이 작업은 일본 문부과학성(MEXT)의 일본 과학 진흥회(JSPS) KAKENHI(17J10044)의 재정 지원을 받았습니다. 제조 공정은 일본 문부과학성의 "나노기술 플랫폼"(프로젝트 번호 12024046)의 지원을 받았습니다. 저자는 TEM 관찰에 도움을 준 도쿄 대학의 K. Yamashita 씨와 S. Hirata 씨에게 감사의 뜻을 전합니다.

1. 이론적 계산 절차
<ol><li>TD의 궤적을 계산합니다. 계산에서 SEG 마스크가 TDD 감소에 대한 ART 효과를 무시할 수 있을 만큼 얇다고 가정합니다.<ol><li>성장 표면을 결정하고 방정식으로 표현합니다. 예를 들어, 보충 비디오 1a 및 식 (1)에 표시된 대로 시간 진화 매개변수 n = i, SEG Ge 높이(h i) 및 SEG Ge 반지름(r i)을 사용하여 SEG Ge 레이어의 둥근 모양 단면의 시간 진화를 표현합니다. <img alt="Equation 4" src="/files/ftp_upload/58897/58897eq4.jpg" style="opacity: 0.9;"></li>
		<li>성장 표면의 임의 위치에 대한 수직 방향을 결정합니다. 둥근 형상 단면 SEG Ge의 경우, (xi, yi)에서의 법선 선을 보충 비디오 1b에 빨간색 선으로 표시한 바와 같이 <img alt="Equation 7" src="/files/ftp_upload/58897/58897eq7v2.jpg" style="opacity: 0.9;">설명한다. 그런 다음 다음 동시 방정식을 풀어 점 (xi, yi)에서 TD의 가장자리 (xi+1 , yi +1)를 구합니다. <img alt="Equation 10" src="/files/ftp_upload/58897/58897eq10.jpg" style="opacity: 0.9;"></li>
		<li>보충 비디오 1c에 표시된 대로 TD 생성 위치(x 0, 0)에 따라 하나의 TD의 궤적을 계산합니다. 즉, 임의의 TD에 대한 궤적은 전술한 방법에 의해 계산될 수 있다.</li>
		<li>TD가 바닥면으로 침투하여 TDD의 감소에 기여한다고 가정하여 TDD를 계산합니다(즉, SEG Ge 층이 합쳐지는 지점 아래의 TD는 반원통형 공극에 의해 갇히고 상단 표면에 나타나지 않음).</li>
	</ol></li>
</ol>2. 실험적 검증 절차
<ol><li>SEG 마스크 준비<ol><li>SEG 마스크를 제작하기 전에 설계 파일을 준비하여 Ge 성장 영역을 정의합니다. 현재 작업에서는 상용 소프트웨어(예: AutoCAD)를 사용하여 [110] 방향에 정렬된 선과 공간 패턴과 폭 4mm의 사각형 모양의 Si 창 영역을 준비합니다.</li>
		<li>소프트웨어를 사용하여 SEG 마스크(특히 W창 및 W마스크)의 디자인을 결정합니다. W 윈도우는윈도우 폭(Si seed width)이고 W 마스크는 SiO2 마스크 폭이며, SEG Ge 층이 인접한 층들과 합쳐질 수 있도록 한다. 파일 열기를 클릭하여 사각형을 그려 W창과 W마스크를 결정하고 사각형 또는 폴리라인→ 구조→ 결정합니다. 참고: 직사각형의 너비는 W창이 되고 직사각형의 간격은 W마스크가 됩니다. 본 연구에서, W윈도우 및 W마스크 의 최소값은 각각 0.5 μm 및 0.3 μm이며, 이는 채용된 EB 리소그래피 시스템에서의 분해능에 의해 제한된다.</li>
		<li>참고로, 블랭킷 영역으로 간주되는 폭 D의 4mm의 사각형 모양의 Si 창 영역을 그립니다. 사각형 또는 폴리선→ 구조→ 파일 열기 를 클릭하여 사각형 모양의 Si 창을 그립니다. 그림 1 에 표시된 회로도를 사용하여 선 및 공간 패턴과 4mm 정사각형 블랭킷 영역을 준비합니다.</li>
		<li>1-100 Ω∙cm의 저항을 갖는 B 도핑 된 p-Si (001) 기판을 준비한다. 본 연구에서는 4 인치 Si 기판을 사용하십시오. 필요에 따라 피라냐 용액(30% H2O22 mL와 96% H2SO4 80mL의혼합물)으로 기판 표면을 청소합니다.</li>
		<li>튜브 퍼니스의 뚜껑을 열고 유리 막대를 사용하여 퍼니스에 Si 기판을 로드합니다. 본 연구에서는 한 번에 10 개의 Si 기판을 산화시킨다.</li>
		<li>가스 밸브를 열어 건조한 N2 가스를 용광로로 불어넣기 시작합니다. 그런 다음 밸브를 제어하여 가스 유량을 0.5L/m로 설정합니다.</li>
		<li>프로그램을 변경하여 어닐링 온도를 설정합니다. 본 연구에서는 "패턴 단계(모드 2)"를 사용하여 공정 온도를 900°C로 설정합니다. 그런 다음 실행 기능을 눌러 프로그램을 → 실행합니다.</li>
		<li>온도가 900°C에 도달하면 건조 N 2 밸브를 닫고 건조 O 2 밸브(O 2 유량 = 1L/m)를 열고2시간 동안 유지합니다. 알림: 노란색 방에서 2.1.9-2.1.16단계를 수행합니다.</li>
		<li>스핀 코터를 사용하여 산화된 Si 기판을 계면활성제(OAP)로 코팅한 다음 핫플레이트에서 110°C에서 90초 동안 굽습니다.</li>
		<li>계면활성제 코팅 후, 스핀 코터를 이용하여 포토레지스트(예를 들어, ZEP520A)로 Si 기판을 코팅한 후, 핫플레이트 상에서 180°C에서 5분 동안 베이크한다.</li>
		<li>계면활성제와 포토레지스트가 포함된 Si 기판을 전자빔(EB) 라이터에 로드합니다.</li>
		<li>EB 라이터에서 디자인 파일(2.1.2단계에서 준비)을 읽고 작업 파일(WEC 파일)을 만듭니다. WEC 파일에서 선량량을 120μC/cm2 로 설정합니다. 기판 로딩이 완료되면 단일 노출 버튼을 클릭하여 EB 노출 을 수행합니다.</li>
		<li>노출이 끝나면 웨이퍼 운반 → 언로드를 클릭하여 EB 라이터에서 기판을 언로드합니다.</li>
		<li>드래프트 챔버에서 포토레지스트 현상액(ZED)과 현상액용 헹굼(ZMD)을 준비합니다. 노출된 Si 기판을 실온에서 60초 동안 현상액에 담그십시오.</li>
		<li>현상액으로부터 Si 기판을 제거하고,N2 가스로 기판을 건조시킨다.</li>
		<li>현상된 Si 기판을 핫플레이트에 올려 놓고 110°C에서 90초 동안 소성한다.</li>
		<li>EB 노출 및 현상의 결과로 공기에 노출된SiO2 층의 일부를 제거하기 위해 Si 기질을 완충된 불산(BHF-63SE)에 1분 동안 담그십시오.</li>
		<li>유기 포토레지스트 제거제(예를 들어, Hakuri-104)에 15분 동안 침지하여 Si 기판으로부터 포토레지스트를 제거한다.</li>
		<li>Si 기판을 0.5% 희석된 불화수소산에 4분 동안 담그면 윈도우 영역에서 얇은 천연 산화물을 제거하지만SiO2 마스크는 유지합니다. 그런 다음 초고진공 화학 기상 증착(UHV-CVD) 챔버에 로드하여 Ge를 성장시킵니다. 그림 2 는 본 작업에 사용된 UHV-CVD 시스템을 보여줍니다.</li>
	</ol></li>
	<li>에피택셜 Ge 성장<ol><li>SEG 마스크(단계 2.1에서와 같이 제작됨)가 있는 Si 기판을 로드 잠금 챔버에 로드합니다.</li>
		<li>작동 컴퓨터에 표시된 레시피 탭에서 버퍼/주 성장 온도를 설정합니다. SEG Ge 층이 인접한 층과 합쳐지도록 Ge의 주요 성장 기간을 결정합니다. 주요 성장에 대한 지속기간을 결정하기 위해, 평면내/횡방향26에서의 성장을 결정하는 {113}면에서의 Ge의 성장률을 고려한다. 본 연구에서, 주요 성장에 대한 지속 시간을 650°C 및 700°C에 대해 각각 270분 및 150분으로 설정한다.</li>
		<li>메인 창에서 시작을 클릭하면 Si 기판이 자동으로 성장 챔버로 전송됩니다. 참고: 에피택셜 Ge 성장에 대한 프로토콜(단계 2.2.4-2.2.7)이 자동으로 처리됩니다.</li>
		<li>저온(≈380°C)에서 로딩된 Si 기판 상에서 Ge 버퍼를 성장시킨다. Ar중 9%로 희석된 GeH4를 원료 가스로서 사용하고, 완충액 성장 동안 0.5 Pa 동안GeH4 의 분압을 유지한다.</li>
		<li>고온에서 Ge 주층을 성장시킵니다. 주요 성장 동안 0.8 Pa에 대한 GeH4 의 분압을 유지하십시오. 본 연구에서, SEG Ge를 둥근 형상 단면과 {113} 패싯 단면과 비교하기 위해 주 성장 온도에 대해 650 및 700 °C의 두 가지 다른 온도를 사용한다25. 참고: (001) 평면에서 Ge의 성장률은 온도와 무관하게 11.7nm/min이었습니다.</li>
		<li>SEG Ge의 진화와 그 유착을 시각화하기 위해 다른 Si 기판에 10nm 두께의 Si0.3Ge0.7 경계층을 주기적으로 삽입하여 Ge 성장을 수행합니다. Si0.3Ge0.7층은Si2H6및 GeH4 가스를 사용하여 형성되었다. Si0.3Ge0.7층 성장 중에, Si2H6가스의 분압을 0.02Pa로,GeH4가스의 분압을 0.8Pa로 설정한다.</li>
		<li>Si 기판이 성장 챔버에서 로드 잠금 챔버로 자동 이송됨에 따라 로드 잠금 챔버를 환기시키고 Si 기판을 수동으로 언로드합니다.</li>
	</ol></li>
	<li>에칭 피트 밀도(EPD) 측정<ol><li>초음파 세척기를 사용하여 32 mg의 I2 를 67 mL의 CH3COOH에 용해시킨다.</li>
		<li>I2-용해된CH3COOH, 20 mL의HNO3, 및 10 mL의 HF를 혼합한다.</li>
		<li>에칭 피트를 형성하기 위해 Ge 성장 Si 기판을 CH 3COOH / HNO3 / HF / I2 용액에 5-7 초 동안 담그십시오.</li>
		<li>광학 현미경(일반적으로 100x)으로 에칭된 Ge 표면을 관찰하여 에칭된 피트가 성공적으로 형성되었는지 확인합니다.</li>
		<li>원자력 현미경(AFM)을 사용하여 에칭된 피트를 계산합니다. 에칭된 Ge 샘플을 AFM 스테이지에 놓은 다음 자동 접근을 클릭하여 프로브에 접근합니다.</li>
		<li>AFM과 통합된 광학 현미경을 사용하여 관찰 영역을 결정하고 5개의 서로 다른 10μm x 10μm 영역을 스캔합니다. 진폭 감쇠 계수는 자동으로 결정됩니다.</li>
	</ol></li>
	<li>TEM 관찰<ol><li>집속 된 Ge 이온 빔 (FIB 마이크로 샘플링 방법)을 사용하여 유착 / 블랭킷 Ge 층에서 TEM 표본을 채취합니다 (27).</li>
		<li>Ar 이온을 사용하여 이온 밀링 시스템에서 TEM 시편을 연마합니다. 현재 작업에서는 단면 관찰을 위해 TEM 표본을 [110] 방향으로 150-500nm로, 평면도 관찰을 위해 [001] 방향으로 200nm가 되도록 얇게 만듭니다.</li>
		<li>평면도 TEM 시편의 경우 Ge 층의 상단 표면을 비정질 층으로 보호한 다음 Ge 층의 하단(기판) 쪽에서 얇게 만듭니다.</li>
		<li>200kV의 가속 전압에서 TEM 관찰을 수행합니다. 두꺼운(500nm) TEM 표본을 관찰하기 위해 단면 명시야 스캐닝 TEM(STEM) 관찰을 수행합니다.</li>
		<li>Si0.3Ge 0.7경계층이 있는 유착 Ge의 경우 200kV의 가속 전압에서 단면 고각 환형 암시야(HAADF) STEM 관찰을 수행합니다.</li>
	</ol></li>
</ol>

저자는 공개 할 것이 없습니다.

본 연구에서, 4 x 107/cm2 의 TDD를 실험적으로 나타내었다. 추가 TDD 감소를 위해 프로토콜 내에는 주로 SEG 마스크 준비 및 에피택셜 Ge 성장의 2가지 중요한 단계가 있습니다.
그림 4에 표시된 모델은 APR, W창 / (W창 + W마스크)가 0.1만큼 작을 때 유착 된 Ge에서 TDD가 107 / cm2보다 낮게 감소 될 수 있음을 나...

Epitaxial Ge on Si는 광통신 범위 (1.3-1.6 μm)에서 빛을 감지 / 방출 할 수 있고 Si CMOS (Complementary Metal Oxide Semiconductor) 처리 기술과 호환되기 때문에 능동적 인 광자 소자 플랫폼으로 상당한 관심을 끌었습니다. 그러나, Ge와 Si 사이의 격자 불일치가 4.2 %만큼 크기 때문에, 스레딩 전위 (TDs)는 ~ 109 / cm2의 밀도로 Si의 Ge 에피 택셜 층에 형성된다. TD는 Ge 광검출기(PD) 및 변조기(MOD)에서 캐리어 생성 센터로 작동하고 레이저 다이오드(LD)에서 캐리어 재결합 센터로 작동하기 때문에 Ge 광자 장치의 성능이 TD에 의해 저하됩니다. 차례로, 그들은 PD와 MOD들 1,2,3에서 역 누설 전류(J누설)를 증가시킬 것이고, LD들 4,5,6에서 임계 전류(Jth)를 증가시킬 것이다.
Si 상의 Ge에서 TD 밀도(TDD)를 감소시키기 위한 다양한 시도가 보고되었다(보충 그림 1). 열 어닐링은 TD의 움직임을 자극하여 TDD를 일반적으로 2 x 107/cm2로 감소시킵니다. 단점은 Si와 Ge의 혼성 및 인 7,8,9와 같은 Ge의 도펀트의 아웃 확산 가능성이다 (보충 그림 1a). SiGe 등급 버퍼층(10,11,12)은 임계 두께를 증가시키고 TD의 생성을 억제하여 TDD를 감소시키며, 일반적으로 2 x 10 6/cm2로 감소시킨다. 여기서 단점은 두꺼운 버퍼가 Ge 장치와 그 아래의 Si 도파관 사이의 광 결합 효율을 감소시킨다는 것입니다(보충 그림 1b). 종횡비 트래핑(ART)13,14,15는 선택적 에피택셜 성장(SEG) 방법이며 두꺼운 SiO2 트렌치의 측벽에 TD를 트래핑하여 TD를 감소시킵니다(일반적으로 <1 x 10 6/cm2). ART 방법은 두꺼운 SiO 2 마스크를 사용하여 SiO2 마스크에 비해 Ge의 TDD를 감소시키는데, 이는 Si보다 훨씬 위에 위치하며 동일한 단점을 가지고 있습니다 (보충 그림 1b, 1c). Si 필라 시드에서의 Ge 성장 및 어닐링 16,17,18은 ART 방법과 유사하며, <1 x 10 5/cm2의 높은 종횡비 Ge 성장에 의한 TD 트래핑을 가능하게 합니다. 그러나, Ge 유착을 위한 고온 어닐링은 보충도 1a-c(보충도 1d)에서 동일한 단점을 갖는다.
상술한 방법들의 단점이 없는 Si 상에서 낮은 TDD Ge 에피택셜 성장을 달성하기 위해, 본 발명자들은 SEG Ge 성장 7,15,21,22,23에서 지금까지 보고된 다음의 두 가지 주요 관찰에 기초하여 유착 유도 TDD 감소 19,20을 제안하였다 : 1) TD는 성장 표면에 수직으로 구부러져 (단면 투과 전자 현미경 (TEM)으로 관찰), 2) SEG Ge 층의 합체로 인해 SiO2 마스크 위에 반원통형 공극이 형성됩니다.
우리는 TD가 성장 표면의 이미지 힘으로 인해 구부러져 있다고 가정했습니다. Si 상의 Ge의 경우, 이미지 힘은 자유 표면으로부터 1nm 떨어진 거리에서 나사 전위 및 에지 전위에 대해 각각 1.38GPa 및 1.86GPa 전단 응력을 생성한다(19). 계산된 전단 응력은 Ge24에서 60° 전위에 대해 보고된 0.5GPa의 Peierls 응력보다 훨씬 큽니다. 이 계산은 정량적으로 GE SEG 층의 TDD 감소를 예측하며 SEG Ge 성장과 잘 일치한다19. TD의 TEM 관찰은 Si20에서 제시된 SEG Ge 성장에서 TD 거동을 이해하기 위해 수행됩니다. 이미지 힘에 의한 TDD 감소는 열 어닐링 또는 두꺼운 버퍼 층이 없으므로 광자 장치 애플리케이션에 더 적합합니다.
이 기사에서는 제안된 TDD 감소 방법에 사용된 이론적 계산 및 실험적 검증을 위한 특정 방법을 설명합니다.

<table border="0" cellpadding="0" cellspacing="0" style="width:655px;" width="656">
	<tbody>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;width:222px;">AFM</td>
			<td style="width:140px;">SII NanoTechnology</td>
			<td style="width:123px;">SPI-3800N</td>
			<td style="width:171px;"></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;">BHF</td>
			<td>DAIKIN</td>
			<td>BHF-63U</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;">CAD design</td>
			<td>AUTODESK</td>
			<td>AutoCAD 2013</td>
			<td>Software</td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;">CH3COOH</td>
			<td>Kanto-Kagaku</td>
			<td>Acetic Acid</td>
			<td>for Electronics</td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;">CVD</td>
			<td>Canon ANELVA</td>
			<td>I-2100 SRE</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;">Developer</td>
			<td>ZEON</td>
			<td>ZED</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;">Developer rinse</td>
			<td>ZEON</td>
			<td style="width:123px;">ZMD</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;">EB writer</td>
			<td>ADVANTEST</td>
			<td>F5112+VD01</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;">Furnace</td>
			<td>Koyo Thermo System</td>
			<td>KTF-050N-PA</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;">HF, 0.5 %</td>
			<td>Kanto-Kagaku</td>
			<td>0.5 % HF</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;">HF, 50 %</td>
			<td>Kanto-Kagaku</td>
			<td>50 % HF</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;">HNO3, 61 %</td>
			<td>Kanto-Kagaku</td>
			<td>HNO3 1.38</td>
			<td>for Electronics</td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;">I2</td>
			<td>Kanto-Kagaku</td>
			<td>Iodine 100g</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;">Photoresist</td>
			<td>ZEON</td>
			<td>ZEP520A</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;">Photoresist remover</td>
			<td>Tokyo Ohka</td>
			<td>Hakuri-104</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;">Surfactant</td>
			<td>Tokyo Ohka</td>
			<td>OAP</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr height="21">
			<td height="21" style="height:21px;">TEM</td>
			<td>JEOL</td>
			<td>JEM-2010HC</td>
			<td></td>
		</tr>
	</tbody>
</table>

theoretical calculation and experimental verification for dislocation reduction in germanium epitaxial layers with semicylindrical voids on silicon

실리콘(Si)의 에피택셜 게르마늄(Ge)에서 스레딩 전위 밀도(TDD)의 감소는 모놀리식 집적 포토닉스 회로를 실현하기 위한 가장 중요한 과제 중 하나였습니다. 본 논문은 TDD 감소를 위한 새로운 모델의 이론적 계산 및 실험적 검증 방법을 설명합니다. 이론적 계산 방법은 전위 이미지 힘 측면에서 선택적 에피택셜 성장(SEG)의 TD와 비평면 성장 표면의 상호 작용을 기반으로 하는 스레딩 전위(TD)의 굽힘을 설명합니다. 계산에 따르면 SiO2 마스크에 공극이 존재하면 TDD를 줄이는 데 도움이됩니다. 실험적 검증은 초고진공 화학 기상 증착 방법과 에칭 및 단면 투과 전자 현미경(TEM)을 통해 성장한 Ge의 TD 관찰을 사용하여 게르마늄(Ge) SEG로 설명됩니다. TDD 감소는SiO2 SEG 마스크 및 성장 온도에 대한 반원통형 공극의 존재 때문일 것이라고 강력히 제안된다. 실험적 검증을 위해, 반원통형 공극을 갖는 에피택셜 Ge 층은 Ge 층의 SEG와 그 합체의 결과로 형성된다. 실험적으로 획득된 TDD는 이론적 모델에 기초하여 계산된 TDD를 재현한다. 단면 TEM 관찰은 TD의 종단과 생성이 모두 반원통형 공극에서 발생한다는 것을 보여줍니다. 평면도 TEM 관찰은 반원통형 공극이 있는 Ge에서 TD의 고유한 거동을 보여줍니다(즉, TD는 SEG 마스크 및 Si 기판과 평행하게 구부러짐).

이론적 계산
그림 3은 6가지 유형의 유착된 Ge 레이어에서 계산된 TD의 궤적을 보여줍니다. 여기서는 조리개 비율(APR)을 W창/(W창 + W마스크)로 정의합니다. 도 3a 는 APR=0.8의 Ge가 합쳐진 둥근 형상의 SEG 원점을 나타낸다. 여기에 2/6 TD가 갇혀 있습니?...

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Theoretical Calculation and Experimental Verification for Dislocation Reduction in Germanium Epitaxial Layers with Semicylindrical Voids on Silicon

실리콘에 반원통형 공극이 있는 게르마늄 에피택셜 층에서 나사산 전위(TD) 밀도를 줄이기 위해 이론적 계산 및 실험적 검증이 제안됩니다. 이미지 힘을 통한 TD와 표면의 상호 작용, TD 측정 및 TD의 투과 전자 현미경 관찰을 기반으로 한 계산이 제공됩니다.

실리콘에 반원통형 공극이 있는 게르마늄 에피택셜 층의 전위 감소에 대한 이론적 계산 및 실험적 검증

Reduction of threading dislocation density (TDD) in epitaxial germanium (Ge) on silicon (Si) has been one of the most important challenges for the ...

theoretical-calculation-experimental-verification-for-dislocation

Research

JoVE Journal

Engineering

2.1K 조회수.  The University of Tokyo. 실리콘에 반원통형 공극이 있는 게르마늄 에피택셜 층에서 나사산 전위(TD) 밀도를 줄이기 위해 이론적 계산 및 실험적 검증이 제안됩니다. 이미지 힘을 통한 TD와 표면의 상호 작용, TD 측정 및 TD의 투과 전자 현미경 관찰을 기반으로 한 계산이 제공됩니다. 

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Polycrystalline Silicon Thin-film Solar cells with Plasmonic-enhanced Light-trapping

One of major approaches to cheaper solar cells is reducing the amount of semiconductor material used for their fabrication and making cells thinner. To compensate for lower light absorption such physically thin devices have to incorporate light-trapping which increases their optical thickness. Light scattering by textured surfaces is a common technique but it cannot be universally applied to all solar cell technologies. Some cells, for example those made of evaporated silicon, are planar as produced and they require an alternative light-trapping means suitable for planar devices. Metal nanoparticles formed on planar silicon cell surface and capable of light scattering due to surface plasmon resonance is an effective approach.
The paper presents a fabrication procedure of evaporated polycrystalline silicon solar cells with plasmonic light-trapping and demonstrates how the cell quantum efficiency improves due to presence of metal nanoparticles.
To fabricate the cells a film consisting of alternative boron and phosphorous doped silicon layers is deposited on glass substrate by electron beam evaporation. An Initially amorphous film is crystallised and electronic defects are mitigated by annealing and hydrogen passivation. Metal grid contacts are applied to the layers of opposite polarity to extract electricity generated by the cell. Typically, such a ~2 &mu;m thick cell has a short-circuit current density (Jsc) of 14-16 mA/cm2, which can be increased up to 17-18 mA/cm2 (~25% higher) after application of a simple diffuse back reflector made of a white paint.
To implement plasmonic light-trapping a silver nanoparticle array is formed on the metallised cell silicon surface. A precursor silver film is deposited on the cell by thermal evaporation and annealed at 23&deg;C to form silver nanoparticles. Nanoparticle size and coverage, which affect plasmonic light-scattering, can be tuned for enhanced cell performance by varying the precursor film thickness and its annealing conditions. An optimised nanoparticle array alone results in cell Jsc enhancement of about 28%, similar to the effect of the diffuse reflector. The photocurrent can be further increased by coating the nanoparticles by a low refractive index dielectric, like MgF2, and applying the diffused reflector. The complete plasmonic cell structure comprises the polycrystalline silicon film, a silver nanoparticle array, a layer of MgF2, and a diffuse reflector. The Jsc for such cell is 21-23 mA/cm2, up to 45% higher than Jsc of the original cell without light-trapping or ~25% higher than Jsc for the cell with the diffuse reflector only.
Introduction
Light-trapping in silicon solar cells is commonly achieved via light scattering at textured interfaces. Scattered light travels through a cell at oblique angles for a longer distance and when such angles exceed the critical angle at the cell interfaces the light is permanently trapped in the cell by total internal reflection (Animation 1: Light-trapping). Although this scheme works well for most solar cells, there are developing technologies where ultra-thin Si layers are produced planar (e.g. layer-transfer technologies and epitaxial c-Si layers) 1 and or when such layers are not compatible with textures substrates (e.g. evaporated silicon) 2. For such originally planar Si layer alternative light trapping approaches, such as diffuse white paint reflector 3, silicon plasma texturing 4 or high refractive index nanoparticle reflector 5 have been suggested.
Metal nanoparticles can effectively scatter incident light into a higher refractive index material, like silicon, due to the surface plasmon resonance effect 6. They also can be easily formed on the planar silicon cell surface thus offering a light-trapping approach alternative to texturing. For a nanoparticle located at the air-silicon interface the scattered light fraction coupled into silicon exceeds 95% and a large faction of that light is scattered at angles above critical providing nearly ideal light-trapping condition (Animation 2: Plasmons on NP). The resonance can be tuned to the wavelength region, which is most important for a particular cell material and design, by varying the nanoparticle average size, surface coverage and local dielectric environment 6,7. Theoretical design principles of plasmonic nanoparticle solar cells have been suggested 8. In practice, Ag nanoparticle array is an ideal light-trapping partner for poly-Si thin-film solar cells because most of these design principle are naturally met. The simplest way of forming nanoparticles by thermal annealing of a thin precursor Ag film results in a random array with a relatively wide size and shape distribution, which is particularly suitable for light-trapping because such an array has a wide resonance peak, covering the wavelength range of 700-900 nm, important for poly-Si solar cell performance. The nanoparticle array can only be located on the rear poly-Si cell surface thus avoiding destructive interference between incident and scattered light which occurs for front-located nanoparticles 9. Moreover, poly-Si thin-film cells do not requires a passivating layer and the flat base-shaped nanoparticles (that naturally result from thermal annealing of a metal film) can be directly placed on silicon further increases plasmonic scattering efficiency due to surface plasmon-polariton resonance 10.
The cell with the plasmonic nanoparticle array as described above can have a photocurrent about 28% higher than the original cell. However, the array still transmits a significant amount of light which escapes through the rear of the cell and does not contribute into the current. This loss can be mitigated by adding a rear reflector to allow catching transmitted light and re-directing it back to the cell. Providing sufficient distance between the reflector and the nanoparticles (a few hundred nanometers) the reflected light will then experience one more plasmonic scattering event while passing through the nanoparticle array on re-entering the cell and the reflector itself can be made diffuse - both effects further facilitating light scattering and hence light-trapping. Importantly, the Ag nanoparticles have to be encapsulated with an inert and low refractive index dielectric, like MgF2 or SiO2, from the rear reflector to avoid mechanical and chemical damage 7. Low refractive index for this cladding layer is required to maintain a high coupling fraction into silicon and larger scattering angles, which are ensured by the high optical contrast between the media on both sides of the nanoparticle, silicon and dielectric 6. The photocurrent of the plasmonic cell with the diffuse rear reflector can be up to 45% higher than the current of the original cell or up to 25% higher than the current of an equivalent cell with the diffuse reflector only.

Polycrystalline silicon thin-film solar cells on glass are fabricated by deposition of boron and phosphorous doped silicon layers followed by crystallisation, defect passivation and metallisation. Plasmonic light-trapping is introduced by forming Ag nanoparticles on the silicon cell surface capped with a diffused reflector resulting in ~45% photocurrent enhancement.

Plasmonic 강화된 라이트 - 트래핑과 다결정 실리콘 박막 태양 전지

One of major approaches to cheaper solar cells is reducing the amount of semiconductor material used for their fabrication and making cells thinner. To ...

연구

공학

Monolayer Contact Doping of Silicon Surfaces and Nanowires Using Organophosphorus Compounds

Monolayer Contact Doping (MLCD) is a simple method for doping of surfaces and nanostructures1. MLCD results in the formation of highly controlled, ultra shallow and sharp doping profiles at the nanometer scale. In MLCD process the dopant source is a monolayer containing dopant atoms.
In this article a detailed procedure for surface doping of silicon substrate as well as silicon nanowires is demonstrated. Phosphorus dopant source was formed using tetraethyl methylenediphosphonate monolayer on a silicon substrate. This monolayer containing substrate was brought to contact with a pristine intrinsic silicon target substrate and annealed while in contact. Sheet resistance of the target substrate was measured using 4 point probe. Intrinsic silicon nanowires were synthesized by chemical vapor deposition (CVD) process using a vapor-liquid-solid (VLS) mechanism; gold nanoparticles were used as catalyst for nanowire growth. The nanowires were suspended in ethanol by mild sonication. This suspension was used to dropcast the nanowires on silicon substrate with a silicon nitride dielectric top layer. These nanowires were doped with phosphorus in similar manner as used for the intrinsic silicon wafer. Standard photolithography process was used to fabricate metal electrodes for the formation of nanowire based field effect transistor (NW-FET). The electrical properties of a representative nanowire device were measured by a semiconductor device analyzer and a probe station.

A detailed procedure for surface doping of Silicon interfaces is provided. The ultra-shallow surface doping is demonstrated by using phosphorus containing monolayers and rapid annealing process. The method can be used for doping of macroscopic area surfaces as well as nanostructures.

유기 화합물을 사용하여 실리콘 표면과 나노 와이어의 단층 연락 도핑

Monolayer Contact Doping (MLCD) is a simple method for doping of surfaces and nanostructures1. MLCD results in the formation of highly controlled, ultra ...

Selective Area Modification of Silicon Surface Wettability by Pulsed UV Laser Irradiation in Liquid Environment

The wettability of silicon (Si) is one of the important parameters in the technology of surface functionalization of this material and fabrication of biosensing devices. We report on a protocol of using KrF and ArF lasers irradiating Si (001) samples immersed in a liquid environment with low number of pulses and operating at moderately low pulse fluences to induce Si wettability modification. Wafers immersed for up to 4 hr in a 0.01% H2O2/H2O solution did not show measurable change in their initial contact angle (CA) ~75&#176;. However, the 500-pulse KrF and ArF lasers irradiation of such wafers in a microchamber filled with 0.01% H2O2/H2O solution at 250 and 65 mJ/cm2, respectively, has decreased the CA to near 15&#176;, indicating the formation of a superhydrophilic surface. The formation of OH-terminated Si (001), with no measurable change of the wafer&#8217;s surface morphology, has been confirmed by X-ray photoelectron spectroscopy and atomic force microscopy measurements. The selective area irradiated samples were then immersed in a biotin-conjugated fluorescein-stained nanospheres solution for 2 hr, resulting in a successful immobilization of the nanospheres in the non-irradiated area. This illustrates the potential of&#160;the method for selective area biofunctionalization and fabrication of advanced Si-based biosensing architectures. We also describe a similar protocol of irradiation of wafers immersed in methanol (CH3OH) using ArF laser operating at pulse fluence of 65 mJ/cm2 and in situ formation of a strongly hydrophobic surface of Si (001) with the CA of 103&#176;. The XPS results indicate ArF laser induced formation of Si&#8211;(OCH3)x compounds responsible for the observed hydrophobicity. However, no such compounds were found by XPS on the Si surface irradiated by KrF laser in methanol, demonstrating the inability of the KrF laser to photodissociate methanol and create -OCH3 radicals.

We report on a process of in situ alteration of HF treated Si (001) surface into a hydrophilic or hydrophobic state by irradiating samples in microfluidic chambers filled with&#160;H2O2/H2O solution (0.01%-0.5%) or methanol solutions using pulsed UV laser of a relative low pulse fluence.

액체 환경에서의 펄스 자외선 레이저 조사에 의한 실리콘 표면의 젖음성의 선택 영역 수정

The wettability of silicon (Si) is one of the important parameters in the technology of surface functionalization of this material and fabrication of ...

Integration of Light Trapping Silver Nanostructures in Hydrogenated Microcrystalline Silicon Solar Cells by Transfer Printing

One of the potential applications of metal nanostructures is light trapping in solar cells, where unique optical properties of nanosized metals, commonly known as plasmonic effects, play an important role. Research in this field has, however, been impeded owing to the difficulty of fabricating devices containing the desired functional metal nanostructures. In order to provide a viable strategy to this issue, we herein show a transfer printing-based approach that allows the quick and low-cost integration of designed metal nanostructures with a variety of device architectures, including solar cells. Nanopillar poly(dimethylsiloxane) (PDMS) stamps were fabricated from a commercially available nanohole plastic film as a master mold. On this nanopatterned PDMS stamps, Ag films were deposited, which were then transfer-printed onto block copolymer (binding layer)-coated hydrogenated microcrystalline Si (&#181;c-Si:H) surface to afford ordered Ag nanodisk structures. It was confirmed that the resulting Ag nanodisk-incorporated &#181;c-Si:H solar cells show higher performances compared to a cell without the transfer-printed Ag nanodisks, thanks to plasmonic light trapping effect derived from the Ag nanodisks. Because of the simplicity and versatility, further device application would also be feasible thorough this approach.

A viable transfer printing-based methodology to introduce plasmonic metal nanostructures in solar cells is described. Using nanopillar poly(dimethylsiloxane) stamps, an Ag-based ordered nanodisk array was integrated with standard hydrogenated microcrystalline Si solar cells, which led to improved device performances due to plasmonic light trapping.

전송 인쇄하여 수소 첨가 미세 결정 실리콘 태양 전지에 빛 트래핑 실버 나노 구조의 통합

One of the potential applications of metal nanostructures is light trapping in solar cells, where unique optical properties of nanosized metals, commonly ...

Quantification of Hydrogen Concentrations in Surface and Interface Layers and Bulk Materials through Depth Profiling with Nuclear Reaction Analysis

Nuclear reaction analysis (NRA) via the resonant 1H(15N,&#945;&#947;)12C reaction is a highly effective method of depth profiling that quantitatively and non-destructively reveals the hydrogen density distribution at surfaces, at interfaces, and in the volume of solid materials with high depth resolution. The technique applies a 15N ion beam of 6.385 MeV provided by an electrostatic accelerator and specifically detects the 1H isotope in depths up to about 2 &#956;m from the target surface. Surface H coverages are measured with a sensitivity in the order of ~1013 cm-2 (~1% of a typical atomic monolayer density) and H volume concentrations with a detection limit of ~1018 cm-3 (~100 at. ppm). The near-surface depth resolution is 2-5 nm for surface-normal 15N ion incidence onto the target and can be enhanced to values below 1 nm for very flat targets by adopting a surface-grazing incidence geometry. The method is versatile and readily applied to any high vacuum compatible homogeneous material with a smooth surface (no pores). Electrically conductive targets usually tolerate the ion beam irradiation with negligible degradation. Hydrogen quantitation and correct depth analysis require knowledge of the elementary composition (besides hydrogen) and mass density of the target material. Especially in combination with ultra-high vacuum methods for in-situ target preparation and characterization, 1H(15N,&#945;&#947;)12C NRA is ideally suited for hydrogen analysis at atomically controlled surfaces and nanostructured interfaces. We exemplarily demonstrate here the application of 15N NRA at the MALT Tandem accelerator facility of the University of Tokyo to (1) quantitatively measure the surface coverage and the bulk concentration of hydrogen in the near-surface region of a H2 exposed Pd(110) single crystal, and (2) to determine the depth location and layer density of hydrogen near the interfaces of thin SiO2 films on Si(100).

We illustrate the application of 1H(15N,&#945;&#947;)12C resonant nuclear reaction analysis (NRA) to quantitatively evaluate the density of hydrogen atoms on the surface, in the volume, and at an interfacial layer of solid materials. The near-surface hydrogen depth profiling of a Pd(110) single crystal and of SiO2/Si(100) stacks is described.

핵 반응 분석과 깊이 프로파일 링을 통해 표면 및 인터페이스 레이어 및 대량 재료의 수소 농도의 정량화

Nuclear reaction analysis (NRA) via the resonant 1H(15N,&#945;&#947;)12C reaction is a highly effective method of depth profiling that quantitatively and ...

SSVEP-based Experimental Procedure for Brain-Robot Interaction with Humanoid Robots

Brain-Robot Interaction (BRI), which provides an innovative communication pathway between human and a robotic device via brain signals, is prospective in helping the disabled in their daily lives. The overall goal of our method is to establish an SSVEP-based experimental procedure by integrating multiple software programs, such as OpenViBE, Choregraph, and Central software as well as user developed programs written in C++ and MATLAB, to enable the study of brain-robot interaction with humanoid robots.
This is achieved by first placing EEG electrodes on a human subject to measure the brain responses through an EEG data acquisition system. A user interface is used to elicit SSVEP responses and to display video feedback in the closed-loop control experiments. The second step is to record the EEG signals of first-time subjects, to analyze their SSVEP features offline, and to train the classifier for each subject. Next, the Online Signal Processor and the Robot Controller are configured for the online control of a humanoid robot. As the final step, the subject completes three specific closed-loop control experiments within different environments to evaluate the brain-robot interaction performance.
The advantage of this approach is its reliability and flexibility because it is developed by integrating multiple software programs. The results show that using this approach, the subject is capable of interacting with the humanoid robot via brain signals. This allows the mind-controlled humanoid robot to perform typical tasks that are popular in robotic research and are helpful in assisting the disabled.

The overall goal of this method is to establish an SSVEP-based experimental procedure by integrating multiple software programs to enable the study of brain-robot interaction with humanoid robots, which is prospective in assisting the sick and elderly as well as performing unsanitary or dangerous jobs.

Brain-Robot Interaction (BRI), which provides an innovative communication pathway between human and a robotic device via brain signals, is prospective in ...

Experimental Methods for Spin- and Angle-Resolved Photoemission Spectroscopy Combined with Polarization-Variable Laser

The goal of this protocol is to present how to perform spin- and angle-resolved photoemission spectroscopy combined with polarization-variable 7-eV laser (laser-SARPES), and demonstrate a power of this technique for studying solid state physics. Laser-SARPES achieves two great capabilities. Firstly, by examining orbital selection rule of linearly polarized lasers, orbital selective excitation can be carried out in SAPRES experiment. Secondly, the technique can show full information of a variation of the spin quantum axis as a function of the light polarization. To demonstrate the power of the collaboration of these capabilities in laser-SARPES, we apply this technique for the investigations of spin-orbit coupled surface states of Bi2Se3. This technique affords to decompose spin and orbital components from the spin-orbit coupled wavefunctions. Moreover, as a representative advantage of using the direct spin detection collaborated with the polarization-variable laser, the technique unambiguously visualizes the light polarization dependence of the spin quantum axis in three-dimension. Laser-SARPES dramatically increases a capability of photoemission technique.

Here, we combine polarization-variable 7-eV laser with spin- and angle-resolved photoemission technique to visualize the spin-orbital coupling effect in solid states.

분극 변수 레이저와 함께 회전 및 각도 해결 광전자 방출 분광학 실험 방법

The goal of this protocol is to present how to perform spin- and angle-resolved photoemission spectroscopy combined with polarization-variable 7-eV laser ...

Methods of Ex Situ and In Situ Investigations of Structural Transformations: The Case of Crystallization of Metallic Glasses

We demonstrate the use of two nuclear-based analytical methods that can follow the modifications of microstructural arrangement of iron-based metallic glasses (MGs). Despite their amorphous nature, the identification of hyperfine interactions unveils faint structural modifications. For this purpose, we have employed two techniques that utilize nuclear resonance among nuclear levels of a stable 57Fe isotope, namely M&#246;ssbauer spectrometry and nuclear forward scattering (NFS) of synchrotron radiation. The effects of heat treatment upon (Fe2.85Co1)77Mo8Cu1B14 MG are discussed using the results of ex situ and in situ experiments, respectively. As both methods are sensitive to hyperfine interactions, information on structural arrangement as well as on magnetic microstructure is readily available. M&#246;ssbauer spectrometry performed ex situ describes how the structural arrangement and magnetic microstructure appears at room temperature after the annealing under certain conditions (temperature, time), and thus this technique inspects steady states. On the other hand, NFS data are recorded in situ during dynamically changing temperature and NFS examines transient states. The use of both techniques provides complementary information. In general, they can be applied to any suitable system in which it is important to know its steady state but also transient states.

Methods of Ex Situ and In Situ Investigations of Structural Transformations: The Case of Crystallization of Metallic Glasses

Here, we present a protocol to describe ex situ and in situ investigations of structural transformations in metallic glasses. We employed nuclear-based analytical methods which inspect hyperfine interactions. We demonstrate the applicability of M&#246;ssbauer spectrometry and nuclear forward scattering of synchrotron radiation during temperature-driven experiments.

전 Situ 수사 현장에서 구조 변환 방법: 금속 유리의 결정 화의 경우

We demonstrate the use of two nuclear-based analytical methods that can follow the modifications of microstructural arrangement of iron-based metallic ...

Fabrication of Magnetic Nanostructures on Silicon Nitride Membranes for Magnetic Vortex Studies Using Transmission Microscopy Techniques

Electron and x-ray magnetic microscopies allow for high-resolution magnetic imaging down to tens of nanometers. However, the samples need to be prepared on transparent membranes which are very fragile and difficult to manipulate. We present processes for the fabrication of samples with magnetic micro- and nanostructures with spin configurations forming magnetic vortices suitable for Lorentz transmission electron microscopy and magnetic transmission x-ray microscopy studies. The samples are prepared on silicon nitride membranes and the fabrication consists of a spin coating, UV and electron-beam lithography, the chemical development of the resist, and the evaporation of the magnetic material followed by a lift-off process forming the final magnetic structures. The samples for the Lorentz transmission electron microscopy consist of magnetic nanodiscs prepared in a single lithography step. The samples for the magnetic x-ray transmission microscopy are used for time-resolved magnetization dynamic experiments, and magnetic nanodiscs are placed on a waveguide which is used for the generation of repeatable magnetic field pulses by passing an electric current through the waveguide. The waveguide is created in an extra lithography step.

A protocol for the fabrication of magnetic micro- and nanostructures with spin configurations forming magnetic vortices suitable for transmission electron microscopy (TEM) and magnetic transmission x-ray microscopy (MTXM) studies is presented.

자기 소용돌이 연구 전송 현미경 검사 법 기술을 사용 하 여 실리콘 질 화 막에 자석 Nanostructures의 제조

Electron and x-ray magnetic microscopies allow for high-resolution magnetic imaging down to tens of nanometers. However, the samples need to be prepared ...

A Silicon-tipped Fiber-optic Sensing Platform with High Resolution and Fast Response

In this article, we introduce an innovative and practically promising fiber-optic sensing platform (FOSP) that we proposed and demonstrated recently. This FOSP relies on a silicon Fabry-Perot interferometer (FPI) attached to the fiber end, referred to as Si-FOSP in this work. The Si-FOSP generates an interferogram determined by the optical path length (OPL) of the silicon cavity. Measurand alters the OPL and thus shifts the interferogram. Due to the unique optical and thermal properties of the silicon material, this Si-FOSP exhibits an advantageous performance in terms of sensitivity and speed. Furthermore, the mature silicon fabrication industry endows the Si-FOSP with excellent reproducibility and low cost toward practical applications. Depending on the specific applications, either a low-finesse or high-finesse version will be utilized, and two different data demodulation methods will be adopted accordingly. Detailed protocols for fabricating both versions of the Si-FOSP will be provided. Three representative applications and their according results will be shown. The first one is a prototype underwater thermometer for profiling the ocean thermoclines, the second one is a flow meter to measure flow speed in the ocean, and the last one is a bolometer used for monitoring exhaust radiation from magnetically confined high-temperature plasma.

This work reports an innovative silicon-tipped fiber-optic sensing platform (Si-FOSP) for high-resolution and fast-response measurement of a variety of physical parameters, such as temperature, flow, and radiation. Applications of this Si-FOSP span from oceanographic research, mechanical industry, to fusion energy research.

높은 해상도와 빠른 응답 실리콘 밀고 광 감지 플랫폼

In this article, we introduce an innovative and practically promising fiber-optic sensing platform (FOSP) that we proposed and demonstrated recently. This ...