Sign In

A subscription to JoVE is required to view this content. Sign in or start your free trial.

In This Article

  • Summary
  • Abstract
  • Introduction
  • Protocol
  • תוצאות
  • Discussion
  • Disclosures
  • Acknowledgements
  • Materials
  • References
  • Reprints and Permissions

Summary

טכניקה מהירה ואמינה מוצעת לשליטה בתנודות הצורה של בועה אקוסטית אחת לכודה המבוססת על טכניקת התלכדות בין שתי בועות. תנודות צורת הבועה במצב יציב ומבוקרות סימטריה מאפשרות ניתוח של זרימת הנוזל הנוצרת בקרבת ממשק הבועות.

Abstract

כאשר הן ממוקמות ליד מחסומים ביולוגיים, מיקרו-בועות מתנדנדות עשויות להגביר את חדירות קרום התא, ולאפשר הפנמה של תרופות וגנים. תצפיות ניסיוניות מצביעות על כך שהחדירות הזמנית של מחסומים אלה עשויה לנבוע מלחץ גזירה המופעל על רקמות התא על ידי מיקרו-זרם קוויטציה. מיקרו-סטרימינג קביטציה הוא יצירה של זרמי מערבולות המתעוררים סביב מיקרו-בועות אולטרסאונד מתנדנדות. כדי לייצר זרימות נוזליות כאלה, תנודות הבועות חייבות לסטות מתנודות כדוריות גרידא ולכלול חוסר יציבות תרגומית או מצבי צורה. מחקרים ניסיוניים של זרימות המושרות על ידי בועות ולחץ גזירה על משטחים סמוכים מוגבלים לעתים קרובות בהיקפם בשל הקושי ללכוד עיוותים צורניים של מיקרו-בועות באופן יציב וניתן לשליטה. אנו מתארים תכנון של תא ריחוף אקוסטי לחקר תנודות לא כדוריות מבוקרות סימטריה. בקרה כזו מתבצעת באמצעות טכניקת התלכדות בין שתי בועות מתקרבות בשדה אולטרסאונד אינטנסיבי מספיק. השליטה בתנודות לא כדוריות פותחת את הדרך למיקרו-סטרימינג מבוקר של מיקרו-בועות חופשיות המתנדנדות על פני השטח. מצלמות בקצב פריימים גבוה מאפשרות לחקור בו זמנית את דינמיקת הבועות הלא כדוריות בסקאלת הזמן האקוסטית ואת זרימת הנוזל בסקאלת זמן נמוכה יותר. ניתן לראות כי ניתן להשיג מגוון רחב של דפוסי נוזלים וכי הם מתואמים עם התוכן המודאלי של ממשק הבועה. אנו מראים שאפילו מצבי צורה מסדר גבוה יכולים ליצור תבניות נוזל למרחקים גדולים אם דינמיקת הממשק מכילה מספר מצבים, המדגישים את הפוטנציאל של תנודות לא כדוריות לאספקת תרופות ממוקדת ומקומית.

Introduction

ברפואה, תרופה הניתנת חייבת לחדור מכשולים רבים במערכת החיים לפני שתגיע למטרות הרצויות. עם זאת, רוב התרופות מנוקות במהירות מזרם הדם. יעילות המיקוד נמוכה והם אינם יכולים לחצות בקלות את קרום התא, מה שמוביל לאספקת תרופות לא יעילה. כיום, השימוש במיקרו-בועות בשילוב עם אולטרסאונד הוצע כשיטה חדשנית להעברה לא פולשנית, מדויקת וממוקדת של תרופות וגנים לרקמות ותאים פתולוגיים1. בגישה זו, מיקרו-בועות יכולות למלא תפקיד כנשאיות שבהן תרופות חופשיות מוזרקות יחד עם תרחיף בועת גז או נטענות על פני השטח שלה. מיקרו-בועות יכולות לשמש גם כווקטור מקומי למיקוד מחדש של אנרגיית האולטרסאונד על מנת לקיים אינטראקציה עם התאים. בעיקרון, תחת חשיפה לאולטרסאונד, בועות נדחסות ומתרחבות ביציבות, משטר הנקרא קוויטציה יציבה המייצרת זרימות נוזלים ומכאן לחץ גזירה על עצמים קרובים. מיקרו-בועות עשויות גם להתנדנד באופן לא ליניארי ולהתרחב עד להתמוטטות, במשטר של קוויטציה אינרציאלית, ולייצר גלי הלם המתפשטים רדיאלית מאתר הקריסה2. הוכח כי קוויטציה, יציבה או אינרציאלית, משפרת את החדירות של קרום התא, ובכך מגבירה את הפנמת התרופות לתוך התא3.

ביישומים טיפוליים, הבנת מנגנון האינטראקציה בין תא הבועה חשובה מאוד, אך ישנם מספר חסמים, הן מהצד המדעי והן מהצד הטכני, המונעים מהידע שלנו להתקדם. ראשית, קשה מאוד ללכוד את הדינמיקה של תאים בתגובה לגירויים מכניים הנגרמים על ידי בועות4. בסקאלת הזמן האקוסטית, תנודות המיקרו-בועות מסדר ראשון יכולות להוביל להפעלה של תעלות ממברנה, מה שמקל על מעבר מולקולרי בין ממשקים ביולוגיים. זה קורה באמצעות תנודה ישירה של קרום התא, המכונה גם "עיסוי תאי"5. הפעלת תעלה בעקבות לחץ מכני ישיר הודגמה באמצעות טכניקות מהדק טלאי שמדדו תכונות אלקטרופיזיולוגיות של קרום התא במהלך ואחרי חשיפה לאולטרסאונד6. מדידת דינמיקה תאית הנגרמת על ידי בועות (כלומר שדה העיוות המלא של קרום התא) בסקאלת הזמן האקוסטית, תספק גם תובנות לגבי סף התרחבות שטח הממברנה Δ A/A הנדרש כדי לגרום לנקבוביות לתוך קרום התא7. המחסום השני הוא שליטה במשטר הבועות הקורסות כדי למנוע ליזה של תאים הנגרמת על ידי מיקרו-בועות. קריסת בועות ומיקרו-סילונים מושרים זוהו כמנגנון שבאמצעותו מתרחש ניקוב הממברנה 8,9. לאחר החדירה, קרום התא מתקן באמצעות איטום עצמי של סידן של שתי שכבות השומנים ואיחוי של שלפוחיות תוך תאיות9. התרחשות של קריסת בועות עלולה גם לגרום לנזקים קטלניים לתא ולגרום לתופעות לוואי מיותרות בתאים הסובבים אותו. ביישומים רגישים כגון פתיחת מחסום דם-מוח בתיווך אולטרסאונד, מקובל כי יש להימנע מקריסת בועות אינרציאליות10.

לכן, מאמצים אדירים מוקדשים כיום לתכנון רצפי פליטת אולטרסאונד, יחד עם ניטור ובקרה פסיביים של קוויטציה, על מנת להבטיח תנודות יציבות של מיקרו-בועות11. במשטר יציב זה, הועלתה השערה כי בועות מתנדנדות ביציבות ממלאות תפקיד חזק בהפעלת חדירת הממברנה על ידי קידום לחץ גזירה ממוקד מרחבית על קרום התא7. עקת הגזירה נובעת מזרימות הנוזל הנוצרות בקרבת הבועות המתנדנדות. זרימות נוזליות אלה נקראות מיקרו-זרם קוויטציה, וכפי שהוזכר לעיל, הן אחד מכמה מנגנונים אפשריים האחראים לספיגה מוגברת של מולקולות חוץ-תאיות. כאשר מתמודדים עם השעיה של בועות או תאים כגון טרנספקציות ביולוגיות במבחנה12, חלחול על ידי מיקרו-סטרימינג עשוי להיות יעיל הרבה יותר מאשר חלחול על ידי קריסת בועות. ניתן להראות זאת על ידי שיקול גיאומטרי פשוט. בתרחיפים של תאים, סונופורציה תהיה יעילה אם רוב התאים המרחפים מוגשים להשפעות מכניות גדולות מספיק (מה שמוביל לחדירות הממברנה). ידוע שקריסת בועות מכוונות לכיוון שבירת הסימטריה האיזוטרופית, כגון ציר קיר הבועה13 או קו הבועה-בועה וקו תאי הבועה המתחברים למרכז המסה14 שלהם. המיקרו-סילון המיוצר הוא אפוא תופעה מרחבית-מקומית לאורך מספר סופי של קווים המצטרפים למרכזי התא והבועות. בהתאם לריכוז התא והבועה, כמו גם למרחק תא הבועה, השפעה זו עשויה שלא להיות היעילה ביותר לחדור את כל מספר התאים המרחפים . לעומת זאת, מיקרו-סטרימינג קוויטציה הוא תופעה המתרחשת בסקאלת זמן איטית, עם התרחבות מרחבית גדולה בהשוואה לרדיוס הבועה. כמו כן, זרימת הנוזל מפוזרת סביב הבועה, ולכן עשויה להשפיע על מספר גדול יותר של תאים, בטווח ארוך מאוד. לכן, הבנת המיקרו-זרימה של הקוויטציה הנוצרת סביב בועה מתנדנדת היא תנאי מוקדם לשליטה וכימות של עקה גזירה הנגרמת על ידי בועה המופעלת על תאים.

כדי לעשות זאת, שלב מקדים מורכב משליטה בתנודות הכדוריות והלא כדוריות של בועה מונעת אולטרסאונד, שכן זרימות הנוזל הנוצרות מושרות על ידי תנועת ממשק הבועות15,16. בפרט, תנודות צורה של מיקרו-בועות צריכות להיות מופעלות ולשמור על יציבות. יתר על כן, יש לשלוט בכיוון תנודות צורת הבועה כדי לנתח כראוי את המתאם בין דינמיקת ממשק הבועות לבין תבנית המיקרו-זרימה המושרה. כאשר מסכמים את הספרות הקיימת, ברור כי תוצאות ניסוי מפורטות של מיקרו-סטרימינג המושרה על ידי קוויטציה זמינות רק עבור בועות המחוברות למשטח. מיקרו-בועות המחוברות לקיר משמשות בדרך כלל להערכת דינמיקת ממשק מדויקת ואינטראקציות תאים בקנה מידה מיקרומטרי תחת מערכת מיקרוסקופיה מהירה במיוחד. תצורה זו רלוונטית מבחינה טיפולית כאשר בוחנים מיקרו-בועות רוטטות הממוקמות על קרום התא17,18,19. עם זאת, המחקר של בועה המחוברת למצע עשוי להפוך את ניתוח דינמיקת הבועות למסובך יותר, בין היתר בשל האופי המורכב של דינמיקת קו מגע20, והפעלת מצבי צורה אסימטריים21. ביישומים רפואיים וביולוגיים, בועות שאינן מחוברות לקיר נמצאות בדרך כלל בגאומטריות סגורות כגון כלי דם קטנים. זה משפיע באופן משמעותי על דינמיקת הבועות ועל חוסר יציבות בצורה. בפרט, נוכחותו של קיר סמוך מזיזה את סף הלחץ עבור מצב צורה ומפעילה ערכי לחץ נמוכים יותר בהתאם למספר מצב הצורה ולגודל הבועה22. הקיר משפיע גם על המיקרו-סטרימינג המושרה על ידי בועות עם עוצמה גבוהה יותר עבור הזרימה המיוצרת23.

בין כל התרחישים האפשריים שמיקרו-בועות עשויות לחוות (חופשיות או מחוברות, קרובות לקיר, קורסות או מתנדנדות ביציבות), אנו מציעים לחקור את הדינמיקה הלא-כדורית של בועה בודדת הרחוקה מכל גבול. מערך הניסוי מבוסס על מערכת ריחוף אקוסטי24 שבה נעשה שימוש בגל אולטרסאונד עומד כדי ללכוד את הבועה. תרחיש זה עולה בקנה אחד עם יישומים רפואיים שבהם אוסף של בועות ותאים מרחפים מתקיימים יחד בתא סונוטרנספקציה, למשל. ככל שבועות ותאים אינם קרובים מדי, ההנחה היא כי נוכחותו של תא אינה משפיעה על הדינמיקה של ממשק הבועה. כאשר תאים עוקבים אחר המסלולים דמויי הלולאה של המיקרו-זרם המושרה על ידי קוויטציה, הם מתקרבים באופן מחזורי ודוחים את מיקום הבועה, ואנו יכולים להניח שנוכחות התא אינה משפיעה על תבנית הזרימה או על מהירותה הממוצעת. בנוסף, דינמיקה לא כדורית ומיקרו-זרם מושרה מבועות בודדות הרחוקות מהגבול ידועות היטב מנקודת מבט תיאורטית. על מנת לקשר את זרימת הנוזל המושרה על ידי הבועה לדינמיקה של קווי המתאר של הבועה, נדרש לאפיין במדויק את דינמיקת ממשק הבועות. לשם כך, עדיף להתאים את קנה המידה המרחבי-זמני במחקרים ניסיוניים ביחס לאלה המשמשים בטיפולים, כך שרכישה עם מצלמות מהירות נפוצות (מתחת למיליון פריימים לשנייה) תתאפשר באמצעות בועות גדולות המעוררות בתדרים נמוכים יותר. כאשר בוחנים בועות לא מצופות, התדירות העצמית ω n של מצב נתון n קשורה לגודל הבועה כ-25figure-introduction-7179. יחס רדיוס-תדר עצמי זה משתנה מעט כאשר בוחנים בועות פגזיות26, אך סדר הגודל של התדר העצמי ωn נשאר זהה. לפיכך, חקירת בועות עם רדיוסי שיווי משקל ~50μm בשדה אולטרסאונד של 30 קילוהרץ דומה לחקר בועות מצופות של רדיוסים ~3μm בשדה של 1.7 MHz, כפי שהוצע על ידי Dollet et al.27. לכן צפויים מספרי מצב צורה דומים ולכן דפוסי מיקרו-סטרימינג.

כדי להפעיל תנודות לא כדוריות של ממשק הבועות, יש צורך לעבור סף לחץ מסוים שהוא תלוי רדיוס, כפי שמוצג באיור 1. טכניקות ניסוי קיימות מסתמכות על עליית הלחץ האקוסטי כדי להפעיל מצבי משטח (מודגמת על-ידי נתיב (1) באיור 1), על-ידי עליית לחץ שלב אחר שלב28 או על-ידי עירור משרעת מווסתת האחראי להתחלה מחזורית ולהכחדה של מצבי משטח29. החסרונות העיקריים של טכניקות אלה הם: (i) כיוון אקראי של ציר הסימטריה של תנודות פני השטח שלא ניתן לשלוט בהן כדי להיות במישור ההדמיה, (ii) משך חיים קצר של תנודות צורת הבועה המקשות על ניתוח זרימות הנוזל המושרות בסקאלות זמן גדולות יותר, ו-(iii) הפעלה תכופה של מצבי צורה לא יציבים. אנו מציעים טכניקה חלופית לחציית סף הלחץ בלחץ אקוסטי קבוע במפת הרדיוס/לחץ, כפי שמודגם בנתיב (2) באיור 1. לשם כך נדרש להגדיל את גודל הבועה כך שתהיה באזור חוסר היציבות. עלייה כזו מבוצעת על ידי טכניקת התלכדות בועה. ההתלכדות של שתי מיקרו-בועות, שבתחילה מתנודדות כדורית, מנוצלת ליצירת בועה מעוותת אחת. אם הלחץ האקוסטי וגודל הבועה של הבועה המתמזגת נמצאים באזור חוסר היציבות, מופעלים מצבי משטח. כמו כן, הראינו כי טכניקת ההתלכדות גורמת לתנודות צורה יציבות במשטר מצב יציב, כמו גם ציר סימטריה מבוקר המוגדר על ידי התנועה הישרית של שתי הבועות המתקרבות. מכיוון שתנודת צורה יציבה מובטחת במשך דקות, ניתוח זרימת נוזל הנגרמת על ידי בועה אפשרי על ידי זריעת התווך הנוזלי עם מיקרו-חלקיקים פלואורסצנטיים, מוארים על ידי יריעת לייזר דקה. רישום התנועה של המיקרו-חלקיקים המוצקים בקרבת ממשק הבועות מאפשר לזהות את תבנית זרימת הנוזל המושרה30. העיקרון הכולל של הפעלת תנודות בצורת בועה, המובילות לזרימת נוזל יציבה בזמן, מומחש באיור 2.

בפרוטוקול הבא, אנו מתארים את השלבים הדרושים ליצירת תנודות יציבות בצורת בועה באמצעות טכניקת ההתלכדות ומתארים את המדידות של זרימת הנוזל. זה כולל את העיצוב של מערכת הריחוף האקוסטי, הכיול האקוסטי, נוקלציית בועות וטכניקת ההתלכדות, מדידת דינמיקת ממשק הבועות וזרימת הנוזל שמסביב, ועיבוד התמונה.

Protocol

1. תכנון תא הריחוף האקוסטי

  1. תכנן מיכל מעוקב שקוף אופטית (דמוי PMMA) (קצה 8 ס"מ ועובי 2.8 מ"מ לכל פנים) עם מודול הגיאומטריה של תוכנת סימולציה מולטיפיזיקלית (Table of Materials).
  2. הכנס משטח גלילי (Ø = 35 מ"מ) במרכז תחתית המיכל, כדי למדל את המתמר העל-קולי.
  3. הגדר את תנאי הגבול לאפס לחץ על כל קיר עם תזוזה רגילה של משרעת 1 מיקרומטר על פני המתמר.
  4. באמצעות מודול תחום תדרים, דמה את פונקציית תגובת התדר (FRF) של המיכל בתחום התדרים [10 - 40] קילוהרץ, בשלושת המיקומים השרירותיים loc1 = (0.01375, 0.01375, 0.04125), loc2 = (0, 0, 0.0088), ו- loc3 = (0.021725, 0.023375, 0.00935).
  5. להתאים את גודל המיכל כך שאחד המצבים האקוסטיים של החלל מתאים לתדר הנומינלי של המתמר (כאן 31.2 קילוהרץ). לפיכך, ה-FRF מכיל שיא תהודה אחד קרוב לתדר זה, כפי שמודגם באיור 3.
  6. שרטט את שדה הלחץ בתוך המיכל, כפי שמוצג באיור 4. מצב התהודה שנבחר חייב להכיל לפחות אנטי-צומת לחץ אחד בחלק הפנימי של המיכל, שעליו תילכד הבועה האקוסטית.
  7. בעת תכנון המיכל, עצב משטח עליון נייד עם חריץ מנחה בכל קצה כדי לסגור היטב את פני המיכל. קדח חור זעיר בחלק העליון על מנת למלא את המיכל בתווך הנוזלי.
  8. הניחו את מיכל המים על גבי מסגרת ביתית המכילה את מתמר האולטרסאונד (מסוג לנגווין, תדר נומינלי של 31.2 קילוהרץ). השתמשו בג'ל אקוגרפי כדי להצמיד את המתמר לדופן התחתונה של המיכל.
  9. הניחו את המיכל ואת מערכת המסגרת על גבי טבלת תזוזה תלת כיוונית עם ברגים מיקרומטריים.
  10. מלא את המיכל עם microfiltered, demineralized ומים (לא degassed, נפח ~ 500mL, רוויון חמצן של כ 8 מ"ג· L-1).
    הערה: שימוש במים שאינם מפורקים בגז במקום במים מנוטרלים מאפשר לשמור על בועות יציבות למשך הניסויים. שימוש במים נטולי גזים יאיץ את התכווצות הבועות עקב דיפוזיית גזים, גם אם היא מאוזנת מעט על ידי דיפוזיה מתוקנת (בתיווך אולטרסאונד).

2. יצירת בועות וכיול אקוסטי

  1. הכינו את מערך הניסוי המשמש לנוקלציה של בועות המושרה על-ידי לייזר, עירור אקוסטי והקלטה במהירות גבוהה (איור 5a,b,c). מערך הניסוי מורכב מ-(A) מערכת הריחוף האקוסטי, (B) ספק הכוח של הלייזר ו-(C) ראש הלייזר, (D) עדשה כדורית קעורה אחת, (E) עדשה קעורה פלאנו אחת ועדשה אספרית אחת, (F) המצלמה המהירה, (G) הדיודה המתמשכת פולטת האור. מאוחר יותר, למדידות של זרימות נוזלים (איור 5d) (H) יתווסף מקור לייזר גל רציף אחד, (I) תתווסף עדשה גלילית פלנו-קעורה ואחריה עדשה גלילית פלנו-קעורה המוכנסת מאחורי העדשה הראשונה ומכוונת על הציר האורתוגונלי.
  2. חבר את מתמר האולטרסאונד למחולל פונקציות. הגדר את אות העירור כ: צורת גל סינוסואידית, גל רציף, תדר 31.2 קילוהרץ. המשרעת היא הפרמטר המשתנה היחיד.
  3. הניחו את העדשה (D) במרחק של כ-6 ס"מ לפני ראש הלייזר (C).
  4. מקם את העדשה (E) במרחק של כ-12 ס"מ לפני העדשה (D).
  5. מקם את מיכל המים (A) כך שנקודת מיקוד של הלייזר ממוקמת בתוך מיכל המים, מה שמוביל ליצירת ניצוץ לכל פולס לייזר (5-10 mJ). ניצוץ הלייזר צריך להיות ממוקם כ -3 ס"מ מתחת לצומת הלחץ הממוקד.
    הערה: ללא אולטרסאונד (US), בועה גרעינית בלייזר תעלה לפנים העליונות עקב ציפה.
  6. הפעל את מתמר האולטרסאונד. הגדל את המתח המופעל עד שהבועה כבר לא עולה אנכית אלא סוטה לכיוון צומת הלחץ, ועבור לחץ גבוה מספיק, נלכדת.
  7. הגדר את התאורה האחורית (דיודה פולטת אור רציפה) ואת המצלמה במהירות גבוהה כדי לצפות בבועה הלכודה.
    הערה: בעת יצירת בועה חדשה באמצעות ניצוץ לייזר, קל ללכוד את מסלול הבועה המתקרבת למקום הלכידה שלה.
  8. הזז את מיקום ניצוץ הלייזר בתוך מיכל המים כך שמסלול הבועה יישאר בתוך מישור המוקד של המצלמה.
  9. מלכודת בועה אחת וללכוד את התנודות הרדיאליות שלה עם הפרמטרים הבאים: גודל מסגרת 128 x 128 פיקסלים, קצב רכישה 180 קילוהרץ. דוגמה לתנודות רדיאליות באמפליטודה גדולה על פני שתי תקופות אקוסטיות מוצגת באיור 6. גודל בועות גז טיפוסי נע בין 30 ל -80 מיקרומטר.
  10. הקלט את התנודות הרדיאליות של הבועות במהלך 3 עד 30 אלפיות השנייה על מנת ללכוד מאות עד אלפי תנודות בועות. חזור על הקלטה זו להגדלת המתחים המופעלים של המתמר. מתחים מופעלים אופייניים הם בטווח של 0 - 8 V.
    הערה: בעת שינוי המתח המופעל, מיקום שיווי המשקל של הבועה הכלואה נע מעט אנכית. כדי לעקוב אחר התנודות מבלי להזיז את התאורה האחורית והמצלמה, הניחו את המערכת (מתמר ומיכל מים) על שולחן נייד בעל שלושה כיוונים בדיוק מיקרומטרי.
  11. הפעל את מתמר האולטרסאונד וצלם תמונה אחת של הרקע לניתוח שלאחר הניתוח.
  12. לאחר התהליך של סדרת הסרטונים בעקבות הליך זה:
    1. הפעל את קובץ ההפעלה VoltagePressure.exe. הממשק המוצג באיור 7 אמור להיפתח.
      הערה: קובץ ה-script זמין כמסמך משלים.
    2. ציינו את הפרמטרים הפיזיים והניסיוניים בעמודה השמאלית (איור 7A).
    3. ציין את ערכי המתח המופעל עבור סדרת ההקלטות בטבלה הימנית התחתונה (איור 7B).
    4. בחלונית ניתוח רדיוס הבועה , לחצו על פרמטרי טעינה (איור 7C) ובחרו את התיקייה המכילה את כל הקבצים של סדרת הסרטונים שלכם, ולאחר מכן את תמונת הרקע (חובה).
    5. הבחירה מותרת בין ניתוח כל הסרטונים בבת אחת, על ידי לחיצה על אוטומטי, או אחד אחד על ידי לחיצה על צעד אחר צעד.
    6. עבור כל קובץ וידאו, האבולוציה של רדיוס הבועה משורטטת על פני תקופה אקוסטית אחת, והתאמה מספרית מונחת. העקומה האדומה מתאימה למודל ליניארי של ריילי-פלסט. רדיוס בועת שיווי המשקל מוצג (איור 7D).
    7. על פי ההתאמה המספרית, הלחץ המופעל עבור מתח זה מוצג בלוח הגרף לחץ (מתח) (איור 7E). הערך של הלחץ המופעל מוצג גם בטבלה הימנית התחתונה (איור 7B). לחצים מופעלים אופייניים המתאימים לדינמיקת מתח 0 - 8 V הם 0 - 25 kPa.
    8. לאחר עיבוד כל הסרטונים, לחץ על כפתור רגרסיה ליניארית כדי לבצע התאמה ליניארית של עקומת הלחץ / מתח. הנתונים (ערכי מתח ולחץ) נשמרים בקובץ .txt הממוקם בספריה הנוכחית. שיפוע ההתאמה מסופק.

3. טכניקת התלכדות

  1. הפעל את מתמר האולטרסאונד. הגדר את המתח המופעל גבוה מספיק כך שהלחץ האקוסטי המתאים עלול להוביל להפעלת אי יציבות פני השטח, על פי דיאגרמת הלחץ/רדיוס המספרית של אזורי אי-יציבות, כפי שמוצג באיור 8.
  2. גרעין בועה, אשר לאחר מכן תעבור למקום הלכידה שלה. אם הבועה הכלואה מציגה רק תנודות כדוריות, עבור לשלב הבא. אם מופיעות תנודות לא כדוריות:
    1. כבו את כוח האולטרסאונד כדי לאפשר לבועה לעלות למשטח העליון.
    2. שנה את אנרגיית הלייזר (על ידי כוונון עדין על פני כמה mJ) או הפחת את מתח המתמר.
    3. הפעל את כוח האולטרסאונד.
    4. גרעין בועה חדשה.
    5. חזור על הליך זה עד שגודל הבועה מוביל לתנודות כדוריות בלבד.
  3. כאשר בועה לכודה מציגה תנודות כדוריות בלבד, נוצר ניצוץ לייזר חדש. כאשר הבועה החדשה מגיעה למקום ההשמנה, מתרחשת התלכדות.
  4. אם הבועה המתלכדת מציגה תנודות כדוריות בלבד, נוצר בועה חדשה. ייתכן שיהיה צורך בהתלכדות מרובה כדי להגיע לרדיוס הבועה שבו מתרחשים עיוותים לא כדוריים. דוגמה להתלכדות בועות המובילה לתנודות לא כדוריות מוצגת באיור 9.
  5. ברגע שהבועה המגובשת מציגה תנודות לא כדוריות, רשמו את תנודות הבועות למשך זמן של כ-3 עד 30 אלפיות השנייה.
  6. זהו את מספר תנודות הצורה על-ידי התייחסות לאיור 10.

4. מדידות זרימת נוזלים

  1. במקרה של מדידות מיקרו-סטרימינג קוויטציה, יש להוסיף חלקיקי נותב פלואורסצנטיים למים לפני התגרענות הבועות. במחקר זה נעשה שימוש בחלקיקים של 0.71 מיקרומטר (Table of Materials). הם קטנים מספיק כדי להיות שקופים אקוסטית (לא מושפעים מכוח הקרינה האקוסטית) ולעקוב במדויק אחר הזרימה, כמו גם גדולים מספיק כדי לפזר אור לייזר. השתמש בשלוש טיפות עבור נפח מיכל המים, המתאים בקירוב 2.104 חלקיקים / מ"מ3.
  2. לפני ביצוע המדידות, הגדר את הפרמטרים הבאים ללכידת דינמיקת הבועות (ציר הזמן המהיר) וזרימת הנוזל (בקנה מידה נמוך):
    1. צור מחיצות של דיסק ההקלטה של המצלמה.
    2. לחלופין, הגדר את פרמטרי ההקלטה כ:
      1. קצב פריימים 180 קילוהרץ, גודל מסגרת 128 x 128 פיקסלים וזמן חשיפה 1 μs להקלטה אחת של הדינמיקה של ממשק הבועות
      2. קצב פריימים 600 הרץ, גודל מסגרת 1024 x 768 פיקסלים וזמן חשיפה של אלפית שנייה אחת להקלטה אחת של תנועת עוקבי צבע.
  3. השתמש בלייזר רציף.
  4. צור יריעת לייזר דקה על ידי מתן אפשרות לקרן הלייזר לעבור ברצף דרך עדשה גלילית קעורה פלאנו ועדשה גלילית פלאנו-קמורה המכוונת על ציר אורתוגונלי. ניתן לקבל רוחב קרן של כ-160 מיקרומטר.
  5. הגדר את גיליון הלייזר כך שיתאים למישור ההדמיה:
    1. הגדר את הלייזר במכשיר נייד כך שניתן יהיה להזיז את יריעת הלייזר במקביל למישור ההדמיה.
    2. כוונן את המיקום כך שהחלקיקים המוארים יהיו גלויים על ידי המצלמה.
    3. לאטום וללכוד בועה.
    4. התאם את מיקום יריעת הלייזר עוד יותר, כך שצל ייראה מאחורי הבועה. הבועה נמצאת כעת בתוך יריעת הלייזר, כפי שניתן לראות באיור 11.
  6. השראת התלכדות בועות עד להופעת מצב צורה מתנודד יציב.
  7. בצע מספר הקלטות העוברות הלוך ושוב בין דינמיקת בועות למיקרו-סטרימינג.
    הערה: כבה את מדפסת הלייזר הרציפה כאשר אין בה צורך. חימום יכול ליצור זרימות הסעה לא רצויות. כמו כן, כבה את הדיודה פולטת האור בעת ביצוע מדידות זרימת הזרימה.

5. עיבוד תמונה כדי להמחיש את דפוסי microstreaming cavitation

  1. התקן את תוכנת ההדמיה ImageJ לעיבוד וניתוח תמונה ב- Java. התקן גם את התוסף CINE File Reader כדי לפתוח את קבצי המצלמה במהירות גבוהה.
  2. לחץ על קובץ | ייבוא | CineFile ובחר את הווידאו *.cine המכיל את לכידת תנועת החלקיקים.
  3. בחר השתמש בערימה וירטואלית בחלון החדש, הסרטון נטען כעת.
  4. על מנת לצפות בתנועת החלקיקים מבלי להציג את תבנית ההזרמה, לחץ על תמונה | התאמה | בהירות/ניגודיות | אוטומטי. הרקע הכהה מוחלף כעת בתמונה הממוטבת אוטומטית.
  5. על מנת להציג את הדפוס המתקבל, לחץ על תמונה | ערימות | Z Project ובחר באפשרות Max Intensity להקרנת התמונה. תוצג תמונת פלט עם פיקסלים הכוללים את הערך המרבי על כל התמונות באוסף. התאם את ניגודיות התמונה כמתואר בשלב 5.4, במידת הצורך.
    הערה: מתקבלת תבנית זרימה כמו זו שמוצגת באיור 12b ובאיור 12d.

תוצאות

רצף שלם של התלכדות בועות המוביל לתנודות לא-כדוריות יציבות בזמן ומבוקרות סימטריה מוצג באיור 9. השלב המתקרב של שתי בועות מתנדנדות כדורית מסתיים כאשר הסרט הנוזלי הדק בין שתי הבועות נקרע. ראוי לציין כי בשלב האחרון לפני ההתמזגות, ממשקי הבועה חורגים מהספיריות. ?...

Discussion

ההליך המוצג מורכב משימוש בהתלכדות בועות על מנת להפעיל תנודות בצורת בועה במצב יציב, מבוקר סימטריה, המאפשר לחקור את זרימת הנוזל לטווח ארוך המושרה על ידי תנודות אלה. האתגר העיקרי בטכניקה הוא שליטה בתנודות לא כדוריות עבור בועה שנלכדת, הרחק מכל גבולות.

רוב הטכניקות הקיימות המוצע...

Disclosures

למחברים אין מה לחשוף.

Acknowledgements

עבודה זו נתמכה על ידי LabEx CeLyA של אוניברסיטת ליון (ANR-10-LABX-0060 / ANR-11-IDEX-0007).

Materials

NameCompanyCatalog NumberComments
Aspherical lensThorlabsAL4050Lens of focus 40 mm
Continuous wave laser sourceCNIMLL6FNDPSS laser of wavelength 532nm, energy 400 mW
Cylindrical plano-concave lensThorlabsLJ1277L1-Alens of focus -25?4mm
Cylindrical plano-concave lensThorlabsLK1900L1lens of focus 250 mm
Fluorescent particlesDuke ScientificR700Red polymer fluorescent microspheres
Function generatorAgilentHP33120Generator of function feeding the ultrasound transducer
High-speed cameraVision ResearchPhantom v12.0High-speed recording up to 1 Mfps
Liquid mediumCarlo ErbaWater for analysisDemineralized, undegassed water
Multiphysics softwareComsolNoneSoftwate for simulating the acoustic field of the levitation chamber
Nd:Yag pulsed laserNew Wave ResearchSolo III-155 ns pulse duration, λ=532 nm, 3.5 mm beam diameter, up to 50 mJ
Plano-concave lensThorlabsN-BK7lens of focus 125 mm
Spherical concave lensThorlabsN-SF11Bi-concave lens of focus -25mm
Ultrasound transducerSinapTecCustom-madeNominal frequency 31kHz, active area 35mm diameter
Visualization softwareNIHImageJSoftware for image processing and analysis in Java
XY Linear stageNewportM-406Displacement stage with micrometric screw
Z-axis linear stageEdmund Optics62-299Vertical displacement stage with micrometric screw

References

  1. Roovers, S., et al. The role of ultrasound-driven microbubble dynamics in drug delivery: from microbubble fundamentals to clinical translation. Langmuir. 35 (31), 10173-10191 (2019).
  2. Liu, H. L., Fan, C. H., Ting, C. Y., Yeh, C. K. Combining microbubbles and ultrasound for drug delivery to brain tumors: current progress and overview. Theranostics. 4 (4), 432-444 (2014).
  3. Lammertink, B. H. A., et al. Sonochemotherapy: from bench to bedside. Frontiers in Pharmacology. 6, 138 (2015).
  4. Lajoinie, G., et al. In vitro methods to study bubble-cell interactions: fundamentals and therapeutic applications. Biomicrofluidics. 10, 011501 (2016).
  5. Van Wamel, A., Bouakaz, A., Versluis, M., de Jong, N. Micromanipulation of endothelial cells: ultrasound-microbubble-cell interaction. Ultrasound in Medicine and Biology. 30, 1255-1258 (2004).
  6. Tran, T. A., Roger, S., Le Guennec, J. Y., Tranquart, F., Bouakaz, A. Effect of ultrasound-activated microbubbles on the cell electrophysiological properties. Ultrasound in Medicine and Biology. 33, 158-163 (2007).
  7. Marmottant, P., Hilgenfeldt, S. Controlled vesicle deformation and lysis by single oscillating bubbles. Nature. 423 (6936), 153-156 (2003).
  8. Prentice, P. A., Cuschieri, K., Dholakia, K., Prausnitz, M., Campbell, P. Membrane disruption by optically controlled microbubble cavitation. Nature Physics. 1, 107-110 (2005).
  9. Kudo, N., Okada, K., Yamamoto, K. Sonoporation by single-shot pulsed ultrasound with microbubbles adjacent to cells. Biophysical Journal. 96, 4866-4876 (2009).
  10. Novell, A., et al. A new safety index based on intrapulse monitoring of ultra-harmonic cavitation during ultrasound-induced blood-brain barrier opening procedures. Scientific Reports. 10, 10088 (2020).
  11. Cornu, C., et al. Ultrafast monitoring and control of subharmonic emissions of an unseeded bubble cloud during pulsed sonication. Ultrasonics Sonochemistry. 42, 697-703 (2018).
  12. Reslan, L., Mestas, J. L., Herveau, S., Béra, J. C., Dumontet, C. Transfection of cells in suspension by ultrasound cavitation. Journal of Controlled Release. 142 (2), 251-258 (2010).
  13. Reuter, F., Gonzalez-Avila, S. R., Mettin, R., Ohl, C. D. Flow fields and vortex dynamics of bubbles collapsing near a solid boundary. Physical Review Fluids. 2, 064202 (2017).
  14. Chew, L. W., Klaseboer, E., Ohl, S. W., Khoo, B. C. Interaction of two differently sized oscillating bubbles in a free field. Physical Review E. 84, 066307 (2011).
  15. Doinikov, A. A., Bouakaz, A. Acoustic microstreaming around a gas bubble. The Journal of the Acoustical Society of America. 127 (2), 703-709 (2010).
  16. Tho, P., Manasseh, R., Ooi, A. Cavitation microstreaming patterns in single and multiple bubble systems. Journal of Fluid Mechanics. 576, 191-233 (2007).
  17. Van Wamel, A., et al. Vibrating microbubbles poking individual cells: Drug transfer into cells via sonoporation. Journal of Controlled Release. 112, 149-155 (2006).
  18. Helfield, B., Chen, X., Watkins, S. C., Villanueva, F. S. Biophysical insight into mechanisms of sonoporation. PNAS. 113 (36), 9983-9988 (2016).
  19. Pereno, V., et al. Layered acoustofluidic resonators for the simultaneous optical and acoustic characterization of cavitation dynamics, microstreaming, and biological effects. Biomicrofluidics. 12, 034109 (2018).
  20. Shklyaev, S., Straube, A. V. Linear oscillations of a compressible hemispherical bubble on a solid substrate. Physics of Fluids. 20, 052102 (2008).
  21. Fauconnier, M., Bera, J. C., Inserra, C. Nonspherical modes non-degeneracy of a tethered bubble. Physical Review E. 102, 033108 (2020).
  22. Xi, X., Cegla, F., Mettin, R., Holsteyns, F., Lippert, A. Study of non-spherical bubble oscillations near a surface in a weak acoustic standing wave field. The Journal of the Acoustical Society of America. 135, 1731 (2014).
  23. Doinikov, A. A., Bouakaz, A. Effect of a distant rigid wall on microstreaming generated by an acoustically driven gas bubble. Journal of Fluid Mechanics. 742, 425-445 (2014).
  24. Cleve, S., Guédra, M., Inserra, C., Mauger, C., Blanc-Benon, P. Surface modes with controlled axisymmetry triggered by bubble coalescence in a high-amplitude acoustic field. Physical Review E. 98, 033115 (2018).
  25. Lamb, H. . Hydrodynamics. 6th ed. , (1932).
  26. Liu, Y., Wang, Q. Stability and natural frequency of nonspherical mode of an encapsulated microbubble in a viscous liquid. Physics of Fluids. 28, 062102 (2016).
  27. Dollet, B., et al. Nonspherical oscillations of ultrasound contrast agent microbubbles. Ultrasound in Medicine and Biology. 34 (9), 1465-1473 (2008).
  28. Versluis, M., et al. Microbubble shape oscillations excited through ultrasonic parametric driving. Physical Review E. 82, 026321 (2010).
  29. Guédra, M., Cleve, S., Mauger, C., Blanc-Benon, P., Inserra, C. Dynamics of nonspherical microbubble oscillations above instability threshold. Physical Review E. 96, 063104 (2017).
  30. Cleve, S., Guédra, M., Mauger, C., Inserra, C., Blanc-Benon, P. Microstreaming induced by acoustically trapped, non-spherically oscillating microbubbles. Journal of Fluid Mechanics. 875, 597-621 (2019).
  31. Doinikov, A. A., Cleve, S., Regnault, G., Mauger, C., Inserra, C. Acoustic microstreaming produced by nonspherical oscillations of a gas bubble. I. Case of modes 0 and m. Physical Review E. 100, 033104 (2019).
  32. Inserra, C., Regnault, G., Cleve, S., Mauger, C., Doinikov, A. A. Acoustic microstreaming produced by nonspherical oscillations of a gas bubble. III. Case of self-interacting modes n-n. Physical Review E. 101, 013111 (2020).
  33. Prabowo, F., Ohl, C. D. Surface oscillations and jetting from surface attached acoustic driven bubbles. Ultrasonics Sonochemistry. 18 (1), 431-435 (2011).
  34. Garbin, V., et al. Changes in microbubble dynamics near a boundary revealed by combined; optical micromanipulation and high-speed imaging. Applied Physics Letters. 90, 114103 (2007).
  35. Collis, J., et al. Cavitation microstreaming and stress fields created by microbubbles. Ultrasonics. 50, 273-279 (2010).
  36. Loughran, J., Eckersley, R. J., Tang, M. X. Modeling non-spherical oscillations and stability of acoustically driven shelled microbubbles. The Journal of the Acoustical Society of America. 131 (6), 4349-4357 (2012).
  37. Vos, H. J., Dollet, B., Bosch, J. G., Versluis, M., de Jong, N. Nonspherical vibrations of microbubbles in contact with a wall - a pilot study at low mechanical index. Ultrasound in Medicine and Biology. 34 (4), 685-688 (2008).
  38. Regnault, G., Mauger, C., Blanc-Benon, P., Inserra, C. Secondary radiation force between two closely spaced acoustic bubbles. Physical Review E. 102, 031101 (2020).

Reprints and Permissions

Request permission to reuse the text or figures of this JoVE article

Request Permission

Explore More Articles

JoVE171Cavitationmicrobubblemicrostreaming

This article has been published

Video Coming Soon

JoVE Logo

Privacy

Terms of Use

Policies

Research

Education

ABOUT JoVE

Copyright © 2025 MyJoVE Corporation. All rights reserved