Bu çalışma, Japonya Eğitim, Kültür, Spor, Bilim ve Teknoloji Bakanlığı'ndan (MEXT) Japonya Bilimi Geliştirme Derneği (JSPS) KAKENHI (17J10044) tarafından finansal olarak desteklenmiştir. Üretim süreçleri "Nanoteknoloji Platformu" (proje No. 12024046), MEXT, Japonya tarafından desteklenmiştir. Yazarlar, TEM gözlemleri konusundaki yardımları için Tokyo Üniversitesi'nden Bay K. Yamashita ve Bayan S. Hirata'ya teşekkür eder.

1. Teorik hesaplama prosedürü
<ol><li>TD'lerin yörüngelerini hesaplayın. Hesaplamada, SEG maskelerinin TDD indirgemesi üzerindeki ART etkisini göz ardı edecek kadar ince olduğunu varsayalım.<ol><li>Büyüme yüzeylerini belirleyin ve bunları denklem (ler) ile ifade edin. Örneğin, Ek Video 1a ve Eq. (1)'de gösterildiği gibi, bir SEG Ge katmanının yuvarlak şekilli bir kesitinin zaman evrimini, zaman evrimi parametresi n = i, SEG Ge yükseklikleri (h i) ve SEG Ge yarıçapları (ri) ile ifade edin: <img alt="Equation 4" src="/files/ftp_upload/58897/58897eq4.jpg" style="opacity: 0.9;"></li>
		<li>Büyüme yüzeylerinde rastgele bir konum için normal yönleri belirleyin. Yuvarlak şekilli kesit SEG Ge için, (x i, yi) <img alt="Equation 7" src="/files/ftp_upload/58897/58897eq7v2.jpg" style="opacity: 0.9;">adresindeki normal çizgiyi, Ek Video 1b'de kırmızı çizgi olarak gösterildiği gibi tanımlayın. Ardından, aşağıdaki eşzamanlı denklemleri çözerek TD'nin kenarını (x i+1 , y i+1) noktasından (x i, yi) elde edin: <img alt="Equation 10" src="/files/ftp_upload/58897/58897eq10.jpg" style="opacity: 0.9;"></li>
		<li>Ek Video 1c'de gösterildiği gibi TD neslinin konumuna (x0, 0) bağlı olarak bir TD'nin yörüngesini hesaplayın. Başka bir deyişle, keyfi bir TD için bir yörünge, yukarıda açıklanan yöntemle hesaplanabilir.</li>
		<li>TD'lerin alt yüzeye nüfuz ettiğini ve TDD'nin azalmasına katkıda bulunduğunu varsayarak TDD'yi hesaplayın (yani, SEG Ge katmanlarının birleştiği noktanın altındaki TD'ler yarı silindirik boşluklar tarafından hapsedilir ve asla üst yüzeyde görünmez).</li>
	</ol></li>
</ol>2. Deneysel doğrulama prosedürü
<ol><li>SEG maskesi hazırlama<ol><li>SEG maskelerinin imalatı öncesinde bir tasarım dosyası hazırlayarak Ge büyüme alanlarını tanımlayın. Bu çalışmada, ticari yazılım (örneğin, AutoCAD) kullanarak [110] yönüne hizalanmış çizgi ve boşluk desenleri ve 4 mm genişliğinde kare şeklindeki Si pencere alanları hazırlayın.</li>
		<li>Yazılımı kullanarak SEG maskelerinin (özellikle Wpenceresi ve Wmaskesi) tasarımını belirleyin. Wpenceresi pencere genişliğidir (Si tohum genişliği) ve Wmaskesi SiO2 maske genişliğidir, böylece SEG Ge katmanları bitişik olanlarla birleşebilir. Dikdörtgen veya çok çizgili dosya → yapısını aç'ı tıklatarak dikdörtgenler çizerek Wpenceresini → Wmaskesini belirleyin. NOT: Dikdörtgenlerin genişliği Wpenceresine dönüşür ve dikdörtgenlerin aralığı Wmaskesine dönüşür. Bu çalışmada, Wpenceresi ve Wmaskesinin minimum değerleri sırasıyla 0,5 μm ve 0,3 μm'dir ve bunlar kullanılan EB litografi sistemindeki çözünürlükle sınırlıdır.</li>
		<li>Referans olarak, battaniye alanları olarak kabul edilen D genişliğinde 4 mm kare şeklindeki Si pencere alanları çizin. Kare şeklindeki Si penceresini çizmek için dikdörtgen veya çok çizgili dosya → yapısını aç seçeneğini → . Çizgi ve boşluk desenlerini ve 4 mm kare battaniye alanını hazırlamak için Şekil 1'de gösterilen şemaları kullanın.</li>
		<li>B katkılı p-Si (001) substratlarını 1-100 Ω∙cm dirençle hazırlayın. Bu çalışmada, 4 inçlik Si substratları kullanın. Substrat yüzeylerini gerektiğinde Piranha çözeltisi (20 mL% 30 H 2 O2 ve 80 mL%96H2S04 karışımı) ile temizleyin.</li>
		<li>Bir tüp fırının kapağını açın ve Si substratlarını bir cam çubuk kullanarak fırına yükleyin. Bu çalışmada, bir seferde 10 Si substratını oksitleyin.</li>
		<li>Gaz vanasını açarak N2 gazını fırına üflemeye başlayın. Ardından, valfi kontrol ederek gaz akış hızını 0,5 L / m'ye ayarlayın.</li>
		<li>Programı değiştirerek tavlama sıcaklığını ayarlayın. Bu çalışmada, "desen adımı (mod 2)" kullanın ve işlem sıcaklığını 900 ° C'ye ayarlayın. Ardından, çalıştırmak → işlevi iterek programı çalıştırın.</li>
		<li>Sıcaklık 900 ° C'ye ulaştığında, kuru N2 valfini kapatın, kuru O2 valfini açın (O2 akışı = 1 L / m) ve 2 saat saklayın. NOT: 2.1.9-2.1.16 arasındaki adımları sarı bir odada gerçekleştirin.</li>
		<li>Oksitlenmiş Si substratlarını bir spin kaplayıcı kullanarak bir yüzey aktif madde (OAP) ile kaplayın ve daha sonra bir ocak plakasında 90 s boyunca 110 ° C'de pişirin.</li>
		<li>Yüzey aktif madde kaplamasından sonra, Si substratlarını bir spin kaplayıcı kullanarak bir fotodirençle (örneğin, ZEP520A) kaplayın ve ardından bir ocak plakası üzerinde 5 dakika boyunca 180 ° C'de pişirin.</li>
		<li>Si substratlarını yüzey aktif madde ile yükleyin ve fotodirenci bir elektron ışını (EB) yazıcısına yükleyin.</li>
		<li>EB yazıcıdaki tasarım dosyasını (adım 2.1.2'de hazırlanmıştır) okuyun ve bir işlem dosyası (WEC dosyası) oluşturun. WEC dosyasında doz miktarını 120 μC/cm2 olarak ayarlayın. Alt tabaka yüklemesi bittiğinde, tek pozlama düğmesine tıklayarak EB pozlaması gerçekleştirin.</li>
		<li>Pozlama bittiğinde gofret taşı → boşalt'ı tıklatarak alt tabakayı EB yazıcıdan boşaltın.</li>
		<li>Bir taslak odasında bir fotodirenç geliştiricisi (ZED) ve geliştirici (ZMD) için bir durulama hazırlayın. Maruz kalan Si substratlarını oda sıcaklığında 60 s boyunca geliştiriciye batırın.</li>
		<li>Si substratlarını geliştiriciden çıkarın ve ardından substratıN2 gazı ile kurulayın.</li>
		<li>Geliştirilen Si substratlarını, 90 s boyunca 110 ° C'de pişirmek için bir ocak üzerine koyun.</li>
		<li>EB'ye maruz kalma ve geliştirme sonucunda havaya maruz kalan SiO2 katmanlarının bir kısmını çıkarmak için Si substratlarını 1 dakika boyunca tamponlanmış bir hidroflorik aside (BHF-63SE) batırın.</li>
		<li>Fotodirenci, 15 dakika boyunca organik bir fotodirenç sökücüye (örneğin, Hakuri-104) batırarak Si substratlarından çıkarın.</li>
		<li>Pencere bölgelerindeki ince doğal oksidi çıkarmak ancak SiO2 maskelerini korumak için Si substratlarını% 0,5 seyreltilmiş hidroflorik aside 4 dakika batırın. Daha sonra Ge'yi büyütmek için ultra yüksek vakumlu kimyasal buhar biriktirme (UHV-CVD) odasına yükleyin. Şekil 2'de mevcut çalışmada kullanılan UHV-CVD sistemi görülmektedir.</li>
	</ol></li>
	<li>Epitaksiyel Ge büyümesi<ol><li>Si substratını SEG maskeleriyle (adım 2.1'deki gibi imal edilmiştir) bir yük kilidi odasına yükleyin.</li>
		<li>Çalışma bilgisayarında gösterilen Tarif sekmesinde arabellek/ana büyüme sıcaklığını ayarlayın. Ge'nin ana büyümesinin sürelerini belirleyin, böylece SEG Ge katmanları bitişik olanlarla birleşir. Ana büyüme sürelerine karar vermek için, düzlem içi / yanal yöndeki büyümeyi belirleyen {113} düzlemde Ge'nin büyüme oranını göz önünde bulundurun26. Bu çalışmada, ana büyüme sürelerini sırasıyla 650 °C ve 700 °C için 270 dakika ve 150 dakika olarak ayarlayın.</li>
		<li>Ana pencerede başlat'a tıklayın ve ardından Si substratı otomatik olarak büyüme odasına aktarılır. NOT: Epitaksiyel Ge büyümesi protokolü (adım 2.2.4-2.2.7) otomatik olarak işlenir.</li>
		<li>Yüklü Si substratı üzerinde düşük sıcaklıkta (≈380 °C) Ge tamponunu büyütün. Kaynak gaz olarak Ar'da% 9 oranında seyreltilmiş GeH 4 kullanın ve tampon büyümesi sırasında GeH4'ün kısmi basıncını 0,5 Pa boyunca tutun.</li>
		<li>Ge ana katmanını yüksek bir sıcaklıkta büyütün. Ana büyüme sırasında GeH4'ün kısmi basıncını 0.8 Pa için tutun. Bu çalışmada, SEG Ge'yi yuvarlak şekilli bir kesit ve {113} yönlü bir kesit 25 ile karşılaştırmak için ana büyüme sıcaklığı için650 ve 700 ° C'lik iki farklı sıcaklık kullanın. NOT: (001) düzleminde Ge'nin büyüme hızı, sıcaklıktan bağımsız olarak 11,7 nm/dak idi.</li>
		<li>SEG Ge'nin evrimini ve birleşmesini görselleştirmek için, başka bir Si substratı üzerine 10-nm-kalınlığında Si0.3Ge0.7 sınır katmanlarının periyodik olarak yerleştirilmesiyle Ge büyümesini gerçekleştirin. Si0.3Ge0.7 katmanları Si2H6 ve GeH4 gazları kullanılarak oluşturulmuştur. Si 0.3 Ge 0.7 katmanlı büyüme sırasında, Si2H6 gazının kısmi basıncını 0.02 Pa'ya ve GeH4 gazının kısmi basıncını0.8Pa'ya ayarlayın.</li>
		<li>Si substratı otomatik olarak büyüme odasından yük kilit odasına aktarıldığından, yük kilit odasını havalandırın ve Si substratını manuel olarak boşaltın.</li>
	</ol></li>
	<li>Aşınma çukuru yoğunluğu (EPD) ölçümleri<ol><li>Ultrasonik temizleme makinesi kullanarak 67 mL CH 3 COOH'da32mg I2'yi çözün.</li>
		<li>I2 çözünmüş CH 3 COOH, 20 mL HNO3ve 10 mL HF'yi karıştırın.</li>
		<li>Ge-grown Si substratlarını, kazınmış çukurlar oluşturmak için CH3 COOH / HNO3 / HF / I2 çözeltisine 5-7 s için batırın.</li>
		<li>Kazınmış çukurların başarıyla oluşturulduğundan emin olmak için kazınmış Ge yüzeylerini optik mikroskopla (tipik olarak 100x) gözlemleyin.</li>
		<li>Kazınmış çukurları saymak için bir atomik kuvvet mikroskobu (AFM) kullanın. Kazınmış Ge örneğini bir AFM aşamasına yerleştirin ve ardından otomatik yaklaşıma tıklayarak proba yaklaşın.</li>
		<li>AFM ile entegre edilmiş optik bir mikroskop kullanarak gözlem alanına karar verin ve beş farklı 10 μm x 10 μm alanı tarayın. Genlik sönümleme faktörü otomatik olarak belirlenir.</li>
	</ol></li>
	<li>TEM gözlemleri<ol><li>Odaklanmış bir Ge iyon ışını (FIB mikro örnekleme yöntemi)27 kullanarak birleşik/battaniye Ge katmanlarından TEM örneklerini alın.</li>
		<li>TEM numunelerini Ar iyonları kullanarak bir iyon öğütme sisteminde cilalayın. Bu çalışmada, kesitsel gözlemler için TEM örneklerini [110] yönünde 150-500 nm ve plan-görünüm gözlemleri için [001] yönünde 200 nm olacak şekilde inceltmiştir.</li>
		<li>Plan görünümlü TEM örnekleri için, Ge katmanlarının üst yüzeylerini amorf katmanlarla koruyun ve ardından Ge katmanlarının alt (alt tabaka) tarafından aşağı doğru inceltin.</li>
		<li>200 kV'luk bir ivme voltajı altında TEM gözlemleri yapın. Kalın (500 nm) TEM örneklerini gözlemlemek için kesitsel parlak alan taramalı TEM (STEM) gözlemleri gerçekleştirin.</li>
		<li>Si0,3 Ge 0,7sınır katmanlarına sahip birleşik bir Ge için,200 kV'luk bir ivme voltajı altında kesitsel yüksek açılı dairesel karanlık alan (HAADF) STEM gözlemleri gerçekleştirin.</li>
	</ol></li>
</ol>

Yazarların açıklayacak hiçbir şeyleri yoktur.

Bu çalışmada 4 x 107/cm2'lik TDD deneysel olarak gösterilmiştir. TDD'nin daha da azaltılması için, protokolde temel olarak 2 kritik adım vardır: SEG maskesi hazırlama ve epitaksiyel Ge büyümesi.
Şekil 4'te gösterilen modelimiz, APR, W pencere/(Wpencere + W maskesi) 0,1 kadar küçük olduğunda birleştirilmiş Ge'de TDD'nin 107/cm2'den daha düşük bir değere düşürül...

Epitaxial Ge on Si, Ge optik iletişim aralığında (1.3-1.6 μm) ışığı algılayabildiği / yayabildiği ve Si CMOS (tamamlayıcı metal oksit yarı iletken) işleme teknikleriyle uyumlu olduğu için aktif bir fotonik cihaz platformu olarak önemli ilgi görmüştür. Bununla birlikte, Ge ve Si arasındaki kafes uyumsuzluğu% 4.2 kadar büyük olduğundan, Si üzerindeki Ge epitaksiyel katmanlarında ~ 109 /cm2 yoğunlukta diş açma çıkıkları (TD'ler) oluşur. Ge fotonik cihazlarının performansları TD'ler tarafından bozulur, çünkü TD'ler Ge fotodetektörlerinde (PD'ler) ve modülatörlerde (MOD'lar) taşıyıcı üretim merkezleri olarak ve lazer diyotlarda (LD'ler) taşıyıcı rekombinasyon merkezleri olarak çalışır. Buna karşılık, PD'lerde ve MOD'larda ters kaçak akımı (Jsızıntısı) 1,2,3'te ve LD'lerde 4,5,6'da eşik akımını (J th) artıracaklardı.
Ge on Si'de TD yoğunluğunu (TDD) azaltmak için çeşitli girişimlerde bulunulduğu bildirilmiştir (Ek Şekil 1). Termal tavlama, TDD'lerin hareketini uyararak TDD'nin tipik olarak 2 x 107/cm2'ye düşürülmesine yol açar. Dezavantajı, Si ve Ge'nin olası birbirine karışması ve fosfor 7,8,9 gibi Ge'deki katkı maddelerinin dışarı difüzyonudur (Ek Şekil 1a). SiGe derecelendirilmiş tampon tabakası 10,11,12, kritik kalınlıkları arttırır ve TDD'nin tipik olarak 2 x 10 6/cm2'ye düşürülmesine yol açan TD'lerin oluşumunu bastırır. Buradaki dezavantaj, kalın tamponun Ge cihazları ve altındaki Si dalga kılavuzları arasındaki ışık bağlantısı verimliliğini azaltmasıdır (Ek Şekil 1b). En boy oranı yakalama (ART)13,14,15, seçici bir epitaksiyel büyüme (SEG) yöntemidir ve tank avcılarını kalın SiO2 siperlerinin yan duvarlarında, tipik olarak <1 x 10 6/cm2'ye yakalayarak TD'leri azaltır. ART yöntemi, Si'nin çok üzerinde bulunan ve aynı dezavantaja sahip olan SiO 2 maskeleri üzerinde Ge'deki TDD'yi azaltmak için kalın bir SiO2 maskesi kullanır (Ek Şekil 1b, 1c). Si sütun tohumlarında Ge büyümesi ve16,17,18 tavlama, ART yöntemine benzer, yüksek en boy oranı ile TD yakalamayı sağlar Ge büyümesi, <1 x 105 /cm2'ye. Bununla birlikte, Ge birleşmesi için yüksek sıcaklıkta tavlama, Ek Şekil 1a-c'de (Ek Şekil 1d) aynı dezavantajlara sahiptir.
Yukarıda belirtilen yöntemlerin dezavantajlarından arındırılmış olan Si üzerinde düşük TDD Ge epitaksiyel büyümesi elde etmek için, SEG Ge büyümesinde şimdiye kadar bildirilen aşağıdaki iki temel gözleme dayanarak birleşmeye bağlı TDD indirgemesi19,20 önerdik 7,15,21,22,23 : 1) TD'ler büyüme yüzeylerine normal olacak şekilde bükülür (kesitsel iletim elektron mikroskobu (TEM) tarafından gözlenir) ve 2) SEG Ge katmanlarının birleşmesi, SiO2 maskeleri üzerinde yarı silindirik boşlukların oluşmasına neden olur.
TD'lerin büyüme yüzeyinden gelen görüntü kuvveti nedeniyle büküldüğünü varsaydık. Ge on Si durumunda, görüntü kuvveti, serbest yüzeylerden 1 nm uzaklıktaki vida çıkıkları ve kenar çıkıkları için sırasıyla 19 GPa ve 1,86 GPa kesme gerilmeleriüretir. Hesaplanan kayma gerilimleri, Ge24'te 60° çıkıklar için bildirilen 0,5 GPa'lık Peierls geriliminden önemli ölçüde daha büyüktür. Hesaplama, Ge SEG katmanlarında TDD azalmasını nicel olarak öngörmektedir ve SEG Ge büyümesi19 ile iyi bir uyum içindedir. TD'lerin TEM gözlemleri, Si20'de sunulan SEG Ge büyümesindeki TD davranışlarını anlamak için gerçekleştirilir. Görüntü kuvveti kaynaklı TDD indirgemesi, herhangi bir termal tavlama veya kalın tampon katmanından arındırılmıştır ve bu nedenle fotonik cihaz uygulaması için daha uygundur.
Bu makalede, önerilen TDD indirgeme yönteminde kullanılan teorik hesaplama ve deneysel doğrulama için özel yöntemler açıklanmaktadır.

<table border="0" cellpadding="0" cellspacing="0" style="width:655px;" width="656">
	<tbody>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:222px;">AFM</td>
			<td style="width:140px;">SII NanoTechnology</td>
			<td style="width:123px;">SPI-3800N</td>
			<td style="width:171px;"></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;">BHF</td>
			<td>DAIKIN</td>
			<td>BHF-63U</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;">CAD design</td>
			<td>AUTODESK</td>
			<td>AutoCAD 2013</td>
			<td>Software</td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;">CH3COOH</td>
			<td>Kanto-Kagaku</td>
			<td>Acetic Acid</td>
			<td>for Electronics</td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;">CVD</td>
			<td>Canon ANELVA</td>
			<td>I-2100 SRE</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;">Developer</td>
			<td>ZEON</td>
			<td>ZED</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;">Developer rinse</td>
			<td>ZEON</td>
			<td style="width:123px;">ZMD</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;">EB writer</td>
			<td>ADVANTEST</td>
			<td>F5112+VD01</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;">Furnace</td>
			<td>Koyo Thermo System</td>
			<td>KTF-050N-PA</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;">HF, 0.5 %</td>
			<td>Kanto-Kagaku</td>
			<td>0.5 % HF</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;">HF, 50 %</td>
			<td>Kanto-Kagaku</td>
			<td>50 % HF</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;">HNO3, 61 %</td>
			<td>Kanto-Kagaku</td>
			<td>HNO3 1.38</td>
			<td>for Electronics</td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;">I2</td>
			<td>Kanto-Kagaku</td>
			<td>Iodine 100g</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;">Photoresist</td>
			<td>ZEON</td>
			<td>ZEP520A</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;">Photoresist remover</td>
			<td>Tokyo Ohka</td>
			<td>Hakuri-104</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;">Surfactant</td>
			<td>Tokyo Ohka</td>
			<td>OAP</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;">TEM</td>
			<td>JEOL</td>
			<td>JEM-2010HC</td>
			<td></td>
		</tr>
	</tbody>
</table>

theoretical calculation and experimental verification for dislocation reduction in germanium epitaxial layers with semicylindrical voids on silicon

Epitaksiyel germanyumda (Ge) silikon (Si) üzerindeki diş açma çıkığı yoğunluğunun (TDD) azaltılması, monolitik olarak entegre fotonik devrelerin gerçekleştirilmesinde en önemli zorluklardan biri olmuştur. Bu yazıda TDD'nin azaltılması için yeni bir modelin teorik hesaplama ve deneysel doğrulama yöntemleri açıklanmaktadır. Teorik hesaplama yöntemi, TD'lerin ve seçici epitaksiyel büyümenin (SEG) düzlemsel olmayan büyüme yüzeylerinin çıkık görüntü kuvveti açısından etkileşimine dayanan diş açma çıkıklarının (TD'ler) bükülmesini tanımlar. Hesaplama, SiO2 maskelerindeki boşlukların varlığının TDD'yi azaltmaya yardımcı olduğunu ortaya koymaktadır. Deneysel doğrulama, ultra yüksek vakumlu kimyasal buhar biriktirme yöntemi ve aşındırma ve kesitsel iletim elektron mikroskobu (TEM) yoluyla yetiştirilen Ge'nin TD gözlemleri kullanılarak germanyum (Ge) SEG ile tanımlanır. TDD azalmasının, SiO2 SEG maskeleri ve büyüme sıcaklığı üzerinde yarı silindirik boşlukların varlığından kaynaklanacağı kuvvetle önerilmektedir. Deneysel doğrulama için, yarı silindirik boşluklara sahip epitaksiyel Ge katmanları, Ge katmanlarının SEG'si ve bunların birleşmesi sonucu oluşur. Deneysel olarak elde edilen TDD'ler, teorik modele dayanarak hesaplanan TDD'leri yeniden üretir. Kesitsel TEM gözlemleri, TD'lerin hem sonlandırılmasının hem de üretilmesinin yarı silindirik boşluklarda meydana geldiğini ortaya koymaktadır. Plan-view TEM gözlemleri, Ge'deki TD'lerin yarı silindirik boşluklarla benzersiz bir davranışını ortaya koymaktadır (yani, TD'ler SEG maskelerine ve Si substratına paralel olacak şekilde bükülmüştür).

Teorik Hesaplama
Şekil 3, 6 tür birleşik Ge katmanındaki TD'lerin hesaplanan yörüngelerini göstermektedir: burada, diyafram açıklığı oranını (APR) Wpenceresi / (Wpenceresi + Wmaskesi) olarak tanımlıyoruz. Şekil 3a , yuvarlak şekilli bir SEG orijinli birleşmiş APR = 0.8 Ge'sini göstermektedir. Burada ...

Watch this Scientific Journal Video about Theoretical Calculation and Experimental Verification for Dislocation Reduction in Germanium Epitaxial Layers with Semicylindrical Voids on Silicon at JoVE.co

Theoretical Calculation and Experimental Verification for Dislocation Reduction in Germanium Epitaxial Layers with Semicylindrical Voids on Silicon

Silikon üzerinde yarı silindirik boşluklar bulunan germanyum epitaksiyel tabakalarındaki diş açma çıkığı (TD) yoğunluğunun azaltılması için teorik hesaplama ve deneysel doğrulama önerilmiştir. TD'lerin ve yüzeyin görüntü kuvveti ile etkileşimine dayalı hesaplamalar, TD ölçümleri ve TD'lerin iletim elektron mikroskobu gözlemleri sunulmaktadır.

Silikon Üzerinde Yarı Silindirik Boşluklu Germanyum Epitaksiyel Tabakalarında Çıkığın Azaltılması için Teorik Hesaplama ve Deneysel Doğrulama

Reduction of threading dislocation density (TDD) in epitaxial germanium (Ge) on silicon (Si) has been one of the most important challenges for the ...

theoretical-calculation-experimental-verification-for-dislocation

Research

JoVE Journal

Engineering

2.1K Görüntüleme.  The University of Tokyo. Silikon üzerinde yarı silindirik boşluklar bulunan germanyum epitaksiyel tabakalarındaki diş açma çıkığı (TD) yoğunluğunun azaltılması için teorik hesaplama ve deneysel doğrulama önerilmiştir. TD'lerin ve yüzeyin görüntü kuvveti ile etkileşimine dayalı hesaplamalar, TD ölçümleri ve TD'lerin iletim elektron mikroskobu gözlemleri sunulmaktadır. 

Video: Theoretical Calculation and Experimental Verification for Dislocation Reduction in Germanium Epitaxial Layers with Semicylindrical Voids on Silicon

Polycrystalline Silicon Thin-film Solar cells with Plasmonic-enhanced Light-trapping

One of major approaches to cheaper solar cells is reducing the amount of semiconductor material used for their fabrication and making cells thinner. To compensate for lower light absorption such physically thin devices have to incorporate light-trapping which increases their optical thickness. Light scattering by textured surfaces is a common technique but it cannot be universally applied to all solar cell technologies. Some cells, for example those made of evaporated silicon, are planar as produced and they require an alternative light-trapping means suitable for planar devices. Metal nanoparticles formed on planar silicon cell surface and capable of light scattering due to surface plasmon resonance is an effective approach.
The paper presents a fabrication procedure of evaporated polycrystalline silicon solar cells with plasmonic light-trapping and demonstrates how the cell quantum efficiency improves due to presence of metal nanoparticles.
To fabricate the cells a film consisting of alternative boron and phosphorous doped silicon layers is deposited on glass substrate by electron beam evaporation. An Initially amorphous film is crystallised and electronic defects are mitigated by annealing and hydrogen passivation. Metal grid contacts are applied to the layers of opposite polarity to extract electricity generated by the cell. Typically, such a ~2 &mu;m thick cell has a short-circuit current density (Jsc) of 14-16 mA/cm2, which can be increased up to 17-18 mA/cm2 (~25% higher) after application of a simple diffuse back reflector made of a white paint.
To implement plasmonic light-trapping a silver nanoparticle array is formed on the metallised cell silicon surface. A precursor silver film is deposited on the cell by thermal evaporation and annealed at 23&deg;C to form silver nanoparticles. Nanoparticle size and coverage, which affect plasmonic light-scattering, can be tuned for enhanced cell performance by varying the precursor film thickness and its annealing conditions. An optimised nanoparticle array alone results in cell Jsc enhancement of about 28%, similar to the effect of the diffuse reflector. The photocurrent can be further increased by coating the nanoparticles by a low refractive index dielectric, like MgF2, and applying the diffused reflector. The complete plasmonic cell structure comprises the polycrystalline silicon film, a silver nanoparticle array, a layer of MgF2, and a diffuse reflector. The Jsc for such cell is 21-23 mA/cm2, up to 45% higher than Jsc of the original cell without light-trapping or ~25% higher than Jsc for the cell with the diffuse reflector only.
Introduction
Light-trapping in silicon solar cells is commonly achieved via light scattering at textured interfaces. Scattered light travels through a cell at oblique angles for a longer distance and when such angles exceed the critical angle at the cell interfaces the light is permanently trapped in the cell by total internal reflection (Animation 1: Light-trapping). Although this scheme works well for most solar cells, there are developing technologies where ultra-thin Si layers are produced planar (e.g. layer-transfer technologies and epitaxial c-Si layers) 1 and or when such layers are not compatible with textures substrates (e.g. evaporated silicon) 2. For such originally planar Si layer alternative light trapping approaches, such as diffuse white paint reflector 3, silicon plasma texturing 4 or high refractive index nanoparticle reflector 5 have been suggested.
Metal nanoparticles can effectively scatter incident light into a higher refractive index material, like silicon, due to the surface plasmon resonance effect 6. They also can be easily formed on the planar silicon cell surface thus offering a light-trapping approach alternative to texturing. For a nanoparticle located at the air-silicon interface the scattered light fraction coupled into silicon exceeds 95% and a large faction of that light is scattered at angles above critical providing nearly ideal light-trapping condition (Animation 2: Plasmons on NP). The resonance can be tuned to the wavelength region, which is most important for a particular cell material and design, by varying the nanoparticle average size, surface coverage and local dielectric environment 6,7. Theoretical design principles of plasmonic nanoparticle solar cells have been suggested 8. In practice, Ag nanoparticle array is an ideal light-trapping partner for poly-Si thin-film solar cells because most of these design principle are naturally met. The simplest way of forming nanoparticles by thermal annealing of a thin precursor Ag film results in a random array with a relatively wide size and shape distribution, which is particularly suitable for light-trapping because such an array has a wide resonance peak, covering the wavelength range of 700-900 nm, important for poly-Si solar cell performance. The nanoparticle array can only be located on the rear poly-Si cell surface thus avoiding destructive interference between incident and scattered light which occurs for front-located nanoparticles 9. Moreover, poly-Si thin-film cells do not requires a passivating layer and the flat base-shaped nanoparticles (that naturally result from thermal annealing of a metal film) can be directly placed on silicon further increases plasmonic scattering efficiency due to surface plasmon-polariton resonance 10.
The cell with the plasmonic nanoparticle array as described above can have a photocurrent about 28% higher than the original cell. However, the array still transmits a significant amount of light which escapes through the rear of the cell and does not contribute into the current. This loss can be mitigated by adding a rear reflector to allow catching transmitted light and re-directing it back to the cell. Providing sufficient distance between the reflector and the nanoparticles (a few hundred nanometers) the reflected light will then experience one more plasmonic scattering event while passing through the nanoparticle array on re-entering the cell and the reflector itself can be made diffuse - both effects further facilitating light scattering and hence light-trapping. Importantly, the Ag nanoparticles have to be encapsulated with an inert and low refractive index dielectric, like MgF2 or SiO2, from the rear reflector to avoid mechanical and chemical damage 7. Low refractive index for this cladding layer is required to maintain a high coupling fraction into silicon and larger scattering angles, which are ensured by the high optical contrast between the media on both sides of the nanoparticle, silicon and dielectric 6. The photocurrent of the plasmonic cell with the diffuse rear reflector can be up to 45% higher than the current of the original cell or up to 25% higher than the current of an equivalent cell with the diffuse reflector only.

Polycrystalline silicon thin-film solar cells on glass are fabricated by deposition of boron and phosphorous doped silicon layers followed by crystallisation, defect passivation and metallisation. Plasmonic light-trapping is introduced by forming Ag nanoparticles on the silicon cell surface capped with a diffused reflector resulting in ~45% photocurrent enhancement.

Plasmonic geliştirilmiş Işık-tutucu ile Polycrystalline Silikon İnce-film Solar hücreler

One of major approaches to cheaper solar cells is reducing the amount of semiconductor material used for their fabrication and making cells thinner. To ...

Mühendislik

Monolayer Contact Doping of Silicon Surfaces and Nanowires Using Organophosphorus Compounds

Monolayer Contact Doping (MLCD) is a simple method for doping of surfaces and nanostructures1. MLCD results in the formation of highly controlled, ultra shallow and sharp doping profiles at the nanometer scale. In MLCD process the dopant source is a monolayer containing dopant atoms.
In this article a detailed procedure for surface doping of silicon substrate as well as silicon nanowires is demonstrated. Phosphorus dopant source was formed using tetraethyl methylenediphosphonate monolayer on a silicon substrate. This monolayer containing substrate was brought to contact with a pristine intrinsic silicon target substrate and annealed while in contact. Sheet resistance of the target substrate was measured using 4 point probe. Intrinsic silicon nanowires were synthesized by chemical vapor deposition (CVD) process using a vapor-liquid-solid (VLS) mechanism; gold nanoparticles were used as catalyst for nanowire growth. The nanowires were suspended in ethanol by mild sonication. This suspension was used to dropcast the nanowires on silicon substrate with a silicon nitride dielectric top layer. These nanowires were doped with phosphorus in similar manner as used for the intrinsic silicon wafer. Standard photolithography process was used to fabricate metal electrodes for the formation of nanowire based field effect transistor (NW-FET). The electrical properties of a representative nanowire device were measured by a semiconductor device analyzer and a probe station.

A detailed procedure for surface doping of Silicon interfaces is provided. The ultra-shallow surface doping is demonstrated by using phosphorus containing monolayers and rapid annealing process. The method can be used for doping of macroscopic area surfaces as well as nanostructures.

Organofosfor Bileşikleri Kullanma Silikon Yüzeyler ve Nanotellerin monolayer İletişim Doping

Monolayer Contact Doping (MLCD) is a simple method for doping of surfaces and nanostructures1. MLCD results in the formation of highly controlled, ultra ...

Selective Area Modification of Silicon Surface Wettability by Pulsed UV Laser Irradiation in Liquid Environment

The wettability of silicon (Si) is one of the important parameters in the technology of surface functionalization of this material and fabrication of biosensing devices. We report on a protocol of using KrF and ArF lasers irradiating Si (001) samples immersed in a liquid environment with low number of pulses and operating at moderately low pulse fluences to induce Si wettability modification. Wafers immersed for up to 4 hr in a 0.01% H2O2/H2O solution did not show measurable change in their initial contact angle (CA) ~75&#176;. However, the 500-pulse KrF and ArF lasers irradiation of such wafers in a microchamber filled with 0.01% H2O2/H2O solution at 250 and 65 mJ/cm2, respectively, has decreased the CA to near 15&#176;, indicating the formation of a superhydrophilic surface. The formation of OH-terminated Si (001), with no measurable change of the wafer&#8217;s surface morphology, has been confirmed by X-ray photoelectron spectroscopy and atomic force microscopy measurements. The selective area irradiated samples were then immersed in a biotin-conjugated fluorescein-stained nanospheres solution for 2 hr, resulting in a successful immobilization of the nanospheres in the non-irradiated area. This illustrates the potential of&#160;the method for selective area biofunctionalization and fabrication of advanced Si-based biosensing architectures. We also describe a similar protocol of irradiation of wafers immersed in methanol (CH3OH) using ArF laser operating at pulse fluence of 65 mJ/cm2 and in situ formation of a strongly hydrophobic surface of Si (001) with the CA of 103&#176;. The XPS results indicate ArF laser induced formation of Si&#8211;(OCH3)x compounds responsible for the observed hydrophobicity. However, no such compounds were found by XPS on the Si surface irradiated by KrF laser in methanol, demonstrating the inability of the KrF laser to photodissociate methanol and create -OCH3 radicals.

We report on a process of in situ alteration of HF treated Si (001) surface into a hydrophilic or hydrophobic state by irradiating samples in microfluidic chambers filled with&#160;H2O2/H2O solution (0.01%-0.5%) or methanol solutions using pulsed UV laser of a relative low pulse fluence.

Sıvı Ortamda Darbeli UV Lazer Radyasyonla Silikon Yüzey Islanabilirliği Seçici Alan Değişikliği

The wettability of silicon (Si) is one of the important parameters in the technology of surface functionalization of this material and fabrication of ...

Integration of Light Trapping Silver Nanostructures in Hydrogenated Microcrystalline Silicon Solar Cells by Transfer Printing

One of the potential applications of metal nanostructures is light trapping in solar cells, where unique optical properties of nanosized metals, commonly known as plasmonic effects, play an important role. Research in this field has, however, been impeded owing to the difficulty of fabricating devices containing the desired functional metal nanostructures. In order to provide a viable strategy to this issue, we herein show a transfer printing-based approach that allows the quick and low-cost integration of designed metal nanostructures with a variety of device architectures, including solar cells. Nanopillar poly(dimethylsiloxane) (PDMS) stamps were fabricated from a commercially available nanohole plastic film as a master mold. On this nanopatterned PDMS stamps, Ag films were deposited, which were then transfer-printed onto block copolymer (binding layer)-coated hydrogenated microcrystalline Si (&#181;c-Si:H) surface to afford ordered Ag nanodisk structures. It was confirmed that the resulting Ag nanodisk-incorporated &#181;c-Si:H solar cells show higher performances compared to a cell without the transfer-printed Ag nanodisks, thanks to plasmonic light trapping effect derived from the Ag nanodisks. Because of the simplicity and versatility, further device application would also be feasible thorough this approach.

A viable transfer printing-based methodology to introduce plasmonic metal nanostructures in solar cells is described. Using nanopillar poly(dimethylsiloxane) stamps, an Ag-based ordered nanodisk array was integrated with standard hydrogenated microcrystalline Si solar cells, which led to improved device performances due to plasmonic light trapping.

Transfer Baskı ile Hidrojene Mikrokristal Silikon Güneş Pilleri Işık Yakalama Gümüş Nanoyapıların Entegrasyonu

One of the potential applications of metal nanostructures is light trapping in solar cells, where unique optical properties of nanosized metals, commonly ...

Quantification of Hydrogen Concentrations in Surface and Interface Layers and Bulk Materials through Depth Profiling with Nuclear Reaction Analysis

Nuclear reaction analysis (NRA) via the resonant 1H(15N,&#945;&#947;)12C reaction is a highly effective method of depth profiling that quantitatively and non-destructively reveals the hydrogen density distribution at surfaces, at interfaces, and in the volume of solid materials with high depth resolution. The technique applies a 15N ion beam of 6.385 MeV provided by an electrostatic accelerator and specifically detects the 1H isotope in depths up to about 2 &#956;m from the target surface. Surface H coverages are measured with a sensitivity in the order of ~1013 cm-2 (~1% of a typical atomic monolayer density) and H volume concentrations with a detection limit of ~1018 cm-3 (~100 at. ppm). The near-surface depth resolution is 2-5 nm for surface-normal 15N ion incidence onto the target and can be enhanced to values below 1 nm for very flat targets by adopting a surface-grazing incidence geometry. The method is versatile and readily applied to any high vacuum compatible homogeneous material with a smooth surface (no pores). Electrically conductive targets usually tolerate the ion beam irradiation with negligible degradation. Hydrogen quantitation and correct depth analysis require knowledge of the elementary composition (besides hydrogen) and mass density of the target material. Especially in combination with ultra-high vacuum methods for in-situ target preparation and characterization, 1H(15N,&#945;&#947;)12C NRA is ideally suited for hydrogen analysis at atomically controlled surfaces and nanostructured interfaces. We exemplarily demonstrate here the application of 15N NRA at the MALT Tandem accelerator facility of the University of Tokyo to (1) quantitatively measure the surface coverage and the bulk concentration of hydrogen in the near-surface region of a H2 exposed Pd(110) single crystal, and (2) to determine the depth location and layer density of hydrogen near the interfaces of thin SiO2 films on Si(100).

We illustrate the application of 1H(15N,&#945;&#947;)12C resonant nuclear reaction analysis (NRA) to quantitatively evaluate the density of hydrogen atoms on the surface, in the volume, and at an interfacial layer of solid materials. The near-surface hydrogen depth profiling of a Pd(110) single crystal and of SiO2/Si(100) stacks is described.

Nükleer Reaksiyon Analizi Derinlik Profiling yoluyla Yüzey ve Arayüz Katmanlar ve Dökme Malzeme Hidrojen Konsantrasyonları miktar tayini

Nuclear reaction analysis (NRA) via the resonant 1H(15N,&#945;&#947;)12C reaction is a highly effective method of depth profiling that quantitatively and ...

SSVEP-based Experimental Procedure for Brain-Robot Interaction with Humanoid Robots

Brain-Robot Interaction (BRI), which provides an innovative communication pathway between human and a robotic device via brain signals, is prospective in helping the disabled in their daily lives. The overall goal of our method is to establish an SSVEP-based experimental procedure by integrating multiple software programs, such as OpenViBE, Choregraph, and Central software as well as user developed programs written in C++ and MATLAB, to enable the study of brain-robot interaction with humanoid robots.
This is achieved by first placing EEG electrodes on a human subject to measure the brain responses through an EEG data acquisition system. A user interface is used to elicit SSVEP responses and to display video feedback in the closed-loop control experiments. The second step is to record the EEG signals of first-time subjects, to analyze their SSVEP features offline, and to train the classifier for each subject. Next, the Online Signal Processor and the Robot Controller are configured for the online control of a humanoid robot. As the final step, the subject completes three specific closed-loop control experiments within different environments to evaluate the brain-robot interaction performance.
The advantage of this approach is its reliability and flexibility because it is developed by integrating multiple software programs. The results show that using this approach, the subject is capable of interacting with the humanoid robot via brain signals. This allows the mind-controlled humanoid robot to perform typical tasks that are popular in robotic research and are helpful in assisting the disabled.

The overall goal of this method is to establish an SSVEP-based experimental procedure by integrating multiple software programs to enable the study of brain-robot interaction with humanoid robots, which is prospective in assisting the sick and elderly as well as performing unsanitary or dangerous jobs.

İnsansı Robotlar ile Beyin Robot Etkileşimi Deneysel Prosedür SSVEP tabanlı

Brain-Robot Interaction (BRI), which provides an innovative communication pathway between human and a robotic device via brain signals, is prospective in ...

Experimental Methods for Spin- and Angle-Resolved Photoemission Spectroscopy Combined with Polarization-Variable Laser

The goal of this protocol is to present how to perform spin- and angle-resolved photoemission spectroscopy combined with polarization-variable 7-eV laser (laser-SARPES), and demonstrate a power of this technique for studying solid state physics. Laser-SARPES achieves two great capabilities. Firstly, by examining orbital selection rule of linearly polarized lasers, orbital selective excitation can be carried out in SAPRES experiment. Secondly, the technique can show full information of a variation of the spin quantum axis as a function of the light polarization. To demonstrate the power of the collaboration of these capabilities in laser-SARPES, we apply this technique for the investigations of spin-orbit coupled surface states of Bi2Se3. This technique affords to decompose spin and orbital components from the spin-orbit coupled wavefunctions. Moreover, as a representative advantage of using the direct spin detection collaborated with the polarization-variable laser, the technique unambiguously visualizes the light polarization dependence of the spin quantum axis in three-dimension. Laser-SARPES dramatically increases a capability of photoemission technique.

Here, we combine polarization-variable 7-eV laser with spin- and angle-resolved photoemission technique to visualize the spin-orbital coupling effect in solid states.

Spin ve açı çözüldü Photoemission spektroskopisi polarizasyon değişkenli lazer ile kombine için deneysel yöntemleri

The goal of this protocol is to present how to perform spin- and angle-resolved photoemission spectroscopy combined with polarization-variable 7-eV laser ...

Methods of Ex Situ and In Situ Investigations of Structural Transformations: The Case of Crystallization of Metallic Glasses

We demonstrate the use of two nuclear-based analytical methods that can follow the modifications of microstructural arrangement of iron-based metallic glasses (MGs). Despite their amorphous nature, the identification of hyperfine interactions unveils faint structural modifications. For this purpose, we have employed two techniques that utilize nuclear resonance among nuclear levels of a stable 57Fe isotope, namely M&#246;ssbauer spectrometry and nuclear forward scattering (NFS) of synchrotron radiation. The effects of heat treatment upon (Fe2.85Co1)77Mo8Cu1B14 MG are discussed using the results of ex situ and in situ experiments, respectively. As both methods are sensitive to hyperfine interactions, information on structural arrangement as well as on magnetic microstructure is readily available. M&#246;ssbauer spectrometry performed ex situ describes how the structural arrangement and magnetic microstructure appears at room temperature after the annealing under certain conditions (temperature, time), and thus this technique inspects steady states. On the other hand, NFS data are recorded in situ during dynamically changing temperature and NFS examines transient states. The use of both techniques provides complementary information. In general, they can be applied to any suitable system in which it is important to know its steady state but also transient states.

Methods of Ex Situ and In Situ Investigations of Structural Transformations: The Case of Crystallization of Metallic Glasses

Here, we present a protocol to describe ex situ and in situ investigations of structural transformations in metallic glasses. We employed nuclear-based analytical methods which inspect hyperfine interactions. We demonstrate the applicability of M&#246;ssbauer spectrometry and nuclear forward scattering of synchrotron radiation during temperature-driven experiments.

Ex Situ ve yapısal dönüşümleri in Situ soruşturma yöntemleri: Metalik gözlük kristalleşme olgusu

We demonstrate the use of two nuclear-based analytical methods that can follow the modifications of microstructural arrangement of iron-based metallic ...

Fabrication of Magnetic Nanostructures on Silicon Nitride Membranes for Magnetic Vortex Studies Using Transmission Microscopy Techniques

Electron and x-ray magnetic microscopies allow for high-resolution magnetic imaging down to tens of nanometers. However, the samples need to be prepared on transparent membranes which are very fragile and difficult to manipulate. We present processes for the fabrication of samples with magnetic micro- and nanostructures with spin configurations forming magnetic vortices suitable for Lorentz transmission electron microscopy and magnetic transmission x-ray microscopy studies. The samples are prepared on silicon nitride membranes and the fabrication consists of a spin coating, UV and electron-beam lithography, the chemical development of the resist, and the evaporation of the magnetic material followed by a lift-off process forming the final magnetic structures. The samples for the Lorentz transmission electron microscopy consist of magnetic nanodiscs prepared in a single lithography step. The samples for the magnetic x-ray transmission microscopy are used for time-resolved magnetization dynamic experiments, and magnetic nanodiscs are placed on a waveguide which is used for the generation of repeatable magnetic field pulses by passing an electric current through the waveguide. The waveguide is created in an extra lithography step.

A protocol for the fabrication of magnetic micro- and nanostructures with spin configurations forming magnetic vortices suitable for transmission electron microscopy (TEM) and magnetic transmission x-ray microscopy (MTXM) studies is presented.

Silikon nitrür membranlar üzerinde manyetik nanoyapıları imalatı transmisyon mikroskopisi teknikleri kullanarak manyetik girdap etütler

Electron and x-ray magnetic microscopies allow for high-resolution magnetic imaging down to tens of nanometers. However, the samples need to be prepared ...

A Silicon-tipped Fiber-optic Sensing Platform with High Resolution and Fast Response

In this article, we introduce an innovative and practically promising fiber-optic sensing platform (FOSP) that we proposed and demonstrated recently. This FOSP relies on a silicon Fabry-Perot interferometer (FPI) attached to the fiber end, referred to as Si-FOSP in this work. The Si-FOSP generates an interferogram determined by the optical path length (OPL) of the silicon cavity. Measurand alters the OPL and thus shifts the interferogram. Due to the unique optical and thermal properties of the silicon material, this Si-FOSP exhibits an advantageous performance in terms of sensitivity and speed. Furthermore, the mature silicon fabrication industry endows the Si-FOSP with excellent reproducibility and low cost toward practical applications. Depending on the specific applications, either a low-finesse or high-finesse version will be utilized, and two different data demodulation methods will be adopted accordingly. Detailed protocols for fabricating both versions of the Si-FOSP will be provided. Three representative applications and their according results will be shown. The first one is a prototype underwater thermometer for profiling the ocean thermoclines, the second one is a flow meter to measure flow speed in the ocean, and the last one is a bolometer used for monitoring exhaust radiation from magnetically confined high-temperature plasma.

This work reports an innovative silicon-tipped fiber-optic sensing platform (Si-FOSP) for high-resolution and fast-response measurement of a variety of physical parameters, such as temperature, flow, and radiation. Applications of this Si-FOSP span from oceanographic research, mechanical industry, to fusion energy research.

Silikon uçlu Fiber Optik algılama peron ile yüksek çözünürlüklü ve hızlı tepki

In this article, we introduce an innovative and practically promising fiber-optic sensing platform (FOSP) that we proposed and demonstrated recently. This ...