All work performed under the support of the National Institute of Standards and Technology. Certain commercial equipment, instruments, or materials are identified to foster understanding of this protocol. Such identification does not imply recommendation or endorsement by the National Institute of Standards and Technology, nor does it imply that the materials or equipment identified are necessarily the best available for the purpose.

Achtung: Bitte lesen Sie alle relevanten Sicherheitsprogramme vor dem Experiment. Alle experimentellen Verfahren in diesem Protokoll beschrieben werden, in Übereinstimmung mit dem NIST LASER Sicherheitsprogramm sowie andere einschlägigen Bestimmungen durchgeführt. Bitte achten Sie darauf, die richtige persönliche Schutzausrüstung (PSA), wie Laserschutzbrille für die spezifische Wellenlänge und Leistung ausgelegt zu wählen und zu tragen. trocken Nano- / Mikropartikel Handhabung können zusätzliche Atemschutz erforderlich. 1. Design und Herstellung einer PZT-Halter und eine Probe-Gehäuse <ol><li> Entwerfen Sie eine PZT - Halter und eine Probe - Gehäuse HINWEIS: Besondere Bemessungswerte in Abhängigkeit von der Auswahl eines PZT variieren. <ol><li> Öffnen Sie den Computer-Aided Design (CAD) Software-Paket. Zeichnen eines zweidimensionalen (2D) Skizze eines Halters für eine gegebene PZT Dimension. Entwickeln Sie die 2D-Skizze auf volumetrischen Eigenschaften Kombinationen von Extrude / Extrude-Schnitt verwenden. </li><li> Klicken Sie auf Skizze,zeichnen Sie ein Rechteck und extrudieren sie einen rechteckigen Kubus zu machen. </li><li> Skizzieren Sie eine Platte auf der Oberseite des Würfels eine kreisförmig vertieften Merkmal definieren abzudecken und halten Sie den Ring-PZT. </li><li> Definieren Sie ein zentrales Loch einen optischen Zugang sowohl für Echtzeit-Bildgebung und Trapping zu haben. </li><li> Definieren Sie eine Rundführung entlang des Randes des zentralen Loch mit einem flachen metallischen (Kupfer) Ring einzulegen , um die Ultraschallenergie in Richtung der Mitte Bereich zu konzentrieren , wie in Abbildung 2 a gezeigt. </li><li> Erstellen Sie zwei Bohrungen für Schrauben M6 auf der PZT - Halter mit einer Bodenplatte montiert werden (gekauft, 4 mm dicken Boden Aluminiumplatte mit einem Loch in der Mitte), wie in Abbildung 2c und 2d gezeigt. </li><li> In ähnlicher Weise, die Gestaltung eines rechteckigen Rahmens des Proben Gehäuse. Klicken Sie auf Skizze, und zeichnen Sie ein Rechteck, extrudieren das Rechteck es ein rechteckiger Kasten zu machen. </li><li> Zeichnen Sie ein kleineres Rechteck auf der Oberseite des rectangular Box und extrudieren-schneiden Sie das Rechteck, um es als Rechteckrohr zu machen. </li><li> Zeichne ein kleineres Rechteck auf der Seitenwand des Rohres und Extrude-cut es in den Rahmen der Probengehäusekasten zu verwandeln. </li><li> Konvertieren Sie diese dreidimensionalen (3D) Modelle in eine Stereolithografie (STL) Dateiformat für einen 3D - Druckverfahren (Abbildung 2b). </li></ol></li><li> 3D - Druck der entworfenen Objekte <ol><li> Öffnen Sie die Design-Datei ( &quot;-.STL&quot;) aus dem 3D-Drucker Betriebssoftware. Legen Sie das Objekt flach 0 / .und Zentrum das Objekt auf (0, 0, 0) durch Klicken auf das Objekt, um es auszuwählen und die Ausrichtungsfunktionen: &quot;Move&quot;, &quot;On Platform&quot; und &quot;Center&quot;. Richten Sie den PZT Halter die feinen Gesichtszüge nach oben zu stellen. Die vertiefte Fläche wird nach oben gerichtet werden. </li><li> Gehen Sie im Menü auf &quot;Einstellungen&quot; und die Registerkarte &quot;Qualität&quot;. Stellen Sie die Druckwerte, wie folgend, Füllung: 100%, Schalenanzahl: 2 und Layer-Höhe: 0.2mm. </li><li> Vorschau der Objekte die Gesamtdruckzeit zu überprüfen und sicherzustellen, dass die geschichteten Objekte wie gewünscht gedruckt wird. Exportieren Sie die 3D-Druckdatei in einem &quot;.x3g&quot; Format und speichern Sie sie im 3D-Drucker zu verwenden. </li><li> Schalten Sie den 3D - Drucker und warm laufen lassen , bis die Temperatur der Extrudierdüse erreicht eine Betriebstemperatur, 230 ° C Legen Sie das Design - Datei von einer Speicherkarte oder einem Netzlaufwerk. </li><li> Während der Aufwärm, legen Sie die Bauplattform mit blauen Malerband Objekte sicher halten zu helfen. Als thermoplastisches Material für den Druckauftrag, verwenden, um eine Polymilchsäure (PLA) Filament für beide Objekte. </li><li> Drucken Sie die Designobjekte. Sobald der Druckauftrag abgeschlossen ist, schalten Sie den Drucker, nachdem er abgekühlt ist. </li><li> Nehmen Sie das gedruckte Objekt von der Plattform einen Meißel. Richten Sie die Druckobjekte auf. Wenn die Ausrichtung geeignet gewählt wird, kann die PZT Halter direkt ohne weitere Nachbearbeitung verwendet werden. </li><li> for das Probengehäuse, bereiten ein Paar aus Indium-Zinn-Oxid (ITO) beschichtete Deckgläser und drei Glasplättchen um den Rahmen zu decken. Verwenden Sie einen Diamantschneider das Deckglas auf das Gehäuse zu passen. </li><li> Verbinden Sie die zwei parallelen Leiterplatten eine schnelle Trocknung Silberfarbe mit Spannung über zwei Platten zu versorgen. Kleben Sie diese fünf Fenster auf die Probe Gehäuse mit einem Sekundenkleber Klebstoff. HINWEIS: Die ein Paar ITO beschichtete Deckgläser werden auf dem Probengehäuse parallel installiert (einander zugewandt) gleichmäßiges elektrisches Feld zu schaffen und ballistische Bewegung des natürlich geladenen Teilchen entlang des elektrischen Feldes zu erzeugen. Die drei herkömmliche Deck den Rest der Probengehäuseflächen (oben und zwei andere Seiten) decken die eingeschlossene Partikel aus dem externen Luftstrom zu schützen </li></ol></li></ol> 2. Optische Trap-Laden eines ausgewählten Mikroteilchen <ol><li> Probenvorbereitung <ol><li> Lagern Sie die Mikropartikel in einevakuierten Exsikkator Kontakt mit Feuchtigkeit in der Luft vor dem Experiment zu verringern. </li><li> Gießen Sie einen kleinen Teil der Mikropartikel auf einen Glasträger und sofort die Flaschenherstellung setzen im Exsikkator. </li><li> Pick-up einige der Mikropartikel mit einer Glaskapillare. Streuen die Teilchen über das Substrat durch sanft auf die Kapillare klopfen, während die Kapillare über das Deckglas zu halten. </li><li> Überprüfen, um die Menge und Verteilung der abgelagerten Partikel auf dem Substrat ein Dunkelfeldmikroskop. Hinweis: In der Probenvorbereitungsschritt wird das Teilchen nur auf einem Deckglas gestreut und mit einem optischen Mikroskop abgebildet Gesamtanordnung zu überprüfen, bevor sie (a Deck mit verstreuten Mikroteilchen) zwischen dem PZT und PZT Halter einlegen. Da die Oberflächenhaftung stark genug ist, einzelne Mikropartikel auf dem Substrat zu halten, werden die anhaftenden Partikel fest fixiert, es sei denn erhebliche externe Kraft ausgeübt wird. </li></ol&gt; </li><li> Piezo - Launcher Montage <ol><li> Erhalten Sie alle Komponenten des piezoelektrischen Launcher: die flache Bodenplatte, isolierenden Film, der PZT, das Deckglas, einen Kupferring, der PZT-Halter, zwei M6-Schrauben, und die Probe-Gehäuse. </li><li> Tragen Sie eine dünne Folie (oder Band) auf der Bodenplatte des PZT zu isolieren. Das Deckglas isoliert die Oberseite des Stapels. </li><li> Montieren Sie den Stapel durch die PZT auf der flachen Platte Zentrierung jetzt mit Klebeband isoliert, durch das Deckglas gefolgt, der Kupferring, und der PZT-Halter. Schrauben Sie die zusammen Stapel die Zentrierung des PZT aufrechterhalten zu vermeiden , dass die PZT mit dem Halter einen Kurzschluss , wenn der Halter wie in Abbildung 2c und 2d leitend ist . Der Kupferring bietet eine gleichmäßig verteilte mechanische Vorspannung auf dem Stapel für Kunststoff PZT Inhaber. </li><li> Schließlich kleben Sie die Probe-Gehäuse auf den Stapel und montieren Sie die Montage auf einem XYZ-Translationsstufe im Mikroskop. </li></ol></li><li> Die Konfiguration des PZT - Launcher HINWEIS: Fahren des PZT mit einem Hochspannungssignal hat das Potenzial, elektrische Gefahren. Bitte wenden Sie sich an das Sicherheitspersonal vor dem Experiment. Alle elektrischen Anschlüsse sollten vor dem Experiment sichergestellt werden. Schalten Sie den Verstärker aus und ziehen PZT führt, wann immer möglich. <ol><li> Verbinden der PZT führt zu dem Spannungsverstärker und eine Verbindung des Funktionsgenerators mit einem Eingangsanschluß des Spannungsverstärkers. </li><li> Schalten Sie den Funktionsgenerator und konfigurieren kontinuierlichen Rechteckwellen mit einer Ausgangsspannung von 1 V zu erzeugen, nicht das Spannungssignal zu erzeugen, bis alle Verbindungen überprüft und gesichert. </li><li> Schalten Sie den Spannungsverstärker und erzeugen die Rechteckwelle der Ausgangsspannung 1 V durch den Ausgang zu ermöglichen. </li><li> Verbinden der Überwachungsausgangsanschluß (Ausgangsspannung 200 V) des Verstärkers auf einem Oszilloskop. Konfigurieren Sie den Verstärker zu haben Gewinn von 200 V / V, die durch die Drehgewinnen Knopf auf der Vorderseite. Überprüfen, ob der Überwachungsausgangsspannung mit einer Amplitude von 1 V hat, wie durch das Oszilloskop gemessen. </li><li> Sobald der Funktionsgenerator und der Verstärker konfiguriert sind, durch Abtasten der Modulationsfrequenz des Ansteuerungssignals mit der Resonanzfrequenz des PZT Abschuß finden, während die Echtzeit-Partikel Videomikroskopbilder haftete. Wiederholen der Abtastung, bis die Mikroteilchen Bewegung maximal ist. Verwenden Sie diese Frequenz (64 kHz hier) Teilchen zu lösen. HINWEIS: Die Modulationsfrequenz wird manuell geändert (gescannt) von Null auf 150 kHz, die Resonanzfrequenz zu finden. </li><li> Konfigurieren der Funktionsgenerator eine Rechteckwelle mit einer bestimmten Anzahl von Zyklen im Burst-Modus zu erzeugen. Drücken Sie die &quot;Burst&quot; Taste auf der Frontplatte und wählen Sie &quot;N Cycle-Burst&quot;. </li><li> Wählen Sie die Burst-Anzahl von &quot;# Cycles&quot; Soft-Taste und stellen Sie die Anzahl auf 10 oder 20. </li><li> Konfigurieren Sie die Rechteck-Wellenform zu erzeugen Spannungssignale miteine Amplitude von 600 V (das Dreifache der Spannung für Dauererregung verwendet wird) bei der Resonanzfrequenz von 64 kHz, die aus dem vorhergehenden Schritt gefunden wurde. Stellen Sie sicher, dass das pulsierende Signal, das die Zielpartikel in einer wiederholbaren Weise freigibt, indem sichergestellt Partikel nach jedem Impuls zu bewegen. </li></ol></li><li> Selektive optische Falle Laden HINWEIS: Die Montage PZT-Launcher auf einer manuellen linearen Übersetzung xy-Ebene installiert ist. Die Teilchen können durch an der feststehenden Strahlfokus relativ übersetzt werden, um die Translationsstufe bewegt. <ol><li> Entfernen Sie die Laserlinienfilter , den Fokus der Fangstrahl durch Drehen des Mikroskoprevolvers (Abbildung 3a) zu identifizieren. Bewegen Sie den motorisierten Fokussierblock hin und her vertikal um den besten Fokus des sichtbaren Bildes Fokus zu optimieren. </li><li> Sobald der Fokusposition überprüft wird, setzen Sie den Filter wieder eine klare Echtzeit-Video ohne Störung durch den Fangstrahl zu geben. </li><li> Übersetzen Sie die Probe auf peines ausgewählten Partikels an der Fokusposition des Fanglaser Spitze. Konzentrieren sich auf das Teilchen dem Bild den Mittelpunkt eines ausgewählten Partikels, das die Nennfangposition unterhalb der Partikelzentrum platziert um etwa einen halben Radius, während die Schwebeposition oberhalb des Partikels zu verlassen. </li><li> Stellen Sie die Stromversorgung mit dem elektro-optischen Modulator (EOM) Fahrer die optische Trapping Leistung einzustellen. Die optimale Leistung ist abhängig von der Partikelgröße und Material. Die optische Leistung wurde durch wiederholte Versuche gefunden, ausreichend, um die Leistung zu bestimmen, die Teilchen schweben zu lassen, ohne sie aus dem Strahl ausgeworfen wird. Hier verwenden eine optische Leistung von 140 mW auf der hinteren Brennebene des Objektivs zu stoppen die 20 &amp; mgr; m Durchmesser Polystyrol (PS) -Partikel. </li><li> Nachdem die Mitte der ausgewählten Partikel ausgerichtet ist, betätigen, um den piezoelektrischen Werfer mit mehreren Impulsen. Die Änderung des Partikelbildes von einem statischen fokussiertes Bild auf eine sich bewegende unscharfes Bild zeigt die erfolgreiche Belastung an das levitation Position. </li><li> Übersetzen der Schwebe gehaltenen Teilchen vertikal um einen Millimeter über dem Substrat durch Bewegen der Objektivlinse nach oben möglich, Oberflächen-Wechselwirkungen zu vermeiden. Dann reduzieren die optische Leistung der Schwebe gehaltenen Teilchen (3b) in die Nennfangstellung (Figur 3c) , um den Übergang , die stabiler ist. HINWEIS: Die optische Leistung des Einfangens von Laser kann durch einen elektro-optischen Modulator (EOM) moduliert werden. Das EOM regelt die Ausgangsleistung mit einer Vorspannung durch eine digitale Stromversorgung geliefert. Man kann den Übergang von der Schwebe beobachten Position durch das CCD zu Trapping während langsam die optische Leistung reduziert. </li><li> Für die Positionsmessung, wie in Abbildung 3c bis 3d dargestellt, sorgfältig auf die Mitte des PZT - Halter zur optischen Achse bewegen und dann die Objektivlinse nach oben bewegen (vertikal) , um die Partikel in die Mitte des Proben Gehäuse (9 mm über das zu übersetzen substraß), wo das elektrische Streufeld minimiert wird. </li><li> Nach Durchführung der Messung, wie unten beschrieben, stellen die Partikel auf dem Substrat durch das Ziel nach unten bewegt, bis das Teilchen das Substrat berührt. Da die meisten der Teilchen in der Nähe der Ecken angelegt werden, kann die eingeschlossene Partikel leicht erkannt und eingefangen Wieder werden, wenn es in dem zentralen Bereich angeordnet ist. Dies ermöglicht eine reversible trap Belastungsänderungen über einen einzigen Fangprozesses auftreten, zu messen, wie beispielsweise Kontakt Wechselwirkungen des Teilchens und Substrat. </li></ol></li></ol> 3. Datenerfassung <ol><li> Ausrichten der Kondensator und die Fokussierlinse das QPD &quot;SUM&quot; -Signal mit einer Partikel in der Falle zu maximieren. </li><li> Richten der Fokussierlinse auf nominell die X und Y - Kanäle des QPD Null, wie in 4c gezeigt. </li><li> Wiederholen Sie die Einstellung des Kondensators und die Fokussierlinse bis die Fourier transformierte Positionssignale (oder Leistungsspektrumsdichte<html> (PSD) Plots) der X- und Y-Kanäle überlagern ausgewogene Empfindlichkeit zu zeigen. Richtig ausgerichtet QPD Signale (X und Y) zeigen nahezu identisches Verhalten, wie in 4b gezeigt. </li><li> Sobald die QPD Ausrichtung überprüft wird, schließen Sie den Spannungsverstärker an die beiden ITO-Platten. Schließen Sie das Spannungsüberwachungsausgangssignal des Verstärkers mit dem Messsystem synchron den Schritt Anregungssignal und die induzierte Teilchenbahn aufzuzeichnen. </li><li> Liefern eine kontinuierliche Rechteckwelle von 400 V ein elektrisches Feld (Figur 4d) zu erzeugen , die um etwa 500 nm (Figur 4e) die Partikel quer zur optischen Achse bewegt. Messen der Sprungantwort des eingefangenen Teilchen die QPD verwenden. </li><li> Durchschnittliche mehrere Perioden als notwendig, um die Auswirkungen der Brownsche Bewegung zu reduzieren. Die induzierte Bewegung kann die optische Kraft über einen größeren Bewegungsbereich als der thermische Fluktuationen zu messen. 12,ef &quot;&gt; 17 4d und 4e zeigt gemittelten Signale der angelegten Spannung und der induzierten Teilchenbahn über 50 Iterationen von Schritt Anregung. </li></ol>

<ol>
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The authors declare no competing financial interest.

Der piezoelektrische Abschuß soll die dynamische Leistung eines ausgewählten PZT zu optimieren. Die richtige Auswahl von PZT-Materialien und das Management von Ultraschallschwingungen sind die wichtigsten Schritte, um ein erfolgreiches Experiment zu erhalten. PZTs haben unterschiedliche Eigenschaften in Abhängigkeit von der Art des Wandlers (bulk oder gestapelt) und Komponentenmaterialien (hart oder weich). Eine Masse Typ PZT aus einem harten piezoelektrischen Material wird aus den folgenden Gründen ausgewählt. Ers...

Ashkins berichtet die Beschleunigung und das Einfangen von Mikroteilchen durch Strahlungsdruck im Jahr 1970 1 Sein Roman Erfolg förderte die Entwicklung von optischen Trapping Techniken als primäres Werkzeug für die Grundlagenforschung der Physik und Biophysik. 2, 3, 4, 5 Bisher wurde die Anwendung von optischen Einfangen konzentrierte sich hauptsächlich auf flüssigen Umgebungen, und einen sehr weiten Bereich von Systemen zu untersuchen, von dem Verhalten von Kolloiden zu den mechanischen Eigenschaften von einzelnen Biomolekülen verwendet. 6, 7, 8 Anwendung von optischen Fallen zu gasförmigen Medien, erfordert jedoch einige neue technische Probleme zu lösen. Vor kurzem optische Fallen in Luft / Vakuum zunehmend wurde in der Grundlagenforschung eingesetzt. Da optische levitation bietet potenziell nahezu vollständige Isolierung eines Systems aus der Umgebung, die optisch levitierten Partikel für das Studium der Quantengrundzustände in kleinen Objekten, 4 Messung Hochfrequenz Gravitationswellen, 9 und der Suche nach fraktionierte Ladung ein ideales Labor wird. Außerdem 10 ermöglicht die niedrige Viskosität von Luft / Vakuum eine Trägheit zu verwenden , um die momentane Geschwindigkeit eines Brownsche Teilchen 11 zu messen und zu ballistischen Bewegung über einen weiten Bereich von Bewegung über die linearen federartigen Regelung zu schaffen. 12 Daher detaillierte technische Informationen und Verfahren für optische Fallen in gasförmigen Medien haben wertvoller für den breiteren Forschungsgemeinschaft geworden. Neue experimentelle Techniken sind erforderlich, Nano- / Mikropartikel in optischen Fallen in gasförmigen Medien zu laden. Ein piezoelektrischer Wandler (PZT), eine Einrichtung, die Strom umwandeltic Energie in mechanisch-akustischen Energie, verwendet worden , um kleine Partikel in optischen Fallen in Luft / Vakuum - 5, 12 , da die erste Demonstration der optischen Schwebe zu liefern. 1 Seitdem haben mehrere Ladetechniken vorgeschlagen worden , kleinere Teilchen unter Verwendung von flüchtigen Aerosolen durch einen kommerziellen Vernebler 13 oder einen akustischen Wellengenerator erzeugt zu laden. 14 Die schwimmenden Aerosole mit festen Einschlüsse (Partikel) zufällig in der Nähe des Fokus passieren und durch Zufall gefangen. Nachdem das Aerosol eingefangen wird, verdampft das Lösungsmittel und das Teilchen verbleibt in der optischen Falle. Jedoch sind diese Verfahren nicht gut geeignet, um die gewünschten Partikel aus einer Probe zu identifizieren, um eine ausgewählte Partikel laden und seine Veränderungen zu verfolgen, wenn von der Falle freigegeben. Dieses Protokoll soll Details neue Praktizierende auf selektiven optischen Falle Laden in Luft zu versorgen, einschließlich des Experimentesal-Setup, die Herstellung einer PZT Halter und Probengehäuse, Trap-Laden, und die Datenerfassung mit der Analyse der Partikelbewegung zugeordnet ist sowohl in der Frequenz- und Zeitbereich. Protokolle für die in flüssigen Medien Trapping wurden ebenfalls veröffentlicht. 15, 16 Die gesamte Versuchsaufbau ist auf einem kommerziellen invertierten optischen Mikroskop entwickelt. Figur 1 zeigt eine schematische Darstellung der Einrichtung verwendeten Schritte der selektiven optischen Falle Laden zu demonstrieren: Die Ruhe Mikroteilchen befreien, die gewählte Teilchen mit dem fokussierten Strahl Anheben Messen seiner Bewegung, und sie auf dem Substrat wieder setzt. Zuerst Translationsstufen (quer und vertikal) werden verwendet, um eine ausgewählte Mikropartikel auf dem Substrat zu dem Fokus eines Trapping-Laser (Wellenlänge 1064 nm) durch eine Objektivlinse (near-infrared korrigiert Langarbeitsabstand Ziel fokussiert zu bringen: NA 0,4 ist, Vergrößerung 20X, Arbeits distance 20 mm) durch das transparente Substrat. Dann wird eine piezoelektrische Werfer (ein mechanisch vorgeladene Ring-PZT) erzeugt Ultraschallvibrationen, die Haftung zwischen Mikroteilchen und einem Substrat zu brechen. Somit kann jeder befreite Partikel vom Einzelstrahl Gradient Laser trap auf dem ausgewählten Partikel konzentriert angehoben werden. Sobald das Teilchen eingefangen ist, wird es in der Mitte des Proben Gehäuse zur elektrostatischen Anregung mit zwei Platten parallel leitende übersetzt. Schließlich zeichnet eine Datenerfassung (DAQ) System gleichzeitig die Partikelbewegung, erfasst durch einen Quadranten-Photodetektor Zelle (QPD) und dem angelegten elektrischen Feld. Nach Beendigung der Messung wird die Partikel steuerbar auf das Substrat gelegt, so daß es wieder in einer reversiblen Art und Weise eingefangen werden kann. Dieser Gesamtprozess kann mehrere hundert Mal ohne Partikelverlust wiederholt werden, um Änderungen zu messen, wie Kontaktelektrisierung mehrere Fang Zyklen auftreten über. Bitte beachten Sie unsere aktuellen Artikel foder Details. 12

<table border="0" cellpadding="0" cellspacing="0" width="1124">
	<tbody>
		<tr height="26">
			<td height="26" style="height:27px;width:319px;">ScotchBlue Painter&#39;s Tape Original</td>
			<td style="width:177px;">3M</td>
			<td style="width:216px;">3M2090</td>
			<td style="width:413px;"></td>
		</tr>
		<tr height="26">
			<td height="26" style="height:27px;width:319px;">Scotch 810 Magic Tape</td>
			<td style="width:177px;">3M</td>
			<td style="width:216px;">3M810</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="26">
			<td height="26" style="height:27px;width:319px;">Function/Arbitrary Waveform generator</td>
			<td style="width:177px;">Agilent</td>
			<td style="width:216px;">HP33250A</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="26">
			<td height="26" style="height:27px;width:319px;">Power supply/Digital voltage supplier</td>
			<td style="width:177px;">Agilent</td>
			<td style="width:216px;">E3634A</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="26">
			<td height="26" style="height:27px;width:319px;">Ring-type piezoelectric transducer</td>
			<td style="width:177px;">American Piezo Company</td>
			<td style="width:216px;">item91</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="26">
			<td height="26" style="height:27px;width:319px;">Electro-optic modulator</td>
			<td style="width:177px;">Con-Optics</td>
			<td style="width:216px;">350&#8722;80-LA</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="26">
			<td height="26" style="height:27px;width:319px;">Amplifier for Electro-optic modulator</td>
			<td style="width:177px;">Con-Optics</td>
			<td style="width:216px;">302RM</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="26">
			<td height="26" style="height:27px;width:319px;">Mitutoyo NIR infinity Corrected Objective</td>
			<td style="width:177px;">Edmund optics</td>
			<td style="width:216px;">46-404</td>
			<td>Manufactured by Mitutoyo and Distributed by Edmund optics</td>
		</tr>
		<tr height="26">
			<td height="26" style="height:27px;width:319px;">LOCTITE SUPER GLUE LONGNECK BOTTLE</td>
			<td style="width:177px;">Loctite</td>
			<td style="width:216px;">230992</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="26">
			<td height="26" style="height:27px;">3D printer</td>
			<td style="width:177px;">MakerBot</td>
			<td style="width:216px;">Replicator 2</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:319px;">Polylactic acid (PLA) filament</td>
			<td style="width:177px;">MakerBot</td>
			<td style="width:216px;">True Red PLA Small Spool</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:319px;">Data Acquisition system</td>
			<td style="width:177px;">National Instruments</td>
			<td style="width:216px;">780114-01</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:319px;">Quadrant-cell photodetector</td>
			<td style="width:177px;">Newport</td>
			<td style="width:216px;">2031</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:319px;">Translational stage</td>
			<td style="width:177px;">Newport</td>
			<td style="width:216px;">562-XYZ</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;">Inverted optical microscope</td>
			<td style="width:177px;">Nikon Instruments</td>
			<td style="width:216px;">EclipsTE2000</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:319px;">Fluorescence filter (green)</td>
			<td style="width:177px;">Nikon Instruments</td>
			<td style="width:216px;">G-2B</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:319px;">Flea3/CCD camera</td>
			<td style="width:177px;">Point Grey</td>
			<td style="width:216px;">FL3-U3-13S2M-CS</td>
			<td>Trapping laser</td>
		</tr>
		<tr height="46">
			<td height="46" style="height:46px;width:319px;">Diode pumped neodymium yttrium vanadate(Nd:YVO4)</td>
			<td style="width:177px;">Spectra Physics</td>
			<td style="width:216px;">J20I-8S-12K/ BL-106C</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:319px;">Indium tin oxide (ITO) Coated coverslips</td>
			<td style="width:177px;">SPI supplies</td>
			<td style="width:216px;">06463B-AB</td>
			<td>Polystyrene microparticles</td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:319px;">Fast Drying Silver Paint</td>
			<td style="width:177px;">Tedpella</td>
			<td style="width:216px;">16040-30</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:319px;">Dri-Cal size standards</td>
			<td style="width:177px;">Thermo Scientific</td>
			<td style="width:216px;">DC-20</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:319px;">Optical Fiber</td>
			<td style="width:177px;">Thorlabs</td>
			<td style="width:216px;">P1&#8722;1064PM-FC-5</td>
			<td>bottom plate</td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:319px;">Aluminium plate&#160;</td>
			<td style="width:177px;">Thorlabs</td>
			<td style="width:216px;">CP4S</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:319px;">High voltage power amplifier</td>
			<td style="width:177px;">TREK</td>
			<td style="width:216px;">PZD700A M/S</td>
			<td></td>
		</tr>
	</tbody>
</table>

optical trap loading of dielectric microparticles in air

We demonstrate a method to trap a selected dielectric microparticle in air using radiation pressure from a single-beam gradient optical trap. Randomly scattered dielectric microparticles adhered to a glass substrate are momentarily detached using ultrasonic vibrations generated by a piezoelectric transducer (PZT). Then, the optical beam focused on a selected particle lifts it up to the optical trap while the vibrationally excited microparticles fall back to the substrate. A particle may be trapped at the nominal focus of the trapping beam or at a position above the focus (referred to here as the levitation position) where gravity provides the restoring force. After the measurement, the trapped particle can be placed at a desired position on the substrate in a controlled manner. 
In this protocol, an experimental procedure for selective optical trap loading in air is outlined. First, the experimental setup is briefly introduced. Second, the design and fabrication of a PZT holder and a sample enclosure are illustrated in detail. The optical trap loading of a selected microparticle is then demonstrated with step-by-step instructions including sample preparation, launching into the trap, and use of electrostatic force to excite particle motion in the trap and measure charge. Finally, we present recorded particle trajectories of Brownian and ballistic motions of a trapped microparticle in air. These trajectories can be used to measure stiffness or to verify optical alignment through time domain and frequency domain analysis. Selective trap loading enables optical tweezers to track a particle and its changes over repeated trap loadings in a reversible manner, thereby enabling studies of particle-surface interaction.

Die PZT-Launcher ist so konzipiert, eine CAD-Software-Paket. Hier verwenden wir eine einfache Sandwich - Struktur für die Vorbelastung (a PZT eingespannt mit zwei Platten), wie in Abbildung 2. Die PZT Halter und das Probengehäuse gezeigt , kann aus einer Vielzahl von Materialien und Verfahren hergestellt werden. Für eine schnelle Demonstration, wählen wir den 3D - Druck mit thermoplastischen wie in 2d dargestellt ist . Basierend auf den vorgefertigte...

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Optical Trap Loading of Dielectric Microparticles In Air

A protocol for launching and stably trapping selected dielectric microparticles in air is presented.

Optische Trap-Laden von Dielectric Mikroteilchen in der Luft

We demonstrate a method to trap a selected dielectric microparticle in air using radiation pressure from a single-beam gradient optical trap. Randomly ...

optical-trap-loading-of-dielectric-microparticles-in-air

Research

JoVE Journal

Engineering

9.0K Aufrufe.  National Institute of Standards and Technology. A protocol for launching and stably trapping selected dielectric microparticles in air is presented.

Serie: Optical Trap Loading of Dielectric Microparticles In Air

Construction and Testing of Coin Cells of Lithium Ion Batteries

Rechargeable lithium ion batteries have wide applications in electronics, where customers always demand more capacity and longer lifetime. Lithium ion batteries have also been considered to be used in electric and hybrid vehicles1 or even electrical grid stabilization systems2. All these applications simulate a dramatic increase in the research and development of battery materials3-7, including new materials3,8, doping9, nanostructuring10-13, coatings or surface modifications14-17 and novel binders18. Consequently, an increasing number of physicists, chemists and materials scientists have recently ventured into this area. Coin cells are widely used in research laboratories to test new battery materials; even for the research and development that target large-scale and high-power applications, small coin cells are often used to test the capacities and rate capabilities of new materials in the initial stage. 
 In 2010, we started a National Science Foundation (NSF) sponsored research project to investigate the surface adsorption and disordering in battery materials (grant no. DMR-1006515). In the initial stage of this project, we have struggled to learn the techniques of assembling and testing coin cells, which cannot be achieved without numerous help of other researchers in other universities (through frequent calls, email exchanges and two site visits). Thus, we feel that it is beneficial to document, by both text and video, a protocol of assembling and testing a coin cell, which will help other new researchers in this field. This effort represents the "Broader Impact" activities of our NSF project, and it will also help to educate and inspire students.
In this video article, we document a protocol to assemble a CR2032 coin cell with a LiCoO2 working electrode, a Li counter electrode, and (the mostly commonly used) polyvinylidene fluoride (PVDF) binder. To ensure new learners to readily repeat the protocol, we keep the protocol as specific and explicit as we can. However, it is important to note that in specific research and development work, many parameters adopted here can be varied. First, one can make coin cells of different sizes and test the working electrode against a counter electrode other than Li. Second, the amounts of C black and binder added into the working electrodes are often varied to suit the particular purpose of research; for example, large amounts of C black or even inert powder were added to the working electrode to test the "intrinsic" performance of cathode materials14. Third, better binders (other than PVDF) have also developed and used18. Finally, other types of electrolytes (instead of LiPF6) can also be used; in fact, certain high-voltage electrode materials will require the uses of special electrolytes7.

A protocol to construct and test coin cells of lithium ion batteries is described. The specific procedures of making a working electrode, preparing a counter electrode, assembling a cell inside a glovebox and testing the cell are presented.

Bau und Erprobung von Knopfzellen von Lithium Ionen Batterien

Rechargeable lithium ion batteries have wide applications in electronics, where customers always demand more capacity and longer lifetime.  Lithium ion ...

Forschung

Ingenieurwesen

Fabricating Metamaterials Using the Fiber Drawing Method

Metamaterials are man-made composite materials, fabricated by assembling components much smaller than the wavelength at which they operate 1. They owe their electromagnetic properties to the structure of their constituents, instead of the atoms that compose them. For example, sub-wavelength metal wires can be arranged to possess an effective electric permittivity that is either positive or negative at a given frequency, in contrast to the metals themselves 2. This unprecedented control over the behaviour of light can potentially lead to a number of novel devices, such as invisibility cloaks 3, negative refractive index materials 4, and lenses that resolve objects below the diffraction limit 5. However, metamaterials operating at optical, mid-infrared and terahertz frequencies are conventionally made using nano- and micro-fabrication techniques that are expensive and produce samples that are at most a few centimetres in size 6-7. Here we present a fabrication method to produce hundreds of meters of metal wire metamaterials in fiber form, which exhibit a terahertz plasmonic response 8. We combine the stack-and-draw technique used to produce microstructured polymer optical fiber 9 with the Taylor-wire process 10, using indium wires inside polymethylmethacrylate (PMMA) tubes. PMMA is chosen because it is an easy to handle, drawable dielectric with suitable optical properties in the terahertz region; indium because it has a melting temperature of 156.6 &deg;C which is appropriate for codrawing with PMMA. We include an indium wire of 1 mm diameter and 99.99% purity in a PMMA tube with 1 mm inner diameter (ID) and 12 mm outside diameter (OD) which is sealed at one end. The tube is evacuated and drawn down to an outer diameter of 1.2 mm. The resulting fiber is then cut into smaller pieces, and stacked into a larger PMMA tube. This stack is sealed at one end and fed into a furnace while being rapidly drawn, reducing the diameter of the structure by a factor of 10, and increasing the length by a factor of 100. Such fibers possess features on the micro- and nano- scale, are inherently flexible, mass-producible, and can be woven to exhibit electromagnetic properties that are not found in nature. They represent a promising platform for a number of novel devices from terahertz to optical frequencies, such as invisible fibers, woven negative refractive index cloths, and super-resolving lenses.

Metamaterials at terahertz frequencies offer unique opportunities, but are challenging to fabricate in bulk. We adapt the fabrication procedure for microstructured polymer optical fibers to inexpensively fabricate metamaterials potentially on an industrial scale. We produce polymethylmethacrylate fibers containing ~10 &mu;m diameter indium wires separated by ~100 &mu;m, which exhibit a terahertz plasmonic response.

Herstellung Metamaterialien Mit dem Fiber Drawing Methode

Metamaterials are man-made composite materials, fabricated by assembling components much smaller than the wavelength at which they operate 1. They owe ...

Optical Trapping of Nanoparticles

Optical trapping is a technique for immobilizing and manipulating small objects in a gentle way using light, and it has been widely applied in trapping and manipulating small biological particles. Ashkin and co-workers first demonstrated optical tweezers using a single focused beam1. The single beam trap can be described accurately using the perturbative gradient force formulation in the case of small Rayleigh regime particles1. In the perturbative regime, the optical power required for trapping a particle scales as the inverse fourth power of the particle size. High optical powers can damage dielectric particles and cause heating. For instance, trapped latex spheres of 109 nm in diameter were destroyed by a 15 mW beam in 25 sec1, which has serious implications for biological matter2,3.
A self-induced back-action (SIBA) optical trapping was proposed to trap 50 nm polystyrene spheres in the non-perturbative regime4. In a non-perturbative regime, even a small particle with little permittivity contrast to the background can influence significantly the ambient electromagnetic field and induce a large optical force. As a particle enters an illuminated aperture, light transmission increases dramatically because of dielectric loading. If the particle attempts to leave the aperture, decreased transmission causes a change in momentum outwards from the hole and, by Newton's Third Law, results in a force on the particle inwards into the hole, trapping the particle. The light transmission can be monitored; hence, the trap can become a sensor. The SIBA trapping technique can be further improved by using a double-nanohole structure.
The double-nanohole structure has been shown to give a strong local field enhancement5,6. Between the two sharp tips of the double-nanohole, a small particle can cause a large change in optical transmission, thereby inducing a large optical force. As a result, smaller nanoparticles can be trapped, such as 12 nm silicate spheres7 and 3.4 nm hydrodynamic radius bovine serum albumin proteins8. In this work, the experimental configuration used for nanoparticle trapping is outlined. First, we detail the assembly of the trapping setup which is based on a Thorlabs Optical Tweezer Kit. Next, we explain the nanofabrication procedure of the double-nanohole in a metal film, the fabrication of the microfluidic chamber and the sample preparation. Finally, we detail the data acquisition procedure and provide typical results for trapping 20 nm polystyrene nanospheres.

The following setup approach details low power optical trapping of dielectric nanoparticles using a double-nanohole in metal film.

Optical Trapping von Nanopartikeln

Optical trapping is a technique for immobilizing and manipulating small objects in a gentle way using light, and it has been widely applied in trapping ...

Fabrication of VB2/Air Cells for Electrochemical Testing

A technique to investigate the properties and performance of new multi-electron metal/air battery systems is proposed and presented. A method for synthesizing nanoscopic VB2 is presented as well as step-by-step procedure for applying a zirconium oxide coating to the VB2 particles for stabilization upon discharge. The process for disassembling existing zinc/air cells is shown, in addition construction of the new working electrode to replace the conventional zinc/air cell anode with a the nanoscopic VB2 anode. Finally, discharge of the completed VB2/air battery is reported. We show that using the zinc/air cell as a test bed is useful to provide a consistent configuration to study the performance of the high-energy high capacity nanoscopic VB2 anode.

Fabrication of VB2/Air Cells for Electrochemical Testing

A protocol is presented to study multi-electron metal/air battery systems by using previous technology developed for the zinc/air cell. Electrochemical testing is then performed on fabricated batteries to evaluate performance.

Herstellung von VB<sub&gt; 2</sub&gt; / Air Cells für Elektrochemische Testing

A technique to investigate the properties and performance of new multi-electron metal/air battery systems is proposed and presented. A method for ...

The Preparation of Electrohydrodynamic Bridges from Polar Dielectric Liquids

Horizontal and vertical liquid bridges are simple and powerful tools for exploring the interaction of high intensity electric fields (8-20 kV/cm) and polar dielectric liquids. These bridges are unique from capillary bridges in that they exhibit extensibility beyond a few millimeters, have complex bi-directional mass transfer patterns, and emit non-Planck infrared radiation. A number of common solvents can form such bridges as well as low conductivity solutions and colloidal suspensions. The macroscopic behavior is governed by electrohydrodynamics and provides a means of studying fluid flow phenomena without the presence of rigid walls. Prior to the onset of a liquid bridge several important phenomena can be observed including advancing meniscus height (electrowetting), bulk fluid circulation (the Sumoto effect), and the ejection of charged droplets (electrospray). The interaction between surface, polarization, and displacement forces can be directly examined by varying applied voltage and bridge length. The electric field, assisted by gravity, stabilizes the liquid bridge against Rayleigh-Plateau instabilities. Construction of basic apparatus for both vertical and horizontal orientation along with operational examples, including thermographic images, for three liquids (e.g., water, DMSO, and glycerol) is presented.

Horizontal and vertical electrohydrodynamic liquid bridges are simple and powerful tools for exploring the interaction of high intensity electric fields and polar dielectric liquids. The construction of basic apparatus and operational examples, including thermographic images, for three liquids (e.g., water, DMSO, and glycerol) is presented.

Die Herstellung elektro Bridges von Polar Schlags Flüssigkeiten

Horizontal and vertical liquid bridges are simple and powerful tools for exploring the interaction of high intensity electric fields (8-20 kV/cm) and ...

Writing Bragg Gratings in Multicore Fibers

Fiber Bragg gratings in multicore fibers can be used as compact and robust filters in astronomical and other research and commercial applications. Strong suppression at a single wavelength requires that all cores have matching transmission profiles. These gratings cannot be inscribed using the same method as for single-core fibers because the curved surface of the cladding acts as a lens, focusing the incoming UV laser beam and causing variations in exposure between cores. Therefore we use an additional optical element to ensure that the beam shape does not change while passing through the cross-section of the multicore fiber. This consists of a glass capillary tube which has been polished flat on one side, which is then placed over the section of the fiber to be inscribed. The laser beam enters the fiber through the flat surface of the capillary tube and hence maintains its original dimensions. This paper demonstrates the improvements in core-to-core uniformity for a 7-core fiber using this method. The technique can be generalized to larger multicore fibers.

We describe a technique for inscribing identical fiber Bragg gratings into each core of a multicore fiber. This is achieved by introducing an additional surface into the optical path to mitigate lensing by the curved surface of the fiber cladding.

Schreiben-Bragg-Gitter in Multicore- Fibers

Fiber Bragg gratings in multicore fibers can be used as compact and robust filters in astronomical and other research and commercial applications. Strong ...

Fabrication Process of Silicone-based Dielectric Elastomer Actuators

This contribution demonstrates the fabrication process of dielectric elastomer transducers (DETs). DETs are stretchable capacitors consisting of an elastomeric dielectric membrane sandwiched between two compliant electrodes. The large actuation strains of these transducers when used as actuators (over 300% area strain) and their soft and compliant nature has been exploited for a wide range of applications, including electrically tunable optics, haptic feedback devices, wave-energy harvesting, deformable cell-culture devices, compliant grippers, and propulsion of a bio-inspired fish-like airship. In most cases, DETs are made with a commercial proprietary acrylic elastomer and with hand-applied electrodes of carbon powder or carbon grease. This combination leads to non-reproducible and slow actuators exhibiting viscoelastic creep and a short lifetime. We present here a complete process flow for the reproducible fabrication of DETs based on thin elastomeric silicone films, including casting of thin silicone membranes, membrane release and prestretching, patterning of robust compliant electrodes, assembly and testing. The membranes are cast on flexible polyethylene terephthalate (PET) substrates coated with a water-soluble sacrificial layer for ease of release. The electrodes consist of carbon black particles dispersed into a silicone matrix and patterned using a stamping technique, which leads to precisely-defined compliant electrodes that present a high adhesion to the dielectric membrane on which they are applied.

This manuscript shows the fabrication process for the manufacture of dielectric elastomer soft actuators based on silicone membranes. The three key stages of production are presented in detail: blade casting of thin silicone membranes; pad printing of compliant electrodes; and the assembly of all the components.

Herstellungsverfahren einer Silikonbasis Dielectric Elastomer Actuators

This contribution demonstrates the fabrication process of dielectric elastomer transducers (DETs). DETs are stretchable capacitors consisting of an ...

Measurement of Quantum Interference in a Silicon Ring Resonator Photon Source

Silicon photonic chips have the potential to realize complex integrated quantum information processing circuits, including photon sources, qubit manipulation, and integrated single-photon detectors. Here, we present the key aspects of preparing and testing a silicon photonic quantum chip with an integrated photon source and two-photon interferometer. The most important aspect of an integrated quantum circuit is minimizing loss so that all of the generated photons are detected with the highest possible fidelity. Here, we describe how to perform low-loss edge coupling by using an ultra-high numerical aperture fiber to closely match the mode of the silicon waveguides. By using an optimized fusion splicing recipe, the UHNA fiber is seamlessly interfaced with a standard single-mode fiber. This low-loss coupling allows the measurement of high-fidelity photon production in an integrated silicon ring resonator and the subsequent two-photon interference of the produced photons in a closely integrated Mach-Zehnder interferometer. This paper describes the essential procedures for the preparation and characterization of high-performance and scalable silicon quantum photonic circuits.

Silicon photonic chips have the potential to realize complex integrated quantum systems. Presented here is a method for preparing and testing a silicon photonic chip for quantum measurements.

Die Messung der Quantum Interference in einem Silizium-Ring-Resonator Photon Source

Silicon photonic chips have the potential to realize complex integrated quantum information processing circuits, including photon sources, qubit ...

Fabrication of Polymer Microspheres for Optical Resonator and Laser Applications

This paper describes three methods of preparing fluorescent microspheres comprising &#960;-conjugated or non-conjugated polymers: vapor diffusion, interface precipitation, and mini-emulsion. In all methods, well-defined, micrometer-sized spheres are obtained from a self-assembling process in solution. The vapor diffusion method can result in spheres with the highest sphericity and surface smoothness, yet the types of the polymers able to form these spheres are limited. On the other hand, in the mini-emulsion method, microspheres can be made from various types of polymers, even from highly crystalline polymers with coplanar, &#960;-conjugated backbones. The photoluminescent (PL) properties from single isolated microspheres are unusual: the PL is confined inside the spheres, propagates at the circumference of the spheres via the total internal reflection at the polymer/air interface, and self-interferes to show sharp and periodic resonant PL lines. These resonating modes are so-called "whispering gallery modes" (WGMs). This work demonstrates how to measure WGM PL from single isolated spheres using the micro-photoluminescence (&#181;-PL) technique. In this technique, a focused laser beam irradiates a single microsphere, and the luminescence is detected by a spectrometer. A micromanipulation technique is then used to connect the microspheres one by one and to demonstrate the intersphere PL propagation and color conversion from coupled microspheres upon excitation at the perimeter of one sphere and detection of PL from the other microsphere. These techniques, &#181;-PL and micromanipulation, are useful for experiments on micro-optic application using polymer materials.

Protocols for the synthesis of microspheres from polymers, the manipulation of microspheres, and micro-photoluminescence measurements are presented.

Herstellung von Polymer-Mikrosphären für optische Resonator- und Laseranwendungen

This paper describes three methods of preparing fluorescent microspheres comprising &#960;-conjugated or non-conjugated polymers: vapor diffusion, ...

Application of Design Aspects in Uniaxial Loading Machine Development

In terms of accurate and precise mechanical testing, machines run the continuum. Whereas commercial platforms offer excellent accuracy, they can be cost-prohibitive, often priced in the $100,000 - $200,000 price range. At the other extreme are stand-alone manual devices that often lack repeatability and accuracy (e.g., a manual crank device). However, if a single use is indicated, it is over-engineering to design and machine something overly elaborate. Nonetheless, there are occasions where machines are designed and built in-house to accomplish a motion not attainable with the existing machines in the laboratory. Described in detail here is one such device. It is a loading platform that enables pure uniaxial loading. Standard loading machines typically are biaxial in that linear loading occurs along the axis and rotary loading occurs about the axis. During testing with these machines, a load is applied to one end of the specimen while the other end remains fixed. These systems are not capable of conducting pure axial testing in which tension/compression is applied equally to the specimen ends. The platform developed in this paper enables the equal and opposite loading of specimens. While it can be used for compression, here the focus is on its use in pure tensile loading. The device incorporates commercial load cells and actuators (movers) and, as is the case with machines built in-house, a frame is machined to hold the commercial parts and fixtures for testing.

Here we present a protocol to develop a pure uniaxial loading machine. Critical design aspects are employed to ensure accurate and reproducible testing results.

Anwendung von Gestaltungsmerkmalen einachsiger Belastung Maschinenentwicklung

In terms of accurate and precise mechanical testing, machines run the continuum. Whereas commercial platforms offer excellent accuracy, they can be ...