We are grateful for the design and fabrication assistance of D. De La Cruz, for equipment borrowed from M. Zahn, and for insightful discussions with D. R. Sadoway and the talented electrochemists of his group.

1. Sistem Kurulumu ve Montajı <ol><li> Izopropanol ile ultrason transdüktörünü temizleyin. </li><li> Torpido gözünü yükleyin. <ol><li> Yük gerekli ekipman ve oksijen ve nem girişini en aza indirmek için torpido gözü üreticisinin yönergeleri izleyerek, torpido gözü içine (ultrason probu, ePbBi, karıştırma sopa ve termokupl dahil) malzemeler. </li><li> Torpido gözünü girmeden önce 12 saat torpido gözü antechamber vakum altında gözenekli malzeme tutun. </li></ol></li><li> Dinle PID kontrolörü (sadece ilk kez). <ol><li> Deneyler (840 g) içinde kullanılacak, pil kabı içine bir katı ePbBi aynı miktarda yerleştirin. </li><li> Zaten orada değilse pil geminin etrafında fırın yalıtım yerleştirin ve negatif akım toplayıcı ve termokupl ile birlikte pil geminin tepesinde kapağı yerleştirin. </li><li> Şek, termokupl ve fırın gücü için tüm elektrik bağlantılarını yapın <strong&gt; Ure 2B. </li><li> Set noktası olarak 150 ° C ile PID kontrol cihazının otomatik ayarlamasını başlatır. Not: Bu adımla ilgili ayrıntılar PID kontrolör üretici ve modeline bağlı olarak, farklı olacaktır. saatlik bir süre boyunca, oda sıcaklığında, işletim sıcaklığı, dört tam ısı döngüsü kontrol ederek otomatik ayar yapar Burada kullanılan kontrol ünitesi. <ol><li> 150 ° C (kontrolör ayarlama sonrasında varsayılan olarak gösterilir) ayar noktasını ayarlamak için ok tuşlarını kullanın. </li><li> Basın gizli döngüye girmek için 3 saniye döngü düğmesini basılı tutun ve. Kontrolör ekranı &quot;TUNE&quot; görünene kadar art arda döngü düğmesine basın. EVET bunu değiştirmek için ok tuşlarını kullanın. </li></ol></li><li> Bir termokupl yerleştirin ve izlemek ve sıcaklık oturum iş istasyonu kullanın. </li><li> Otomatik ayar tamamlandıktan sonra, t göre, PID kontrolör otomatik kontrolör arabirimini kullanarak seçtiği, Oransal İntegral ve Türev parametreleri kayıtÜreticinin talimatları o. </li></ol></li></ol> 2. Ses Hız Ölçümü <ol><li> , Deney için en az 400 g kadar ePbBi eritmek için fırın kullanın. Not: Gerekli miktar farklı ekipman için değişecektir ve ePbBi 125 ° C&#39;de erir. <ol><li> Gerekirse, bir heyecan sopa kullanarak ePbBi üst yüzeyi onu kaymağını tarafından aşırı oksit çıkarın. </li><li> Ses hızı ölçüm cihazı içine ultrason transdüser yerleştirin ve sızıntıları önlemek için dövmek bağlantısını sıkın, daha sonra bir termokupl yerleştirin ve izlemek ve sıcaklık oturum iş istasyonu kullanın. </li></ol></li><li> Ses hızı ölçüm cihazı Erimiş metali aktarın. <ol><li> Fırın tabanına ses hızı ölçümü cihazı yerleştirin ve yavaş yavaş sıcaklığını artırmak ve termal şok önlemek için 2 dakika süreyle orada bırakın. </li><li> Alanından ısıya duyarlı donanım veya malzeme kaldırarak güvenli bir aktarımı için hazırlayın. </li><li> Küçük am ekletermal şok ultrason transdüktörü zarar verebilir, çünkü her seferinde, erimiş metalin tutarları. Dönüştürücü yüz ve mikrometre kafası de tamamen batık kadar ePbBi ekleyin. </li><li> Ses hızı sıcaklığına bağlıdır çünkü sıcaklık, başlangıç ​​ölçümlerden önce en az 5 dakika boyunca 1 ° C içinde sabit kalır kadar bekleyin. </li></ol></li><li> Tedbir ultrason iki noktada yankıları. <ol><li> Keyfi fakat bilinen bir konuma mikrometre ucunu ayarlayın. Cihaz üreticisi tarafından sağlanan talimatları izleyerek rekor ultrason yankı ölçümleri. </li><li> Mikrometre düğmesini kullanarak, bilinen bir mesafe ile mikrometre ucunu hareket ettirin. Tutanak ultrason yankı ölçümleri. </li></ol></li><li> Ses hızı ölçüm cihazı erimiş metal çıkarın ve ısıya dayanıklı bir kapta saklayın. </li><li> Ses hızı, iki ölçümün her biri için eko zamanın bir fonksiyonu olarak grafiği yankı amplitüdü belirlemek. Gauss eğrisi takarak yankıları bulunher Şekil ure 4&#39;te olduğu gibi, tepe yankı. Yankı yoğun zamanlarda farkla deplasman mesafesini bölerek ses hızını hesaplayın. </li></ol> 3. Ultrason Hızı Ölçümü <ol><li> Deney (840 gr) için yeterli ePbBi eritin gerekirse aşırı oksit çıkarılması. Not: En iyi sonuçlar, ayarlamak için PID kontrolör kullanılan ePbBi aynı miktarda kullanın. <ol><li> Pil kabına ultrason transdüser yerleştirin ve fırın tabanı seviyesi sağlamak, sızıntılarını önlemek için dövmek bağlantısını sıkın. </li></ol></li><li> Pil kabına erimiş metal aktarın. <ol><li> Fırın tabanındaki pil gemi yerleştirin ve yavaş yavaş sıcaklığını artırmak ve termal şok önlemek için 5 dakika boyunca orada bırakın. Alanından ısıya duyarlı donanım veya malzeme kaldırarak güvenli bir aktarımı için hazırlayın. </li><li> Termal şok ul zarar verebilir, bir seferde, erimiş metalin az miktarda eklemetrasound dönüştürücüsü. </li><li> Ses hızı sıcaklığına bağlıdır çünkü sıcaklık, başlangıç ​​ölçümlerden önce 150 ° C&#39;ye ulaşana kadar bekleyin. </li></ol></li><li> Cihazı montaj bitirin. <ol><li> Zaten orada değilse pil geminin etrafında fırın yalıtım yerleştirin. Negatif akım kollektörü ve termokupl ile birlikte akü kabı tepesinde kapağı yerleştirin. Tüm hassas ve repeatably konumlandırılmış emin olun; Şaft yaka bunun için iyi çalışır. </li><li> Şekil ure 2B&#39;de gösterildiği gibi, güç ve sinyal hem de tüm elektrik bağlantılarını yapın. Hiçbir istenmeyen elektrik yolları, yani mevcut olduğunu doğrulamak için bir ohm metre kullanın negatif akım kollektörü ve tüm sinyal yol arasındaki elektrik direnci en az 1 M? Olup olmadığını kontrol edin. </li></ol></li><li> Ölçümler yaparak başlayın. <ol><li> Günlük ve izleme sıcaklığı, ısıtıcı güç, akü voltajını ve pili başlayınMevcut. Not: Burada, bir iş istasyonu çalıştıran özel LabView kodu tüm ölçümler açmak için kullanılan, ilgili zaman damgaları ile. </li><li> Gerekirse ultrason cihaz ayarlarını yapın. <ol><li> Kabul edilen bir modele göre 19, uygun sıcaklık kullanılarak, ses hızını ayarlamak için emin olun. Aşağıda kullanılan şekilde, 150 ° C &#39;de ePbBi için, 1760 m / sn hıza ayarlayın. </li><li> Darbe tekrarlama frekansı böyle yankı derinlikleri yakın aralıklı olduğunu (genellikle 0,25 mm) ayarlayın. </li><li> Geminin uzak duvardan güçlü yankı son birkaç kapıları görünür şekilde kapı sayısını ayarlayın; Bu giderme sinyal gücü sorunları için yararlı bir aklı kontrol sağlar. </li><li> Üretici tarafından sağlanan talimatları kullanarak, donanım tetiklemek için alet olarak ayarlayın. </li></ol></li><li> Iş istasyonundan tetikleme başlatarak ultrason cihazı ile kayıt ve izleme hızı başlayın. 30 saniyede rekor dört hız profilleriMin. </li></ol></li><li> 5 A akü akımını ayarlayın, akış stabilize etmek için 5 dakika bekleyin ve ardından 30 dakika boyunca saniyede dört hız profilleri kaydedin. </li><li> 10 A, 15 A, 20 A, 25 A ve 30 A için yineleyin 3.5 Not: Diğer birçok deneysel plan sıcaklık değişimlerine ve akımda düzgün değişiklikler de dahil olmak üzere, aynı zamanda mümkündür. Oksijen ve nem bir atmosfer, düşük saat veya daha iyi sinyal kalitesi ile deneyler verir. </li><li> Deneyler tamamlandıktan sonra, veri kaydı durdurmak ve fırını kapatın. Elektrik bağlantılarını ayırın ve fırın kapağını kaldırın. Kap doldurulurken kullanılan güvenli bir aktarımı için, aynı prosedürler kullanılarak, pil kabından erimiş metalin çıkarın. Bir ısıya dayanıklı bir kap içinde, erimiş ePbBi saklayın. Torpido gözüne ekstra argon ekleyin; atmosferi soğutur olarak basınç düşer. </li></ol>

<ol>
	<li>Kim, H., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Liquid+metal+batteries:+Past,+present,+and+future.">Liquid metal batteries: Past, present, and future.</a> Chem. Rev. 113 (3), 2075-2099 (2013).</li><li>Bradwell, D. J., Kim, H., Sirk, A. H. C., Sadoway, D. R. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Magnesium-antimony+liquid+metal+battery+for+stationary+energy+storage.">Magnesium-antimony liquid metal battery for stationary energy storage.</a> J. Am. Chem. Soc. 134, 1895-1897 (2012).</li><li>Kim, H., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Thermodynamic+properties+of+calcium&#8211;bismuth+alloys+determined+by+emf+measurements.">Thermodynamic properties of calcium&#8211;bismuth alloys determined by emf measurements.</a> Electrochim. Acta. 60, 154-162 (2012).</li><li>Kim, H., Boysen, D. A., Ouchi, T., Sadoway, D. R. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Calcium&#8211;bismuth+electrodes+for+large-scale+energy+storage+(liquid+metal+batteries).">Calcium&#8211;bismuth electrodes for large-scale energy storage (liquid metal batteries).</a> J. Power Sources. 241, 239-248 (2013).</li><li>Cairns, E. J., Crouthamel, C. E., Foster, A. K., Foster, M. S., Hesson, J. C. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Galvanic+cells+with+fused+salts.">Galvanic cells with fused salts.</a> Technical Report ANL-7316. , (1967).</li><li>Cairns, E. J., Shimotake, H. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=High-temperature+batteries.">High-temperature batteries.</a> Science. 164 (3886), 1347-1355 (1969).</li><li>Bard, A., Faulkner, L. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=.">.</a> Electrochemical methods: Fundamentals and applications. , (2001).</li><li>Takeda, Y. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Development+of+an+ultrasound+velocity+profile+monitor.">Development of an ultrasound velocity profile monitor.</a> Nucl. Eng. Des. 126 (2), 277-284 (1991).</li><li>Takeda, Y. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Velocity+profile+measurement+by+ultrasonic+Doppler+method.">Velocity profile measurement by ultrasonic Doppler method.</a> Exp. Therm. Fluid Sci. 10 (4), 444-453 (1995).</li><li>Brito, D., Nataf, H. -. C., Cardin, P., Aubert, J., Masson, J. -. P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Ultrasonic+Doppler+velocimetry+in+liquid+gallium.">Ultrasonic Doppler velocimetry in liquid gallium.</a> Exp. Fluids. 31, 653-663 (2001).</li><li>Yanagisawa, T., Yamagishi, Y., Takeda, Y. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Structure+of+large-scale+flows+and+their+oscillation+in+the+thermal+convection+of+liquid+gallium.">Structure of large-scale flows and their oscillation in the thermal convection of liquid gallium.</a> Phys. Rev. E. 82, 016320 (2010).</li><li>Eckert, S., Gerbeth, G. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Velocity+measurements+in+liquid+sodium+by+means+of+ultrasound+Doppler+velocimetry.">Velocity measurements in liquid sodium by means of ultrasound Doppler velocimetry.</a> Exp. Fluids. 32 (5), 542-546 (2002).</li><li>Brawn, B. E., Joshi, K., Lathrop, D. P., Mujica, N., Sisan, D. R. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Visualizing+the+invisible:+Ultrasound+velocimetry+in+liquid+sodium.">Visualizing the invisible: Ultrasound velocimetry in liquid sodium.</a> Chaos. 15, 041104 (2005).</li><li>Takeda, Y., Kikura, H. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Flow+mapping+of+the+mercury+flow.">Flow mapping of the mercury flow.</a> Exp. Fluids. 32 (2), 161-169 (2002).</li><li>Eckert, S., Gerbeth, G., Melnikov, V. I. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Velocity+measurements+at+high+temperatures+by+ultrasound+Doppler+velocimetry+using+an+acoustic+wave+guide.">Velocity measurements at high temperatures by ultrasound Doppler velocimetry using an acoustic wave guide.</a> Exp. Fluids. 35, 381-388 (2003).</li><li>Ueki, Y., Yao, T., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=High-temperature+ultrasonic+Doppler+velocimetry+for+lead-lithium+flows.">High-temperature ultrasonic Doppler velocimetry for lead-lithium flows.</a> Zero-Carbon Energy Kyoto 2011, Green Energy and Technology. , 267-272 (2012).</li><li>Eckert, S., Cramer, A., Gerbeth, G. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Velocity+measurement+techniques+for+liquid+metal+flows.">Velocity measurement techniques for liquid metal flows.</a> Magnetohydrodynamics. , 275-294 (2007).</li><li>Kelley, D. H., Sadoway, D. R. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Mixing+in+a+liquid+metal+electrode.">Mixing in a liquid metal electrode.</a> Phys. Fluids. 26 (5), (2005).</li><li>NEA. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=.">.</a> Handbook on lead-bismuth eutectic alloy and lead properties, materials compatibility, thermal-hydraulics, and technologies. , (2007).</li><li>Fauve, S., Laroche, C., Libchaber, A. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Effect+of+a+horizontal+magnetic+field+on+convective+instabilities+in+mercury.">Effect of a horizontal magnetic field on convective instabilities in mercury.</a> J. Physique Lett. 42 (21), 455-457 (1981).</li><li>Cioni, S., Ciliberto, S., Sommeria, J. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Strongly+turbulent+Rayleigh-B&#233;nard+convection+in+mercury:+Comparison+with+results+at+moderate+Prandtl+number.">Strongly turbulent Rayleigh-B&#233;nard convection in mercury: Comparison with results at moderate Prandtl number.</a> J. Fluid Mech. 335, 111-140 (1997).</li><li>Burr, U., M&#252;ller, U. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Rayleigh-B&#233;nard+convection+in+liquid+metal+layers+under+the+influence+of+a+horizontal+magnetic+field.">Rayleigh-B&#233;nard convection in liquid metal layers under the influence of a horizontal magnetic field.</a> J. Fluid Mech. 453, 345-369 (1997).</li><li>Bojarevi&#269;s, V., Freibergs, Y., Shilova, E. I., Shcherbinin, E. V. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=.">.</a> Electrically induced vortical flows. , (1989).</li><li>Ouellette, N. T., Xu, H., Bodenschatz, E. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=A+quantitative+study+of+three-dimensional+Lagrangian+particle+tracking+algorithms.">A quantitative study of three-dimensional Lagrangian particle tracking algorithms.</a> Am. Exp. Fluids. 40, 301-313 (2006).</li><li>Kelley, D. H., &amp; Ouellette, N. T. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Using+particle+tracking+to+measure+flow+instabilities+in+an+undergraduate+laboratory+experiment.">Using particle tracking to measure flow instabilities in an undergraduate laboratory experiment.</a> Am. J. Phys. 79, 267-273 (2011).</li></ol>

The authors have nothing to disclose.

Ultrason teknikleri şeffaf veya opak sıvı içinde yüzlerce ya da binlerce yerleri, saniyede birçok kez hız ölçümleri üretebilir. Sıvı metal elektrot uygulanan ultrason teknikleri, yüksek sıcaklık, kimyasal aktivitesi ve elektriksel iletkenlik zorlukları karşılaşıyoruz. Bu zorlukların aşılması ve aktif sıvı metal elektrotlar akımı ölçmek için yöntemler tarif edilmiştir. İlk olarak, aynı fizik gibi yüksek sıcaklık, sıvı metal batarya elektrotlar (550 ° C), ancak işlevsel olarak da...

Sıvı metal piller dünyanın her yerindeki elektrik ızgaraları 1 büyük ölçekli enerji depolama sağlamak için umut vaat eden bir teknolojidir. Bu piller ızgara ölçekli enerji depolama 3 için idealdir, yüksek enerji yoğunluğuna, yüksek güç yoğunluğu, uzun ömrü ve düşük maliyet sunuyor. Zirve tıraş izin ızgara istikrarı geliştirmek ve güneş, rüzgar ve gelgit gücü gibi aralıklı yenilenebilir kaynakların daha yaygın kullanımını sağlayacak enerji şebekeye sıvı metal piller tanıtılması. Önceki çalışma 1&#39;de daha ayrıntılı olarak tarif edildiği gibi sıvı metal pil, ergimiş tuz elektrolitten ayrılan iki sıvı metal elektrot oluşmaktadır. Metal ve elektrolit bir çok farklı kombinasyon çalışan bir sıvı metalin pil neden olabilir rağmen, çalışma ilkeleri aynı kalır. metallerin onları bir alaşım oluşturmak için enerji açısından olduğu gibi seçilir; Böylece alaşım pili boşaltır ve de-alaşım ücretleri o. saBu sayede sistemin elektrokimyasal kontrolü sağlanmaktadır, metal iyonları, iki elektrot arasında geçmesine izin verir, ancak bu nötr türlerinin blok ulaştırma böylece lt tabaka seçilir. Bu eser miktarının ve kitle ulaşım etkileri kontrol ederek, sıvı metal pil teknolojisi ilerler. Burada açıklanan yöntemler Sadoway ve arkadaşları tarafından sıvı metal piller için geliştirilen elektrokimyasal yöntemlerle bilgilendirilmektedir. 1-4 yanı sıra Argonne National Laboratory 5,6 daha erken sıvı metal pil çalışmalarını ve daha geniş elektrokimyasal topluluğun çalışmalarını (Bard ve Faulkner 7) çok sayıda alakalı referansları sağlamak. Burada açıklanan yöntemler ayrıca önceki akışkanlar dinamiği çalışmaları üzerine inşa. Ultrason velosimetri geliştirilmiş ve ilk olarak su 8,9 kullanılan ve o zamandan beri galyum 10,11, sodyum 12,13, cıva 14 de dahil olmak üzere, sıvı metallere uygulanmış olan, bakır-kalay 15 15 &lt;kurşun-bizmut/ Sup&gt; ve kurşun-lityum diğerleri arasında 16. Eckert ve ark., Sıvı metallerde 17 velosimetri yararlı bir inceleme sağlar. Burada, 18 tarif benzeyen Son çalışmalar yöntemleri kullanarak pil akımları sıvı metal elektrotlar toplu taşıma artırabilir göstermiştir. Pozitif elektrotta toplu taşıma, sıvı metal bataryaların şarj ve deşarj hız sınırlayıcı kademe olduğu için, karıştırma, bu nedenle, aksi halde mümkün olacak olandan daha hızlı bir şarj ve deşarj sağlar. Ayrıca karıştırma işlemi, pilin çevrim ömrünü sınırlayan katı maddeler oluşturabilirler elektrot, yerel homojensizliklerin önler. Devam eden çalışmada, çünkü termal ve elektromanyetik kuvvetlerin ortaya sıvı metal pil, pozitif elektrot sıvı akışı rolünü çalışmaya devam. Termal geçişlerini kaldırma kuvveti sayesinde konvektif akışını sürücü ve pil akımları meyilli tarafından uyarılan manyetik alanlar ile etkileşerek akışını sürücüy akımları kendilerini. Aşağıda tarif edilen yöntemleri kullanarak deneylerde, elektrot derinliği ve kök-ortalama-kare hızından hesaplanmaktadır, Reynolds sayısı 50 &lt;Re &lt;200 ile indirgenmesi gözlemledik. Kapsamlı bir deneysel karakterizasyonu üstlenilen ediliyor ve akıllı akü modelleri oluşturmak için ortaya çıkan veri kümesi kullanır. Bu yazının odak noktası deneysel tasarım ve bu verileri üretmek için gerekli prosedürler üzerinde. Ultrason velosimetri ölçümlerinin toplu sağlar ve deneysel şartlar dikkatli bir şekilde, sıvı metal içinde başarılı bir şekilde ultrason kullanmak için kontrol edilmelidir. Yüksek sıcaklık, kimyasal aktivitesi ve elektriksel iletkenlik tüm dikkatle yönetilmesi gerekmektedir. İlk olarak, sıvı metalin piller mutlaka yüksek sıcaklıkta yapmaktadır metaller ve bunların erimiş olması gerekir ayıran bir tuzu, hem için. Pozitif elec gibi olumsuz elektrot olarak lityum kullanan malzemelerden biri umut verici seçim, kurşun-antimonTrode ve elektrolit olarak bir lityum tuzlarının bir ötektik karışım, 550 ° C civarında sıcaklıklar gerektirir. Bu tür yüksek sıcaklıklarda, opak bir sıvı akış ölçüm oldukça zordur. , Akustik dalga kılavuzu test sıvısından narin elektro-akustik bileşenleri ayrı yüksek sıcaklık ultrason dönüştürücüler, 15 gösterilmiştir ve ticari oylandı. Dönüştürücüler 40 dB yakın ve çünkü bu tür sıcaklıklarda çalışan genel zorluk ekleme kaybı olduğundan, ancak bir vekil sistemi ilk çalışma için seçilmiştir: sıvı metal batarya da negatif elektrot, ötektik olarak sodyum kullanılarak yapılabilir 44% 56 pozitif elektrot olarak% bizmut (bundan sonra, ePbBi) ve elektrolit olarak sodyum tuzları (% 10 sodyum iyodür,% 38 sodyum hidroksit,% 52 sodyum amid) bir üçlü ötektik karışımı kurşun. Böyle bir pil laboratuvar çalışmasına çok daha müsait hale 127 ° C&#39;nin üzerinde tamamen erimiş olduğunu. Üç sıvı oluşmaktadır içinyoğunluk ile tabakalar ayrılmış, bu diğer sıvı metal piller aynı fizik tabidir. Ve hiçbir dalga kayıpları içerir ve yüksek sıcaklık dönüştürücüler daha az maliyet, 230 ° C&#39;ye kadar derecelendirilir hazır ultrason dönüştürücüler ile uyumludur. Bu deneyler tipik haliyle, 150 ° C &#39;de yer almaktadır. Bunu Prandtl sayısı olduğu şekilde bu sıcaklıkta, ePbBi viskozite ν sahip = 2.79 x 10 -7 m2 / sn, termik yayıcılığıdır κ = 6.15 x 10 -6 m2 / sn, ve manyetik yayılma η = 0,8591 m2 / sn Pr = ν / κ = 4.53 x 10 -2 ve manyetik Prandtl numarası Pm = ν / η = 3.24 x 10 -7 olduğunu. Bu düşük sıcaklık sıvı metal pil kimyası onlar sıcak piller olacağını daha akım çalışmaları çok kolaylaştırır rağmen, sıcaklık yine dikkatli bir şekilde yönetilmesi gerekmektedir. Narin elektro-akustik cihazlar olmak, ultrason dönüştürücüler susceptibl olanE, termal şokla zarar ve bu nedenle yavaş yavaş ısıtılması gerekir. Kaliteli ultrason ölçümleri de dikkatli sıcaklık düzenleme gerektirir. Şekil 1&#39;de gösterildiği gibi Ultrason velosimetri, sonar gibi çalışır: dönüştürücü, ardından yankıları dinler (burada, frekans 8 MHz) bir bip sesi yayar. Yankı uçuş süresinin ölçülmesi ile, yankı vücuda mesafe hesaplanabilir ve eko Doppler kayması ile vücut hızının bir bileşen de hesaplanabilir. Suda, izleyici parçacıkları yankıları üretilmesi için eklenmesi gerekir, ancak hiçbir iz parçacıklar, sıvı metal, burada ayrıntılı olarak anlaşılmalıdır, ancak, tipik olarak metal oksit partiküllerinin varlığına atfedilir bir gerçek gerekmektedir. Her ölçüm sorgulama birimdeki tüm izleyici parçacıklar üzerinde bir ortalama; Bu çalışmada, minimum çapı, sonda arasında bir mesafe 30 mm, 2 mm &#39;dir. Gerçi oksidasyon sonunda th kullanarak deney süresini sınırlayabilirE yöntemleri biz sürece 8 olarak saat sürekli ölçümler yaptık, aşağıda açıklandığı. Mesafe veya hız ya hesaplanması test sıvısı sesin hızını bilmek gerektirir ve bu hız sıcaklığa göre değişir. Burada açıklanan çalışma, 140 ° C, 19 ile 160 ° C &#39;de 1765 m / s ve 1767 m / s, ses hızı, 150 ° C de 1,766 m / sn&#39;dir ePbBi negatif elektrot akış odaklanmaktadır. Böylece yetersiz sıcaklık kontrolü ultrason ölçümlerinde sistematik hatalar tanıtmak istiyorum. Bir cihaz (aşağıya bakınız) Nükleer Enerji Ajansı tarafından yayınlanan 19 kabul ile tutarlı değerleri bulma ePbBi sesin hızını ölçmek için inşa edilmiştir. Isı taşınım sıvı metalin piller akışın bir birinci sürücü, iki ortalama sıcaklık ve ePbBi elektrot üst ve alt kısımları arasındaki sıcaklık farkı olduğu Son olarak, doğrudan gözlemler etkiler. Tutarlı sonuçlar için hassas termalkontrol esastır. Bu duruma göre, sıcaklık, bir bilgisayar esaslı alıcı cihaz ve bir özel olarak yazılmış LabVIEW programı ile elektronik olarak ölçümü giriş, en az üç K-tipi termokupl ile sürekli olarak ölçülür. Program aynı zamanda bir USB bağlantısıyla, akü akımı sağlayan güç kaynağı kontrol eder; Batarya akımını ve voltajını kaydeder; verileri diğer ölçümler ile senkronize edilebilir, böylece ve ultrason cihazına tetik darbeleri gönderir. Bir sistem diyagramıdır, Şekil 2 &#39;de gösterilmiştir. Isı bir orantılı-integral-farkı ile açık bir röle tarafından desteklenmektedir, iki 500-W endüstriyel ısıtma elemanları içerir, (PID) (aynı zamanda, Şekil 2&#39;de gösterildiği gibi) bir geleneksel yapımlı fırını temin edilmektedir denetleyicisi. piller destekleyen taban plakası katı alüminyumdan yapılmıştır; ısı iletkenlik büyüklük sırası paslanmaz st termal iletkenliğinden daha yüksek olduğu içinyılanbalığı pil hücresi damar ve 19 içeren ePbBi, fırın zemin sıcaklığı yaklaşık aynıdır. Ayrıca alüminyum taban elektrottan geçen elektrik akımları için bir yol olarak iki katına çıkar. Bu elektrik iletkenliği de paslanmaz çelik veya ePbBi daha yüksek bir büyüklük sırasında, yani fırın tabanının voltajı da yaklaşık aynıdır. İzolasyon bacaklar yanıklara ve şort önlenmesi, üst aşağıda tezgah tabanı ayırın. Pil geminin taraf yakından geminin uygun ama hücrenin ultrason port erişmek için odayı terk kesti silika seramik yalıtım ile izole edilmiştir. Son olarak, bir politetrafloroetilen (PTFE), kapak yukarıdan hücre izole eder ve yerine negatif akım toplayıcı ve termokupl tutar. Ticari olarak temin edilebilen sıcak tabaklar, bu deneyler için gerekli sıcaklıklar elde edebilirsiniz rağmen, bizim özel olarak oluşturulmuş fırın büyüklüğü daha az varyasyon, bir bir emriyle sıcaklığını korurnd da bize doğrudan ısı gücünü ölçmek için izin verir. Sıcaklık ile bağlantılı zorlukların yanı sıra, kimyasal aktivitesi ile ilişkili zorluklar vardır. 150 ° C&#39;de, bir ePbBi pozitif elektrot çok yaygın malzemeler ile kimyasal açıdan uyumludur. Bir sodyum negatif elektrot Ancak, pek çok malzeme aşındıran kolayca oksitlenir ve nem ile şiddetle reaksiyona girer. Lityum bazlı sıvı metal piller tipik olarak çok daha yüksek sıcaklıklarda çalıştırmak özellikle çünkü lityum negatif elektrot da agresif. Bu daha yüksek sıcaklık sistemler bu çalışma kapsamı dışında olmasına rağmen, kimyasal aktivitesi yönetmek için aynı önlemler, birçok bu sistemlerde burada kullanılmaktadır. Burada tarif edilen tüm deneyler oksijen ya da nem sadece eser miktarlarını ihtiva eden, argon doldurulmuş eldiven kutusu yer almaktadır. Pil kabı alaşımından minimal da 550 ° C de lityum ile aşındıran 304 paslanmaz çelik, yapılır. termokupl ve negatif akımkollektör da paslanmaz çelikten imal edilmiştir. damar geometrisi, sıvı metalin pil elektrokimyasal testi için kullanılan gemi uygun olmaları için mümkün olduğu kadar yakından ticari edilmektedir sistemleri modellemek için seçilir. Şekil 2&#39;de gösterilen kap, bir 88.9 mm iç çaplı ve 67 mm derinlikte, silindiriktir. Tüm damar duvarlarının 6,4 mm kalınlığındadır. kap bir ultrason bağlantı noktası vardır ki, bununla birlikte, daha önce deneyler için kullanılanlardan farklılık gösterir. ağzı silindirin yatay çapı boyunca bir yan duvarından geçer ve bağlantı noktası merkezi damar zeminden 6.6 mm&#39;dir. port swage ile transdüser yaklaşık 8 8 mm ultrason transdüktörünü karşılamak için mm çapında ve mühürler olduğunu. Bu deneylerde, sıvı metal, elektrot ultrason transdüktörü, tipik olarak 13 mm karşılamak için yeterince derindir. Güçlü ultrason sinyalleri elde etmek için, iyi bir akustik iletim gerektirirultrason transdüktörüne ve sıvı bu problar (ePbBi) arasında yer almaktadır. Dönüştürücü malzemenin akustik empedans ve test sıvısı aynı maksimum akustik güç iletilir; empedansları farklı zaman sinyaller muzdarip. (Yukarıda tarif edilen bağlantı ile mümkün gibi), temiz ePbBi ile doğrudan temas içinde bir ultrason transdüktörü yerleştirilmesi genellikle saatlerce, geniş bir sinyal sağlar. Metal oksitler, ancak, farklı empedans, ve aynı zamanda yüzey gerilimini değiştirerek ıslatma engel olabilir. EPbBi ölçüde okside edilirse, ultrason sinyalleri aşağılamak ve yakında yok. Yine, bir atıl atmosfer esastır. Oksijen eser miktarlarda yine bazı oksidasyona neden olursa, metal oksit yüzey pil kabına ePbBi aktarmadan önce yağsız edilir. Son olarak, çünkü elektrik akımlarının varlığı bu deneyler mevcut zorluklar. Akımlar merkez bilimsel ve teknolojik arası olmasına rağmenest, onlar yanlış yönlendirilmiş takdirde hasara neden olabilecek kadar (30 A) büyüktür. Asılsız termokupl asılsız termokuplar ya sinyal kablosuna koruyucu kılıftan hiçbir iç elektrik bağlantısı var çünkü zararlı elektrik akımları, veri toplama aygıtı ya da onu destekleyen bilgisayar aracılığıyla geçemiyor emin olun. Aynı şekilde bu değerli ultrason cihazı (Sinyal İşleme SA, DOP 3010) zarar vermesini sokak akımını önlemek için topraksız ultrason dönüştürücüler (Sinyal İşleme SA, TR0805LTH) kullanmak esastır. Daha önce belirtildiği gibi, fırının tabanı elektrik akımı iletmek için hizmet eder ve aynı zamanda da çevre elektriksel olarak izole edilmiş olması gerekir. EPbBi elektrot, mevcut potansiyel sıcaklık bozan, ohmik ısıtma neden olur. Böylece otomatik ısı kontrol sistemi, ısı girişine değişikliklere uyum gerekir. 3 gösterileri Şekil ePbBi elektrot sıcaklığı olarak cur nasıl değiştiğinikira içinden akar ve nasıl PID kontrolörü telafi etmek için ayarlar. Büyük akımlar (50 A = 800 mA / cm) ile sürekli sıcaklık muhafaza ek soğutma gerektiren, ancak endüstriyel uygulamalarda sıvı metal piller için daha gerçekçi alt akımlarda (tipik 17 A = 275 mA / cm 1), kontrolör yapabiliyor ediyorum omik ısıtma telafi ve 2 ° C sıcaklık değişimi tutun.

<table border="0" cellpadding="0" cellspacing="0">
	<tbody>
		<tr>
			<td>K Type Thermocouple Probe</td>
			<td>McMaster-Carr</td>
			<td>3856K83</td>
			<td><a href="http://www.mcmaster.com/">http://www.mcmaster.com/</a></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Red Lion PID Controller</td>
			<td>Red Lion</td>
			<td>P1610000</td>
			<td>http://store.redlion.net/store/p16.html</td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Measurement Computing Data Acquisition Device</td>
			<td>Measurement Computing Corporation</td>
			<td>USB-2408</td>
			<td>http://www.mccdaq.com/index.aspx</td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Power Supply</td>
			<td>TDK-Lambda</td>
			<td>GEN 8-90-USB-U</td>
			<td>http://us.tdk-lambda.com/hp/</td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Ultrasound Instrument</td>
			<td>Signal Processing SA</td>
			<td>DOP3010</td>
			<td>http://www.signal-processing.com/index.html</td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Ultrasound Transducer</td>
			<td>Signal Processing SA</td>
			<td>TR0805LTH</td>
			<td>http://www.signal-processing.com/index.html</td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Bismuth-Lead Eutectic</td>
			<td>VWR</td>
			<td>AA40949-P2</td>
			<td>https://us.vwr.com/</td>
		</tr>
	</tbody>
</table>

ultrasound velocity measurement in a liquid metal electrode

Elektrokimyasal teknolojilerin giderek artan sayıda sıvı akışı bağlıdır ve genellikle bu sıvı opak. Optik yöntemler geçerli değildir, çünkü opak sıvı akışını ölçmek, şeffaf bir sıvı akışını ölçmek daha doğal olarak daha zordur. Ultrason, sadece izole noktalarda opak sıvı hızını ölçmek için kullanılan, ancak olabilir iyi zamansal çözünürlüğe sahip, çizgiler boyunca dizilmiş nokta yüzlerce veya binlerce. Yüksek sıcaklık, kimyasal aktivitesi ve elektrik iletkenliği olan sıvı bir metal elektrot uygulandığında, ultrason velosimetri ek zorluklar içerir. Burada deney cihazları ve bu zorlukların üstesinden gelmek ve bu çalışma sıcaklığında, akım yapar gibi bir sıvı metal elektrot akış ölçümüne olanak yöntemleri açıklanmaktadır. Sıcaklık bu güçler bir ısmarlama fırın, bir Oransal-İntegral-Türev (PID) kontrolörü kullanarak ± 2 ° C içinde düzenlenir. Kimyasal etkinlik adamdikkatle damar malzeme seçiminde ve argon dolu torpido gözü de deney düzeneği içine alarak yaş. Son olarak, istenmeyen elektrik yolları dikkatle önlenir. Otomatik sistem cihazları senkronize etmek donanım tetik sinyalleri kullanarak, kontrol ayarları ve deneysel ölçümleri kaydeder. Bu cihaz ve bu yöntemler diğer tekniklerle mümkün olmayan ölçümleri üretmek ve optimizasyon ve sıvı metal piller gibi elektrokimyasal teknolojilerin kontrolünü sağlayabilirsiniz.

(yukarıda detaylı olarak tarif edilmiştir) ses hızını ölçmek için prosedür, sinyal işleme SA tarafından kullanılan yöntemlerden uyarlanmıştır. Prensip olarak, ses hızı sorunsuz bir şekilde bilinen aralığında bir duvar bir yankı uçuş süresinin ölçülmesi suretiyle elde edilebilir. Ama tam dönüştürücü yüz etkili konumunu ölçen zordur, bu yüzden onun yerine biri ölçümler arasında bilinen bir mesafe ile duvara yerinden bir mikrometre kullanılarak, iki kez uçuş süresini ölçebi...

Watch this Scientific Journal Video about Ultrasound Velocity Measurement in a Liquid Metal Electrode at JoVE.com

Ultrasound Velocity Measurement in a Liquid Metal Electrode

Ultrasound velocimetry is used to study mixing by fluid flow in liquid metal electrodes. The focus of this manuscript is to illustrate the methods used for making precise, spatially-resolved ultrasound measurements while limiting oxidation and controlling and monitoring temperature, applied current, and the heater power being supplied.

Sıvı Metal Elektrot Ultrason Hızı Ölçümü

A growing number of electrochemical technologies depend on fluid flow, and often that fluid is opaque. Measuring the flow of an opaque fluid is inherently ...

ultrasound-velocity-measurement-in-a-liquid-metal-electrode

Research

Education

JoVE Journal

JoVE Core

Physics

Engineering

Unit 1

Sound

SCIENTISTS IN ACTION

11.6K Görüntüleme.  University of Rochester. Ultrasound velocimetry is used to study mixing by fluid flow in liquid metal electrodes. The focus of this manuscript is to illustrate the methods used for making precise, spatially-resolved ultrasound measurements while limiting oxidation and controlling and monitoring temperature, applied current, and the heater power being supplied.

Video: Ultrasound Velocity Measurement in a Liquid Metal Electrode

Probing and Mapping Electrode Surfaces in Solid Oxide Fuel Cells

Solid oxide fuel cells (SOFCs) are potentially the most efficient and cost-effective solution to utilization of a wide variety of fuels beyond hydrogen 1-7. The performance of SOFCs and the rates of many chemical and energy transformation processes in energy storage and conversion devices in general are limited primarily by charge and mass transfer along electrode surfaces and across interfaces. Unfortunately, the mechanistic understanding of these processes is still lacking, due largely to the difficulty of characterizing these processes under in situ conditions. This knowledge gap is a chief obstacle to SOFC commercialization. The development of tools for probing and mapping surface chemistries relevant to electrode reactions is vital to unraveling the mechanisms of surface processes and to achieving rational design of new electrode materials for more efficient energy storage and conversion2. Among the relatively few in situ surface analysis methods, Raman spectroscopy can be performed even with high temperatures and harsh atmospheres, making it ideal for characterizing chemical processes relevant to SOFC anode performance and degradation8-12. It can also be used alongside electrochemical measurements, potentially allowing direct correlation of electrochemistry to surface chemistry in an operating cell. Proper in situ Raman mapping measurements would be useful for pin-pointing important anode reaction mechanisms because of its sensitivity to the relevant species, including anode performance degradation through carbon deposition8, 10, 13, 14 ("coking") and sulfur poisoning11, 15 and the manner in which surface modifications stave off this degradation16. The current work demonstrates significant progress towards this capability. In addition, the family of scanning probe microscopy (SPM) techniques provides a special approach to interrogate the electrode surface with nanoscale resolution. Besides the surface topography that is routinely collected by AFM and STM, other properties such as local electronic states, ion diffusion coefficient and surface potential can also be investigated17-22. In this work, electrochemical measurements, Raman spectroscopy, and SPM were used in conjunction with a novel test electrode platform that consists of a Ni mesh electrode embedded in an yttria-stabilized zirconia (YSZ) electrolyte. Cell performance testing and impedance spectroscopy under fuel containing H2S was characterized, and Raman mapping was used to further elucidate the nature of sulfur poisoning. In situ Raman monitoring was used to investigate coking behavior. Finally, atomic force microscopy (AFM) and electrostatic force microscopy (EFM) were used to further visualize carbon deposition on the nanoscale. From this research, we desire to produce a more complete picture of the SOFC anode.

We present a unique platform for characterizing electrode surfaces in solid oxide fuel cells (SOFCs) that allows simultaneous performance of multiple characterization techniques (e.g. in situ Raman spectroscopy and scanning probe microscopy alongside electrochemical measurements). Complementary information from these analyses may help to advance toward a more profound understanding of electrode reaction and degradation mechanisms, providing insights into rational design of better materials for SOFCs.

Katı Oksit Yakıt Hücreleri Elektrot Yüzeyler Sondalama ve Haritalama

Solid oxide fuel cells (SOFCs) are potentially the most efficient and cost-effective solution to utilization of a wide variety of fuels beyond hydrogen ...

Mühendislik

Experimental Measurement of Settling Velocity of Spherical Particles in Unconfined and Confined Surfactant-based Shear Thinning Viscoelastic Fluids

An experimental study is performed to measure the terminal settling velocities of spherical particles in surfactant based shear thinning viscoelastic (VES) fluids. The measurements are made for particles settling in unbounded fluids&#160;and fluids between parallel walls. VES fluids over a wide range of rheological properties are prepared and rheologically characterized. The rheological characterization involves steady shear-viscosity and dynamic oscillatory-shear measurements to quantify the viscous and elastic properties respectively. The settling velocities under unbounded conditions are measured in beakers having diameters at least 25x the diameter of particles. For measuring settling velocities between parallel walls, two experimental cells with different wall spacing are constructed. Spherical particles of varying sizes are gently dropped in the fluids and allowed to settle. The process is recorded with a high resolution video camera and the trajectory of the particle is recorded using image analysis software. Terminal settling velocities are calculated from the data.
The impact of elasticity on settling velocity in unbounded fluids is quantified by comparing the experimental settling velocity to the settling velocity calculated by the inelastic drag predictions of Renaud et al.1&#160;Results show that elasticity of fluids can increase or decrease the settling velocity. The magnitude of reduction/increase is a function of the rheological properties of the fluids and properties of particles. Confining walls are observed to cause a retardation effect on settling and the retardation is measured in terms of wall factors.

This paper demonstrates the experimental procedure to measure terminal settling velocities of spherical particles in surfactant-based shear thinning viscoelastic fluids. Fluids over a wide range of rheological properties are prepared and settling velocities are measured for a range of particle sizes in unbounded fluids and fluids between parallel walls.

Sınırlanmamış ve Sınırlı Yüzey Aktif Bazlı Kesme Viskoelastik Sıvılarda Küresel Parçacıkların Yerleşme Hızının Deneysel Ölçümü

An experimental study is performed to measure the terminal settling velocities of spherical particles in surfactant based shear thinning viscoelastic ...

Development of a 3D Graphene Electrode Dielectrophoretic Device

The design and fabrication of a novel 3D electrode microdevice using 50 &#181;m thick graphene paper and 100 &#181;m double sided tape is described. The protocol details the procedures to construct a versatile, reusable, multiple layer, laminated dielectrophoresis chamber. Specifically, six layers of 50 &#181;m x&#160;0.7 cm x&#160;2 cm graphene paper and five layers of double sided tape were alternately stacked together, then clamped to a glass slide. Then a 700 &#956;m diameter micro-well was drilled through the laminated structure using a computer-controlled micro drilling machine. Insulating properties of the tape layer between adjacent graphene layers were assured by resistance tests. Silver conductive epoxy connected alternate layers of graphene paper and formed stable connections between the graphene paper and external copper wire electrodes. The finished device was then clamped and sealed to a glass slide. The electric field gradient was modeled within the multi-layer device. Dielectrophoretic behaviors of 6 &#956;m polystyrene beads were demonstrated in the 1 mm deep micro-well, with medium conductivities ranging from 0.0001 S/m to 1.3 S/m, and applied signal frequencies from 100 Hz to 10 MHz. Negative dielectrophoretic responses were observed in three dimensions over most of the conductivity-frequency space and cross-over frequency values are consistent with previously reported literature values. The device did not prevent AC electroosmosis and electrothermal flows, which occurred in the low and high frequency regions, respectively. The graphene paper utilized in this device is versatile and could subsequently function as a biosensor after dielectrophoretic characterizations are complete.

A microdevice with high throughput potential is used to demonstrate three-dimensional (3D) dielectrophoresis (DEP) with novel materials. Graphene nanoplatelet paper and double sided tape were alternately stacked; a 700 &#956;m micro-well was drilled transverse to the layers. DEP behavior of polystyrene beads was demonstrated in the micro-well.

3D Grafen Elektrot dielektroforetik Cihazı Geliştirilmesi

The design and fabrication of a novel 3D electrode microdevice using 50 &#181;m thick graphene paper and 100 &#181;m double sided tape is described. The ...

Non-aqueous Electrode Processing and Construction of Lithium-ion Coin Cells

Research into new and improved materials to be utilized in lithium-ion batteries (LIB) necessitates an experimental counterpart to any computational analysis. Testing of lithium-ion batteries in an academic setting has taken on several forms, but at the most basic level lies the coin cell construction. In traditional LIB electrode preparation, a multi-phase slurry composed of active material, binder, and conductive additive is cast out onto a substrate. An electrode disc can then be punched from the dried sheet and used in the construction of a coin cell for electrochemical evaluation. Utilization of the potential of the active material in a battery is critically dependent on the microstructure of the electrode, as an appropriate distribution of the primary components are crucial to ensuring optimal electrical conductivity, porosity, and tortuosity, such that electrochemical and transport interaction is optimized. Processing steps ranging from the combination of dry powder, wet mixing, and drying can all critically affect multi-phase interactions that influence the microstructure formation. Electrochemical probing necessitates the construction of electrodes and coin cells with the utmost care and precision. This paper aims at providing a step-by-step guide of non-aqueous electrode processing and coin cell construction for lithium-ion batteries within an academic setting and with emphasis on deciphering the influence of drying and calendaring.

Non-aqueous electrode processing is central to the construction of coin cells and the evaluation of new electrode chemistries for lithium-ion batteries. A step-by-step guide to the basic practices needed as an electrochemical engineer working with batteries in an academic experimental setting is furnished.

Lityum-ion Coin Hücrelerinin Susuz Elektrot İşleme ve İnşaat

Research into new and improved materials to be utilized in lithium-ion batteries (LIB) necessitates an experimental counterpart to any computational ...

Preparation of Liquid-exfoliated Transition Metal Dichalcogenide Nanosheets with Controlled Size and Thickness: A State of the Art Protocol

We summarize recent advances in the production of liquid-exfoliated transition metal dichalcogenide (TMD) nanosheets with controlled size and thickness. Layered crystals of molybdenum disulphide (MoS2) and tungsten disulphide (WS2) are exfoliated in aqueous surfactant solution by sonication. This yields highly polydisperse mixtures containing nanosheets with broad size and thickness distributions. However, for most purposes, specific sizes (in terms of both lateral dimension and thickness) are required. For example, large and thin nanosheets are desired for (opto) electronic applications, while laterally small nanosheets are interesting for catalytic applications. Therefore, post-exfoliation size selection is an important step that we address here. We provide a detailed protocol on the efficient size selection in large quantities by liquid cascade centrifugation and the size and thickness quantification by statistical microscopic analysis (atomic force microscopy and transmission electron microscopy). The comparison of MoS2 and WS2 shows that both materials are size-selected in a similar way by the same procedure. Importantly, the dispersions of size-selected nanosheets show systematic changes in their optical extinction spectra with size due to edge and confinement effects. We show how these optical changes are related quantitatively to the nanosheets dimensions and describe how mean nanosheets length and layer number can be extracted reliably from the extinction spectra. The exfoliation and size selection protocol can be applied to a broad range of layered crystals as we have previously demonstrated for graphene, gallium sulphide (GaS) and black phosphorus.

A protocol for the liquid exfoliation of layered materials to nanosheets, their size selection and size measurement by microscopic and spectroscopic techniques is presented.

Sıvı dağılmış Geçiş Metal dikalkogenid Kontrollü Boyutu Nanosheets ve Kalınlığının Hazırlanması: Sanat Protokolü Bir Devlet

We summarize recent advances in the production of liquid-exfoliated transition metal dichalcogenide (TMD) nanosheets with controlled size and thickness. ...

Optical Trap Loading of Dielectric Microparticles In Air

We demonstrate a method to trap a selected dielectric microparticle in air using radiation pressure from a single-beam gradient optical trap. Randomly scattered dielectric microparticles adhered to a glass substrate are momentarily detached using ultrasonic vibrations generated by a piezoelectric transducer (PZT). Then, the optical beam focused on a selected particle lifts it up to the optical trap while the vibrationally excited microparticles fall back to the substrate. A particle may be trapped at the nominal focus of the trapping beam or at a position above the focus (referred to here as the levitation position) where gravity provides the restoring force. After the measurement, the trapped particle can be placed at a desired position on the substrate in a controlled manner. 
In this protocol, an experimental procedure for selective optical trap loading in air is outlined. First, the experimental setup is briefly introduced. Second, the design and fabrication of a PZT holder and a sample enclosure are illustrated in detail. The optical trap loading of a selected microparticle is then demonstrated with step-by-step instructions including sample preparation, launching into the trap, and use of electrostatic force to excite particle motion in the trap and measure charge. Finally, we present recorded particle trajectories of Brownian and ballistic motions of a trapped microparticle in air. These trajectories can be used to measure stiffness or to verify optical alignment through time domain and frequency domain analysis. Selective trap loading enables optical tweezers to track a particle and its changes over repeated trap loadings in a reversible manner, thereby enabling studies of particle-surface interaction.

A protocol for launching and stably trapping selected dielectric microparticles in air is presented.

Havada Dielektrik mikropartiküllerin Optik Tuzak Yükleme

We demonstrate a method to trap a selected dielectric microparticle in air using radiation pressure from a single-beam gradient optical trap. Randomly ...

Measurement of Quantum Interference in a Silicon Ring Resonator Photon Source

Silicon photonic chips have the potential to realize complex integrated quantum information processing circuits, including photon sources, qubit manipulation, and integrated single-photon detectors. Here, we present the key aspects of preparing and testing a silicon photonic quantum chip with an integrated photon source and two-photon interferometer. The most important aspect of an integrated quantum circuit is minimizing loss so that all of the generated photons are detected with the highest possible fidelity. Here, we describe how to perform low-loss edge coupling by using an ultra-high numerical aperture fiber to closely match the mode of the silicon waveguides. By using an optimized fusion splicing recipe, the UHNA fiber is seamlessly interfaced with a standard single-mode fiber. This low-loss coupling allows the measurement of high-fidelity photon production in an integrated silicon ring resonator and the subsequent two-photon interference of the produced photons in a closely integrated Mach-Zehnder interferometer. This paper describes the essential procedures for the preparation and characterization of high-performance and scalable silicon quantum photonic circuits.

Silicon photonic chips have the potential to realize complex integrated quantum systems. Presented here is a method for preparing and testing a silicon photonic chip for quantum measurements.

Silikon Halka Rezonatörü Foton Kaynak Kuantum Girişim ölçümü

Silicon photonic chips have the potential to realize complex integrated quantum information processing circuits, including photon sources, qubit ...

Standardized Method for Measuring Collection Efficiency from Wipe-sampling of Trace Explosives

One of the limiting steps to detecting traces of explosives at screening venues is effective collection of the sample. Wipe-sampling is the most common procedure for collecting traces of explosives, and standardized measurements of collection efficiency are needed to evaluate and optimize sampling protocols. The approach described here is designed to provide this measurement infrastructure, and controls most of the factors known to be relevant to wipe-sampling. Three critical factors (the applied force, travel distance, and travel speed) are controlled using an automated device. Test surfaces are chosen based on similarity to the screening environment, and the wipes can be made from any material considered for use in wipe-sampling. Particle samples of the explosive 1,3,5-trinitroperhydro-1,3,5-triazine (RDX) are applied in a fixed location on the surface using a dry-transfer technique. The particle samples, recently developed to simulate residues made after handling explosives, are produced by inkjet printing of RDX solutions onto polytetrafluoroethylene (PTFE) substrates. Collection efficiency is measured by extracting collected explosive from the wipe, and then related to critical sampling factors and the selection of wipe material and test surface. These measurements are meant to guide the development of sampling protocols at screening venues, where speed and throughput are primary considerations.

Optimized sampling protocols and the development of new wipe materials can be facilitated by standardized measurements of collection efficiency from wipe-sampling. Our approach for sampling trace explosives uses an automated device to control speed, force, and distance during wipe-sampling followed by extraction of collected explosives.

İz Patlayıcı Wipe-örneklemenin toplama verimi ölçümü için standart yöntem

One of the limiting steps to detecting traces of explosives at screening venues is effective collection of the sample. Wipe-sampling is the most common ...

Three-electrode Coin Cell Preparation and Electrodeposition Analytics for Lithium-ion Batteries

As lithium-ion batteries find use in high energy and power applications, such as in electric and hybrid-electric vehicles, monitoring the degradation and subsequent safety issues becomes increasingly important. In a Li-ion cell setup, the voltage measurement across the positive and negative terminals inherently includes the effect of the cathode and anode which are coupled and sum to the total cell performance. Accordingly, the ability to monitor the degradation aspects associated with a specific electrode is extremely difficult because the electrodes are fundamentally coupled. A three-electrode setup can overcome this problem. By introducing a third (reference) electrode, the influence of each electrode can be decoupled, and the electrochemical properties can be measured independently. The reference electrode (RE) must have a stable potential that can then be calibrated against a known reference, for example, lithium metal. The three-electrode cell can be used to run electrochemical tests such as cycling, cyclic voltammetry, and electrochemical impedance spectroscopy (EIS). Three-electrode cell EIS measurements can elucidate the contribution of individual electrode impedance to the full cell. In addition, monitoring the anode potential allows the detection of electrodeposition due to lithium plating, which can cause safety concerns. This is especially important for the fast charging of Li-ion batteries in electric vehicles. In order to monitor and characterize the safety and degradation aspects of an electrochemical cell, a three-electrode setup can prove invaluable. This paper aims to provide a guide to constructing a three-electrode coin cell setup using the 2032-coin cell architecture, which is easy to produce, reliable, and cost-effective.

Three-electrode cells are useful in studying the electrochemistry of lithium-ion batteries. Such an electrochemical setup allows the phenomena associated with the cathode and anode to be decoupled and examined independently. Here, we present a guide for construction and use of a three-electrode coin cell with emphasis on lithium plating analytics.

Üç elektrot madeni para hücre hazırlık ve Electrodeposition analiz için lityum-iyon pil

As lithium-ion batteries find use in high energy and power applications, such as in electric and hybrid-electric vehicles, monitoring the degradation and ...

Method Development for Contactless Resonant Cavity Dielectric Spectroscopic Studies of Cellulosic Paper

The current analytical techniques for characterizing printing and graphic arts substrates are largely ex situ and destructive. This limits the amount of data that can be obtained from an individual sample and renders it difficult to produce statistically relevant data for unique and rare materials. Resonant cavity dielectric spectroscopy is a non-destructive, contactless technique which can simultaneously interrogate both sides of a sheeted material and provide measurements which are suitable for statistical interpretations. This offers analysts the ability to quickly discriminate between sheeted materials based on composition and storage history. In this methodology article, we demonstrate how contactless resonant cavity dielectric spectroscopy may be used to differentiate between paper analytes of varying fiber species compositions, to determine the relative age of the paper, and to detect and quantify the amount of post-consumer waste (PCW) recycled fiber content in manufactured office paper.

A protocol for the non-destructive analysis of the fiber content and relative age of paper.

Temassız Rezonans Kavite Dielektrik Spektroskopik Çalışmalar için Yöntem Geliştirme Selülozik Kağıt

The current analytical techniques for characterizing printing and graphic arts substrates are largely ex situ and destructive. This limits the amount of ...