음향 부상 시스템에서 Nonspherical Bubble Oscillations에 의한 마이크로스트리밍 유도

요약

두 기포 사이의 유착 기술을 기반으로 하는 단일 트랩 음향 기포의 모양 진동을 제어하기 위해 빠르고 신뢰할 수 있는 기술이 제안됩니다. 정상 상태의 대칭 제어 기포 모양 진동을 통해 기포 계면 부근에서 생성된 유체 흐름을 분석할 수 있습니다.

초록

생물학적 장벽 근처에 위치할 때 진동하는 미세 기포는 세포막 투과성을 증가시켜 약물 및 유전자 내재화를 허용할 수 있습니다. 실험적 관찰에 따르면 이러한 장벽의 일시적인 투과화는 캐비테이션 마이크로스트리밍에 의해 세포 조직에 가해지는 전단 응력 때문일 수 있습니다. 캐비테이션 마이크로 스트리밍은 진동하는 초음파 미세 기포 주변에서 발생하는 소용돌이 흐름의 생성입니다. 이러한 액체 흐름을 생성하기 위해 기포 진동은 순전히 구형 진동에서 벗어나 병진 불안정성 또는 형상 모드를 포함해야 합니다. 기포에 의한 유동 및 주변 표면의 전단 응력에 대한 실험적 연구는 안정적이고 제어 가능한 방식으로 미세 기포의 형상 변형을 포착하기 어렵기 때문에 범위가 제한되는 경우가 많습니다. 우리는 대칭 제어 비구형 진동 연구를 위한 음향 부상 챔버의 설계를 설명합니다. 이러한 제어는 충분히 강렬한 초음파 필드에서 접근하는 두 개의 기포 사이의 유착 기술을 사용하여 수행됩니다. 비구형 진동의 제어는 자유 표면 진동 미세 기포의 제어된 캐비테이션 마이크로스트리밍으로 가는 길을 열어줍니다. 하이 프레임 레이트 카메라를 사용하면 음향 시간 척도에서 비구형 기포 역학과 더 낮은 시간 척도에서 액체 흐름을 유사 동시에 조사할 수 있습니다. 매우 다양한 유체 패턴이 얻어질 수 있으며 버블 계면의 모달 함량과 상관관계가 있는 것으로 나타났습니다. 우리는 계면 역학에 여러 모드가 포함되어 있는 경우 고차 형상 모드도 장거리 유체 패턴을 생성할 수 있음을 입증하여 표적 및 국소 약물 전달을 위한 비구형 진동의 가능성을 강조합니다.

서문

의학에서 투여 된 약물은 원하는 목표에 도달하기 전에 생체 시스템의 많은 장애물을 통과해야합니다. 그러나 대부분의 약물은 혈류에서 빠르게 제거됩니다. 표적화 효율이 낮고 세포막을 쉽게 통과할 수 없어 약물 전달이 비효율적입니다. 현재, 초음파와 함께 마이크로버블을 사용하는 것은 병리학적 조직과 세포에 약물과 유전자를 비침습적이고 정밀하며 표적으로 전달하기 위한 혁신적인 방법으로 제안되었다¹. 이 접근법에서 미세 기포는 유리 약물이 기포 현탁액과 함께 주입되거나 표면에 적재되는 운반체 역할을 할 수 있습니다. 미세 기포는 또한 세포와 상호 작용하기 위해 초음파 에너지를 다시 집중시키는 로컬 벡터 역할을 할 수 있습니다. 기본적으로 초음파 노출 하에서 기포는 안정적으로 압축되고 팽창하며, 이는 액체 흐름을 생성하여 주변 물체에 대한 전단 응력을 발생시키는 안정 캐비테이션 (stable cavitation)이라고합니다. 미세 기포는 또한 비선형으로 진동하고 관성 캐비테이션 체제에서 붕괴될 때까지 팽창하여 붕괴 부위²에서 방사상으로 전파되는 충격파를 생성할 수 있습니다. 안정 또는 관성 캐비테이션은 세포막의 투과를 향상시켜 세포 내로의 약물의 내재화를 향상시키는 것으로 나타났다³.

치료 응용 분야에서 기포-세포 상호 작용의 메커니즘을 이해하는 것은 매우 중요하지만 과학적 측면과 기술적 측면 모두에서 우리의 지식이 발전하는 것을 방해하는 몇 가지 장벽이 있습니다. 첫째, 기포에 의한 기계적 자극에 반응하는 세포의 역학을 포착하는 것은 매우 어렵다⁴. 음향 시간 척도에서 1차 미세 기포 진동은 막 채널의 활성화로 이어져 생물학적 경계면을 가로지르는 분자 통과를 촉진할 수 있습니다. 이것은 "세포 마사지"라고도하는 세포막의 직접적인 진동을 통해 발생합니다.⁵. 직접적인 기계적 스트레스에 따른 채널 활성화는 초음파 노출 중 및 후에 세포막의 전기 생리학적 특성을 측정하는 패치 클램프 기술을 사용하여 입증되었습니다⁶. 음향 시간 척도에서 기포 유도 세포 역학(세포막의 완전한 변형 영역을 의미)을 측정하면 세포막에 기공을 유도하는 데 필요한 막 면적 확장 Δ A/A의 임계값에 대한 통찰력도 얻을 수 있습니다⁷. 두 번째 장벽은 미세 기포에 의한 세포 용해를 피하기 위해 붕괴 기포 영역을 제어하는 것입니다. 기포 붕괴 및 유도된 마이크로제트는 막 천공이 발생하는 메커니즘으로 확인되었습니다 ^8,9. 일단 투과되면 세포막은 지질 이중층의 칼슘 자가 밀봉과 세포내 소포의 융합을 통해 복구된다⁹. 기포 붕괴의 발생은 또한 세포에 치명적인 손상을 입히고 주변 세포에 불필요한 부작용을 유발할 수 있습니다. 초음파 매개 혈액뇌장벽 개방과 같은 민감한 응용 분야에서는 관성 기포 붕괴를 피해야 한다는 것이 일반적으로 받아들여지고 있다¹⁰.

그러므로, 현재 미세 기포¹¹의 안정적인 진동을 보장하기 위해 수동 캐비테이션 모니터링 및 제어와 결합된 초음파 방출 시퀀스의 설계에 막대한 노력이 기울여지고 있다. 이 안정한 영역에서, 안정적으로 진동하는 기포는 세포막⁷에 대한 공간적 표적 전단 응력을 촉진함으로써 막 투과화를 촉발하는 데 강력한 역할을 한다는 가설이 세워졌다. 전단 응력은 진동하는 기포 근처에서 생성된 액체 흐름으로 인해 발생합니다. 이러한 액체 흐름을 캐비테이션 마이크로스트리밍(cavitation microstreaming)이라고 하며, 위에서 언급했듯이 세포외 분자의 흡수를 향상시키는 몇 가지 가능한 메커니즘 중 하나입니다. 시험관내 생물학적 형질감염 분석(in-vitro biological transfections)^분석(12)과 같은 기포 또는 세포의 현탁액을 다룰 때, 마이크로스트리밍에 의한 투과화는 기포 붕괴에 의한 투과화보다 훨씬 더 효율적일 수 있다. 이것은 간단한 기하학적 고려로 나타낼 수 있습니다. 세포 현탁액에서, 현탁 세포의 대다수가 충분히 큰 기계적 효과 (막 투과로 이어짐)에 제출되는 경우 sonoporation이 효율적입니다. 기포 붕괴는 기포-벽 축⁽¹³ ) 또는 기포-기포와 기포-세포선이 이들의 질량 중심(¹⁴)을 연결하는 것과 같은 등방성 대칭 파괴 방향을 따라 향하는 것으로 알려져 있다. 따라서 생산 된 마이크로 제트는 세포와 기포 중심을 연결하는 유한 수의 선을 따라 공간적으로 국소화 된 현상입니다. 세포 및 기포 농도 및 기포 세포 거리에 따라 이 효과는 부유 세포 전체 수를 투과화하는 데 가장 효율적이지 않을 수 있습니다. 대조적으로, 캐비테이션 마이크로 스트리밍은 기포 반경에 비해 큰 공간 확장과 함께 느린 시간 척도에서 발생하는 현상입니다. 또한 액체 흐름은 기포 주위에 분포되어 있으므로 매우 긴 범위에서 더 많은 수의 세포에 영향을 줄 수 있습니다. 따라서 진동 기포 주변에서 생성된 캐비테이션 마이크로스트리밍을 이해하는 것은 세포에 가해지는 기포 유발 전단 응력을 제어하고 정량화하기 위한 전제 조건입니다.

그렇게 하기 위해, 예비 단계는 생성된 액체 흐름이 기포 계면(¹⁵, ¹⁶)의 운동에 의해 유도됨에 따라^, 초음파-구동 기포의 구형 및 비구형 진동을 제어하는 것으로 구성된다. 특히, 미세 기포의 형상 진동이 촉발되고 안정적으로 유지되어야 합니다. 또한, 버블 형상 진동의 방향은 버블 계면 역학과 유도된 마이크로스트리밍 패턴 사이의 상관관계를 적절하게 분석하기 위해 제어되어야 합니다. 기존 문헌을 요약하면 캐비테이션 유도 마이크로스트리밍의 상세한 실험 결과는 표면에 부착된 기포에 대해서만 사용할 수 있음이 분명합니다. 벽부착형 마이크로버블은 초고속 현미경 시스템에서 마이크로미터 규모의 정확한 계면 역학 및 세포 상호 작용을 평가하는 데 일반적으로 사용됩니다. 이러한 구성은 세포막^17,18,19 상에 위치된 진동 마이크로버블을 고려할 때 치료적으로 관련된다. 그러나, 기판-부착 기포에 대한 연구는 기포 동역학의 분석을 더 복잡하게 만들 수 있는데, 부분적으로는 접촉선 동역학(²⁰)의 복잡한 특성과 비대칭 형상 모드⁽²¹)의 트리거링으로 인한 것이다. 의료 및 생물학적 응용 분야에서 벽에 부착되지 않은 기포는 일반적으로 작은 용기와 같은 제한된 형상에서 발견됩니다. 이는 기포 역학과 형상 불안정성에 상당한 영향을 미칩니다. 특히, 근처에 벽이 존재하면 형상 모드 번호와 기포 크기⁽²²)에 따라 더 낮은 압력 값으로 트리거되는 형상 모드에 대한 압력 임계값이 이동합니다. 벽은 또한 생성된 흐름(²³)에 대해 아마도 더 높은 강도로 기포-유도된 마이크로스트리밍에 영향을 미친다.

미세 기포가 경험할 수 있는 모든 가능한 시나리오(자유 또는 부착, 벽에 가까움, 붕괴 또는 안정적으로 진동) 중에서 우리는 경계에서 멀리 떨어진 단일 기포의 비구형 역학을 조사할 것을 제안합니다. 실험 설정은 기포를 포획하기 위해 스탠딩 초음파가 사용되는 음향 부상 시스템⁽²⁴)에 기초한다. 이 시나리오는 예를 들어 초음파 형질주입 챔버에 부유 기포와 세포의 집합체가 공존하는 의료 응용 프로그램과 일치합니다. 기포와 세포가 너무 가깝지 않은 한, 세포의 존재는 기포 계면 역학에 영향을 미치지 않는다고 가정합니다. 세포가 캐비테이션으로 인한 마이크로스트리밍의 루프와 같은 궤적을 따를 때 주기적으로 기포 위치에 접근하고 반발하며 세포 존재가 스트리밍 패턴이나 평균 속도에 영향을 미치지 않는다고 가정할 수 있습니다. 또한, 경계에서 멀리 떨어진 단일 기포로부터의 비구형 역학 및 유도 된 마이크로 스트리밍은 이론적 관점에서 잘 알려져 있습니다. 기포에 의한 액체 흐름을 기포 윤곽 역학에 연결하려면 기포 계면 역학을 정확하게 특성화해야 합니다. 이를 위해서는 치료에 사용되는 것과 관련하여 실험 연구에서 시공간 규모를 조정하여 낮은 주파수에서 여기된 큰 기포를 사용하여 일반적인 고속 카메라(100만 프레임/초 미만)로 획득할 수 있도록 하는 것이 바람직합니다. 코팅되지 않은 기포를 고려할 때, 주어진 모드 n의 고유 주파수 ω_n은 ²⁵로 기포 크기와 관련된다. 이러한 반지름-고유주파수 관계는 쉘링된 기포(²⁶)를 고려할 때 약간 변형되지만, 고유주파수 _ωn의 크기 차수는 동일하게 유지된다. 따라서 30kHz 초음파 필드에서 평형 반경 ~ 50μm의 기포를 조사하는 것은 Dollet et ^al.27이 제안한 바와 같이 1.7MHz 필드에서 반경 ~ 3μm의 코팅 된 기포를 연구하는 것과 유사합니다. 따라서 유사한 모양 모드 번호와 그에 따른 마이크로스트리밍 패턴이 예상됩니다.

버블 계면의 비구형 진동을 트리거하려면 그림 1과 같이 반경에 따라 달라지는 특정 압력 임계값을 초과해야 합니다. 기존의 실험 기법은 단계적 압력 증가(²⁸) 또는 표면 모드(²⁹)의 주기적인 개시 및 소멸을 담당하는 변조된 진폭 여기(modulated-amplitude excitation)에 의해 표면 모드(그림 1의 경로 (1)으로 설명됨)를 유발하기 위해 음향 압력의 증가에 의존한다. 이러한 기술의 주요 단점은 (i) 이미징 평면에 있도록 제어할 수 없는 표면 진동의 대칭 축의 무작위 방향, (ii) 더 큰 시간 척도에서 유도된 액체 흐름의 분석을 어렵게 만드는 기포 모양 진동의 짧은 수명, 및 (iii) 불안정한 형상 모드의 빈번한 트리거링입니다. 그림 2의 경로 (1)에서 볼 수 있듯이 반경/압력 맵의 일정한 음압에서 압력 임계값을 교차하는 대체 기술을 제안합니다. 이를 위해서는 불안정 영역에 있도록 기포 크기를 늘려야 합니다. 이러한 증가는 버블 유착 기술에 의해 수행됩니다. 처음에는 구형으로 진동하는 두 개의 미세 기포의 합체가 하나의 변형된 기포를 생성하기 위해 이용됩니다. 합쳐진 기포의 음압과 기포 크기가 불안정 영역에 있으면 표면 모드가 트리거됩니다. 우리는 또한 유착 기술이 정상 상태 영역에서 안정적인 모양 진동을 유도할 뿐만 아니라 접근하는 두 기포의 직선 운동에 의해 정의되는 제어된 대칭 축을 유도한다는 것을 입증했습니다. 몇 분 동안 안정적인 형상 진동이 보장되기 때문에 얇은 레이저 시트로 조명된 형광 미세 입자로 액체 매체를 파종하여 기포 유도 유체 흐름을 분석할 수 있습니다. 버블 계면 부근에서 고체 미세입자의 움직임을 기록하는 것은 유도된 유체 흐름(³⁰)의 패턴을 식별할 수 있게 해준다. 기포 모양 진동을 유발하여 시간 안정성이 있는 유체 흐름을 유도하는 전반적인 원리는 그림 2에 나와 있습니다.

다음 프로토콜에서는 유착 기술을 통해 안정적인 기포 모양 진동을 생성하는 데 필요한 단계를 간략하게 설명하고 유체 흐름의 측정을 설명합니다. 여기에는 음향 부상 시스템의 설계, 음향 보정, 기포 핵 형성 및 유착 기술, 기포 계면 역학 및 주변 유체 흐름 측정, 이미지 처리가 포함됩니다.

프로토콜

1. 음향 부상 챔버의 설계

1. 다중물리 시뮬레이션 소프트웨어(Table of Materials)의 지오메트리 모듈을 사용하여 광학적으로 투명한(PMMA와 같은) 입방체 탱크(가장자리 8cm, 면당 두께 2.8mm)를 설계합니다.
2. 탱크 바닥 중앙에 원통형 표면(Ø = 35mm)을 삽입하여 초음파 변환기를 모델링합니다.
3. 트랜스듀서 표면에서 진폭 1μm의 수직 변위로 각 벽의 경계 조건을 0 압력으로 설정합니다.
4. 주파수 영역 모듈을 사용하여 주파수 범위 [10 - 40] kHz에서 탱크의 주파수 응답 함수(FRF)를 세 개의 임의 위치 loc1 = (0.01375, 0.01375, 0.04125), loc2 = (0, 0, 0.0088) 및 loc3 = (0.021725, 0.023375, 0.00935)에서 시뮬레이션합니다.
5. 캐비티의 음향 모드 중 하나가 변환기의 공칭 주파수(여기서는 31.2kHz)에 해당하도록 탱크 크기를 조정합니다. 따라서 FRF는 그림 3과 같이 이 주파수에 가까운 하나의 공진 피크를 포함합니다.
6. 그림 4와 같이 탱크 내부의 압력 필드를 표시합니다. 선택한 공진 모드는 음향 기포가 갇히는 컨테이너 내부에 적어도 하나의 압력 안티노드를 포함해야 합니다.
7. 탱크를 설계할 때 탱크 면을 단단히 닫기 위해 각 가장자리에 안내 홈이 있는 이동식 윗면을 설계하십시오. 탱크에 액체 매체를 채우기 위해 윗면에 작은 구멍을 뚫습니다.
8. 초음파 변환기(Langevin 유형, 31.2kHz 공칭 주파수)가 있는 수제 프레임 위에 물 탱크를 놓습니다. 초음파 젤을 사용하여 변환기를 탱크 바닥 벽에 연결합니다.
9. 탱크와 프레임 시스템을 마이크로메트릭 나사가 있는 3방향 변위 테이블 위에 놓습니다.
10. 탱크에 미세 여과, 탈염 및 물(탈기되지 않음, 부피 ~500mL, 산소 포화도 약 8mg· ^L-1)입니다.
    알림: 탈기 대신 탈기되지 않은 물을 사용하면 실험 기간 동안 안정적인 기포를 유지할 수 있습니다. 탈기된 물을 사용하면 정류된(초음파 매개) 확산에 의해 약간 균형을 이루더라도 가스 확산으로 인한 기포 수축이 가속화됩니다.

2. 기포 발생 및 음향 교정

1. 레이저 유도 기포 핵 형성, 음향 여기 및 고속 기록에 사용되는 실험 설정을 준비합니다(그림 5a,b,c). 실험 설정은 (A) 음향 부상 시스템, (B) 레이저 전원 공급 장치 및 (C) 레이저 헤드, (D) 구면 오목 렌즈 1개, (E) 평면 오목 렌즈 1개와 비구면 렌즈 1개, (F) 고속 카메라, (G) 연속 발광 다이오드. 나중에, 액체 흐름의 측정을 위해(도 5d) (H) 하나의 연속파 레이저 소스, (I) 원통형 평면-오목 렌즈에 이어 제1 렌즈 뒤에 삽입되고 직교 축에 배향된 원통형 평면-오목 렌즈가 추가될 것이다.
2. 초음파 변환기를 함수 발생기에 연결합니다. 여기 신호를 정현파 파형, 연속파, 주파수 31.2kHz로 설정합니다. 진폭은 유일한 변수 매개 변수입니다.
3. 렌즈(D)를 레이저 헤드(C) 앞 약 6cm의 거리에 놓습니다.
4. 렌즈(E)를 렌즈(D) 앞 약 12cm의 거리에 놓습니다.
5. 레이저의 초점점이 물탱크 내부에 위치하도록 물탱크(A)를 배치하여 모든 레이저 펄스(5 -10mJ)에 대해 스파크를 생성합니다. 레이저 스파크는 목표 압력 양극 아래 약 3cm에 위치해야 합니다.
   참고: 초음파(US)가 없으면 부력으로 인해 레이저 핵 기포가 윗면으로 올라갑니다.
6. 초음파 변환기를 켭니다. 기포가 더 이상 수직으로 상승하지 않고 압력 반대 노드쪽으로 벗어날 때까지 적용된 전압을 높이고 충분한 고압을 위해 갇히십시오.
7. 갇힌 기포를 관찰하기 위해 백라이트 조명(연속 발광 다이오드)과 고속 카메라를 설정합니다.
   알림: 레이저 스파크로 새 기포를 핵으로 만들 때 기포가 포획 위치에 접근하는 궤적을 쉽게 포착할 수 있습니다.
8. 기포 궤적이 카메라의 초점면 내부에 유지되도록 물 탱크 내에서 레이저 스파크의 위치를 이동합니다.
9. 하나의 버블을 트래핑하고 프레임 크기 128 x 128 픽셀, 획득 속도 180 kHz 매개 변수를 사용하여 방사형 진동을 캡처합니다. 두 음향 주기에 걸친 큰 진폭의 방사형 진동의 예가 그림 6에 나와 있습니다. 일반적인 기포 크기는 30 내지 80 μm이다.
10. 수백에서 수천 개의 버블 진동을 포착하기 위해 3-30 밀리 초 동안 버블 방사형 진동을 기록합니다. 변환기의 인가 전압을 증가시키기 위해 이 기록을 반복합니다. 일반적인 인가 전압은 0 - 8V 범위입니다.
    알림: 인가 전압을 수정할 때 갇힌 기포의 평형 위치가 수직으로 약간 이동합니다. 백라이트 조명과 카메라를 움직이지 않고 진동을 따라가려면 시스템(변환기 및 물 탱크)을 마이크로미터 정확도의 3방향 이동식 테이블에 놓습니다.
11. 초음파 트랜스듀서를 켜고 사후 분석을 위해 배경 이미지 하나를 캡처합니다.
12. 다음 절차에 따라 비디오 시리즈를 사후 처리합니다.
    1. 실행 파일 VoltagePressure.exe를 실행합니다. 그림 7 에 표시된 인터페이스가 열립니다.
       참고: 이 스크립트는 보충 문서로 사용할 수 있습니다.
    2. 왼쪽 열에 물리적 및 실험적 매개 변수를 지정합니다 (그림 7A).
    3. 오른쪽 하단 표에서 일련의 기록에 대해 적용된 전압 값을 지정합니다(그림 7B).
    4. 버블 반경 분석 패널에서 로드 매개 변수(그림 7C)를 클릭하고 비디오 시리즈의 모든 파일이 포함된 폴더를 선택한 다음 배경 이미지(필수)를 선택합니다.
    5. 모든 비디오를 한 번에 분석하거나, 자동을 클릭하거나, 단계별로 클릭하여 하나씩 선택할 수 있습니다.
    6. 각 비디오 파일에 대해 버블 반경의 진화가 하나의 음향 기간에 걸쳐 그려지고 숫자 맞춤이 중첩됩니다. 빨간색 곡선은 선형화된 Rayleigh-Plesset 모델링에 해당합니다. 평형 기포 반경이 표시됩니다(그림 7D).
    7. 수치 피팅에 따라 이 전압에 적용된 압력이 압력(전압) 그래프 패널에 표시됩니다(그림 7E). 적용된 압력의 값도 오른쪽 하단 표에 표시됩니다(그림 7B). 0 - 8 V 전압 역학에 해당하는 일반적인 적용 압력은 0 - 25 kPa입니다.
    8. 모든 비디오가 처리되면 선형 회귀 버튼을 클릭하여 압력/전압 곡선의 선형 맞춤을 수행합니다. 데이터(전압 및 압력 값)는 현재 디렉토리에 있는 .txt 파일에 저장됩니다. 피팅의 기울기가 제공됩니다.

3. 유착 기술

1. 초음파 변환기를 켭니다. 적용된 볼륨을 설정하십시오tage 그림 8과 같이 불안정 구역의 수치 압력/반경 다이어그램에 따라 해당 음향 압력이 표면 불안정성을 유발할 수 있도록 충분히 높습니다.
2. 거품을 핵으로 만들면 거품이 트래핑 위치로 이동합니다. 갇힌 기포가 구형 진동만 나타내는 경우 다음 단계로 이동합니다. 비구형 진동이 나타나는 경우:
   1. 기포가 상단 표면으로 올라갈 수 있도록 초음파 전원을 끕니다.
   2. 레이저 에너지를 수정하거나(몇 mJ 이상으로 미세 조정하여) 변환기 전압을 줄입니다.
   3. 초음파 전원을 켭니다.
   4. 새 거품을 핵으로 만듭니다.
   5. 기포 크기가 순전히 구형 진동으로 이어질 때까지 이 절차를 반복합니다.
3. 갇힌 기포가 구형 진동만 나타나면 새로운 레이저 스파크를 생성합니다. 새 기포가 트래핑 위치에 도달하면 합체가 발생합니다.
4. 합쳐진 기포가 구형 진동만 나타내면 새 기포를 생성합니다. 비구형 변형이 발생하는 기포 반경에 도달하기 위해 다중 유착이 필요할 수 있습니다. 비구형 진동으로 이어지는 기포 합체의 예가 그림 9에 나와 있습니다.
5. 합쳐진 기포가 비구형 진동을 나타내면 약 3-30밀리초 동안 기포 진동을 기록합니다.
6. 형상 진동의 모드 번호는 그림 10을 참조하여 식별한다.

4. 유체 유량 측정

1. 캐비테이션 마이크로스트리밍 측정의 경우, 기포 핵 형성 전에 형광 추적자 입자를 물에 추가해야 합니다. 이 연구에서는 0.71μm 입자가 사용됩니다(재료 표). 음향적으로 투명하고(음향 방사력의 영향을 받지 않음) 흐름을 정확하게 따라갈 수 있을 만큼 충분히 작을 뿐만 아니라 레이저 광을 산란시키기에 충분히 큽니다. 물 탱크의 부피에 약 2.10⁴ 입자/mm³에 해당하는 세 방울을 사용하십시오.
2. 측정하기 전에 (빠른 시간 척도) 기포 역학과 (낮은 시간 척도) 유체 흐름을 모두 캡처하기 위해 다음 매개변수를 설정하십시오.
   1. 카메라 녹화 디스크의 파티션을 만듭니다.
   2. 또는 기록 매개 변수를 다음과 같이 정의합니다.
      1. 프레임 속도 180kHz, 프레임 크기 128 x 128픽셀, 노출 시간 1μs(버블 인터페이스의 다이내믹 1회 기록 기준)
      2. 프레임 속도 600Hz, 프레임 크기 1024 x 768픽셀, 염료 추적자의 움직임을 한 번 기록하는 데 노출 시간 1ms.
3. 연속 레이저를 사용하십시오.
4. 레이저 빔이 직교축을 중심으로 한 원통형 평면-오목 렌즈와 원통형 평면-볼록 렌즈를 연속적으로 통과시켜 얇은 레이저 시트를 만듭니다. 약 160μm의 빔 폭을 얻을 수 있습니다.
5. 이미징 평면에 해당하도록 레이저 시트를 설정합니다.
   1. 레이저 시트가 이미징 평면과 평행하게 이동할 수 있도록 이동식 장치에 레이저를 설정합니다.
   2. 조명된 입자가 카메라에 보이도록 위치를 조정합니다.
   3. 거품을 핵으로 만들고 가둡니다.
   4. 거품 뒤에 그림자가 보이도록 레이저 시트의 위치를 더 조정하십시오. 기포는 이제 그림 11과 같이 레이저 시트 내부에 있습니다.
6. 안정적으로 진동하는 모양 모드가 분명해질 때까지 버블 합체를 유도합니다.
7. 버블 다이내믹스와 마이크로스트리밍 사이를 오가며 여러 번 녹음합니다.
   알림: 필요하지 않을 때는 연속 레이저를 끄십시오. 가열은 원치 않는 대류 흐름을 생성할 수 있습니다. 또한 스트리밍 유량 측정을 수행할 때 발광 다이오드를 끄십시오.

5. 캐비테이션 마이크로스트리밍 패턴을 시각화하기 위한 이미지 처리

1. Java에서 이미지 처리 및 분석을 위한 시각화 소프트웨어 ImageJ를 설치합니다. 또한 고속 카메라 파일을 열려면 플러그인 CINE 파일 리더를 설치하십시오.
2. 파일 | 가져오기 | CineFile을 선택하고 파티클 모션의 캡처가 포함된 비디오 *.cine을 선택합니다.
3. 새 창에서 가상 스택 사용을 선택하면 이제 비디오가 로드됩니다.
4. 스트리밍 패턴을 표시하지 않고 파티클 모션을 관찰하려면 Image | 조정 | 밝기/대비 | 자동. 이제 어두운 배경이 자동으로 최적화된 이미지로 바뀝니다.
5. 결과 패턴을 표시하려면 이미지 | 스택 | Z Project(Z 프로젝트)를 선택하고 이미지 투영에 대한 Max Intensity(최대 강도) 옵션을 선택합니다. 스택의 모든 이미지에 대해 최대값을 포함하는 픽셀이 있는 출력 이미지가 표시됩니다. 필요한 경우 5.4단계에서 설명한 대로 이미지 대비를 조정합니다.
   참고: 그림 12b 및 그림 12d에 표시된 것과 같은 스트리밍 패턴을 얻을 수 있습니다.

결과

시간 안정성, 대칭 제어 비구형 진동으로 이어지는 기포 합체의 완전한 순서가 그림 9에 나와 있습니다. 두 개의 구형 진동 기포의 접근 단계는 두 기포 사이의 얇은 액체 필름이 파열될 때 끝납니다. 합체 전 마지막 단계에서 버블 인터페이스가 구형에서 벗어난다는 점은 주목할 가치가 있습니다. 두 기포는 접근의 직선 운동 경로를 따라 타원체 모?...

토론

제시된 절차는 정상 상태의 대칭 제어 기포 모양 진동을 유발하기 위해 기포 유착을 사용하여 이러한 진동에 의해 유도된 장기 유체 흐름을 연구할 수 있도록 하는 것으로 구성됩니다. 이 기술의 주요 과제는 경계에서 멀리 떨어진 기포가 갇히기 위해 비구형 진동을 제어하는 것입니다.

문헌에서 제안된 현존하는 기술들의 대부분은 기판-부착 기포(^7,16

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Name	Company	Catalog Number	Comments
Aspherical lens	Thorlabs	AL4050	Lens of focus 40 mm
Continuous wave laser source	CNI	MLL6FN	DPSS laser of wavelength 532nm, energy 400 mW
Cylindrical plano-concave lens	Thorlabs	LJ1277L1-A	lens of focus -25?4mm
Cylindrical plano-concave lens	Thorlabs	LK1900L1	lens of focus 250 mm
Fluorescent particles	Duke Scientific	R700	Red polymer fluorescent microspheres
Function generator	Agilent	HP33120	Generator of function feeding the ultrasound transducer
High-speed camera	Vision Research	Phantom v12.0	High-speed recording up to 1 Mfps
Liquid medium	Carlo Erba	Water for analysis	Demineralized, undegassed water
Multiphysics software	Comsol	None	Softwate for simulating the acoustic field of the levitation chamber
Nd:Yag pulsed laser	New Wave Research	Solo III-15	5 ns pulse duration, λ=532 nm, 3.5 mm beam diameter, up to 50 mJ
Plano-concave lens	Thorlabs	N-BK7	lens of focus 125 mm
Spherical concave lens	Thorlabs	N-SF11	Bi-concave lens of focus -25mm
Ultrasound transducer	SinapTec	Custom-made	Nominal frequency 31kHz, active area 35mm diameter
Visualization software	NIH	ImageJ	Software for image processing and analysis in Java
XY Linear stage	Newport	M-406	Displacement stage with micrometric screw
Z-axis linear stage	Edmund Optics	62-299	Vertical displacement stage with micrometric screw