes+for+controlling+electroluminescence.">Antenna electrodes for controlling electroluminescence.</a> Nature Communications. 3, 1005 (2012).</li><li>Atwater, H. A., Polman, A. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Plasmonics+for+improved+photovoltaic+devices.">Plasmonics for improved photovoltaic devices.</a> Nature Materials. 9 (3), 205-213 (2010).</li><li>Anker, J. N., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Biosensing+with+plasmonic+nanosensors.">Biosensing with plasmonic nanosensors.</a> Nature Materials. 7 (6), 442-453 (2008).</li><li>Chen, Y., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Excitation+enhancement+of+CdSe+quantum+dots+by+single+metal+nanoparticles.">Excitation enhancement of CdSe quantum dots by single metal nanoparticles.</a> Applied Physics Letters. 93 (5), 053106 (2008).</li><li>Birowosuto, M. D., Skipetrov, S. E., Vos, W. L., Mosk, A. P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Observation+of+Spatial+Fluctuations+of+the+Local+Density+of+States+in+Random+Photonic+Media.">Observation of Spatial Fluctuations of the Local Density of States in Random Photonic Media.</a> Physical Review Letters. 105 (1), 013904 (2010).</li><li>Cao, Z. L., Ong, H. C. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Determination+of+coupling+rate+of+light+emitter+to+surface+plasmon+polaritons+supported+on+nanohole+array.">Determination of coupling rate of light emitter to surface plasmon polaritons supported on nanohole array.</a> Applied Physics Letters. 102 (24), 241109 (2013).</li><li>Lin, M., Cao, Z. L., Ong, H. C. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Determination+of+the+excitation+rate+of+quantum+dots+mediated+by+momentum-resolved+Bloch-like+surface+plasmon+polaritons.">Determination of the excitation rate of quantum dots mediated by momentum-resolved Bloch-like surface plasmon polaritons.</a> Optics Express. 25 (6), 6029-6103 (2017).</li><li>Nikolaev, I. S., Lodahl, P., Driel, A. F. V., Koenderink, A. F., Vos, W. L. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Strongly+nonexponential+time-resolved+fluorescence+of+quantum-dot+ensembles+in+three-dimensional+photonic+crystals.">Strongly nonexponential time-resolved fluorescence of quantum-dot ensembles in three-dimensional photonic crystals.</a> Physical Review B. 75 (11), 115302 (2007).</li><li>Cao, Z. L., Lo, H. Y., Ong, H. C. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Determination+of+absorption+and+radiative+decay+rates+of+surface+plasmon+polaritons+from+nanohole+array.">Determination of absorption and radiative decay rates of surface plasmon polaritons from nanohole array.</a> Optics Letters. 37 (24), 5166-5168 (2012).</li><li>Haus, H. A. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=.">.</a> Waves and Fields in Optoelectronics. , (1984).</li></ol>

Yazarlar onlar rakip hiçbir mali çıkarları var bildirin.

Bu protokol için birkaç önemli adım vardır. İlk, mekanik sağlamlık örnek hazırlık çok önemlidir. Duran dalga Lloyd'un Kur tarafından üretilen iki aydınlatma ışını arasındaki faz farkı duyarlıdır. Bu nedenle, pozlama süresi sırasında herhangi bir titreşim homojenlik ve kenar nanohole netliğini düşer. Bir titreşim özgür ortamı, Örneğin, titreşim yalıtım destekler optik bir tabloyla çalışmak için önerilir. Buna ek olarak, yüksek güçte lazer de buna göre pozlama süre...

Yüzey plasmon aracılı Floresan (SPMF) büyük ilgi aldı Geçenlerde1,2,3,4,5,6. Yakın bir Plazmonik sistemi hafif yayıcılar yerleştirildiğinde, enerji yayıcılar ve yüzey plasmon polaritons (SPP'ler) arasında aktarılabilir. Genel olarak, güçlü Plazmonik alanları şiddetle yayıcılar2uyarma geliştirebilirsiniz. Aynı zamanda, emisyon oranı da büyük yoğunluk-of-bilinen Purcell etkisi3verimli SPP'ler tarafından oluşturulan Birleşik nedeniyle arttırılır. Bu iki süreç SPMF üreten elinde çalışır. Şu anda yoğun soruşturma altında SPMF katı hal aydınlatma1,4,5ve biyo-algılama6, hasat enerji çok sayıda uygulamaları teşvik vardır gibi. Özellikle, enerji aktarım hızlarını SPP'ler yayımlayıcıları ve tersi, Yani, üzerinden bilgi uyarma fiyatlar, kaplin ise büyük önem taşımaktadır. Ancak, uyarma ve emisyon işlemleri genellikle birlikte dolaşmış, bu yönü üzerinde çalışma hala eksik. Örneğin, çalışmaların en sadece sadece emisyon ve SPP'ler7olmadan karşılaştırır uyarma verimlilik oranı belirler. Uyarma oranı tam ölçüm yok. Öte yandan, geleneksel zaman-gibi floresan ömür boyu Spektroskopi teknikleri rutin emisyon işlemi dinamikleri eğitimi için kullanılır, ancak bağlantı hızı toplam çürüme oranı8ayrı edemiyoruz çözüldü. Burada, biz nasıl kimse onları hızı denklemi modeli ve zamansal eşleşmiş modu teori9,10birleştirerek belirleyebilirsiniz açıklar. Dikkat çekici, hangi-ebilmek var giriş açısı ve polarizasyon çözüldü yansıtırlık ve photoluminescence spektroskopisi gerçekleştirerek ölçülebilir miktarları açısından uyarma ve oranları kaplin ifade edilebilir bulmak. Biz ilk formülasyonu anahat ve araçları ayrıntılı olarak açıklanmaktadır. Bu yaklaşım tamamen frekans etki alanı tabanlı ve o does değil istemek gibi ultra-hızlı lazerler ve pahalı ve bazen8, uygulamak zor ilişkili süre tek foton sayaçları, herhangi bir zaman karar vermek aksesuarları edilmiştir 11. biz uyarma belirleme ve oranları rezonans boşlukları arasındaki ışık yayıcılar kaplin için sağlayan bir teknoloji olması için bu tekniği bekliyorlar.
Periyodik sistemlerindeki SPMF burada hakkında bilgi verdi. Nerede Bloch gibi SPP'ler oluşturulabilir, doğrudan uyarma ve emisyon, dışında uyarma verimliliği η ve spontane emisyon oranı Γrtarafından karakterizedir, periyodik bir Plazmonik sistemi için gelen SPP'ler tarafından yayımlayıcıları heyecanlı ve giden SPP'ler çürüme. Başka bir deyişle, rezonans uyarma altında gelen SPP'ler yayımlayıcıları enerji güçlü Plazmonik alanları oluşturmak için oluşturulur. Yayımlayıcıları heyecanlı olduğunda, onlardan enerji için gelişmiş emisyon sebebiyet veren hangi daha sonra radiatively uzakta-tarla için dağıtmak, giden SPP'ler, aktarılabilir. Onlar SPMF tanımlar. Geri devletlere zemin foton emisyon tanımlanan dalga boylarında, eşlik, elektron çürüme emisyon tanımlar, ancak basit iki düzeyli yayıcılar için uyarma elektron artan geçiş heyecanlı Birleşik yere ifade eder heyecanlı ve zemin durumlarındaki enerji fark tarafından. Uyarma ve emisyon SPMF için gelen ve giden SPP'ler9 heyecanlandırmak için Denklem eşleşen tanınmış faz yerine getirmek için gerekli koşullar
<img alt="Equation 1" src="/files/ftp_upload/56735/56735eq1.jpg">(1)
Burada εbir ve εm dielektrik ve metal dielektrik sabitleri vardır, θ ve φ olay ve azimut açıları vardır, P dizi dönemidir, λ uyarma veya emisyon dalga boyu ve m ve n sırasını belirten tamsayı vardır SPP'ler. Uyarma için lazer ışını uçak-wavevector Bragg dağınık gelen SPP'ler ile ivme maç için ve θ ve φ birlikte, elektronik emilimi artırmak için SPP'ler heyecan verici için belirtilen olay yapılandırmasını tanımlayan olacak uyarma dalga boyu λex. Aynı şekilde, emisyon için giden SPP'ler reversely ışık satırıyla eşleşecek şekilde Bragg dağınık ve açıları, şimdiemdalga boyu λ emisyon mümkün emisyon salgılarını temsil olacak. Ancak, kaydetti yayıcılar için vektörel yayılıyor SPP'ler ile enerji çift gibi <img alt="Equation 2" src="/files/ftp_upload/56735/56735eq2.jpg"> aynı büyüklükte olan <img alt="Equation 3" src="/files/ftp_upload/56735/56735eq3.jpg"> ama SPP'ler farklı yönlere, çürüme (m, n) çeşitli kombinasyonu için uzakta-tarla aşağıdaki EQ (1) üzerinden.
Hızı denklemi modeli ve zamansal eşleşmiş modu teorisi (CMT) kullanarak, bu uyarma oranı Γex, Yani, SPP'ler gelen enerji aktarım hızı yayımlayıcılarına bulmak,9,12,13 ifade edilebilir
<img alt="Equation 4" src="/files/ftp_upload/56735/56735eq4.jpg">(2)
η gelen SPP'ler yokluğu söz konusu doğrudan uyarma oranıdır, Γtot gelen SPP'ler toplam çürüme oranı nerede <img alt="Equation 5" src="/files/ftp_upload/56735/56735eq5.jpg"> hangi Γabs ve Γrad içinden emme ve SPP'ler, ışınımsal çürüme oranları olduğunu ve <img alt="Equation 6" src="/files/ftp_upload/56735/56735eq6.jpg"> photoluminescence güç oranı ve gelen SPP'ler olmadan. Öte yandan, bağlantı hızı Γc, Yani, SPP'ler için yayıcılar gelen enerji aktarım hızı olarak yazılabilir:
<img alt="Equation 7" src="/files/ftp_upload/56735/56735eq7.jpg">(3)
Γr doğrudan emisyon oranı, olduğu yerde <img alt="Equation 8" src="/files/ftp_upload/56735/56735eq8.jpg"> photoluminescence güç oranı arasında αth SPP aracılı çürüme ve doğrudan bağlantı noktaları ve Γradα ve Γtot αinci liman için ışınımsal çürüme oranları ve toplam çürüme oranları. Biz tüm SPP çürüme oranları yansıtırlık spektroskopisi tarafından ölçülebilir iken, emisyon güç oranı photoluminescence spektroskopisi tarafından tespit edilebilir göreceksiniz. Formülasyonları ayrıntılarını başvuru9,10dakika sonra bulunabilir.

<table><tbody><tr><td>SU-8</td><td>MicroChem</td><td>SU-8 2000.5</td><td></td></tr><tr><td>Adhesion solution</td><td>MicroChem</td><td>Omnicoat</td><td></td></tr><tr><td>SU-8 Thinner (Gamma-Butyrolactone)</td><td>MicroChem</td><td>SU-8 2000 Thinner</td><td></td></tr><tr><td>SU-8 Developer</td><td>MicroChem</td><td>SU-8 Developer</td><td></td></tr><tr><td>Spin Coater</td><td>Chemat Technology</td><td>KW-4A</td><td></td></tr><tr><td>HeCd laser</td><td>KIMMON KOHA CO., LTd</td><td>IK3552R-G</td><td></td></tr><tr><td>Shutter</td><td>Thorlabs</td><td>SH05</td><td></td></tr><tr><td>Objective for sample preparation</td><td>Newport</td><td>U-13X</td><td></td></tr><tr><td>Pinhole</td><td>Newport</td><td>PNH-50</td><td></td></tr><tr><td>Iris</td><td>Newport</td><td>M-DI47.50</td><td></td></tr><tr><td>Prism</td><td>Thorlabs</td><td>PS611</td><td></td></tr><tr><td>Rotation stage for sample preparation</td><td>Newport</td><td>481-A</td><td></td></tr><tr><td>Supttering Deposition System</td><td>Homemade</td><td></td><td></td></tr><tr><td>Rotation Stage 1</td><td>Newport</td><td>URM80ACC</td><td></td></tr><tr><td>Rotation Stage 2</td><td>Newport</td><td>RV120PP</td><td></td></tr><tr><td>Rotation Stage 3</td><td>Newport</td><td>SR50PP</td><td></td></tr><tr><td>Detection arm</td><td>Homemade</td><td></td><td></td></tr><tr><td>Quartz lamp</td><td>Newport</td><td>66884</td><td></td></tr><tr><td>Fiber Bundle</td><td>Newport</td><td>77578</td><td></td></tr><tr><td>Objective for measurement</td><td>Newport</td><td>M-5X &amp;amp; M-60X</td><td></td></tr><tr><td>Polarizer &amp;amp; Analyzer</td><td>Thorlabs</td><td>GT15</td><td></td></tr><tr><td>Multimode Fiber</td><td>Thorlabs</td><td>BFL105LS02</td><td></td></tr><tr><td>Spectrometer</td><td>Newport</td><td>MS260i</td><td></td></tr><tr><td>CCD</td><td>Andor</td><td>DV420-OE</td><td></td></tr><tr><td>514nm Argon Ion Laser</td><td>Spectra-Physics</td><td>177-G01</td><td></td></tr><tr><td>633nm HeNe Laser</td><td>Newport</td><td>R-32413</td><td></td></tr><tr><td>CdSeTe quantum dot</td><td>Thermo Fisher Scientific</td><td>q21061mp</td><td></td></tr><tr><td>Polyvinyl alcohol polymer (PVA)</td><td>SIGMA-ALDRICH</td><td>363073</td><td></td></tr><tr><td>Control program</td><td>National Instruments</td><td>LabVIEW</td><td></td></tr></tbody></table>

determination of the excitation and coupling rates between light emitters and surface plasmon polaritons

Uyarma ve metalik periyodik diziler zaman çözüldü teknikleri içeren olmadan doğan oranları arasında ışık yayıcılar ve yüzey plasmon polaritons (SPP'ler) kaplin ölçmek için benzersiz bir yöntem geliştirdik. Biz oranları basit optik ölçümler tarafından ölçülen miktarlarda tarafından formüle. Açı ve polarizasyon çözüldü yansıtırlık ve photoluminescence spektroskopisi temel araçları burada ayrıntılı olarak açıklanacaktır. Bizim rutin optik ve mekanik aşamalarında birkaç gerektirir ve böylece araştırma laboratuvarları çoğu için son derece uygun fiyatlı olan basitliği nedeniyle ilginç bir yaklaşımdır.

Bir örnek bir Au periyodik dizinin Şekil 4a8ilave verilir. Uçak görünümü SEM görüntü örnek 510 süresi ile 2D kare kafes dairesel delik dizi olduğunu gösteriyor nm, bir delik derinliği 280 nm ve bir delik çapı 140 nm. Γ-X yön alınan p polarize yansıtırlık eşleme Şekil 4aiçinde gösterilir. Kesik çizgi denklemi olduğunu belirten EQ (1) eşleşen faz tarafından hesaplanır (m = -1...

Watch this Scientific Journal Video about Determination of the Excitation and Coupling Rates Between Light Emitters and Surface Plasmon Polaritons at JoVE.com

Determination of the Excitation and Coupling Rates Between Light Emitters and Surface Plasmon Polaritons

Bu iletişim kuralı için uyarma belirlenmesi ve oranları Bloch benzeri yüzey plasmon polaritons periyodik diziler doğan arasındaki ışık yayıcılar kaplin araçları açıklar.

Uyarma ve oranları arasında ışık Emitters ve yüzey Plasmon Polaritons kaplin belirlenmesi

We have developed a unique method to measure the excitation and coupling rates between the light emitters and surface plasmon polaritons (SPPs) arising ...

determination-excitation-coupling-rates-between-light-emitters

Research

JoVE Journal

Engineering

6.7K Görüntüleme.  Sun Yat-sen University. Bu iletişim kuralı için uyarma belirlenmesi ve oranları Bloch benzeri yüzey plasmon polaritons periyodik diziler doğan arasındaki ışık yayıcılar kaplin araçları açıklar.

Video: Determination of the Excitation and Coupling Rates Between Light Emitters and Surface Plasmon Polaritons

Design, Fabrication, and Experimental Characterization of Plasmonic Photoconductive Terahertz Emitters

In this video article we present a detailed demonstration of a highly efficient method for generating terahertz waves. Our technique is based on photoconduction, which has been one of the most commonly used techniques for terahertz generation 1-8. Terahertz generation in a photoconductive emitter is achieved by pumping an ultrafast photoconductor with a pulsed or heterodyned laser illumination. The induced photocurrent, which follows the envelope of the pump laser, is routed to a terahertz radiating antenna connected to the photoconductor contact electrodes to generate terahertz radiation. Although the quantum efficiency of a photoconductive emitter can theoretically reach 100%, the relatively long transport path lengths of photo-generated carriers to the contact electrodes of conventional photoconductors have severely limited their quantum efficiency. Additionally, the carrier screening effect and thermal breakdown strictly limit the maximum output power of conventional photoconductive terahertz sources. To address the quantum efficiency limitations of conventional photoconductive terahertz emitters, we have developed a new photoconductive emitter concept which incorporates a plasmonic contact electrode configuration to offer high quantum-efficiency and ultrafast operation simultaneously. By using nano-scale plasmonic contact electrodes, we significantly reduce the average photo-generated carrier transport path to photoconductor contact electrodes compared to conventional photoconductors 9. Our method also allows increasing photoconductor active area without a considerable increase in the capacitive loading to the antenna, boosting the maximum terahertz radiation power by preventing the carrier screening effect and thermal breakdown at high optical pump powers. By incorporating plasmonic contact electrodes, we demonstrate enhancing the optical-to-terahertz power conversion efficiency of a conventional photoconductive terahertz emitter by a factor of 50 10.

We describe methods for the design, fabrication, and experimental characterization of plasmonic photoconductive emitters, which offer two orders of magnitude higher terahertz power levels compared to conventional photoconductive emitters.

Plasmonik Foto iletken Terahertz Vericiler Tasarımı, İmalatı ve Deneysel Karakterizasyonu

In this video article we present a detailed demonstration of a highly efficient method for generating terahertz waves. Our technique is based on ...

Mühendislik

Evaluating Plasmonic Transport in Current-carrying Silver Nanowires

Plasmonics is an emerging technology capable of simultaneously transporting a plasmonic signal and an electronic signal on the same information support1,2,3. In this context, metal nanowires are especially desirable for realizing dense routing networks4. A prerequisite to operate such shared nanowire-based platform relies on our ability to electrically contact individual metal nanowires and efficiently excite surface plasmon polaritons5 in this information support. In this article, we describe a protocol to bring electrical terminals to chemically-synthesized silver nanowires6 randomly distributed on a glass substrate7. The positions of the nanowire ends with respect to predefined landmarks are precisely located using standard optical transmission microscopy before encapsulation in an electron-sensitive resist. Trenches representing the electrode layout are subsequently designed by electron-beam lithography. Metal electrodes are then fabricated by thermally evaporating a Cr/Au layer followed by a chemical lift-off. The contacted silver nanowires are finally transferred to a leakage radiation microscope for surface plasmon excitation and characterization8,9. Surface plasmons are launched in the nanowires by focusing a near infrared laser beam on a diffraction-limited spot overlapping one nanowire extremity5,9. For sufficiently large nanowires, the surface plasmon mode leaks into the glass substrate9,10. This leakage radiation is readily detected, imaged, and analyzed in the different conjugate planes in leakage radiation microscopy9,11. The electrical terminals do not affect the plasmon propagation. However, a current-induced morphological deterioration of the nanowire drastically degrades the flow of surface plasmons. The combination of surface plasmon leakage radiation microscopy with a simultaneous analysis of the nanowire electrical transport characteristics reveals the intrinsic limitations of such plasmonic circuitry.

Silver nanowires can simultaneously transport electrons and optical information in the form of surface plasmons. A procedure is described here to realize such a shared circuitry and the limitations at propagating both information carriers are evaluated.

Plasmonics is an emerging technology capable of simultaneously transporting a plasmonic signal and an electronic signal on the same information ...

Synthesis, Characterization, and Functionalization of Hybrid Au/CdS and Au/ZnS Core/Shell Nanoparticles

Plasmonic nanoparticles are an attractive material for light harvesting applications due to their easily modified surface, high surface area and large extinction coefficients which can be tuned across the visible spectrum. Research into the plasmonic enhancement of optical transitions has become popular, due to the possibility of altering and in some cases improving photo-absorption or emission properties of nearby chromophores such as molecular dyes or quantum dots. The electric field of the plasmon can couple with the excitation dipole of a chromophore, perturbing the electronic states involved in the transition and leading to increased absorption and emission rates. These enhancements can also be negated at close distances by energy transfer mechanism, making the spatial arrangement of the two species critical. Ultimately, enhancement of light harvesting efficiency in plasmonic solar cells could lead to thinner and, therefore, lower cost devices. The development of hybrid core/shell particles could offer a solution to this issue. The addition of a dielectric spacer between a gold nanoparticles and a chromophore is the proposed method to control the exciton plasmon coupling strength and thereby balance losses with the plasmonic gains. A detailed procedure for the coating of gold nanoparticles with CdS and ZnS semiconductor shells is presented. The nanoparticles show high uniformity with size control in both the core gold particles and shell species allowing for a more accurate investigation into the plasmonic enhancement of external chromophores.

The synthesis of uniform gold nanoparticles coated with semiconductor shells of CdS or ZnS is performed. The semiconductor coating is conducted by first depositing a silver sulfide shell and exchanging the silver cations for zinc or cadmium cations.

Sentezi, Karakterizasyonu ve Hibrid Au / CdS ve Au / ZnS Çekirdek / Shell Nanopartiküller işlevselleştirilmesi

Plasmonic nanoparticles are an attractive material for light harvesting applications due to their easily modified surface, high surface area and large ...

Kimya

Measurement of Scattering Nonlinearities from a Single Plasmonic Nanoparticle

Plasmonics, which are based on the collective oscillation of electrons due to light excitation, involve strongly enhanced local electric fields and thus have potential applications in nonlinear optics, which requires extraordinary optical intensity. One of the most studied nonlinearities in plasmonics is nonlinear absorption, including saturation and reverse saturation behaviors. Although scattering and absorption in nanoparticles are closely correlated by the Mie theory, there has been no report of nonlinearities in plasmonic scattering until very recently. 
Last year, not only saturation, but also reverse saturation of scattering in an isolated plasmonic particle was demonstrated for the first time. The results showed that saturable scattering exhibits clear wavelength dependence, which seems to be directly linked to the localized surface plasmon resonance (LSPR). Combined with the intensity-dependent measurements, the results suggest the possibility of a common mechanism underlying the nonlinear behaviors of scattering and absorption. These nonlinearities of scattering from a single gold nanosphere (GNS) are widely applicable, including in super-resolution microscopy and optical switches. 
In this paper, it is described in detail how to measure nonlinearity of scattering in a single GNP and how to employ the super-resolution technique to enhance the optical imaging resolution based on saturable scattering. This discovery features the first super-resolution microscopy based on nonlinear scattering, which is a novel non-bleaching contrast method that can achieve a resolution as low as l/8 and will potentially be useful in biomedicine and material studies.

Saturable and reverse saturable scattering were discovered in isolated plasmonic particles and adopted as a novel non-bleaching contrast method in super-resolution microscopy. Here the experimental procedures of detecting and extracting nonlinear scattering are explained in detail, as well as how to enhance resolution with the aid of saturated excitation microscopy.

Tek plasmonik Nanoparçacığı gelen doğrusal olmayan Saçılma Ölçülmesi

Plasmonics, which are based on the collective oscillation of electrons due to light excitation, involve strongly enhanced local electric fields and thus ...

Colloidal Synthesis of Nanopatch Antennas for Applications in Plasmonics and Nanophotonics

We present a method for colloidal synthesis of silver nanocubes and the use of these in combination with a smooth gold film, to fabricate plasmonic nanoscale patch antennas. This includes a detailed procedure for the fabrication of thin films with a well-controlled thickness over macroscopic areas using layer-by-layer deposition of polyelectrolyte polymers, namely poly(allylamine) hydrochloride (PAH) and polystyrene sulfonate (PSS). These polyelectrolyte spacer layers serve as a dielectric gap in between silver nanocubes and a gold film. By controlling the size of the nanocubes or the gap thickness, the plasmon resonance can be tuned from about 500 nm to 700 nm. Next, we demonstrate how to incorporate organic sulfo-cyanine5 carboxylic acid (Cy5) dye molecules into the dielectric polymer gap region of the nanopatch antennas. Finally, we show greatly enhanced fluorescence of the Cy5 dyes by spectrally matching the plasmon resonance with the excitation energy and the Cy5 absorption peak. The method presented here enables the fabrication of plasmonic nanopatch antennas with well-controlled dimensions utilizing colloidal synthesis and a layer-by-layer dip-coating process with the potential for low cost and large-scale production. These nanopatch antennas hold great promise for practical applications, for example in sensing, ultrafast optoelectronic devices and for high-efficiency photodetectors.

A protocol for the colloidal synthesis of silver nanocubes and fabrication of plasmonic nanoscale patch antennas with sub-10 nm gaps is presented.

Plazmonik ve Nanofotonik for Applications Nanopatch Antenlerin Kolloidal Sentezi

We present a method for colloidal synthesis of silver nanocubes and the use of these in combination with a smooth gold film, to fabricate plasmonic ...

Measurement of Quantum Interference in a Silicon Ring Resonator Photon Source

Silicon photonic chips have the potential to realize complex integrated quantum information processing circuits, including photon sources, qubit manipulation, and integrated single-photon detectors. Here, we present the key aspects of preparing and testing a silicon photonic quantum chip with an integrated photon source and two-photon interferometer. The most important aspect of an integrated quantum circuit is minimizing loss so that all of the generated photons are detected with the highest possible fidelity. Here, we describe how to perform low-loss edge coupling by using an ultra-high numerical aperture fiber to closely match the mode of the silicon waveguides. By using an optimized fusion splicing recipe, the UHNA fiber is seamlessly interfaced with a standard single-mode fiber. This low-loss coupling allows the measurement of high-fidelity photon production in an integrated silicon ring resonator and the subsequent two-photon interference of the produced photons in a closely integrated Mach-Zehnder interferometer. This paper describes the essential procedures for the preparation and characterization of high-performance and scalable silicon quantum photonic circuits.

Silicon photonic chips have the potential to realize complex integrated quantum systems. Presented here is a method for preparing and testing a silicon photonic chip for quantum measurements.

Silikon Halka Rezonatörü Foton Kaynak Kuantum Girişim ölçümü

Silicon photonic chips have the potential to realize complex integrated quantum information processing circuits, including photon sources, qubit ...

Performing Spectroscopy on Plasmonic Nanoparticles with Transmission-Based Nomarski-Type Differential Interference Contrast Microscopy

Differential interference contrast (DIC) microscopy is a powerful imaging tool that is most commonly employed for imaging microscale objects using visible-range light. The purpose of this protocol is to detail a proven method for preparing plasmonic nanoparticle samples and performing single particle spectroscopy on them with DIC microscopy. Several important steps must be followed carefully in order to perform repeatable spectroscopy experiments. First, landmarks can be etched into the sample substrate, which aids in locating the sample surface and in tracking the region of interest during experiments. Next, the substrate must be properly cleaned of debris and contaminants that can otherwise hinder or obscure examination of the sample. Once a sample is properly prepared, the optical path of the microscope must be aligned, using Kohler Illumination. With a standard Nomarski style DIC microscope, rotation of the sample may be necessary, particularly when the plasmonic nanoparticles exhibit orientation-dependent optical properties. Because DIC microscopy has two inherent orthogonal polarization fields, the wavelength-dependent DIC contrast pattern reveals the orientation of rod-shaped plasmonic nanoparticles. Finally, data acquisition and data analyses must be carefully performed. It is common to represent DIC-based spectroscopy data as a contrast value, but it is also possible to present it as intensity data. In this demonstration of DIC for single particle spectroscopy, the focus is on spherical and rod-shaped gold nanoparticles.

The goal of this protocol is to detail a proven approach for the preparation of plasmonic nanoparticle samples and for performing single particle spectroscopy on them with differential interference contrast (DIC) microscopy.

Iletim bazlı Nomarski-tipi diferansiyel girişim kontrast mikroskobu ile Plazmonik nanopartiküller üzerinde spektroskopisi gerçekleştirme

Differential interference contrast (DIC) microscopy is a powerful imaging tool that is most commonly employed for imaging microscale objects using ...

Spectral and Angle-Resolved Magneto-Optical Characterization of Photonic Nanostructures

Photonic crystals are periodic nanostructures that can support a variety of confined electromagnetic modes. Such confined modes are usually accompanied by local enhancement of electric field intensity that strengthens light-matter interactions, enabling applications such as surface-enhanced Raman scattering (SERS) and surface plasmon enhanced sensing. In the presence of magneto-optically active materials, the local field enhancement gives rise to anomalous magneto-optical activity. Typically, the confined modes of a given photonic crystal depend strongly on the wavelength and incidence angle of the incident electromagnetic radiation. Thus, spectral and angular-resolved measurements are needed to fully identify them as well as to establish their relationship with the magneto-optical activity of the crystal. In this article, we describe how to use a Fourier-plane (back focal plane) microscope to characterize magneto-optically active samples. As a model system, here we use a plasmonic grating built out of magneto-optically active Au/Co/Au multilayer. In the experiments, we apply a magnetic field on the grating in situ and measure its reciprocal space response, obtaining the magneto-optical response of the grating over a range of wavelengths and incident angles. This information enables us to build a complete map of the plasmonic band structure of the grating and the angle and wavelength dependent magneto-optical activity. These two images allow us to pinpoint the effect that the plasmon resonances have on the magneto-optical response of the grating. The relatively small magnitude of magneto-optical effects requires a careful treatment of the acquired optical signals. To this end, an image processing protocol for obtaining magneto-optical response from the acquired raw data is laid out.

Photonic band structure enables understanding how confined electromagnetic modes propagate within a photonic crystal. In photonic crystals that incorporate magnetic elements, such confined and resonant optical modes are accompanied by enhanced and modified magneto-optical activity. We describe a measurement procedure to extract the magneto-optical band structure by Fourier space microscopy.

Fotonik Nanoyapıların Spektral ve Açı Çözümlü Manyeto-Optik Karakterizasyonu

Photonic crystals are periodic nanostructures that can support a variety of confined electromagnetic modes. Such confined modes are usually accompanied by ...

Optical Trapping of Plasmonic Nanoparticles for In Situ Surface-Enhanced Raman Spectroscopy Characterizations

Surface-enhanced Raman spectroscopy (SERS) enables the ultrasensitive detection of analyte molecules in various applications due to the enhanced electric field of metallic nanostructures. Salt-induced silver nanoparticle aggregation is the most popular method for generating SERS-active substrates; however, it is limited by poor reproducibility, stability, and biocompatibility. The present protocol integrates optical manipulation and SERS detection to develop an efficient analytical platform to address this. A 1064 nm trapping laser and a 532 nm Raman probe laser are combined in a microscope to assemble silver nanoparticles, which generate plasmonic hotspots for in situ SERS measurements in aqueous environments. Without aggregating agents, this dynamic plasmonic silver nanoparticle assembly enables an approximately 50-fold enhancement of the analyte molecule signal. Moreover, it provides spatial and temporal control to form the SERS-active assembly in as low as 0.05 nM analyte-coated silver nanoparticle solution, which minimizes the potential perturbation for in vivo analysis. Hence, this optical trapping-integrated SERS platform holds great potential for efficient, reproducible, and stable molecular analyses in liquids, especially in aqueous physiological environments.

Optical Trapping of Plasmonic Nanoparticles for In Situ Surface-Enhanced Raman Spectroscopy Characterizations

The present protocol describes a convenient approach to integrating optical trapping and surface-enhanced Raman spectroscopy (SERS) to manipulate plasmonic nanoparticles for sensitive molecular detection. Without aggregating agents, the trapping laser assembles plasmonic nanoparticles to enhance the SERS signals of target analytes for in situ spectroscopic measurements.

In Situ Yüzey Geliştirilmiş Raman Spektroskopisi Karakterizasyonları için Plazmonik Nanopartiküllerin Optik Yakalanması

Surface-enhanced Raman spectroscopy (SERS) enables the ultrasensitive detection of analyte molecules in various applications due to the enhanced electric ...

Biyomühendislik

Localized Surface Plasmon Resonance Imaging to Detect Protein Secretions from a Single Cell

Source: Raghu, D. et al., <a href="https://app.jove.com/v/53120">A Label-free Technique for the Spatio-temporal Imaging of Single Cell Secretions.</a> J. Vis. Exp.&#160;(2015)
This video demonstrates localized surface plasmon resonance imaging to detect protein secretions from a single cell. Using a microfluidic setup and a peptide-bound plasmonic nanostructure chip, changes in reflected light intensity at the resonance angle reveal interactions with secreted proteins from a single cell.