Die Autoren danken Volker Rohwer (Institut für Experimentelle und Angewandte Physik, Christian-Universität zu Kiel) für die Hilfe bei der Ausstattung. Die Arbeit wurde von der DFG im SFB 1316 Transiente Atmosphärische Plasmen, im Projekt Kalte atmosphärische Plasmen zur Untersuchung grundlegender Wechselwirkungsmechanismen mit biologischen Substraten (Projekt-ID BE 4349/5-1) und im Projekt Plasma-erzeugtes Stickstoffmonoxid in der Wundheilung (Projekt-ID SCHU 2353/9-1) unterstützt.

1. Speisegasversorgung und kontrollierte Atmosphäre
<ol><li>Richten Sie die Gasversorgung aus Ganzmetall-Gasleitungen ein und vermeiden Sie TPFE oder ähnliche Kunststoffschläuche24. Halten Sie die Gasversorgungsleitungen so kurz wie möglich, um Verunreinigungen zu vermeiden und das Pumpen des Gasversorgungssystems zu erleichtern.</li>
	<li>Wählen Sie die Massendurchflussregler, die zur Bereitstellung des Speisegases verwendet werden, entsprechend den typischen Gasdurchflussraten des COST-Jets. Verwenden Sie Arbeitsgas mit einer Reinheit von mindestens 99,999%. HINWEIS: Das primäre Arbeitsgas des COST-Jets ist Helium. Der Betrieb kann bei Durchflussraten zwischen 100 sccm und ca. 5000 sccm realisiert werden, wobei 1000 sccm der häufigste Wert ist.</li>
	<li>Realisieren Sie die Beimischung von reaktiven Gasen durch ein System, das aus mehreren Massendurchflussreglern besteht. Verwenden Sie für kleinere Beimischungen eine Gegenmischeinheit, um die Zeit zu reduzieren, die für das Mischen benötigt wird, um25. HINWEIS: Übliche Beimischungen sind Sauerstoff und Stickstoff mit einer Durchflussrate in der Größenordnung von 5 sccm (0,5% des Arbeitsgases).</li>
	<li>Fügen Sie ein Ventil zwischen den Gasversorgungsleitungen und dem Strahl hinzu, um zu verhindern, dass feuchte Luft in die Gasversorgung gelangt, wenn das Gerät nicht verwendet wird, da Wasser die häufigste und problematischste Verunreinigung in Atmosphärendruckplasmen ist und die Plasmachemie kritisch beeinflusst.</li>
	<li>Reinigen Sie die Gaszufuhrleitungen vor der Oberflächenbehandlung, um Verunreinigungen im Schlauch zu reduzieren. Setzen Sie dazu entweder einfach einen moderaten Gasstrom von ca. 1000 sccm Helium und spülen Sie die Zuleitungen oder pumpen und füllen Sie die Zuleitungen vorzugsweise wiederholt (etwa dreimal) nach. HINWEIS: Beim einfachen Spülen der Gasversorgungsleitungen können je nach Kontaminationszustand mehrere Stunden für die Reinigung des Systems erforderlich sein.</li>
	<li>Fügen Sie den Gasversorgungsleitungen eine Molekularsieb- oder Kältefalle (z. B. mit flüssigem Stickstoff) hinzu, um die Luftfeuchtigkeit im Speisegas weiter zu reduzieren.</li>
	<li>Wenn stattdessen eine kontrollierte Menge Wasser als Reagenz gewünscht wird, fügen Sie dem System einen Bubbler hinzu26,27.</li>
	<li>Erwägen Sie, eine kontrollierte Atmosphäre für Ihr Experiment einzurichten, da Änderungen in der Zusammensetzung der Umgebungsatmosphäre chemische Reaktionen im Plasmaabfluss beeinflussen können. HINWEIS: Dieser Effekt ist für den COST-Jet28wahrscheinlich nicht sehr ausgeprägt, da die elektrische Feldkonfiguration das Plasma auf das Innere des Entladungskanals beschränkt, aber eine wichtige Rolle für andere CAP-Geräte spielen kann, bei denen sich das aktive Plasma teilweise außerhalb des Geräts befindet.</li>
</ol>2. Montage und Einrichtung des Gerätes
<ol><li>Schließen Sie das COST-Jet Gerät an eine Gasversorgung an. Schließen Sie das Gerät direkt an 1/4 Zoll Edelstahl Swagelok Schlauch an. Verwenden Sie Adapter für verschiedene Schlauchstandards.</li>
	<li>Verbinden Sie den COST-Jet über ein geschirmtes BNC-Kabel, das mit einem SMC-Stecker ausgestattet ist, an die Stromversorgung.</li>
	<li>Schließen Sie die integrierten elektrischen Sonden an ein Oszilloskop an, um Spannung und Strom mit einem 50-Ohm-Widerstand als Abschluss zu überwachen.</li>
	<li>Öffnen Sie das COST-Jet-Gehäuse und schließen Sie eine ordnungsgemäß kompensierte kommerzielle Spannungssonde an die angetriebene Kupferleitung sowie einen geerdeten Teil des Jets (z. B. die Swagelok-Gasröhre) und das Oszilloskop an.</li>
	<li>Führen Sie eine Sondenkalibrierungsroutine durch: Wenden Sie eine kleine Spannung an den COST-Jet an und stimmen Sie den variablen Kondensator der LC-Schaltung mit einem Schraubendreher ab, um die optimale Kopplung zu erreichen (maximierte gemessene Spannung). Führen Sie eine Spannungskalibrierung durch, indem Sie die tatsächliche Spannung (kommerzielle Sonde) mit der gemessenen Spannung (implementierte Sonde) mittels linearer Regression vergleichen und eine Kalibrierkonstante berechnen. Entfernen Sie die handelsübliche Spannungssonde und schließen Sie das COST-Jet-Gehäuse.</li>
	<li>Wenden Sie wieder eine kleine Spannung an den COST-Jet an und stimmen Sie den variablen Kondensator der LC-Schaltung mit einem Schraubendreher ab, um die optimale Kopplung zu erreichen.</li>
	<li>Zünden Sie ein Plasma im COST-Jet-Gerät: Richten Sie zunächst mit Massendurchflussreglern (MFCs) einen Gasdurchfluss von ca. 1 slpm Helium ein. Öffnen Sie das Ventil zwischen dem Gasversorgungssystem und dem COST-Jet zuletzt. Dann wenden Sie eine niedrige Spannung an die Elektroden an und erhöhen Sie die Amplitude, bis sich das Plasma entzündet.</li>
	<li>Wenn die Elektroden bei der ersten Zündung unrein sind und die Zündung behindern, wenden Sie eine hohe Anfangsspannung an und reduzieren Sie sie nach der Zündung schnell. Alternativ können Sie eine Funkenpistole verwenden, um eine einfachere Erstzündung zu ermöglichen.</li>
	<li>Stellen Sie die Betriebssteuerungsparameter (Gasfluss, angelegte Spannung) auf die gewünschten Werte ein.</li>
	<li>Geben Sie dem Setup ein wenig Aufwärmzeit, um eine thermische Stabilisierung (ca. 20 Minuten) zu ermöglichen, um stabile und reproduzierbare Betriebsbedingungen zu gewährleisten.</li>
	<li>Um die Gaszusammensetzung während der Experimente zu ändern, planen Sie eine Gleichgewichtszeit von ca. 2 Minuten ein, abhängig von der Gasversorgungseinrichtung. HINWEIS: Der COST-Jet ist nun einsatzbereit.</li>
</ol>3. Leistungsmessung
<ol><li>Schließen Sie das Oszilloskop zur Überwachung der Spannung und des Stroms, die an den COST-Jet angelegt werden, an einen Computer an.</li>
	<li>Installieren Sie die Software "COST Power Monitor" auf dem Computer29, die eine Echtzeit-Energieüberwachung11,19ermöglicht.</li>
	<li>Passen Sie die Kommunikation zwischen Der Software und dem Oszilloskop an, indem Sie die erforderlichen Befehle zur Steuerung des spezifischen Oszilloskops implementieren.</li>
	<li>Starten Sie die COST-Energiemonitor-Software und wechseln Sie in das Bedienfeld "Einstellungen". Füllen Sie die richtigen Kanäle aus, die an das Oszilloskop angeschlossen sind, und die in Schritt 2.4 ermittelte Kalibrierkonstante. HINWEIS: Die Find-Taste kann verwendet werden, um den Kalibrierfaktor automatisch zu berechnen, wenn die handelsübliche Spannungssonde am COST-Jet befestigt ist.</li>
	<li>Wechseln Sie zum Sweep-Bedienfeld. Nehmen Sie eine Referenzphase, während das Plasma noch ausgeschaltet ist, indem Sie die Taste Suchen drücken. Schalten Sie den Gasstrom vor dieser Messung aus und wenden Sie eine Spannung an, die im typischen Spannungsbereich liegt, der für den tatsächlichen Betrieb der Entladung verwendet wird, da sich das Plasma aufgrund der viel höheren Zündspannung im Vergleich zu edelgasdominierten Gasgemischen nicht in Luft entzündet. Verwenden Sie diese Messung, um die relative Phasenverschiebung zwischen Spannungs- und Stromsonden automatisch zu korrigieren, wobei hier eine 90°-Phase des perfekten Kondensators vorausgesetzt wird.</li>
	<li>Drücken Sie die Tasten Start und Pause, um die elektrischen Messungen zu starten oder anzuhalten.</li>
	<li>Bedienen Sie den COST-Jet nach Wunsch. Nutzen Sie die aus Spannungs- und Stromamplituden berechnete tatsächliche elektrische Leistung sowie deren Phasenverschiebung, die in der Software kontinuierlich zur Überwachung und als Steuerungsparameter angezeigt werden.</li>
</ol>4. (Fest-)Oberflächenbehandlung
<ol><li>Richten Sie eine kontrollierte Atmosphäre für Ihr Experiment ein. HINWEIS: Beim COST-Jet ist die kontrollierte Atmosphäre weniger wichtig als bei Quellen mit aktiver Plasmachemie außerhalb des begrenzten Entladungskanals.</li>
	<li>Reinigen Sie die Gaszuleitungen wie in Schritt 1.5 beschrieben.</li>
	<li>Stellen Sie die gewünschten Betriebsparameter ein und warten Sie ca. 20 Minuten, bis der COST-Jet eine stabile Temperatur erreicht.</li>
	<li>Wählen Sie den Abstand zwischen dem COST-Jet und der behandelten Oberfläche, da der Abstand die Menge der reaktiven Spezies bestimmt, die auf die behandelte Oberfläche30 auffallen. Verwenden Sie eine xyz-Stufe, um das Substrat für eine einfache Manipulation zu montieren. HINWEIS: Beim COST-Jet vergrößert der Sicherheitsspalt den Abstand zwischen der Plasmaentladung und der behandelten Oberfläche um einen zusätzlichen Millimeter.</li>
	<li>Starten Sie die Behandlungszeit: Entweder schalten Sie einfach das Plasma ein oder verwenden Sie einen mechanischen Verschluss. Achten Sie auf eine mögliche Spannungsüberschreitung während des Schaltereignisses, die zu einer verengten Entladung führt. Für eine bessere Kontrolle im ms-Bereich verwenden Sie einen drehbaren Verschluss.</li>
	<li>Behandeln Sie die Probe für die gewünschte Zeit und beenden Sie die Behandlungszeit durch Ausschalten des Plasmas oder durch Verwendung eines Verschlusses.</li>
	<li>Überprüfen Sie bei Bedarf das Gasströmungsmuster vor dem Ziel mit Schlieren-Bildgebung, wenn Sie ein Substrat behandeln, da Effekte von Oberflächenladung, Ionenwiderstandskräften oder Umgebungsluftmischung aufgrund von Auftrieb die Menge der reaktiven Spezies beeinflussen können, die eine Oberfläche erreichen.</li>
</ol>5. Flüssige Behandlung
<ol><li>Richten Sie eine kontrollierte Atmosphäre für das Experiment ein.</li>
	<li>Reinigen Sie die Gaszuleitungen wie in Schritt 1.5 beschrieben.</li>
	<li>Stellen Sie die gewünschten Betriebsparameter ein und warten Sie ca. 20 Minuten, bis der COST-Jet eine stabile Temperatur erreicht hat.</li>
	<li>Wählen Sie den Abstand zwischen dem COST-Jet und der behandelten Flüssigkeit.</li>
	<li>Gießen Sie die zu behandelnde Flüssigkeit in einen geeigneten Behälter. Verwenden Sie inertes Material, um Reaktionen potenziell erzeugter reaktiver Spezies in der Flüssigkeit mit dem Behälter zu vermeiden. Wählen Sie die Größe des Behälters entsprechend dem Volumen der behandelten Flüssigkeit.</li>
	<li>Betrachten Sie den Einfluss des Gasflusses auf die Flüssigkeitsoberfläche: Achten Sie je nach Gasdurchfluss auf einen konkaven Meniskus, der sich bilden kann und so den Abstand zwischen Plasma und Flüssigkeitsoberfläche verändert.</li>
	<li>Beginnen Sie die Behandlung. Vermeiden Sie Druckstöße auf der Oberfläche der Flüssigkeit, die durch eine plötzliche Änderung des Gasflusses verursacht werden, da dies zu Flüssigkeitsspritzern in die Entladungsgeometrie führen könnte, was möglicherweise zu einem Kurzschluss und sicherlich zu einer Verunreinigung des Plasmas führen könnte. Verwenden Sie stattdessen einen mechanischen Verschluss oder erhöhen Sie langsam den Gasfluss.</li>
	<li>Berücksichtigen Sie das Mischen/Rühren der Flüssigkeit aufgrund der Reibung zwischen neutralem Gasstrom und Flüssigkeitsoberfläche, da dies Transportprozesse und Konzentrationsprofile in der Flüssigkeit beeinflusst. Zusätzlich wird je nach Behandlungszeit die Verdunstung der Flüssigkeit während der Behandlung korrigiert (z.B. bei der Berechnung von Reaktionskonstanten). Beachten Sie je nach Plasmaquelle, dass diese Verdampfung möglicherweise eine Rückkopplung an die Entladung verursacht und so die Plasmachemie verändert.</li>
	<li>Bitte beachten Sie auch, dass die Reaktivität mit möglichen Reagenzien in Flüssigkeiten auch durch die Oberflächenaktivität dieses Mittels beeinflusst wird. So können Tenside in einigen Fällen eine wichtige Rolle bei der Interaktion zwischen kurzlebigen Spezies und Flüssigkeiten spielen.</li>
</ol>

Die Autoren haben nichts preiszugeben.

Hier demonstrieren wir den Einsatz eines Atmosphärendruck-Plasmastrahls für Oberflächenbehandlungen unterschiedlicher Materialien. Der versuchsbehaftete Aufbau eines Atmosphärendruck-Plasmastrahls kann einen enormen Einfluss auf die Plasmaparameter, die Chemie und die Leistung haben und beeinflusst folglich das Ergebnis von Plasmabehandlungen und ist ein kritischer Schritt im Protokoll.
Beispielsweise spielen die Gasversorgungsleitungen eine wichtige Rolle in Bezug auf die häufigste Verunreinigung im Speisegas des Plasmas, nämlich die Feuchtigkeit. Insbesondere wird die Produktion von reaktiven Stickstoffspezies im Plasma reduziert, während die Produktion reaktiver Sauerstoffspezies aufgrund der geringen Ionisationsenergie von Sauerstoff im Vergleich zu Wassermolekülen und Stickstoff begünstigt wird35. Winter24 fand heraus, dass die Speisegasfeuchte, die von Wassermolekülen auf der Oberfläche des Innenrohrs stammt, bei Polymerröhrchen im Vergleich zu Metallrohren aufgrund der höheren Porosität und Speicherkapazität um eine Größenordnung höher ist. Sie kann durch Spülen der Leitungen mit Speisegas reduziert werden. Das Trocknen der Leitung durch Spülen dauert jedoch einige Stunden. Daher sollten Polymerschläuche vermieden oder zumindest so kurz wie möglich gehalten werden. Diese Ergebnisse werden durch Studien von Große-Kreul25unterstrichen. Sie verglichen die Wirkung von Polyamid- und Edelstahlrohren auf die Plasmachemie mittels Massenspektrometrie. Ihre Messungen bestätigen die Bildung von Wassercluster-Ionen im Plasma durch Wasserentgasung aus Polymerröhrchen und schnellere Trocknungszeiten mit Metallrohren. Darüber hinaus untersuchten sie die Wirkung von Gasreinigungsmethoden wie einem Molekularsiebfänger und einem Flüssigstickstoffkaltfänger auf die Plasmachemie, wodurch die Menge an Verunreinigungen um etwa zwei Größenordnungen reduziert wurde.
Anstatt zu versuchen, das Speisegas zu reinigen, gibt es auch den Ansatz, eine kontrollierte Menge an Feuchtigkeit hinzuzufügen. Da diese absichtliche Verunreinigung dann über die natürlichen Verunreinigungen dominiert und somit die Plasmachemie steuert, sind reproduzierbare Bedingungen gewährleistet, solange die Menge der zugeführten Feuchtigkeit genau bekannt ist.
Für die Zündung der Entladung kann die angelegte Spannung an den Elektroden in der Regel einfach bis zum Punkt des Zusammenbruchs erhöht werden. Abhängig von den Oberflächenbeschaffenheiten der Elektroden ist jedoch manchmal eine hohe Spannung notwendig. Um die Zündung zu erleichtern, kann eine Hochspannungsfunkenpistole verwendet werden. Dies kann auch nützlich sein, wenn versucht wird, eine Argonentladung im COST-Jet zu entzünden.
Vor dem Auftragen des COST-Jet auf oberflächen sollte ausreichend Zeit für das Gleichgewicht des Geräts eingeteilt werden. Bei Einstellung auf die gewünschten Regelparameter benötigt der COST-Jet ca. 20 Minuten, um stabile Bedingungen zu erreichen11. Während dieser Zeit erreichen die Temperatur des Gerätes, die Gastemperatur sowie die Plasmachemie einen stabilen Zustand.
Für den Vergleich wissenschaftlicher Ergebnisse sind vergleichbare Plasmakontrollparameter notwendig. Zur Messung der elektrischen Eingangsleistung kann der COST Leistungsmonitor29verwendet werden. Die Software ist Open-Source und mit einer Reihe von verschiedenen Arten von Oszilloskopen kompatibel. Die Software arbeitet nach dem von Golda19beschriebenen Prinzip.
Neben dem Einfluss der Speisegasfeuchte auf die Plasmachemie spielt der Transport reaktiver Spezies vom Plasma zum Substrat eine wichtige Rolle in der Abwasserzusammensetzung und ist ein weiterer kritischer Schritt im Protokoll. Die umgebende Atmosphäre kann die im Plasma entstehenden Arten auf ihrem Weg zum Substrat beeinflussen. Um diesen Einfluss zu minimieren, werden zwei verschiedene Konzepte verwendet: (i) Erstens kann eine kontrollierte Atmosphäre aufgebaut werden, die aus dem Speisegas besteht. So kann die Zusammensetzung der umgebenden Atmosphäre konstant gehalten werden. Je nach Reinheitsgrad, der für die Behandlung erforderlich ist, kann die kontrollierte Atmosphäre über Schutzgehäuse realisiert werden, die mit einem Einwegventil ausgestattet sind, um einen Überdruck zu verhindern. Für höhere Reinheitsgrade kann eine Vakuumkammer mit Pumpe verwendet werden. (ii) Zweitens kann eine kontrollierte Atmosphäre durch Verwendung eines Schutzgasvorhangs um das Plasmaabwasser36,37erzeugt werden. Normalerweise besteht es aus einem Inertgas, kann aber auch je nach den Bedürfnissen der Anwendung variiert werden.
Glücklicherweise ist der Einfluss der umgebenden Atmosphäre für den COST-Jet vergleichsweise gering. Mit Hilfe der Isotopenmarkierung hat Gorbanaw gezeigt, dass für einen Plasmastrahl mit parallelem Feld die reaktiven Sauerstoff- und Stickstoffspezies, die eine flüssige Oberfläche erreichen, in der Plasmagasphase sowie im Bereich zwischen der Plasmadüse und der Probe gebildet wurden38,39. Im Gegensatz dazu fanden sie mit der gleichen Technik für den COST-Jet heraus, dass RONS fast ausschließlich aus der Plasmaphase und nicht aus der Umgebung stammt28. Dies ist wahrscheinlich darauf zurückzuführen, dass das elektrische Feld auf den Plasmakanal der COST-Jet-Entladung beschränkt ist. Dadurch wird die Plasmaentladung weitgehend unabhängig von ihrer Umgebung und verleiht ihr einen gewissen Ferncharakter.
Für einen elektrischen Längsfeldplasmastrahl haben Darny et al.40 gezeigt, dass die Polarität des elektrischen Feldes das Gasströmungsmuster und damit auch auf den reaktiven Spezies verändert, die durch ionischen Wind ein Ziel erreichen. Die Abhängigkeit der reaktiven Artendichte von der Umwelt wurde durch Messungen von Stancampiano et al.7bestätigt. Sie berichteten über die Differenz der Anzahl der reaktiven Spezies, die in behandeltem Wasser in Abhängigkeit von den elektrischen Eigenschaften erzeugt wurden. Um diese Unterschiede auszugleichen, mussten sie einen kompensierenden Stromkreis schaffen. Dieses Verhalten ist beim COST-Jet anders: Abbildung 5 vergleicht Schlieren-Bilder des COST-Jets ohne angelegte Spannung und während des Betriebs für zwei verschiedene Gasdurchflüsse. Die Bilder wurden mit einer einzigen Spiegel-Inline-Ausrichtung aufgenommen, wie von Kelly41beschrieben. Sie zeigen, wie das horizontal ausgerichtete COST-Jet-Abwasser auf ein flaches Glassubstrat trifft. Beide Bilder zeigen genau das gleiche Gasströmungsmuster. Dies resultiert aus dem Mangel an ionischem Wind aufgrund des Fehlens geladener Spezies im Plasmaabfluss.
Zusätzlich weist der COST-Jet ein sehr laminares Strömungsmuster auf. Kelly41 zeigte Schlieren-Bilder ähnlich den in Abbildung 5dargestellten für verschiedene Gasdurchflüsse. Selbst bei vergleichsweise hohen Gasdurchflüssen von 2 slpm zeigt das Plasmaabwasser keine Turbulenzen. Bei sehr niedrigen Gasdurchflüssen von 0,25 slpm und darunter beginnt der Auftrieb des Heliumabflusses eine Rolle zu spielen. Bis zu 4 – 5 mm Abstand von der Düse hat die Umgebungsatmosphäre jedoch keinen Einfluss auf die Gaszusammensetzung, die die Oberfläche erreicht, wie Ellerweg mit Hilfe der Massenspektrometrie17zeigt.
Alle oben genannten Eigenschaften tragen zum Remote-Charakter des COST-Jets bei. Damit ist es ein idealer Kandidat für die kontrollierte, vergleichbare Behandlung von Oberflächen.
<img alt="Figure 5" class="xfigimg" src="/files/ftp_upload/61801/61801fig05.jpg"> Abbildung 5: Schlieren-Bilder des COST-Jets mit und ohne angelegte Spannung für zwei verschiedene Gasdurchflüsse. Während des Plasmabetriebs ähnelt das Gasströmungsmuster genau dem Muster mit nur dem Gasstrom. <a href="https://www.jove.com/files/ftp_upload/61801/61801fig05large.jpg" target="_blank">Bitte klicken Sie hier, um eine größere Version dieser Abbildung anzuzeigen.</a>
Abhängig von der gewünschten Wirkung auf die behandelte Probe können die Steuerparameter Gasflussgemisch, angelegte elektrische Leistung und Abstand zwischen Plasmaquelle und Oberfläche entsprechend eingestellt werden. Für den COST-Jet existiert eine breite Literaturdatenbank mit Studien, die reaktive Arten im Abwasser untersuchen. Zum Beispiel maß Willems30 die atomare Sauerstoffdichte mittels Massenspektrometrie, während Schneider42 atomare Stickstoffdichten im Abwasser maß.
Die Behandlung von Flüssigkeiten mit Atmosphärendruckplasma kann eine Vielzahl möglicher Reaktionsmechanismen verursachen, die von reaktiven Spezies, Ionen, Photonen oder elektrischen Feldern angetrieben werden. Aufgrund der zuvor beschriebenen Eigenschaften des COST-Jets ist die Wirkung des elektrischen Feldes, der Ionen und Photonen im Vergleich zu Plasmaquellen, bei denen das Plasma in direktem Kontakt mit Flüssigkeiten steht, vernachlässigbar. Um die Wirkung kurzlebiger reaktiver Spezies wie atomaren Sauerstoff auf eine Phenollösung zu untersuchen, wurde der COST-Jet von Hefny43 und Benedikt44verwendet. Darüber hinaus bietet der COST-Jet eine bequeme Möglichkeit, Experimente und numerische Simulationen der Flüssigkeitsbehandlung zu vergleichen28. Da die Wechselwirkung zwischen Plasma und Flüssigkeit durch den Gasfluss reaktiver Spezies vom Plasma zur Flüssigkeitsoberfläche dominiert wird, kann die Modellkomplexität reduziert werden.
Das gasstrominduzierte Rühren der Flüssigkeit erhöht die Reaktionsgeschwindigkeit zwischen plasmaerstätigten reaktiven Spezies und der Flüssigkeit. Im Gegensatz zu Oberflächenbehandlungen von Feststoffen verändert die Konvektion der Flüssigkeit ständig die lokale Konzentration der Reaktanten. Darüber hinaus werden die Reaktionsraten zwischen plasmaerstätigten Spezies mit Reaktanten in Flüssigkeit auch durch die Oberflächenaktivität dieser Reaktanten beeinflusst. Mit zunehmender Oberflächenaktivität steigt die Konzentration des Reaktanten an der Flüssigkeitsoberfläche. Diese Tenside könnten eine wichtige Rolle bei der Reaktivität kurzlebiger Spezies spielen, die durch das Plasma erzeugt werden.
Neben dem Rühren induziert der gasförmige Gasstrom, der auf die Flüssigkeitsoberfläche auftleiten, auch eine Verdampfung, die berücksichtigt werden muss. Bei Verwendung des COST-Jets mit kurzen Behandlungszeiten kann die Verdampfung eine untergeordnete Rolle spielen, muss jedoch noch für die Berechnung der korrekten Reaktionsgeschwindigkeiten berücksichtigt werden. Die Entladung des COST-Jets wird durch die Verdampfung nicht beeinflusst und somit auch die Plasmachemie nicht beeinflusst. Bei verschiedenen Plasmaquellen, bei denen z.B. das Plasma in direktem Kontakt mit Flüssigkeit steht, ändert sich die Plasmachemie mit der Verdampfung signifikant, wie Tian und Kushner45 für eine dielektrische Barriereentladung zeigen. Auch für den kINPen wurde ein Effekt von Verdunstungen bestimmt46.
Neben diesen genannten Unterschieden in der Plasmachemie, die für verschiedene Plasmaquellen berücksichtigt werden müssen, ändert sich auch die Topologie des Meniskus, der durch Gasstrom auf flüssiger Oberfläche induziert wird. Die Tiefe dieses Meniskus ist in der Regel abhängig von der Gasgeschwindigkeit. Für Plasmaquellen, bei denen die Elektrodenkonfiguration ein signifikantes elektrisches Feld induziert, das die Flüssigkeit erreicht oder sogar mit einem Plasma in Kontakt mit der Flüssigkeit, kann dieser Meniskus erhöht werden47,48. Wie gezeigt, müssen je nach verwendeter Plasmaquelle mehrere Effekte berücksichtigt werden.
In Zukunft kann dieses Protokoll verwendet werden, um Oberflächen- und Flüssigkeitsbehandlungen mit dem COST-Jet durchzuführen und zu beschreiben. Es ist eine stabile, reproduzierbare Plasmaquelle, die einen einzigartigen Ferncharakter unter der Vielzahl verschiedener Plasmastrahldesigns aufweist. Die gleichen Methoden sind nicht nur auf die COST-Jet-Quelle beschränkt und können modifiziert und angepasst werden, um sie mit jeder Plasmaquelle mit kaltem Atmosphärendruck zu verwenden.

Kalte Atmosphärendruckplasmen (CAPs) haben in den letzten Jahren aufgrund ihres Potenzials für Oberflächenbehandlungsanwendungen ein erhöhtes Interesse geweckt. CAPs zeichnen sich durch ihre Nichtgleichgewichtseigenschaften aus, die eine komplexe Plasmachemie mit einer hohen Dichte reaktiver Spezies ermöglichen und gleichzeitig eine geringe thermische Auswirkung auf die behandelten Proben aufrechterhalten. Daher werden CAPs insbesondere für die Behandlung von biologischem Gewebe in Betracht gezogen1,2,3,4. Zahlreiche Konzepte und Designs von CAPs werden unter anderem erfolgreich zur Wunddesinfektion und -heilung, Blutgerinnung und Krebsbehandlung eingesetzt. Ein großer Teil des biologischen Gewebes enthält Flüssigkeiten. Daher konzentriert sich die Forschung zunehmend auch auf die Untersuchung der Auswirkungen von CAPs auf flüssige Oberflächen wie Zellmedium oder Wasser5,6,7.
Die wissenschaftlichen Ergebnisse leiden jedoch häufig unter Zuverlässigkeits- und Reproduzierbarkeitsproblemen8,9,10. Zum einen unterliegen die behandelten biologischen Substrate natürlichen Variationen. Andererseits wurden biologische Mechanismen selten direkt auf Plasmaprozesse zurückgeführt (wie elektrische Felder, UV-Strahlung und langlebige und kurzlebige Spezies usw.). Darüber hinaus hängen diese Plasmaprozesse wiederum stark von der einzelnen Plasmaquelle und der genauen Art ihrer Anwendung ab.
Darüber hinaus sind detaillierte Protokolle der Behandlungsverfahren selten verfügbar. Dies macht es schwierig, den Einfluss eines bestimmten Plasmaparameters auf das Ergebnis der Behandlung zu isolieren, was die erzielten Ergebnisse nicht übertragbar macht.
Daher wurden in jüngster Zeit verschiedene Versuche unternommen, die Behandlung von Oberflächen, Geweben und Flüssigkeiten mit kalten Atmosphärendruckplasmen zu standardisieren. Hier stellen wir nur einige ausgewählte Beispiele vor.
<ol><li>Um den direkten Vergleich verschiedener Plasmaquellen zu vereinfachen, wurde eine Referenzquelle entwickelt. Inspiriert von der Niederdruck-Plasma-Community wurde im Rahmen der COST-Aktion MP 1101 ein reproduzierbares und stabiles Entladungsdesign (COST-Jet) entwickelt, das als Referenzquelle für zukünftige biomedizinische Forschung dienen kann11.</li>
	<li>Um eine Vergleichbarkeit zu ermöglichen, wurden Referenzprotokolle für einzelne Anwendungen entwickelt. Um beispielsweise den Vergleich der antimikrobiellen Eigenschaften von kalten Atmosphärendruckplasmen zu standardisieren, definierten Mann et al. ein Referenzprotokoll für die Behandlung von Mikroorganismen durch Normalisierung der Behandlungszeit pro Flächeneinheit12.</li>
	<li>Für einen flexibleren Ansatz entwickelten Kogelheide et al. eine Methode zur Untersuchung plasmainduzierter chemischer Modifikationen an Makromolekülen13. Mit Hilfe von Tracerverbindungen wie Cystein und/oder Cystein-haltigem Glutathion (GSH) in Kombination mit FTIR und Massenspektrometrie versuchten sie, die chemischen Modifikationen auf biologische Substrate zu extrapolieren. Mit dieser Methode wurden bereits mehrere Plasmaquellen wie der COST-Jet, der kinPen und der Cinogy DBD verglichen14,15,16.</li>
	<li>Um einzelne Plasmaquellen direkt vergleichen zu können, müssen vergleichbare Regelparameter ermittelt werden. Grundlegende Plasmaparameter wie Elektronentemperatur, Elektronendichte und Flussdichten reaktiver Spezies sind in Atmosphärendruckplasmen schwer zu messen, da solche Plasmen oft vorübergehend sind und ihre Abmessungen klein sind. Stattdessen werden häufig externe Steuerungsparameter wie Generatorleistung, angelegte Spannung oder Zündung und Lichtbogenpunkte als Referenz verwendet, insbesondere beim Vergleich der Ergebnisse mit Simulationen17,18. In jüngerer Zeit wurde der gemessene stromverbrauch als zuverlässigere Regelgröße19,20,21verwendet.</li>
</ol>Trotz dieser Bemühungen kann es immer noch unmöglich sein, die Ergebnisse verschiedener Studien zu vergleichen, einfach aufgrund der Herausforderung, eine Plasmaquelle korrekt auf eine Oberfläche aufzutragen. Es gibt eine Vielzahl von weit verbreiteten Fallstricken, die bei der Arbeit mit Atmosphärendruck-Plasmaanwendungen angegangen werden müssen, wie der Einfluss externer elektrischer Felder (Kompensationskreise), Rückkopplungsschleifen zwischen Plasma und Umgebung (abgeschirmte Atmosphäre), Artentransport (Ionenwind) und Steuerungsparameter (Spannung, Strom, Leistung).
Das Hauptziel dieser Arbeit ist es, ein gründliches, detailliertes Protokoll über die Anwendung des COST-Jets für Oberflächenbehandlungen bereitzustellen. Der COST-Jet ist eine zuverlässige Plasmaquelle, die für wissenschaftliche Referenzzwecke und nicht für industrielle oder medizinische Zwecke entwickelt wurde. Es bietet reproduzierbare Entladungsbedingungen und eine breite Datenbank verfügbarer Studien22,23. Der COST-Jet basiert auf einem homogenen, kapazitiv gekoppelten HF-Plasma. Da das elektrische Feld senkrecht zum Gasstrom begrenzt ist, werden geladene Spezies meist im Entladungsbereich gehalten und interagieren nicht mit dem Ziel oder der umgebenden Atmosphäre. Zusätzlich sorgt der laminare Gasstrom für reproduzierbare plasmachemische Bedingungen im Plasmaabfluss.
In diesem Artikel werden wir die häufigsten Herausforderungen ansprechen und mögliche Lösungen vorstellen, die in der Literatur verwendet wurden. Dazu gehören die richtige Gasversorgung, die Abflusskontrolle, der Einfluss der Umgebungsatmosphäre und die Oberflächenvorbereitung. Die Einhaltung des hier vorgestellten Protokolls soll die Reproduzierbarkeit und Vergleichbarkeit der Messungen gewährleisten.
Das Protokoll könnte auch als Beispiel für andere atmosphärische Druckquellen dienen. Es muss für andere Jet-Plasmaquellen entsprechend der individuellen Gasströmungs- und elektrischen Feldkonfiguration verfeinert werden. Gegebenenfalls werden wir versuchen, auf mögliche Anpassungen des Protokolls hinzuweisen. Die beschriebenen Schritte sollten bei der Veröffentlichung von Studien zur Anwendung von Atmosphärendruckplasmen auf behandelte Proben berücksichtigt und darüber berichtet werden.

<table>
	<tbody>
		<tr>
			<td>COST power monitor software</td>
			<td>home-built</td>
			<td></td>
			<td>according to www.cost-jet.eu and J Golda et al 2016 J. Phys. D: Appl. Phys. 49 084003</td>
		</tr>
		<tr>
			<td>COST-Jet (including matching circuit)</td>
			<td>home-built</td>
			<td></td>
			<td>according to www.cost-jet.eu and J Golda et al 2016 J. Phys. D: Appl. Phys. 49 084003</td>
		</tr>
		<tr>
			<td>current probe</td>
			<td>home-built</td>
			<td></td>
			<td>integrated into the COST-Jet</td>
		</tr>
		<tr>
			<td>gas supply system</td>
			<td>Swagelok</td>
			<td></td>
			<td>stainless steel</td>
		</tr>
		<tr>
			<td>helium</td>
			<td>Air Liquide</td>
			<td></td>
			<td>99.999 % purity</td>
		</tr>
		<tr>
			<td>mass flow controller (MFC)</td>
			<td>Analyt-MTC</td>
			<td>series 358</td>
			<td>5000 sccm</td>
		</tr>
		<tr>
			<td>MFC</td>
			<td>Analyt-MTC</td>
			<td></td>
			<td>50 sccm</td>
		</tr>
		<tr>
			<td>oscilloscope</td>
			<td>Agilent Technologies</td>
			<td>DSO7104B</td>
			<td>bandwidth 1 GHz, resolution 4 Gsa/s</td>
		</tr>
		<tr>
			<td>oxygen</td>
			<td>Air Liquide</td>
			<td></td>
			<td>99.9999 % purity</td>
		</tr>
		<tr>
			<td>power supply</td>
			<td>home-built</td>
			<td></td>
			<td>according to www.cost-jet.eu and J Golda et al 2016 J. Phys. D: Appl. Phys. 49 084003</td>
		</tr>
		<tr>
			<td>voltage probe</td>
			<td>Tektronix</td>
			<td>P5100A</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>xyz-stage</td>
			<td>Zaber</td>
			<td>ZAB-X-XAZ-LSM0100A-K0059-SQ3</td>
			<td></td>
		</tr>
	</tbody>
</table>

treating surfaces with a cold atmospheric pressure plasma using the cost-jet

In den letzten Jahren wurden nicht-thermische Atmosphärendruckplasmen insbesondere aufgrund ihres Potenzials in biologischen Anwendungen häufig für Oberflächenbehandlungen eingesetzt. Die wissenschaftlichen Ergebnisse leiden jedoch häufig unter Reproduzierbarkeitsproblemen aufgrund unzuverlässiger Plasmabedingungen sowie komplexer Behandlungsverfahren. Um dieses Problem zu beheben und eine stabile und reproduzierbare Plasmaquelle bereitzustellen, wurde die COST-Jet-Referenzquelle entwickelt.
In dieser Arbeit schlagen wir ein detailliertes Protokoll vor, um zuverlässige und reproduzierbare Oberflächenbehandlungen mit dem COST-Referenz-Mikroplasmastrahl (COST-Jet) durchzuführen. Häufige Probleme und Fallstricke werden diskutiert, ebenso wie die Besonderheiten des COST-Jets im Vergleich zu anderen Geräten und sein vorteilhafter Remote-Charakter. Eine detaillierte Beschreibung der Behandlung fester und flüssiger Oberflächen wird bereitgestellt. Die beschriebenen Methoden sind vielseitig und können für andere Arten von Atmosphärendruck-Plasmageräten angepasst werden.

Mit den oben beschriebenen Methoden und Geräten haben wir den COST-Jet beispielhaft auf verschiedene Oberflächen und Flüssigkeiten aufgebracht. Abbildung 1 zeigt den für die Behandlung verwendeten Versuchsaufbau einschließlich Stromversorgung, Gasversorgungssystem, Spannungs- und Stromsonden sowie einer kontrollierten Atmosphäre und eines mechanischen Verschlusses.
<img alt="Figure 1" class="xfigimg" src="/files/ftp_upload/61801/61801fig01.jpg"> Abbildung 1: Versuchsaufbau zur Plasmabehandlung von Oberflächen und Flüssigkeiten mit dem COST-Jet. Zur Reinigung des Speisegases wird eine Kältefalle verwendet. Die kontrollierte Atmosphäre wird durch eine gepumpte Vakuumkammer bei Atmosphärendruck realisiert. Der mechanische Verschluss erleichtert das Zeitmanagement der Fest- und Flüssigkeitsoberflächenbehandlung. Die flexible Stufe ermöglicht es, den Abstand zwischen dem Plasmastrahl und der Oberfläche zu kontrollieren. <a href="https://www.jove.com/files/ftp_upload/61801/61801fig01large.jpg" target="_blank">Bitte klicken Sie hier, um eine größere Version dieser Abbildung anzuzeigen.</a>
Mit Hilfe der im COST-Jet implementierten Spannungs- und Stromsonde kann die abgeführte elektrische Leistung berechnet werden. Abbildung 2 zeigt die gemessene elektrische Leistung in einem Heliumplasma, das in fünf verschiedenen COST-Jet-Geräten mit einem Gasstrom von 1 slpm erzeugt wird. Alle Geräte zeigen ein ähnliches Verhalten. Die Abweichung zwischen den verschiedenen Geräten ergibt sich aus der Unsicherheit der Leistungsmessung sowie mikroskopischen Unterschieden in den Setups wie dem Elektrodenabstand. Detailliertere Messungen von reaktiven Spezies (z. B. atomarer Sauerstoff und Ozon), Temperatur und Leistung sowie bakterizide Aktivitätsmessungen wurden von Riedel22durchgeführt.
<img alt="Figure 2" class="xfigimg" src="/files/ftp_upload/61801/61801fig02.jpg"> Abbildung 2: Verlustleistung in Abhängigkeit von der angelegten Spannung in einem Heliumplasma. Die Daten stellen fünf identische COST-Jet-Gerätedar 34. Die geringen Abweichungen bei hohen Spannungen sind auf Unsicherheiten der Messung sowie kleine Abweichungen in der Gasentladungskanalgeometriezurückzuführen 22. <a href="https://www.jove.com/files/ftp_upload/61801/61801fig02large.jpg" target="_blank">Bitte klicken Sie hier, um eine größere Version dieser Abbildung anzuzeigen.</a>
Abbildung 3 zeigt das Ätzprofil eines a:C-H-Films für eine 3-minütige Behandlung mit dem COST-Jet unter Verwendung eines Gasstroms von 1,4 slpm Helium mit einer Beimischung von 0,5% Sauerstoff, gemessen mit einem bildgebenden spektroskopischen Reflektometer31. Das Ätzmuster zeigt eine kreisförmige Struktur, die die zylindrische Symmetrie des Plasmaabflusses darstellt. Basierend auf Ätzprofilen in Kombination mit numerischen Simulationen konnte die Oberflächenverlustwahrscheinlichkeit von atomarem Sauerstoff abgeschätzt werden.
<img alt="Figure 3" class="xfigimg" src="/files/ftp_upload/61801/61801fig03.jpg"> Abbildung 3: Ätzprofil einer plasmabehandelten a:C-H-Folie. Der Dip in der Folie wurde mit einem Gasgemisch aus 1,4 slm Helium mit einer Beimischung von 0,6% Sauerstoff bei einer Spannung von 230 Vrms und einer Behandlungszeit von 3 min.31geätzt<a href="https://www.jove.com/files/ftp_upload/61801/61801fig03large.jpg" target="_blank">Bitte klicken Sie hier, um eine größere Version dieser Abbildung anzuzeigen.</a>
Abbildung 4 zeigt die auftretenden Wirbel in Flüssigkeiten, die durch den gasförmigen Strom verursacht werden, der auf die Flüssigkeitsoberfläche aufschlingt. Eine Laserfolie, die Tracerpartikel in der Flüssigkeit beleuchtet, ermöglicht es, die Flugbahn und Geschwindigkeit dieser Partikel mittels Partikelbild-Velocimetrie zu beobachten und damit die Fluidströmungzu untersuchen 32. Es ist wichtig, ähnliche Dichten der Aussaatpartikel und der Flüssigkeit zu berücksichtigen, damit die Flugbahnen der Partikel die Bewegung der Flüssigkeit darstellen. Mit dieser Visualisierung der Fluidströmung können Messungen und numerische Simulationen verglichen werden33. Die Wirbel sind auf die Oberflächenreibung zwischen Abwassergasstrom und Flüssigkeitsoberfläche zurückzuführen. Abbildung 4 zeigt auch die auftretende Vertiefung der Flüssigkeitsoberfläche unter dem Gaskanal des Plasmastrahls, dem sogenannten Meniskus. Es wird durch eine blaue Linie visualisiert.
<img alt="Figure 4" class="xfigimg" src="/files/ftp_upload/61801/61801fig04.jpg"> Abbildung 4: Foto von beleuchteten Maisstärkepartikeln in 3 ml Wasser, die durch den Gasstrom gerührt werden. Die Wirbel sind auf die Oberflächenreibung zwischen Abwassergasstrom und Flüssigkeitsoberfläche zurückzuführen. <a href="https://www.jove.com/files/ftp_upload/61801/61801fig04large.jpg" target="_blank">Bitte klicken Sie hier, um eine größere Version dieser Abbildung anzuzeigen.</a>

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Treating Surfaces with a Cold Atmospheric Pressure Plasma using the COST-Jet

Dieses Protokoll wird vorgestellt, um den Aufbau, die Handhabung und die Anwendung des COST-Jets für die Behandlung verschiedener Oberflächen wie Feststoffe und Flüssigkeiten zu charakterisieren.

Behandlung von Oberflächen mit einem kalten Atmosphärendruckplasma mit dem COST-Jet

In recent years, non-thermal atmospheric pressure plasmas have been used extensively for surface treatments, in particular, due to their potential in ...

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Research

JoVE Journal

Engineering

3.9K Aufrufe.  Kiel University. Dieses Protokoll wird vorgestellt, um den Aufbau, die Handhabung und die Anwendung des COST-Jets für die Behandlung verschiedener Oberflächen wie Feststoffe und Flüssigkeiten zu charakterisieren.

Serie: Treating Surfaces with a Cold Atmospheric Pressure Plasma using the COST-Jet

Synthesis and Microdiffraction at Extreme Pressures and Temperatures

High pressure compounds and polymorphs are investigated for a broad range of purposes such as determine structures and processes of deep planetary interiors, design materials with novel properties, understand the mechanical behavior of materials exposed to very high stresses as in explosions or impacts. Synthesis and structural analysis of materials at extreme conditions of pressure and temperature entails remarkable technical challenges. In the laser heated diamond anvil cell (LH-DAC), very high pressure is generated between the tips of two opposing diamond anvils forced against each other; focused infrared laser beams, shined through the diamonds, allow to reach very high temperatures on samples absorbing the laser radiation. When the LH-DAC is installed in a synchrotron beamline that provides extremely brilliant x-ray radiation, the structure of materials under extreme conditions can be probed in situ. LH-DAC samples, although very small, can show highly variable grain size, phase and chemical composition. In order to obtain the high resolution structural analysis and the most comprehensive characterization of a sample, we collect diffraction data in 2D grids and combine powder, single crystal and multigrain diffraction techniques. Representative results obtained in the synthesis of a new iron oxide, Fe4O5 1 will be shown.

The laser heated diamond anvil cell combined with synchrotron micro-diffraction techniques allows researchers to explore the nature and properties of new phases of matter at extreme pressure and temperature (PT) conditions. Heterogeneous samples can be characterized in situ under high pressure by 2D mapping and combined powder, single-crystal and multigrain diffraction approaches.

Synthese und Mikrodiffraktion bei extremen Drücken und Temperaturen

High pressure compounds and polymorphs are investigated for a broad range of purposes such as determine structures and processes of deep planetary ...

Forschung

Ingenieurwesen

Monolayer Contact Doping of Silicon Surfaces and Nanowires Using Organophosphorus Compounds

Monolayer Contact Doping (MLCD) is a simple method for doping of surfaces and nanostructures1. MLCD results in the formation of highly controlled, ultra shallow and sharp doping profiles at the nanometer scale. In MLCD process the dopant source is a monolayer containing dopant atoms.
In this article a detailed procedure for surface doping of silicon substrate as well as silicon nanowires is demonstrated. Phosphorus dopant source was formed using tetraethyl methylenediphosphonate monolayer on a silicon substrate. This monolayer containing substrate was brought to contact with a pristine intrinsic silicon target substrate and annealed while in contact. Sheet resistance of the target substrate was measured using 4 point probe. Intrinsic silicon nanowires were synthesized by chemical vapor deposition (CVD) process using a vapor-liquid-solid (VLS) mechanism; gold nanoparticles were used as catalyst for nanowire growth. The nanowires were suspended in ethanol by mild sonication. This suspension was used to dropcast the nanowires on silicon substrate with a silicon nitride dielectric top layer. These nanowires were doped with phosphorus in similar manner as used for the intrinsic silicon wafer. Standard photolithography process was used to fabricate metal electrodes for the formation of nanowire based field effect transistor (NW-FET). The electrical properties of a representative nanowire device were measured by a semiconductor device analyzer and a probe station.

A detailed procedure for surface doping of Silicon interfaces is provided. The ultra-shallow surface doping is demonstrated by using phosphorus containing monolayers and rapid annealing process. The method can be used for doping of macroscopic area surfaces as well as nanostructures.

Monolayer Kontakt Dotierung von Silizium-Oberflächen und Nanodrähte Mit Phosphororganische Verbindungen

Monolayer Contact Doping (MLCD) is a simple method for doping of surfaces and nanostructures1. MLCD results in the formation of highly controlled, ultra ...

How to Ignite an Atmospheric Pressure Microwave Plasma Torch without Any Additional Igniters

This movie shows how an atmospheric pressure plasma torch can be ignited by microwave power with no additional igniters. After ignition of the plasma, a stable and continuous operation of the plasma is possible and the plasma torch can be used for many different applications. On one hand, the hot (3,600 K gas temperature) plasma can be used for chemical processes and on the other hand the cold afterglow (temperatures down to almost RT) can be applied for surface processes. For example chemical syntheses are interesting volume processes. Here the microwave plasma torch can be used for the decomposition of waste gases which are harmful and contribute to the global warming but are needed as etching gases in growing industry sectors like the semiconductor branch. Another application is the dissociation of CO2. Surplus electrical energy from renewable energy sources can be used to dissociate CO2 to CO and O2. The CO can be further processed to gaseous or liquid higher hydrocarbons thereby providing chemical storage of the energy, synthetic fuels or platform chemicals for the chemical industry. Applications of the afterglow of the plasma torch are the treatment of surfaces to increase the adhesion of lacquer, glue or paint, and the sterilization or decontamination of different kind of surfaces. The movie will explain how to ignite the plasma solely by microwave power without any additional igniters, e.g., electric sparks. The microwave plasma torch is based on a combination of two resonators &#8212; a coaxial one which provides the ignition of the plasma and a cylindrical one which guarantees a continuous and stable operation of the plasma after ignition. The plasma can be operated in a long microwave transparent tube for volume processes or shaped by orifices for surface treatment purposes.

This movie shows how an atmospheric plasma torch can be ignited by microwaves with no additional igniters and provides a stable and continuous plasma operation suitable for plenty of applications.

Wie man eine Atmosphärischer Druck Mikrowellenplasmabrenner zünden ohne zusätzliche Zünder

This movie shows how an atmospheric pressure plasma torch can be ignited by microwave power with no additional igniters. After ignition of the plasma, a ...

Blast Quantification Using Hopkinson Pressure Bars

Near-field blast load measurement presents an issue to many sensor types as they must endure very aggressive environments and be able to measure pressures up to many hundreds of megapascals. In this respect the simplicity of the Hopkinson pressure bar has a major advantage in that while the measurement end of the Hopkinson bar can endure and be exposed to harsh conditions, the strain gauge mounted to the bar can be affixed some distance away. This allows protective housings to be utilized which protect the strain gauge but do not interfere with the measurement acquisition. The use of an array of pressure bars allows the pressure-time histories at discrete known points to be measured. This article also describes the interpolation routine used to derive pressure-time histories at un-instrumented locations on the plane of interest. Currently the technique has been used to measure loading from high explosives in free air and buried shallowly in various soils.

This protocol details the use of Hopkinson pressure bars to measure reflected blast loading from near-field explosive events. It is capable of interpolating a pressure-time history at any point on a reflective boundary and as such can be used to fully characterize the spatial and temporal variations in loading produced.

Explosion Quantifizierung Mit Hopkinson Pressure Bars

Near-field blast load measurement presents an issue to many sensor types as they must endure very aggressive environments and be able to measure pressures ...

The Measurement of Unsteady Surface Pressure Using a Remote Microphone Probe

Microphones are widely applied to measure pressure fluctuations at the walls of solid bodies immersed in turbulent flows. Turbulent motions with various characteristic length scales can result in pressure fluctuations over a wide frequency range. This property of turbulence requires sensing devices to have sufficient sensitivity over a wide range of frequencies. Furthermore, the small characteristic length scales of turbulent structures require small sensing areas and the ability to place the sensors in very close proximity to each other. The complex geometries of the solid bodies, often including large surface curvatures or discontinuities, require the probe to have the ability to be set up in very limited spaces. The development of a remote microphone probe, which is inexpensive, consistent, and repeatable, is described in the present communication. It allows for the measurement of pressure fluctuations with high spatial resolution and dynamic response over a wide range of frequencies. The probe is small enough to be placed within the interior of typical wind tunnel models. The remote microphone probe includes a small, rigid, and hollow tube that penetrates the model surface to form the sensing area. This tube is connected to a standard microphone, at some distance away from the surface, using a "T" junction. An experimental method is introduced to determine the dynamic response of the remote microphone probe. In addition, an analytical method for determining the dynamic response is described. The analytical method can be applied in the design stage to determine the dimensions and properties of the RMP components.

Here, we present a protocol to measure, with high spatial resolution, the unsteady surface pressure in turbulent flows. This method demonstrates the construction of a remote microphone probe (RMP) and the determination of its frequency-dependent, complex transfer function. An analytical determination of the dynamic response is presented and validated.

Die Messung der Unsteady Flächenpressung eines Remote-Mikrofon-Sonde

Microphones are widely applied to measure pressure fluctuations at the walls of solid bodies immersed in turbulent flows. Turbulent motions with various ...

Evanescent Field Based Photoacoustics: Optical Property Evaluation at Surfaces

Here, we present a protocol to estimate material and surface optical properties using the photoacoustic effect combined with total internal reflection. Optical property evaluation of thin films and the surfaces of bulk materials is an important step in understanding new optical material systems and their applications. The method presented can estimate thickness, refractive index, and use absorptive properties of materials for detection. This metrology system uses evanescent field-based photoacoustics (EFPA), a field of research based upon the interaction of an evanescent field with the photoacoustic effect. This interaction and its resulting family of techniques allow the technique to probe optical properties within a few hundred nanometers of the sample surface. This optical near field allows for the highly accurate estimation of material properties on the same scale as the field itself such as refractive index and film thickness. With the use of EFPA and its sub techniques such as total internal reflection photoacoustic spectroscopy (TIRPAS) and optical tunneling photoacoustic spectroscopy (OTPAS), it is possible to evaluate a material at the nanoscale in a consolidated instrument without the need for many instruments and experiments that may be cost prohibitive.

Here we present a protocol to estimate material and surface optical properties using the photoacoustic effect combined with total internal reflection. This technique evanescent field-based photoacoustics can be used to create a photoacoustic metrology system to estimate materials&#39; thicknesses, bulk and thin film refractive indices, and explore their optical properties.

Abklingende Feld Basierend Photoakustik: Optische Objektbewertung an Oberflächen

Here, we present a protocol to estimate material and surface optical properties using the photoacoustic effect combined with total internal reflection. ...

An Atmospheric Pressure Plasma Setup to Investigate the Reactive Species Formation

Non-thermal atmospheric pressure (&#39;cold&#39;) plasmas have received increased attention in recent years due to their significant biomedical potential. The reactions of cold plasma with the surrounding atmosphere yield a variety of reactive species, which can define its effectiveness. While efficient development of cold plasma therapy requires kinetic models, model benchmarking needs empirical data. Experimental studies of the source of reactive species detected in aqueous solutions exposed to plasma are still scarce. Biomedical plasma is often operated with He or Ar feed gas, and a specific interest lies in investigation of the reactive species generated by plasma with various gas admixtures (O2, N2, air, H2O vapor, etc.) Such investigations are very complex due to difficulties in controlling the ambient atmosphere in contact with the plasma effluent. In this work, we addressed common issues of &#39;high&#39; voltage kHz frequency driven plasma jet experimental studies. A reactor was developed allowing the exclusion of ambient atmosphere from the plasma-liquid system. The system thus comprised the feed gas with admixtures and the components of the liquid sample. This controlled atmosphere allowed the investigation of the source of the reactive oxygen species induced in aqueous solutions by He-water vapor plasma. The use of isotopically labelled water allowed distinguishing between the species originating in the gas phase and those formed in the liquid. The plasma equipment was contained inside a Faraday cage to eliminate possible influence of any external field. The setup is versatile and can aid in further understanding the cold plasma-liquid interactions chemistry.

An experimental setup was created for the helium-operated kHz frequency plasma jet. The setup includes a cage for the plasma power supply and jet and an in-house built reactor to monitor plasma-induced reactive species without the interference of the ambient atmosphere.

Ein Atmosphärendruck-Plasma-Setup die reaktive Spezies Formation zur Untersuchung

Non-thermal atmospheric pressure (&#39;cold&#39;) plasmas have received increased attention in recent years due to their significant biomedical potential. ...

Spark Plasma Sintering Apparatus Used for the Formation of Strontium Titanate Bicrystals

A spark plasma sintering apparatus was used as a novel method for diffusion bonding of two single crystals of strontium titanate to form bicrystals with one twist grain boundary. This apparatus utilizes high uniaxial pressure and a pulsed direct current for rapid consolidation of material. Diffusion bonding of strontium titanate bicrystals without fracture, in a spark plasma sintering apparatus, is possible at high pressures due to the unusual temperature dependent plasticity behavior of strontium titanate. We demonstrate a method for the successful formation of bicrystals at accelerated time scales and lower temperatures in a spark plasma sintering apparatus compared to bicrystals formed by conventional diffusion bonding parameters. Bond quality was verified by scanning electron microscopy. A clean and atomically abrupt interface containing no secondary phases was observed using transmission electron microscopy techniques. Local changes in bonding across the boundary was characterized by simultaneous scanning transmission electron microscopy and spatially resolved electron energy-loss spectroscopy.

A viable technique for the formation of strontium titanate bicrystals at high pressure and fast heating rate via the spark plasma sintering apparatus is developed.

Spark Plasma Sintering Gerät verwendet für die Bildung von Strontiumtitanat Bikristalle

A spark plasma sintering apparatus was used as a novel method for diffusion bonding of two single crystals of strontium titanate to form bicrystals with ...

Pool-Boiling Heat-Transfer Enhancement on Cylindrical Surfaces with Hybrid Wettable Patterns

In this study, pool-boiling heat-transfer experiments were performed to investigate the effect of the number of interlines and the orientation of the hybrid wettable pattern. Hybrid wettable patterns were produced by coating superhydrophilic SiO2 on a masked, hydrophobic, cylindrical copper surface. Using de-ionized (DI) water as the working fluid, pool-boiling heat-transfer studies were conducted on the different surface-treated copper cylinders of a 25-mm diameter and a 40-mm length. The experimental results showed that the number of interlines and the orientation of the hybrid wettable pattern influenced the wall superheat and the HTC. By increasing the number of interlines, the HTC was enhanced when compared to the plain surface. Images obtained from the charge-coupled device (CCD) camera indicated that more bubbles formed on the interlines as compared to other parts. The hybrid wettable pattern with the lowermost section being hydrophobic gave the best heat-transfer coefficient (HTC). The experimental results indicated that the bubble dynamics of the surface is an important factor that determines the nucleate boiling.

Pool-boiling heat-transfer experiments were carried out to observe the effects of hybrid wettable patterns on the heat-transfer coefficient (HTC). The parameters of investigation are the number of interlines and the pattern orientation of the modified wettable surface.

Pool-Boiling Wärmeübertragung Enhancement auf zylindrischen Oberflächen mit Hybrid Benetzbare Patterns

In this study, pool-boiling heat-transfer experiments were performed to investigate the effect of the number of interlines and the orientation of the ...

New Application of an Atmospheric Pressure Plasma Jet as a Neuro-protective Agent Against Glucose Deprivation-induced Injury of SH-SY5Y Cells

The atmospheric pressure plasma jet (APPJ) has attracted the attention of many researchers from multiple disciplines in recent years because its emissions include multiple types of reactive nitrogen species (RNS) and reactive oxygen species (ROS). Our previous study has shown the cytoprotective effect of the APPJ against oxidative stress-induced injuries. The aim of the present study is to provide a detailed in vitro treatment protocol regarding the neuroprotective applications of helium APPJs on glucose deprivation-induced injury in SH-SY5Y cells. The SH-SY5Y human neuroblastoma-derived cell line was maintained in RPMI 1640 medium supplemented with 15% fetal calf serum. The culture medium was then changed to RPMI 1640 without glucose before APPJ treatment. After a 1 h incubation in a cell incubator, cell viability was determined using Cell Counting Kit 8. The results showed that, compared to the glucose deprivation group, cells treated with APPJ exhibited significantly increased cell viability in a dose-dependent manner, with 8 s/well observed as an optimal dose. Meanwhile, helium flow had no effect on the glucose deprivation-induced cell impairment. Our results indicated that APPJ could be potentially used as a treatment method for the diseases in the central nervous system related to glucose deprivation. This protocol could also be used as a cytoprotective application for other cells with different impairments, but the cell culture and APPJ treatment conditions should be readjusted, and the treatment dose must be relatively low.

A protocol for the neuroprotective application of low-dose atmospheric pressure plasma treatment on glucose deprivation-induced SH-SY5Y injuries.

Neue Anwendung ein Atmosphärendruck-Plasma-Jet als eine neuroprotektive Mittel gegen Glukose Deprivation-induzierten Schädigung des SH-SY5Y Zellen

The atmospheric pressure plasma jet (APPJ) has attracted the attention of many researchers from multiple disciplines in recent years because its emissions ...