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In diesem Artikel

  • Zusammenfassung
  • Zusammenfassung
  • Einleitung
  • Protokoll
  • Ergebnisse
  • Diskussion
  • Offenlegungen
  • Danksagungen
  • Materialien
  • Referenzen
  • Nachdrucke und Genehmigungen

Zusammenfassung

Hier präsentieren wir Ihnen ein Protokoll für die Photoelektronen Bildgebung anionischen Spezies. Anionen im Vakuum erzeugt und durch Massenspektrometrie getrennt sind mit Geschwindigkeit zugeordnet Photoelektronik imaging, die Details der Anion und neutrale Energie, Anion und neutralen Struktur und das Wesen des Anion elektronische Staates sondiert.

Zusammenfassung

Anion Photoelektronik Bildgebung ist eine sehr effiziente Methode für die Untersuchung der Energiezustände der gebundenen negative Ionen, neutralen Spezies und Wechselwirkungen von ungebundenen Elektronen mit neutralen Molekülen/Atomen. State-of-the-Art im Vakuum Anion Generation Techniken ermöglichen die Anwendung zu einer breiten Palette von atomaren, molekularen und cluster-Anion Systeme. Diese sind getrennt und mit Time-of-Flight mass Spectrometry ausgewählt. Elektronen werden durch linear polarisierte Photonen (Foto Ablösung) mit Tischplatte Laserquellen, die Erregung Energien von der infra-rot zu nahen Ultraviolett bereit Zugang entfernt. Erkennung der Photoelektronen mit einer Geschwindigkeit von bildgebenden Objektiv und Position, die empfindlichen Detektor bedeutet, dass im Prinzip jedes Photoelektronen den Detektor erreicht zugeordnet und die nachweiseffizienz ist einheitlich für alle kinetischen Energien. Photoelektronen Spektren extrahiert von den Bildern über mathematische Rekonstruktion mit eine Inverse Transformation Abel enthüllen Details das Anion innere Zustand Energieverteilung und die daraus resultierende neutrale Energiezustände. Bei niedrigen Elektron kinetische Energie reicht die typische Auflösung Energieniveau Unterschiede in der Größenordnung von ein paar Millielectron-Volt, d. h., Schwingungs gestaffelt nach molekülsorten oder Spin-Bahn-Spaltung in Atome zeigen. Photoelektronik eckige Distributionen entzogen die Inverse Transformation Abel repräsentieren die Unterschriften von dem gebundenen Elektron Orbital, ermöglicht genauere Untersuchung der elektronischen Struktur. Die Spektren und eckige Distributionen codieren auch Details zu den Wechselwirkungen zwischen ausgehenden Elektronen und die verbleibende neutralen Spezies nach Anregung. Die Technik wird durch die Anwendung einer atomaren Anion (F−) dargestellt, sondern es kann auch angewendet werden, um die Messung der molekularen Anion-Spektroskopie, die Untersuchung von tiefliegenden Anion Resonanzen (als Alternative zu Streuexperimente) und Femtosekunden ( FS) Zeitaufgelöste Untersuchungen der dynamischen Entwicklung der Anionen.

Einleitung

Anion Photoelektronik bildgebenden1 ist eine Variante auf Photoelektronen-Spektroskopie und stellt eine leistungsfähige Sonde der atomaren/Molekulare Elektronenstruktur und die Wechselwirkungen zwischen Elektronen und neutralen Spezies. Die gewonnenen Informationen ist entscheidend bei der Entwicklung von Verständnis der gebundenen und metastabile (Elektron-Molekül Streuung Resonanzen) negative Ionen Staaten, Tür Staaten für chemische Reduktion, dissoziative Anlage Prozesse und Ionen-Molekül Interaktionen. Darüber hinaus die Ergebnisse liefern wichtige Tests von hohem Niveau ab-initio theoretische Methoden, vor allem jene gestaltete Umgang mit hoch korreliert, Systeme und/oder nicht-stationären Staaten.

Die Technik verbindet Ionen-Produktion, Massenspektrometrie und geladenen Teilchen imaging-2,3,4 , sensibel Sonde elektronischen (und für kleine Moleküle, Schwingungs) Struktur. Arbeiten mit anionischen Spezies ermöglicht gute Masse Selektivität über Zeit der Flug Massenspektrometrie (TOF-MS). Sichtbar/in der Nähe von ultraviolette (UV) Photonen sind hinreichend energisch, das überschüssige Elektron, erlaubt die Verwendung von Table Top Laserquellen zu entfernen. Ein weiterer Vorteil der Verwendung von Anionen ist die Fähigkeit, Photoexcite tiefliegende, instabile anionischen Staaten die Energie Regime darstellen, unter denen die Elektronen und neutrale Atome/Moleküle stark wechselwirken. Die Verwendung von Geschwindigkeit zugeordnet bildgebenden5 (VMI) bietet einheitliche nachweiseffizienz, auch bei niedrigen Elektronen kinetische Energien, überwacht alle ausgeworfene Photoelektronen und gleichzeitig zeigt das Ausmaß und die Richtung ihrer Geschwindigkeiten.

Die experimentellen Ergebnisse sind Photoelektronik Bilder die Photoelektronen Spektren (Details der übergeordneten Anion Energiebinnenmarkt Distributionen) und die Energien der Tochter neutralen inneren Zustände und Photoelektronen eckige Distributionen enthalten (im Zusammenhang mit der vor der Ablösung orbital Elektronen). Eine besonders interessante Anwendung der Technik wird in fs Zeitaufgelöste Untersuchungen gefunden. Eine erste ultraschnelle Laserpuls (Pumpe) reizt zu einem dissoziativen Anion elektronischen Zustand, und eine zweite zeitlich verzögert ultraschnelle Puls (Sonde) dann löst Elektronen aus dem aufgeregt Anion. Die Steuerung der Pumpe-Sonde Zeitunterschied folgt der Entwicklung der Energiezustände des Systems und des wandelbaren Wesens der Orbitale des Systems auf der Zeitskala der atomaren Bewegung. Beispiele hierfür sind die fotodissoziation von I2− und andere interhalogen Arten6,7,8,9, Fragmentierung und/oder Elektron Unterkünfte ich−·uracil 10,11,12,13, ich−·thymine13,14, ich−·adenine15, ich−·nitromethane16, 17 und ich−·acetonitrile17 Cluster Anionen und die Offenbarung der bisher unerwartet langen Zeitskala für die Produktion von atomaren Anionen Cu− nach photoanregung von CuO2− 18.

Abbildung 1 zeigt die Washington University in St. Louis (WUSTL) Anion Photoelektronik bildgebende Spektrometer19. Das Instrument besteht aus drei differentiell gepumpte Regionen. Ionen werden in der Quelle Kammer arbeitet mit einem Druck von 10-5 Torr und enthält eine Entlastung Ionen-Quelle20und elektrostatische Ion Extraktion Platte hergestellt. Ionen sind durch Masse in einer Wiley-McLaren TOF-MS-21 getrennt (10−8 Torr ist der Druck in der TOF-Röhre). Ionen-Erkennung und sondieren erfolgt in den Erfassungsbereich (Druck von 10−9 Torr) enthält ein VMI Objektiv5 und ein geladenes Teilchen-Detektor. Die Hauptkomponenten des Gerätes sind schematisch in Abbildung 1 b dargestellt wo den schattige Bereich alle Elemente innerhalb des Vakuum-Systems darstellt. Gas ist die Entlastung durch die gepulste Düse zugeführt. Um die hohen Eingangsdruck zu versetzen, ist die Quelle-Kammer unter Vakuum mit einer Ölbasis Diffusionspumpe gepflegt. Die Entlastung Region ist in Abbildung 2aausführlicher dargestellt. Eine hohe Potentialdifferenz wird zwischen den Elektroden angewendet, von der Fläche der Düse durch eine Reihe von Teflon Abstandhalter isoliert sind. In der Tat wirkt das Teflon als Quelle der Fluoratome für die Ergebnisse später gezeigt.

Die Entladung erzeugt eine Mischung von Anionen, kationen und neutralen Spezies. Ionen-Extraktion Platte, Ion-Beschleunigung-Stack, mögliche Schalter und Microchannel Plate (MCP) Detektor (Abbildung 1 b) bilden die 2 m lange Wiley McLaren-TOF-MS.-Ionen werden durch die Anwendung der (negative) Spannungsimpuls an der Ionen-Extraktion Platte extrahiert und dann werden alle Ionen auf die gleiche kinetische Energie beschleunigt. Variation der Extraktion Puls Größenordnung konzentriert sich die Ankunftszeit in der VMI-Linse, während die Einzel-Linse der räumlichen Querschnitt der Ionenstrahl reduziert. Anionen sind neu referenziert auf eine mögliche Schalter22, das Timing von denen fungiert als eine Masse Diskriminator mit geschliffen. Anion-Auswahl erfolgt durch die Ankunft eines Impulses sichtbar/in der Nähe von UV-Photonen mit der Ankunftszeit des Anions in der VMI-Linse zu synchronisieren. Die Ionen-Trennung und Erkennung Regionen verwenden Öl frei Turbopumpen den bildgebenden Detektor zu schützen.

Anionen und Photonen interagieren, um Photoelektronen im gesamten Raumvolumen des Volumenkörpers Steinmetz, repräsentieren die Überlappung zwischen den Ionen und Laserstrahlen zu produzieren. Das VMI-Objektiv (Abb. 2 b) besteht aus drei offenen Elektroden, von denen soll sicherstellen, dass alle Photoelektronen den Detektor erreichen und die Dynamik Raum der Photoelektronen beibehalten wird. Um dies zu erreichen, sind verschiedene Spannungen auf die Extraktor und Repeller angewendet, so dass unabhängig von der räumlichen Ausgangspunkt, Elektronen mit der gleichen anfänglichen Geschwindigkeitsvektor an der gleichen Stelle auf den Detektor erkannt werden. Der Detektor besteht aus einer Reihe von Chevron abgestimmt MCPs, die als Elektron Multiplikatoren fungieren. Jeder Kanal hat einen Durchmesser in der Größenordnung von wenigen µm, Lokalisierung des Gewinns und die Erhaltung der ersten Aufprall-Position. Ein Phosphor-Bildschirm hinter der MCPs gibt die Position über den verstärkten Elektron Puls wie ein Blitz Licht, das mit einer Ladung gekoppelten Gerät (CCD) Kamera aufgezeichnet wird.

Zeitpunkt und Dauer der verschiedenen Spannungspulse erforderlich erfolgt über ein paar digitale Verzögerung Generatoren (DDG, Abbildung 3). Das ganze Experiment wird auf einen Schlag für Schlag-Basis mit einer Wiederholrate von 10 Hz wiederholt. Für jeden Schuss interagieren mehrere Ionen und Photonen produzieren ein paar Detection-Ereignisse pro Kamera Frame. Mehrere tausend Bilder sind in einem Bild angesammelt. Die Bildmitte stellt die Dynamik Raum Herkunft und daher der Abstand von der Mitte (R) ist proportional zur Geschwindigkeit eines Elektrons. Winkel θ (bezogen auf die Photon Polarisationsrichtung) gibt die Richtung der Geschwindigkeit eines Elektrons. Ein Bild enthält die Verteilung der Erkennung Event dichten. So kann es auch angezeigt werden, als Vertreter der Wahrscheinlichkeitsdichte für die Erkennung (zu einem bestimmten Zeitpunkt) eines Elektrons. Aufrufen der geborene Interpretation der Wellenfunktion (ψ) ein Bild darstellt | ψ | 2 für die Photoelektronen-23.

Die 3D Elektron Wahrscheinlichkeitsdichte ist zylindrisch symmetrisch über die Polarisation des elektrischen Vektors (εp) der Strahlung mit konsequente Verschlüsselung von Informationen. Rekonstruktion der ursprünglichen Verteilung wird mathematisch erreicht24,25,26,27. Die radiale Verteilung (der Elektronen) in der Rekonstruktion ist das Impuls (Geschwindigkeit) Domäne Photoelektronik Spektrum, das in der Energie-Domäne über Anwendung der entsprechenden Jacobi Transformation umgewandelt wird.

Das Anion Photoelektronik bildgebende Spektrometer (Abbildung 1) verwendet in diesen Experimenten ist ein Custom-Built Instrument28. Die Einstellungen in Tabelle 1 und Tabelle 2 für das Protokoll sind spezifisch für dieses Instrument für die Produktion von F− und Bildgebung der Photoelektronen Verteilung. Mehrere ähnliche Versionen des Designs dienen in verschiedenen Forschung Labors6,29,30,31,32,33,34 , 35 , 36 , 37 , 38 , 39 , 40 , 41 , 42, aber keine zwei Instrumente sind genau gleich. Geräteeinstellungen sind stark voneinander abhängig und sehr sensibel auf kleine Änderungen in den Bedingungen und Instrument Abmessungen.

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Protokoll

Hinweis: Ein allgemeine experimentelle Protokoll ist hier speziell für das WUSTL Instrument vorgestellt. Bestimmte Geräteeinstellungen für das F− Bild dargestellt in Abbildung 4a finden Sie in Tabelle 1-2.

(1) Ion Generation

  1. Um Anionen zu generieren, gelten Sie eine Unterstützung Gas oder Gasgemisch (für F−, 40 Psig. O2) hinter der gepulsten Düse und betreiben Sie die Düse bei 10 Hz zu.
    1. Stellen Sie die Düse Dauer auf digital Delay Generator 1 (DDG1), Kanal (A1) und Auslösen des gepulsten Düse Fahrers das Gas in Entlastung zu injizieren.
    2. Wenden Sie eine Entlastung Hochspannungsimpuls V1. Zeitpunkt und Dauer des Pulses werden Kanal C (C1) auf DDG1 gesteuert.
    3. Da das Entweichen von O2 Gas zu erhöhten Labor Brandgefahr führen kann, sicherstellen Sie, dass alle Gasleitungen Leck fest. Da hohen Gasdrücken zum Ausfall von Gasleitungen führen können, sicherstellen Sie, dass der Druck unter maximalen Betriebsdruck gehalten wird. Sicherzustellen, dass Netzteile richtig geerdet und ausgeschaltet, wenn Kabel sind angeschlossen oder entfernt.

(2) Ionen-Extraktion, Trennung und Erkennung

  1. Um Anionen aus der Quelle zu extrahieren, gelten Sie eine Extraktion Hochspannungsimpuls (V2) für die Ion-Extraktion-Platte.
    1. Legen Sie das Timing und die Ionen-Extraktion Impulsdauer mit DDG1 Kanal D (D1).
  2. Um das Anion Massenspektrum zu überwachen, setzen Sie das Instrument in Ionen-Modus.
    1. Verbinden Sie der Detektor Spannungsteiler mit bildgebenden Detektor MCPs.
    2. Der Detektor-Anode (Phosphor-Bildschirm) Spannung V11 zuweisen.
    3. Die Ionen-Detektor Spannungsteiler Ausgang mit dem Oszilloskop-Kanal 1-Eingang anschließen.
    4. Die MCP-Stromversorgung an den Spannungsteiler-Eingang anschließen und Spannung schrittweise zu erhöhen. Eine Eingangsspannung V9 bietet V7 auf der Eingangsseite und V8 auf der Ausgangsseite des MCP.
      Achtung: Überschreiten Sie maximal zulässige Spannung für MCPs nicht.
  3. Trennen Sie die Anionen von TOF-MS.
    1. Legen Sie die Beschleunigungsspannung Stack V3.
    2. Kanal E (E1), mit DDG1 eingestellt werden, der Zeitpunkt und die Dauer für die potenziellen Schalter Hochspannungsimpuls (V3).
    3. Lösen Sie extern das Oszilloskop von DDG1 Channel F (F1) um die TOF-MS-Zeitskala festgelegt aus.
  4. Passen Sie die Entlastung und Extraktion Puls Magnituden (V1-V2), Entlastung, Extraktion, mögliche Schalter und Düse Zeitpunkt und Dauer durch Kanäle A-E auf DDG1, Ionen-Signal auf dem Oszilloskop zu produzieren.

3. Ion Ertrag und Auflösung-Optimierung.

Hinweis: Schritte 3.1 und 3.2 sollte iterativ wiederholt werden, um die optimale Auflösung und Ionen-Ausbeute zu erhalten. (Tabellen 1-2 zeigen die Einstellungen zur Erzeugung von F− Abbildung im Abschnitt "Ergebnisse").

  1. Um die Anzahl der Anionen einer bestimmten Art zu optimieren, passen Sie die Ionen-Quelle-Einstellungen an.
    1. Stellen Sie den Druck von O2 Gas hinter der Düse mit dem Regler an der Gasflasche.
    2. Passen Sie die gepulste Düse Dauer des Vorgangs (A1).
    3. Passen Sie die Größe der Puls entladungsspannung (V1).
    4. Passen Sie den Zeitpunkt und die Dauer der Entlastung Impulsspannung (C1).
    5. Passen Sie das Timing und die Ionen-Extraktion Impulsdauer (D1).
    6. Passen Sie die Dauer, die der potenzielle Schalter mit hoher Spannung (E1) ist.
    7. Passen Sie die Spannung auf zentraler Bestandteil der Einzel-Linse (V4). Die Ionen-Gipfel auf dem Oszilloskop sollte in ihrer Intensität erhöhen.
      Achtung: Achten Sie darauf O2 Druck unter maximalen Betriebsdruck gehalten ist.
  2. Einstellungen Sie die TOF-MS-zur Optimierung der Masse spektralen Auflösung und Ionen-Trennung
    1. Passen Sie die Ionen-Extraktion Spannung (V2) um Wiley-McLaren mit Schwerpunkt zu erreichen. Die Ionen-Gipfel auf dem Oszilloskop sollte schmal.
    2. Passen Sie die Beschleunigungsspannung Stack V3.

4. Photoelektronik Produktions- und Erkennung

  1. Wechseln Sie das Spektrometer in den bildgebenden Modus.
    1. Reduzieren Sie die Spannung an den Ionen-Detektor Spannungsteiler (V9) auf NULL.
    2. Die MCPs trennen Sie Ion Detektor Spannungsteilers.
    3. Schließen Sie das MCP und imaging-Netzteile für die Bildgebung Hochspannungsimpuls.
    4. Verbinden Sie der bildgebenden Hochspannungsimpuls mit bildgebenden MCPs
  2. Eine permanente Spannung auf Phosphor Schirm (V11) und MCP (V9) anwenden.
  3. Synchronisieren Sie die Ankunftszeit von Laserpulsen aus Nanosekunden (ns)-Farbstoff-Laser mit der Ankunftszeit des Ions von Interesse innerhalb der VMI-Linse.
    1. Verbinden Sie die schnelle Fotodiode mit Oszilloskop Kanal 2.
    2. Extern Auslösen der ND: YAG Laser Blitzlampen und Q-Switch mit DDG2 Kanäle H (H2) und G (G2). Passen Sie das Timing des Triggers Laser (H2) bis nah an die Fotodiode Ausgabe ist auch vor der Ionen-Signal von Interesse.
    3. Gelten Sie Spannung für die Bildgebung Repeller (V5) und Dunstabzug (V6) Elektroden.
    4. Stellen Sie die Kamera auf Langzeitbelichtung und passen Sie den Laser-Trigger timing (H2) auf die Anzahl der Elektronen-Detection-Ereignisse beobachtet auf dem PC-Bildschirm maximieren.
      Achtung: Klasse IV Laserstrahlung wird Sehkraft dauerhaft schädigen. Tragen Sie geeigneten Augenschutz. Nicht direkt in den Strahl blicken auch beim tragen Augenschutz. Spiegelnde Reflexionen zu vermeiden.
  4. Das MCP zeitlich zusammenfallen mit Ankunft des Pulses Photon Elektron Signal innerhalb der Photoelektronen Produktionsfenster verstärken zuweisen Sie ein Hochspannungsimpuls.
    1. Legen Sie die bildgebenden Impulsspannung (V10).
    2. Legen Sie imaging Puls Dauer und DDG2 Kanal F (F2) verwenden, so dass der bildgebende Puls auf die Ankunftszeit des Photon-Impulses zentriert ist.

(5) Bild mit Schwerpunkt

  1. Stellen Sie die Kamera auf kurze Belichtungszeiten.
    1. Auslösen der CCD-Kamera, am Anfang eines experimentellen Zyklus mit DDG2 Kanal E (E2) zu öffnen.
  2. Eine Hintergrund subtrahiert Bild zu sammeln
    1. Sammeln Sie mehrere Frames mit dem Laserpuls deckungsgleich mit dem Anion von Interesse.
    2. Sammeln Sie mehrere Frames mit dem Laserpuls nicht deckungsgleich mit jede Anion.
    3. Subtrahieren Sie die Frames gesammelt aus Zufall aus den Frames auf Zufall gesammelt.
    4. Wiederholen Sie Schritt 5.2 und reichern sich ein Bild.
  3. Passen Sie die bildgebenden Repeller (V5) und Extraktion (V6) Elektrode Spannungen. Erzeugen Sie ein neues Bild wiederholen Schritt 5.2. Am besten mit Schwerpunkt Zustand ist erreicht, wenn das Bild an ihrer schmalsten sind.

6. Bild-Sammlung

  1. Mit der Kamera in kurzen Belichtungsmodus wechseln Sie zu centroided Sammlung.
  2. Wiederholen Sie Schritt für Schritt 5.2 Fokussierung optimalzustand akkumulieren ein Bild mit Sub-Pixel Auflösung.

7. Daten-Extraktion

Hinweis: Die Datenmanipulationen durchgeführt in diesem Abschnitt werden mit speziell geschriebene Programme in der MatLab-Plattform durchgeführt.

  1. Suchen Sie die Mitte des Bildes durch die Bestimmung der Mitte der Masse (Intensität) des Bildes, die innewohnende Symmetrie des Bildes, um das Zentrum der Inversion, zu finden oder (im Falle von geringen Signal-Rausch) iterativ minimiert die Breite der Übergänge im Spektrum durch Auswahl von verschiedenen Test-Zentren.
    1. Inverse Abel verwandeln das Bild, um die 3D Geschwindigkeitsverteilung erholen.
  2. Photoelektronen Spektren zu erzeugen
    1. Die Intensität als Funktion des Winkels für alle Radien zu integrieren (das ist das Spektrum in der radialen und damit Schwung oder Geschwindigkeit Domäne). In der Praxis wird dies durch Summation über alle Radien erreicht.
      figure-protocol-8425
      wo r ist die radiale Intensität und I(r,θ) ist die Intensität am Punkt R, θ.
    2. Das Spektrum für die Elektronen kinetische Energie im Vergleich zu einer unter den gleichen Bedingungen mit Übergängen von bekannten eBE aufgenommene Bild zu kalibrieren.
      eKE = eKEcal (R/Rcal) ×2
      wo eKERef ist die kinetische Energie eines bekannten Übergangs in das Referenzspektrum, RRef ist der Radius des Ringes in dem Referenzbild entspricht dieser Übergang und eKE ist die kinetische Energie, verbunden mit dem Radius R in der experimentellen Bild.
    3. Konvertieren Sie das radiale Spektrum der Energie-Domäne über Jacobi Transformation. Die Energie entspricht einem bestimmten r richtet sich wie in 7.2.2. Die Intensität r dividiert durch √eKE.
  3. Eckige Verteilung der Elektronen.
    1. Wählen Sie einen Übergang im Spektrum.
    2. Integrieren Sie für verschiedene kleine Winkelbereiche über den radialen Bereich den Übergang und die Verschwörung gegen θ zugeordnet. In der Praxis erfolgt die Integration durch Summierung über alle Radien in der Reihe R0 -FWHM/2 bis + FWHM/2.
      figure-protocol-9667
      wo I(θ) ist die eckige Intensität, r0 ist der radiale Wert des maximalen Übergangs und FWHM ist die volle Breite am halben Maximum über den radialen Bereich des Übergangs.

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Ergebnisse

Durch Centroiding43 die Daten auf die 640 × 480 Pixel CCD-Array der Kamera aufgezeichnet, ist eine Rasterauflösung von 6400 × 4800 möglich. Gewinnung von Spektren und eckige Distributionen beinhaltet jedoch Inverse Abel Transformation der Daten erfordert die Bildintensität relativ reibungslos zu variieren. Als Kompromiss ist die centroided Daten "Makulatur" durch Addition n × n Blöcke von Punkten. Ähnliche Behandlung ist auch notwendig für die Anzeige von ...

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Diskussion

Zwei Faktoren sind besonders wichtig für den Erfolg des Protokolls beschrieben. Die beste mögliche Geschwindigkeit Zuordnung Bedingungen bestimmt werden müssen und mehr entscheidend ist, muss eine ausreichende und relativ Zeit invariante Ausbeute an die gewünschte Anion hergestellt werden. Bezüglich der VMI fokusschritten sollten Schritte 5.2 und 5.3 wiederholt werden, im Tandem mit Bildanalyse, die Bedingung zu bestimmen, die welche die schärfsten (engsten) Bild-Eigenschaften gibt. Fine-tuning der Elektrode Spannu...

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Offenlegungen

Die Autoren haben keinen Interessenkonflikt finanzielle oder sonstige Interessenkonflikte.

Danksagungen

Dieses Material basiert auf Arbeit, unterstützt von der National Science Foundation unter CHE - 1566157

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Materialien

NameCompanyCatalog NumberComments
Digital Delay GeneratorsBerkeley Nucleonics Corp.565-8cDDG1
Digital Delay GeneratorsBerkeley Nucleonics Corp.577-8cDDG2
HV Power SuppliesStanford Research SystemsPS325V3
HV Power SuppliesStanford Research SystemsPS325V2
HV Power SuppliesStanford Research SystemsPS325V5
HV Power SuppliesBurle Inc.PF1053V9
HV Power SuppliesBurle Inc.PF1053V4
HV Power SuppliesBurle Inc.PF1053V10
HV Power SuppliesBurle Inc.PF1054V9,V11
HV Power SuppliesBertan205B-05RV6
HV PulsersDirected Energy Inc.PVX-4150V2
HV PulsersDirected Energy Inc.PVX-4140V1
HV PulsersDirected Energy Inc.PVX-4140V11
HV PulsersDirected Energy Inc.PVX-4140V3
Pulsed Nozzle DriverParker Hannifin (General Valve)Iota-One
Pulsed NozzleParker Hannifin (General Valve)Series 9
CameraImperxVGA120
Imaging DetectorBeam Imaging SystemsBOS40
OscilloscopeLeCroyWavejet 334
PhotodiodeThorLabsDET10A
Diffusion PumpLeyboldDIP 8000
2×Turbo PumpLeyboldTMP361
Rotary PumpLeyboldD40B
2×Rotary PumpLeyboldD16B
Oxygen GasPraxairOX 5.0RS
Tunable LaserSpectra Physics Sirah Dye LaserCobra-Stretch
Pump laser for Dye LaserSepctra Physics Nd:YAGINDI-10

Referenzen

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