The authors thank Mr. Neil Green for assistance with sample preparation. This work was supported by the Office of Naval Research under funding from Dr. P. Maki. MTH was supported by a National Research Council Postdoctoral Fellowship.

1. 삼출액 세포 램프 및 플럭스 보정 <ol><li> 액체 N 2는 극저온 패널 및 성장 챔버베이스 압력에 도달 한 것을 확인 흐르는. </li><li> 가인과 셀 1 ° C / sec의 온도 변화율 그들의 빔 플럭스 측정 (BFM) 온도 삼출액 세포를 경사로와 Al 10 ℃ / 분. 열 안정에 셀 1 시간을 기다립니다. </li><li> 30 ~ 60 초 동안 각 셀의 셔터를 열고 1 ~ 2 분 동안 셔터를 닫습니다. 각 셀에 세 번 반복합니다. 첫 번째 빔 플럭스 이온 게이지 측정을 무시하고 두 번째 평균. 이전 플럭스 / 온도 교정에 따라 원하는 유량을 달성하기 위해 셀 온도를 조정한다. </li></ol> 2. 기판의 제조 및로드 <ol><li> 현지 외 기판 세정 <ol><li> 로드 에피 준비 N 극성 GaN으로는 전 현장 청소하지 않고, 직접 기판들. 웨이퍼를 더 공기에 노출 된 경우몇 시간보다, 아세톤 (30 초), 이소프로판올 (30 초) 및 탈 이온수 (DI) 물 (60 초)에서 씻어. 이 웨이퍼 표면에 작은 입자를 떠나 경향이 가능한 경우 린스 침지하는 것이 바람직하다. 참고 :. 조지아 극성 질화 갈륨 (GaN) 기판들은 깨끗하고보다 엄격한면이 좋습니다 (23) </li></ol></li><li> 로드 웨이퍼 <ol><li> 로드 록 절연 게이트 밸브를 닫고, N 2 벤트. </li><li> 홀더에 웨이퍼를로드하고로드 록에 카세트를 반환합니다. 로드 락 러핑 펌프를 켜고 러핑 펌프 밸브와 매니 폴드 밸브를 엽니 다. </li><li> 매니 폴드의 압력이 0.1 토르 하회하면, 상기 매니 폴드와 러핑 펌프 밸브를 닫는다. 러핑 펌프를 끄고로드 록 터보 펌프 차단 밸브를 엽니 다. </li><li> 로드 락은 30 ~ 60 분 동안 펌프 다운 할 수 있습니다. 이상적으로는, 제조 챔버로 이송하기 전에 -10 -7 10-6 토르의로드 록의 압력을 사용한다. </li><li>준비 챔버로로드 록을 열고 워블 스틱을 사용하여 트롤리에 웨이퍼를 전송합니다. 이어서 제조 챔버 내의 가스 발생 스테이션에 웨이퍼를 전달하기 위해 트롤리를 사용한다. 준비 챔버에 회전 피드 스루를 사용하여 레일을 따라 수동으로 트롤리를 이동합니다. </li></ol></li><li> 아웃 가스 웨이퍼 <ol><li> 10 분 동안 700 ° C의 가스 방출 스테이션의 히터 온도를 진입로. </li><li> 30 분 후, 다시 아래로 100 ° C까지 온도를 진입로. 온도가 250 ° C ≤ 때, 아웃 개싱 역 워블 스틱을 사용 트롤리 다시 웨이퍼 옮긴다. </li></ol></li><li> 성장 챔버로로드 웨이퍼 <ol><li> 부하 위치로 기판 매니퓰레이터를 낮추고 제조 / 성장 챔버의 게이트 밸브를 개방하여 조작부에 웨이퍼 홀더 옮긴다. </li><li> 기판 히터 근처, 성장 위치로 조작을 올립니다. </li><li> 트롤리와 카스티를 제거게이트 밸브 OSE. </li><li> N 개의 2 병 밸브, 레귤레이터 밸브와 차단 니들 밸브를 엽니 다. 1.5 SCCM의 유량 제어기 (MFC)를 설정 (또는 3-4 X 10-5 토르의 챔버 압력을 얻기 위해 필요에 따라). 플라즈마 점화를위한 최적의 압력이 강하게 시스템에 의존한다. N 개의 2 초 고순도 (바람직하게는 더 6N 이상) 및 추가 필터가 더 불순물을 줄이기 위해 라인에 사용되어야합니다. </li><li> 폐쇄 N * 및 메인 셔터 플라즈마 RF 전원 및 자동 정합 네트워크 제어기 켜. 플라즈마가 점화 될 때까지 RF 전력을 향상시킬 수 있습니다. </li><li> 이 경우, 소정의 공정 조건에 350 W 2.0 SCCM을 RF 전력 및 N 2 흐름을 설정한다. 소정의 플라즈마 조건으로 인한 N의 * 플럭스 시스템에 의존하지만, 여기에서, 이러한 조건은 5.0 ㎚ / 분으로의 GaN 성장 속도, 또는 1.8 내지 -2 sec의 N의 * 광속을 수득 -1. 받는 부착 분광계 플라즈마 안정성 모니터플라즈마 챔버의 리어 윈도우. </li></ol></li><li> 조지아의 증착 및 탈착 : 현장 표면 처리에 <ol><li> ≤1의 ° C / sec의 온도 변화율로 원하는의 GaN 성장 온도보다 10 ° C로 기판 히터 램프 업. 이 경우, 730 ℃의 추정 된 웨이퍼 온도를 사용한다. </li><li> 웨이퍼 표면의 저하에 대한보고 조지아 범위를 모니터링 할 RHEED 시스템을 켭니다. 수동 기판 회전을 켭니다. 기판이 성장 동안 회전 중에 정지 화상을 제공하기 위해 기판의 회전에 따라 회 RHEED 패턴을 수집 트리거 RHEED 수집 소프트웨어를 설정한다. </li><li> 1 분 동안 기판 셔터와 조지아 셔터를 엽니 다. RHEED 강도가 다음 감소 가인이 축적 등의 고원에 도달해야합니다. GA 플럭스의 GaN의 성장에 사용되는 것과 유사 할 것이다. 여기서, 조지아 플럭스는 약 3.7 nm의 -2 초 -1입니다. </li><li> 2 분 동안 셔터를 닫고 RHEED 확인조지아 탈착을 나타내는 강도가 증가하고, 2 분간의 끝 이전에 정체기에 도달. </li><li> 반복 2.5.2-2.5.4 세 번, 24 단계 다음의 GaN 성장 온도로 기판을 램프. </li></ol></li></ol> 3. HEMT 성장 <ol><li> 버퍼 성장 <ol><li> 1 분 질화 위해 N *의 셔터를 개방함으로써 성장을 시작합니다. </li><li> Al의 셔터를 개방하여 박막 1-3 나노 N 리치의 AlN 핵 생성 층을 성장한다. 이 AlN 층 (25)은 그러나, AlN 층은 X 선 회절 (XRD) 측정을 복잡하게 XRD 기반 보정 샘플 추천되지 않고, 관통 전위의 발생을 방지 할 수있다. 약 1 ㎚ / 분의 성장 속도를주는 InAlN 층과 동일한 알루미늄 플럭스를 사용하여, 또는 약 0.36 내지 -2 초 -1. </li><li> 알과 N의 * 셔터를 닫고 즉시 조지아 표면을 포화 할 수 있도록 10 초 동안 조지아 셔터를 열고 RHEED 강도는 가시를 감소해야pidly. (여전히 열려있는 조지아 셔터 포함) N의 * 셔터를 열고 질화 갈륨의 5 분의 성장. 사용되거나 도핑 C, 특히 질화 갈륨 자립 기판을위한 버퍼의 전기 누설 전류를 방지한다. </li><li> 1 분 성장 중단에 대한 Ga 및 N * 셔터를 닫습니다. RHEED 강도를 모니터링합니다. RHEED 강도가 즉시 증가하면, 조지아 플럭스는 충분하지 않다. RHEED 강도&gt; 30 초 후에 증가하거나 1 분 이내 정체기에 도달하지 않으면 다음의 Ga 유량은 너무 높다. 그림 3을 참조하십시오. </li><li> 몇도에 의해 기판 온도를 상승 (또는 가인 유출 셀 온도를 감소) 3.1.4에서 본 가인 높은 광속을 보상하기. 조지아 플럭스가 너무 낮은 경우, 기판 온도를 감소 (또는 가인 유출 셀 온도 증가) 보상. <ol><li> 단계를 반복 3.1.3-3.1.5 RHEED 강도 증가 및 RHEED 강도가 1 분 이전에 정체기에 도달하기 전에 15 ~ 30 초의 지연이있을 때까지. </li></ol></리&gt; <li> 단계를 반복 계속 3.1.4-3.1.5 GaN으로 원하는 두께에 도달 할 때까지. 보정 성장 속도가 전체의 성장 시간을 곱하여 두께를 결정합니다. 가인 풍부한 성장 차례로 별도로 성장 캘리브레이션 샘플의 공지 성장 시간에 대한 막 두께를 측정하는 XRD를 이용하여 계산 될 수있는 N *의 광속에 의해 성장 속도를 결정한다. </li></ol></li><li> InAlN 배리어 성장 <ol><li> 모든 가인이 증발하기 위해 최종의 GaN 성장 단계 이후에 추가로 1 분을 기다립니다. </li><li> 빨리 약 630 ° C에 InAlN 성장 온도로 램프. 기판 온도를 약 2 분 동안 안정 할 수있다. </li><li> 에서, 알루미늄 (Al), 및 N * 셔터를 엽니 다. RHEED 강도가 저하하고, 제 3 분 이내에 정체기에 도달한다. RHEED 강도의 지속적인 감소는 InAlN 성장에 해로운에서의 축적을 나타낼 수있다. RHEED 패턴은 매끄러운 표면을 나타내는 줄무늬 유지한다. 의 In 및 알루미늄 광속은 1.25 ㎚ / min의 그룹 III 제한 성장률을주는 약 0.31 및 0.36 초 -1 내지 -2이다. </li><li> 에서, 알, 그리고 N * 원하는 장벽 두께 후 셔터가 도달을 닫습니다. N 풍부한 성장, 총 Ⅲ 족 플럭스에 의한 성장 속도를 결정한다. 별도로 성장 InAlN 캘리브레이션 샘플을 XRD를 사용하여 성장 속도를 측정한다. 여기에 주어진 조건을 이용하여 15nm의 배리어 InAlN를 들어, 12 분 30 초 동안 셔터를 연다. </li></ol></li><li> 층간 및 채널 성장 <ol><li> 먼저, 5 초 동안 조지아 셔터를 열고 N의 * 셔터를 열고이 GaN 층간 성장합니다. 기판 온도는 여전히 InAlN의 성장 온도에 있어야합니다. </li><li> 의 AlN 층간 성장하기 위해 조지아 또는 N * 셔터를 닫지 않고 알 셔터를 엽니 다. 층간의 알 플럭스 t, 이상적 InAlN 배리어 층에 사용되는 다음 다른 알 삼출액 세포를 사용하여 N *의 유속과 동일하거나 약간 더 높아야O 셀 온도를 변경할 필요가 없도록. 단계 3.2.4을 참조하십시오. </li><li> 상기 N * 알 셔터를 닫고하지만 열린 조지아 셔터를 둡니다. 이 GaN 채널 온도까지 기판 온도를 램프. </li><li> 30 초 후 조지아 ​​셔터를 닫습니다. 다시 열어 조지아 셔터를합니다 (RHEED 강도가 증가하기 시작하자마자 나) 30 초를 기다립니다. 기판은 GaN으로 채널 성장 온도에 도달 할 때까지 사이클 조지아 셔터를 계속한다. 과도한 조지아 축적을 방지하면서이 표면을 보호합니다. </li><li> 다음, 5 초 동안 조지아 셔터를 열고 N의 * 셔터를 열고이 GaN 채널을 성장. </li><li> 조지아, N * 메인 셔터를 닫습니다. 200 ° C에 이르기까지 기판 온도를 램프 N 개의 * 플라즈마를 끄고 N 2 가스 흐름을 차단. </li><li> 하루 완료하면 자신의 대기 온도에 세포를 램프 다운. </li><li> 다음으로, 8 × 10-7 토르 이하가 250 ℃, 챔버 압력 이하로 감소시키기 위해, 기판 온도 기다리성장 챔버의 게이트 밸브를 개방하고 다시 트롤리에 웨이퍼 홀더 옮긴다. </li><li> 다시로드 록에 웨이퍼를 전송하는 단계 2.2의 역을 따라, N 2 벤트와 웨이퍼를 제거합니다. 성장 챔버의 게이트 밸브가로드 록을 개방하기 전에 폐쇄되어 있는지 확인하고,로드 록 터보 펌프 게이트 밸브가 배출되기 전에 폐쇄된다. </li><li> 단계에 따라 2.2.3-2.2.5 높은 진공 카세트 및로드 잠금을 반환 할 수 있습니다. </li></ol></li></ol> 4. 특성 <ol><li> 채널 성장하는 동안 형성 할 수있는 피트, 균열의 Ga 물방울, XRD는 계면 구조 품질을 확인하고, AFM 표면 형태를 확인하는 확인하기 위해 광학 현미경을 사용하여 재질의 특징. (20, 21)를 </li><li> 가인 소적이 존재하는 경우, 화학적으로 민감한 N 극성 표면을 손상시키지 않고 방울을 제거하기 위해 50-10 분 동안 농축 된 HF 산에 웨이퍼를 몰입. </li><li> 시트 입술을 측정Lehighton 비접촉 저항 측정을 이용 istance. </li><li> 홀과 CTLM 측정 및 DC 및 RF 트랜지스터 특성을 포함하여 전기적 특성을 수 있도록 샘플을 처리합니다. 9,26를 </li></ol>

<ol>
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J., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=High+Electron+Velocity+Submicrometer+AlN/GaN+MOS-HEMTs+on+Freestanding+GaN+Substrates.">High Electron Velocity Submicrometer AlN/GaN MOS-HEMTs on Freestanding GaN Substrates.</a> IEEE Electron Device Lett. 34, 199 (2013).</li><li>Moseley, M., Billingsley, D., Henderson, W., Trybus, E., Doolittle, W. A. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Transient+atomic+behavior+and+surface+kinetics+of+GaN.">Transient atomic behavior and surface kinetics of GaN.</a> J. Appl. Phys. 106 (1), 014905 (2009).</li><li>Koblm&#252;ller, G., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Ga+Adlayer+Governed+Surface+Defect+Evolution+of+(0001)GaN+Films+Grown+by+Plasma-Assisted+Molecular+Beam+Epitaxy.">Ga Adlayer Governed Surface Defect Evolution of (0001)GaN Films Grown by Plasma-Assisted Molecular Beam Epitaxy.</a> Jpn. J. Appl. Phys. 44 (28), L906-L908 (2005).</li><li>Poblenz, C., Waltereit, P., Speck, J. S. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Uniformity+and+control+of+surface+morphology+during+growth+of+GaN+by+molecular+beam+epitaxy.">Uniformity and control of surface morphology during growth of GaN by molecular beam epitaxy.</a> J. Vac. Sci. Technol., B. 23 (4), 1379-1385 (2005).</li></ol>

The authors have nothing to disclose.

고품질의 GaN 버퍼층의 성장은 III 족 질화물 HEMT 높은 전자 이동도를 달성하는 데 중요하다. 는 N 극성 InAlN HEMT의 경우에, 버퍼 층 성장은 모든 이전의 Ga InAlN 성장 표면으로부터 제거 될 필요 조건에 의해 복잡하게된다. 금속 변조 에피 (27)는 중간의 Ga 커버리지 조지아 액적 축적 체제 (28)의 가장자리에 성장 조건을 사용하거나 연속적인 N의 * 있도록 여기에 기재된 절차에 ?...

분자 빔 에피 택시 (MBE)이 성장 된 막의 저 불순물 혼입을 위해 10-11 토르 낮은베이스 압력으로 초고 진공 환경을 사용 다용도 에피 택셜 박막의 성장 기술이다. 에피 택셜 성장 층의 조성 및 성장 속도는 각각 분출 셀의 온도, 각종 원료의 이와 증발 된 플럭스를 제어함으로써 결정된다. III 족 질화물 에피 택시, 활성 질소 (N *) 플럭스의 어느 쪽 N이 플라즈마 1,2- (RF 플라즈마에 의해 제공되는 동안 III 요소 (에서는, 알루미늄 (Al), 조지아)은 일반적 삼출 세포에 의해 제공되는 그룹의 경우, -assisted MBE :.. PAMBE 또는 RFMBE) 또는 암모니아 (NH 3 -MBE)을 3,4- MBE 성장 5 낮은 성장 온도 및 금속 유기 화학 기상 증착 등의 다른 에피 택셜 성장 기술,보다 선명한 계면으로 갑작스런 특징으로 개략 도시된다 그림 1인치 <p클래스 = &quot;jove_content&quot;&gt; <img alt="그림 1" src="/files/ftp_upload/54775/54775fig1.jpg" /> 그림 1 :.. MBE 시스템의 개략적 인로드 록, 전송 시스템, 가스 방출 스테이션과 성장 챔버를 보여주는 도식 <a href="http://ecsource.jove.com/files/ftp_upload/54775/54775fig1large.jpg" target="_blank">이 그림의 더 큰 버전을 보려면 여기를 클릭하십시오.</a> III-질화물 결정 방위의 다양성을 갖는 기판 상에 성장 될 수있다. 가장 일반적으로 사용되는 방향은 배리어 층, 전형적으로 AlGaN으로, 또는 GaN 채널 사이의 편광의 차이를 이용하여 도핑하지 않고 2 차원 전자 가스의 형성을 허용 조지아 - 극성의 C -plane이다. 질화 갈륨의 비극성 다양하고 반 극성 방향 인해 또한 HEMT의 응용 프로그램, 이러한 방향 덜 바람직하게 6,7 양자 우물에서 감소 편광 효과 광전자 상당한 관심을 받았다NS. N 극성 배향 장치 인해 종래의 Ga 극성 장치에 비해 여러 고유 이점 차세대 고주파 HEMT 동작 매력적이다.도 2에 도시 된 바와 같이 8 N 극성 장치에서 배리어 층은, 그 결과 GaN으로 채널 아래에 성장 천연 위로 배리어의 해당 채널의 정전 제어 에이즈와 GaN으로 채널 전류 쉽게 액세스 할 수 있도록하고, 접촉 저항을 저감하면서, 단 채널 효과를 감소시킨다. 상기 채널 두께는, 고주파 장치를위한 스케일 다운됨에 따라 배리어 설계는 페르미 레벨 피닝 효과 손실 채널 전하를 보상하도록 변형 될 수 있도록 배리어는 또한 상기 채널에서 개별적으로 제어 될 수있다. <img alt="그림 2" src="/files/ftp_upload/54775/54775fig2.jpg" /> 그림 2. 비교 예에 대한 (a)는 N 극성의 HEMT 및 (b)의 Ga 극성 HEMT 에피 택셜 층 개략적 층 구조ISON은. <a href="http://ecsource.jove.com/files/ftp_upload/54775/54775fig2large.jpg" target="_blank">이 그림의 더 큰 버전을 보려면 여기를 클릭하십시오.</a> 고속 HEMT들에서 사용은 고전력 증폭기는 통상의 SiC의 높은 열전도율을 활용의 SiC 기판 상에 성장된다. 낮은 관통 전위 밀도 GaN 자립 기판은 전자 이동도 9는 이와 같이 높은 주파수 성능 향상을 개선시키기 위해 사용될 수있다. AlN으로 핵 생성 층의 성장에 따라, 두께의 GaN 버퍼 공간적 HEMT 채널에서 재성장 계면에서 불순물을 분리 및 전기 절연을 개선하기 위해 성장된다. 다른 III-V 재료 달리 PAMBE 의해 성장 된 GaN은 전형적으로 1, 즉 금속이 풍부한 조건, 매끄러운 표면 형상을 달성하기 위해 10, 11보다 큰 그룹 III / V 비로 성장 조건을 필요로한다. X의 알 1 X N은 ALTER이다그것이 성장 격자 X ≈ 0.18 위해 GaN으로 일치 할 수 있고, 이상을 AlGaN 장벽 번 채널 대전 상대 높아 자발 분극을 발생시킬 수 있기 때문에 기본 배리어 III 족 질화물 HEMT들 용 재료 및 최근에 상당한 관심을 받고있다. 달리 12-15 AlGaN으로 장벽, 조지아 16 따라서 표면이 조지아 풍부한 GaN 버퍼층 성장과 이전 InAlN 성장 후 초과 가인이 없도록주의해야합니다 관심, InAlN 층에에에 우선적으로 통합 할 예정이다. 표면에서의 Ga 제어 조지아 액적 형성에 필요한 유량보다 약간 작은 조지아 플럭스 납품함으로써 달성 될 수있다. 그러나, 이러한 성장 윈도우는 작고, 과잉의 Ga 플럭스 조지아 축적 육안 액적 형성을 초래할 것 인 동안 표면 모폴로지 발생할 부족의 Ga면 커버리지 고원 / 트렌치 형태로 저하. 17 반사 고 에너지 전자 회절 (RHEED) 한 세기<html> 성만은 조지아 축적 탈착을 모니터링하는데 사용될 수있다. GA 흡착율은 RHEED 강도의 감소 및 GA 개폐 사이의 지연에 의해 지시되면 (N *) 셔터 및도 3에 도시 된 바와 같이 RHEED 강도의 초기 증가는 조지아의 축적을 나타낸다. <img alt="그림 3" src="/files/ftp_upload/54775/54775fig3.jpg" /> 그림 3 :. 트리거 인수를 사용하여 회전에 따라 취득한 RHEED 패턴에서 측정 RHEED 강도 RHEED 강도 신호와 조지아 범위를 모니터링. 불충분 조지아 자속은 셔터를 폐쇄 한 후 강도를 즉시 증가에 의해 표시된다 (도시하지 않음). 포화 / 이상적인 조지아 범위는 셔터 폐쇄 및 갑작스러운 RHEED 미백 및 초기 RHEED 미백의 지연뿐만 아니라 이상 60 초를 복용 전체 강도 회복의 결과보다 점진적으로 강도 증가를 모두으로 볼에 초과 조지아 범위 사이에 지연으로 표시됩니다.COM / 파일 / ftp_upload / 54775 / 54775fig3large.jpg &quot;대상 =&quot;_ 빈 &quot;&gt;이 그림의 더 큰 버전을 보려면 여기를 클릭하십시오. PAMBE 의해 InAlN 달성 고품질 인 리치 경계선으로 둘러싸인 알루미늄 - 풍부 도메인으로 이루어진 &quot;허니컴&quot;미세 결과 횡 조성 변동의 존재에 의해 복잡하게된다.이 미세 18 소거법 (50)에 대해, 기판 온도를 이용하여 달성된다 에서 탈착, N-극성 InAlN에 대한 15,19,20 또는 약 630 ° C의 시작 위 ° C. 이 고온 성장 체제에서는에서 알 1- X N의 조성물은 더 높은 온도가 혼입 낮은 결과와 기판 온도의 강력한 함수이며, X. 은 IN 자속 실제로 자속 최대 자속 증가에 혼입 효율의 저하에 의해 제한되지만으로는, 증발 손실을 보상하기 위해 증가 될 수있다. 21 인해에서 &quot;효과를 매립에&quot;들어오는 알루미늄 원자 트랩에있어서 조성물을 증가시키고 증발을 방지 할 수있는 성장 속도의 증가, 기판 온도를 감소 또는 자속의 증가 외에도. 21,22 고등 성장 속도는 비례 적으로 알 자속을 증가시킴으로써 달성 될 수있다. N 풍부한 성장 조건을 유지하기 위해 상기 N *는 N이 유속을 증가 플라즈마 챔버 설계를 개선하거나 구판 구멍을 증가 RF 플라즈마 전력의 증가에 의해 달성 될 수있는뿐만 아니라, 증가 될 필요 밀도. InAlN 기반 HEMT들에 추가 에피 택셜 층의 GaN 및 AlN을 중간층 (ILS)과 질화 갈륨 채널을 포함한다. AlN으로 IL 이동성 μ뿐만 아니라 채널 시트 전하 밀도 N 개의 S를 증가시킬 수 배리어와 채널 사이에 삽입 하였다. 이동도의 증가는 InAlN B 형 전자파 기능 중복을 감소에 기인arrier 후속 합금 산란. 9 IL의 AlN의 고품질의 성장을 확보하려면, 조지아 광속의 과량의 계면 활성제 역할을하는 성장 동안 공급된다. GaN의 IL 채널 전하를 감소시키면서, 상기 이동성을 향상시키기 위해 IL의 AlN와 장벽 사이에 사용될 수있다. 이 GaN 채널은 채널의 IL 비록 장벽의 지속적인 성장을 허용하는 InAlN 장벽 동일 온도에서 성장 될 수있다. 향상된 이동도는 AlN으로 IL 후 성장 중단 및 채널의 GaN의 성장 이전에 성장 온도를 증가시킴으로써 얻어진다. 이러한 경우에 보호의 Ga면 따르면 이동성 저하를 방지하기 위해 인터럽트 동안 유지되어야한다. 다음 프로토콜은 N 극성 GaN으로 기판 상에 성장 InAlN 배리어 HEMT들에 특별히 적용된다. 이는 직접적으로 두께 50 nm의 N 풍부한 AlN 층을 포함하여 C-극성 4H- 또는 6H-SiC를 기판 상에 성장에 확장 될 수있다.

<table><tbody><tr><td>Freestanding N-polar GaN wafer</td><td>Kyma</td><td></td><td>10 mm x 10 mm</td></tr><tr><td>C-polar SiC wafer</td><td>Cree</td><td>W4TRE0R-L600</td><td>3 inch diameter</td></tr><tr><td>Microelectronics grade acetone</td><td>Fischer Scientific</td><td>A18-4</td><td></td></tr><tr><td>Microelectronics grade isoproponal</td><td>J.T. Baker</td><td>9079-05/JT9079-5</td><td></td></tr><tr><td>Al source material (6N5 pure)</td><td>UMC</td><td>ALR62060I</td><td></td></tr><tr><td>Ga source material (7N pure)</td><td>UMC</td><td>GA701</td><td></td></tr><tr><td>In source material (7N pure)</td><td>UMC</td><td>IN750</td><td></td></tr><tr><td>ULSI N&lt;sub&gt;2&lt;/sub&gt; source gas (6N pure)</td><td>Matheson Tri-gas</td><td>G2659906D</td><td></td></tr><tr><td>PRO-75 MBE system</td><td>OmicronScientia</td><td></td><td></td></tr></tbody></table>

plasma-assisted molecular beam epitaxy of n-polar inaln-barrier high-electron-mobility transistors

플라즈마를 이용한 분자선 고품질의 고 전자 이동도 트랜지스터 (HEMT들)에 필요한 매끄러운 급격한 인터페이스 III 족 질화물 박막과의 헤테로 에피 택셜 성장에 적합하다. 수순은, 웨이퍼 제조 및 완충층의 InAlN 배리어 층의 AlN 또는 GaN 중간층과 GaN으로 채널의 성장을 포함하여 N 극성 InAlN의 HEMT의 성장을 위해 제공된다. 프로세스의 각 단계에서의 중요한 문제는 이러한 조지아이 GaN 버퍼에 축적 InAlN 조성 동질성 온도의 역할을하고, AlN을 층간 동안 조지아 플럭스의 사용 인터럽트 종래의 GaN에 대한 채널의 성장을 방지로서 식별된다. 구조적으로 균일 한 N 극성 InAlN 박막 0.19 nm의 낮은 표면의 제곱 평균 제곱 거칠기 입증되는 HEMT 구조가 시트 전하 밀도 장치 1,750cm 2 / V ∙ 초만큼 높은 이동도를 갖는보고 InAlN 계 1.7 × 10의13cm -2.

X 선 회절 (XRD)도 4 N 극성의 GaN 기판상에서 성장한 도시 InAlN 박막의 스캔은 (a) 하나 둘 정점 (50)과 200 nm 두께의 필름. 50 nm 두께의 InAlN 필름의 XRD 스캔은 Pendellösung이 매우 높은 계면 품질을 나타내는 순서 번째 15까지 프린지 나타낸다. 도 4 비대칭 역 격자 공간 맵 (b)는 200 nm 두께 InAlN 층은 따라서 상당히 두꺼운 InA...

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Plasma-assisted Molecular Beam Epitaxy of N-polar InAlN-barrier High-electron-mobility Transistors

분자 빔 에피 택시는 N 극성 InAlN 장벽이 높은 전자 이동도 트랜지스터 (HEMT들)을 성장하는 데 사용됩니다. 1,750cm 2 / V ∙ 초만큼 높은 이동성을 가진 부드러운 구조적으로 균질 InAlN 층 및 HEMT들에서 웨이퍼 제조 관리, 층 성장 조건 및 에피 택셜 구조의 결과.

InAlN 장벽 높은 전자 이동도 트랜지스터 N-극성 플라즈마를 이용한 분자 빔 에피 택시

Plasma-assisted molecular beam epitaxy is well suited for the epitaxial growth of III-nitride thin films and heterostructures with smooth, abrupt ...

plasma-assisted-molecular-beam-epitaxy-n-polar-inaln-barrier-high

Research

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Engineering

8.5K 조회수.  Naval Research Laboratory.  분자 빔 에피 택시는 N 극성 InAlN 장벽이 높은 전자 이동도 트랜지스터 (HEMT들)을 성장하는 데 사용됩니다. 1,750cm 2 / V ∙ 초만큼 높은 이동성을 가진 부드러운 구조적으로 균질 InAlN 층 및 HEMT들에서 웨이퍼 제조 관리, 층 성장 조건 및 에피 택셜 구조의 결과. 

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Molecular Beam Mass Spectrometry With Tunable Vacuum Ultraviolet (VUV) Synchrotron Radiation

Tunable soft ionization coupled to mass spectroscopy is a powerful method to investigate isolated molecules, complexes and clusters and their spectroscopy and dynamics1-4. Fundamental studies of photoionization processes of biomolecules provide information about the electronic structure of these systems. Furthermore determinations of ionization energies and other properties of biomolecules in the gas phase are not trivial, and these experiments provide a platform to generate these data. We have developed a thermal vaporization technique coupled with supersonic molecular beams that provides a gentle way to transport these species into the gas phase. Judicious combination of source gas and temperature allows for formation of dimers and higher clusters of the DNA bases. The focus of this particular work is on the effects of non-covalent interactions, i.e., hydrogen bonding, stacking, and electrostatic interactions, on the ionization energies and proton transfer of individual biomolecules, their complexes and upon micro-hydration by water1, 5-9.
We have performed experimental and theoretical characterization of the photoionization dynamics of gas-phase uracil and 1,3-dimethyluracil dimers using molecular beams coupled with synchrotron radiation at the Chemical Dynamics Beamline10 located at the Advanced Light Source and the experimental details are visualized here. This allowed us to observe the proton transfer in 1,3-dimethyluracil dimers, a system with pi stacking geometry and with no hydrogen bonds1. Molecular beams provide a very convenient and efficient way to isolate the sample of interest from environmental perturbations which in return allows accurate comparison with electronic structure calculations11, 12. By tuning the photon energy from the synchrotron, a photoionization efficiency (PIE) curve can be plotted which informs us about the cationic electronic states. These values can then be compared to theoretical models and calculations and in turn, explain in detail the electronic structure and dynamics of the investigated species 1, 3.

Molecular Beam Mass Spectrometry With Tunable Vacuum Ultraviolet VUV Synchrotron Radiation

A molecular beam coupled to tunable vacuum ultraviolet photoionization mass spectrometer at a synchrotron provides a convenient tool to explore the electronic structure of isolated gas phase molecules and clusters. Proton transfer mechanisms in DNA base dimers were elucidated with this technique.

조정할 수있는 진공 자외선 (VUV) 싱크로트론 방사선으로 분자 빔 질량 분광법

Tunable soft ionization coupled to mass spectroscopy is a powerful method to investigate isolated molecules, complexes and clusters and their spectroscopy ...

연구

공학

Nanofabrication of Gate-defined GaAs/AlGaAs Lateral Quantum Dots

A quantum computer is a computer composed of quantum bits (qubits) that takes advantage of quantum effects, such as superposition of states and entanglement, to solve certain problems exponentially faster than with the best known algorithms on a classical computer. Gate-defined lateral quantum dots on GaAs/AlGaAs are one of many avenues explored for the implementation of a qubit. When properly fabricated, such a device is able to trap a small number of electrons in a certain region of space. The spin states of these electrons can then be used to implement the logical 0 and 1 of the quantum bit. Given the nanometer scale of these quantum dots, cleanroom facilities offering specialized equipment- such as scanning electron microscopes and e-beam evaporators- are required for their fabrication. Great care must be taken throughout the fabrication process to maintain cleanliness of the sample surface and to avoid damaging the fragile gates of the structure. This paper presents the detailed fabrication protocol of gate-defined lateral quantum dots from the wafer to a working device. Characterization methods and representative results are also briefly discussed. Although this paper concentrates on double quantum dots, the fabrication process remains the same for single or triple dots or even arrays of quantum dots. Moreover, the protocol can be adapted to fabricate lateral quantum dots on other substrates, such as Si/SiGe.

This paper presents a detailed fabrication protocol for gate-defined semiconductor lateral quantum dots on gallium arsenide heterostructures. These nanoscale devices are used to trap few electrons for use as quantum bits in quantum information processing or for other mesoscopic experiments such as coherent conductance measurements.

게이트 정의 갈륨 비소 / AlGaAs 측면 양자점 나노

A quantum computer is a computer composed of quantum bits (qubits) that takes advantage of quantum effects, such as superposition of states and ...

Electron Channeling Contrast Imaging for Rapid III-V Heteroepitaxial Characterization

Misfit dislocations in heteroepitaxial layers of GaP grown on Si(001) substrates are characterized through use of electron channeling contrast imaging (ECCI) in a scanning electron microscope (SEM). ECCI allows for imaging of defects and crystallographic features under specific diffraction conditions, similar to that possible via plan-view transmission electron microscopy (PV-TEM). A particular advantage of the ECCI technique is that it requires little to no sample preparation, and indeed can use large area, as-produced samples, making it a considerably higher throughput characterization method than TEM. Similar to TEM, different diffraction conditions can be obtained with ECCI by tilting and rotating the sample in the SEM. This capability enables the selective imaging of specific defects, such as misfit dislocations at the GaP/Si interface, with high contrast levels, which are determined by the standard invisibility criteria. An example application of this technique is described wherein ECCI imaging is used to determine the critical thickness for dislocation nucleation for GaP-on-Si by imaging a range of samples with various GaP epilayer thicknesses. Examples of ECCI micrographs of additional defect types, including threading dislocations and a stacking fault, are provided as demonstration of its broad, TEM-like applicability. Ultimately, the combination of TEM-like capabilities &#8211; high spatial resolution and richness of microstructural data &#8211; with the convenience and speed of SEM, position ECCI as a powerful tool for the rapid characterization of crystalline materials.

The use of electron channeling contrast imaging in a scanning electron microscope to characterize defects in III-V/Si heteroexpitaxial thin films is described. This method yields similar results to plan-view transmission electron microscopy, but in significantly less time due to lack of required sample preparation.

빠른 III-V 족 이종 특성에 대한 전자 채널링 대비 이미징

Misfit dislocations in heteroepitaxial layers of GaP grown on Si(001) substrates are characterized through use of electron channeling contrast imaging ...

Silicon Metal-oxide-semiconductor Quantum Dots for Single-electron Pumping

As mass-produced silicon transistors have reached the nano-scale, their behavior and performances are increasingly affected, and often deteriorated, by quantum mechanical effects such as tunneling through single dopants, scattering via interface defects, and discrete trap charge states. However, progress in silicon technology has shown that these phenomena can be harnessed and exploited for a new class of quantum-based electronics. Among others, multi-layer-gated silicon metal-oxide-semiconductor (MOS) technology can be used to control single charge or spin confined in electrostatically-defined quantum dots (QD). These QD-based devices are an excellent platform for quantum computing applications and, recently, it has been demonstrated that they can also be used as single-electron pumps, which are accurate sources of quantized current for metrological purposes. Here, we discuss in detail the fabrication protocol for silicon MOS QDs which is relevant to both quantum computing and quantum metrology applications. Moreover, we describe characterization methods to test the integrity of the devices after fabrication. Finally, we give a brief description of the measurement set-up used for charge pumping experiments and show representative results of electric current quantization.

The fabrication process and experimental characterization techniques relevant to single-electron pumps based on silicon metal-oxide-semiconductor quantum dots are discussed.

As mass-produced silicon transistors have reached the nano-scale, their behavior and performances are increasingly affected, and often deteriorated, by ...

Advanced Experimental Methods for Low-temperature Magnetotransport Measurement of Novel Materials

Novel electronic materials are often produced for the first time by synthesis processes that yield bulk crystals (in contrast to single crystal thin film synthesis) for the purpose of exploratory materials research. Certain materials pose a challenge wherein the traditional bulk Hall bar device fabrication method is insufficient to produce a measureable device for sample transport measurement, principally because the single crystal size is too small to attach wire leads to the sample in a Hall bar configuration. This can be, for example, because the first batch of a new material synthesized yields very small single crystals or because flakes of samples of one to very few monolayers are desired. In order to enable rapid characterization of materials that may be carried out in parallel with improvements to their growth methodology, a method of device fabrication for very small samples has been devised to permit the characterization of novel materials as soon as a preliminary batch has been produced. A slight variation of this methodology is applicable to producing devices using exfoliated samples of two-dimensional materials such as graphene, hexagonal boron nitride (hBN), and transition metal dichalcogenides (TMDs), as well as multilayer heterostructures of such materials. Here we present detailed protocols for the experimental device fabrication of fragments and flakes of novel materials with micron-sized dimensions onto substrate and subsequent measurement in a commercial superconducting magnet, dry helium close-cycle cryostat magnetotransport system at temperatures down to 0.300 K and magnetic fields up to 12 T.

We describe the methodology of mechanical exfoliation and deposition of flakes of novel materials with micron-sized dimensions onto substrate, fabrication of experimental device structures for transport experimentation, and the magnetotransport measurement in a dry helium close-cycle cryostat at temperatures down to 0.300 K and magnetic fields up to 12 T.

소설 재료의 저온 Magnetotransport 측정을위한 고급 실험 방법

Novel electronic materials are often produced for the first time by synthesis processes that yield bulk crystals (in contrast to single crystal thin film ...

Fabrication of Schottky Diodes on Zn-polar BeMgZnO/ZnO Heterostructure Grown by Plasma-assisted Molecular Beam Epitaxy

Heterostructure field effect transistors (HFETs) utilizing a two dimensional electron gas (2DEG) channel have a great potential for high speed device applications. Zinc oxide (ZnO), a semiconductor with a wide bandgap (3.4 eV) and high electron saturation velocity has gained a great deal of attention as an attractive material for high speed devices. Efficient gate modulation, however, requires high-quality Schottky contacts on the barrier layer. In this article, we present our Schottky diode fabrication procedure on Zn-polar BeMgZnO/ZnO heterostructure with high density 2DEG which is achieved through strain modulation and incorporation of a few percent Be into the MgZnO-based barrier during growth by molecular beam epitaxy (MBE). To achieve high crystalline quality, nearly lattice-matched high-resistivity GaN templates grown by metal-organic chemical vapor deposition (MOCVD) are used as the substrate for the subsequent MBE growth of the oxide layers. To obtain the requisite Zn-polarity, careful surface treatment of GaN templates and control over the VI/II ratio during the growth of low temperature ZnO nucleation layer are utilized. Ti/Au electrodes serve as Ohmic contacts, and Ag electrodes deposited on the O2 plasma pretreated BeMgZnO surface are used for Schottky contacts.

Attainment of high-quality Schottky contacts is imperative for achieving efficient gate modulation in heterostructure field effect transistors (HFETs). We present the fabrication methodology and characteristics of Schottky diodes on Zn-polar BeMgZnO/ZnO heterostructures with high-density two dimensional electron gas (2DEG), grown by plasma-assisted molecular beam epitaxy on GaN templates.

Heterostructure field effect transistors (HFETs) utilizing a two dimensional electron gas (2DEG) channel have a great potential for high speed device ...

Plasma-Assisted Molecular Beam Epitaxy Growth of Mg3N2 and Zn3N2 Thin Films

This article describes a procedure for growing Mg3N2 and Zn3N2 films by plasma-assisted molecular beam epitaxy (MBE). The films are grown on 100 oriented MgO substrates with N2 gas as the nitrogen source. The method for preparing the substrates and the MBE growth process are described. The orientation and crystalline order of the substrate and film surface are monitored by the reflection high energy electron diffraction (RHEED) before and during growth. The specular reflectivity of the sample surface is measured during growth with an Ar-ion laser with a wavelength of 488 nm. By fitting the time dependence of the reflectivity to a mathematical model, the refractive index, optical extinction coefficient, and growth rate of the film are determined. The metal fluxes are measured independently as a function of the effusion cell temperatures using a quartz crystal monitor. Typical growth rates are 0.028 nm/s at growth temperatures of 150 &#176;C and 330 &#176;C for Mg3N2 and Zn3N2 films, respectively.

Plasma-Assisted Molecular Beam Epitaxy Growth of Mg3N2 and Zn3N2 Thin Films

This article describes the growth of epitaxial films of Mg3N2 and Zn3N2 on MgO substrates by plasma-assisted molecular beam epitaxy with N2 gas as the nitrogen source and optical growth monitoring.

Mg3N2 및 Zn 3 N2 박막의 플라즈마 보조 분자 빔 에피택시 성장

This article describes a procedure for growing Mg3N2 and Zn3N2 films by plasma-assisted molecular beam epitaxy (MBE). The films are grown on 100 oriented ...

Graphene-Assisted Quasi-van der Waals Epitaxy of AlN Film on Nano-Patterned Sapphire Substrate for Ultraviolet Light Emitting Diodes

This protocol demonstrates a method for graphene-assisted quick growth and coalescence of AlN on nano-pattened sapphire substrate (NPSS). Graphene layers are directly grown on NPSS using catalyst-free atmospheric-pressure chemical vapor deposition (APCVD). By applying nitrogen reactive ion etching (RIE) plasma treatment, defects are introduced into the graphene film to enhance chemical reactivity. During metal-organic chemical vapor deposition (MOCVD) growth of AlN, this N-plasma treated graphene buffer enables AlN quick growth, and coalescence on NPSS is confirmed by cross-sectional scanning electron microscopy (SEM). The high quality of AlN on graphene-NPSS is then evaluated by X-ray rocking curves (XRCs) with narrow (0002) and (10-12) full width at half-maximum (FWHM) as 267.2 arcsec and 503.4 arcsec, respectively. Compared to bare NPSS, AlN growth on graphene-NPSS shows significant reduction of residual stress from 0.87 GPa to 0.25 Gpa, based on Raman measurements. Followed by AlGaN multiple quantum wells (MQWS) growth on graphene-NPSS, AlGaN-based deep ultraviolet light-emitting-diodes (DUV LEDs) are fabricated. The fabricated DUV-LEDs also demonstrate obvious, enhanced luminescence performance. This work provides a new solution for the growth of high quality AlN and fabrication of high performance DUV-LEDs using a shorter process and less costs.

A protocol for graphene-assisted growth of high-quality AlN films on nano-patterned sapphire substrate is presented.

자외선 발광 다이오드용 나노 패턴 사파이어 기판에 대한 알N 필름의 그래핀 지원 준 반 데르 발스 에피택시

This protocol demonstrates a method for graphene-assisted quick growth and coalescence of AlN on nano-pattened sapphire substrate (NPSS). Graphene layers ...

The Effect of Anodization Parameters on the Aluminum Oxide Dielectric Layer of Thin-Film Transistors

Aluminum-oxide (Al2O3) is a low cost, easily processable and high dielectric constant insulating material that is particularly appropriate for use as the dielectric layer of thin-film transistors (TFTs). Growth of aluminum-oxide layers from anodization of metallic aluminum films is greatly advantageous when compared to sophisticated processes such as atomic layer deposition (ALD) or deposition methods that demand relatively high temperatures (above 300 &#176;C) such as aqueous combustion or spray-pyrolysis. However, the electrical properties of the transistors are highly dependent on the presence of defects and localized states at the semiconductor/dielectric interface, which are strongly affected by the manufacturing parameters of the anodized dielectric layer. To determine how several fabrication parameters influence the device performance without performing all possible combination of factors, we used a reduced factorial analysis based on a Plackett-Burman design of experiments (DOE). The choice of this DOE permits the use of only 12 experimental runs of combinations of factors (instead of all 256 possibilities) to obtain the optimized device performance. The ranking of the factors by the effect on device responses such as the TFT mobility is possible by applying analysis of variance (ANOVA) to the obtained results.

Anodization parameters for growth of the aluminum-oxide dielectric layer of zinc-oxide thin-film transistors (TFTs) are varied to determine the effects on the electrical parameter responses. Analysis of variance (ANOVA) is applied to a Plackett-Burman design of experiments (DOE) to determine the manufacturing conditions that result in optimized device performance.

박막 트랜지스터의 알루미늄 산화물 유전체 층에 대한 양극 산화 매개변수의 영향

Aluminum-oxide (Al2O3) is a low cost, easily processable and high dielectric constant insulating material that is particularly appropriate for use as the ...

화학

In Situ Transmission Electron Microscopy with Biasing and Fabrication of Asymmetric Crossbars Based on Mixed-Phased a-VOx

Resistive switching crossbar architecture is highly desired in the field of digital memories due to low cost and high-density benefits. Different materials show variability in resistive switching properties due to the intrinsic nature of the material used, leading to discrepancies in the field because of underlying operation mechanisms. This highlights a need for a reliable technique to understand mechanisms using nanostructural observations. This protocol explains a detailed process and methodology of in&#160;situ nanostructural analysis as a result of electrical biasing using transmission electron microscopy (TEM). It provides visual and reliable evidence of underlying nanostructural changes in real time memory operations. Also included is the methodology of fabrication and electrical characterizations for asymmetric crossbar structures incorporating amorphous vanadium oxide. The protocol explained here for vanadium oxide films can be easily extended to any other materials in a metal-dielectric-metal sandwiched structure. Resistive switching crossbars are predicted to serve the programmable logic and neuromorphic circuits for next-generation memory devices, given the understanding of the operation mechanisms. This protocol reveals the switching mechanism in a reliable, timely, and cost-effective way in any type of resistive switching materials, and thereby predicts the device&#39;s applicability.

In Situ Transmission Electron Microscopy with Biasing and Fabrication of Asymmetric Crossbars Based on Mixed-Phased a-VOx

Presented here is a protocol for analyzing nanostructural changes during in&#160;situ biasing with transmission electron microscopy (TEM) for a stacked metal-insulator-metal structure. It has significant applications in resistive switching crossbars for the next generation of programmable logic circuits and neuromimicking hardware, to reveal their underlying operation mechanisms and practical applicability.

InAlN 장벽 높은 전자 이동도 트랜지스터 N-극성 플라즈마를 이용한 분자 빔 에피 택시

요약

더 많은 비디오 탐색

이 비디오의 챕터

조정할 수있는 진공 자외선 (VUV) 싱크로트론 방사선으로 분자 빔 질량 분광법

게이트 정의 갈륨 비소 / AlGaAs 측면 양자점 나노

빠른 III-V 족 이종 특성에 대한 전자 채널링 대비 이미징

Silicon Metal-oxide-semiconductor Quantum Dots for Single-electron Pumping

소설 재료의 저온 Magnetotransport 측정을위한 고급 실험 방법

Fabrication of Schottky Diodes on Zn-polar BeMgZnO/ZnO Heterostructure Grown by Plasma-assisted Molecular Beam Epitaxy

Mg₃N₂ 및 Zn 3 N₂ 박막의 플라즈마 보조 분자 빔 에피택시 성장

자외선 발광 다이오드용 나노 패턴 사파이어 기판에 대한 알N 필름의 그래핀 지원 준 반 데르 발스 에피택시

박막 트랜지스터의 알루미늄 산화물 유전체 층에 대한 양극 산화 매개변수의 영향

혼합 위상 a-VO_x에 따라 비대칭 크로스바의 바이어스 및 제조와 시투 전송 전자 현미경 검사법

InAlN 장벽 높은 전자 이동도 트랜지스터 N-극성 플라즈마를 이용한 분자 빔 에피 택시

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빠른 III-V 족 이종 특성에 대한 전자 채널링 대비 이미징

Silicon Metal-oxide-semiconductor Quantum Dots for Single-electron Pumping

소설 재료의 저온 Magnetotransport 측정을위한 고급 실험 방법

Fabrication of Schottky Diodes on Zn-polar BeMgZnO/ZnO Heterostructure Grown by Plasma-assisted Molecular Beam Epitaxy

Mg3N2 및 Zn 3 N2 박막의 플라즈마 보조 분자 빔 에피택시 성장

자외선 발광 다이오드용 나노 패턴 사파이어 기판에 대한 알N 필름의 그래핀 지원 준 반 데르 발스 에피택시

박막 트랜지스터의 알루미늄 산화물 유전체 층에 대한 양극 산화 매개변수의 영향

혼합 위상 a-VOx에 따라 비대칭 크로스바의 바이어스 및 제조와 시투 전송 전자 현미경 검사법

Mg₃N₂ 및 Zn 3 N₂ 박막의 플라즈마 보조 분자 빔 에피택시 성장

혼합 위상 a-VO_x에 따라 비대칭 크로스바의 바이어스 및 제조와 시투 전송 전자 현미경 검사법