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Method Article
Se presenta un protocolo para analizadores ópticos en el dominio del tiempo de Brillouin basado en ingeniería de espectro de ganancia. Se logran mejoras en el rendimiento de detección, incluido el rango de detección y la resolución del mensurando, y se estudia el exceso de ruido de intensidad de Brillouin. El protocolo presenta una nueva forma de mejorar el rendimiento de la detección distribuida de Brillouin.
Se ha demostrado un método único para la mejora del rendimiento de detección en los analizadores ópticos de dominio del tiempo (BOTDA) de Brillouin. Un espectro de ganancia de Brillouin (BGS) se superpone con dos espectros de pérdida de Brillouin (BLS) simétricos. Esto conduce a una forma de espectro compleja que es más resistente al ruido del sistema de detección. En lugar de una sola interacción entre la bomba y la sonda como en la configuración BOTDA convencional, se explotan tres ondas de sonda óptica, con una sonda ubicada en el BGS y las otras dos simétricamente en el BLS. Debido a la resistencia e insensibilidad de la forma del espectro diseñado al ruido, el rendimiento de detección se mejora en un 60% y la resolución del mensurando se duplica.
La detección de fibra distribuida (DFS) es un mecanismo único que emplea una fibra completa como medio de detección. Ha atraído mucho interés debido a la baja pérdida de fibra; tamaño pequeño; y la capacidad de integrarse fácilmente en diversas estructuras, como presas, puentes y edificios, para realizar la vigilancia del entorno como un sistema nervioso artificial. En comparación con la aplicación de numerosos sensores puntuales tradicionales, como las rejillas de Bragg de fibra (FBG), proporciona una solución más eficiente y rentable en una amplia gama de tareas de detección a gran escala, como el monitoreo de la infraestructura y la salud estructural1.
Los sensores distribuidos de corriente explotan diferentes mecanismos de dispersión dentro de la fibra para medir la temperatura y la distribución de la deformación. Entre ellos, el DFS basado en la dispersión de Brillouin es el más atractivo debido a las sorprendentes ventajas de la dispersión de Brillouin estimulada (SBS), como la alta relación señal-ruido (SNR), el bajo umbral y la sensibilidad tanto a la temperatura2 como a la deformación3. SBS puede describirse clásicamente como una interacción entre las ondas ópticas continuas (CW) incidentes, es decir, la bomba, y la onda de sonda CW contrapropagante a través de una onda acústica. De acuerdo con la conservación de la energía y el momento, la onda de la sonda se desplaza a la frecuencia a la bomba. Este cambio se denomina cambio de frecuencia de Brillouin (BFS). Teniendo en cuenta la vida útil finita de una onda acústica de 10 ns, existe una distribución espectral finita de la onda refractada, también llamada espectro de ganancia de Brillouin (BGS), en la que el BFS es la diferencia de frecuencia entre la onda de bombeo y la frecuencia central máxima. La interacción entre las ondas conduce a una región de ganancia con desplazamiento de frecuencia hacia abajo y una región de pérdida con desplazamiento de frecuencia hacia arriba donde la onda de la sonda se amplifica y atenúa, respectivamente. Para una fibra monomodo estándar (SSMF) en banda C, el BFS es de aproximadamente 11 GHz y el BGS tiene una forma lorentziana con un ancho completo ultraestrecho a la mitad del máximo (FWHM) de 10-30 MHz, que se puede reducir aún más a 3,4 MHz con técnicas específicas 4,5,6,7. Sobre la base de estas características, SBS también se puede aplicar en filtros fotónicos de microondas 8,9,10, filtros ópticos11, luz lenta y rápida 12,13,14 y espectroscopía óptica de alta resolución 7,15.
Una de las aplicaciones SBS más prometedoras es la detección distribuida de Brillouin. Estos sensores aprovechan la dependencia del BFS de la temperatura y la deformación. El primero en demostrarse fue el analizador óptico en el dominio del tiempo de Brillouin (BOTDA)16, que es la técnica de detección de Brillouin distribuida en el dominio del tiempo más consolidada. Se diferencia de la interacción convencional CW-SBS en que explota la interacción SBS entre una onda de bomba pulsada y una onda CW de sonda, de modo que la información ambiental se interroga localmente en cada sección de fibra. La frecuencia de la bomba o de la sonda suele ser fija mientras que la sonda o la frecuencia de la bomba se escanean en las proximidades del BFS. La potencia de la sonda se registra para la reconstrucción de BGS y el BFS es idealmente la frecuencia máxima del BGS local en cada sección de fibra. Sin embargo, debido al inevitable ruido del sistema, el pico BGS suele ser ambiguo y se debe aplicar un algoritmo de ajuste17, lo que conduce a un cierto error de estimación en la frecuencia18 e influye en la resolución del mensurando.
Estadísticamente, el error de estimación de BFS es inversamente proporcional a la relación señal/ruido (SNR) del sistema. La forma más sencilla de mejorar la SNR es aumentar la potencia de la bomba y la sonda. Sin embargo, estos están limitados por la inestabilidad de modulación (MI)19 y los efectos no locales (NLE)20,21 a ~20 dBm y -14 dBm, respectivamente. Se han propuesto numerosas técnicas, como la codificación22 y la amplificación en línea basada en Raman23 para romper estos límites. Recientemente, se ha informado de que este error de frecuencia puede minimizarse eligiendo un algoritmo de ajuste adecuado24. En relación con esto, también se ha informado de que las mediciones que explotan la fase de Brillouin y un algoritmo de ajuste lineal tienen un error de frecuencia reducido25, lo que indica el potencial de un BGS bien diseñado para mejorar el rendimiento de la detección. Otra opción para mejorar la SNR es la reducción de ruido. Sin embargo, de acuerdo con el punto de vista tradicional, el ruido del sistema de detección proviene principalmente del detector (es decir, ruido de modo común, incluido el ruido oscuro, el ruido de disparo, etc.)26,27 y la mejoría es menos probable.
La idea básica de este artículo es diseñar el BGS mediante la superposición de un BGS convencional con dos espectros de pérdida de Brillouin (BLS) simétricos (ver Figura 1). En comparación con un espectro BGS convencional, que sigue una forma lorentziana, el espectro diseñado es más nítido y robusto con el mismo nivel de ruido del sistema. Por lo tanto, el ruido tiene menos influencia en la determinación de la frecuencia de pico. Esto se puede verificar recopilando y ajustando los datos de medición de BGS un número estadísticamente significativo de veces. Debido a esta mejor resistencia al ruido, se logran mejoras en el rendimiento de la detección, incluido el rango de detección en un 60% y la resolución del mensurando duplicada, es decir, un error de frecuencia reducido en un 50%. Debido a la implicación de la medición con la interacción de pérdida de Brillouin en parte del BGS diseñado, se realiza una comparación directa del ruido de traza con y sin interacción de Brillouin. Debido a la elusión del exceso de ruido de Brillouin, el rastro con el BGS diseñado es mucho más claro.
Figura 1: Esquema de un BGS diseñado por la superposición de un espectro de ganancia de Brillouin y dos espectros simétricos de pérdida de Brillouin. Haga clic aquí para ver una versión más grande de esta figura.
1. Selección de parámetros optimizados para la ingeniería del espectro mediante simulación
Figura 2: BGS simulado. (A) Demostración de la instalación de un BGS típicamente Lorentziano (rojo) y de ingeniería (azul) en la simulación. (B) El pico Lorentziano BGS desde (A). Δfci representa el error de estimación del BFS para el BGS convencional en la i-ésima medición. Haga clic aquí para ver una versión más grande de esta figura.
2. Prepare y pruebe la configuración convencional de BOTDA (bloque resaltado en la Figura 4B)
3. Medición mediante la configuración convencional de BOTDA y procesamiento de datos
4. Preparando el resto de la configuración
NOTA: En este caso, se utilizaron m = 1 y d = 1,24, según los resultados de la simulación (ver sección 1 y Figura 3).
5. Medición utilizando la configuración completa propuesta de BOTDA y el procesamiento de datos
La Figura 3 muestra los resultados de la simulación. Los puntos con η < 1 en la Figura 3A indican un error de frecuencia menor (mayor resolución de medición) con el BGS diseñado. Cuanto menor sea el valor, mayor será la ventaja. La relación mínima fue de m = 1, lo que indica que se puede llevar a cabo un esquema de multisonda en lugar de multibomba (ver ...
El paso más crítico durante el experimento es la ecualización de las tres potencias de la sonda para que m = 1 y se logre la simetría entre los dos espectros de pérdida de Brillouin. Además de la comprobación de potencia por separado utilizando el medidor de potencia en el puerto Cir 2, como se presenta en los pasos 4.9 y 4.10, la ecualización de potencia se puede comprobar con mayor precisión en el digitalizador. Al ajustar la frecuencia RF 1 a ~11 GHz (la fibra BFS) y...
Los autores declaran que no tienen intereses financieros contrapuestos. Thomas Schneider es empleado de la Technische Universität Braunschweig. Cheng Feng recibe financiación de la Fundación Alemana de Investigación y Niedersächsisches Vorab.
Cheng Feng desea agradecer el apoyo financiero de la Fundación Alemana de Investigación (SCHN 716/13-1, 716/15-2, 716/18-1, 716/26-1) y Niedersächsisches Vorab (Proyecto NL-4 "QUANOMET").
Name | Company | Catalog Number | Comments |
Current controller for laser diode | ILX Lightwave | LDX3220 | |
Digitizer | Acqiris SA | U5309A-1039 | |
Erbium doped fiber amplifier 1 | Photop | PTEDFA-A-PA-C-SCH-15 | |
Erbium doped fiber amplifier 2 | LiComm | OFA-TCH | |
Erbium doped fiber amplifier 3 | Calmar Optcom | AMP-ST30 | |
Erbium doped fiber amplifier 4 | Photop | PTEDFA-A-PA-C-SCH-15 | |
Fiber Bragg grating 1 | Advanced Optics Solutions | T-FBG | |
Fiber Bragg grating 2 | Advanced Optics Solutions | T-FBG | |
Fiber under test | ofs | ||
Isolator | General Photonics | S-15-NTSS | |
Laser diode | 3SP Group | A1905 LMI | |
Mach-Zehnder modulator 1 | Avanex | IM10 | |
Mach-Zehnder modulator 2 | Avanex | IM10 | |
Mach-Zehnder modulator 3 | Avanex | IM10 | |
Nanosecond driving board for semiconductor optical amplifier | Highland Technology | T160-9 (28A160-9C) | |
Optical coupler 10:90 | Newport | Benchtop coupler/WDM | |
Optical coupler 50:50 | Newport | Benchtop coupler/WDM | |
Optical spectrum analyzer | Hewlett Packard | 86145A | |
Optical switch 1 | JDSU | SN12-1075NC | |
Photodiode | Thorlabs | D400FC | |
Polarization scrambler | General Photonics | PSY-101 | |
Pulase generator | Hewlett Packard | 8082A | |
Radio function generator 1 | Anritsu | MG3692C | |
Radio function generator 2 | Agilent Technology | E8257D | |
Radio function generator 3 | HTM | T2100 | |
Semiconductor optical amplifier | Thorlabs | SOA1013SXS | |
Temperature controller for laser diode | ILX Lightwave | LDT5948 | |
Temperature controller for semiconductor optical amplifier | Tektronix | TED200 | |
Variable optical attenuator | JDSU | mVOA-A1 | With optical switch function |
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