Ringraziamo Juan Vasquez per i suoi contributi computazionali con questo progetto. Siamo grati per il sostegno del Vassar College Undergraduate Research Summer Institute (URSI), al fondo di ricerca di Lucy Maynard salmone e la NSF Premio n. 1058385.

1. c. elegans crescita e manutenzione <ol><li>preparare piatti di cultura del nematode.
	<ol><li>Riempire le capsule di Petri con una soluzione di agar e lasciarli a solidificare, poi il seme con una coltura di Escherichia coli del OP50 ceppo 9 , 10.</li>
	</ol></li> <li>Preparare una popolazione iniziale di nematodi adulti su ogni piatto spostando alcuni vermi adulti di fresco pieno di agar Petri con un patch di e. coli. Mantenere le culture del nematode a 20 ° C in un incubatore. 
	Nota: Ceppi di nematodi possono essere reperite al centro del genoma di Caenorhabditis elegans. Per questo studio, il tipo selvaggio, N2, ceppo e il OH7547 (otls199 [gatto-2::GFP + rgel-1 (F25B3.3):: dsRed + rol-6(su1006)]) ceppo, che esibisce un fenotipo di rullo, sono stati utilizzati.</li>
	<li>Propaga worms per future culture.
	<ol><li>Rimuovi il Petri piatto contenente c. elegans e un habitat inutilizzato di Petri da incubatore termostatato. Metterli sul palco di un microscopio per dissezione.</li>
		<li>Accendere il bruciatore di Bunsen e sterilizzare il platino pick del nematode inserendo il metallo nella fiamma fino a quando si illumina di rosso. Consentire il pick raffreddare a temperatura ambiente. Non impostare il pick o lasciare che il plettro entrano in contatto con contaminanti.</li>
		<li>Toccare delicatamente la punta del plettro al bordo del cerchio di batteri. Questa sostanza è appiccicosa e farà raccolta individuali nematodi adulti più facile.</li>
		<li>Trasferire fino a 4 nematodi gravid ad una piastra di Petri Nematode crescita medio (NGM) pieno di agar e incubare a 20 ° C. I vermi si depongono le uova che maturano in quattro giorni.</li>
		<li>Restituire i nematodi rimanenti nell'incubatore dopo lo spostamento di quattro nematodi adulti.</li>
	</ol></li></ol> 2. Configurazione ottica ( Figura 1) <ol><li>Secure l'elio-neon laser vicino all'angolo posteriore sinistro del banco ottico di lavoro e collegarlo a una fonte di alimentazione. 
	Nota: Il laser &#39; s fascio deve soddisfare i requisiti di sovracampionamento. Il c. elegans sono lunghi circa 1 mm, pertanto il raggio laser dovrebbe avere un diametro supera a 2 mm mentre incidente il nematode, ma non superiore a 5 mm in modo che il pattern di diffrazione non è difficile da individuare.</li>
	<li>Disporre un filtro a densità neutra tra il laser a elio-neon e il campione in modo tale che il raggio laser passa attraverso il filtro prima di raggiungere il campione.</li>
	<li>Dello sterzo anteriore alluminio superficie utilizzando due specchi, costruire un periscopio fissando il primo mirror dopo il filtro a densità neutra. Fissare il secondo mirror circa 10 cm sotto il primo mirror per dare spazio per guidare il raggio laser e inserire la provetta tra gli specchi. Allineare il fascio laser e la provetta in modo che il raggio laser si sposta verticalmente attraverso la cuvetta. 
	Nota: La distanza tra l'organismo generano il fotodiodo deve essere molto più grande dell'organismo stesso per raggiungere campo lontano diffrazione. In questo esperimento, la distanza tra la cuvetta e fotodiodo è 20 cm.</li>
	<li>Secure fotodiodo direttamente di fronte il secondo specchio con il sensore rivolto verso lo specchio. 
	Nota: La provetta contenente il nematode verrà inserita tra i due specchi con fascette di chimica. Vedere le sezioni 4 e 5.</li>
	<li>Disponga una provetta piena d'acqua sul cavalletto. Regolare l'altezza dello stand. Regolare le altezze e angoli di specchio 1 e 2, in modo che il raggio laser attraversa la cuvetta volta vicino ma non direttamente a fotodiodo.</li>
	<li>Utilizzare un livello per garantire la forma stand una superficie livellata per la cuvette. Se necessario, regolare gli specchi ulteriormente.</li>
	<li>Collegare il fotodiodo all'oscilloscopio digitale utilizzando il cavo USB fornito con l'oscilloscopio digitale. Collegare l'oscilloscopio digitale al computer che verrà utilizzato per registrare e salvare i dati.</li>
</ol> 3. Installazione di oscilloscopio <ol><li>utilizzando il software per l'oscilloscopio sul computer, impostare la frequenza di campionamento di almeno 8 Hz a risolvere sufficientemente il ciclo thrashing del worm. 
	Nota: La frequenza di campionamento deve essere più di due volte che delle frequenze thrashing previsto delle specie modo che concluda il teorema di Nyquist 11.</li>
</ol> 4. Preparando il verme e la provetta per la raccolta dati <ol><li>trasferire quattro nematodi adulti a una fresco NGM 10 agar-riempito piastra di Petri usando un plettro appiattito, sottile filo di platino (Vedi punto 1.3).</li>
	<li>Rimuovere una cuvetta monouso in plastica dalla confezione, facendo attenzione a toccare solo la cuvetta sui suoi lati scanalati.</li>
	<li>Uso una micropipetta a dispensare acqua distillata nella cuvetta fino a quando la cuvetta è circa l'80% riempita con acqua distillata. 
	Nota: È importante solo usare acqua distillata o ionizzato buffer come M9 10 o tampone fosfato salino (PBS) quando si maneggia i nematodi, come l'acqua del rubinetto contiene composti di microrganismo-uccisione.</li>
	<li>Porre la capsula Petri c. elegans per essere utilizzato in un ambito dissezione.</li>
	<li>Utilizzando il plettro platino, staccare uno maturo di c. elegans di Petri e immergere il plettro nella cuvetta, spostando il pick in cerchi se necessario per sloggiare il nematode.</li>
	<li>Per prevenire bolle formando in cuvetta, riempire la cuvetta con acqua fino a quando si gonfia leggermente sopra la cuvetta &#39; superiore di s. Riempire la cuvetta &#39; s cap interamente con acqua quindi rapidamente messo il tappo sulla provetta.</li>
	<li>Utilizzare un panno di pulizia ottico per rimuovere le goccioline di acqua che possono avere versato sopra e ottica pulizia carta per pulire eventuali piccole goccioline rimanenti.</li>
</ol> 5. Dati-acquisizione in tempo reale dei cambiamenti di intensità reticolo di diffrazione <ol><li>accendere l'elio-neon laser e regolare l'impostazione di frequenza/colore che produce un raggio rosso. Attivare il sensore. 
	Attenzione: Utilizzare un fascio di bassa energia a 632 nm, come c. elegans evitare luce ad alta frequenza (blu) 12.</li>
	<li>Individuare il worm nella cuvetta. Tenendo la cuvetta sui suoi lati scanalati, inclinare delicatamente la provetta fino al nematode è approssimativamente nel centro della parte della provetta. 
	Nota: Agitazione o inclinando la cuvetta violentemente fa sì che il worm per scontrarsi con le pareti della provetta. Ciò può danneggiare il nematode.
	<ol><li>Posto la provetta sul supporto nel sistema ottico, il worm all'interno il laser di centraggio &#39; s fascio riflesso da 1 specchio a specchio 2. Assicurarsi di eliminare le luci parassite.</li>
	</ol></li> <li>Centro il worm nel raggio laser.
	<ol><li>Posizionare il fotodiodo nel pattern di diffrazione, in modo che la posizione del fotodiodo e massima centrale la figura di diffrazione non coincidono.</li>
		<li>Regolare il filtro a densità neutra per evitare la saturazione del fotodiodo. Ruotando la rotellina del filtro di densità neutra regola l'intensità della luce.
		<ol><li>Ruotare la densità neutra filtro in modo che aumenta la tensione in uscita dal fotodiodo. 
			Nota: La tensione di uscita è osservato utilizzando il software per il digital fotodiodo. Il fotodiodo è saturo se la tensione non cambia. In tal caso, ruotare il filtro a densità neutra, fino a quando la tensione si riduce senza appiattire in una lettura minima. Assicurarsi che il segnale di tensione non appiattire presso le letture di picco, che indica la saturazione del fotodiodo. Ridurre l'intensità della luce ruotando la rotellina del filtro di densità neutra se si osserva una saturazione.</li>
		</ol></li> <li>Una volta che il modello di diffrazione movimento è visibili, Raccogli dati con fotodiodo facendo clic sul pulsante start sul software di controllo dell'oscilloscopio durante il monitoraggio il worm &#39; s movimento. Continuare a prendere misure fino a quando il verme si muove fuori il raggio laser e la diffraczione modello scomparirà, che richiede solitamente circa 20 s.
		<ol><li>Fermata la raccolta di dati processo cliccando il pulsante di stop sul software per l'oscilloscopio. Salvare ogni prova &#39; s dati in formato CSV o txt.</li>
		</ol></li></ol></li> <li>Ripetere i passaggi da 5.2-5.3 fino ad almeno 50 set di dati sono stati raccolti per ogni fenotipo. Utilizzare otto-dieci animali per prova.</li>
	<li>Se la cuvetta è graffiato smaltire e il verme e ripetere il passaggio 4. Se il worm è danneggiato nel trasferimento, smaltirlo e sciacquare la provetta con acqua distillata prima di ripetere passaggio 4 utilizzando la stessa cuvetta.</li>
	<li>Ripetere il passaggio 5 tramite il OH7547 &#34; rullo &#34; sforzo, facendo attenzione a etichettare i dati per indicare il ceppo di vite senza fine.</li>
</ol> 6. Spettro di Fourier di dati <ol><li>importare i dati acquisiti in un programma di analisi di dati in grado di eseguire trasformazioni di Fourier discreta 3.</li>
	<li>Eseguire trasformate di Fourier su ogni set di dati utilizzando l'opzione veloce di Fourier transform (FFT) del software.</li>
	<li>Media le frequenze dai risultati della FFT per ogni ampiezza per il tipo selvaggio N2 worm.</li>
	<li>Ripetere il punto 6.3 utilizzo FFTs dalla OH7547 &#34; rullo &#34; worm.</li>
</ol> 7. Modellazione dello spettro di Fourier <ol><li>programma un modello binario del nematode locomozione (Vedi programma incluso nei materiali supplementari). 
	Nota: Questo modello è un'approssimazione, che al primo Visualizza le caratteristiche prominenti del movimento del verme. Il modello può essere raffinato come i risultati sono confrontati con i vermi effettivi. Forme di vite senza fine sono approssimazioni utilizzando microscopio foto 13.
	<ol><li>Crea fotogrammi sequenziali del modello binario si muove attraverso almeno due cicli di vite senza fine ( Figura 2a). Vedere i video in materiali supplementari; C Worm video (CWorm.avi) e Worm W video (WWorm.avi).</li>
	</ol></li> <li>Produrre modelli di diffrazione sequenziale. Vedere i video nei materiali supplementari. C Worm diffrazione video (CWormDiff.avi) e Worm W video (WWormDiff.avi).
	<ol><li>Di Fourier ogni binario cornice dell'immagine verme. Più grande l'imbottitura della cornice intorno il worm, migliore la risoluzione dell'immagine di diffrazione sarà. 
		Nota: Il valore assoluto di ogni fotogramma di trasformata di Fourier è proporzionale al corrispondente modello di diffrazione ( Figura 2b).</li>
		<li>Regolare il contrasto del pattern di diffrazione mappando le intensità dei pattern di diffrazione su una scala logaritmica. 
		Nota: Telecamere e gli occhi tendono a funzionare su una scala non lineare. Una scala logaritmica può simulare come un reticolo di diffrazione è in genere percepito dall'occhio umano.</li>
	</ol></li> <li>Estrarre il segnale di diffrazione modellato.
	<ol><li>Prendere una posizione fuori centro che corrisponde alla posizione del fotodiodo nel modello di diffrazione.</li>
		<li>Aggiungere gli elementi di matrice vicini che circondano la posizione del fotodiodo per simulare le dimensioni del fotodiodo. Le dimensioni del fotodiodo sono in genere 0,1% del pattern di diffrazione modellato.</li>
		<li>Record e trama la sequenza della grandezza della diffrazione segnali. Controllare che il segnale sia fisicamente ragionevole (cioè, in caso di sovraccarico del periodico, il segnale dal fotodiodo dovrebbe essere periodico pure).</li>
	</ol></li> <li>Fourier trasformano il segnale di diffrazione ottenuto al punto 7.3 e confrontare i risultati con i dati sperimentali.</li>
	<li>Ripetere per vari ceppi di vite senza fine e confrontare.</li>
</ol>

<ol>
	<li>Magnes, J., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Analysis+of+Freely+Swimming+C.+elegans+Using+Laser+Diffraction.">Analysis of Freely Swimming C. elegans Using Laser Diffraction.</a> Open J. Biophys. 2, 101-107 (2012).</li><li>Magnes, J., Raley-Susman, K. M., Eells, R. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Quantitative+Locomotion+Study+of+Freely+Swimming+Micro-organisms+Using+Laser+Diffraction.">Quantitative Locomotion Study of Freely Swimming Micro-organisms Using Laser Diffraction.</a> J. Vis. Exp. (68), (2012).</li><li>James, J. F. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=.">.</a> A Student's Guide to Fourier Transforms with Applications in Physics and Engineering. , (1995).</li><li>Korta, J., Clark, D. A., Gabel, C. V., Mahadevan, L., Samuel, A. D. T. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Mechanosensation+and+mechanical+load+modulate+the+locomotory+gait+of+swimming+C.+elegans.">Mechanosensation and mechanical load modulate the locomotory gait of swimming C. elegans.</a> J. Exp. Biol. 210, (2007).</li><li>Martin-Garcia, J. M., Conrad, C. E., Coe, J., Roy-Chowdhury, S., Fromme, P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Serial+femtosecond+crystallography:+A+revolution+in+structural+biology.">Serial femtosecond crystallography: A revolution in structural biology.</a> Arch. Biochem. Biophys. 602, 32-47 (2016).</li><li>Thibault, P., Rankenburg, I. C. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Optical+diffraction+microscopy+in+a+teaching+laboratory.">Optical diffraction microscopy in a teaching laboratory.</a> Amer. J. Phys. 75 (9), 827-832 (2007).</li><li>Miao, J., Ishikawa, T., Anderson, E. H., Hodgson, K. O. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Phase+retrieval+of+diffraction+patterns+from+non+crystalline+samples+using+the+oversampling+method.">Phase retrieval of diffraction patterns from non crystalline samples using the oversampling method.</a> Phys. Rev. B. 67, 174104 (2003).</li><li>Zhang, Y. P., Zhang, J. Q., Xu, W. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Method+for+eliminating+zero-order+diffraction+in+lensless+Fourier+transform+digital+holography.">Method for eliminating zero-order diffraction in lensless Fourier transform digital holography.</a> Optik - International Journal for Light and Electron Optics. 124 (21), 4873-4875 (2013).</li><li>Brody, A. H., Chou, E., Gray, J. M., Pokrywka, N. J., Raley-Susman, K. M. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Mancozeb-induced+behavioral+deficits+precede+structural+neural+degeneration.">Mancozeb-induced behavioral deficits precede structural neural degeneration.</a> NeuroToxicology. 34, 74-81 (2013).</li><li>Stiernagle, T. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Maintenance+of+C.+elegans.">Maintenance of C. elegans.</a> WormBook. , (2006).</li><li>Dasalukunte, D., &#214;wall, V., Rusek, F., Anderson, J. B. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=.">.</a> Faster than Nyquist Signaling. Algorithms to Silicon. , (2014).</li><li>Edwards, S. L., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=A+novel+molecular+solution+for+ultraviolet+light+detection+in+Caenorhabditis+elegans.">A novel molecular solution for ultraviolet light detection in Caenorhabditis elegans.</a> PLoS Biol. 6 (8), e198 (2008).</li><li>Bilbao, A., Wajnryb, E., Vanapalli, S. A., Blawzdziewicz, J. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Nematode+Locomotion+in+Confined+and+Unconfined+Fluids.">Nematode Locomotion in Confined and Unconfined Fluids.</a> Phys. Fluids. 25, 081902 (2013).</li></ol>

Gli autori non hanno nulla a rivelare.

Compresi gli specchi dei dati con inattività sarà distorcere i risultati poiché artificiale frequenze più basse saranno mediate nei risultati. Saturare il fotodiodo può essere riconosciuto da cime piatte o "tagliare" picchi nei dati raw. Dividendo ogni set di dati grezzi per intensità di picco vi aiuterà con la contabilità per le fluttuazioni dell'intensità del laser.
Le frequenze di picco sono un indicatore nel suo complesso thrashing frequenza; Tuttavia, complicato movimento provoca interferenze a frequenze di battimento il pattern di diffrazione e devono essere esaminati attentamente.
Questo metodo può essere utilizzato per studiare la locomozione dei altri nematodi. L'ambiente può essere modificato su un altro supporto. Lunghezze d'onda può essere cambiato pure. Lavorando nella gamma visibile dello spettro elettromagnetico è più semplice e sicuro.
Un modello più raffinato simulerà gli spettri di diffrazione più realisticamente in futuro. Un modello futuro può includere un worm che possa modificare gli orientamenti, che non inciderebbe sulla frequenza posizioni ma altezze dei picchi relativi. Un modello più realistico sarebbe consentono una distribuzione probabilistica delle frequenze di botte, che amplierebbe le cime come i dati sperimentali. Una diffusione nelle frequenze spiegherebbe variazioni nelle frequenze di botte.
L'attuale forma di verme è grezza, soprattutto nella regione della coda e della testa, che dovrebbe essere più affusolata rispetto nel modello corrente. Può essere interessante per condurre una dettagliata analisi delle serie temporali del segnale poiché potrebbe dare indizi sulla complessità della locomozione in diversi mutanti.
Vale la pena considerare la praticità di espandere questa tecnica in che caratterizzano i nematodi multipli contemporaneamente. Questo metodo dovrebbe essere inteso come un metodo complementare ai metodi esistenti utilizzando microscopi tradizionali. Questo metodo ha un vantaggio di non richiedere un microscopio durante l'acquisizione dei dati affinché il worm può spostare fuori dal piano focale. Gli spettri di frequenza media mostrano chiare differenze in movimento a vite senza fine e possono essere quantificati per i picchi di frequenza prevalente, che è un metodo novello nella quantificazione del verme locomozione. Analisi dei dati delle firme di diffrazione sono in ulteriore sviluppo e speriamo che porterà ad un processo di identificazione automatica di più mutanti e gli individui.

Questo metodo confronta spettri di frequenza sperimentale e modellato di locomozione di c. elegans utilizzando due ceppi con molto diversi pattern locomotorio. I risultati mostrano che lo spettro di frequenza dipende dalle variazioni temporali come il nematode nuota in una colonna d'acqua affinché immagini chiare microscopiche non sono necessari per l'analisi. Questo metodo consente l'analisi quantitativa in tempo reale e fornisce informazioni complementari a immagini e video acquisiti con microscopi tradizionali. Diffrazione di Fraunhofer, chiamato anche campo lontano diffrazione, fornisce la base per l'ottenimento di diffrazione live dati1,2. L'intensità della luce in un singolo punto nel modello di diffrazione è il risultato della sovrapposizione di luce da ogni punto della struttura del nematode3. Di conseguenza, l'intensità della luce raccolto nel tempo trasporta informazioni sulla locomozione del nematode. Analizzando il segnale di diffrazione del tempo-dipendente può identificare il caratteristico movimento del mutante corrispondente poiché analizzando tutte le frequenze coinvolte nella locomozione integra l'analisi del video tradizionale. In questo caso, le differenze caratteriali tra la locomozione del "rullo" e wild type c. elegans sono confermate confrontando gli spettri di frequenza dei due ceppi diversi del nematode.
Alcune caratteristiche precedenti sono stati confermati mediante analisi della frequenza di segnali di diffrazione come nuoto frequenze2,4. Ancora più importante, questo metodo può essere utilizzato come metodo complementare per microscopia tradizionale osservare locomozione in tempo reale sullo schermo del computer, come i dati vengono raccolti. Lo spettro di frequenza di vermi con distinti pattern locomotorio può essere quantificato considerando che la trasformata di Fourier trasforma il segnale del segnale di diffrazione.
La natura multidisciplinare della diffrazione basato sulla trasformata di Fourier in questo lavoro coinvolge i campi della biologia e della fisica. Diffrazione da sotto campionamento lungo è stato utilizzato per indagare le strutture cristalline in biologia5 e altri campi. In questo esperimento, tuttavia, a sovracampionamento6,7 crea il modello di diffrazione di campo lontano affinché l'organismo è centrato nel raggio laser. Sovracampionamento è in genere utilizzato per imaging lente-meno8 in combinazione con un algoritmo di recupero fase che ricostruisce un'immagine dell'oggetto originale. Fase di recupero è difficile da raggiungere quando scatterers sono presenti, come è il caso con un nematode. La firma di diffrazione temporale è sufficiente per valutare frequenze chiave del movimento verme. Questo metodo è meno computazionalmente faticoso e consente di quantificare la locomozione in modo ottico. Questa tecnica potrebbe essere facilmente adattata per l'analisi di mutazioni o di condizioni ambientali che alterano il comportamento.

<table>
	<tbody>
		<tr>
			<td>Tunable Helium-Neon laser</td>
			<td>Research Electro-Optics</td>
			<td>30602</td>
			<td>Four wavelengths can be selected between 543 nm and 633 nm.</td>
		</tr>
		<tr>
			<td>2 Front Surface Aluminum Mirrors</td>
			<td>Thorlabs</td>
			<td>PF10-03-F01</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Photodiode: SI Amplified Detector</td>
			<td>Thorlabs</td>
			<td>PDA 100A</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Quartz Cuvette</td>
			<td>Starna Cells</td>
			<td>21/G/5</td>
			<td>Plastic cells may be used as well.</td>
		</tr>
		<tr>
			<td>MatLab (Software)</td>
			<td>MathWorks</td>
			<td>R2016b (9.1.0.441655)</td>
			<td>Use the fft command to simulate diffraction</td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Excel</td>
			<td>Microsoft</td>
			<td>14.7.1</td>
			<td>Used for data analysis of Fig. 4</td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Caenorhabditis elegans Roller</td>
			<td>University of Minnesota Caenorhabditis elegans Center (CGC)</td>
			<td>Strain: OH7547 
			Genotype: otIs199.</td>
			<td>https://cbs.umn.edu/cgc/home</td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Caenorhabditis elegans Wild Type</td>
			<td>University of Minnesota Caenorhabditis elegans Center (CGC)</td>
			<td>Strain:N2 Genotype: C. elegans wild isolate</td>
			<td>https://cbs.umn.edu/cgc/home</td>
		</tr>
	</tbody>
</table>

fourier-based diffraction analysis of live caenorhabditis elegans

Questo manoscritto descrive come classificare i nematodi mediante diffrazione di campo lontano temporale firme. Un singolo c. elegans è sospeso in una colonna d'acqua all'interno di un'ottica cuvetta. Un laser HeNe ad onda continua nm 632 è diretto attraverso la cuvetta utilizzando specchi superficiali. Una distanza significativa di almeno 20-30 cm ha viaggiato dopo la luce passa attraverso la cuvetta assicura un utile modello di diffrazione (Fraunhofer) di campo lontano. Le modifiche del modello di diffrazione in tempo reale come il nematode nuota entro il raggio laser. Il fotodiodo è posizionato fuori centro nel pattern di diffrazione. Il segnale di tensione dal fotodiodo è osservato in tempo reale e registrate utilizzando un oscilloscopio digitale. Questo processo viene ripetuto per 139 wild type e 108 "rullo" di c. elegans. Worm di tipo selvaggio esibiscono un modello di oscillazione rapida in soluzione. I vermi "rullo" presentano una mutazione in un componente chiave della cuticola che interferisce con la locomozione liscia. Intervalli di tempo che non sono liberi di saturazione e di inattività vengono scartati. È pratico dividere ogni media dal suo massimo di confrontare le intensità relative. Il segnale per ogni verme è che Fourier trasformata in modo che il pattern di frequenza per ogni verme emerge. Il segnale per ogni tipo di worm è una media. Gli spettri di Fourier media per il tipo selvaggio ed il "rullo" di c. elegans sono distintamente differenti e rivelano che le forme di verme dinamico dei due ceppi diversi worm possono distinguere mediante analisi di Fourier. Lo spettro di Fourier di ogni ceppo di vite senza fine corrisponde un modello approssimato utilizzando due diversi binari verme forme che corrispondono ai momenti locomotore. La busta della distribuzione frequenza media per vermi effettivi e modellati conferma che il modello corrisponde ai dati. Questo metodo può servire come base per l'analisi di Fourier per molte specie microscopiche, come ogni microorganismo avrà il suo unico spettro di Fourier.

La messa a punto sperimentale ottico illustrato nella Figura 1 consente lo studio dei microrganismi senza essere legato ad un piano focale. Il segnale di botte da fotodiodo può essere osservato in tempo reale sullo schermo del computer come i dati vengono raccolti. Modelli insoliti saranno visibili immediatamente senza dover analizzare un video in dettaglio.
Esempi di movimento modellato verme sequenziale e diffrazione corrispondenti modelli sono illustrati nella Figura 2. I modelli di diffrazione modellato qualitativamente assomigliano a modelli sperimentali1 e sono una prima indicazione che le simulazioni del modello con successo il nematode.
Una firma di diffrazione temporale campione dei due tipi di c. elegans studiato qui è illustrata nella Figura 3. Può essere visto qualitativamente che ogni nematode thrashes alle ampiezze e tariffe diverse. Alcune delle differenze può essere quantificata attraverso la curva di raccordo come è stato fatto in una precedente pubblicazione1. La trasformata di Fourier discreta, tuttavia, rivela ulteriori dettagli sulle frequenze incorporate:
<img alt="Equation 1" src="/files/ftp_upload/56154/56154eq1.jpg">, (1)
dove Fk è digitale di Fourier (FT) e fn è il segnale di diffrazione crudo dipendente dal tempo con tempo discreto variabile n e la discreta frequenza variabile k. N è il numero totale di punti dati. La trasformata di Fourier media digitale consente il nematode di essere identificati dai ampiezza del suo spettro di frequenza di diffrazione (Figura 4). Lo spettro di tipo selvaggio è dominato da frequenze più basse che lo spettro di movimento del rullo.
Un modello che approssima il tipo selvaggio contro le note di c. elegans rullo tipo selvatico tende al thrash in un movimento ondulatorio di (forma W o S) (Figura 2a), mentre il rullo tende a favorire un lato approssimativamente simile a una forma C oscillante ( Figura 5). Questo offre qualche spiegazione per gli spettri differenti. Il rullo principalmente formeranno una C su un lato mentre l'oscillazione di W può essere pensato come due opposti movimenti C. Per questo motivo, il movimento di W è più complesso rivelando basse frequenze più secondarie rispetto al movimento di C. Questo risultato è confermato nel modello computazionale. La forma W ha una densità di frequenza molto più alta rispetto alla forma di C (Figura 6). Ciò è confermato nella FFT in Figura 4 dove le frequenze di rullo sono raggruppate più mentre non completamente discreti. Le statistiche del rullo sono inclinate poiché il rullo può ripristinare temporaneamente locomozione wild-type.
Gli spettri di potenza levigata del rullo tipo di c. elegans Mostra un vasto picco a ~1.5 Hz, mentre nuoto wild type c. elegans esibisce uno spettro multimodale (tra cui picchi a ~1.0 Hz e Hz 1,75). Il fotodiodo (PD) ha una dimensione limitata diffusione sopra diversi elementi di matrice. Elementi di matrice singoli o i punti del reticolo di diffrazione variano di intensità, poiché varia di interferenza costruttiva e distruttiva; Tuttavia, le frequenze in cui variano le intensità sono la stessa per tutti gli elementi di matrice, come si può vedere nella Figura 7. Considerando il derivato di tempo EQ. 1, si vede che le fluttuazioni di frequenza non dipende la matrice di fase ma solo fluttuazioni dell'oggetto originale:
<img alt="Equation 2" src="/files/ftp_upload/56154/56154eq2.jpg">, (2).
Come il PD si estende su diversi elementi di matrice, le posizioni di picco media a un profilo di frequenza coerente. Qualche variazione può essere previsto e può dare indizi circa l'orientamento del worm. La distribuzione di frequenza cambierà come l'andatura dei cambiamenti verme. L'attuale modello è un modello semplice che consente solo per la valutazione delle posizioni di picco piuttosto che altezze dei picchi relativi. Diversi pattern locomotorio media alle posizioni di punta diversi.

<img alt="Figure 1" class="xfigimg" src="/files/ftp_upload/56154/56154fig1.jpg"> 
Figura 1. Messa a punto sperimentale. I viaggi di fascio laser di bassa potenza attraverso il filtro a densità neutra, è riflessa dallo specchio M1 giù attraverso la provetta contenente il worm sul specchio M2 e viaggia verso il fotodiodo. <a href="//ecsource.jove.com/files/ftp_upload/56154/56154fig1large.jpg" target="_blank">Clicca qui per visualizzare una versione più grande di questa figura.</a>
<img alt="Figure 2" class="xfigimg" src="/files/ftp_upload/56154/56154fig2.jpg"> 
Figura 2. Forme di Worm sequenziale e corrispondenti modelli di diffrazione. (un) alcuni selezionare immagini binarie sequenziale del modellato W forma nematodi e i modelli di diffrazione sequenziale corrispondenti (b). <a href="//ecsource.jove.com/files/ftp_upload/56154/56154fig2large.jpg" target="_blank">Clicca qui per visualizzare una versione più grande di questa figura.</a>
<img alt="Figure 3" class="xfigimg" src="/files/ftp_upload/56154/56154fig3.jpg"> 
Figura 3. Campione sperimentale diffrazione firme. Diffrazione firme raccolte per (un) OH7547 "rullo" e (b) N2 tipo selvaggio di c. elegans utilizzando un singolo fotodiodo nel modello di diffrazione. <a href="//ecsource.jove.com/files/ftp_upload/56154/56154fig3large.jpg" target="_blank">Clicca qui per visualizzare una versione più grande di questa figura.</a>
<img alt="Figure 4" class="xfigimg" src="/files/ftp_upload/56154/56154fig4.jpg"> 
Figura 4. Sperimentale ha stato in media di spettri di potenza dei rulli e serie di diffrazione di Fraunhofer Wild tipo. Lo spettacolo di spettri le frequenze presentano in media trasformata di Fourier della serie temporale registrata con fotodiodo. Un filtro gaussiano di deviazione standard 0,075 Hz, troncato a 3 deviazioni standard, viene utilizzato per la lisciatura. Si noti il vasto picco spettrale a ~1.5 Hz nello spettro rullo levigata, confrontato con lo spettro di multimodale levigata wild-type (tra cui picchi a ~1.0 e 1.75 Hz). <a href="//ecsource.jove.com/files/ftp_upload/56154/56154fig4large.jpg" target="_blank">Clicca qui per visualizzare una versione più grande di questa figura.</a>
<img alt="Figure 5" class="xfigimg" src="/files/ftp_upload/56154/56154fig5.jpg"> 
Figura 5. Diffrazione formazione illustrazione. Modelli di diffrazione possono essere modellate dal pensiero di ogni segmento di linea come una linea retta infinitamente piccola (a sinistra). La sovrapposizione di queste linee (a destra) dimostra la costruzione di modelli di campo lontano diffrazione generato da una C a forma di nematodi. <a href="//ecsource.jove.com/files/ftp_upload/56154/56154fig5large.jpg" target="_blank">Clicca qui per visualizzare una versione più grande di questa figura.</a>
<img alt="Figure 6" class="xfigimg" src="/files/ftp_upload/56154/56154fig6.jpg"> 
Nella figura 6. Simulato spettri di potenza dei rulli e serie di diffrazione di Fraunhofer Wild tipo. (un) C forma e (b) W forma vermi con fotodiodo centrato gli elementi di matrice 200 (verticale) e 175 (orizzontale). La forma W Mostra una maggiore densità delle frequenze a causa la locomozione più complessa. <a href="//ecsource.jove.com/files/ftp_upload/56154/56154fig6large.jpg" target="_blank">Clicca qui per visualizzare una versione più grande di questa figura.</a>
<img alt="Figure 7" class="xfigimg" src="/files/ftp_upload/56154/56154fig7.jpg"> 
Figura 7. Simulato spettri di potenza dei rulli e Wild Type Fraunhofer diffrazione serie alle posizioni differenti fotodiodo. (un) W forma verme e il verme di forma (b), C per gli elementi di matrice singola in varie località simulando varie località del fotodiodo. Altezze dei picchi variano per varie località; Tuttavia, posizioni di picco rimangono le stesse per forme specifiche. <a href="//ecsource.jove.com/files/ftp_upload/56154/56154fig7large.jpg" target="_blank">Clicca qui per visualizzare una versione più grande di questa figura.</a>

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Fourier-Based Diffraction Analysis of Live Caenorhabditis elegans

Questo manoscritto descrive come distinguere diversi nematodi utilizzando firme di diffrazione in campo lontano. Confrontiamo la locomozione 139 wild-type e 108 "Roller" di c. elegans calcolando le frequenze associate alla firma di diffrazione di Fraunhofer temporale in un unico luogo utilizzando un laser ad onda continua.

Basato su Fourier analisi di diffrazione di Live Caenorhabditis elegans

This manuscript describes how to classify nematodes using temporal far-field diffraction signatures. A single C. elegans is suspended in a water column ...

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Fourier-Based Diffraction Analysis of Live Caenorhabditis elegans

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7.9K Views.  Vassar College. Questo manoscritto descrive come distinguere diversi nematodi utilizzando firme di diffrazione in campo lontano. Confrontiamo la locomozione 139 wild-type e 108 "Roller" di c. elegans calcolando le frequenze associate alla firma di diffrazione di Fraunhofer temporale in un unico luogo utilizzando un laser ad onda continua.

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Analysis of Contact Interfaces for Single GaN Nanowire Devices

Single GaN nanowire (NW) devices fabricated on SiO2 can exhibit a strong degradation after annealing due to the occurrence of void formation at the contact/SiO2 interface. This void formation can cause cracking and delamination of the metal film, which can increase the resistance or lead to a complete failure of the NW device. In order to address issues associated with void formation, a technique was developed that removes Ni/Au contact metal films from the substrates to allow for the examination and characterization of the contact/substrate and contact/NW interfaces of single GaN NW devices. This procedure determines the degree of adhesion of the contact films to the substrate and NWs and allows for the characterization of the morphology and composition of the contact interface with the substrate and nanowires. This technique is also useful for assessing the amount of residual contamination that remains from the NW suspension and from photolithographic processes on the NW-SiO2 surface prior to metal deposition. The detailed steps of this procedure are presented for the removal of annealed Ni/Au contacts to Mg-doped GaN NWs on a SiO2 substrate.

A technique was developed that removes Ni/Au contact metal films from their substrate to allow for the examination and characterization of the contact/substrate and contact/NW interfaces of single GaN nanowire devices.

Analisi di contatto Interfacce semplici dispositivi GaN nanowire

Single GaN nanowire (NW) devices fabricated on SiO2 can exhibit  a strong degradation after annealing due to the  occurrence of void formation at the ...

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Single Wavelength Shadow Imaging of Caenorhabditis elegans Locomotion Including Force Estimates

This study demonstrates an inexpensive and straightforward technique that allows the measurement of physical properties such as position, velocity, acceleration and forces involved in the locomotory behavior of nematodes suspended in a column of water in response to single wavelengths of light. We demonstrate how to evaluate the locomotion of a microscopic organism using Single Wavelength Shadow Imaging (SWSI) using two different examples.
The first example is a systematic and statistically viable study of the average descent of C. elegans in a column of water. For this study, we used living and dead wildtype C. elegans. When we compared the velocity and direction of nematode active movement with the passive descent of dead worms within the gravitational field, this study showed no difference in descent-times. The average descent was 1.5 mm/sec &#177; 0.1 mm/sec for both the live and dead worms using 633 nm coherent light.
The second example is a case study of select individual C. elegans changing direction during the descent in a vertical water column. Acceleration and force are analyzed in this example. This case study demonstrates the scope of other physical properties that can be evaluated using SWSI while evaluating the behavior using single wavelengths in an environment that is not accessible with traditional microscopes. Using this analysis we estimated an individual nematode is capable of thrusting with a force in excess of 28 nN.
Our findings indicate that living nematodes exert 28 nN when turning, or moving against the gravitational field. The findings further suggest that nematodes passively descend in a column of water, but can actively resist the force of gravity primarily by turning direction.

Single Wavelength Shadow Imaging of Caenorhabditis elegans Locomotion Including Force Estimates

The technique presented here measures the path of freely swimming microscopic species using single wavelength exposure. C. elegans are used to demonstrate shadow imaging as an inexpensive alternative to costly microscopes. This technique can be adapted to accommodate various orientations, environments and species to measure direction, speed, acceleration and forces.

Singola lunghezza d&#39;onda Ombra Imaging di<em&gt; Caenorhabditis elegans</em&gt; Stime Locomotion compresa Forza

This study demonstrates an inexpensive and straightforward technique that allows the measurement of physical properties such as position, velocity, ...

In Situ Neutron Powder Diffraction Using Custom-made Lithium-ion Batteries

Li-ion batteries are widely used in portable electronic devices and are considered as promising candidates for higher-energy applications such as electric vehicles.1,2 However, many challenges, such as energy density and battery lifetimes, need to be overcome before this particular battery technology can be widely implemented in such applications.3 This research is challenging, and we outline a method to address these challenges using in situ NPD to probe the crystal structure of electrodes undergoing electrochemical cycling (charge/discharge) in a battery. NPD data help determine the underlying structural mechanism responsible for a range of electrode properties, and this information can direct the development of better electrodes and batteries.
We briefly review six types of battery designs custom-made for NPD experiments and detail the method to construct the &#8216;roll-over&#8217; cell that we have successfully used on the high-intensity NPD instrument, WOMBAT, at the Australian Nuclear Science and Technology Organisation (ANSTO). The design considerations and materials used for cell construction are discussed in conjunction with aspects of the actual in situ NPD experiment and initial directions are presented on how to analyze such complex in situ data.

In Situ Neutron Powder Diffraction Using Custom-made Lithium-ion Batteries

We describe the design and construction of an electrochemical cell for the examination of electrode materials using in situ neutron powder diffraction (NPD). We briefly comment on alternate in situ NPD cell designs and discuss methods for the analysis of the corresponding in situ NPD data produced using this cell.

In Situ Neutron polvere diffrazione Utilizzo su misura agli ioni di litio batterie

Li-ion batteries are widely used in portable electronic devices and are considered as promising candidates for higher-energy applications such as electric ...

Quantification of Hydrogen Concentrations in Surface and Interface Layers and Bulk Materials through Depth Profiling with Nuclear Reaction Analysis

Nuclear reaction analysis (NRA) via the resonant 1H(15N,&#945;&#947;)12C reaction is a highly effective method of depth profiling that quantitatively and non-destructively reveals the hydrogen density distribution at surfaces, at interfaces, and in the volume of solid materials with high depth resolution. The technique applies a 15N ion beam of 6.385 MeV provided by an electrostatic accelerator and specifically detects the 1H isotope in depths up to about 2 &#956;m from the target surface. Surface H coverages are measured with a sensitivity in the order of ~1013 cm-2 (~1% of a typical atomic monolayer density) and H volume concentrations with a detection limit of ~1018 cm-3 (~100 at. ppm). The near-surface depth resolution is 2-5 nm for surface-normal 15N ion incidence onto the target and can be enhanced to values below 1 nm for very flat targets by adopting a surface-grazing incidence geometry. The method is versatile and readily applied to any high vacuum compatible homogeneous material with a smooth surface (no pores). Electrically conductive targets usually tolerate the ion beam irradiation with negligible degradation. Hydrogen quantitation and correct depth analysis require knowledge of the elementary composition (besides hydrogen) and mass density of the target material. Especially in combination with ultra-high vacuum methods for in-situ target preparation and characterization, 1H(15N,&#945;&#947;)12C NRA is ideally suited for hydrogen analysis at atomically controlled surfaces and nanostructured interfaces. We exemplarily demonstrate here the application of 15N NRA at the MALT Tandem accelerator facility of the University of Tokyo to (1) quantitatively measure the surface coverage and the bulk concentration of hydrogen in the near-surface region of a H2 exposed Pd(110) single crystal, and (2) to determine the depth location and layer density of hydrogen near the interfaces of thin SiO2 films on Si(100).

We illustrate the application of 1H(15N,&#945;&#947;)12C resonant nuclear reaction analysis (NRA) to quantitatively evaluate the density of hydrogen atoms on the surface, in the volume, and at an interfacial layer of solid materials. The near-surface hydrogen depth profiling of a Pd(110) single crystal and of SiO2/Si(100) stacks is described.

La quantificazione delle concentrazioni di idrogeno in superficie e di interfaccia Livelli e materiale sfuso attraverso profili di profondità con l&#39;analisi reazione nucleare

Nuclear reaction analysis (NRA) via the resonant 1H(15N,&#945;&#947;)12C reaction is a highly effective method of depth profiling that quantitatively and ...

Using Synchrotron Radiation Microtomography to Investigate Multi-scale Three-dimensional Microelectronic Packages

Synchrotron radiation micro-tomography (SR&#181;T) is a non-destructive three-dimensional (3D) imaging technique that offers high flux for fast data acquisition times with high spatial resolution. In the electronics industry there is serious interest in performing failure analysis on 3D microelectronic packages, many which contain multiple levels of high-density interconnections. Often in tomography there is a trade-off between image resolution and the volume of a sample that can be imaged. This inverse relationship limits the usefulness of conventional computed tomography (CT) systems since a microelectronic package is often large in cross sectional area 100-3,600 mm2, but has important features on the micron scale. The micro-tomography beamline at the Advanced Light Source (ALS), in Berkeley, CA USA, has a setup which is adaptable and can be tailored to a sample&#39;s properties, i.e., density, thickness, etc., with a maximum allowable cross-section of 36 x 36 mm. This setup also has the option of being either monochromatic in the energy range ~7-43 keV or operating with maximum flux in white light mode using a polychromatic beam. Presented here are details of the experimental steps taken to image an entire 16 x 16 mm system within a package, in order to obtain 3D images of the system with a spatial resolution of 8.7 &#181;m all within a scan time of less than 3 min. Also shown are results from packages scanned in different orientations and a sectioned package for higher resolution imaging. In contrast a conventional CT system would take hours to record data with potentially poorer resolution. Indeed, the ratio of field-of-view to throughput time is much higher when using the synchrotron radiation tomography setup. The description below of the experimental setup can be implemented and adapted for use with many other multi-materials.

For this study synchrotron radiation micro-tomography, a non-destructive three-dimensional imaging technique, is employed to investigate an entire microelectronic package with a cross-sectional area of 16 x 16 mm. Due to the synchrotron&#39;s high flux and brightness the sample was imaged in just 3 min&#160;with an 8.7 &#181;m spatial resolution.

L&#39;utilizzo delle radiazioni al sincrotrone microtomografia a indagare multi-scala Pacchetti microelettronici tridimensionali

Synchrotron radiation micro-tomography (SR&#181;T) is a non-destructive three-dimensional (3D) imaging technique that offers high flux for fast data ...

Measuring Spray Droplet Size from Agricultural Nozzles Using Laser Diffraction

When making an application of any crop protection material such as an herbicide or pesticide, the applicator uses a variety of skills and information to make an application so that the material reaches the target site (i.e., plant). Information critical in this process is the droplet size that a particular spray nozzle, spray pressure, and spray solution combination generates, as droplet size greatly influences product efficacy and how the spray moves through the environment. Researchers and product manufacturers commonly use laser diffraction equipment to measure the spray droplet size in laboratory wind tunnels. The work presented here describes methods used in making spray droplet size measurements with laser diffraction equipment for both ground and aerial application scenarios that can be used to ensure inter- and intra-laboratory precision while minimizing sampling bias associated with laser diffraction systems. Maintaining critical measurement distances and concurrent airflow throughout the testing process is key to this precision. Real time data quality analysis is also critical to preventing excess variation in the data or extraneous inclusion of erroneous data. Some limitations of this method include atypical spray nozzles, spray solutions or application conditions that result in spray streams that do not fully atomize within the measurement distances discussed. Successful adaption of this method can provide a highly efficient method for evaluation of the performance of agrochemical spray application nozzles under a variety of operational settings. Also discussed are potential experimental design considerations that can be included to enhance functionality of the data collected.

We present protocols to be used in the measurement of spray droplet size from agricultural nozzles used in both aerial and ground based agrochemical applications. These methods presented were developed to provide consistent and repeatable droplet size data both inter- and intra-laboratory, when using laser diffraction systems.

Misurare Spray Dimensione Goccia dagli ugelli agricole con laser diffrazione

When making an application of any crop protection material such as an herbicide or pesticide, the applicator uses a variety of skills and information to ...

Characterization of Ultra-fine Grained and Nanocrystalline Materials Using Transmission Kikuchi Diffraction

One of the challenges in microstructure analysis nowadays resides in the reliable and accurate characterization of ultra-fine grained (UFG) and nanocrystalline materials. The traditional techniques associated with scanning electron microscopy (SEM), such as electron backscatter diffraction (EBSD), do not possess the required spatial resolution due to the large interaction volume between the electrons from the beam and the atoms of the material. Transmission electron microscopy (TEM) has the required spatial resolution. However, due to a lack of automation in the analysis system, the rate of data acquisition is slow which limits the area of the specimen that can be characterized. This paper presents a new characterization technique, Transmission Kikuchi Diffraction (TKD), which enables the analysis of the microstructure of UFG and nanocrystalline materials using an SEM equipped with a standard EBSD system. The spatial resolution of this technique can reach 2 nm. This technique can be applied to a large range of materials that would be difficult to analyze using traditional EBSD. After presenting the experimental set up and describing the different steps necessary to realize a TKD analysis, examples of its use on metal alloys and minerals are shown to illustrate the resolution of the technique and its flexibility in term of material to be characterized.

This paper provides a detailed method to characterize the microstructure of ultra-fine grained and nanocrystalline materials using a scanning electron microscope equipped with a standard electron backscatter diffraction system. Metal alloys and minerals presenting refined microstructures are analyzed using this technique, showing the diversity of its possible applications.

Caratterizzazione di Ultra-grana fine e nanocristallini materiali utilizzando la trasmissione Kikuchi Diffraction

One of the challenges in microstructure analysis nowadays resides in the reliable and accurate characterization of ultra-fine grained (UFG) and ...

Femtosecond Laser Filaments for Use in Sub-Diffraction-Limited Imaging and Remote Sensing

Probing remote matter with laser light is a ubiquitous technique used in circumstances as diverse as laser-induced breakdown spectroscopy and barcode scanners. In classical optics, the intensity that can be brought to bear on a remote target is limited by the spot size of the laser at the distance of the target. This spot size has a lower bound determined by the diffraction limit of classical optics. However, amplified femtosecond laser pulses generate intensity sufficient to modify the refractive index of the ambient air and undergo self-focusing. This self-focusing effect leads to the generation of highly intense laser filaments which maintain their intensity and small sub-millimeter diameter size at distances well beyond the classical Rayleigh length. Such intensity provides the capability of remote scanning, imaging, sensing, and spectroscopy with enhanced spatial resolution. We describe a technique for generating filaments with a femtosecond regenerative chirped-pulse amplifier, and for using the resulting filament to conduct imaging and spectroscopic measurements at remote distances of at least several meters.

High-intensity femtosecond pulses of laser light can undergo cycles of Kerr self-focusing and plasma defocusing, propagating an intense sub-millimeter-diameter beam over long distances. We describe a technique for generating and using these filaments to perform remote imaging and sensing beyond the classical diffraction limits of linear optics.

Filamenti di Laser a femtosecondi per Imaging Sub Diffraction-Limited e telerilevamento

Probing remote matter with laser light is a ubiquitous technique used in circumstances as diverse as laser-induced breakdown spectroscopy and barcode ...

Quantitative Analysis by Thermogravimetry-Mass Spectrum Analysis for Reactions with Evolved Gases

During energy conversion, material production, and metallurgy processes, reactions often have the features of unsteadiness, multistep, and multi-intermediates. Thermogravimetry-mass spectrum (TG-MS) is seen as a powerful tool to study reaction features. However, reaction details and reaction mechanics have not been effectively obtained directly from the ion current of TG-MS. Here, we provide a method of an equivalent characteristic spectrum analysis (ECSA) for analyzing the mass spectrum and giving the mass flow rate of reaction gases as precise as possible. The ECSA can effectively separate overlapping ion peaks and then eliminate the mass discrimination and temperature-dependent effect. Two example experiments are presented: (1) the decomposition of CaCO3 with evolved gas of CO2 and the decomposition of hydromagnesite with evolved gas of CO2 and H2O, to evaluate the ECSA on single-component system measurement and (2) the thermal pyrolysis of Zhundong coal with evolved gases of inorganic gases CO, H2, and CO2, and organic gases C2H4, C2H6, C3H8, C6H14, etc., to evaluate the ECSA on multi-component system measurement. Based on the successful calibration of the characteristic spectrum and relative sensitivity of specific gas and the ECSA on mass spectrum, we demonstrate that the ECSA accurately gives the mass flow rates of each evolved gas, including organic or inorganic gases, for not only single but multi-component reactions, which cannot be implemented by the traditional measurements.

Precise determination of the evolved gases&#39; flow rate is key to study the details of reactions. We provide a novel quantitative analysis method of equivalent characteristic spectrum analysis for thermogravimetry-mass spectrum analysis by establishing the calibration system of the characteristic spectrum and relative sensitivity, for obtaining the flow rate.

Analisi quantitativa mediante analisi di spettro Termogravimetria-massa per reazioni con i gas evoluti

During energy conversion, material production, and metallurgy processes, reactions often have the features of unsteadiness, multistep, and ...

Crack Monitoring in Resonance Fatigue Testing of Welded Specimens Using Digital Image Correlation

A procedure using digital image correlation (DIC) to detect cracks on welded specimens during fatigue tests on resonance testing machines is presented. It is intended as a practical and reproducible procedure to identify macroscopic cracks at an early stage and monitor crack propagation during fatigue tests. It consists of strain field measurements at the weld using DIC. Images are taken at fixed load cycle intervals. Cracks become visible in the computed strain field as elevated strains. This way, the whole width of a small-scale specimen can be monitored to detect where and when a crack initiates. Subsequently, it is possible to monitor the development of the crack length. Because the resulting images are saved, the results are verifiable and comparable. The procedure is limited to cracks initiating at the surface and is intended for fatigue tests under laboratory conditions. By visualizing the crack, the presented procedure allows direct observation of macrocracks from their formation until rupture of the specimen.

Digital image correlation is used in fatigue tests on a resonance testing machine to detect macroscopic cracks and monitor crack propagation in welded specimens. Cracks on the specimen surface become visible as increased strains.

Monitoraggio delle crepe nei test di fatica di risonanza di campioni saldati utilizzando la correlazione digitale delle immagini

A procedure using digital image correlation (DIC) to detect cracks on welded specimens during fatigue tests on resonance testing machines is presented. It ...